(最新整理)流函數(shù)與勢(shì)函數(shù)

1、(完整)流函數(shù)與勢(shì)函數(shù)(完整)流函數(shù)與勢(shì)函數(shù) 編輯整理：尊敬的讀者朋友們：這里是精品文檔編輯中心，本文檔內(nèi)容是由我和我的同事精心編輯整理后發(fā)布的，發(fā)布之前我們對(duì)文中內(nèi)容進(jìn)行仔細(xì)校對(duì)，但是難免會(huì)有疏漏的地方，但是任然希望（(完整)流函數(shù)與勢(shì)函數(shù)）的內(nèi)容能夠給您的工作和學(xué)習(xí)帶來便利。同時(shí)也真誠的希望收到您的建議和反饋，這將是我們進(jìn)步的源泉，前進(jìn)的動(dòng)力。本文可編輯可修改，如果覺得對(duì)您有幫助請(qǐng)收藏以便隨時(shí)查閱，最后祝您生活愉快 業(yè)績(jī)進(jìn)步，以下為(完整)流函數(shù)與勢(shì)函數(shù)的全部?jī)?nèi)容。一、流函數(shù) 流函數(shù)概念的提出是僅對(duì)不可壓縮流體的平面流動(dòng)而言的。所謂平面流動(dòng)是指流場(chǎng)中各點(diǎn)的流速都平行于某一固定平面，并且各物

2、理量在此平面的垂直方向上沒有變化。 由不可壓縮流體的平面流動(dòng)的連續(xù)方程得 平面流動(dòng)的流線微分方程為 式(1)是式(2)成為某一函數(shù)的全微分的必要且充分的條件,即于是 很顯然，在流線上dy=0或y=c.每條流線對(duì)應(yīng)一個(gè)常數(shù)值，所以稱函數(shù)y為流函數(shù)。 對(duì)于不可壓縮流體的平面流動(dòng)，用極坐標(biāo)表示的連續(xù)方程、流函數(shù)的微分和速度分量分別為: 流函數(shù)具有明確的物理意義：平面流動(dòng)中兩條流線間單位厚度通過的體積流量等于兩條流線上的流函數(shù)常數(shù)之差。 在流函數(shù)y的定義中，為保證流函數(shù)變化值dy與流量增量值dqv同號(hào)，規(guī)定繞b點(diǎn)逆時(shí)針方向穿過曲線ab的流量為正，反之為負(fù)，這里的流量qv是指通過z方向?yàn)閱挝桓叨鹊闹娴?/p>

3、體積流量。 通過a點(diǎn)的流線的流函數(shù)值y1，通過b點(diǎn)的流線的流函數(shù)值y2 ,則通過ab柱面的體積流量為 在引出流函數(shù)這個(gè)概念時(shí)，既沒有涉及流體是粘性的還是非粘性的，也沒有涉及流體是有旋的還是無旋的。所以，無論是理想流體還是粘性流體，無論是有旋流動(dòng)還是無旋流動(dòng)，只要是不可壓縮流體的平面流動(dòng)，就存在流函數(shù)， 對(duì)于xoy平面內(nèi)的無旋流動(dòng),有wz=0，即： 也可得 即不可壓縮流體的平面無旋流動(dòng)的流函數(shù)滿足拉普拉斯方程，也是調(diào)和函數(shù).對(duì)于極坐標(biāo)系,該滿足拉普拉斯方程為 二、速度勢(shì)函數(shù) 對(duì)于無粘性（理想）流體的無旋流動(dòng)而言,由斯托克斯定理可知，沿流場(chǎng)中任意封閉周線的速度線積分，即速度環(huán)量均為零。對(duì)于無旋流動(dòng)

4、，該封閉周線所包圍的速度環(huán)量為零，有 對(duì)于理想流體無旋流動(dòng)，從參考點(diǎn)a到另一點(diǎn)b的速度線積分與點(diǎn)a至點(diǎn)b的路徑無關(guān)，上式中ds表示連接點(diǎn)a與點(diǎn)b的任意微元曲線.也就是說，速度線積分僅僅取決于b點(diǎn)相對(duì)于a點(diǎn)的位置，具有單值勢(shì)函數(shù)的特征. 由無旋流動(dòng)的充要條件可知 即： 上式是成為某一函數(shù)的全微分的必要且充分條件。函數(shù)成為速度勢(shì)函數(shù)，簡(jiǎn)稱速度勢(shì). 當(dāng)以t作為參變量時(shí)，即流體作定常流動(dòng)時(shí)，速度勢(shì)函數(shù)的全微分可寫成 于是可以得到 寫成矢量形式，有 上式說明了速度勢(shì)函數(shù)的一個(gè)基本性質(zhì)：速度在笛卡爾直角坐標(biāo)系中三個(gè)坐標(biāo)軸x、y、z方向上的分量等于速度勢(shì)函數(shù)關(guān)于相應(yīng)坐標(biāo)的偏導(dǎo)數(shù). ?那么這一性質(zhì)是否可以用于

5、流場(chǎng)中任何方向呢？答案是肯定的，證明過程如下: 流場(chǎng)中任取一點(diǎn)m的速度為,它在方向s上的分量為vs.由于流場(chǎng)中有速度勢(shì)j存在，它關(guān)于方向s的偏導(dǎo)數(shù)為： 上式中、和、分別表示速度矢量和方向矢量對(duì)于x、y、z軸的方向余弦。 在圓柱坐標(biāo)系下，徑向速度、切向速度、軸向速度分別為： 速度勢(shì)函數(shù)僅僅是一個(gè)數(shù)學(xué)上的概念，沒有所對(duì)應(yīng)的物理意義。 在定常流動(dòng)中速度勢(shì)與時(shí)間無關(guān)，僅是空間位置的函數(shù)。當(dāng)不可壓縮流體或可壓縮流體作無旋流動(dòng)時(shí),總有速度勢(shì)存在，這種流動(dòng)又被稱為有勢(shì)流動(dòng)，即無旋流動(dòng)等同于有勢(shì)流動(dòng). 在有勢(shì)流動(dòng)中,沿曲線ab的切向速度線積分等于終點(diǎn)b與起點(diǎn)a的速度勢(shì)之差。 沿任一曲線ab切向速度的線積分可寫

6、成在有勢(shì)流動(dòng)中，沿任一封閉周線（a、b點(diǎn)重合）的速度環(huán)量為: 如果速度勢(shì)是單值的和連續(xù)的，則沿任一封閉周線的速度環(huán)量等于零. 對(duì)于不可壓縮流體，有，有 上式中 為拉普拉斯算子。 當(dāng)不可壓縮流體作有勢(shì)流動(dòng)時(shí),速度勢(shì)滿足拉普拉斯方程.滿足拉普拉斯方程的函數(shù)稱為調(diào)和函數(shù)。由于拉普拉斯方程是線性齊次方程，該方程的不同解的疊加后仍然是該方程的解。設(shè)和是調(diào)和函數(shù)，則（其中和為任意常數(shù)）也是調(diào)和函數(shù)。因此，簡(jiǎn)單的調(diào)和函數(shù)可以疊加成復(fù)雜的調(diào)和函數(shù)，這為簡(jiǎn)單無旋流動(dòng)的疊加提供理論基礎(chǔ). 對(duì)于圓柱坐標(biāo)系，拉普拉斯方程變?yōu)?應(yīng)當(dāng)指出的是，速度勢(shì)函數(shù)滿足拉普拉斯方程的前提條件是不可壓縮流體的無旋流動(dòng),而并未限制流動(dòng)是定?；蚍嵌ǔ?，速度勢(shì)函數(shù)j也可以是時(shí)間的函數(shù)。 三、流網(wǎng) 對(duì)于不可壓縮流體的平面無旋流動(dòng)（即有勢(shì)流動(dòng)），必然同時(shí)存在速度勢(shì)函數(shù)j和流函數(shù)y。根據(jù)它們與速度分量u、v的關(guān)系，可以得到j(luò)和y之間的重要關(guān)系式： 上式稱為柯西黎曼條件。 流函數(shù)線 y =c1，y=c2等，構(gòu)成一簇流線,它們和等勢(shì)線j=k1,j=k2等構(gòu)成一張描述平面流動(dòng)特征的網(wǎng)，稱為流網(wǎng)。 流線和等勢(shì)線的交點(diǎn)為m。在等勢(shì)線上,有 由此可得等勢(shì)線的斜率為在流線上,有 由此可得流線的斜率為 可得到等勢(shì)線和流線線簇的斜率的乘積 可見,在