同步發(fā)電機(jī)運(yùn)行原理

同步發(fā)電機(jī)運(yùn)行原理第一頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二第二節(jié)對(duì)稱負(fù)載時(shí)電樞反應(yīng)一、對(duì)稱負(fù)載時(shí)物理過程兩個(gè)旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)同步發(fā)電機(jī)由原動(dòng)機(jī)拖動(dòng)到同步轉(zhuǎn)速，轉(zhuǎn)子繞組通入直流勵(lì)磁電流，定子繞組帶上三相對(duì)稱負(fù)載，稱負(fù)載運(yùn)行。第二頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二二、對(duì)稱負(fù)載時(shí)電樞反應(yīng)電樞反應(yīng):電樞磁通勢(shì)的基波在氣隙中使氣隙磁通的大小及位置均發(fā)生變化,這種影響稱為電樞反應(yīng)。第三頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二三、時(shí)空矢量圖時(shí)間向量：U、I、F、Φ空間向量：F、B、Φ第四頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二1、內(nèi)功率因數(shù)角Ψ=00

交軸助磁電樞反應(yīng)d軸q軸u軸第五頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二

2、內(nèi)功率因數(shù)角Ψ=900直軸去磁電樞反應(yīng)d軸q軸u軸第六頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二3、內(nèi)功率因數(shù)角Ψ=-900直軸助磁電樞反應(yīng)q軸u軸d軸第七頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二4、內(nèi)功率因數(shù)角00<Ψ<900

交軸兼直軸去磁電樞反應(yīng)第八頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二第三節(jié)漏抗和同步電抗漏磁通對(duì)應(yīng)的電抗一、漏抗二、同步電抗1、隱極機(jī)同步電抗電樞反應(yīng)電抗同步電抗同步電抗的物理意義：表征對(duì)稱負(fù)載下單位電樞電流三相聯(lián)合產(chǎn)生的電樞總磁場(chǎng)在電樞每相繞組中感應(yīng)電勢(shì)第九頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二2、凸極機(jī)同步電抗∝∝∝∝∝∝直軸、交軸電樞反應(yīng)電抗直軸同步電抗：交軸同步電抗：第十頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二一、電磁過程第四節(jié)隱極發(fā)電機(jī)的電勢(shì)方程式、向量圖第十一頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二二、電勢(shì)方程式簡(jiǎn)化方程式：三、隱極發(fā)電機(jī)的等效電路第十二頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二四、隱極發(fā)電機(jī)的相量圖已知發(fā)電機(jī)的端電壓、負(fù)載電流和功率因數(shù)cosφ及參數(shù)Ra、xtφψθ當(dāng)功率因數(shù)cosφ滯后時(shí)的相量圖第十三頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二第五節(jié)凸極同步發(fā)電機(jī)的電動(dòng)勢(shì)方程和向量圖

凸極同步發(fā)電機(jī)在對(duì)稱負(fù)載下運(yùn)行時(shí)氣隙也存在Ff和Fa兩種磁動(dòng)勢(shì)，由于凸極電機(jī)氣隙不均勻，必須將Fa分解為Fad和Faq兩個(gè)分量，不計(jì)磁路飽和時(shí)，可以和隱極電機(jī)一樣應(yīng)用疊加原理。其關(guān)系如下：第十四頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二一、凸極發(fā)電機(jī)的電磁過程第十五頁，共十七頁，編輯于2023年，星期二正方向的規(guī)定和隱極電機(jī)相同,可寫出凸極電機(jī)電樞任一相的電動(dòng)勢(shì)方程式為

二、電