電磁場(chǎng)復(fù)習(xí)空簡(jiǎn)答

1、、在均勻各向同性線性媒質(zhì)中，設(shè)媒質(zhì)的導(dǎo)磁率為H，則磁感應(yīng)強(qiáng)度B和磁場(chǎng)H滿足的 方程為：。 設(shè)線性各向同性的均勻媒質(zhì)中，舛=0稱為 方程。 時(shí)變電磁場(chǎng)中，數(shù)學(xué)表達(dá)式S = E x H稱為。矢量場(chǎng)A 穿過閉合曲面S的通量的表達(dá)式為：。 靜電場(chǎng)是無旋場(chǎng)，故電場(chǎng)強(qiáng)度沿任一條閉合路徑的積分等 。 如果兩個(gè)不等于零的矢量的 等于零，則此兩個(gè)矢量必然相互垂直。 對(duì)平面電磁波而言，其電場(chǎng)、磁場(chǎng)和波的傳播方向三者符 關(guān)系。由恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)稱為恒定磁場(chǎng)，恒定磁場(chǎng)是無散場(chǎng)，因此，它可用函數(shù)的旋度來表示。二、簡(jiǎn)述題八_V x E 11.已知麥克斯韋第二方程為所，試說明其物理意義，并寫出方程的積分形式。試簡(jiǎn)述唯一性

2、定理，并說明其意義。什么是群速？試寫出群速與相速之間的關(guān)系式。寫出位移電流的表達(dá)式，它的提出有何意義？一、填空題在均勻各向同性線性媒質(zhì)中，設(shè)媒質(zhì)的介電常數(shù)為5，則電位移矢量。和電場(chǎng)E滿足的 方程為：。設(shè)線性各向同性的均勻媒質(zhì)中電位為，媒質(zhì)的介電常數(shù)為，電荷體密度為v，電位所滿足的方程為。 時(shí)變電磁場(chǎng)中，坡印廷矢量的數(shù)學(xué)表達(dá)式為。 在理想導(dǎo)體的表面，電場(chǎng)強(qiáng)度的分量等于零。 表達(dá)式、 一稱為矢量場(chǎng)A()穿過閉合曲面S的。 靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)，故電場(chǎng)強(qiáng)度沿任一條閉合路徑的積分等 。 如果兩個(gè)不等于零的矢量的點(diǎn)積等于零，則此兩個(gè)矢量必然相 。 對(duì)橫電磁波而言，在波的傳播方向上電場(chǎng)、磁場(chǎng)分量為。 由恒定電流

3、產(chǎn)生的磁場(chǎng)稱為恒定磁場(chǎng)，恒定磁場(chǎng) 場(chǎng)，因此，它可用磁矢 位函數(shù)的旋度來表示。二、簡(jiǎn)述題試簡(jiǎn)述磁通連續(xù)性原理，并寫出其數(shù)學(xué)表達(dá)式。簡(jiǎn)述亥姆霍茲定理，并說明其意義。、J E - dl =竺-dS, ,初，、, 已知麥克斯韋第二方程為cs，試說明其物理意義，并寫出方程的微分形式。什么是電磁波的極化？極化分為哪三種？一、填空題 靜電場(chǎng)中，在給定的邊界條件下，拉普拉斯方程 方程的解是唯一的，這一定理稱為唯一性定理。 在自由空間中電磁波的傳播速度為血s。 磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任一曲面S的積分稱為穿過曲面S的。 麥克斯韋方程是經(jīng)典 理論的核心。 在無源區(qū)域中，變化的電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)，變化的磁場(chǎng)產(chǎn) ，使電磁場(chǎng)以波的形式傳

4、播出去，即電磁波。 在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的傳播速度隨頻率變化的現(xiàn)象稱為。所謂分離變量法，就是將一個(gè)函數(shù)表示成幾個(gè)單變量函數(shù)乘積的方法。二、簡(jiǎn)述題Vx H = J + 竺11.已知麥克斯韋第一方程為試說明其物理意義，并寫出方程的積分形式。試簡(jiǎn)述什么是均勻平面波。試簡(jiǎn)述靜電場(chǎng)的性質(zhì)，并寫出靜電場(chǎng)的兩個(gè)基本方程。試寫出泊松方程的表達(dá)式，并說明其意義。、, A = e + e + e,兀1 .矢量 X y z的大小為。 由相對(duì)于觀察者靜止的，且其電量不隨時(shí)間變化的電荷所產(chǎn)生的電場(chǎng)稱。 若電磁波的電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的方向隨時(shí)間變化所描繪的軌跡是直線，則波稱為。 從矢量場(chǎng)的整體而言，無散場(chǎng)的不能處處為零。 在無

5、源區(qū)域中，變化的電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)，變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)，使電磁場(chǎng) 的形式傳播出去，即電磁波。.隨時(shí)間變化的電磁場(chǎng)稱為場(chǎng)。.從場(chǎng)角度來講，電流是電流密度矢量場(chǎng)的。8.一個(gè)微小電流環(huán)，設(shè)其半徑為a、電流為1，則磁偶極矩矢量的大小為法拉第電磁感應(yīng)定律的微分形式為二、簡(jiǎn)述題簡(jiǎn)述恒定磁場(chǎng)的性質(zhì)，并寫出其兩個(gè)基本方程。14.什么是色散？色散將對(duì)信號(hào)產(chǎn)生什么影響？靜電場(chǎng)中，在給定的邊界條件下，拉普拉斯方程或泊松方程的解是唯一的，這一定理稱 為。 變化的磁場(chǎng)激 ，是變壓器和感應(yīng)電動(dòng)機(jī)的工作原理。3 .從矢量場(chǎng)的整體而言，無旋場(chǎng)的不能處處為零。 方程是經(jīng)典電磁理論的核心。 如果兩個(gè)不等于零的矢量的點(diǎn)乘等于零，則此兩個(gè)

6、矢量必然相 。 在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的傳播速度爭(zhēng) 變化的現(xiàn)象稱為色散。 所謂分離變量法，就是將一個(gè)多變量函數(shù)表示成幾 函數(shù)乘積的方法。二、簡(jiǎn)述題簡(jiǎn)述高斯通量定理，并寫出其積分形式和微分形式的表達(dá)式。試簡(jiǎn)述電磁場(chǎng)在空間是如何傳播的？試簡(jiǎn)述何謂邊界條件。X. 已知麥克斯韋第三方程為S，試說明其物理意義，并寫出其微分形式。1 .如果一個(gè)矢量場(chǎng)的旋度等于零，則稱此矢量場(chǎng)為。 電磁波的相速就 傳播的速度。 實(shí)際上就是能量守恒定律在電磁問題中的具體表現(xiàn)。 在導(dǎo)電媒質(zhì)中，電磁波的傳播隨頻率變化的現(xiàn)象稱為色散。 一個(gè)標(biāo)量場(chǎng)的性質(zhì)，完全可以由它的來表征。 由恒定電流所產(chǎn)生的磁場(chǎng)稱為。 若電磁波的電場(chǎng)強(qiáng)度矢量的方

7、向隨時(shí)間變化所描繪的軌跡是圓，則波稱 。 如果兩個(gè)不等于零的矢量相互平行，則它們的叉積必等于。9 .對(duì)平面電磁波而言，其電場(chǎng)和磁場(chǎng)均于傳播方向。 亥姆霍茲定理告訴我們，研究任何一個(gè)矢量場(chǎng)應(yīng)該從矢量的兩個(gè)角度 去研究。任一矢量場(chǎng)為A偵），寫出其穿過閉合曲面S的通量表達(dá)式，并討論之。什么是靜電場(chǎng)？并說明靜電場(chǎng)的性質(zhì)。13 .試解釋什么是TEM波。14.試寫出理想導(dǎo)體表面電場(chǎng)所滿足的邊界條件。填空1 .如果一個(gè)矢量場(chǎng)的散度等于零，則稱此矢量場(chǎng)為。 所謂群速就是包絡(luò)或者 傳播的速度。 坡印廷定理，實(shí)際上就 定律在電磁問題中的具體表現(xiàn)。、5.矢量場(chǎng)A（r）在閉合曲線C上環(huán)量的表達(dá)式為：。6 .設(shè)電偶極子

8、的電量為q，正、負(fù)電荷的距離為d，則電偶極矩矢量的大小可表示 為。 靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)，故電場(chǎng)強(qiáng)度從Pi到P2的積分值與 無關(guān)。 如果兩個(gè)不等于零的矢量的叉積等于零，則此兩個(gè)矢量必然相 。 對(duì)平面電磁波而言，其電場(chǎng)、磁場(chǎng)和波的三者符合右手螺旋關(guān)系。、 已知電荷體密度為P，其運(yùn)動(dòng)速度為v，則電流密度的表達(dá)式為：。設(shè)線性各向同性的均勻媒質(zhì)中電位為，媒質(zhì)的介電常數(shù)為e，電荷體密度為零，電位所滿足的方程為。 TOC o 1-5 h z 時(shí)變電磁場(chǎng)中，平均坡印廷矢量的表達(dá)式為。 時(shí)變電磁場(chǎng)中，變化的電場(chǎng)可以產(chǎn)生。 位移電流的表達(dá)式為。 兩相距很近的等值異性的點(diǎn)電荷稱為。 恒定磁場(chǎng)是場(chǎng)，故磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任一閉合

9、曲面的積分等于零。 如果兩個(gè)不等于零的矢量的叉積等于零，則此兩個(gè)矢量必然相 。 對(duì)平面電磁波而言，其電場(chǎng)、磁場(chǎng)和波的三者符合右手螺旋關(guān)系。由恒定電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)稱為恒定磁場(chǎng)，恒定磁場(chǎng)是連續(xù)的場(chǎng)，因此，它可用磁矢位函數(shù)的 來表示。二、簡(jiǎn)述題jH反_（j +瀝）芯 已知麥克斯韋第一方程為CS 逾，試說明其物理意義，并寫出方程的微分形式。什么是橫電磁波？從宏觀的角度講電荷是連續(xù)分布的。試討論電荷的三種分布形式，并寫出其數(shù)學(xué)表達(dá)式。、設(shè)任一矢量場(chǎng)為A偵），寫出其穿過閉合曲線C的環(huán)量表達(dá)式，并討論之。填空對(duì)于某一標(biāo)量和某一矢量A :Vx（ V u）=； V （ Vx A）=。 TOC o 1-5 h z

10、對(duì)于某一標(biāo)量u,它的梯度用哈密頓算子表示為 ；在直角坐標(biāo)系下表示 為。寫出安培力定律表達(dá)。寫出畢奧一沙伐定律表達(dá) 。真空中磁場(chǎng)的兩個(gè)基本方程的積分形式為和。分析靜電矢量場(chǎng)時(shí)，對(duì)于各向同性的線性介質(zhì)，兩個(gè)基本場(chǎng)變量之間的關(guān)系為, 通常稱它為簡(jiǎn)答解釋矢量的點(diǎn)積和差積。說明矢量場(chǎng)的通量和環(huán)量。當(dāng)電流恒定時(shí)，寫出電流連續(xù)性方程的積分形式和微分形式。寫出真空中靜電場(chǎng)的兩個(gè)基本方程的積分形式和微分形式。寫出靜電場(chǎng)空間中，在不同的導(dǎo)電媒質(zhì)交界面上的邊界條件。說明恒定磁場(chǎng)中的標(biāo)量磁位。填空X + y y + z z， e e=-zz ；e eX XX=。7 e A e a e a對(duì)于矢量A，右A = X貝上

11、e y ex =；e e TOC o 1-5 h z z X X =；對(duì)于某一矢量A，它的散度定義式為用哈密頓算子表示為。對(duì)于矢量A，寫出：高斯定理；斯托克斯定理2真 空 中 靜 電 場(chǎng) 的 兩 個(gè) 基 本 方 程 的 微 分 形 式 為和。分析恒定磁場(chǎng)時(shí)，在無界真空中，兩個(gè)基本場(chǎng)變量之間的關(guān)系為，通常稱它為對(duì)于矢量A，若A = A + eyA + W，e ee e貝上z X =； x X =；e ee e TOC o 1-5 h z z X y =; y X y =。哈密頓算子的表達(dá)式為為=,其性質(zhì)是。電流連續(xù)性方程在電流恒定時(shí)，積分形式的表達(dá)式為;微分形式的表達(dá)式為。5.用矢量分析方法研究

12、恒定磁場(chǎng)時(shí)，需要兩個(gè)基本的場(chǎng)變量，即 和。說明力線的微分方程式并給出其在直角坐標(biāo)系下的形式。說明矢量場(chǎng)的環(huán)量和旋度。寫出安培力定律和畢奧一沙伐定律的表達(dá)式。說明靜電場(chǎng)中的電位函數(shù)，并寫出其定義式。寫出真空中磁場(chǎng)的兩個(gè)基本方程的積分形式和微分形式。說明矢量磁位和庫(kù)侖規(guī)范。1、真空中靜電場(chǎng)高斯定理的內(nèi)容是：2、 等位面的兩個(gè)重要性質(zhì)是：,O3、 真空中的靜電場(chǎng)是場(chǎng)和 場(chǎng)；而恒定磁場(chǎng)是場(chǎng)和場(chǎng)。了一ir 二4、 傳導(dǎo)電流密度J 。位移電流密度do電場(chǎng)能量密度We =O磁場(chǎng)能量密度Wm =O5、沿Z軸傳播的平面電磁波的三角函數(shù)式：E=，H =;其波速V=，波阻抗n=，相位常數(shù)B=o1、請(qǐng)寫出時(shí)變電磁場(chǎng)麥

13、克斯韋方程組的積分形式和微分形式，并寫出其輔助方程。2、在兩種媒質(zhì)的交界面上，當(dāng)自由電荷面密度為ps、面電流密度為Js時(shí)，請(qǐng)寫出日D,BH的邊界條件的矢量表達(dá)式。1、 在國(guó)際單位制中，電場(chǎng)強(qiáng)度的單位是;電通量密度的單位 ;磁場(chǎng)強(qiáng)度的單位是;磁感應(yīng)強(qiáng)度的單位是;真空中介電常數(shù) TOC o 1-5 h z 的單位是。2、 靜電場(chǎng)E和電位W的關(guān)系是E =。E的方向是從電彳 處指向電位 處。3、 位移電流與傳導(dǎo)電流不同，它與電荷 關(guān)。只要電場(chǎng)隨 變化，就會(huì)有位移電流；而且頻率越高，位移電流密度 。位移電流存在于 和一切 中。5、沿Z軸傳播的平面電磁波的復(fù)數(shù)表示式為： E,麥克斯韋方程組的微分形式是：(1)、(2)、(3)和 (4)。靜電場(chǎng)的基本方程積分形式為：、。線性且各向同性媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系方程是：(11)、(12)、(13)。電流連續(xù)性方程的微分形式為：(14)。電位滿足的泊松方程為(15)；應(yīng)用鏡像法和其它間接方法解靜態(tài)場(chǎng)邊值問題的理論依據(jù)。電場(chǎng)強(qiáng)度E的單位是(19)，電位移D的單位是(20)。 靜電場(chǎng)的兩個(gè)基本方程的微分形式為