冶金傳輸原理總復(fù)習(xí)

1、第一章動(dòng)量傳輸?shù)幕靖拍?.流體的概念物質(zhì)不能抵抗切向力，在切向力的作用下可以無限地變形，這種變形稱為流動(dòng)，這類物質(zhì)稱為流體，其變形的速度即流動(dòng)速度與切向力的大小有關(guān)，氣體和液體都屬于流體。2連續(xù)介質(zhì)流體是在空間上和時(shí)間上連續(xù)分布的物質(zhì)。3流體的主要物理性質(zhì)密度；比容（比體積）；相對(duì)密度；重度（會(huì)換算）4.流體的粘性在作相對(duì)運(yùn)動(dòng)的兩流體層的接觸面上，存在一對(duì)等值而反向的作用力來阻礙兩相鄰流體層作相對(duì)運(yùn)動(dòng)，流體的這種性質(zhì)叫做流體的粘性，由粘性產(chǎn)生的作用力叫做粘性力或內(nèi)摩擦力。1）由于分子作不規(guī)則運(yùn)動(dòng)時(shí)，各流體層之間互有分子遷移摻混，快層分子進(jìn)入慢層時(shí)給慢層以向前的碰撞，交換能量，使慢層加速，慢層

2、分子遷移到快層時(shí)，給快層以向后碰撞，形成阻力而使快層減速。這就是分子不規(guī)則運(yùn)動(dòng)的動(dòng)量交換形成的粘性阻力。2）當(dāng)相鄰流體層有相對(duì)運(yùn)動(dòng)時(shí)，快層分子的引力拖動(dòng)慢層，而慢層分子的引力阻滯快層，這就是兩層流體之間吸引力所形成的阻力。5.牛頓粘性定律在穩(wěn)定狀態(tài)下，單位面積上的粘性力（粘性切應(yīng)力、內(nèi)摩擦應(yīng)力）為物說明動(dòng)量傳輸?shù)姆较颍▂向）和所討論的速度分量（x向）。符號(hào)表示動(dòng)量是從流體的高速流層傳向低速流層。動(dòng)力粘度/單位Pas運(yùn)動(dòng)粘度”,單位m2/s。n=yxdvxAdy例題1-16.溫度對(duì)粘度的影響粘度是流體的重要屬性，它是流體溫度和壓強(qiáng)的函數(shù)。在工程常用溫度和壓強(qiáng)范圍內(nèi)，溫度對(duì)流體的粘度影響很大，粘度

3、主要依溫度而定，壓強(qiáng)對(duì)粘性的影響不大。當(dāng)溫度升高時(shí)，一般液體的粘度隨之降低；但是，氣體則與其相反，當(dāng)溫度升高時(shí)粘度增大。這是因?yàn)橐后w的粘性主要是由分子間的吸引力造成的，當(dāng)溫度升高時(shí)， 分子間的吸引力減小， 曲就要降低； 而造成氣體粘性的主要原因是氣體內(nèi)部分子的雜亂運(yùn)動(dòng)，它使得速度不同的相鄰氣體層之間發(fā)生質(zhì)量和動(dòng)量的交換，當(dāng)溫度升高時(shí)，氣體分子雜亂運(yùn)動(dòng)的速度加大，速度不同的相鄰氣體層之間的質(zhì)量和動(dòng)量交換隨之加劇，所以曲將增大。7.牛頓流體和非牛頓流體凡是切應(yīng)力與速度梯度的關(guān)系服從牛頓粘性定律的流體，均稱為牛頓流體。常見的牛頓流體有水、空氣等，非牛頓流體有泥漿、紙漿、油漆、瀝青等。對(duì)于不符合牛頓粘

4、性定律的流體，稱之為非牛頓流體。8.作用在流體上的力可分為兩大類：表面力、質(zhì)量力或者體積力。9.控制體所謂控制體，就是流體在空間中通過其流動(dòng)的一個(gè)區(qū)域。1.6衡算方程IP-OP+R=S第二章動(dòng)量傳輸?shù)幕痉匠?.1流體運(yùn)動(dòng)的描述1.研究流體運(yùn)動(dòng)的方法拉格朗日（Lagrange法及歐拉法。拉格朗日法的出發(fā)點(diǎn)是流體質(zhì)點(diǎn)，即研究流體各個(gè)質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)參數(shù)隨時(shí)間的變化規(guī)律，綜合所有流體質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)參數(shù)的變化，便得到了整個(gè)流體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。在研究流體的波動(dòng)和振蕩問題時(shí)常用此法。歐拉法的出發(fā)點(diǎn)在于流場中的空間點(diǎn)，即研究流體質(zhì)點(diǎn)通過空間固定點(diǎn)時(shí)的運(yùn)動(dòng)參數(shù)隨時(shí)間的變化規(guī)律，綜合流場中所有點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)參數(shù)變化情況，就得到整個(gè)

5、流體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。2.穩(wěn)定流動(dòng)與非穩(wěn)定流動(dòng)如果流場的運(yùn)動(dòng)參數(shù)不僅隨位置改變，又隨時(shí)間不同而變化，這種流動(dòng)就稱為非穩(wěn)定流動(dòng)；如果運(yùn)動(dòng)參數(shù)只隨位置改變而與時(shí)間無關(guān)，這種流動(dòng)就稱為穩(wěn)定流動(dòng)。3.跡線和流線、流束和流管(1)跡線就是流體質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的軌跡線。跡線的特點(diǎn)是：對(duì)于每一個(gè)質(zhì)點(diǎn)都有一個(gè)運(yùn)動(dòng)軌跡，所以跡線是一族曲線，而且跡線只隨質(zhì)點(diǎn)不同而異，與時(shí)間無關(guān)。(2)流線是流場中某一瞬間的一條空間曲線， 在該線上各點(diǎn)的流體質(zhì)點(diǎn)所具有的速度方向與曲線在該點(diǎn)的切線方向重合。流線有以下三個(gè)特征：1)非穩(wěn)定流時(shí)，經(jīng)過同一點(diǎn)的流線其空間方位和形狀是隨時(shí)間改變的。2)穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)，由于流場中各點(diǎn)流速不隨時(shí)間改變，所以同一點(diǎn)

6、處的流線始終保持不變，且流線上質(zhì)點(diǎn)的跡線與流線相重合3)流線不能相交也不能轉(zhuǎn)折。(3)流管在流場內(nèi)取任意封閉曲線1,通過曲線l上每一點(diǎn)連續(xù)地作流線， 則流線族構(gòu)成一個(gè)管狀表面，叫流管。(4)流束在流管內(nèi)取一微小曲面dA,通過dA上每個(gè)點(diǎn)作流線，這族流線叫做流束。2.2連續(xù)性方程這就是流體的連續(xù)性方程。其物理意義是：流體在單位時(shí)間內(nèi)流經(jīng)單位體積空間輸出與輸入的質(zhì)量差與其內(nèi)部質(zhì)量變化的代數(shù)和為零。對(duì)于不可壓縮流體，p常數(shù)積保持不變。2.2.2一維總流的連續(xù)性方程例2-1,2-22.3理想流體動(dòng)量傳輸微分方程一一歐拉方程1cpcvcvcv,CVX-二=-v-+v.,-pexcr&-cydzI

7、cpcv.dvcvcvvJ=+V.-+Vli,-4-V,-pdyCTexcyczr1加dv.dv,dv,dv.Z=+v.二pciCTex。,土.2.4實(shí)際流體動(dòng)量傳輸方程一納維爾-斯托克斯方程2.5伯努利方程1.%2.理想流體的伯努利方程即為不可壓縮流體流動(dòng)的空間連續(xù)性方程0它說明單位時(shí)間單位空間內(nèi)的流體體piviAi=對(duì)于不可壓縮流體，即p常數(shù)，則能v2A2viAi=V2A2P22.%2.實(shí)際流體的伯努利方程pvpyA-+P=Pi+-PS=ih，3伯努利方程的幾何意義和物理意義（一）幾何意義z是指流體質(zhì)點(diǎn)流經(jīng)給定點(diǎn)時(shí)所具有的位置高度，對(duì)水平圓管取其平均高度，即軸線處所具有的高度。p是指流體質(zhì)

8、點(diǎn)在給定點(diǎn)的壓力（流體的壓強(qiáng)）；P%表示流體質(zhì)點(diǎn)流經(jīng)給定點(diǎn)時(shí)，流體所具有的動(dòng)能。伯努利方程中靜壓能、動(dòng)能、位能項(xiàng)的單位均為（Pa）.（二）物理意義包z可看成是單位質(zhì)量流體流經(jīng)該點(diǎn)時(shí)所具有的位置勢(shì)能；p看成是單位質(zhì)量流體流經(jīng)該點(diǎn)時(shí)所具有的壓力能；%力是單位質(zhì)量流體流經(jīng)給定點(diǎn)時(shí)的動(dòng)能；h失是單位質(zhì)量流體在流動(dòng)過程中所損耗的機(jī)械能，稱能量損失。4實(shí)際流體總流的伯努利方程5熱氣體管道流動(dòng)的伯努利方程仇一學(xué)5廣2J斗野斗目兀）+各出“JMTMP*、+冬+優(yōu)工）=P*2+吟+&，：相對(duì)于大氣的熱氣體管道流動(dòng)的伯努利方程。 由式可見， 熱氣體的相對(duì)位能隨高度的減小而增大，這是因?yàn)闊釟怏w的自發(fā)運(yùn)動(dòng)方向

9、朝上所至。pf=r7v=v0（l+pr）1+的PV門PR+P“LP+TA+乩仁=生+P跖一%弋中弋中/?=1/273氣體氣體的體桎朦脹系數(shù)的體桎朦脹系數(shù); ;這樣這樣, ,動(dòng)壓動(dòng)壓t用標(biāo)推狀態(tài)卜用標(biāo)推狀態(tài)卜. .的弊數(shù)計(jì)算的弊數(shù)計(jì)算, ,即即例題2-3;2-5第三章層流流動(dòng)與湍流流動(dòng)1流體的流動(dòng)狀態(tài)流體運(yùn)動(dòng)的兩種狀態(tài)：層流和湍流(1)雷諾準(zhǔn)數(shù)對(duì)光滑圓管的Rec=2300即流體在圓管內(nèi)流動(dòng)：Re230M湍流。當(dāng)量直徑ds(2)雷諾準(zhǔn)數(shù)的物理意義雷諾數(shù)通常是慣性力的典型大小與粘性力的典型大小的一種量度。雷諾數(shù)大，說明流體的慣性力大于流體的粘性力，愈易形成湍流；雷諾數(shù)小，說明流體的慣性力小于流體的粘

10、性力，愈易形成層流。例3-1確定流動(dòng)狀態(tài)及求流速1管道中的流動(dòng)1.11管道中的層流流動(dòng)3.2.1.3流速、流量和壓降64Re例3-2題，求摩擦壓力損失1.11管道中的湍流流動(dòng)1流動(dòng)阻力與能量損失1.12流動(dòng)阻力的分類vdRe=vd-p-可分為沿程阻力損失加和局部阻力損失h局兩種形式。（一）沿程阻力損失它是沿流動(dòng)路程上由于各流體層之間的內(nèi)摩擦而產(chǎn)生的流動(dòng)阻力，因此也叫做摩擦阻力。在層流狀態(tài)下，沿程阻力完全是由粘性摩擦產(chǎn)生的。在湍流狀態(tài)下，沿程阻力的一小部分由邊界層內(nèi)的粘性摩擦產(chǎn)生，主要還是由流體微團(tuán)的遷移和脈動(dòng)造成?？朔爻套枇σ鸬哪芰繐p失稱為沿程阻力損失亦稱摩擦阻力損失，用h摩表小例3-2（

11、二）局部阻力損失在邊壁尺寸急劇變化的流動(dòng)區(qū)域，由于尾流區(qū)、旋渦區(qū)等分離現(xiàn)象的出現(xiàn)，使局部流動(dòng)區(qū)域出現(xiàn)較集中的阻力，這種阻力稱為局部阻力。克服局部阻力引起的能量損失稱為局部阻損。如管道中的彎頭、閥門、突然擴(kuò)張、突然收縮等局部突然變化區(qū)域存在局部阻力損失。,：,2h局=、21.12沿程阻力損失（一）沿程阻力系數(shù)的影響因素層流流動(dòng)時(shí)雷諾數(shù)較小，粘性力起著主導(dǎo)作用。層流的阻力也就是粘性阻力，僅僅取決于Re,而與管壁粗糙度無關(guān)。湍流流動(dòng)時(shí)雷諾數(shù)較大，其阻力由粘性阻力和慣性阻力兩部分組成。粘性阻力仍然取決于雷諾數(shù)，而慣性阻力受壁面粗糙度的影響較大。粗糙度對(duì)沿程阻力損失的影響不完全取決于管壁表面粗糙突起的絕

12、對(duì)高度，而是取決于它的相對(duì)高度，即粗糙突起的絕對(duì)高度與管徑D的比值，=一稱為相對(duì)粗糙度。D（二）尼古拉茲曲線（三）莫迪圖沿程阻力損失系數(shù)人的確定層流：64九=Re湍流:1.12局部阻力損失實(shí)際的流體通道，除了在各直管段產(chǎn)生沿程阻力損失外,門等局部障礙時(shí)都會(huì)產(chǎn)生一定的能量損失，即局部阻力損失1管路計(jì)算簡單管路的計(jì)算qm用聯(lián)管路計(jì)算qm=qm1=qm2=iqv1=，2集2J、de2并聯(lián)管路的計(jì)算第四章邊界層理論邊界層概念在實(shí)際的粘性流體流動(dòng)中，無論Re&多大，在物體表面上流體的速度為零（稱為無滑移邊界條件），而在離開壁面僅一小距離處，流體速度就變到與遠(yuǎn)方來流大體相等的速度。因此在壁面附近存

13、在一個(gè)速度梯度很大的薄層區(qū)域，稱之為邊界層。尺N弟八早可壓縮氣體流動(dòng)流體流過各個(gè)接頭、閥%*“V2lkde1流量壓降Q總=Q1+Q2P1=P2h失1=h失2ll1。+匕Ikd1J22Vi2,2d2)P*6.1可壓縮氣體的一些基本概念1.氣體的音速k:絕熱指數(shù)，僅與氣體的分子結(jié)構(gòu)有關(guān)，單原子氣體k=1.6雙原子氣體k=1.4(氧氣等)多原子氣體k=1.3(過熱蒸汽等)干飽和蒸汽k=1.135R氣體常數(shù)R=8314/Mnf/(s2k)M:氣體的分子量，不同的氣體R不同。2馬赫數(shù)vMa=一cMa1(Vc)為不可壓縮流體的流動(dòng)Ma1(V1(Vc)為超音速流動(dòng)例6-12一元恒定等嫡氣流的基本方程及流速公

14、式工程中常見的是可壓縮氣體一元穩(wěn)定等嫡流動(dòng)。 所謂一元是指在與流動(dòng)方向垂直的截面上流動(dòng)參數(shù)是均勻的，如果一元流動(dòng)是穩(wěn)定的，則流動(dòng)的參數(shù)僅是一個(gè)坐標(biāo)的函數(shù)。當(dāng)高速氣流通過一很短的噴管時(shí)，過程進(jìn)行的時(shí)間很短，通過管壁散失的熱量相對(duì)于流動(dòng)的流體輸運(yùn)的能量而言非常少，可以看作是絕熱流動(dòng)。又因?yàn)槟Σ劣绊懞苄?，可以近似地認(rèn)為流動(dòng)過程是可逆的。因而流動(dòng)很接近于等嫡流動(dòng)。產(chǎn)認(rèn)三常數(shù))占丁 A 常生士=股P與二常數(shù)P例6-22一元恒定等嫡氣流的基本特性1滯止?fàn)顟B(tài)流動(dòng)中某截面或某區(qū)域的速度等于零(處于靜止或滯止?fàn)顟B(tài))，則此斷面上的參數(shù)稱為滯止參數(shù)，用下角標(biāo)“味示。2臨界狀態(tài)當(dāng)一元恒定等嫡氣流中某一截面上的氣流速度

15、等于當(dāng)?shù)匾羲贂r(shí)，該截面上的參數(shù)稱為臨界參數(shù)。臨界參數(shù)用下標(biāo)“啜示。3極限狀態(tài)如果一元恒定等嫡氣流某一截面上的T=0,則該截面上的氣流速度達(dá)到最大值Vmaxo2氣流參數(shù)與流通截面的關(guān)系必的_dP_11_/_dp.v2Aprppv-dpidppv21號(hào)=生。_5)ApvdAdv、=門-A/1綜上所述，對(duì)于雙原子氣體欲使氣體從靜止加速到超音速，除了要滿足P/P00.528的條件外，還應(yīng)使（呈亞音速流動(dòng)的）氣體首先在一漸縮管里加速，然后在最小截面上即喉部達(dá)到音速，再在最小截面下游加一漸擴(kuò)管，使氣體繼續(xù)加速到超音速。這種能最大限度地將靜壓能轉(zhuǎn)換為動(dòng)能的先收縮后擴(kuò)張的噴管稱為拉瓦爾噴管。6.5漸縮噴管與拉

16、瓦爾噴管第八章相似原理與模型研究方法相似的基本概念流體流動(dòng)過程中相似準(zhǔn)數(shù)的導(dǎo)出相似三定理1.相似第一定理彼此相似的現(xiàn)象必定具有數(shù)值相同的相似準(zhǔn)數(shù)2相似第二定理：凡同一種類現(xiàn)象，如果定解條件相似，同時(shí)由定解條件的物理量所組成的相似準(zhǔn)數(shù)在數(shù)值上相等，那么這些現(xiàn)象必定相似。相似第三定理描述某現(xiàn)象的各種量之間的關(guān)系可表示成相似準(zhǔn)數(shù)之間的函數(shù)關(guān)系式（準(zhǔn)數(shù)方程式），即：F“2 二 n=0第九章熱量的傳輸概論9.2熱量傳輸?shù)娜N方式熱量傳輸?shù)幕痉绞剑ǘx、基本定律或公式及其應(yīng)用、三者區(qū)別）q熱導(dǎo)率的物理意義dtdxwm2沿?zé)崃鞣较虻膯挝婚L度上,溫度降低1攝氏度時(shí)通過單位面積的導(dǎo)熱量,其數(shù)值即導(dǎo)熱，對(duì)流傳熱

17、和輻射傳熱。.導(dǎo)熱（熱傳導(dǎo)）傅里葉定律2q=w/mfx對(duì)流傳熱Q二htFwq=Q-wFm2t:當(dāng)tfAtw時(shí)；&=tftw當(dāng)tftw時(shí)；*=twtf輻射傳熱例題9-19.3綜合傳熱和熱阻工程上經(jīng)常遇到一種高溫流體將熱量通過固體壁面?zhèn)鬟f給壁面另一側(cè)低溫流體的熱量傳遞形式，這種熱量傳遞過程稱為綜合傳熱過程。導(dǎo)熱熱阻F對(duì)流熱阻hF（現(xiàn)象舉例）第十章穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱導(dǎo)熱的基本概念和定律概念：溫度場；穩(wěn)態(tài)和非穩(wěn)態(tài)傳熱；等溫面（線）；溫度梯度；熱流量、熱通量導(dǎo)熱基本定律的大小它反映了物質(zhì)導(dǎo)熱能力的大小，是材料宏觀的物理性質(zhì)，l越大，該物質(zhì)的導(dǎo)熱能力就愈強(qiáng)。導(dǎo)熱微分方程.2.2.2.t_-t；t;tqv一(

18、222)；:c；x；y；z：ca二一：c無內(nèi)熱源時(shí)，qv=0,有-t：2t：2t：2t一二a(2-).LiJL,JLiJxyz若是穩(wěn)定態(tài)導(dǎo)熱ItItf2t；x24：z2對(duì)于一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的微分方程為2.4通過平壁的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱第一類邊界條件：表面溫度為常數(shù)1單層平壁的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱九史將由dxdxtw1-tw2九6,52t=a(:x：2tj2t、):zqvPc4CT=a(/12w/m：2t若平壁的側(cè)表面積為F則熱流量為:Q=qF導(dǎo)熱熱阻,多層平壁的導(dǎo)熱n-1twi-tw4、rtt“-tuwiwn，1nc.一nnRtnF第三類邊界條件（對(duì)流邊界,已知介質(zhì)的溫度及換熱系數(shù)）無內(nèi)熱源多層大平壁i0.5通過

19、圓筒壁的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱dtdxhiAih2h2表面溫度為常數(shù)（第一類邊界條件）的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱單層圓筒壁dtdrqFrii一2二rLrriIn2-L2Const第三類邊界條件下的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱（介質(zhì)溫度為常數(shù)）3.臨界絕熱直徑h2.當(dāng)d2d3后增加包扎層厚度可使熱損失降低。.如果d2dc則增加包扎層均可使熱損失減小。例題10-1,10-2,10-3第十三章對(duì)流換熱1傳熱過程的一般分析說明熱通量q不再是常數(shù)，而是半徑r的函數(shù)，但熱流量Q在r方向上處處仍為一常數(shù)。qiQtw1-tw2tw1-tw2L，lT，ln蟲m式中l(wèi)q為單位時(shí)間內(nèi)，單位管長的導(dǎo)熱量，亦為一常數(shù)，與r無關(guān)。2多層圓筒壁tw1-twi-1一

20、2二 iLdi1.單層圓筒壁tw1tw2，ln生2二Lritw1tw2=2二L,r2八lnQ21J1-1八in匚ri2二r2h2L1對(duì)流給熱過程簡介2對(duì)流換熱過程的分類對(duì)流換熱過程的分類按流體運(yùn)動(dòng)是否與時(shí)間相關(guān)可分為非穩(wěn)態(tài)對(duì)流換熱和穩(wěn)態(tài)對(duì)流換熱；按流體運(yùn)動(dòng)的起因可分為自然對(duì)流換熱和強(qiáng)制對(duì)流換熱；按流體與固體壁面的接觸方式可分為內(nèi)部流動(dòng)換熱和外部流動(dòng)換熱；按流體的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)可分為層流流動(dòng)換熱和湍流流動(dòng)換熱；按流體在換熱中是否發(fā)生相變或存在多相的情況可分為單相流體對(duì)流換熱和多相流體對(duì)流換熱。3換熱系數(shù)和換熱微分方程式牛頓冷卻定律（公式Q=aAtFwq=aAtw/nf4影響換熱系數(shù)的因素1流體流動(dòng)的動(dòng)

21、力因素2流體的流動(dòng)狀態(tài)3流體的熱物性4換熱壁面的熱狀態(tài)5換熱壁面的幾何因素5對(duì)流傳熱的研究方法1）解析法2）數(shù)值法數(shù)值法3）比擬法4）實(shí)驗(yàn)法6熱邊界層概念在丫=0處，t=tw,y=6處，t=tf,將溫度有明顯變化，厚度為6t的這一薄層稱為熱邊界層（或溫度邊界層）。并規(guī)定它們t-tw=0.99(t-tf)處為熱邊界層的外緣2對(duì)流傳熱的數(shù)學(xué)描述3對(duì)流傳熱的實(shí)驗(yàn)研究方法Nu為努塞爾準(zhǔn)數(shù)物理意義可理解為流體的導(dǎo)熱熱阻和其對(duì)流熱阻的比值， 它反映了給定流場的對(duì)流換熱能力與其導(dǎo)熱能力的對(duì)比關(guān)系，其大小反映了對(duì)流傳熱能力的大小Nu中的l為流場的特征尺寸，l為流體的導(dǎo)熱系數(shù)；而Bi中的l為固體系統(tǒng)的特征尺寸，

22、l為固體的導(dǎo)熱系數(shù)。顯然，這兩個(gè)準(zhǔn)數(shù)的物理意義也各不相同，畢歐數(shù)所表征的是物體與環(huán)境間的換熱能力與其自身的導(dǎo)熱能力之間的對(duì)比關(guān)系。強(qiáng)制對(duì)流傳熱mnNu=cRexPr自然對(duì)流傳熱Nu=c(GrPr)n第十四章輻射傳熱熱輻射基本概念1熱輻射的特點(diǎn)(1)無須物體間的接觸(2)絕對(duì)溫度在0(k)以上的物體均在不斷的向外輻射能量，即使兩物體的溫度相同，亦是動(dòng)態(tài)平衡。(3)輻射換熱伴隨有能量的二次轉(zhuǎn)化。2吸收率、反射率、透射率GA/G=A叫物體的吸收率GR/G=R叫物體的反射率GD/G=D叫物體的透射率R=D=0;A=1時(shí)，叫理想黑體，簡稱黑體A=D=0:R=1時(shí)，叫理想白體，簡稱白體A=R=0,D=1時(shí)

23、，叫透明體黑體、白體、透熱體都是理想化的物體，但工程中有些物體接近這些理想化的物體。與顏色無關(guān)。3幾個(gè)重要的輻射參數(shù)輻射力、單色輻射力、方向輻射力和輻射強(qiáng)度黑體輻射的基本定律1.普朗克定律隨著溫度的升高，黑體的單色輻射力和輻射力迅速的增加。每一條曲線都有一峰值。在=0和boo時(shí)，Eb后0隨著溫度的增加，峰值(即黑體的最大單色輻射力EbKmax)左移，即向著波長較短的方向移動(dòng)。維恩偏移定律：1max:T=2897.6mm-K2.斯蒂芬一波爾茨曼定律(四次方定律)_4Eb=CO(T/100)3.蘭貝特定律(余弦定律)Eb于Ebncosi14.3實(shí)際物體的輻射黑度(輻射率、發(fā)射率)的概念E黑度的影響

24、因素1.材料的物理性質(zhì)；2.表面粗糙度；3.溫度的影響較為復(fù)雜；4.表面氧化層；5.波長基爾霍夫定律A=E/Eb=.A=A=；=；14.4角系數(shù)1角系數(shù)及定義皿表面i發(fā)出而落在表面j上的能量ij離開表面i的全部能量2角系數(shù)的性質(zhì)1相對(duì)性巾12F1=巾21F2完整性n，j=。1：i2,：ii.丁=1j1)和分性;ij=-i11-i2Fj=iF1：2iF23角系數(shù)的確定方法積分法代數(shù)分析法(1)兩不可自見面組成的封閉空間(2)一可自見面和一不可自見面組成的封閉系統(tǒng)(3)兩可自見面組成的封閉系統(tǒng)(4)三個(gè)不可自見面組成的封閉系統(tǒng)(5)兩任意放置的不可自見面的非封閉系統(tǒng)14.5兩表面間的輻射換熱.幾種輻射(1)自身輻射E單位時(shí)間，單位表面積發(fā)出的輻射能叫物體的自身輻射，W/m2,即