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1、第三章 習(xí) 題3-1 由(3-1)、(3-2)、(3-5)式導(dǎo)出(3-3)和(3-4)式。解:(3-1)、(3-2)、(3-5)式分別為: (3-3)式和(3-4)式為: 對式兩端求散:由矢量公式:所以 將第二項中關(guān)于時間的導(dǎo)數(shù)和空間的散度交換順序有 由式知 所以 +即: 所以 其中 C是與時間無關(guān)的常數(shù).因為上式對任意時刻t都應(yīng)成立,我們可設(shè)在初始時刻=0,=0,則有c=0。于是, 即式如果對式兩端求散,即有:由矢量恒等式,有所以 =0交換求導(dǎo)順序,有 其中 C是與時間無關(guān)的常數(shù).因為上式對任意時刻t都應(yīng)成立,設(shè)在初始時刻。則有C=0于是有 ,即為式 3-2 已知導(dǎo)體內(nèi)的電流與電場之間的關(guān)系
2、是。其中為導(dǎo)體的電導(dǎo)率。試由(3-3)式和(3-5)式證明,在=常數(shù)的導(dǎo)體內(nèi),不可能積累電荷,說明這個證明為什么在導(dǎo)體表面不適用。 解:導(dǎo)體內(nèi)電流和電場的關(guān)系為 (3-3)式為 (3-5)式為 將帶入(3-5)式中,有: 因為=常數(shù),所以可提到積分號外,于是有 = 所以有:=將(3-3)式代入,有 滿足上述方程的為 為t=0時的電荷密度3-3 求下列電場的源分布 (a為常數(shù)) 解:我們知道,電荷是靜電場的通量源。由于兩個電場均不存在奇異點。故可用電場高斯定律,求得它們的源,即電荷的分布。 (C/) (C/)3-4 已知電場分布為= (V/M) 求:(1) 空間的體電荷分布 (2) (3) 系統(tǒng)
3、的總電荷量 解:這是已知場的分布,求源的分布的問題。(1) 由電場高斯定律,可求得空間的體電荷分布為 則有 (V/M) (V/M)所以 (C/) 系統(tǒng)的總電荷量 由于現(xiàn)在系統(tǒng)電荷只是分布于球面上的電荷,所以有 將代入,可得 Q=0 (C) 所以,系統(tǒng)的凈電荷量等于0。3-5 已知空間的磁場分布為 (A/M) 求:空間的電流分布。 解:由修正的安培環(huán)路定律: 有: =0當(dāng)時, 3-6已知空間磁場分布為:(A/M)求:空間的電流分布解:由修正的安培定律知:3-7 兩塊無限大的理想導(dǎo)體平板分別放在x=0和x=d,板間電場為 求:板間體電荷分布理想導(dǎo)體板內(nèi)電場為0,在兩板相對的兩個面上的電荷分布是多少
4、畫出板間電場分布示意圖(場流圖)解:系統(tǒng)示意圖如圖3-7-1所示。板內(nèi)的體電荷分布,可直接由電場高斯定律求得X d O圖3-7-1兩板間的電場分布示意圖如圖3-7-2所示。X圖3-7-23-8 上題中,若板間電場為其中,為常數(shù), 求:系統(tǒng)的體,面電荷密度;求出與給定的相關(guān)的磁場;系統(tǒng)的體,面電流密度。解:依題意,系統(tǒng)示意圖如圖3-8所示,其中,板間電場為:系統(tǒng)的體電荷分布,可由電場高斯定律求得面電荷分布,可有電場邊界條件求得xdyz 圖3-8與的相關(guān)的磁場,可由法拉第電磁感應(yīng)定律求得:所以可求得其中于是有系統(tǒng)的體,面電流密度體電流密度可由修正的安培定律求得。面電流密度,可由磁場邊界條件求得在導(dǎo)
5、體平板內(nèi), 在x=0處,在x=d處,3-9 已知空間的電流分布為 試用微分場定律求它產(chǎn)生的磁場分布,并用積分場定律驗證。解:由微分場定律知:此時,是恒定的,故這是靜態(tài)場問題,即所以有:依題意,可畫出如圖3-9-1所示的示意圖。由系統(tǒng)的對稱性可知,系統(tǒng)與且磁場只有分量,即:za代入中圖3-9-1于是時有:可解得因為在處無線電流,故應(yīng)有限,所以應(yīng)有A=0當(dāng)時解得由處的邊界條件可得所以磁場分布為:由積分場定律,求解磁場,可根據(jù)來求解,當(dāng)取半徑為的環(huán)路,如圖3-9-2所示,由對稱性,可知代入中,所以左邊為:由于與積分無關(guān),故可提到積分號外,于是有右邊由:(孟春,這里的圖做得太差,還得煩勞您呀!)最后得
6、:圖3-9-2即(下接103頁)11 考慮到 , 兩式,得 積分可得 確定c,兩積分常數(shù),利用邊界條件 (V/m) 上接108 (rsH)=0 rsH=c(常數(shù)) H=c/rs 1/rssin(sinH)=-I/4r H=-Ictg/4rs +c1 (其中c1是積分常數(shù))當(dāng)/2時,H=0,所以c1=0 H=-Ictgi /4rs (A/M)(8) 根據(jù)(),當(dāng)rs=a或rs=b時irs·(J1-J2)+·k=-無論是在理想導(dǎo)體內(nèi),還是在自由空間中,J=0;而面電荷密度不隨時間變化。即當(dāng)rs=b時 J1=0 J2=irsI/4r K=iK*K=irsI04r=aK=I0/4r
7、sctg|rs=a當(dāng)=/2時,K=0所以c=0K=-(I0/4rs)ctg*i|rs=a =-(I0/4a)ctg*i當(dāng)rs=a時 J1=irsI0/4r J2=0K=iK3-14 如圖所示,在.rs=a和rs=b的兩個理想導(dǎo)電球殼又電導(dǎo)率為的均勻?qū)w媒質(zhì),其中流有J= irsI0/4r(A/)的電流。總電流分有兩條孔徑可視為0的孔中的電流線由外殼流回內(nèi)殼,內(nèi)外球殼上均有面電流K從而形成穩(wěn)定的電流回路。對該系統(tǒng)。 下接111頁1. 用積分場定律和系統(tǒng)對稱性求出系統(tǒng)的磁場分布2. 用微分場定律和系統(tǒng)對稱性求出系統(tǒng)的磁場分布 3. 用(3-20)式求出rs=a和rs=b上的面電流分布.4. 理想導(dǎo)體內(nèi)H=0請用(3-39)式求出rs=a和rs=b上的面電流分布.解:= air K a air b = 題14圖采用球坐標(biāo)系1. 利用積分場定律做一個圓弧圖如圖所示: 則根據(jù)電流分布的結(jié)構(gòu)可判定H上只有H分量,且根據(jù)對稱性, H在每一個平行XOY平面上的圓環(huán)上數(shù)值相等.(2)展開,利用對稱性,及的與上面相同的答案。 113-114頁當(dāng)討論時(在理想金屬到體中)(A/M)( 因為部分原稿丟失
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