三組：污染物擴散理論

1、 梯度輸送理論、梯度輸送理論、 湍流統(tǒng)計理論與湍流統(tǒng)計理論與 相似理論相似理論 基本處理及比較基本處理及比較 小組成員小組成員 梯度輸梯度輸 送理論送理論 湍流統(tǒng)湍流統(tǒng) 計理論計理論 三種理三種理 論體系論體系 比較比較 相似理 論 總述總述 The end 目目 錄錄 1 總述復習及K理論概述 梯度輸送統(tǒng)計理論梯度輸送統(tǒng)計理論 大氣擴散的基本問題，是研究大氣擴散的基本問題，是研究 湍流與煙流傳播和污染物濃度衰減的關湍流與煙流傳播和污染物濃度衰減的關 系問題。目前處理這類問題有三種廣泛系問題。目前處理這類問題有三種廣泛 應用的理論：梯度輸送理論（簡稱理應用的理論：梯度輸送理論（簡稱理 論）、湍

2、流統(tǒng)計理論和相似理論。論）、湍流統(tǒng)計理論和相似理論。 總述總述 什么是湍流？什么是湍流？湍流現(xiàn)象湍流現(xiàn)象 雜亂、隨機、無序雜亂、隨機、無序 達芬奇描繪的湍流達芬奇描繪的湍流 火山爆發(fā)火山爆發(fā) review time 空氣污染物擴散過程由空氣污染物擴散過程由湍流湍流 運動運動和和氣流平均速度差氣流平均速度差決定決定 常用兩種方法描述常用兩種方法描述歐拉方法歐拉方法拉格朗日方法拉格朗日方法 梯度輸送理論的基本處理梯度輸送理論的基本處理 梯度輸送理論（理論）梯度輸送理論（理論） 德國科學家菲克在德國科學家菲克在 年發(fā)表了一篇題為年發(fā)表了一篇題為“論擴散論擴散”的著名論的著名論 文。在這篇論文中，他首

3、先提出了梯度擴散理論。他把這個理論表述為：文。在這篇論文中，他首先提出了梯度擴散理論。他把這個理論表述為： “假定食鹽在其溶劑中的擴散定律與在導體中發(fā)生的熱擴散相同，是十分假定食鹽在其溶劑中的擴散定律與在導體中發(fā)生的熱擴散相同，是十分 自然的。自然的?！彼越钥捎孟嗤臄?shù)學方程式描述。理論是通過泰勒與菲克所以皆可用相同的數(shù)學方程式描述。理論是通過泰勒與菲克 擴散理論的類比建立起來的。擴散理論的類比建立起來的。 湍流梯度輸送理論進一步假定，由大氣湍流引起的某物質(zhì)的擴散，湍流梯度輸送理論進一步假定，由大氣湍流引起的某物質(zhì)的擴散， 類似于分子擴散，并可用同樣的分子擴散方程描述。為了求得各種條件下類似

4、于分子擴散，并可用同樣的分子擴散方程描述。為了求得各種條件下 某污染物的時、空分布，必須對分子擴散方程在進行擴散的大氣湍流場的某污染物的時、空分布，必須對分子擴散方程在進行擴散的大氣湍流場的 邊界條件下求解。然而由于邊界條件往往很復雜，不能求出嚴格的分析解，邊界條件下求解。然而由于邊界條件往往很復雜，不能求出嚴格的分析解， 只能在特定的條件下求出近似解，再根據(jù)實際情況修正。只能在特定的條件下求出近似解，再根據(jù)實際情況修正。 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 由湍流運動引起的由湍流運動引起的 局地質(zhì)量通量與該局地質(zhì)量通量與該 地被擴散物質(zhì)的平地被擴散物質(zhì)的平 均濃度梯度成正比，均濃度梯度

5、成正比， 方向相反，稱為方向相反，稱為梯梯 度輸送理論度輸送理論,又稱又稱K 理論。其中理論。其中 表示流表示流 體密度體密度 表示擴散表示擴散 物質(zhì)濃度。物質(zhì)濃度。 x y z q u qK x q v qK y q w qK z 湍流湍流 擴散擴散 系數(shù)系數(shù) 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 x y z q u qK x q v qK y q w qK z 平均量與脈動量關系平均量與脈動量關系 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 x y z q u qK x q v qK y q w qK z 歐拉途徑是利用求解流體運動規(guī)律歐拉途徑是利用求解流體運動規(guī)律 方程得出擴散方程，而

6、流體運動規(guī)律方程得出擴散方程，而流體運動規(guī)律 由雷諾方程確定，其中包含由雷諾方程確定，其中包含9個應力項，個應力項， 未知數(shù)數(shù)量大于方程數(shù)，方程不閉合，未知數(shù)數(shù)量大于方程數(shù)，方程不閉合， 梯度理論則是利用半經(jīng)驗假設為前提梯度理論則是利用半經(jīng)驗假設為前提 減少未知數(shù)得到相應擴散方程。這也減少未知數(shù)得到相應擴散方程。這也 是理論的最大缺陷。是理論的最大缺陷。 注意！注意！ 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 湍流擴散方程湍流擴散方程 ()()()d qq uq vq w dtxyz ()()() xyz dqqqq KKK dtxxyyzz 梯度輸送理論梯度輸送理論 梯度輸送理論梯度輸送理論

7、歐拉途徑歐拉途徑 此式即為此式即為K理論導出的普遍形式湍流擴理論導出的普遍形式湍流擴 散方程，它說明流體中某物質(zhì)的散布是由散方程，它說明流體中某物質(zhì)的散布是由 湍流擴散所引起的。對大氣擴散問題的處湍流擴散所引起的。對大氣擴散問題的處 理就成為在一定的邊界條件下求解方程的理就成為在一定的邊界條件下求解方程的 問題，這就是問題，這就是K理論發(fā)展的推動力之一。理論發(fā)展的推動力之一。 ()()() xyz dqqqq KKK dtxxyyzz 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 特殊情況下的簡化及求解特殊情況下的簡化及求解 一一 無風瞬時點源無風瞬時點源 1 推導假設前提：推導假設前提：假定大氣

8、的靜止的，湍假定大氣的靜止的，湍 流擴散系數(shù)為常數(shù)，且各向同性流擴散系數(shù)為常數(shù)，且各向同性 0wuK Kx x=K=Ky y=K=Kz z= =常數(shù)常數(shù) 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 若在若在t=0時，在坐標原點釋放時，在坐標原點釋放Q（克）的污染物質(zhì)，（克）的污染物質(zhì)， 則滿足以下條件則滿足以下條件 Qdxdydzq 連續(xù)性條件連續(xù)性條件 邊界條件邊界條件當 ， 時0t0r0q 0r 時 q 當 時 t 0q 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 終極結(jié)論終極結(jié)論 Kt r Kt Q zyx KtKt Q tzyxq 4 exp )( 8 )( 4 1 exp )( 8 ),

9、( 2 2/3 222 2/3 ) 222 (exp )2 ( ),( 2 2 2 2 2 2 2/ 3 zyxzyx zyxQ tzyxq 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 特殊情況下的簡化及求解特殊情況下的簡化及求解 二二 無風連續(xù)點源無風連續(xù)點源 推導假設條件 連續(xù)點源，可認為濃度處于定常狀態(tài)，連續(xù)點源，可認為濃度處于定常狀態(tài)， 0 q t 連續(xù)點源可利用瞬時點源連續(xù)點源可利用瞬時點源0 積分得積分得 到到 ( ) 4 Q q r kr 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 特殊情況下的簡化及求解特殊情況下的簡化及求解 三三 有風瞬時點源有風瞬時點源 推導條件 0u 終極結(jié)論

10、 222 3 / 2222 () (, )exp (2)222 xyzxyz Qxutyz q x y z t 四四 有風連續(xù)點源有風連續(xù)點源貼近實際貼近實際 重點掌握重點掌握 22 22 () qqq uK xyz ()()() xyz qqqqqqq uvwKKK txyzxxyyzz 坐標原點在煙囪口，平均風沿坐標原點在煙囪口，平均風沿x x軸方向軸方向 水平方向上擴散遠小于輸送作用水平方向上擴散遠小于輸送作用 連續(xù)點源，為定常條件連續(xù)點源，為定常條件 湍流運動各向同性湍流運動各向同性 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 特殊情況下的簡化及求解特殊情況下的簡化及求解 四四 有風瞬時

11、點源有風瞬時點源 .,0; 0,qzyxqzyx時時 邊界條件 連續(xù)性條件 Qqdydzu 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 22 22 (, )exp() 222 yzyz Qyz q x y z t u 四四 有風連續(xù)點源有風連續(xù)點源 此式稱為斐克擴散解此式稱為斐克擴散解 污染濃度與源強成正比污染濃度與源強成正比; 離源距離越遠離源距離越遠,濃度越低濃度越低; 擴散系數(shù)越大擴散系數(shù)越大,濃度越低濃度越低; 污染物在橫風向及垂直向符合正態(tài)分布污染物在橫風向及垂直向符合正態(tài)分布 梯度輸送理論梯度輸送理論歐拉途徑歐拉途徑 特殊情況下的簡化及求解特殊情況下的簡化及求解 四四 有風瞬時點源有

12、風瞬時點源 假定污染物在無界空間中擴散，不受任何界面限制的條件下導出 的，稱為無界情況下的擴散模式。 三三 方程的數(shù)值求解方程的數(shù)值求解 解析解：解析解：采取各種近似簡化條件采取各種近似簡化條件 數(shù)值解：數(shù)值解：考慮風場、湍流場、源強的時考慮風場、湍流場、源強的時 空分布，考慮干濕沉積過程及空分布，考慮干濕沉積過程及 化學反應化學反應 ()()() xyz qqqqqqq uvwKKKQ txyzxxyyzz 水平方向離散化 altitude 沿經(jīng)緯和垂直方向沿經(jīng)緯和垂直方向 劃分離散化網(wǎng)格劃分離散化網(wǎng)格 垂直方向離散化 大氣分層大氣分層 （本例31層） 大氣上界大氣上界 地表地表800 hP

13、a 200 hPa 400 hPa 600 hPa 時間離散 中心差分中心差分 蛙跳蛙跳 半顯式半顯式 非中心差分非中心差分 顯式顯式 隱式隱式 t ttXttX t t X 2 )()( )( t tXttX t t X tt t X )()( )()( 2 1 t ttXtX t t X )()( )( t tXttX t t X )()( )( 動力過程 動量守恒動量守恒 靜力平衡方程（非靜力平衡）靜力平衡方程（非靜力平衡） 連續(xù)方程（質(zhì)量守恒）連續(xù)方程（質(zhì)量守恒） 熱力學方程（能量守恒）熱力學方程（能量守恒） 水汽守恒水汽守恒 氣體定律氣體定律 動力學保守變量守恒動力學保守變量守恒 應

14、用時間應用時間 發(fā)展方程發(fā)展方程 計算出新的狀態(tài)計算出新的狀態(tài) t 時間后時間后 (時間步長時間步長) 初始時刻初始時刻 P, T, Q, U (初值初值) 新狀態(tài)新狀態(tài) t = t0 + t 初始狀態(tài)初始狀態(tài) t0 時間發(fā)展方程時間發(fā)展方程 (P, T, Q, U) 基本概念基本概念 Dt Dt 即模式的時間步長?？蓮募茨Ｊ降臅r間步長?？蓮?天氣預報的幾分鐘，例如天氣預報的幾分鐘，例如3 3分分 鐘，到氣候模式的半小時不鐘，到氣候模式的半小時不 等等 t = t0 + t t = t0 +2 t etc. 最終狀態(tài)最終狀態(tài) t = t0 + 預報時間預報時間 初始狀態(tài)初始狀態(tài) t0 基本概念

15、基本概念 四四 湍流擴散系數(shù)湍流擴散系數(shù)K K 14:00 02:00 小結(jié)小結(jié) 對于梯度輸送理論本身：對于梯度輸送理論本身： 通量與梯度之間的線性關系只是一種假定通量與梯度之間的線性關系只是一種假定 K K不是流體的物理屬性而是運動屬性不是流體的物理屬性而是運動屬性 當前，中小尺度數(shù)值模式大多采用高階閉當前，中小尺度數(shù)值模式大多采用高階閉 和，大尺度區(qū)域的擴散輸送問題仍然采用和，大尺度區(qū)域的擴散輸送問題仍然采用 K閉合。閉合。 對于不同的求解計算途徑：對于不同的求解計算途徑： 解析解：簡單實用，廣泛應用于解析解：簡單實用，廣泛應用于環(huán)評工作領域環(huán)評工作領域， 適用于均勻定常大氣狀況，有一定局

16、限適用于均勻定常大氣狀況，有一定局限 數(shù)值解：考慮風場、湍流場、源強的時空分布，數(shù)值解：考慮風場、湍流場、源強的時空分布， 考慮干濕沉積過程及化學反應，物理過程全面，考慮干濕沉積過程及化學反應，物理過程全面， 計算復雜，通常在計算復雜，通常在大氣科學相關研究領域大氣科學相關研究領域進行研進行研 究究 2 湍流統(tǒng)計理論湍流統(tǒng)計理論 湍流統(tǒng)計理論湍流統(tǒng)計理論 泰勒首先應用統(tǒng)計學方法研究湍流擴散問題，并于泰勒首先應用統(tǒng)計學方法研究湍流擴散問題，并于 年提出著名的泰勒公式。薩頓首先應用年提出著名的泰勒公式。薩頓首先應用 泰勒公式，提出了解決污染物在大氣中擴散的實用泰勒公式，提出了解決污染物在大氣中擴散

17、的實用 模式。高斯在大量實測資料分析的基礎上，應用湍模式。高斯在大量實測資料分析的基礎上，應用湍 流統(tǒng)計理論得到了正態(tài)分布假設下的擴散模式，即流統(tǒng)計理論得到了正態(tài)分布假設下的擴散模式，即 通常所說的高斯模式。通常所說的高斯模式。 湍流統(tǒng)計理論湍流統(tǒng)計理論拉格朗日途徑拉格朗日途徑 從研究湍流脈動場的統(tǒng)計性質(zhì)出發(fā)從研究湍流脈動場的統(tǒng)計性質(zhì)出發(fā) （如相關，湍強，湍譜），來描述流（如相關，湍強，湍譜），來描述流 場中擴散物質(zhì)的散布規(guī)律。場中擴散物質(zhì)的散布規(guī)律。 個別粒子的隨機運動無法描述，個別粒子的隨機運動無法描述，大量大量 粒子的集合趨向一個穩(wěn)定的統(tǒng)計分布粒子的集合趨向一個穩(wěn)定的統(tǒng)計分布。 解決問題

18、關鍵：確定粒子游走隨機函解決問題關鍵：確定粒子游走隨機函 數(shù)數(shù)y（t）的概率分布。）的概率分布。 對于概率相同的無規(guī)則行走問題，對于概率相同的無規(guī)則行走問題， 當步數(shù)充分大時，有：當步數(shù)充分大時，有： 1 1 所走距離的概率分布接近正態(tài)分布所走距離的概率分布接近正態(tài)分布 2 2 其位移均方根（標準差）與行走時間其位移均方根（標準差）與行走時間 的平方根成正比的平方根成正比 若統(tǒng)計量若統(tǒng)計量 不隨時間變化，則湍流場不隨時間變化，則湍流場 是平穩(wěn)場是平穩(wěn)場 協(xié)方差協(xié)方差 反映湍流空間大小和反映湍流空間大小和 壽命長短壽命長短 根據(jù)相關系數(shù)概念根據(jù)相關系數(shù)概念 2 u ( )()u t u t 2

19、( )() ( ,) u t u t R t t u 1( )1R 一一 湍流擴散的拉格朗日描述與特征湍流擴散的拉格朗日描述與特征 若為平穩(wěn)湍流，則統(tǒng)計量與湍流起始若為平穩(wěn)湍流，則統(tǒng)計量與湍流起始 時刻無關，只取決于時間間隔，并有時刻無關，只取決于時間間隔，并有 ： R( )R( )偶函數(shù)，相對于縱坐標對稱。偶函數(shù)，相對于縱坐標對稱。 原點原點R=1,R=1,足夠大足夠大 時，時，R R0.0. 二二 泰勒公式及其討論泰勒公式及其討論 1. TaylorTaylor（19211921）用統(tǒng)計理論處理擴散，將濃）用統(tǒng)計理論處理擴散，將濃 度分布標準差與湍流脈動統(tǒng)計量聯(lián)系。即描度分布標準差與湍流脈

20、動統(tǒng)計量聯(lián)系。即描 述拉格朗日相關系數(shù)述拉格朗日相關系數(shù) 和和 的定量關系的定量關系 ( ) L R y 222 00 ()2( ) Tt yL yTvRddt 定常均勻的湍流場中，粒子的湍流擴散范圍取定常均勻的湍流場中，粒子的湍流擴散范圍取 決于湍流脈動速度方差和拉格朗日相關性。決于湍流脈動速度方差和拉格朗日相關性。 2.2.泰勒公式的另一種形式泰勒公式的另一種形式 222 000 ()2( )2()( ) TtT LL yTvRddtvTRd 小結(jié)小結(jié) 擴散問題統(tǒng)計處理的根本目標是找出描述粒擴散問題統(tǒng)計處理的根本目標是找出描述粒 子位移的概率分布，即上述擴散粒子散布方子位移的概率分布，即上

21、述擴散粒子散布方 差，再找出概率分布函數(shù)的具體形式。其差，再找出概率分布函數(shù)的具體形式。其難難 點在于湍流場的非定常，非均一性點在于湍流場的非定常，非均一性。 泰勒公式是理想狀況下導出的，在下墊面平泰勒公式是理想狀況下導出的，在下墊面平 坦，氣流穩(wěn)定的小尺度擴散適用，超出這樣坦，氣流穩(wěn)定的小尺度擴散適用，超出這樣 的范圍需作一定的修訂。的范圍需作一定的修訂。 3 相似理論及三種理論體系比較相似理論及三種理論體系比較 相似理論相似理論 湍流相似擴散理論，最早始于英國科學家理查森和湍流相似擴散理論，最早始于英國科學家理查森和 泰勒。后來由于許多科學家的努力，特別是俄國科學家的泰勒。后來由于許多科學

22、家的努力，特別是俄國科學家的 貢獻，使湍流擴散相似理論得到很大發(fā)展。湍流擴散相似貢獻，使湍流擴散相似理論得到很大發(fā)展。湍流擴散相似 理論的基本觀點是，湍流由許多大小不同的湍渦所構成，理論的基本觀點是，湍流由許多大小不同的湍渦所構成， 大湍渦失去穩(wěn)定分裂成小湍渦，同時發(fā)生了能量轉(zhuǎn)移，這大湍渦失去穩(wěn)定分裂成小湍渦，同時發(fā)生了能量轉(zhuǎn)移，這 一過程一直進行到最小的湍渦轉(zhuǎn)化為熱能為止，從這一基一過程一直進行到最小的湍渦轉(zhuǎn)化為熱能為止，從這一基 本觀點出發(fā)，利用量綱分析的理論，建立起某種統(tǒng)計物理本觀點出發(fā)，利用量綱分析的理論，建立起某種統(tǒng)計物理 量的普適函數(shù)，再找出普適函數(shù)的具體表達式，從而解決量的普適函

23、數(shù)，再找出普適函數(shù)的具體表達式，從而解決 湍流擴散問題。我們把這種理論稱為相似擴散理論。湍流擴散問題。我們把這種理論稱為相似擴散理論。 相似理論的基本處理相似理論的基本處理 Monin(1959),Batchelor(1959,1964),Gifford(1962) 發(fā)展的相似理論，在近地層大氣湍流中占有重發(fā)展的相似理論，在近地層大氣湍流中占有重 要地位。要地位。 拉格朗日相似假設：近地層中，流體質(zhì)點的統(tǒng)拉格朗日相似假設：近地層中，流體質(zhì)點的統(tǒng) 計特征完全可用確定的歐拉特征的參量來確定計特征完全可用確定的歐拉特征的參量來確定 中性大氣：參量中性大氣：參量 非中性大氣：非中性大氣： 和和 。 *

24、 u T H * u * () d ZZ bu dtL 式中式中b b和和 為待定的普適常數(shù)和普適函數(shù)，中性時，為待定的普適常數(shù)和普適函數(shù)，中性時， 進一步假設相應的水平位移的增長率等于在進一步假設相應的水平位移的增長率等于在 高度處的高度處的 平均風速，表示為平均風速，表示為 1 Z () d X u c Z dt 垂直風速垂直風速 水平風速水平風速 (1) (2) 用量綱分析的方法可得到：用量綱分析的方法可得到： 1 基本數(shù)學處理基本數(shù)學處理 2 中性層結(jié)的平均位移中性層結(jié)的平均位移 中性層結(jié)，風廓線為中性層結(jié)，風廓線為 代入（代入（1 1）和（）和（2 2），并積分得），并積分得 * 0

25、 ln () uz u z 0 0 ln1(1ln) zZc Z Xc bzZ 卡曼常數(shù)，取卡曼常數(shù)，取0.40.4左右左右 近近 地地 層層 相相 似似 理理 論論 Ellison,Ellison,取取b=k=0.4b=k=0.4 3 3 非中性層結(jié)的平均位移非中性層結(jié)的平均位移 0* ()() zuz uff LL 非中性層結(jié)，風廓線為非中性層結(jié)，風廓線為 代入（代入（1 1）和（）和（2 2），并積分得），并積分得 0 0 ()() 1 () z z czc z ff LL Xd Z bZ L 4 4 小結(jié)小結(jié) 相似理論是以量綱分析為基礎，基本原理為相似理論是以量綱分析為基礎，基本原理為

26、 拉格朗日相似性假設，其物理模型有拉格朗日相似性假設，其物理模型有2 2點，點， 1 1：粒子擴散特征與流場的拉格朗日性質(zhì)相關：粒子擴散特征與流場的拉格朗日性質(zhì)相關 2 2：近地層中，表征流場歐拉性質(zhì)的參量主要：近地層中，表征流場歐拉性質(zhì)的參量主要 有摩擦速度，莫寧有摩擦速度，莫寧- -奧布霍夫長。奧布霍夫長。 相似理論適用于相似理論適用于近地層近地層內(nèi)，即湍流粘滯力為內(nèi)，即湍流粘滯力為 常數(shù)的薄層內(nèi)。常數(shù)的薄層內(nèi)。 三種基本理論的比較與討論三種基本理論的比較與討論 三種理論體系比較三種理論體系比較 正是：正是： 久思舊理非良策，破局還得看今朝。久思舊理非良策，破局還得看今朝。 畢竟畢竟“擴散

27、理論擴散理論”路在何方，路在何方， 且聽四組下回分解。且聽四組下回分解。 2021-6-27 to be continued 謝謝您的觀賞 THE END 環(huán)保熱下的冷思考環(huán)保熱下的冷思考 2021-6-27 傳說學霸都愛刷題傳說學霸都愛刷題 2021-6-27 那么，那么，(*) 問題來了問題來了 2015-2016學年第一學期期末試卷學年第一學期期末試卷 班級： 姓名： 一一選擇題（每題選擇題（每題10分，共計分，共計30分）分） 故事背景：你是一名當?shù)刈畲笪廴酒髽I(yè)的普通員工，雖然工作環(huán)境很惡劣 ，但你仍覺得自己是世上最幸運的人。因為你那最最乖巧可愛的女兒，黑 黑的軟發(fā)，大大的眼睛，胖嘟嘟

28、的小臉而后來，這一切都變了，先是 從河流的腐朽，天空的陰霾，直到你聽到醫(yī)生說出囡囡患肺癌的消息 1.你幾近崩潰，隱隱覺得女兒的患病跟你所處企業(yè)有關，一個念頭不可抑 制地冒了出來 A.向法院起訴企業(yè) B.什么也不做 2021-6-27 2.你站在法院門口，卻遲遲沒有邁進去。因為你心里明白你站在法院門口，卻遲遲沒有邁進去。因為你心里明白 ，如果你這樣做了，明天就會失業(yè)，而你更明白，你沒什，如果你這樣做了，明天就會失業(yè)，而你更明白，你沒什 么本事，除了老本行，什么也干不了！你是家里的支柱，么本事，除了老本行，什么也干不了！你是家里的支柱， 更關鍵的是，囡囡治病需要錢！更關鍵的是，囡囡治病需要錢！ A.邁進去，起訴企業(yè)邁進去，起訴企業(yè) B.回家，去醫(yī)院看看囡囡，然后去上班回家，去醫(yī)院看看囡囡，然后去上班 2021-6-27 3.下班回家后，你頹然地坐在凳子上，想著如何湊夠下班回家后，你頹然地坐在凳子上，想著如何湊夠50萬給萬給 囡囡治病，抽起了早已戒掉的煙囡囡治病，抽起了早已戒掉的煙事情終于還是引起了事情終于還是引起了 政府的重視，政府撥了一筆錢定了兩種方案來解決這件事政府的重視，政府撥了一筆錢定了兩種方案來解決這件事 A.把所有資金用于環(huán)境治理把所有資金用于