量子力學名詞解釋全集

1、1波粒二象性 ：一切微觀粒子均具有波粒二象性（2分），滿足（1分），（1分），其中為能量，為頻率，為動量，為波長（1分）。2、測不準原理 ：微觀粒子的波粒二象性決定了粒子的位置與動量不能同時準確測量（2分），其可表達為：，（2分），式中（或h）是決定何時使用量子力學處理問題的判據(jù)（1分）。3、定態(tài)波函數(shù) ： 在量子力學中，一類基本的問題是哈密頓算符不是時間的函數(shù)（2分），此時，波函數(shù)可寫成函數(shù)和函數(shù)的乘積，稱為定態(tài)波函數(shù)（3分）。4、算符 使問題從一種狀態(tài)變化為另一種狀態(tài)的手段稱為操作符或算符（2分），操作符可為走步、過程、規(guī)則、數(shù)學算子、運算符號或邏輯符號等（1分），簡言之，算符是各種數(shù)學運

2、算的集合（2分）。5、隧道效應 在勢壘一邊平動的粒子，當動能小于勢壘高度時，按經(jīng)典力學，粒子是不可能穿過勢壘的。對于微觀粒子，量子力學卻證明它仍有一定的概率穿過勢壘（3分），實際也正是如此（1分），這種現(xiàn)象稱為隧道效應（1分）。6、宇稱 宇稱是描述粒子在空間反演下變換性質(zhì)的相乘性量子數(shù)，它只有兩個值 1和1 （1分）。如果描述某一粒子的波函數(shù)在空間反演變換(rr)下改變符號，該粒子具有奇宇稱(P1 )（1分），如果波函數(shù)在空間反演下保持不變，該粒子具有偶宇稱(P1) （1分），簡言之，波函數(shù)的奇偶性即宇稱（2分）。7、Pauli不相容原理 自旋為半整數(shù)的粒子（費米子）所遵從的一條原理，簡稱泡利

3、原理（1分）。它可表述為全同費米子體系中不可能有兩個或兩個以上的粒子同時處于相同的單粒子態(tài)（1分）。泡利原理又可表述為原子內(nèi)不可能有兩個或兩個以上的電子具有完全相同的4個量子數(shù)n、l、ml、ms，該原理指出在原子中不能容納運動狀態(tài)完全相同的電子，即一個原子中不可能有電子層、電子亞層、電子云伸展方向和自旋方向完全相同的兩個電子（3分）。8、全同性原理：全同粒子的不可區(qū)分性（1分）使得其組成的體系中，兩全同粒子相互代換不引起物理狀態(tài)的改變（4分）。9、輸運過程：擴散（1分）、熱傳導（1分）、導電（1分）、粘滯現(xiàn)象（1分）（系統(tǒng)內(nèi)有宏觀相對運動，動量從高速區(qū)域向低速區(qū)域的傳遞過程）統(tǒng)稱為輸運過程，這

4、是一個不可逆過程（1分）10、選擇定則：偶極躍遷中角量子數(shù)與磁量子數(shù)（1分）需滿足的選擇定則為（2分），（2分）11、微擾理論 在量子力學中求近似解（1分）的一種方法，核心是先求解薛定諤方程（2分），再引入微小附加項來修正（2分）12、能量均分定理 處于溫度為T的平衡狀態(tài)（1分）的經(jīng)典系統(tǒng)（1分），粒子能量中每一個平方項的平均值（1分）等于（2分）13、費米子由自旋量子數(shù)為奇數(shù)倍（2分）的粒子組成的全同粒子體系的波函數(shù)是反對稱（2分）的，它們服從費米-迪拉克分布（1分），稱為費米子，如電子，質(zhì)子和中子等14、Hellmann - Feynman 定理關(guān)于量子力學體系能量本征值問題，有不少定理，

5、其中應用最廣泛的要數(shù) Hellmann - Feynman 定理（簡稱 H-F定理）該定理的內(nèi)容涉及能量本征值及各種力學量平均值隨參數(shù)變化的規(guī)律（2）。設(shè)體系的 Hamilton 量 H 中含有某參量 ，En 是 H的本征值，n 是歸一的束縛態(tài)本征函數(shù)（n 為一組量子數(shù)），則（2）， H - F 定理很有實用價值， H 中的 , 等都可以選為參數(shù)（1）。15、態(tài)疊加原理微觀粒子具有波動性，會產(chǎn)生衍射圖樣（1）。而干涉和衍射的本質(zhì)在于波的疊加性，即可相加性，兩個相加波的干涉的結(jié)果產(chǎn)生衍射（1）。因此，同光學中波的疊加原理一樣，量子力學中也存在波疊加原理（1）。因為量子力學中的波，即波函數(shù)決定體系

6、的狀態(tài)，稱波函數(shù)為狀態(tài)波函數(shù)，所以量子力學的波疊加原理稱為態(tài)疊加原理（2）。16、Dirac符號量子描述除了使用具體表象外，也可以不取定表象，正如幾何學和經(jīng)典力學中也可用矢量形式 A 來表示一個矢量， 而不用具體坐標系中的分量(Ax, Ay, Az)表示一樣（1分）。 量子力學可以不涉及具體表象來討論粒子的狀態(tài)和運動規(guī)律（2分）。這種抽象的描述方法是由 Dirac 首先引用的， 所以該方法所使用的符號稱為Dirac符號（2分）。17、塞曼效應氫原子和類氫原子在外磁場中，其光譜線發(fā)生分裂的現(xiàn)象。 該現(xiàn)象在1896年被Zeeman首先觀察到（2分）。它分為簡單和復雜兩種情形，在強磁場作用下，光譜線

7、的分裂現(xiàn)象為簡單塞曼效應。當外磁場較弱，軌道-自旋相互作用不能忽略時，將產(chǎn)生復雜塞曼效應（3分）。18、表象體系的狀態(tài)都用坐標(x,y,z)的函數(shù)表示，也就是說描寫狀態(tài)的波函數(shù)是坐標的函數(shù)。力學量則用作用于坐標函數(shù)的算符表示。但是這種描述方式在量子力學中并不是唯一的，這正如幾何學中選用坐標系不是唯一的一樣。坐標系有直角坐標系、球坐標系、柱坐標系等，但它們對空間的描寫是完全是等價的。波函數(shù)也可以選用其它變量的函數(shù)，力學量則相應的表示為作用于這種函數(shù)上的算符。量子力學中態(tài)和力學量的具體表示方式稱為表象，各種表象之間可以互相轉(zhuǎn)化（6分）。19、全同粒子質(zhì)量、電荷、自旋等固有性質(zhì)完全相同的微觀粒子。全同粒子不可區(qū)分，全同粒子所組成的體系