第2章3液壓流體力學(xué)3

1、 液壓傳動(dòng)是以液體作為工作液壓傳動(dòng)是以液體作為工作介質(zhì)進(jìn)行能量傳遞的，掌握液體介質(zhì)進(jìn)行能量傳遞的，掌握液體在靜止和運(yùn)動(dòng)過(guò)程中的基本力學(xué)在靜止和運(yùn)動(dòng)過(guò)程中的基本力學(xué)規(guī)律，對(duì)于正確理解液壓傳動(dòng)的規(guī)律，對(duì)于正確理解液壓傳動(dòng)的基本原理，合理設(shè)計(jì)和使用液壓基本原理，合理設(shè)計(jì)和使用液壓系統(tǒng)都非常必要。系統(tǒng)都非常必要。教學(xué)要求 液壓傳動(dòng)是以液體作為工作介質(zhì)進(jìn)行能量的液壓傳動(dòng)是以液體作為工作介質(zhì)進(jìn)行能量的傳遞。傳遞。 1 1、了解靜壓特性、方程、傳遞規(guī)律，掌握液、了解靜壓特性、方程、傳遞規(guī)律，掌握液體在靜止和運(yùn)動(dòng)過(guò)程中的基本力學(xué)規(guī)律，掌握體在靜止和運(yùn)動(dòng)過(guò)程中的基本力學(xué)規(guī)律，掌握靜力學(xué)基本方程、壓力表達(dá)式和結(jié)論

2、靜力學(xué)基本方程、壓力表達(dá)式和結(jié)論； 2 2、了解流動(dòng)液體特性、傳遞規(guī)律，掌握動(dòng)力、了解流動(dòng)液體特性、傳遞規(guī)律，掌握動(dòng)力學(xué)三大方程、流量和結(jié)論；學(xué)三大方程、流量和結(jié)論； 3 3、了解流量公式、特點(diǎn)、兩種現(xiàn)象產(chǎn)生原因、了解流量公式、特點(diǎn)、兩種現(xiàn)象產(chǎn)生原因，掌握薄壁孔流量公式及通用方程、兩種現(xiàn)象，掌握薄壁孔流量公式及通用方程、兩種現(xiàn)象的危害及消除。的危害及消除。重點(diǎn)、難點(diǎn)n 靜壓特性靜壓特性n 壓力形成壓力形成n靜力學(xué)基本方程靜力學(xué)基本方程n流量與流速的關(guān)系，三大方程的流量與流速的關(guān)系，三大方程的形式及物理意義形式及物理意義2. 1 流體的靜力學(xué)2 . 1 液體的靜力學(xué)靜止液體靜止液體：液體內(nèi)質(zhì)點(diǎn)間

3、無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)、不呈現(xiàn)：液體內(nèi)質(zhì)點(diǎn)間無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)、不呈現(xiàn)黏性的液體黏性的液體 液體靜力學(xué)是研究平衡流體液體靜力學(xué)是研究平衡流體（包括：流體對(duì)（包括：流體對(duì)地球無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)和流體對(duì)運(yùn)動(dòng)容器無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)）地球無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)和流體對(duì)運(yùn)動(dòng)容器無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)）的力學(xué)規(guī)律及其應(yīng)用的力學(xué)規(guī)律及其應(yīng)用。 由于平衡流體之間無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)，流體的粘性由于平衡流體之間無(wú)相對(duì)運(yùn)動(dòng)，流體的粘性不起作用。所以，流體靜力學(xué)中所得出的結(jié)論，不起作用。所以，流體靜力學(xué)中所得出的結(jié)論，對(duì)于理想流體和粘性流體都適用。對(duì)于理想流體和粘性流體都適用。n液壓傳動(dòng)是以液體作為工作介質(zhì)進(jìn)行能量傳遞的，因此要研究液體處于相對(duì)平衡狀態(tài)下的力學(xué)規(guī)律及其實(shí)際應(yīng)用。所謂相

4、對(duì)平衡是指液體內(nèi)部各質(zhì)點(diǎn)間沒(méi)有相對(duì)運(yùn)動(dòng)，至于液體本身完全可以和容器一起如同剛體一樣做各種運(yùn)動(dòng)。因此，液體在相對(duì)平衡狀態(tài)下不呈現(xiàn)粘性，不存在切應(yīng)力，只有法向的壓應(yīng)力，即靜壓力。本節(jié)主要討論液體的平衡規(guī)律和壓強(qiáng)分布規(guī)律以及液體對(duì)物體壁面的作用力。一、靜壓力及其性質(zhì)按作用方式，靜止流體上的作用力有：按作用方式，靜止流體上的作用力有： 1.1.靜壓力的定義靜壓力的定義 質(zhì)量力n質(zhì)量力作用在液體所有質(zhì)點(diǎn)上，它的大小與質(zhì)量成正比，屬于這種力的有重力、慣性力等。n單位質(zhì)量液體受到的質(zhì)量力稱(chēng)為單位質(zhì)量力，在數(shù)值上等于重力加速度。表面力表面力按其作用方向可分為兩種：按其作用方向可分為兩種：沿表面內(nèi)法線(xiàn)方向的壓力

5、、沿表面內(nèi)法線(xiàn)方向的壓力、沿表面切向的摩擦力沿表面切向的摩擦力。 對(duì)于處于平衡狀態(tài)的流體，切向摩擦力為零，只對(duì)于處于平衡狀態(tài)的流體，切向摩擦力為零，只有沿受壓面內(nèi)法線(xiàn)方向的流體靜壓力。有沿受壓面內(nèi)法線(xiàn)方向的流體靜壓力。)(lim0PadAdFAFpA靜壓力（簡(jiǎn)稱(chēng)壓力）：指液體處于相對(duì)靜止時(shí)，靜壓力（簡(jiǎn)稱(chēng)壓力）：指液體處于相對(duì)靜止時(shí)，單位面積上所受的法向作用力。單位面積上所受的法向作用力。 如果法向力均勻地作用在面積上，壓力表示為：如果法向力均勻地作用在面積上，壓力表示為： 由流體的特性知，流體在平衡狀態(tài)時(shí)只要有切應(yīng)力作用，由流體的特性知，流體在平衡狀態(tài)時(shí)只要有切應(yīng)力作用，流體就會(huì)變形，引起流體

6、質(zhì)點(diǎn)間的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，破壞流體的平衡。流體就會(huì)變形，引起流體質(zhì)點(diǎn)間的相對(duì)運(yùn)動(dòng)，破壞流體的平衡。流體還不能承受拉力。所以，流體在平衡狀態(tài)下只能承受垂直流體還不能承受拉力。所以，流體在平衡狀態(tài)下只能承受垂直并指向作用面的壓力并指向作用面的壓力二、液體靜力學(xué)基本方程二、液體靜力學(xué)基本方程重力場(chǎng)中連續(xù)、均質(zhì)、不可壓縮流體的靜壓重力場(chǎng)中連續(xù)、均質(zhì)、不可壓縮流體的靜壓強(qiáng)基本方程式：強(qiáng)基本方程式：ghpzzgpp000)(二、液體靜力學(xué)基本方程二、液體靜力學(xué)基本方程重力場(chǎng)中連續(xù)、均質(zhì)、不可壓縮流體的靜壓重力場(chǎng)中連續(xù)、均質(zhì)、不可壓縮流體的靜壓強(qiáng)基本方程式：強(qiáng)基本方程式：ghpzzgpp000)(流體靜力學(xué)基本方程

7、式表明特點(diǎn)：流體靜力學(xué)基本方程式表明特點(diǎn)：（1 1）靜止液體內(nèi)任一點(diǎn)處的壓力為液面壓力和液）靜止液體內(nèi)任一點(diǎn)處的壓力為液面壓力和液柱重力所產(chǎn)生的壓力之和。柱重力所產(chǎn)生的壓力之和。（2 2）靜止液體內(nèi)的壓力隨著深度）靜止液體內(nèi)的壓力隨著深度h h呈直線(xiàn)規(guī)律分布。呈直線(xiàn)規(guī)律分布。（3 3）深度相同處各點(diǎn)的壓力都相等。）深度相同處各點(diǎn)的壓力都相等。等壓面：壓力相同點(diǎn)組成的面叫作等壓面等壓面：壓力相同點(diǎn)組成的面叫作等壓面在重力作用下靜止液體中的等壓面是在重力作用下靜止液體中的等壓面是水平面水平面。例題2.1n分析：由液體自重形成的壓力很小，在分析液壓傳動(dòng)系統(tǒng)的壓力時(shí)，可以忽略不計(jì)。 如圖所示為盛有液體

8、的密閉容器，液面壓力如圖所示為盛有液體的密閉容器，液面壓力為為p p0 0。選擇一基準(zhǔn)水平面。選擇一基準(zhǔn)水平面(0(0 x x) )，根據(jù)靜壓力基本方，根據(jù)靜壓力基本方程式可確定距液面深度為程式可確定距液面深度為h h處處A A點(diǎn)的壓力點(diǎn)的壓力p p， 即即 整理后得整理后得 = =常數(shù)常數(shù)式中式中z z實(shí)質(zhì)上表示了實(shí)質(zhì)上表示了A A點(diǎn)單位重量點(diǎn)單位重量 液體得位能。單位重量液體的位液體得位能。單位重量液體的位 能為能為mgz/mg=z,zmgz/mg=z,z又稱(chēng)為位置水頭。又稱(chēng)為位置水頭。三三、靜壓力基本方程式的物理意義、靜壓力基本方程式的物理意義)(000zzgpghpp00zgpzgp三

9、、壓力的表示方法及單位三、壓力的表示方法及單位：1壓力的表示方法： 以當(dāng)?shù)卮髿鈮毫榛鶞?zhǔn)所表示的壓力，稱(chēng)為以當(dāng)?shù)卮髿鈮毫榛鶞?zhǔn)所表示的壓力，稱(chēng)為相對(duì)壓力相對(duì)壓力。相對(duì)壓力也稱(chēng)表壓力。相對(duì)壓力也稱(chēng)表壓力。在液壓傳動(dòng)中，根據(jù)度量基準(zhǔn)不同，液在液壓傳動(dòng)中，根據(jù)度量基準(zhǔn)不同，液體壓力體壓力有兩種表示方法：以絕對(duì)零壓力作為基準(zhǔn)有兩種表示方法：以絕對(duì)零壓力作為基準(zhǔn)所表示的壓力，稱(chēng)為所表示的壓力，稱(chēng)為絕對(duì)壓力絕對(duì)壓力。 相對(duì)壓力為負(fù)數(shù)時(shí)，工程上稱(chēng)為相對(duì)壓力為負(fù)數(shù)時(shí)，工程上稱(chēng)為真空度真空度。真。真空度的大小以此負(fù)數(shù)的絕對(duì)值表示。空度的大小以此負(fù)數(shù)的絕對(duì)值表示。顯然顯然絕對(duì)壓力大氣壓力相對(duì)壓力（表壓力）絕對(duì)壓力

10、大氣壓力相對(duì)壓力（表壓力）相對(duì)壓力（表壓力）絕對(duì)壓力大氣壓力相對(duì)壓力（表壓力）絕對(duì)壓力大氣壓力真空度大氣壓力絕對(duì)壓力真空度大氣壓力絕對(duì)壓力n2 2、 靜壓強(qiáng)的計(jì)量單位靜壓強(qiáng)的計(jì)量單位（1 1）壓力單位：壓力單位：PaPa（N/mN/m2 2）、）、bar bar 、MPaMPa 1 bar=101 bar=105 5 PaPa0.1 MPa 0.1 MPa （2）液柱高單位：）液柱高單位：測(cè)壓計(jì)常以水或水銀作為工作介質(zhì)，測(cè)壓計(jì)常以水或水銀作為工作介質(zhì)，壓力常壓力常以水柱高度（以水柱高度（mH2O），或毫米汞），或毫米汞柱（柱（mmHg）表示。）表示。（3 3）大氣壓?jiǎn)挝唬海┐髿鈮簡(jiǎn)挝唬阂砸?

11、1標(biāo)準(zhǔn)大氣壓（標(biāo)準(zhǔn)大氣壓（1 atm1 atm）為單）為單位表示。位表示。1 1 atmatm =1.013 =1.013* *10105 5PaPa=10.33 mH=10.33 mH2 2O O =760 mmHg1bar0.1MPa =760 mmHg1bar0.1MPa例題2.2n例題2.3四、帕斯卡原理 在密閉容器內(nèi)，施加于靜止液體上在密閉容器內(nèi)，施加于靜止液體上的壓力將以相等的數(shù)值傳遞到液體各點(diǎn)，的壓力將以相等的數(shù)值傳遞到液體各點(diǎn)，這就是靜壓傳遞原理，即帕斯卡原理。這就是靜壓傳遞原理，即帕斯卡原理。例題2.4n五、靜壓力對(duì)固體壁面的總作用力1.1.固體壁面為平面時(shí)：固體壁面為平面時(shí)

12、： 作用在平面上壓力的方向互相平行，作用在平面上壓力的方向互相平行，總作用力總作用力F F等于靜壓力等于靜壓力p p與承壓面積與承壓面積A A的乘積。的乘積。即：即：F FpApA2.2.固體壁面為曲面時(shí)固體壁面為曲面時(shí) 積分后得積分后得 ：總作用力總作用力F F為：為： 當(dāng)承壓面積為曲面時(shí)，作用在曲面上的壓當(dāng)承壓面積為曲面時(shí)，作用在曲面上的壓力的方向均垂直于曲面。這時(shí)可將曲面分成若力的方向均垂直于曲面。這時(shí)可將曲面分成若干微小面積干微小面積dAdA，作用在微小面積上的力為：，作用在微小面積上的力為： dFdFpdApdA 將將dFdF分解為分解為x x、y y兩個(gè)方向的力，即：兩個(gè)方向的力，

13、即： dFxdFxpdAsinpdAsinpdAxpdAx dFydFypdAcospdAcospdAypdAy結(jié)論：結(jié)論： 靜壓力作用在曲面上的力在某一方向靜壓力作用在曲面上的力在某一方向上的分力等于壓力與曲面在該方向投影面上的分力等于壓力與曲面在該方向投影面積的乘積。積的乘積。第第2節(jié)節(jié) 液體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)液體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)液體的基本概念液體的基本概念流體的動(dòng)量方程流體的動(dòng)量方程流體的伯努利方程流體的伯努利方程流體的連續(xù)方程流體的連續(xù)方程 流體動(dòng)力學(xué)主要研究液體流動(dòng)時(shí)流速和壓力的變化流體動(dòng)力學(xué)主要研究液體流動(dòng)時(shí)流速和壓力的變化規(guī)律。流動(dòng)液體的連續(xù)性方程、伯努利方程、動(dòng)量方規(guī)律。流動(dòng)液體的連續(xù)性方程

14、、伯努利方程、動(dòng)量方程是描述流動(dòng)液體力學(xué)規(guī)律的三個(gè)基本方程式。前兩程是描述流動(dòng)液體力學(xué)規(guī)律的三個(gè)基本方程式。前兩個(gè)方程反映了液體的壓力、流速與流量之間的關(guān)系，個(gè)方程反映了液體的壓力、流速與流量之間的關(guān)系，動(dòng)量方程用來(lái)解決流動(dòng)液體與固體壁面間的作用力問(wèn)動(dòng)量方程用來(lái)解決流動(dòng)液體與固體壁面間的作用力問(wèn)題。主要內(nèi)容：題。主要內(nèi)容：一、基本概念基本概念1.理想液體和實(shí)際液體理想液體：理想液體：既無(wú)粘性，又無(wú)壓縮性的假想液體。實(shí)際液體：實(shí)際液體：既有粘性，又有壓縮性的真實(shí)液體。2. 定常流動(dòng)和非定常流動(dòng)定常流動(dòng)：定常流動(dòng)：液體的運(yùn)動(dòng)參數(shù)只隨位置變化，與時(shí) 間無(wú)關(guān)。也稱(chēng)恒定流動(dòng)。非定常流動(dòng)：非定常流動(dòng)：液體

15、的運(yùn)動(dòng)參數(shù)不僅隨位置變化，而且與時(shí)間有關(guān)。也稱(chēng)非恒定流動(dòng)。3.一維流動(dòng) 一維流動(dòng)：液體整個(gè)地作線(xiàn)形流動(dòng)。2.2 2.2 流體動(dòng)力學(xué)流體動(dòng)力學(xué)舉例：4.流線(xiàn)、流管、流束、過(guò)流截面流線(xiàn)、流管、流束、過(guò)流截面流線(xiàn)：流線(xiàn)：某一瞬時(shí)液流中標(biāo)志其各處質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的曲線(xiàn)，在流線(xiàn)上各點(diǎn)的瞬時(shí)速度方向與該點(diǎn)的切線(xiàn)方向重合。流線(xiàn)的性質(zhì)：流線(xiàn)的性質(zhì)：l穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)，流線(xiàn)形狀不隨時(shí)間變化。l流線(xiàn)不能相交，也不能轉(zhuǎn)折。l流線(xiàn)是連續(xù)光滑的曲線(xiàn)。流管n在流場(chǎng)中給出一條不屬于流線(xiàn)的任意封閉曲線(xiàn)，沿該封閉曲線(xiàn)上的每一點(diǎn)作流線(xiàn)，由這些流線(xiàn)組成的表面稱(chēng)為流管流束：流束：面積面積A上所有各點(diǎn)的流線(xiàn)的集合。上所有各點(diǎn)的流線(xiàn)的集合。流束內(nèi)

16、外流線(xiàn)均不能穿越流束表面。流束內(nèi)外流線(xiàn)均不能穿越流束表面。面積面積A無(wú)限小時(shí)的流束，稱(chēng)為微小流束。無(wú)限小時(shí)的流束，稱(chēng)為微小流束。通流截面：流束中與所有流線(xiàn)正交的截面。流束中與所有流線(xiàn)正交的截面。 5.流量和平均流速流量和平均流速流量：流量：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)通過(guò)流束過(guò)流截面的液體體積。平均流速：平均流速：流量與通流截面之比。vAq AudAqAqAudAvA6.流動(dòng)液體的壓力單位時(shí)間內(nèi)流入控制體積的質(zhì)量單位時(shí)間內(nèi)流入控制體積的質(zhì)量 ： 單位時(shí)間內(nèi)流出控制體積的質(zhì)量單位時(shí)間內(nèi)流出控制體積的質(zhì)量 ：二、二、液體流動(dòng)的連續(xù)性方程液體流動(dòng)的連續(xù)性方程連續(xù)性方程是質(zhì)量守恒規(guī)律在流體力學(xué)中的表現(xiàn)。連續(xù)性方程是質(zhì)量

17、守恒規(guī)律在流體力學(xué)中的表現(xiàn)。設(shè)：不可壓縮流體在非斷面管中作定常流動(dòng)。設(shè)：不可壓縮流體在非斷面管中作定常流動(dòng)。對(duì)于穩(wěn)定流動(dòng)，不可壓縮液體，對(duì)于穩(wěn)定流動(dòng)，不可壓縮液體，為常數(shù)：為常數(shù)： 過(guò)流斷面過(guò)流斷面1 1和和2 2的面積分別為的面積分別為A1A1和和A2A2，平均，平均流速分別為流速分別為V1V1和和V2V2，11111AvQQm122222AvQQm2constAvAvQ2211在定常流動(dòng)中，流過(guò)各截面的不可壓縮液體的流量是相等的，而且液體的平均流速與管道的過(guò)流截面積成反比。constAvAvQ2211說(shuō)明：說(shuō)明： 在一維流動(dòng)的情況下， 三、三、液體流動(dòng)的伯努利方程液體流動(dòng)的伯努利方程1.理

18、想液體一元定常流動(dòng)的運(yùn)動(dòng)微分方程理想液體一元定常流動(dòng)的運(yùn)動(dòng)微分方程伯努利方程是能量守恒定律在流體力學(xué)中伯努利方程是能量守恒定律在流體力學(xué)中的表示的表示tsfu,對(duì)于理想流體來(lái)說(shuō)，作用在微原體上的外力有兩種n1)、表面力-壓力作用在兩端面上所產(chǎn)生的作用力dsdAspdAdsSPPpdA2)2)、質(zhì)量力質(zhì)量力-重力重力gdAdsmg重力重力sp 沿流線(xiàn)方向的壓力梯度沿流線(xiàn)方向的壓力梯度根據(jù)牛頓第二定律maF mamgdsdAspcosszdsdzcos其中其中suudtdssudtduasudAdsugdAdsdsdAspcos化簡(jiǎn)后兩邊同除以化簡(jiǎn)后兩邊同除以得到得到01udugdzdp這就是理想

19、液體運(yùn)動(dòng)微分方程，也稱(chēng)這就是理想液體運(yùn)動(dòng)微分方程，也稱(chēng)液流的歐拉方程液流的歐拉方程代表的意義是：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流動(dòng)液體的壓力能、位能、代表的意義是：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流動(dòng)液體的壓力能、位能、動(dòng)能的變化率代數(shù)和為動(dòng)能的變化率代數(shù)和為0.0. 2 理想液體流束的伯努利方程理想液體流束的伯努利方程 將運(yùn)動(dòng)微分方程沿流線(xiàn)將運(yùn)動(dòng)微分方程沿流線(xiàn)s從截面從截面1積分到截面積分到截面2（見(jiàn)圖（見(jiàn)圖1.17），便可得到微元體流動(dòng)時(shí)的能量關(guān)系式，即：），便可得到微元體流動(dòng)時(shí)的能量關(guān)系式，即： 上式兩邊同除以上式兩邊同除以g，移項(xiàng)后整理得，移項(xiàng)后整理得： 由于截面由于截面1、2是任意取的，所以上式也可寫(xiě)成：是任意取的，所以上式也可

20、寫(xiě)成： 上述兩式就是理想液體微小流束作恒定流動(dòng)時(shí)的伯上述兩式就是理想液體微小流束作恒定流動(dòng)時(shí)的伯努利方程或能量方程。努利方程或能量方程。 2121221dsusdsszgspguzgpguzgp2222222111常數(shù)guzgp22Z:Z:單位重量液體所具有的位能，稱(chēng)為比位能單位重量液體所具有的位能，稱(chēng)為比位能( (位置水頭位置水頭) )。P/P/ g g : :單位重量液體所具有的壓力能，稱(chēng)為比壓能（壓?jiǎn)挝恢亓恳后w所具有的壓力能，稱(chēng)為比壓能（壓力水頭）。力水頭）。u2/2g:u2/2g:單位重量液體所具有的動(dòng)能，稱(chēng)為比動(dòng)能（速度單位重量液體所具有的動(dòng)能，稱(chēng)為比動(dòng)能（速度水頭）。水頭）。Z+

21、P/Z+ P/ g g + u2/2g : + u2/2g :單位重量液體所具有的總能量，稱(chēng)為單位重量液體所具有的總能量，稱(chēng)為總比能（總水頭）?？偙饶埽偹^）。方程的物理（能量）意義：方程的物理（能量）意義：3理想液體總流的伯努利方程whguzgpguzgp2222222111 u1dA1=u2dA2理想液體總流的伯努利方程3.實(shí)際液體流束的伯努利方程實(shí)際液體流束的伯努利方程n 實(shí)際液體在流動(dòng)時(shí)，由于液體存在粘性，會(huì)產(chǎn)生內(nèi)摩擦力，消耗能量；同時(shí)，管道局部形狀和尺寸的驟然變化，使液體產(chǎn)生擾動(dòng)，也消耗能量。因此，實(shí)際液體在流動(dòng)時(shí)有能量損失，微元體從截面1流到截面2因粘性而損耗的能量為 ，則實(shí)際液

22、體微小流束作恒定流動(dòng)時(shí)的伯努利方程為：wh -單位重量實(shí)際液體在微小流束中從截面1流到截面2，因粘性而損耗的能量。3.實(shí)際液體流束的伯努利方程實(shí)際液體流束的伯努利方程whguzgpguzgp2222222111wh4、實(shí)際液體伯努利方程 實(shí)際液體實(shí)際液體： 有粘性、可壓縮、有粘性、可壓縮、 非穩(wěn)定流動(dòng)。非穩(wěn)定流動(dòng)。 速度修正速度修正: : 動(dòng)能修正系數(shù)動(dòng)能修正系數(shù) 平均流速代替實(shí)際流速，考慮能量損失平均流速代替實(shí)際流速，考慮能量損失h hww 實(shí)際液體總流的伯努利方程實(shí)際液體總流的伯努利方程方程的適用條件方程的適用條件：定常流動(dòng)，不可壓縮液體；定常流動(dòng)，不可壓縮液體；p20p20l層流時(shí)層流時(shí)

23、2 2，紊流時(shí)，紊流時(shí)1 1；應(yīng)用伯努利方程必須注意：1）液體是恒定流動(dòng)。(p、v、）2）液體是連續(xù)的，不可壓縮的，即密度=常數(shù)3）液體所受的質(zhì)量力只有重力。4）斷面1、2需順流向選?。ǚ駝thw 為負(fù)值）且應(yīng)選在緩變的通流截面上，不考慮兩截面之間的流動(dòng)狀態(tài)。5）斷面中心在基準(zhǔn)面以上時(shí)，h 取正值，反之取負(fù)。通常選取特殊位置的水平面作為基準(zhǔn)面。解：第一步：根據(jù)題意在適當(dāng)位置選取兩個(gè)截面1-1和2-2 第二步： 列出伯努利方程。5.伯努利方程應(yīng)用舉例伯努利方程應(yīng)用舉例 計(jì)算泵吸油腔的真空度或泵允許的最大吸油高計(jì)算泵吸油腔的真空度或泵允許的最大吸油高度度如圖所示，設(shè)泵的吸油口比油箱液高如圖所示，設(shè)泵

24、的吸油口比油箱液高h(yuǎn) h，取油箱液面，取油箱液面I II I和泵進(jìn)口處截面和泵進(jìn)口處截面II-IIII-II列伯努利方程，并取截面列伯努利方程，并取截面I II I為基準(zhǔn)水平面。泵吸油口真空度為：為基準(zhǔn)水平面。泵吸油口真空度為：P P1 1為油箱液面壓力，為油箱液面壓力，P P2 2為泵吸油口的為泵吸油口的絕對(duì)壓力絕對(duì)壓力泵從油管吸油ghvhgpvpw2222222111 一般油箱液面與大氣相通，故一般油箱液面與大氣相通，故p p1 1為大氣為大氣壓力，即壓力，即p p1 1=p=pa a；v v2 2為泵吸油口的流速，一般為泵吸油口的流速，一般可取吸油管流速；可取吸油管流速；v v1 1為油

25、箱液面流速，由于為油箱液面流速，由于v v1 1vv2 2，故，故v v1 1可忽略不計(jì)；可忽略不計(jì)；p p2 2為泵吸油口的絕為泵吸油口的絕對(duì)壓力，對(duì)壓力，h hw w為能量損失。據(jù)此，上式可簡(jiǎn)化為能量損失。據(jù)此，上式可簡(jiǎn)化成成 泵吸油口真空度為：泵吸油口真空度為： ghvhgppwa22222pvghghvghppwa222222222由上式還可看出，泵吸油口的真空度由三部分組由上式還可看出，泵吸油口的真空度由三部分組成成：分別是：油液提升到高度分別是：油液提升到高度H所需要的壓力、將靜止所需要的壓力、將靜止液體加速到液體加速到V2所需要的壓力以及吸油管路的壓力所需要的壓力以及吸油管路的壓

26、力損失。損失。pvghghvghppwa222222222例題2 P20圖圖2-13 帶有壓力容器的管道流動(dòng)示意圖帶有壓力容器的管道流動(dòng)示意圖圖圖2-14 液壓油在一個(gè)管道中流動(dòng)的示意圖液壓油在一個(gè)管道中流動(dòng)的示意圖 圖圖2-15 液壓油流過(guò)彎曲的管道示意圖液壓油流過(guò)彎曲的管道示意圖四、四、動(dòng)量方程動(dòng)量方程1、動(dòng)量方程、動(dòng)量方程動(dòng)量定律指出：作用在物體上的力的大小等于物體在力作用方向上的動(dòng)量變化率，即四、四、動(dòng)量方程動(dòng)量方程依據(jù)依據(jù)：動(dòng)量定理：動(dòng)量定理dtmvdF 由于液體做定常流動(dòng)，控制體積的微小微元的動(dòng)量：dqdsdAdsu控制體積微小流束的動(dòng)量：控制體積微小流束的動(dòng)量：1212ssdqd

27、qdsdMss控制體積液體的動(dòng)量：控制體積液體的動(dòng)量：dqssdMMq12n由動(dòng)量定理可得：dqudqudtdqssdquudtdqssssdqdtddtdMFqqqq1212121212在工程實(shí)際中，用平均流速在工程實(shí)際中，用平均流速V V代替實(shí)際流速代替實(shí)際流速 u u，其誤差，其誤差用動(dòng)量修正系數(shù)用動(dòng)量修正系數(shù) 予以修正。予以修正。上式上式為流動(dòng)液體的動(dòng)量方程為流動(dòng)液體的動(dòng)量方程112212vqvqdtdqssF用平均流速代替實(shí)際流速。動(dòng)量修正系數(shù)動(dòng)量修正系數(shù)平均動(dòng)量/實(shí)際動(dòng)量，即 層流時(shí)層流時(shí)4/34/3，紊流時(shí)，紊流時(shí)1 1。注：液體對(duì)壁面作用力的大小與注：液體對(duì)壁面作用力的大小與F

28、 F相同，相同，但方向與但方向與F F相反。相反。112212vqvqdtdqssF式式為流動(dòng)液體的動(dòng)量方程為流動(dòng)液體的動(dòng)量方程等式左邊為作用于控制體積內(nèi)液體上外力的矢量和；而等等式左邊為作用于控制體積內(nèi)液體上外力的矢量和；而等式右邊第一項(xiàng)是使控制體積內(nèi)的液體加速（或減速）所式右邊第一項(xiàng)是使控制體積內(nèi)的液體加速（或減速）所需的力，稱(chēng)為需的力，稱(chēng)為瞬態(tài)液動(dòng)力瞬態(tài)液動(dòng)力，等式右邊第二項(xiàng)是由于液體，等式右邊第二項(xiàng)是由于液體在不同控制表面上具有不同速度所引起的力，稱(chēng)為在不同控制表面上具有不同速度所引起的力，稱(chēng)為穩(wěn)態(tài)穩(wěn)態(tài)液動(dòng)力。液動(dòng)力。 對(duì)于作恒定流動(dòng)的液體，右邊第一項(xiàng)等于零，于是對(duì)于作恒定流動(dòng)的液體，

29、右邊第一項(xiàng)等于零，于是有：有：） 必須注意；均為矢量方程式，在應(yīng)用時(shí)可根據(jù)具體必須注意；均為矢量方程式，在應(yīng)用時(shí)可根據(jù)具體要求向指定方向投影，列出該方向上的動(dòng)量方程，然后要求向指定方向投影，列出該方向上的動(dòng)量方程，然后再進(jìn)行求解。再進(jìn)行求解。 )(1122qF2.動(dòng)量方程的應(yīng)用動(dòng)量方程的應(yīng)用（1 1）計(jì)算液體對(duì)彎管的作用力）計(jì)算液體對(duì)彎管的作用力如圖所示彎管，取斷面如圖所示彎管，取斷面11和和22間的液體間的液體為控制體積。在控制表面上液體所受的總壓力為：為控制體積。在控制表面上液體所受的總壓力為：F1=p1A,F2=p2A則在則在x方向上有作用分力方向上有作用分力Fx：Fx=F1-F2cos

30、 Qv(1-cos )在在y方向上有作用分力方向上有作用分力Fy:Fy=Qvsin +F2sin 所以彎管對(duì)液體的作用力為所以彎管對(duì)液體的作用力為：F=-（Fx2+Fy2)1/2液體對(duì)彎管的作用力與此大小相等，方向相反。液體對(duì)彎管的作用力與此大小相等，方向相反。液體對(duì)彎管的作用力 由于流動(dòng)液體具有粘性，以及流動(dòng)時(shí)突然轉(zhuǎn)彎或由于流動(dòng)液體具有粘性，以及流動(dòng)時(shí)突然轉(zhuǎn)彎或通過(guò)閥口會(huì)產(chǎn)生撞擊和旋渦，因此液體流動(dòng)時(shí)必然通過(guò)閥口會(huì)產(chǎn)生撞擊和旋渦，因此液體流動(dòng)時(shí)必然會(huì)產(chǎn)生阻力。為了克服阻力，流動(dòng)液體會(huì)損耗一部會(huì)產(chǎn)生阻力。為了克服阻力，流動(dòng)液體會(huì)損耗一部分能量，這種能量損失可用液體的壓力損失來(lái)表示分能量，這種能

31、量損失可用液體的壓力損失來(lái)表示。壓力損失即是伯努利方程中的。壓力損失即是伯努利方程中的h hww項(xiàng)。項(xiàng)。 壓力損失由壓力損失由沿程壓力損失沿程壓力損失和和局部壓力損失局部壓力損失兩部?jī)刹糠纸M成。液流在管道中流動(dòng)時(shí)的壓力損失和液流運(yùn)分組成。液流在管道中流動(dòng)時(shí)的壓力損失和液流運(yùn)動(dòng)狀態(tài)有關(guān)。動(dòng)狀態(tài)有關(guān)。 一、流態(tài)、雷諾數(shù)一、流態(tài)、雷諾數(shù) 二、二、 沿程壓力損失沿程壓力損失 三、三、 局部壓力損失局部壓力損失 四、四、 總壓力損失總壓力損失第第2.32.3節(jié)節(jié) 液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失液體流動(dòng)時(shí)的壓力損失1雷諾實(shí)驗(yàn)一、一、液體的流態(tài)液體的流態(tài)2流態(tài)流態(tài) 液體質(zhì)點(diǎn)互不干擾，流動(dòng)呈線(xiàn)性或?qū)訝睿揭后w質(zhì)點(diǎn)互不干

32、擾，流動(dòng)呈線(xiàn)性或?qū)訝?，平行于管道軸線(xiàn)，沒(méi)有橫向運(yùn)動(dòng)。行于管道軸線(xiàn)，沒(méi)有橫向運(yùn)動(dòng)。液體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)雜亂無(wú)章，除沿管道液體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)雜亂無(wú)章，除沿管道軸線(xiàn)運(yùn)動(dòng)外，還有劇烈的橫向運(yùn)動(dòng)。軸線(xiàn)運(yùn)動(dòng)外，還有劇烈的橫向運(yùn)動(dòng)。層流：層流：紊流：紊流： 實(shí)驗(yàn)裝置 通過(guò)實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)液體在管道中流動(dòng)通過(guò)實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)液體在管道中流動(dòng)時(shí)存在兩種流動(dòng)狀態(tài)：時(shí)存在兩種流動(dòng)狀態(tài)：層流層流粘性力起主導(dǎo)作用粘性力起主導(dǎo)作用湍流湍流慣性力起主導(dǎo)作用慣性力起主導(dǎo)作用液體的流動(dòng)狀態(tài)用雷諾數(shù)判斷。液體的流動(dòng)狀態(tài)用雷諾數(shù)判斷。如果液流的雷諾數(shù)相同，它的流動(dòng)狀如果液流的雷諾數(shù)相同，它的流動(dòng)狀態(tài)也相同。態(tài)也相同。 一般以液體由紊流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鞯囊话阋砸后w

33、由紊流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鞯睦字Z數(shù)作為判斷液體流態(tài)的依據(jù)，稱(chēng)雷諾數(shù)作為判斷液體流態(tài)的依據(jù)，稱(chēng)為臨界雷諾數(shù)，記為為臨界雷諾數(shù)，記為ReRec c。 當(dāng)當(dāng)ReReReRec c為層流；當(dāng)為層流；當(dāng)ReReReRec c為湍為湍流。流。 常見(jiàn)液流管道的臨界雷諾數(shù)見(jiàn)教常見(jiàn)液流管道的臨界雷諾數(shù)見(jiàn)教材中表格材中表格1-81-8。流體流動(dòng)的狀態(tài)流體流動(dòng)的狀態(tài)(2/3) 通過(guò)雷諾實(shí)驗(yàn)還可以證明，液體在圓形管道中的流動(dòng)通過(guò)雷諾實(shí)驗(yàn)還可以證明，液體在圓形管道中的流動(dòng)狀態(tài)不僅與管內(nèi)的平均流速狀態(tài)不僅與管內(nèi)的平均流速 有關(guān)，還和管道的直徑有關(guān)，還和管道的直徑d、液體的運(yùn)動(dòng)粘度液體的運(yùn)動(dòng)粘度 有關(guān)。實(shí)際上，液體流動(dòng)狀態(tài)是由上述有

34、關(guān)。實(shí)際上，液體流動(dòng)狀態(tài)是由上述三個(gè)參數(shù)所確定的稱(chēng)為雷諾數(shù)三個(gè)參數(shù)所確定的稱(chēng)為雷諾數(shù)Re的無(wú)量綱數(shù)來(lái)判定，的無(wú)量綱數(shù)來(lái)判定， 對(duì)于非圓形截面管道，雷諾數(shù)對(duì)于非圓形截面管道，雷諾數(shù)Re可用下式表示，即：可用下式表示，即： 水力水力半徑水力水力半徑R可用下式計(jì)算：可用下式計(jì)算： 式中：式中：A 過(guò)流斷面積；過(guò)流斷面積； 濕周，即有效截面的管壁周長(zhǎng)。濕周，即有效截面的管壁周長(zhǎng)。 dRevRRe4xAR 油液在直管中流動(dòng)的沿程壓力損失可用達(dá)西油液在直管中流動(dòng)的沿程壓力損失可用達(dá)西公式表示：公式表示： PP=(l/d)(v=(l/d)(v2 2/2) /2) 式中式中 沿程阻力系數(shù)；沿程阻力系數(shù)；l l

35、直管長(zhǎng)度；直管長(zhǎng)度； d d 管道直徑；管道直徑； v v油液的平均流速；油液的平均流速； 油液密度。油液密度。 公式說(shuō)明了壓力損失公式說(shuō)明了壓力損失PP與管道長(zhǎng)度及流速與管道長(zhǎng)度及流速v v的平的平方成正比，而與管子的內(nèi)徑成反比。至于油液的方成正比，而與管子的內(nèi)徑成反比。至于油液的粘度，管壁粗糙度和流動(dòng)狀態(tài)等都包含在粘度，管壁粗糙度和流動(dòng)狀態(tài)等都包含在內(nèi)。內(nèi)。1. .層流時(shí)沿程阻力系數(shù)層流時(shí)沿程阻力系數(shù) 的確定的確定設(shè)液體在一直徑為設(shè)液體在一直徑為d的圓管中作層流運(yùn)動(dòng)，在液流的圓管中作層流運(yùn)動(dòng)，在液流中取微小圓柱體，直徑為中取微小圓柱體，直徑為2r，長(zhǎng)為，長(zhǎng)為l。作用在這小。作用在這小圓柱體

36、上的兩端壓力（圓柱體上的兩端壓力（p1,p2)和和圓柱兩側(cè)的剪切應(yīng)力圓柱兩側(cè)的剪切應(yīng)力(粘性力粘性力 )可求得管中流速分布的表達(dá)式為可求得管中流速分布的表達(dá)式為U=(p1-p2)/4 l(d2/4-r2)在管中心處，流速最大，其值為在管中心處，流速最大，其值為Umax=(p1-p2)/16 l.d2 v u圓 管 中 液 體 作 層 流 運(yùn) 動(dòng) 時(shí) 的 速 度 分 布 規(guī) 律（1 1）液流在直管中流動(dòng)時(shí)的速度分布規(guī)律）液流在直管中流動(dòng)時(shí)的速度分布規(guī)律（2 2）圓管中的流量）圓管中的流量在單位時(shí)間內(nèi)液體流經(jīng)直管的流量在單位時(shí)間內(nèi)液體流經(jīng)直管的流量Q就是該拋就是該拋物線(xiàn)體的體積，其值可由積分求得。

37、物線(xiàn)體的體積，其值可由積分求得。Q= 0d/2u.2 r.dr= (p1-p2)/2 l. 0d/2(d2/4-r2)rdr= d4(p1-p2)/128 l= d4 p/128 l式中式中d管道內(nèi)徑；管道內(nèi)徑；l直管長(zhǎng)度；直管長(zhǎng)度； 油液的動(dòng)力粘度；油液的動(dòng)力粘度； p壓力損失或壓力降。壓力損失或壓力降。平均流速平均流速v=Q/A=( d4/128 l). p/( d2/4)=32 l. p（3 3）沿程阻力系數(shù)）沿程阻力系數(shù) 層流時(shí)沿程阻力系數(shù)層流時(shí)沿程阻力系數(shù) 的理論值為：的理論值為： =64/Re水的實(shí)際阻力系數(shù)和理論值很接近。水的實(shí)際阻力系數(shù)和理論值很接近。液壓油在金屬管中流動(dòng)時(shí)，常

38、取：液壓油在金屬管中流動(dòng)時(shí)，常?。?=75/Re在橡皮管中流動(dòng)時(shí)，取在橡皮管中流動(dòng)時(shí)，取 =80/Re在這里應(yīng)注意，層流的壓力損失在這里應(yīng)注意，層流的壓力損失 p與流速與流速v的的一次方程成正比，因?yàn)樵谝淮畏匠坛烧龋驗(yàn)樵?的分母中包含有的分母中包含有v的因的因子。子。2.紊流時(shí)沿程阻力系數(shù)紊流時(shí)沿程阻力系數(shù) 紊流流動(dòng)時(shí)的能量損失比層流時(shí)要大，截面紊流流動(dòng)時(shí)的能量損失比層流時(shí)要大，截面上速度分布也與層流時(shí)不同，除靠近管壁處速度上速度分布也與層流時(shí)不同，除靠近管壁處速度較低外，其余地方速度接近于最大值。較低外，其余地方速度接近于最大值。其阻力系數(shù)其阻力系數(shù) 由試驗(yàn)求得。由試驗(yàn)求得。當(dāng)當(dāng)2.3x

39、103Re44） 短孔（短孔（0.50.5l/dl/d44) 1. 1.薄壁孔薄壁孔 ( (l/dl/d0.5)0.5) 水平放置水平放置 h h1 1=h h2 2 ; ;管徑變化大管徑變化大 v v1 110 10 5 5時(shí)，可以認(rèn)為是不變的常數(shù)，計(jì)算時(shí)按時(shí)，可以認(rèn)為是不變的常數(shù)，計(jì)算時(shí)按C Cq q=0.600.620.600.62選取；不完全收縮選?。徊煌耆湛s( (d d1 1/ /d d7)7)，C Cq q=0.70.8=0.70.8。 薄壁小孔因沿程阻力損失小，薄壁小孔因沿程阻力損失小，流量流量對(duì)油溫變化不敏感，因?qū)τ蜏刈兓幻舾?，?此多此多被用作調(diào)節(jié)流量的節(jié)流器。被用作調(diào)節(jié)

40、流量的節(jié)流器。 112TCVqAACCCplA3128pdqT42l2.2.細(xì)長(zhǎng)孔細(xì)長(zhǎng)孔 ( (l/dl/d44） 液流經(jīng)過(guò)細(xì)長(zhǎng)孔的流量和孔前后壓差成正比，和液體粘液流經(jīng)過(guò)細(xì)長(zhǎng)孔的流量和孔前后壓差成正比，和液體粘度成反比，流量受液體溫度影響較大。度成反比，流量受液體溫度影響較大。4.4.小孔流量通用公式小孔流量通用公式 pKAqTm細(xì)長(zhǎng)孔細(xì)長(zhǎng)孔 薄壁孔薄壁孔 短孔短孔lKmd32123.3.短孔短孔（0.5l/d4)P2CAqqTC Cq q應(yīng)按曲線(xiàn)查得，雷諾數(shù)較大時(shí)，應(yīng)按曲線(xiàn)查得，雷諾數(shù)較大時(shí)， C Cq q基本穩(wěn)定在基本穩(wěn)定在0.80.8 左右。短管左右。短管常用作固定節(jié)流器常用作固定節(jié)流

41、器 25 . 0CqKm p12by)ydy(2pbyubqy)y(2pulplppxp0;u時(shí)y；0u時(shí)0yCyCyxp21uxp1yuyu而xdpyxbyp)b(px)b(ypb3001221222lldldddd積分后得dddd因此ddddd整理后得ddddddbuplbq032112流體流過(guò)縫隙流量流體流過(guò)縫隙流量1. 1.平行扳縫隙流量平行扳縫隙流量du21)1.5p(112dq023ldu21p12dq03l2.2.同心環(huán)縫隙流量同心環(huán)縫隙流量3.3.偏心環(huán)縫隙流量偏心環(huán)縫隙流量流量公式q = CAq = CAp pn一、氣穴（或空穴）一、氣穴（或空穴）氣穴（空穴）氣穴（空穴）在液

42、壓系統(tǒng)中，由于某種原因會(huì)產(chǎn)生低氣在液壓系統(tǒng)中，由于某種原因會(huì)產(chǎn)生低氣壓，當(dāng)壓力低于液體的空氣分離壓時(shí)，液體壓，當(dāng)壓力低于液體的空氣分離壓時(shí)，液體中溶解的空氣就會(huì)分離出來(lái)，以氣泡的形式中溶解的空氣就會(huì)分離出來(lái)，以氣泡的形式存在于液體中，使原來(lái)充滿(mǎn)管道的液體出現(xiàn)存在于液體中，使原來(lái)充滿(mǎn)管道的液體出現(xiàn)了氣體的空穴，這種現(xiàn)象稱(chēng)為空穴現(xiàn)象；另了氣體的空穴，這種現(xiàn)象稱(chēng)為空穴現(xiàn)象；另外，當(dāng)絕對(duì)壓力低于液體的飽和蒸氣壓時(shí)，外，當(dāng)絕對(duì)壓力低于液體的飽和蒸氣壓時(shí)，液體中會(huì)出現(xiàn)大量的蒸氣泡，這也空穴現(xiàn)象。液體中會(huì)出現(xiàn)大量的蒸氣泡，這也空穴現(xiàn)象。2.5液壓沖擊和氣穴現(xiàn)象液壓沖擊和氣穴現(xiàn)象1、空氣分離壓、飽和蒸氣壓、空

43、氣分離壓、飽和蒸氣壓空氣分離壓：在一定溫度下，當(dāng)液壓油空氣分離壓：在一定溫度下，當(dāng)液壓油壓力低于某值時(shí)，溶解在油中的過(guò)飽和壓力低于某值時(shí)，溶解在油中的過(guò)飽和的空氣將會(huì)突然地迅速?gòu)挠椭蟹蛛x出來(lái)，的空氣將會(huì)突然地迅速?gòu)挠椭蟹蛛x出來(lái)，產(chǎn)生大量氣泡，這個(gè)壓力稱(chēng)為液壓油在產(chǎn)生大量氣泡，這個(gè)壓力稱(chēng)為液壓油在該溫度下的空氣分離壓。含有氣泡的液該溫度下的空氣分離壓。含有氣泡的液壓油的體積彈性模量將降低。壓油的體積彈性模量將降低。1、空氣分離壓、飽和蒸氣壓、空氣分離壓、飽和蒸氣壓飽和蒸氣壓：當(dāng)液壓油在某溫度下的壓飽和蒸氣壓：當(dāng)液壓油在某溫度下的壓力低于一定數(shù)值時(shí)，油液本身將迅速汽力低于一定數(shù)值時(shí)，油液本身將迅速汽化，產(chǎn)生大量蒸氣氣泡，這時(shí)的壓力稱(chēng)化，產(chǎn)生大量蒸氣氣泡，這時(shí)的壓力稱(chēng)為液壓油在該溫度下的飽和蒸氣壓。為液壓油在該溫度下的飽和蒸氣壓。一般說(shuō)來(lái)，飽和蒸氣壓遠(yuǎn)低于空氣分離壓一般說(shuō)來(lái)，飽和蒸氣壓遠(yuǎn)低于空氣分離壓2、節(jié)流口處的氣穴現(xiàn)象、節(jié)流口處的氣穴現(xiàn)象氣蝕：管道中發(fā)生空穴現(xiàn)象時(shí)，氣泡隨著液流氣蝕：管道中發(fā)生空穴現(xiàn)象時(shí)，氣泡隨著液流進(jìn)入高壓區(qū)后，隨即急劇潰滅或急劇縮小，原進(jìn)入高壓區(qū)后，隨即急劇潰滅或急劇縮小，原來(lái)氣泡所占的空間形成了真空，四周液體質(zhì)點(diǎn)來(lái)氣泡所占的空間形成了真空，四周液體質(zhì)點(diǎn)將以極大的速度沖向潰滅或壓縮氣泡中心，產(chǎn)將以極