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文檔簡介

1、原子散射因子和幾何結(jié)構(gòu)因子原子散射因子和幾何結(jié)構(gòu)因子x射線在晶體中的衍射，是由于晶體中各原子中電子對x射線散射的結(jié)果。各個原子的散射波在某些方向相干加強，而在其它方向相干相消而導(dǎo)致衍射現(xiàn)象的發(fā)生。 由于不同的原子中電子的數(shù)目不同，電子云的分布也不同，因而各個原子對某一方向的x射線的散射也就不同，引進原子散射因子來描述原子對x射線的散射特性。. 原子散射因子：原子內(nèi)所有電子沿某一方向產(chǎn)生的散射波的振幅的幾何和，同某一電子在該方向上產(chǎn)生的散射波的振幅之比。是原子中P點的位矢，則P點電子的散射波與原子中心處電子的散射波的位相差為是兩個單位矢量之差，如果不變，就確定了散射方向。假定原子中心處的一個電子

2、在觀察點的散射波的振幅為A，其初位相為0，則P點的一個電子在觀察點的散射波的振幅為P電子在P點的幾率密度為則P點附近體積元內(nèi)電子的散射波在觀察點的振幅為原子中所有電子產(chǎn)生的散射波在觀察點的合振幅為原子的散射因子可寫為說明：(1)當(dāng)一定時，只依賴于散射方向，即散射因子是散射方向的函數(shù)。(2)對于不同的原子，不同，因而不同的原子具有不同的散射因子。如果原子中電子的分布是球?qū)ΨQ的，只是r的函數(shù)，而與無關(guān)，引入徑向分布函數(shù)r分布函數(shù)與無關(guān)是s的函數(shù)，當(dāng)即沿入射方向，原子對x射線散射波的振幅等于各個電子散射波振幅的代數(shù)和幾何結(jié)構(gòu)因子如果晶體是一種原子的布喇菲格子構(gòu)成的，則由勞厄公式或布拉格公式就可以確定衍射極大，但對于復(fù)式格子，原胞內(nèi)有多個原子，此時，一個原胞內(nèi)不同的原子產(chǎn)生的散射波之間又會相互干涉，而使散射波振幅發(fā)生變化，而散射波總的振幅就取決于原胞內(nèi)各個原子的相對位置和原子的散射因子。引進幾何結(jié)構(gòu)因子。 原胞內(nèi)所有原子的散射波，在所考慮方向上的振幅與一個電子的散射波振幅之比，稱為幾何結(jié)構(gòu)因子。設(shè) 為原胞內(nèi)t個不同原子的相對位矢，在坐標(biāo)原點處的原胞中，各個原子的散射波振幅為位矢為的原胞中，各個原子的散射波振幅為每一個的體積為共有8個，體積為比倒格子原胞體積再考慮次近鄰的倒格點，

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