第二章高斯光束（章節(jié)課程）

1、第二章 高斯光束一、均勻平面波如圖2-1示，沿Z軸方向傳播的均勻平面波，其電矢量為：其中： 為波數(shù)，n為介質折射率（在空氣中n1） A0 振幅均勻平面波的特點：因為振幅A0與（x, y, z）均無關（即為常數(shù)），且位相僅與Z有關： 2-1 基模高斯光束 圖2-1 1在光束截面上（即與光傳播方向垂直的x, y平面上）的光強是相等的； 2在傳播方向的任一點（即Z方向）光強度相等（不考慮空氣損耗）； 3距離Z相等，則其位相相等，即等相面為垂直于傳播方向的平面。 但由激光產(chǎn)生的原理可知：激光束是由光于在諧振腔內(nèi)進行多次反射后所形成的。因此在腔鏡邊緣必產(chǎn)生衍射損耗，故在光束截面上，邊緣部分的光強必將比中

2、心部分較弱，故激光束不是均勻平面波。二、均勻球面波考查由原點（x=y=z=0）向自由空間輻射的球面波矢量為：其中：r=（x2+y2+z2）1/2為點光源到光矢量傳播方向上任一點P（x,y,z）的距離球面半徑。均勻球面波的特點： 1振幅相等的面（即等幅面）為：半經(jīng)相等的球面 2位相相等的面（即等相面）為：半經(jīng)相等的球面 3光矢量沿傳播方向的光強與傳播距離r成反比。 作為特例：當zx,y，即相距點光源很遠的很小球面內(nèi)，rZ則 ，與平面波矢量 ，有相似的形式，故可將該小球面內(nèi)光矢量近似看成平面波（太陽光）：即在該平面內(nèi)光強相等，位相相等，同樣也不適用激光的特點。那么激光究竟是一種什么光呢？ 圖2-2

3、三、基模高斯球面波（變心球面波）矢量 沿Z軸方向傳播的高斯光束（激光束），不管是由何種穩(wěn)定腔產(chǎn)生的，均可用基爾霍夫公式表示為：其中，A0原點（Z=0）處的中心光振幅，k為波數(shù)（n=1） （一）光束參數(shù)：W（z），R（z）： 在進行光學設計時（激光光學系統(tǒng)），應已知兩個光束的特征參數(shù)。 即，任一點處的光斑大小和該點的波陣面半徑： （1）在Z點處的光斑半徑： 特點：光斑半徑非線性可變。 （2）在Z 點處的波陣面半徑： 特點：波陣面半徑非線性可變。 （二）膜參數(shù)W0： 以上公式中，涉及一個很重要的參數(shù)W0（束腰半徑）膜參數(shù) 對穩(wěn)定球面腔： 通用公式： 圖2-3特例：若對平凹穩(wěn)定腔（氪氖激光器多采用）

4、，令R1=R，R2=代入上式即，已知激光器腔參數(shù)R、l可求得膜參數(shù)W0例，設=0.632810-3mm，R=500 mm，l=250 mm， 則 * 基模發(fā)散角（遠場發(fā)散角）半角對平凹穩(wěn)定腔而言 （2-7）基膜發(fā)散角亦可表示為0=F（W0）（以后再講）結論：已知腔參數(shù)（R，l）可求光束的膜參數(shù)WO，已知膜參數(shù)WO，可求光束參數(shù)W（z），R（z）。 下面，討論光束參數(shù)W（z），R（z）在Z=0到Z=間的變化規(guī)律。 一、在束腰處（即Z=0處）1波陣面半徑R（z） 即R（z）=R0=，（z=0處，R0）在z=0處，波陣面為平面波。2初位相 ，即初位相為零3光斑半徑： 即：光斑半徑等于束腰半徑2-2

5、高斯光束的特性 4橫截面光強分布：在束腰處（即z=0）基爾霍夫公式變?yōu)椋簣D2-4推導：令r=0，則E（0，0，0）= 令r=W0，則E（x0，y0，0）=結論： 1在z=0處，與x，y有關的位相部分消失，即該處的平面為一等相面（與平面波波陣面一致）。 2振幅部分為一指數(shù)函數(shù)（高斯函數(shù)） 高斯光束的由來。 3在光束橫截面內(nèi)，光斑無明顯邊緣，通常定義的光斑大小是：電矢量幅度在光斑半徑r方向減小到中心（r=0）振幅的 （或強度的 ）時的r值為高斯光束的半徑。二、高斯光束通過孔徑光欄時，能量的討論 由基爾霍夫公式；在光束傳播方向上任一點z處的電矢量振幅為： 而其光強E2 計算高斯光束通過某一孔徑的能量

6、，即計算高斯光束通過某一半徑為的光孔時，高斯能量包的體積。 其光強為： 在通孔半徑為的光強P（）圖-2-5 在 r = 時，高斯光束的全部光強P（）設當（通光孔徑）=W（z），1.5W（z），2W（z），2.5W（z），3W（z），時，N（）值如下表：即，當限制孔徑為計算出的高斯光斑半徑2.5倍時其通過的能量為全部能量的99.999%。 例：若激光輸出的單脈沖能量為5mw，脈寬=5ns則瞬時功率為1106瓦（兆瓦），當=W（z）時損失能量為1106（1-0.864%）=1630瓦。* 結論： 激光束通過透鏡變換時，為保證充分利用能量，則其透鏡半徑一般取該理論計算光斑的22.5倍。此結論在弱信號

7、檢測中尤為重要，在光盤系統(tǒng)中，孔徑還與焦深、光斑的大小有關。 三、Z=時的波陣面半徑： 上式表明：離束腰為無窮遠處的等相面為平面，且曲率中心在束腰處。 可以想象：既然高斯光束傳播時，在z=0處和z=處，R（z）的值均為（平面），則在中間某位置必存在一最小R（z）四、R（z）min：令 （共焦參數(shù)） 或稱端利長度（Rayleigh）則令 ，得：Z=F即在Z=F時，存在R（Z）的極小值，其極小值為： 即 ，共焦參數(shù)的由來可由圖2-6解釋： 共焦參數(shù)的物理意義：高斯光束傳播過程中的兩特殊點，在此點，波陣面半徑最小，具有兩對稱點（相對束腰）互為其波面球心。圖2-6 （五）小結： 高斯光束在自由空間傳播

8、時，R（z）隨傳播距離Z變化的規(guī)律： 1在Z=0（即束腰處），R（z）=，即波陣面為平面波 2在Z0時，R（z）由逐漸變小 3在Z=F時，R（z）有極小值：。 4在ZF時，R（z）逐漸變大。 5Z時，R（z），變?yōu)槠矫娌āD2-7例：求W0=0.5mm的氖氪激光器輸?shù)墓馐淖钚∏蔙min和其所在位置Z（=0.632810-3mm） 波陣面所在位置為圖2-8 （六）遠場發(fā)散角 從 可以看出，在Z=0處，光斑尺寸最小，其值為W0。隨著Z增大，則W（z）非線性增大，所以，高斯光束是發(fā)散的，現(xiàn)在討論其特性。 定義：光束的半發(fā)散角為傳輸距離（Z）變化時，光斑半徑的變化率 即 討論： 1當Z=0時，=0

9、（即在束腰處，發(fā)散角為0平面波） 2當 （等于共焦參數(shù)）時 3當 Z=時： 等效于結論：1高斯光束的發(fā)散角隨傳播距離的增大而非線性增大 2在束腰處，發(fā)散角為0o在無窮遠，發(fā)散角最大，其遠場發(fā)散角為: 3通常將 區(qū)域定義為光束準直區(qū) 4W0越大，則遠場發(fā)散角愈小。因此為了減小光束的遠場發(fā)散角，可采用光學變換的方法，使其束腰增大。例：已知一氦氖激光器，腔長L=250mm，R1=500mm，R2=求 其遠場發(fā)散角及準直區(qū)范圍，離束腰1000mm處之發(fā)散角。解：此腔型為平凹穩(wěn)定腔，則其束腰在平面鏡處，（1） （注意：此處定義的光斑半徑是振幅為中心振幅的 處）。圖2-9亦可用公式 準直區(qū)（2） 一、用W

10、0和距束腰的位置Z表征高斯光束 若已知高斯光束的束腰W0及傳播方向上一點到束腰的距離Z，可以根據(jù)以下公式求出光束傳播（自由空間）方向任一點的波陣面半徑R（z）及光斑半徑W（z）。 即： 二、用W（z）和R（z）表征 若已知W（z），R（z），則可求出高斯光束的束腰W0及束腰位置Z。2-3 高斯光束的特征參數(shù) 圖2-10即： 以上兩組公式的特點：優(yōu)點是直觀，物理概念清晰，缺點是繁雜。那么能否找到一種更簡便的計算方法呢？三、高斯光束的q參數(shù) 在高斯光束電矢量方程（基爾霍夫公式）中，將與橫坐標（x，y）有關的因子和W（z），R（z）放在一起，即： 令：令： 引入一個新的參數(shù)q（z），其定義為：將高斯

11、光束的兩個重要光束參數(shù)R（z），W（z）統(tǒng)一在一個q參數(shù)中。 即：如果我們知道了高斯光束在傳播過程中任一點的q參數(shù)，則可令： 即可求出該位置的R（z）和W（z）。* 要解決的三個問題1q0和W0的關系：（模參數(shù)的q參數(shù)表達式） 我們知道，在描述光束傳播特性時，有一個重要的參數(shù)即模參數(shù)“W0”，（即已知W0，可求光束傳播任意位置的光束參數(shù)）。 因此在進行q參數(shù)變換時，也必須知道光束的膜參數(shù)wo用q參數(shù)的表達式，即求出在束腰處，qo和Wo之間的關系。 設q0 = q（o）表示Z=0處的光束的q參數(shù) 且在Z=0處，R（0）=，W（0）=W0 則用（2-16）可得： 即： 即： （定義 為共焦參數(shù)）上式將q0和W0聯(lián)系起來。2任一位置Z處的q參數(shù)： 若已知束腰的q0參數(shù)，在距離束腰為Z處的q參數(shù)為多少？通過透鏡變換后的q參數(shù)為多少？下面解決第二個問題：將 ，及 代入公式（2-16），得： 即： 物理意義：已知高斯光束束腰處