液壓傳動(dòng)第2章__液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)

1、第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)本章應(yīng)會(huì)1. 流體靜、動(dòng)力學(xué)計(jì)算2. 液體流動(dòng)時(shí)的壓力計(jì)算3.薄壁孔口流量計(jì)算主要內(nèi)容1.液體靜力學(xué)2.液體動(dòng)力學(xué)3.液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失4.孔和隙縫流量5.空穴現(xiàn)象和液壓沖擊第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.1 液體靜力學(xué)液體靜力學(xué)2.1.1 液體的壓力(指的是物理學(xué)中講的壓強(qiáng)p=F/A)作用在液體上的力有兩種：質(zhì)量力和表面力靜止液體的壓力的重要性質(zhì)：1、方向：沿內(nèi)法線方向作用于承壓面；2、大?。阂后w內(nèi)任一點(diǎn)處的壓力在各個(gè)方向上都相等。第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.1 液體靜力學(xué)液體靜力學(xué)2.

2、1.2 靜止液體中的壓力分布一、分布特點(diǎn)1、壓力組成：質(zhì)量力形成的壓力和表面力形成的壓力；2、靜止液體內(nèi)部的壓力p隨液體深度h呈直線規(guī)律分布；3、距離自由液面深度相同的各點(diǎn)組成等壓面，這一等壓面為水平面。第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.1 液體靜力學(xué)液體靜力學(xué)2.1.2 靜止液體中的壓力分布二、應(yīng)用舉例例2.1 圖2.2所示的容器內(nèi)充滿油液。已知油液密度=900kg/m3,活塞上的作用力F=10 000N，活塞直徑d=2 10-1m,活塞厚度H=5 10-2m，活塞材料為鋼，其密度為7 800kg/m3。試求活塞下方深度為h=0.5m處的液體壓力。解：1. 活塞重力Fg

3、： Fg=2gv=120 N 2. 油活塞嚴(yán)重的壓力pg： pg=Fg/A=3826 Pa 3. 由F產(chǎn)生的壓力： pf=F/A=318 310 Pa 4.h處的壓力 p=(pg+pf)+1gh=3.226x105 Pa從例2.1可以看出，表面力形成的壓力遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于質(zhì)量力形成的壓力，因此，在液壓傳動(dòng)系統(tǒng)中近似地認(rèn)為整個(gè)液體內(nèi)部的壓力是處處相等的，并且等于表面力形成的壓力。結(jié)論第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.1 液體靜力學(xué)液體靜力學(xué)2.1.2 靜止液體中的壓力分布二、應(yīng)用舉例例2.2 如圖所示，有一直徑為d，重量為G的活塞侵在液體中，并在力F的作用下處于靜止?fàn)顟B(tài)，若液體的密

4、度為，活塞侵入深度為h，試確定液體在測(cè)量管內(nèi)的上升高度x。xFdGh解：對(duì)活塞進(jìn)行受力分析，活塞受到向下的力：F下FG活塞受到向上的力：由于活塞在F作用下受力平衡，則：F下F上，所以：42dxhgF上hgdGFx24第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.1 液體靜力學(xué)液體靜力學(xué)2.1.3 壓力的表示方法和單位一、壓力的表示方法壓力有兩種表示方法：絕對(duì)壓絕對(duì)壓力力和相對(duì)壓力相對(duì)壓力。絕對(duì)壓力：以絕對(duì)真空為基準(zhǔn)來(lái)進(jìn)行度量的壓力。相對(duì)壓力：以標(biāo)準(zhǔn)大氣壓為基準(zhǔn)來(lái)進(jìn)行度量的壓力，高于大氣壓稱表壓力表壓力，低于大氣壓稱真空度真空度。二、壓力的單位壓力的法定計(jì)量單位是帕(Pa)，1Pa=1

5、N/m2。1at(工程大氣壓，即Kgf/cm2)=1.01972105帕。1bar=1公斤力=1105Pa= 1at解：如圖a）所示，柱塞受力平衡，假設(shè)液壓缸中的壓力等于p1，則： 所以：如圖b)所示，柱塞缸受力平衡，假設(shè)液壓缸中的壓力等于p2，則：所以： Fdp421MPadFp62211037. 61 . 014. 3500004444422222DpdDpFMPadFp62221037. 61 . 014. 35000044第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.1 液體靜力學(xué)液體靜力學(xué)2.1.4 靜止液體中的壓力傳遞一、帕斯卡原理在密閉容器內(nèi)，施加于靜止液體上的壓力可以

6、等值傳遞到液體內(nèi)各點(diǎn)。二、應(yīng)用舉例例例2.3：液壓缸直徑：液壓缸直徑D=150mm，柱塞直徑柱塞直徑d=100mm，液壓缸中充，液壓缸中充滿 油 液 。 如 果 柱 塞 上 作 用 著滿 油 液 。 如 果 柱 塞 上 作 用 著F=50000N的力，不計(jì)油缸和活塞的力，不計(jì)油缸和活塞的重量，求圖示兩種情況下液壓的重量，求圖示兩種情況下液壓缸中的的壓力分別等于多少？缸中的的壓力分別等于多少？*第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)流體運(yùn)動(dòng)學(xué)研究流體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律，流體動(dòng)力學(xué)研究作用于流體上的力與流體流體運(yùn)動(dòng)學(xué)研究流體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律，流體動(dòng)力學(xué)研究作用于流體上的

7、力與流體運(yùn)動(dòng)之間的關(guān)系。流體的運(yùn)動(dòng)之間的關(guān)系。流體的、和和是流是流體運(yùn)動(dòng)學(xué)和流體動(dòng)力學(xué)的三個(gè)基本方程。體運(yùn)動(dòng)學(xué)和流體動(dòng)力學(xué)的三個(gè)基本方程。2.2.1 基本概念一、理想液體，定常流動(dòng)和一維流動(dòng)1、理想液體：既無(wú)粘性又不可壓縮的假想液體稱為理想液體。2、定常流動(dòng)：液體流動(dòng)時(shí)，如果液體中任一空間點(diǎn)處的壓力、速度和密度等都不隨時(shí)間變化，則稱這種流動(dòng)為定常流動(dòng)(或穩(wěn)定流動(dòng)，恒定流動(dòng))。3、一維流動(dòng)：當(dāng)液體整個(gè)作線性流動(dòng)時(shí)，稱為一維流動(dòng)。嚴(yán)格意義上的一維流動(dòng)要求液流截面上各點(diǎn)處的速度矢量完全相同，這種情況在現(xiàn)實(shí)中極為少見。，再用實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)來(lái)修正其結(jié)果，液壓傳動(dòng)中對(duì)工作介質(zhì)流動(dòng)的分析討論就是這樣進(jìn)行的。第第2

8、章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)2.2.1 基本概念二、流線，流管和流束1、流線是流場(chǎng)中一條條的曲線，它表示同一瞬時(shí)流場(chǎng)中各質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。2、流管：在流場(chǎng)中給出一條不屬于流線的任意封閉曲線，沿該封閉曲線上的每一點(diǎn)作流線，由這些流線組成的表面稱為流管。3、流束：流管內(nèi)的流線群稱為流束。圖2.7 流線、流管、流束第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)2.2.1 基本概念三、通流截面，流量和平均流速1、通流截面：在流束中與所有流線正交的截面稱為通流截面。2、流量：在單位時(shí)間內(nèi)流過某一截面的液體的體積稱為體積流量，簡(jiǎn)

9、稱流量。3、平均流速：假設(shè)通過某一通流截面上各點(diǎn)的流速均勻分布，液體以此均布流速v流過此通流截面的流量等于以實(shí)際流速u流過的流量，即：所以，通流截面上的平均流速：vAudAqAAqv 圖圖2.8 流量和平均流速流量和平均流速第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)2.2.2 連續(xù)性方程一、連續(xù)性方程連續(xù)性方程是質(zhì)量守恒定律在流體力學(xué)中的一種具體的表現(xiàn)形式。液體在同一連通管道同一連通管道內(nèi)作定常流動(dòng)定常流動(dòng)的連續(xù)方程： q=vA=const（常數(shù)）即：在同一連通管道內(nèi)，任意兩個(gè)通流截面的流量相等，并且等于平均流速與通流截面的面積之積。是流量連續(xù)性方程的簡(jiǎn)稱

10、，它是流體運(yùn)動(dòng)學(xué)方程，其是流量連續(xù)性方程的簡(jiǎn)稱，它是流體運(yùn)動(dòng)學(xué)方程，其實(shí)質(zhì)是質(zhì)量守恒定律的另一種表示形式，即將質(zhì)量守恒轉(zhuǎn)化為實(shí)質(zhì)是質(zhì)量守恒定律的另一種表示形式，即將質(zhì)量守恒轉(zhuǎn)化為理想液體作恒定流動(dòng)時(shí)的體積守恒。理想液體作恒定流動(dòng)時(shí)的體積守恒。說明解：根據(jù)液體在同一連通管道中作定常流動(dòng)的連續(xù)方程q=vA，求大小活塞的運(yùn)動(dòng)速度v1，v2。第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)2.2.2 連續(xù)性方程二、連續(xù)性方程應(yīng)用舉例如圖2.10所示，已知流量qt25L/min，小活塞桿直徑d120mm，小活塞直徑D175mm，大活塞桿直徑d2=40mm，大活塞直徑D21

11、25mm，假設(shè)沒有泄漏流量，求大小活塞的運(yùn)動(dòng)速度v1，v2。smmmLdDqv/102.0207514.341min/2541222212111smDDvDqv/037.041414122211222第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)2.2.3 能量（伯努利）方程方程1、理想液體作恒流流動(dòng)時(shí)，任意微元體具有的三種能量形式：比壓力能(p/g)、比位能(z)、比動(dòng)能(u2/2g)。2、根據(jù)能量守恒和轉(zhuǎn)換定律，液流微元體具有的三種形式的能量可以相互轉(zhuǎn)換，在三者的總和為定值。所以，理想液體伯努利方程：p/gzu2/2gconst(常數(shù)) (2.13)3、實(shí)

12、際的液體： 在流動(dòng)過程中會(huì)產(chǎn)生能量損耗(粘性存在產(chǎn)生的內(nèi)磨擦力；管道形狀和尺寸驟然變化使液體產(chǎn)生擾動(dòng)，消耗能量)。 用平均流速v代替實(shí)際流速u。引入動(dòng)能修正系數(shù).。所以實(shí)際液體的伯努利方程：p1/gz11v12/2gp2/gz22v22/2g+hw (2.14)hw能量損耗；1、2動(dòng)能修正系數(shù)。第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.2 液體動(dòng)力學(xué)液體動(dòng)力學(xué)2.2.4 動(dòng)量方程1、動(dòng)量方程是動(dòng)量定律在流體力學(xué)中的具體應(yīng)用，利用動(dòng)量方程可以求解在某一方向上，液流對(duì)通道固體壁面的作用力。2、作恒定流動(dòng)的液體的在某一方向上的動(dòng)量定理：xxxxvvqFF2211提示圓管層流時(shí)，動(dòng)能修正

13、系數(shù)2，動(dòng)量修正系數(shù)4/3。圓管紊流時(shí)，動(dòng)能修正系數(shù)1.05，動(dòng)量修正系數(shù)1.04第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失壓力損失分為沿程壓力損失和局部壓力損失。2.3.1 液壓的流動(dòng)狀態(tài)一、液體的流動(dòng)狀態(tài)1、層流：層流時(shí)，液體的流速低，液體質(zhì)點(diǎn)受粘性約束，不能隨意運(yùn)動(dòng)，粘性力起主導(dǎo)作用，液體的能量主要消耗在液體之間的摩擦損失上。2、紊流：紊流時(shí)，液體的流速較高，粘性的制約作用減弱，慣性力起主導(dǎo)作用，液體的能量主要消耗在動(dòng)能損失上。第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失2.

14、3.1 液壓的流動(dòng)狀態(tài)二、液體在管道中流動(dòng)狀態(tài)的判斷依據(jù)：臨界雷諾數(shù)Recr1、雷諾數(shù)Re2、臨界雷諾數(shù)Recr液流由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鲿r(shí)的雷諾數(shù)和用紊流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鲿r(shí)的雷諾數(shù)是不同的，后者的數(shù)值小，所以一般用后者作為判斷液流狀態(tài)的依據(jù)，稱為臨界雷諾數(shù)，記作Recr。HvdRe第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失2.3.1 液壓的流動(dòng)狀態(tài)二、液體在管道中流動(dòng)狀態(tài)的判斷依據(jù)：臨界雷諾數(shù)Recr3、常見液流管道的水力直徑dH和臨界雷諾數(shù)Recr第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損

15、失2.3.1 液壓的流動(dòng)狀態(tài)二、液體在管道中流動(dòng)狀態(tài)的判斷依據(jù)：臨界雷諾數(shù)Recr4、雷諾實(shí)驗(yàn)裝置1-溢流口 2-進(jìn)水管 3-色液罐 4-閥門 5-細(xì)管 6-恒水位水箱7-雷諾試驗(yàn)管 8-出水閥門(可調(diào)節(jié)出水流量)a) 層流b) 臨界狀態(tài)c) 紊流第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失2.3.2 沿程壓力損失一、層流時(shí)的沿程壓力損失為沿程阻力系數(shù)。層流時(shí)，與雷諾數(shù)Re有關(guān)。二、紊流時(shí)的沿程壓力損失為沿程阻力系數(shù)，紊流時(shí)，除與雷諾數(shù)有關(guān)外，還與管壁的粗糙度有關(guān)，即：22Re64264222vdlvdlvdldvp22vdlpdf/Re

16、,第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失2.3.3 局部壓力損失一、局部壓力損失產(chǎn)生的原因液體流經(jīng)管道的彎頭、接頭、突變截面以及閥口、濾網(wǎng)等局部裝置時(shí)，液流方向和流速發(fā)生變化，在這些地方形成旋渦、氣穴、并發(fā)生強(qiáng)烈的撞擊現(xiàn)象，由此而造成的壓力損失稱為局部壓力損失。二、局部壓力損失1、方法一 2、方法二22vp見教材公式（2.35）2nnvqqpppn閥在額定流量qn下的壓力損失(可以從閥的產(chǎn)品樣本或設(shè)計(jì)手冊(cè)中查出)qn 為通過閥的額定流量q 為通過閥的實(shí)際流量第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.3 液體流動(dòng)時(shí)的壓力

17、損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失2.3.4 管路系統(tǒng)總壓力損失一、整個(gè)管路系統(tǒng)的總壓力損失應(yīng)為所有沿程壓力損失和所有局部壓力損失之和，即：例2.8 如圖2.18所示，某液壓泵裝在油箱液面以下。液壓泵的流量q=25L/min，所用液壓油的運(yùn)動(dòng)粘度=20mm2/s，油液密度=900kg/m3，吸油管為光滑圓管，管道直徑d=20mm，過濾器的壓力損失為0.2105Pa，試求油泵入口處的絕對(duì)壓力。ppp解：取泵吸油管的管軸為基準(zhǔn)面，列出油箱液面1-1和泵吸油腔斷面2-2的伯努利方程為：其中兩斷面上的參數(shù)為，p1=pa=1.013105Pa(大氣壓)，h1=0.7m，h2=0，v1=0，斷面2-2的流速v2為：

18、由斷面1-1到2-2的總能量損失pw= p+ p。 p= 0.2105Pa。要計(jì)算沿程壓力損失p ，首先需判斷液體在光滑圓管內(nèi)流動(dòng)的流態(tài)。由于雷諾數(shù)Re有：圓管層流時(shí)2=2，則沿程壓力損失為：根據(jù)伯努利方程可計(jì)算的油泵入口處的絕對(duì)壓力p2=85 332Pa。wpvghpvghp22222211112121smsmdqAqv/326. 1/60102102544432222)(23201326102002. 0326. 1Re622層流dvPadlvp57302. 0326. 13 . 010209003232262第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.4 孔口和隙縫流量孔口和

19、隙縫流量2.4.1 孔口流量孔口根據(jù)它們的長(zhǎng)徑比可分為三種：l/d 0.5時(shí)，稱為薄壁孔（流量控制閥的孔口多為薄壁孔口）1、薄壁孔口和短孔流量pACpACCvAqTqTev2222第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.4 孔口和隙縫流量孔口和隙縫流量2.4.1 孔口流量2、細(xì)長(zhǎng)孔口流量3、各種孔口通用流量計(jì)算公式pldq1284pCAqT例2.9圓柱形滑閥如圖所示，已知閥心直 徑 d 2 c m ， 進(jìn) 口 處 壓 力 p198105Pa，出口處壓力p295105Pa，油的密度為900kg/m3，閥口的流量系數(shù)Cq0.65，閥口開口度x=0.2cm。求通過閥的流量q。解：閥口

20、類型：薄壁孔口薄壁小孔流量計(jì)算公式：已知：流量系數(shù)Cq0.65；密度為900kg/m3。通流截面為底面直徑為d，高度x的圓柱面，所以通流截面積：ATdx=3.14210-20.210-21.2610-4m2閥口兩端的壓差：pp1p2=98105951053105Pa注意：在計(jì)算的時(shí)候一定要單位統(tǒng)一，建議采用國(guó)際單位：力(N)、長(zhǎng)度(m)、時(shí)間(s)、質(zhì)量(kg)pACqTq2smpACqTq/101 . 290010321026. 165. 023354第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.4 孔口和隙縫流量孔口和隙縫流量2.4.1 隙縫流量一、平行平板隙縫流量1、壓差流量：

21、由于隙縫前后存在壓差引起的液流流量。對(duì)于平行平板的壓力流動(dòng)的流量為：2、剪切流量：由于構(gòu)成隙縫的平板的相對(duì)運(yùn)動(dòng)引起的液流流量。對(duì)于平行平板的壓力流動(dòng)的流量為：3、平行平板隙縫流量等于壓差流動(dòng)與剪切流動(dòng)之和，即：plbh123bhu20bhuplbhq21203第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.4 孔口和隙縫流量孔口和隙縫流量2.4.1 隙縫流量二、圓環(huán)隙縫流量1、流過同心圓環(huán)隙縫的流量，將d取代平行板隙縫公式(2.45)中的b，則有：2、流過偏心圓環(huán)隙縫的流量3、圓環(huán)平面隙縫流量注意：圓環(huán)平面隙縫流動(dòng)的流量只有壓差流量，無(wú)剪切流量；圓環(huán)平面隙縫得位置。dhupldhq21

22、203dhupldhq25 . 1112023prrhq213ln6第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.5 空穴現(xiàn)象和液壓沖擊空穴現(xiàn)象和液壓沖擊2.5.1 空穴現(xiàn)象一、空穴現(xiàn)象的定義：當(dāng)流動(dòng)液體中某處的壓力低于空氣分離壓時(shí)，原先溶于液體中的空氣就會(huì)分離出來(lái)，產(chǎn)生大量氣泡，這種現(xiàn)象稱為空穴現(xiàn)象。二、空穴現(xiàn)象易發(fā)處：閥口和液壓泵的進(jìn)口處。三、空穴現(xiàn)象的危害1、液體在低壓部分產(chǎn)生空穴后，到高壓部分氣泡又重熔解于液體中，周圍得高壓液體迅速填補(bǔ)原來(lái)的空間，形成無(wú)數(shù)微小范圍內(nèi)的液壓沖擊，這將引起噪聲，振動(dòng)等有害現(xiàn)象。2、液壓系統(tǒng)受到空穴引起的液壓沖擊而造成零件得損壞。3、空穴現(xiàn)象使液體中帶有一定量的氣泡，從而引起流量的不連續(xù)及壓力的波動(dòng)。第第2章章 液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)液壓傳動(dòng)流體力學(xué)基礎(chǔ)2.5 空穴現(xiàn)象和液壓沖擊空穴現(xiàn)象和液壓沖擊2.5.1 空穴現(xiàn)象四、減小空穴和氣蝕的措施(P51)1、減小孔口或隙縫前后的壓力降。2、降低泵的吸油高度，適當(dāng)加大吸油管直徑，限制吸油管的流速，盡量減小吸油管路中的壓力損失。自吸能力差的泵要安裝輔助泵供油。3、管路要有良好的密封，防止空氣進(jìn)入。4、提高液壓零件的抗氣蝕能力，采用抗腐蝕能力