靜電場高斯定律在空間對稱引力場中的應(yīng)用

1、靜電場高斯定律在空間對稱引力場中的應(yīng)用9/14/20221第1頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四摘要高斯定律是靜電場的一條基本定律，其成立源于靜電場的保守性.本文依據(jù)引力場同樣具備的保守性，探討高斯定律在非相對論引力場中的類比應(yīng)用，以簡化具空間對稱性的引力場的相關(guān)計算. 9/14/20222第2頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四引 言在靜電場中有我們熟知的高斯定律1成立：利用此定律可方便解出空間對稱狀況下的E，或反過來由E求出相應(yīng)的q0或r0仔細(xì)研究可知代表電場強(qiáng)度的E的有源性或保守性正是高斯定律成立的理由；電場線由q0發(fā)出（或終止），因而r0與電場

2、線通量密度，即電場強(qiáng)度E的散度之間存在明顯的對應(yīng)關(guān)系事實上，若用電位移通量D代替E，則此一關(guān)系更可簡單表示為2：上市即有介質(zhì)情況下的高斯定律微分形式.運用數(shù)學(xué)上的高斯定律，此式可還原為積分形式：這表明，根據(jù)靜電場在數(shù)學(xué)上的保守性和對E的定義即可導(dǎo)出高斯定律 .9/14/20223第3頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四引力場情況：設(shè)有一只薄球殼，半徑為a，質(zhì)量為m，現(xiàn)求距球心R處的一個質(zhì)量為m的質(zhì)點所受的力.dsadqOqRPry由勢能求保守力3，得：以上為牛頓力學(xué)的處理方法.9/14/20224第4頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四將高斯定律應(yīng)用于引

3、力場：定義引力場強(qiáng)度Eg為單位質(zhì)元m在引力場中某點所受之引力：(下標(biāo)g表示gravitation，引力) Eg的方向為引力方向.將這些方向以假想線表示，并以疏密度表示Eg的大小，即為引力線.引力線指向被研究的物體. 在球殼問題中，引力線終止于球殼表面.9/14/20225第5頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四對球殼問題應(yīng)用高斯定律：（k為比例常數(shù)）（與牛頓力學(xué)計算一致）9/14/20226第6頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四一個均勻球狀分布的星系4，總質(zhì)量為M，半徑為R0距星系中心為r處有一質(zhì)量為M1的星體.求M1所受的引力.與牛頓力學(xué)5的計算結(jié)果

4、相同.9/14/20227第7頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四設(shè)有一無限大平板，厚為D，求到其中心平面距離為y的某質(zhì)點（質(zhì)量為m）所受的力.按力學(xué)解法，需用極坐標(biāo)進(jìn)行面積分，求出勢能，再由勢能求導(dǎo)計算保守力.結(jié)果為6：yOD9/14/20228第8頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四以高斯定律解：與力學(xué)計算結(jié)果相同.yyD9/14/20229第9頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四結(jié) 論以上計算及分析結(jié)果說明，用高斯定律計算空間對稱引力場的問題，是簡便而可靠的.我們并由理論導(dǎo)出比例常數(shù)k=4pG.如果在若干年后引力與電磁力能得到統(tǒng)

5、一，則4pG這個常數(shù)將有可能以特定的地位出現(xiàn)在其過程中.而在目前尚未統(tǒng)一的狀況下，使用高斯定律也可以省去很多繁雜的計算.9/14/202210第10頁，共12頁，2022年，5月20日，2點55分，星期四參考文獻(xiàn)1 P29，大學(xué)物理學(xué) 第3冊，電磁學(xué)/張三慧 主編. -2版. -北京：清華大學(xué)出版社，1999. 12.2 P113，電磁學(xué)/張玉民，戚伯云編. -北京：科學(xué)出版社；合肥：中國科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社，2000. 8.3 P131-132，力學(xué)/程稼夫編. -北京：科學(xué)出版社；合肥：中國科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社，2000.45 同上，P111-112. 4.9(a)6 同上，P147. 5.18 (a) (r = 0)9/14/202211第11頁，共12頁，2022年