理論力學(xué)第三版(周衍柏)全部習(xí)題答案

1、莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅

2、芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿

3、蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄

4、芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈

5、膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂

6、莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆

7、節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃

8、蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈

9、芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂

10、膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆

11、莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈

12、膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅

13、蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)

14、羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆

15、腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀

16、莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅

17、膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆蚇袃膀莃蚆羅羃艿螆蚅腿膅螅螇羈蒃螄袀膇荿螃肂羀蒞螂螂芅芁荿襖肈膇莈羆芃蒆莇蚆肆莂莆螈節(jié)羋蒅袀肅膄蒄羃袇蒂蒃螂肅蒈蒃裊羆莄蒂羇膁芀蒁蚇羄膆蒀蝿腿蒅葿袁羂莁薈羄膈芇薈蚃羈膃薇袆膆腿薆羈聿蕆薅蚈芄莃薄螀肇艿薃袂芃膅薂羄肅蒄螞蚄袈莀蟻螆肄芆蝕罿袆節(jié)蠆蚈膂膈蚈螁羅蕆 第一章 質(zhì)點(diǎn)力學(xué)第一章習(xí)題解答1.1 由題可知示意圖如題1.1.1圖:設(shè)開始計時的時刻速度為,由題可知槍彈作勻減速運(yùn)動設(shè)減速度大小為.則有:由以上兩式得再由此式得 證明完畢.1.2

18、得化簡整理可得此即為點(diǎn)的軌道方程.（2）要求點(diǎn)的速度，分別求導(dǎo)其中又因?yàn)閷蛇叿謩e求導(dǎo)故有所以1.4 解 如題1.4.1圖所示，繞點(diǎn)以勻角速度轉(zhuǎn)動，在上滑動，因此點(diǎn)有一個垂直桿的速度分量點(diǎn)速度又因?yàn)樗渣c(diǎn)加速度1.5 解 由題可知，變加速度表示為由加速度的微分形式我們可知代入得對等式兩邊同時積分可得 ：（為常數(shù)）代入初始條件：時，故即又因?yàn)樗詫Φ仁絻蛇呁瑫r積分，可得：1.6 解 由題可知質(zhì)點(diǎn)的位矢速度沿垂直于位矢速度又因?yàn)?， 即即（取位矢方向，垂直位矢方向）所以 故 即 沿位矢方向加速度 垂直位矢方向加速度 對求導(dǎo) 對求導(dǎo) 把代入式中可得1.7 解 由題可知 對求導(dǎo) 對求導(dǎo) 對求導(dǎo) 對求導(dǎo)

19、 對于加速度，我們有如下關(guān)系見題1.7.1圖即 -對倆式分別作如下處理：，即得 -+得 把代入 得同理可得1.8解 以焦點(diǎn)為坐標(biāo)原點(diǎn)，運(yùn)動如題1.8.1圖所示則點(diǎn)坐標(biāo)對兩式分別求導(dǎo)故 如圖所示的橢圓的極坐標(biāo)表示法為對求導(dǎo)可得（利用）又因?yàn)?即 所以 故有 即 （其中為橢圓的半短軸）1.9證 質(zhì)點(diǎn)作平面運(yùn)動，設(shè)速度表達(dá)式為令為位矢與軸正向的夾角，所以所以 又因?yàn)樗俾时３譃槌?shù)，即為常數(shù)對等式兩邊求導(dǎo)所以即速度矢量與加速度矢量正交.1.10解 由題可知運(yùn)動軌跡如題1.10.1圖所示，則質(zhì)點(diǎn)切向加速度法向加速度，而且有關(guān)系式 又因?yàn)?所以 聯(lián)立 又把兩邊對時間求導(dǎo)得又因?yàn)?所以 把代入既可化為對等式

20、兩邊積分所以1.11解 由題可知速度和加速度有關(guān)系如圖1.11.1所示兩式相比得即 對等式兩邊分別積分即 此即質(zhì)點(diǎn)的速度隨時間而變化的規(guī)律.1.12證 由題1.11可知質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動有關(guān)系式 所以 ，聯(lián)立，有又因?yàn)樗?，對等式兩邊分別積分，利用初始條件時，1.13 證（）當(dāng)，即空氣相對地面上靜止的，有.式中質(zhì)點(diǎn)相對靜止參考系的絕對速度， 指向點(diǎn)運(yùn)動參考系的速度， 指運(yùn)動參考系相對靜止參考系的速度.可知飛機(jī)相對地面參考系速度：=，即飛機(jī)在艦作勻速直線運(yùn)動.所以飛機(jī)來回飛行的總時間 .（）假定空氣速度向東，則當(dāng)飛機(jī)向東飛行時速度飛行時間 當(dāng)飛機(jī)向西飛行時速度飛行時間故來回飛行時間即 同理可證，當(dāng)空氣速

21、度向西時，來回飛行時間（c）假定空氣速度向北.由速度矢量關(guān)系如題1.13.1圖所以來回飛行的總時間 同理可證空氣速度向南時，來回飛行總時間仍為1.14解 正方形如題1.14.1圖。由題可知設(shè)風(fēng)速,當(dāng)飛機(jī)，故飛機(jī)沿此邊長6正方形飛行一周所需總時間 1.15 解 船停止時，干濕分界線在蓬前3，由題畫出速度示意圖如題.15.1圖 故又因?yàn)?，所以由圖可知所以=81.16解 以一岸邊為軸，垂直岸的方向?yàn)檩S.建立如題1.16.1圖所示坐標(biāo)系.所以水流速度又因?yàn)楹恿髦行奶幩魉俣葹樗浴．?dāng)時，即 -得，兩邊積分 聯(lián)立，得 同理，當(dāng)時，即 由知，當(dāng)時，代入得有 ，所以船的軌跡船在對岸的了；靠攏地點(diǎn)，即時有1.

22、17 解 以為極點(diǎn)，岸為極軸建立極坐標(biāo)如題.17.1圖.船沿垂直于的方向的速度為，船沿徑向方向的速度為和沿徑向的分量的合成，即 -/得 ，對兩積分：設(shè)為常數(shù)，即代入初始條件時，.設(shè)有得 1.18 解 如題1.18.1圖質(zhì)點(diǎn)沿下滑，由受力分析我們可知質(zhì)點(diǎn)下滑的加速度為.設(shè)豎直線，斜槽，易知，由正弦定理即 又因?yàn)橘|(zhì)點(diǎn)沿光滑面下滑，即質(zhì)點(diǎn)做勻速直線運(yùn)動.所以 有 欲使質(zhì)點(diǎn)到達(dá)點(diǎn)時間最短，由可知，只需求出的極大值即可，令把對求導(dǎo) 極大值時，故有由于是斜面的夾角，即所以1.19 解 質(zhì)點(diǎn)從拋出到落回拋出點(diǎn)分為上升和下降階段.取向上為正各力示意圖如題1.19.1圖，上升時 下降時題1.19.1圖則兩個過程

23、的運(yùn)動方程為：上升 下降： 對上升階段:即 對兩邊積分所以 即質(zhì)點(diǎn)到達(dá)的高度.對下降階段：即 由=可得1.20解 作子彈運(yùn)動示意圖如題1.20.1圖所示.題1.20.1圖水平方向不受外力，作勻速直線運(yùn)動有 豎直方向作上拋運(yùn)動，有 由得 代入化簡可得因?yàn)樽訌椀倪\(yùn)動軌跡與發(fā)射時仰角有關(guān)，即是的函數(shù)，所以要求的最大值.把對求導(dǎo)，求出極值點(diǎn).即 所以，代入的表達(dá)式中可得： 此即為子彈擊中斜面的地方和發(fā)射點(diǎn)的距離的最大值1.21 解 阻力一直與速度方向相反，即阻力與速度方向時刻在變化，但都在軌道上沒點(diǎn)切線所在的直線方向上，故用自然坐標(biāo)比用直角坐標(biāo)好.軌道的切線方向上有： 軌道的法線方向上有： 由于角是在

24、減小的，故 由于初末狀態(tài)由速度與水平方向夾角來確定，故我們要想法使變成關(guān)于的等式由即 把代入可得 用可得 即，兩邊積分得 代入初始條件時，即可得代入式，得 又因?yàn)樗?把代入積分后可得 1.22 各量方向如題1.22.1圖.電子受力則電子的運(yùn)動微分方程為 -由，即代入整理可得 對于齊次方程的通解非齊次方程的特解所以非齊次方程的通解代入初始條件：時，得 時，得,故同理，把代入可以解出把代入代入初條件時，得.所以）1.23證 （a）在1.22題中，時，則電子運(yùn)動受力電子的運(yùn)動微分方程 -對積分 對再積分 又故（為一常數(shù)）此即為拋物線方程.當(dāng)時則電子受力 則電子的運(yùn)動微分方程為 -同1.22題的解法

25、，聯(lián)立-解之，得于是 及電子軌道為半徑的圓.1.24 解以豎直向下為正方向，建立如題1.24.2圖所示坐標(biāo)， 題1.24.1圖 題1.24.2圖以開始所在位置為原點(diǎn).設(shè)-處物體所處坐標(biāo)分別為，則3個物體運(yùn)動微分方程為： -由于與、之間是，即不可伸長輕繩連接，所以有，即 之間用倔強(qiáng)系數(shù)彈性繩聯(lián)結(jié).故有 由得 由得 代入，有 代入，有 此即為簡諧振動的運(yùn)動方程.角頻率所以周期解得以初始時為原點(diǎn)，時，.所以 代入得聯(lián)立-得1.25解，選向下為正方向，滑輪剛停時物體所在平衡位置為坐標(biāo)原點(diǎn).建立如題.25.1圖所示坐標(biāo)系.題2.15.1圖原點(diǎn)的重力勢能設(shè)為0.設(shè)彈簧最大伸長.整個過程中，只有重力做功，機(jī)

26、械能守恒： -聯(lián)立得 彈簧的最大張力即為彈簧伸長最長時的彈力，為最大張力，即1.26解 以繩頂端為坐標(biāo)原點(diǎn).建立如題1.26.1圖所示坐標(biāo)系.題1.26.1圖設(shè)繩的彈性系數(shù)為,則有 當(dāng) 脫離下墜前，與系統(tǒng)平衡.當(dāng)脫離下墜前，在拉力作用下上升，之后作簡運(yùn).運(yùn)動微分方程為 聯(lián)立 得 齊次方程通解非齊次方程的特解所以的通解代入初始條件：時，得；故有即為在任一時刻離上端的距離.1.27解對于圓柱凸面上運(yùn)動的質(zhì)點(diǎn)受力分析如圖1-24.運(yùn)動的軌跡的切線方向上有: 法線方向上有： 對于有（為運(yùn)動路程，亦即半圓柱周圍弧長）即又因?yàn)?即 設(shè)質(zhì)點(diǎn)剛離開圓柱面時速度，離開點(diǎn)與豎直方向夾角，對式兩邊積分 剛離開圓柱面

27、時即 聯(lián)立 得即為剛離開圓柱面時與豎直方向夾角.1.28解 建立如題1.28.1圖所示直角坐標(biāo).橢圓方程 從滑到最低點(diǎn)，只有重力做功.機(jī)械能守恒.即 設(shè)小球在最低點(diǎn)受到橢圓軌道對它的支持力為則有： 為點(diǎn)的曲率半徑.的軌跡：得； 又因?yàn)?所以故根據(jù)作用力與反作用力的關(guān)系小球到達(dá)橢圓最低點(diǎn)對橢圓壓力為方向垂直軌道向下.1.29 解質(zhì)點(diǎn)作平面直線運(yùn)動，運(yùn)動軌跡方程為 -由曲線運(yùn)動質(zhì)點(diǎn)的受力分析，我們可以得到： -因?yàn)榍€上每點(diǎn)的曲率 所以 把代入曲率公式中所以 由即，又有數(shù)學(xué)關(guān)系可知，即所以 把代入1.30 證當(dāng)題1.29所述運(yùn)動軌跡的曲線不光滑時，質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動方程為： 由1.29題可知 由數(shù)學(xué)知識知

28、 把代入 這是一個非齊次二階微分方程.解為當(dāng)時，得即當(dāng)，時，即故有1.31證：單擺運(yùn)動受力分析如圖1.31.1圖所示。因?yàn)榧此杂謫螖[擺角很小，有=上式即化為：此即為一個標(biāo)準(zhǔn)的有阻尼振動方程。設(shè)為固有頻率，又由于，即阻力很小的情況。方程的解為所以單擺振動周期結(jié)論得證。1.32 解：設(shè)楔子的傾角為，楔子向右作加速度的勻加速運(yùn)動，如圖1.32.1圖。我們以楔子為參考系，在非慣性系中來分析此題，則質(zhì)點(diǎn)受到一個大小為的非慣性力，方向與相反。質(zhì)點(diǎn)在楔子這個非慣性系中沿斜面 下滑，沿斜面的受力分析：垂直斜面受力平衡： 聯(lián)立得此即楔子相對斜面的加速度。對斜面的壓力與斜面對的支持力等大反方向。同理可得當(dāng)楔子向

29、左作加速度為的勻加速運(yùn)動時，質(zhì)點(diǎn)的和楔子對斜面的壓力為綜上所述可得1.33解 設(shè)鋼絲圓圈以加速度向上作勻加速運(yùn)動如題1.33.1圖，我們以鋼絲圓圈作參考系，在圓圈這個非慣性系里來分析此題。圓圈上的小環(huán)會受到一個大小為方向與相反的慣性力的作用，則圓環(huán)運(yùn)動到圓圈上某點(diǎn)，切線方向受力分析：法線方向受力分析有：對兩邊同乘以即兩邊同時積分把代入可解得同理可解出，當(dāng)鋼絲圓圈以加速度豎直向下運(yùn)動時小環(huán)的相對速度綜上所述，小環(huán)的相對速度圈對小環(huán)的反作用力1.34證：（1）當(dāng)火車所受阻力為常數(shù)時，因?yàn)楣β逝c牽引力有如下關(guān)系：所以即對兩邊積分 （2） 當(dāng)阻力和速度成正比時，設(shè)=，為常數(shù)。同理由（1）可知即 對兩邊

30、積分1.35 解 錘的壓力是均勻增加的，設(shè)，為常數(shù)，由題意可知，得，所以，即故兩邊同時積分得，又因?yàn)楫?dāng)增至極大值后，又均勻減小到0，故此時有為常數(shù)，所以即由得整個過程壓力所做功又因?yàn)榧磳ι鲜絻蛇叿侄畏e分得136 解 （a）保守力滿足條件對題中所給的力的表達(dá)式 ，代入上式即 所以此力是保守力，其勢為 (b)同（a），由所以此力是保守力，則其勢能為1.37 解 （a）因?yàn)橘|(zhì)子與中子之間引力勢能表達(dá)式為故質(zhì)子與中子之間的引力（b）質(zhì)量為的粒子作半徑為的圓運(yùn)動。動量矩由（a）知提供粒子作圓周運(yùn)動的向心力，方向是沿著徑向，故當(dāng)半徑為的圓周運(yùn)動兩式兩邊同乘以即又因?yàn)橛凶鰣A周運(yùn)動的粒子的能量等于粒子的動能和

31、勢能之和。所以1.38 解 要滿足勢能的存在，即力場必須是無旋場，亦即力為保守力，所以即得為常數(shù)滿足上式關(guān)系，才有勢能存在。勢能為：1.39 證 質(zhì)點(diǎn)受一與距離成反比的力的作用。設(shè)此力為又因?yàn)榧串?dāng)質(zhì)點(diǎn)從無窮遠(yuǎn)處到達(dá)時，對式兩邊分別積分：當(dāng)質(zhì)點(diǎn)從靜止出發(fā)到達(dá)時，對式兩邊分別積分：得所以質(zhì)點(diǎn)自無窮遠(yuǎn)到達(dá)時的速率和自靜止出發(fā)到達(dá)時的速率相同。1.40 解由題可知（因?yàn)槭且?，方向與徑向相反所以要有負(fù)號）由運(yùn)動微分方程即 對上式兩邊積分故又因?yàn)榕c的方向相反，故取負(fù)號。即1.41證 畫出有心力場中圖示如題1.41.圖，我們采用的是極坐標(biāo)。所以又由于常數(shù)即由圖所示關(guān)系，又有，故即由動能定理沿方向得1.42

32、 證 （）依據(jù)上題結(jié)論，我們?nèi)匀蝗O坐標(biāo)如題1.42.1圖。質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動軌跡為一圓周，則其極坐標(biāo)方程為 由得即故即力與距離5次方成正比，負(fù)號表示力的方向與徑向相反。（）質(zhì)點(diǎn)走一對數(shù)螺旋線，極點(diǎn)為力心，我們?nèi)圆捎脴O坐標(biāo)。對數(shù)螺旋線為常數(shù)。有根據(jù)題1.41，常數(shù)，有故得證。1.43證 由畢耐公式 質(zhì)點(diǎn)所受有心力做雙紐線運(yùn)動故故1.44證 由畢耐公式將力帶入此式因?yàn)樗约戳钌鲜交癁檫@是一個二階常系數(shù)廢氣次方程。解之得微積分常數(shù)，取，故有令所以1.45 證 由題意可知，質(zhì)點(diǎn)是以太陽為力心的圓錐曲線，太陽在焦點(diǎn)上。軌跡方程為在近日點(diǎn)處在遠(yuǎn)日點(diǎn)處由角動量守恒有所以1.46解 因?yàn)橘|(zhì)點(diǎn)速率所以又由于即又因?yàn)樗?/p>

33、兩邊積分即1.47 證（）設(shè)地球軌道半徑為。則彗星的近日點(diǎn)距離為。圓錐曲線的極坐標(biāo)方程為彗星軌道為拋物線，即。近日點(diǎn)時。故近日點(diǎn)有即 又因?yàn)樗裕ㄥ缧窃趩挝粫r間內(nèi)矢徑掃過的面積）掃過扇形面積的速度又因?yàn)楣蕛蛇叿e分 從數(shù)學(xué)上我們可以得到兩軌道交點(diǎn)為地球軌道半徑處。即即又因?yàn)樗园汛耄?式代入時取“+”即可）故彗星在地球軌道內(nèi)停留的時間為設(shè)地球繞太陽運(yùn)動一周的時間為。因?yàn)榧俣ǖ厍蜻\(yùn)動軌道為圓形，所以又由于，有地球繞太陽運(yùn)動單位時間內(nèi)矢徑掃過的面積。掃過扇形速度 （）由證明（）知彗星在地球軌道內(nèi)停留時間對此式求極大值，即對求導(dǎo)，使即即 得驗(yàn)證故為極大值，代入式可知1.48 解 由§1.9

34、給出的條件：人造地球衛(wèi)星近、遠(yuǎn)點(diǎn)距離分別為地球半徑有橢圓運(yùn)動中的能量方程可知： 為衛(wèi)星運(yùn)行的橢圓軌道的長軸把代入有近地點(diǎn)速率遠(yuǎn)地點(diǎn)速率運(yùn)動周期（參見1.47）其中為運(yùn)動軌道的半長軸所以1.49 證 由行星繞太陽作橢圓運(yùn)動的能量方程為為橢圓的半長軸。令又因?yàn)?，上式化為：因?yàn)榧此杂忠驗(yàn)樾行菣E圓軌道運(yùn)動周期即常數(shù)，故又因?yàn)?為正焦弦的一半所以 由題意可知 即 把代入可得化簡可得即 兩邊積分，由題設(shè)即1.50解 質(zhì)點(diǎn)在有心力場中運(yùn)動，能量和角動量均守恒。無窮遠(yuǎn)處勢能為零。所以 任意一處 由代入所以第二章 質(zhì)點(diǎn)組力學(xué)第二章習(xí)題解答2.1 解 均勻扇形薄片，取對稱軸為軸，由對稱性可知質(zhì)心一定在軸上。有質(zhì)

35、心公式設(shè)均勻扇形薄片密度為，任意取一小面元，又因?yàn)樗詫τ诎雸A片的質(zhì)心，即代入，有2.2 解 建立如圖2.2.1圖所示的球坐標(biāo)系把球帽看成垂直于軸的所切層面的疊加（圖中陰影部分所示）。設(shè)均勻球體的密度為。則 由對稱性可知，此球帽的質(zhì)心一定在軸上。代入質(zhì)心計算公式，即2.3 解 建立如題2.3.1圖所示的直角坐標(biāo)，原來與共同作一個斜拋運(yùn)動。當(dāng)達(dá)到最高點(diǎn)人把物體水皮拋出后，人的速度改變，設(shè)為，此人即以 的速度作平拋運(yùn)動。由此可知，兩次運(yùn)動過程中，在達(dá)到最高點(diǎn)時兩次運(yùn)動的水平距離是一致的（因?yàn)閮纱芜\(yùn)動水平方向上均以作勻速直線運(yùn)動，運(yùn)動的時間也相同）。所以我們只要比較人把物拋出后水平距離的變化即可。第

36、一次運(yùn)動：從最高點(diǎn)運(yùn)動到落地，水平距離 第二次運(yùn)動:在最高點(diǎn)人拋出物體，水平方向上不受外力，水平方向上動量守恒，有可知道 水平距離跳的距離增加了=2.4 解 建立如圖2.4.1圖所示的水平坐標(biāo)。 以，為系統(tǒng)研究，水平方向上系統(tǒng)不受外力，動量守恒，有 對分析；因?yàn)?在劈上下滑，以為參照物，則受到一個慣性力（方向與加速度方向相反）。如圖2.4.2圖所示。所以相對下滑。由牛頓第二定律有 所以水平方向的絕對加速度由可知 聯(lián)立，得 把代入，得 負(fù)號表示方向與軸正方向相反。求劈對質(zhì)點(diǎn)反作用力。用隔離法。單獨(dú)考察質(zhì)點(diǎn)的受力情況。因?yàn)橘|(zhì)點(diǎn)垂直斜劈運(yùn)動的加速度為0，所以把代入得， 水平面對劈的反作用力。仍用隔離

37、法。因?yàn)榕诖怪彼し较蛏蠠o加速度，所以 于是 2.5 解 因?yàn)橘|(zhì)點(diǎn)組隊某一固定點(diǎn)的動量矩所以對于連續(xù)物體對某一定點(diǎn)或定軸，我們就應(yīng)該把上式中的取和變?yōu)榉e分。如圖2.5.1圖所示薄圓盤，任取一微質(zhì)量元， 所以圓盤繞此軸的動量矩=2.6 解炮彈達(dá)到最高點(diǎn)時爆炸，由題目已知條件爆炸后，兩者仍沿原方向飛行知，分成的兩個部分，速度分別變?yōu)檠厮椒较虻?，并一此速度分別作平拋運(yùn)動。由前面的知識可知，同一高處平拋運(yùn)動的物體落地時的水平距離之差主要由初速度之差決定。進(jìn)而轉(zhuǎn)化為求，。炮彈在最高點(diǎn)炮炸時水平方向上無外力，所以水平方向上的動量守恒： 以質(zhì)點(diǎn)組作為研究對象，爆炸過程中能量守恒： 聯(lián)立解之，得所以落地時

38、水平距離之差=2.7 解 建立如題2.7.1圖所示的直角坐標(biāo)系。 當(dāng)沿半圓球下滑時，將以向所示正方向的反向運(yùn)動。以、組成系統(tǒng)為研究對象，系統(tǒng)水平方向不受外力，動量守恒，即相對于地固連的坐標(biāo)系的絕對速度為相對的運(yùn)動速度 故水平方向豎直方向 在下滑過程中，只有保守力（重力）做功，系統(tǒng)機(jī)械能守恒：（以地面為重力零勢能面） =把代入 =把代入2.8 證 以連線為軸建立如題2.8.1圖所示的坐標(biāo)。 設(shè)初始速度為與軸正向夾角碰撞后，設(shè)、運(yùn)動如題2.8.2圖所示。、速度分別為、，與軸正向夾角分別為、。以、為研究對象，系統(tǒng)不受外力，動量守恒。方向：垂直軸方向有：可知整個碰撞過程只有系統(tǒng)內(nèi)力做功，系統(tǒng)機(jī)械能守恒

39、：由得 即兩球碰撞后速度相互垂直，結(jié)論得證。2.9 解 類似的碰撞問題，我們一般要抓住動量守恒定理和機(jī)械能守恒定理得運(yùn)用，依次來分析條件求出未知量。設(shè)相同小球?yàn)?，初始時小球速度，碰撞后球的速度為，球的速度以碰撞后球速度所在的方向?yàn)檩S正向建立如題2.9.1圖所示的坐標(biāo)(這樣做的好處是可以減少未知量的分解，簡化表達(dá)式)。以、為系統(tǒng)研究，碰撞過程中無外力做功，系統(tǒng)動量守恒。方向上有： 方向上有： 又因?yàn)榛謴?fù)系數(shù) 即=用- 用代入得 求在各種值下角的最大值，即為求極致的問題。我們有得即=0所以 即由因?yàn)? 故=所以2.10 以為研究對象。當(dāng)發(fā)生正碰撞后，速度分別變?yōu)?，隨即在不可伸長的繩約束下作圓周運(yùn)動

40、。以的連線為軸建立如題2.10.1圖所示。碰撞過程中無外力做功，動量守恒：隨即在的約束下方向變?yōu)檠剌S的正向，速度變?yōu)楣?方向上有故恢復(fù)系數(shù)定義有：= 即 聯(lián)立得 2.11 解 如圖所示， 有兩質(zhì)點(diǎn)，中間有一繩豎直相連，坐標(biāo)分別為：，質(zhì)量為，開始時靜止?，F(xiàn)在有一沖量作用與，則作用后，得到速度，仍靜止不動：。它們的質(zhì)心位于原點(diǎn)，質(zhì)心速度我為現(xiàn)在把坐標(biāo)系建在質(zhì)心上，因?yàn)橄到y(tǒng)不再受外力作用，所以質(zhì)心將以速率沿軸正向勻速正向、反向運(yùn)動。由于質(zhì)心系是慣性系，且無外力，所以，分別以速率繞質(zhì)心作勻速圓周運(yùn)動，因而他們作的事圓滾線運(yùn)動。經(jīng)過時間后，如圖所示：于是在系中的速度的速度：因此2.12 解 對于質(zhì)心系的

41、問題，我們一般要求求出相對固定參考點(diǎn)的物理量，在找出質(zhì)心的位置和質(zhì)心運(yùn)動情況，由此去計算物體相對或絕對物理量及其間的關(guān)系。由題可知，碰前速度為，速度。碰后速度，分別設(shè)為。碰撞過程中無外力做功，動量守恒。有恢復(fù)系數(shù)聯(lián)立得再由質(zhì)點(diǎn)組質(zhì)心的定義：為質(zhì)心對固定點(diǎn)位矢，分別為 ，對同一固定點(diǎn)的位矢所以（質(zhì)點(diǎn)組不受外力，所以質(zhì)心速度不變。）設(shè)兩球碰撞后相對質(zhì)心的速度，。（負(fù)號表示與相反）同理，碰撞前兩球相對質(zhì)心的速度（負(fù)號表示方向與相反）所以開始時兩球相對質(zhì)心的動能：=2.13 用機(jī)械能守恒方法；在鏈條下滑過程中，只有保守力重力做功，所以鏈條的機(jī)械能守恒。以桌面所平面為重力零勢能面。有2.14 此類題為變

42、質(zhì)量問題，我們一般研究運(yùn)動過程中質(zhì)量的變化與力的關(guān)系以豎直向上我軸正向建立如題2.14.1圖所示坐標(biāo)。繩索離地面還剩長時受重力則所以 求地板的壓力，有牛頓第三定律知，只需求出地板對繩索的支持力即可，它們是一對作用力與反作用力。這是我們以快要落地的一小微元作為研究對象。它的速度由變?yōu)?。用動量守恒，有=又因?yàn)?2.15 解 這是一道變質(zhì)量的問題，對于此類問題，我們由書上p.137的（2.7.2）式來分析。以機(jī)槍后退方向作為軸爭先，建立如題2.15.1圖的坐標(biāo)。豎直方向上支持力與重力是一對平衡力。水平方向上所受合外力F即為摩擦力單位時間質(zhì)量的變化由式所以2.16解 這是一個質(zhì)量增加的問題。雨滴是本

43、題。導(dǎo)致雨滴變化的微元的速度。所以我們用書上p.138的（2.7.4）式分析雨滴的質(zhì)量變化是一類比較特殊的變質(zhì)量問題。我們知道處理這類問題常常理想化模型的幾何形狀。對于雨滴我們?？闯汕蛐危O(shè)其半徑為，則雨滴質(zhì)量是與半徑的三次方成正比（密度看成一致不變的）。有題目可知質(zhì)量增加率與表面積成正比。即為常數(shù)。我們對式兩邊求導(dǎo)由于=，所以對式兩邊積分以雨滴下降方向?yàn)檎较?，對式分?（為常數(shù)）當(dāng)時，所以2.17 證 這是變質(zhì)量問題中的減質(zhì)量問題，我們?nèi)杂脮蟨.137(2.7.2)式來分析。設(shè)空火箭質(zhì)量，燃料質(zhì)量。以向上為正方向，則火箭任一時刻的質(zhì)量噴氣速度2074是指相對火箭的速度，即。有式化簡 對兩

44、邊積分 此既火箭速度與時間的關(guān)系。當(dāng)火箭燃料全部燃盡所用時間，由題意知代入可得火箭最終的速度，（即速度的最大值）.考慮到其中，易知當(dāng)時，恒成立，即為的增函數(shù)。又當(dāng)時，=11.25而要用此火箭發(fā)射人造太陽行星需要的速度至少應(yīng)為第二宇宙速度。故所攜帶燃料重量至少是空火箭重量的300倍。2.18證 要使火箭上升，必須有發(fā)動機(jī)推力火箭的重量，即即火箭才能上升，結(jié)論得證。由于噴射速度是常數(shù)，單位時間放出的質(zhì)量質(zhì)量變化是線性規(guī)律火箭飛行速度又因?yàn)槿剂先紵龝r間代入得火箭最大速度=又因?yàn)槭接挚梢詫懗煞e分可得從開始到燃燒盡這一段時間內(nèi)火箭上升高度。把代入得之后火箭作初速度為的豎直上拋運(yùn)動?？蛇_(dá)高度故火箭能達(dá)到的

45、最大高度=2.19證 假設(shè)該行星做橢圓運(yùn)動，質(zhì)量為，周期為。某一時刻位置為，速度為，則=-又因?yàn)橛谑?第三章 剛體力學(xué)第三章習(xí)題解答3.1解 如題3.1.1圖。均質(zhì)棒受到碗的彈力分別為，棒自身重力為。棒與水平方向的夾角為。設(shè)棒的長度為。 由于棒處于平衡狀態(tài)，所以棒沿軸和軸的和外力為零。沿過點(diǎn)且與軸平行的合力矩為0。即： 由式得：又由于即將代入得：3.2解 如題3.2.1圖所示，均質(zhì)棒分別受到光滑墻的彈力，光滑棱角的彈力，及重力。由于棒處于平衡狀態(tài)，所以沿方向的合力矩為零。即由式得：所以3.3解 如題3.3.1圖所示。棒受到重力。棒受到的重力。設(shè)均質(zhì)棒的線密度為。由題意可知，整個均質(zhì)棒沿軸方向的

46、合力矩為零。3.4解 如題3.4.1圖。軸豎直向下，相同的球、互切，、切于點(diǎn)。設(shè)球的重力大小為，半徑為，則對、三個球構(gòu)成的系統(tǒng)來說，在軸方向的合力應(yīng)為零。即：對于球，它相對于過點(diǎn)與軸平行的軸的合力矩等于零。即： 由式得：3.5解 如題3.5.1圖。梯子受到地面和墻的彈力分別為，受地面和墻的摩擦力分別為，。梯子和人的重力分別為，且。設(shè)梯長為，與地面夾角為。由于梯子處于平衡，所以且梯子沿過點(diǎn)平行于軸的合力矩為零。即：又因梯子是一個剛體。當(dāng)一端滑動時，另一端也滑動，所以當(dāng)梯與地面的傾角達(dá)到最小時，由得：所以3.6解 （a）取二原子的連線為軸，而軸與軸通過質(zhì)心。為質(zhì)心，則，軸即為中心慣量主軸。設(shè)、的坐

47、標(biāo)為，因?yàn)闉橘|(zhì)心（如題3.6.2圖）故且 由得所以中心慣量主軸：（b）如題3.6.3圖所示，該原子由、三個原子構(gòu)成。為三個原子分子的質(zhì)心。由對稱性可知，圖中、軸即為中心慣量主軸。設(shè)、三原子的坐標(biāo)分別為，因?yàn)闉榉肿拥馁|(zhì)心。所以=又由于由得：故該分子的中心主轉(zhuǎn)動慣量3.7解 如題3.7.1圖所示。沿軸平行于平切橢球得切面為一橢圓，則該橢圓方程為： 可求該切面的面積故積分同理可求 故中心主轉(zhuǎn)動慣量：又由于橢球體積故將代入得：3.8解 設(shè)表示距球心為的一薄球殼的質(zhì)量，則所以該球?qū)η蛐牡霓D(zhuǎn)動慣量 在對稱球中，繞直徑轉(zhuǎn)動時的轉(zhuǎn)動慣量又球的質(zhì)量 又繞直徑的回轉(zhuǎn)半徑由得3.9解 如題3.9.1圖所示坐標(biāo)系。為正方體中心。、分別與正方體的邊平行。由對稱性可知，、軸就是正方體的中心慣量主軸。設(shè)正方體的邊長為。設(shè)為平行于軸的一小方條的體積，則正方體繞軸的轉(zhuǎn)動慣量根據(jù)對稱性得易求正方體的對角線與、軸的夾角都為。且故正方體繞對角線的轉(zhuǎn)動慣量又由于繞對角線的回轉(zhuǎn)半徑由得3.1