第六章 多自由度體系的微振動(dòng)_第1頁(yè)
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1、第六章第六章 多自由度體系的微振動(dòng)多自由度體系的微振動(dòng) 內(nèi)容:內(nèi)容: 振動(dòng)概述振動(dòng)概述 兩個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng)兩個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng) n個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng)個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng) 簡(jiǎn)正坐標(biāo)和簡(jiǎn)正振動(dòng)簡(jiǎn)正坐標(biāo)和簡(jiǎn)正振動(dòng) 重點(diǎn):重點(diǎn): 兩個(gè)自由度的自由振動(dòng)兩個(gè)自由度的自由振動(dòng) 簡(jiǎn)正坐標(biāo)簡(jiǎn)正坐標(biāo) 難點(diǎn):難點(diǎn): 多自由度的自由振動(dòng)多自由度的自由振動(dòng) 難點(diǎn):難點(diǎn): 多自由度的自由振動(dòng)多自由度的自由振動(dòng) 振動(dòng)現(xiàn)象在宏觀的工程技術(shù)中和微觀領(lǐng)域(如固體物理中的晶格、光學(xué)振動(dòng)現(xiàn)象在宏觀的工程技術(shù)中和微觀領(lǐng)域(如固體物理中的晶格、光學(xué) 中的分子振動(dòng)光譜等)中普遍存在。本章討論多自由度體系微振動(dòng)的一般

2、中的分子振動(dòng)光譜等)中普遍存在。本章討論多自由度體系微振動(dòng)的一般 處理方法和微振動(dòng)在物理上的應(yīng)用。處理方法和微振動(dòng)在物理上的應(yīng)用。 6.1 振動(dòng)概述振動(dòng)概述 (1)振動(dòng)的分類振動(dòng)的分類 按體系的能量變化情況可把振動(dòng)分為自由振動(dòng)(機(jī)械能守恒)、阻尼振按體系的能量變化情況可把振動(dòng)分為自由振動(dòng)(機(jī)械能守恒)、阻尼振 動(dòng)(機(jī)械能不斷轉(zhuǎn)化為熱能)和強(qiáng)迫振動(dòng)(不斷從外界獲得能量)三類,動(dòng)(機(jī)械能不斷轉(zhuǎn)化為熱能)和強(qiáng)迫振動(dòng)(不斷從外界獲得能量)三類, 其運(yùn)動(dòng)微分方程是同一種類型的。其運(yùn)動(dòng)微分方程是同一種類型的。 按體系的自由度劃分,振動(dòng)分為單自由度振動(dòng)、有限多自由度振動(dòng)和無限自由按體系的自由度劃分,振動(dòng)分為

3、單自由度振動(dòng)、有限多自由度振動(dòng)和無限自由 度振動(dòng)三類。度振動(dòng)三類。 按微分方程的類型,振動(dòng)分為線性振動(dòng)和非線性振動(dòng)兩類。按微分方程的類型,振動(dòng)分為線性振動(dòng)和非線性振動(dòng)兩類。 (2)線性振動(dòng)概念)線性振動(dòng)概念 凡力學(xué)體系在平衡位置附近作微振動(dòng)(振幅很小),只考慮一級(jí)(最低凡力學(xué)體系在平衡位置附近作微振動(dòng)(振幅很?。豢紤]一級(jí)(最低 級(jí))近似時(shí),其運(yùn)動(dòng)微分方程為線性方程,這種振動(dòng)都屬于線性振動(dòng)。級(jí))近似時(shí),其運(yùn)動(dòng)微分方程為線性方程,這種振動(dòng)都屬于線性振動(dòng)。 (3)力學(xué)體系平衡位置的性質(zhì))力學(xué)體系平衡位置的性質(zhì) 平衡位置的三種情況:如圖平衡位置的三種情況:如圖6.1所示所示 (a)穩(wěn)定平衡)穩(wěn)定平

4、衡 如果在某一位置,保守系的勢(shì)能有嚴(yán)格的極小值,則此位置是體系的穩(wěn)如果在某一位置,保守系的勢(shì)能有嚴(yán)格的極小值,則此位置是體系的穩(wěn) 定平衡位置定平衡位置保守系平衡位置穩(wěn)定性拉格朗日定理,即保守系平衡位置穩(wěn)定性拉格朗日定理,即 0,0 2 2 dq Vd dq dV (自由度為(自由度為1) (6.1) 0,0 )2(1)( 0 2 2 2 2 1 2 2 2 2 2 1 2 2 21 2 21 q V q V q V q V qq V q V q V 自由度為自由度為(6.2) (b)不穩(wěn)定平衡)不穩(wěn)定平衡 勢(shì)能在平衡位置取極大值時(shí)為不穩(wěn)定平衡。勢(shì)能在平衡位置取極大值時(shí)為不穩(wěn)定平衡。 (c)隨遇

5、平衡)隨遇平衡 勢(shì)能在平衡位置為常數(shù)時(shí)為隨遇平衡。勢(shì)能在平衡位置為常數(shù)時(shí)為隨遇平衡。 6.2 兩個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng)兩個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng) (1)拉格朗日方程)拉格朗日方程 設(shè)體系的兩個(gè)廣義坐標(biāo)為設(shè)體系的兩個(gè)廣義坐標(biāo)為、 1 x 2 x,則體系的拉格朗日方程為,則體系的拉格朗日方程為 0 0 212 111 x V x T x T dt d x V x T x T dt d (6.1) 對(duì)于平衡位置附近的微振動(dòng)、體系的約束是穩(wěn)定的,動(dòng)能必為廣義速度的對(duì)于平衡位置附近的微振動(dòng)、體系的約束是穩(wěn)定的,動(dòng)能必為廣義速度的 二次齊次式,即二次齊次式,即 )2( 2 1 2 1 2 2222112

6、 2 111 2 1, xAxxAxAxxAT ji ji ij (6.2) 其中其中 ij A是廣義坐標(biāo)的函數(shù),且是廣義坐標(biāo)的函數(shù),且 ),(),( 2121 xxAxxA ijiij 勢(shì)能僅是廣義坐標(biāo)的函數(shù)勢(shì)能僅是廣義坐標(biāo)的函數(shù) ),( 21 xxVV ),( 21 xxV),( 21 xxAij為了簡(jiǎn)化和近似,廣義坐標(biāo)零點(diǎn)取平衡位置上,將為了簡(jiǎn)化和近似,廣義坐標(biāo)零點(diǎn)取平衡位置上,將和和T T中的中的 在平衡位置用泰勒級(jí)數(shù)展開在平衡位置用泰勒級(jí)數(shù)展開 (*)( 2 1 )()0 , 0(),( 0 2 1, 2 0 2 1 21 ji ji ji i i i xx xx V x x V V

7、xxV (6.3) .)()0 , 0(),( 0 2 1 021 i i i ij ij x x A AxxA (6.4) 2 2222112 2 1110 2 1, 21 2 21 2( 2 1 )( 2 1 2 1 ),(xbxxbxbxx xx V xxV ji ji (6.36.3)式中的()式中的(* * *)是)是 i x 三次以上的項(xiàng)。如果保留到最低階的非零小量,三次以上的項(xiàng)。如果保留到最低階的非零小量, (6.36.3)式可簡(jiǎn)化為)式可簡(jiǎn)化為 (6.5) 式中式中 ji ji ij b xx V b 0 2 )( ,是常數(shù)。,是常數(shù)。 0)0 , 0( 0 V0)( 0 i

8、x V 思考:(思考:(6.36.3)式中為何可略去()式中為何可略去(* * *)項(xiàng)和取)項(xiàng)和取 ,? 動(dòng)能動(dòng)能T T的表式中也只要保留到二級(jí)小量,故的表式中也只要保留到二級(jí)小量,故),( 21 xxAij 只取零級(jí)近似即可。只取零級(jí)近似即可。 ijijij aAxxA )0 , 0(),( 21 )2( 2 1 2 1 2 2222112 2 111 2 0 xaxxaxaxxaT ji ij ij 式中式中 jiij aa 也都是常數(shù)。也都是常數(shù)。 將(將(6.5)和()和(6.6)代入()代入(6.1)得)得 0 0 222121222121 212111212111 xbxbxaxa

9、 xbxbxaxa (6.7) 或或 2 , 10)( 2 1 ixbxa jijj j ij (6.86.8) 上式為兩個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng)微分方程,是一個(gè)二階常系數(shù)線性齊上式為兩個(gè)自由度保守系的自由振動(dòng)微分方程,是一個(gè)二階常系數(shù)線性齊 次次 微分方程組。微分方程組。 (2)微分方程的解)微分方程的解.頻率方程(久期方程)頻率方程(久期方程) 用常規(guī)方法求解。設(shè)(用常規(guī)方法求解。設(shè)(6.7)式的解為)式的解為 )sin( )sin( 22 11 tAx tAx (6.96.9) 將(將(6.9)式代入()式代入(6.7)得)得 0)()( 0)()( 2 22222 2 21211 2

10、12122 2 11111 abAabA abAabA (6.106.10) 或或 2 , 1,0)( 2 2 1 iabA ijij j j (6.11) 由(由(6.10)知:)知: 0 21 AA ,由此得,由此得 0 21 xx ,對(duì)應(yīng)于體系的平衡狀態(tài),對(duì)應(yīng)于體系的平衡狀態(tài), 不是不是 所需要的解。要使(所需要的解。要使(6.10)中的)中的 21,A A有異于零的解,方程的系數(shù)行有異于零的解,方程的系數(shù)行 列式必須為列式必須為 零,因 零,因 12211221 ,bbaa ,得,得, 0)()( 22 1212 2 2222 2 1111 2 2222 2 1212 2 1212 2

11、 1111 ababab abab abab (6.12) 2 1 2 2 為為 和和 (方程(方程6.12)稱為頻率方程(或久期方程)??梢宰C明它恒有兩個(gè)正的實(shí)根。)稱為頻率方程(或久期方程)??梢宰C明它恒有兩個(gè)正的實(shí)根。 設(shè)設(shè) ,根據(jù)線性方程的原理,經(jīng)過計(jì)算得方程(,根據(jù)線性方程的原理,經(jīng)過計(jì)算得方程(6.7)的通解為)的通解為 )sin()sin( )sin()sin( 22 )2( 1 )2( 211 )1( 1 )1( 22 22 )2( 111 )1( 11 tAtAx tAtAx (6.13) )0(),0(),0(),0( 2121 xxxx式中四個(gè)常數(shù)式中四個(gè)常數(shù) 21 )2

12、( 1 )1( 1 , AA由初始條件由初始條件 決定。決定。 若兩個(gè)正根相等(正等根):若兩個(gè)正根相等(正等根): 21 ,則通解為,則通解為 )sin( )sin( 222 111 tAx tAx (6.14) 例例1 兩個(gè)相同的單擺耦合成雙單擺。求體系微振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。兩個(gè)相同的單擺耦合成雙單擺。求體系微振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。 1 2 解:解:自由度為自由度為2 2,取,取和和 為廣義坐為廣義坐標(biāo),則標(biāo),則 )2( 2 1 )22( 2 1 2 2 2 1 21 2 2 2 1 2 mglV mlT (1) 將(將(1)代入拉格朗日方程得)代入拉格朗日方程得 0 022 221 121 l g

13、 l g (2) 令(令(2)式的特解為)式的特解為 )sin( )sin( 22 11 tA tA (3) 將(將(3)代入()代入(2)得)得 0)( 0)(2 2 2 1 2 2 2 1 2 A l g A AA l g (4) 要使上式的要使上式的 21,A A有不恒為零的解,必須有不恒為零的解,必須 0)(2 )(2 422 22 22 l g l g l g (5) 由(由(5)得)得 )22(),22( 2 2 2 1 l g l g (6) 將(將(6)代入()代入(4)中的任一式得振幅比值)中的任一式得振幅比值 2 )(2 2 1 2 1 )1( 1 )1( 2 l g A

14、A 2 )(2 2 2 2 2 )2( 1 )2( 2 l g A A (7) )sin(2)sin(2 )sin()sin( 22 )2( 111 )1( 12 22 )2( 111 )1( 11 tAtA tAtA (8) 這里這里 )2( 2 )1( 2 )2( 1 )1( 1 ,AAAA為方程(為方程(4)的根,于是兩個(gè)特解即可確定,兩個(gè)特)的根,于是兩個(gè)特解即可確定,兩個(gè)特 解的解的 線性疊加即得通解線性疊加即得通解 常數(shù)常數(shù) 21 )2( 2 )1( 1 , AA由初始條件決定。由初始條件決定。 例例2 試求如圖試求如圖6.3所示的兩個(gè)耦合振子的振動(dòng)頻率。所示的兩個(gè)耦合振子的振動(dòng)頻

15、率。 解:解:自由度為自由度為2,以位移,以位移 21,x x為廣義坐標(biāo),則為廣義坐標(biāo),則 )( 2 1 )( 2 1 2 2 2 12 2 1 2 2 2 1 xxxxkV xxmT (1) 將(將(1)代入拉格朗日方程得)代入拉格朗日方程得 211 2kxkxxm (2) 212 2kxkxxm (3) 引進(jìn)兩個(gè)新的坐標(biāo)引進(jìn)兩個(gè)新的坐標(biāo) , 212211 xxqxxq 分別將(分別將(2)和()和(3)相加減,得)相加減,得 0 11 q m k q 0 3 22 q m k q 1 q 2 q 由此得由此得和和振動(dòng)模式的頻率分別為振動(dòng)模式的頻率分別為 mk / 1 mk/3 2 和和 6

16、.3 n個(gè)自由度保守體系的自由振動(dòng)個(gè)自由度保守體系的自由振動(dòng) (1)拉格朗日方程)拉格朗日方程 將體系的動(dòng)能和勢(shì)能在平衡位置展開成泰勒級(jí)數(shù)保留到二級(jí)小量,得將體系的動(dòng)能和勢(shì)能在平衡位置展開成泰勒級(jí)數(shù)保留到二級(jí)小量,得 n ji jiij n ji jiij xxbV xxaT 1, 1, 2 1 2 1 (6.15) 代入拉格朗方程,得代入拉格朗方程,得 nixbxa jij n j jij , 2 , 1, 0 1 (6.16) (2)振動(dòng)規(guī)律(拉格朗方程的通解)振動(dòng)規(guī)律(拉格朗方程的通解) 令(令(6.16)的特解為)的特解為 nitAx ii , 2 , 1),sin( (6.17) (

17、6.17)代入()代入(6.16)式:)式: niabA ijij n j j , 2 , 1,0)( 2 1 (6.18) 要使上式有不為零的解的條件為要使上式有不為零的解的條件為 0 22 22 2 11 2 22 2 2222 2 2121 2 11 2 1212 2 1111 nnnnnnnn nn nn ababab ababab ababab (6.19) 2 ), 2 , 1( 2 nj j 上式是關(guān)于上式是關(guān)于的的n次多項(xiàng)式,有次多項(xiàng)式,有n個(gè)根個(gè)根且都是正的實(shí)根。且都是正的實(shí)根。 振幅比:振幅比: 2 j 1 A 將將代入(代入(6.18)式,把)式,把看作已知的,然后已知對(duì)

18、(看作已知的,然后已知對(duì)(n-1)個(gè))個(gè) n AAA, 32 求解,可得求解,可得 )( 1 )()()( 1 )( 3 )( 3 )( 1 )( 2 )( 2 , jj n j n jjjjjj AAAAAA (6.20) 這些這些 )( j i 都是常數(shù),共有都是常數(shù),共有n(n-1)個(gè)。)個(gè)。 方程(方程(6.16)的一個(gè)特解為)的一個(gè)特解為 nitAx jj j ii , 2 , 1),sin( )( (6.21) 這些特解的線性疊加即為通解:這些特解的線性疊加即為通解: nitAx jj n j j ii , 2 , 1)sin( 1 )( (6.22) 個(gè)振幅個(gè)振幅 ,(6.20)

19、式中提供了)式中提供了n(n-1)個(gè)已知的比)個(gè)已知的比 2 n )( j i A 2 nnnnn )1( 2 )( 1 )2( 1 )1( 1 , n AAA n , 21 方程(方程(6.22)中共有)中共有 個(gè)振幅中獨(dú)立的只有個(gè)振幅中獨(dú)立的只有個(gè),即個(gè),即 再加上再加上n個(gè)相角個(gè)相角,共有,共有2n個(gè)待定常數(shù),可由初始條件決定。個(gè)待定常數(shù),可由初始條件決定。 值,因此,值,因此, 6.4 簡(jiǎn)振坐標(biāo)和簡(jiǎn)正振動(dòng)簡(jiǎn)振坐標(biāo)和簡(jiǎn)正振動(dòng) 力學(xué)體系的廣義坐標(biāo)可有多種選取方式,廣義坐標(biāo)選取得當(dāng),拉格朗日方程很力學(xué)體系的廣義坐標(biāo)可有多種選取方式,廣義坐標(biāo)選取得當(dāng),拉格朗日方程很 容易求解。容易求解。 以雙

20、單擺為例。以雙單擺為例。 2 q 1 q 若選取若選取為廣義坐標(biāo):為廣義坐標(biāo):和和 212 211 2 1 2 1 q q 2 2 21 2 21 1 qq q qq 或或 (6.23) 由此可得由此可得 )( 2 1 )2( 2 1 ) 2 1 1() 2 1 1( 2 1 )22( 2 1 2 2 2 1 2 2 2 1 2 2 2 1 2 2 221 2 1 2 qqmglmglV qqml mlT (6.24) 代入拉格朗日方程,得代入拉格朗日方程,得 0 12 2 0 12 2 22 11 q l g q q l g q (6.25) 顯然通解為顯然通解為 )sin( )sin( 2

21、222 1111 tAq tAq (6.26) 其中其中 )22( 12 2 )22( 12 2 2 2 2 1 l g l g l g l g (6.27) i q i q和廣義坐標(biāo)和廣義坐標(biāo)的平方和的形式的平方和的形式 因此,在處理線性振動(dòng)問題如果所選取的廣義坐標(biāo)能使因此,在處理線性振動(dòng)問題如果所選取的廣義坐標(biāo)能使T和和V同時(shí)成為廣義速度同時(shí)成為廣義速度 ),( 2 1 ),( 2 1 22 222 2 111 22 222 2 111 nnn nnn qbqbqbV qaqaqaT (6.28) 則代入拉格朗方程得則代入拉格朗方程得 0 0 0 2222222 111111 nnnnnn

22、 qbqa qbqa qbqa (6.29) 其解即為其解即為 nn nnnnn a bnn tAq a b tAq a b tAq 2 22 222 22222 11 112 11111 )sin( )sin( )sin( (6.30) 選取這種能使選取這種能使T和和V同時(shí)表示為同時(shí)表示為 i q i q 和和的平方和形式的廣義坐標(biāo)稱為的平方和形式的廣義坐標(biāo)稱為 簡(jiǎn)正坐標(biāo)。簡(jiǎn)正坐標(biāo)。 簡(jiǎn)正坐標(biāo)描述了體系在振動(dòng)過程中只以一個(gè)頻率振動(dòng),其余頻率的振動(dòng)沒有激簡(jiǎn)正坐標(biāo)描述了體系在振動(dòng)過程中只以一個(gè)頻率振動(dòng),其余頻率的振動(dòng)沒有激 發(fā),這種以單一頻率的振動(dòng)模式稱為簡(jiǎn)正振動(dòng)式本征振動(dòng)。體系的任一種振動(dòng)狀態(tài)

23、,發(fā),這種以單一頻率的振動(dòng)模式稱為簡(jiǎn)正振動(dòng)式本征振動(dòng)。體系的任一種振動(dòng)狀態(tài), 則是各種簡(jiǎn)正振動(dòng)的線性疊加。則是各種簡(jiǎn)正振動(dòng)的線性疊加。 6.5 解題指導(dǎo)解題指導(dǎo) (1)習(xí)題類型基本解法)習(xí)題類型基本解法 本章習(xí)題的基本類型是已知體系所受的力及運(yùn)動(dòng)的某些條件,求體系本章習(xí)題的基本類型是已知體系所受的力及運(yùn)動(dòng)的某些條件,求體系 振動(dòng)振動(dòng) 頻率、周期和振動(dòng)方程(規(guī)律)。頻率、周期和振動(dòng)方程(規(guī)律)。 基本解法:基本解法:先應(yīng)用拉格朗日方程建立系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)微分方程,然后解先應(yīng)用拉格朗日方程建立系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)微分方程,然后解 方程。方程。 (2)范例)范例 弦的等分點(diǎn)上三個(gè)相同質(zhì)點(diǎn)弦的等分點(diǎn)上三個(gè)相同質(zhì)點(diǎn)m的振動(dòng)(的振動(dòng)(P.181例例) 解解:弦的伸長(zhǎng)量:弦的伸長(zhǎng)量l 為為 )()()()( 4 4)( )( 2322321221 22 3 22 23 22 12 22 1 a y a yy a yy a ya aayayy ayyayl (1) 弦的彈性勢(shì)能和動(dòng)能為弦的彈性勢(shì)能和動(dòng)能為 2 3 2 23 2 12 2 1 )()( 2 yyyyyy a F lFV )( 2 1 2 3 2 2 2 1 yyymT 將將T、V代入拉格朗日方程

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