電磁場(chǎng)與電磁波-總復(fù)習(xí)教學(xué)課件

《電磁場(chǎng)與電磁波》復(fù)習(xí)第一章矢量分析矢量的大小或模：矢量的代數(shù)表示：基本矢量概念與運(yùn)算矢量：一個(gè)既有大小又有方向特性的物理量，常用黑體字母或帶箭頭的字母表示。

在直角坐標(biāo)系中兩矢量的加法和減法：直角坐標(biāo)系寫(xiě)成行列式形式為矢量的標(biāo)積（點(diǎn)積）矢量的矢積（叉積）三種常用的正交坐標(biāo)系

在電磁場(chǎng)與波理論中，三種常用的正交曲線坐標(biāo)系為：直角坐標(biāo)系、圓柱坐標(biāo)系和球面坐標(biāo)系。直角坐標(biāo)系

坐標(biāo)單位矢量位置矢量坐標(biāo)單位矢量位置矢量坐標(biāo)單位矢量位置矢量圓柱坐標(biāo)系

球坐標(biāo)系

矢量場(chǎng)的通量

問(wèn)題：如何定量描述矢量場(chǎng)的大??？引入通量的概念。通量的概念：其中：——面積元矢量；——面積元的法向單位矢量；——穿過(guò)面積元的通量；

如果曲面S是閉合的，則規(guī)定曲面法矢由閉合曲面內(nèi)指向外，矢量場(chǎng)對(duì)閉合曲面的通量是：面積元矢量矢量場(chǎng)的散度

為了定量研究場(chǎng)與源之間的關(guān)系，需建立場(chǎng)空間任意點(diǎn)（小體積元）的通量源與矢量場(chǎng)（小體積元曲面的通量）的關(guān)系。利用極限方法得到這一關(guān)系：稱為矢量場(chǎng)的散度。

散度是矢量通過(guò)包含該點(diǎn)的任意閉合小曲面的通量與曲面元體積之比的極限。散度定理體積的剖分VS1S2en2en1S

從散度的定義出發(fā)，可以得到矢量場(chǎng)在空間任意閉合曲面的通量等于該閉合曲面所包含體積中矢量場(chǎng)散度的體積分，即散度定理表明矢量場(chǎng)F的散度在體積V上的積分等于矢量場(chǎng)F在限定該體積的閉合曲面S上的面積分，是閉合曲面S面積分與體積分之間的一個(gè)變換關(guān)系，，在電磁理論中有著廣泛的應(yīng)用。

過(guò)點(diǎn)M作一微小曲面S，它的邊界曲線記為C，曲面的法線方向n與曲線的繞向成右手螺旋法則。當(dāng)S0時(shí)，極限稱為矢量場(chǎng)F在點(diǎn)M處沿方向n的環(huán)流面密度。

矢量場(chǎng)的環(huán)流給出了矢量場(chǎng)與積分回路所圍曲面內(nèi)旋渦源的宏觀聯(lián)系。為了給出空間任意點(diǎn)矢量場(chǎng)與旋渦源的關(guān)系，引入矢量場(chǎng)的旋度。

特點(diǎn)：其值與點(diǎn)M處的方向n有關(guān)。矢量場(chǎng)的旋度（）（1）環(huán)流面密度Stokes定理斯托克斯定理表明矢量場(chǎng)F的旋度在曲面S上的面積分等于矢量場(chǎng)F在限定該曲面的閉合曲線C上的線積分，是是閉合曲線積分與曲面積分之間的一個(gè)變換關(guān)系式曲面的剖分方向相反大小相等結(jié)果抵消

從旋度的定義出發(fā)，可以得到矢量場(chǎng)沿任意閉合曲線的環(huán)流等于矢量場(chǎng)的旋度在該閉合曲線所圍的曲面的通量，即第二章電磁場(chǎng)基本規(guī)律電荷守恒定律（電流連續(xù)性方程）電荷守恒定律:電荷既不能被創(chuàng)造，也不能被消滅，只能從物體的一部分轉(zhuǎn)移到另一部分，或者從一個(gè)物體轉(zhuǎn)移到另一個(gè)物體。電流連續(xù)性方程積分形式微分形式流出閉曲面S的電流等于體積V內(nèi)單位時(shí)間所減少的電荷量恒定電流的連續(xù)性方程恒定電流是無(wú)散場(chǎng)電荷守恒定律是電磁現(xiàn)象中的基本定律之一。1112庫(kù)倫定律1.

庫(kù)侖（Coulomb）定律(1785年)

2.2.1.庫(kù)侖定律電場(chǎng)強(qiáng)度靜電場(chǎng)：由靜止電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)重要特征：對(duì)位于電場(chǎng)中的電荷有電場(chǎng)力作用真空中靜止點(diǎn)電荷q1對(duì)q2的作用力:

，滿足牛頓第三定律。

大小與兩電荷的電荷量成正比，與兩電荷距離的平方成反比；方向沿q1和q2連線方向，同性電荷相排斥，異性電荷相吸引；13安培力定律1.安培力定律在1821～1825年之間，安培對(duì)電流的磁效應(yīng)進(jìn)行了大量的實(shí)驗(yàn)研究，設(shè)計(jì)并完成了電流相互作用的精巧實(shí)驗(yàn)，得到了電流相互作用力公式，稱為安培力定律。

實(shí)驗(yàn)表明，真空中的載流回路C1對(duì)載流回路C2的作用力滿足牛頓第三定律

載流回路C2對(duì)載流回路C1的作用力安培力定律2.3.1安培力定律磁感應(yīng)強(qiáng)度電介質(zhì)中的高斯定理

任意閉合曲面電位移矢量D的通量等于該曲面包含自由電荷的代數(shù)和

小結(jié)：靜電場(chǎng)是有源無(wú)旋場(chǎng)，電介質(zhì)中的基本方程為

微分形式其積分形式為

（積分形式）

（微分形式），

14

極化強(qiáng)度與電場(chǎng)強(qiáng)度之間的關(guān)系由介質(zhì)的性質(zhì)決定。對(duì)于線性各向同性介質(zhì)，

和

有簡(jiǎn)單的線性關(guān)系在這種情況下其中稱為介質(zhì)的介電常數(shù)，稱為介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)（無(wú)量綱）。電介質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系則得到介質(zhì)中的安培環(huán)路定理為：磁通連續(xù)性定理為小結(jié)：恒定磁場(chǎng)是無(wú)散有旋場(chǎng)，磁介質(zhì)中的基本方程為

（積分形式）

（微分形式）16磁介質(zhì)中的安培環(huán)路定理

其積分形式表明磁場(chǎng)強(qiáng)度沿磁介質(zhì)內(nèi)任意閉合路徑的環(huán)量，等于該閉合路徑交鏈的傳導(dǎo)電流。其中，稱為介質(zhì)的磁化率（也稱為磁化系數(shù)）。這種情況下其中稱為介質(zhì)的磁導(dǎo)率，稱為介質(zhì)的相對(duì)磁導(dǎo)率（無(wú)量綱）。磁介質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系

磁化強(qiáng)度

和磁場(chǎng)強(qiáng)度

之間的關(guān)系由磁介質(zhì)的物理性質(zhì)決定，對(duì)于線性各向同性介質(zhì)，與之間存在簡(jiǎn)單的線性關(guān)系：位移電流密度電位移矢量隨時(shí)間的變化率，能像電流一樣產(chǎn)生磁場(chǎng)，故稱“位移電流”。注：在絕緣介質(zhì)中，無(wú)傳導(dǎo)電流，但有位移電流；在理想導(dǎo)體中，無(wú)位移電流，但有傳導(dǎo)電流；在一般介質(zhì)中，既有傳導(dǎo)電流，又有位移電流。位移電流只表示電場(chǎng)的變化率，與傳導(dǎo)電流不同，它不產(chǎn)生熱效應(yīng)。位移電流的引入是建立麥克斯韋方程組的至關(guān)重要的一步，它揭示了時(shí)變電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)這一重要的物理概念。18表達(dá)式麥克斯韋方程組積分形式磁場(chǎng)強(qiáng)度沿任意閉合曲線的環(huán)量，等于穿過(guò)以該閉合曲線為周界的任意曲面的傳導(dǎo)電流與位移電流之和。電場(chǎng)強(qiáng)度沿任意閉合曲線的環(huán)量，等于穿過(guò)以該閉合曲線為周界的任意曲面的磁通量變化率的負(fù)值。穿過(guò)任意閉合曲面的磁感應(yīng)強(qiáng)度的通量恒等于0。穿過(guò)任意閉合曲面的電位移的通量等于該閉合面包含的自由電荷的代數(shù)和。對(duì)應(yīng)的麥克斯韋方程組微分形式麥克斯韋第一方程，表明傳導(dǎo)電流和變化的電場(chǎng)都能產(chǎn)生磁場(chǎng)麥克斯韋第二方程，表明變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)麥克斯韋第三方程表明磁場(chǎng)是無(wú)散場(chǎng)，磁力線總是連續(xù)閉合曲線麥克斯韋第四方程，表明電荷產(chǎn)生電場(chǎng)20邊界條件的一般表達(dá)式在兩種媒質(zhì)的分界面上，磁場(chǎng)強(qiáng)度和的切向分量的差值為分界面電流密度。在兩種媒質(zhì)的分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度和的切向分量是連續(xù)的。在兩種媒質(zhì)的分界面上，磁感應(yīng)強(qiáng)度矢量和的法向分量是連續(xù)的。在兩種媒質(zhì)的分界面上，電位移矢量和的法向分量的差值為分界面電荷密度。理想導(dǎo)體表面上的邊界條件

理想導(dǎo)體表面上的邊界條件設(shè)媒質(zhì)2為理想導(dǎo)體，則E2、D2、H2、B2均為零，故

理想導(dǎo)體：電導(dǎo)率為無(wú)限大的導(dǎo)電媒質(zhì)

特征：理想導(dǎo)體內(nèi)部不存在電場(chǎng)理想導(dǎo)體理想導(dǎo)體表面上的電荷密度等于的法向分量理想導(dǎo)體表面上的法向分量為0理想導(dǎo)體表面上的切向分量為0理想導(dǎo)體表面上的電流密度等于的切向分量22第三章靜態(tài)電磁場(chǎng)及其邊值問(wèn)題的解靜電場(chǎng)基本方程和邊界條件1.基本方程和邊界條件(2)邊界條件微分形式：本構(gòu)關(guān)系：(1)基本方程積分形式：或由即靜電場(chǎng)可以用一個(gè)標(biāo)量函數(shù)的梯度來(lái)表示，標(biāo)量函數(shù)稱為靜電場(chǎng)的標(biāo)量電位或簡(jiǎn)稱電位，單位為V（伏特）1.電位函數(shù)的定義電位函數(shù)在均勻、線性各向同性介質(zhì)中，有2.電位的微分方程在無(wú)源區(qū)域，標(biāo)量泊松方程拉普拉斯方程微分形式:1.基本方程2.邊界條件本構(gòu)關(guān)系：或若分界面上不存在面電流，即JS＝0，則積分形式:或26恒定磁場(chǎng)的基本方程和邊界條件

矢量磁位的定義由即恒定磁場(chǎng)可以用一個(gè)矢量函數(shù)的旋度來(lái)表示。1.恒定磁場(chǎng)的矢量磁位矢量磁位或稱磁矢位恒定磁場(chǎng)的矢量磁位

磁矢位的微分方程在無(wú)源區(qū)：矢量泊松方程矢量拉普拉斯方程第四章時(shí)變電磁場(chǎng)第4章

時(shí)變電磁場(chǎng)4.1波動(dòng)方程

在無(wú)源空間中，設(shè)媒質(zhì)是線性、各向同性且無(wú)損耗的均勻媒質(zhì)，則有電磁波動(dòng)方程洛倫茲條件4.2電磁場(chǎng)的位函數(shù)

定義：

(W/m2

)

物理意義：

的方向——電磁能量傳輸?shù)姆较?/p>

的大小——通過(guò)垂直于能量傳輸方向的單位面積的電磁功率

描述時(shí)變電磁場(chǎng)中電磁能量傳輸?shù)囊粋€(gè)重要物理量

坡印廷矢量（電磁能流密度矢量）平均坡印廷矢量在時(shí)諧電磁場(chǎng)中，一個(gè)周期內(nèi)的平均能流密度矢量Sav(即平均坡印廷矢量更有意義。時(shí)諧電磁場(chǎng)1.時(shí)諧電磁場(chǎng)的復(fù)數(shù)表示復(fù)矢量2.麥克斯韋方程的復(fù)數(shù)表示第五章均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播5.1理想介質(zhì)中的均勻平面波

在無(wú)限大的無(wú)源空間中，充滿線性、各向同性的均勻理想介質(zhì)。沿z軸正向傳播的均勻平面波可表示為

與之相伴的磁場(chǎng)1.理想介質(zhì)中的均勻平面波函數(shù)第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播2.均勻平面波的傳播參數(shù)周期T

：時(shí)間相位變化2π的時(shí)間間隔，即角頻率ω：表示單位時(shí)間內(nèi)的相位變化，單位為rad/s頻率f

：波長(zhǎng)λ：空間相位差為2π

的兩個(gè)波陣面的間距，即第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播相位常數(shù)k

：表示波傳播單位距離的相位變化相速v：電磁波的等相位面在空間中的移動(dòng)速度，稱為相位速度本征阻抗(波阻抗)第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播3.理想介質(zhì)中均勻平面的傳播特點(diǎn)xyzEHo理想介質(zhì)中均勻平面波的和EH1）電場(chǎng)、磁場(chǎng)與傳播方向之間相互垂直，是橫電磁波（TEM波）2）無(wú)衰減，電場(chǎng)與磁場(chǎng)的振幅不變3）波阻抗為實(shí)數(shù)，電場(chǎng)與磁場(chǎng)同相位4）電磁波的相速與頻率無(wú)關(guān)，無(wú)色散5）電場(chǎng)能量密度等于磁場(chǎng)能量密度，能量的傳輸速度等于相速

根據(jù)前面的分析，可總結(jié)出理想介質(zhì)中的均勻平面波的傳播特點(diǎn)為：第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播5.2電磁波的極化在空間任意給定點(diǎn)上，合成波電場(chǎng)強(qiáng)度矢量E的大小和方向都可能會(huì)隨著時(shí)間變化，這種現(xiàn)象稱為電磁波的極化。

電磁波的極化狀態(tài)取決于Ex和Ey的振幅分量和相位之間的關(guān)系，分為：線極化、圓極化、橢圓極化。1.電磁波的極化

一般情況下，沿+z方向傳播的均勻平面波，其中2.極化的三種狀態(tài)第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播

線極化：φ

=0、±；

φ

=0，在1、3象限，φ

=，在2、4象限

橢圓極化：其它情況；φ

＞0，右旋，φ

＜0，左旋

圓極化：φ

=±/2，Exm=Eym；取“＋”，右旋圓極化，取“－”，左旋圓極化

電磁波的極化狀態(tài)取決于Ex和Ey的振幅Exm、Eym和相位差

φ＝φx－φy

對(duì)于沿+z方向傳播的均勻平面波：38第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播5.3導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波波動(dòng)方程令，則均勻平面波解為

相伴的磁場(chǎng)稱為電磁波的傳播常數(shù)。是衰減因子，稱為衰減常數(shù)，單位：Np/m（奈培/米）是相位因子，稱為相位常數(shù)，單位：rad/m（弧度/米）39γ=α+jβ1導(dǎo)電媒質(zhì)中的平面波函數(shù)第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播平均坡印廷矢量2.導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的傳播特點(diǎn)1）電場(chǎng)強(qiáng)度E、磁場(chǎng)強(qiáng)度H與波的傳播方向相互垂直，是橫電磁波（TEM波）；3）在波的傳播過(guò)程中，電場(chǎng)與磁場(chǎng)的振幅呈指數(shù)衰減；4）波的傳播速度（相速）不僅與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，而與頻率有關(guān)（有色散）。2）媒質(zhì)的本征阻抗為復(fù)數(shù)，電場(chǎng)與磁場(chǎng)不同相位，磁場(chǎng)滯后于電場(chǎng)角；5）平均磁場(chǎng)能量密度大于平均電場(chǎng)能量密度。第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播3弱導(dǎo)電媒質(zhì)

弱導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的特點(diǎn)

相位常數(shù)和非導(dǎo)電媒質(zhì)中的相位常數(shù)大致相等；電場(chǎng)和磁場(chǎng)存在較小的相位差。

衰減?。?1第5章

均勻平面波在無(wú)界空間中的傳播4良導(dǎo)體波長(zhǎng)：相速：趨膚深度：本征阻抗第五章均勻平面波的反射與透射第6章

均勻平面波的反射與透射6.1電磁波對(duì)分界面的垂直入射1.對(duì)導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的垂直入射

2.對(duì)理想導(dǎo)體平面的垂直入射媒質(zhì)1中的入射波：媒質(zhì)1中的反射波：6.1.3對(duì)理想介質(zhì)分界面的垂直入射設(shè)兩種媒質(zhì)均為理想介質(zhì)，即

1=2=0則

當(dāng)η2>η1時(shí)，Γ>0，反射波電場(chǎng)與入射波電場(chǎng)同相

當(dāng)η2<η1時(shí)，Γ<0，反射波電場(chǎng)與入射波電場(chǎng)反相x介質(zhì)1：介質(zhì)2：zz=0y×45第6章

均勻平面波的反射與透射媒質(zhì)1中合成波的電磁場(chǎng)為合成波的平均能流密度矢量瞬時(shí)值形式第6章

均勻平面波的反射與透射6.3均為平面波對(duì)介質(zhì)分界面的斜入射——折射角t

與入射角i

的關(guān)系；——反射角r

等于入射角i1.反射定律與折射定律2.反射系數(shù)與透射系數(shù)（1）垂直極化入射第6章

均勻平面波的反射與透射（2）平行極化入射3.全反射概念：反射系數(shù)的模等于1的電磁現(xiàn)象

入射角不小于稱為全反射的臨界角。第6章

均勻平面波的反射與透射6.4均勻平面波對(duì)理想導(dǎo)體平面的斜入射1.垂直極化入射合成波第6章

均勻平面波的反射與透射2.平行極化入射媒質(zhì)1中的合成波第8章

電磁輻射1.滯后位：2.電偶極子的輻射場(chǎng)（遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)）重點(diǎn)習(xí)題習(xí)題1矢量求求（1）根據(jù)所以習(xí)題2給定三個(gè)矢量A、B和C，

求（1）單位矢量（2）（3）（4）答：（1）（2）（3）（4）習(xí)題3(1)求矢量的散度；（2）求對(duì)中心在原點(diǎn)的一個(gè)單位立方體的積分；（3）求A對(duì)此立方體表面的積分，驗(yàn)證散度定理。(1)（2）習(xí)題4

求真空中均勻帶電球體的電場(chǎng)強(qiáng)度。已知球體半徑為a，電荷密度為0。

解：（1）根據(jù)對(duì)稱性分析，電場(chǎng)強(qiáng)度的方向均沿著徑向，球外某點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度大小如下（2）根據(jù)對(duì)稱性分析，電場(chǎng)強(qiáng)度的方向均沿著徑向，球體內(nèi)一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)大小如下ar0rrEa(r≥a)（r<a）59

解磁場(chǎng)為平行平面場(chǎng),且具有軸對(duì)稱性，應(yīng)用安培環(huán)路定律，得磁場(chǎng)強(qiáng)度磁化強(qiáng)度磁感應(yīng)強(qiáng)度習(xí)題5

有一磁導(dǎo)率為μ

，半徑為a的無(wú)限長(zhǎng)導(dǎo)磁圓柱，其軸線處有無(wú)限長(zhǎng)的線電流I，圓柱外是空氣（μ0），試求圓柱內(nèi)外的、和的分布。60習(xí)題6已知半徑為a、長(zhǎng)為L(zhǎng)的圓柱體內(nèi)分布著軸對(duì)稱的電荷，電荷體密度為，ρ=ρ0r/a，0≤r≤a，式中的ρ0為常數(shù)，試求圓柱體的總電荷量。解：圓柱內(nèi)的總電荷量等于體電荷密度對(duì)半徑為a，長(zhǎng)度為L(zhǎng)的圓柱體的體積分習(xí)題7半徑為a的球形體積內(nèi)充滿密度為ρ(r)的體電荷，若已知球形體積內(nèi)外的電位移分布為式中A為常數(shù)，試求電荷密度ρ(r)解已知r>a0<r≤a解：（1）習(xí)題8同軸線的內(nèi)導(dǎo)體半徑a=1mm,外導(dǎo)體的內(nèi)半徑b=4mm,內(nèi)、外導(dǎo)體間為空氣，如圖題2.27所示。假設(shè)內(nèi)、外導(dǎo)體間的電場(chǎng)強(qiáng)度為

V/m?(1)求與E相伴的H;(2)確定k的值；(3)求內(nèi)導(dǎo)體表面的電流密度;(4)求沿軸線0≤z≤1m區(qū)域內(nèi)的位移電流。

將上式對(duì)時(shí)間t積分（2）為確定k值，將上述H代入將上式對(duì)時(shí)間t積分將其與題所給的比較同軸線內(nèi)外導(dǎo)體之間的電場(chǎng)和磁場(chǎng)表示式分別為（3）將內(nèi)導(dǎo)體視為理想導(dǎo)體，利用理想導(dǎo)體的邊界條件即可求出內(nèi)導(dǎo)體表面的電流密度位移電流密度為（4）在0≤z≤1m區(qū)域中的位移電流則為習(xí)題9

設(shè)無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線與矩形回路共面，如下圖所示，（1）判斷通過(guò)矩形回路中的磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向（在圖中標(biāo)出〉：（2）設(shè)矩形回路的法向?yàn)榇缂埫?，求通過(guò)矩形回路中的磁通量。（1）通過(guò)矩形回路中的磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向進(jìn)入紙面（2）在xoz平面上離直導(dǎo)線距離為x處的磁感應(yīng)強(qiáng)度可由下式求出

通過(guò)矩形回路中的磁通量X表示空間中一點(diǎn)與無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線的距離習(xí)題10

說(shuō)明下列均勻平面波的極化方式。(1)(2)(3)(4)解：（1）

（2）

（3）

（4）左旋圓極化波右旋圓極化波線極化波左旋橢圓極化波70習(xí)題11已知無(wú)源的空氣中的磁場(chǎng)強(qiáng)度為利用波動(dòng)方程求常數(shù)k的值解在無(wú)源的空氣中的磁場(chǎng)強(qiáng)度滿足波動(dòng)方程習(xí)題12已知電場(chǎng)強(qiáng)度復(fù)矢量解其中kz和Exm為實(shí)常數(shù)。寫(xiě)出電場(chǎng)強(qiáng)度的瞬時(shí)矢量73習(xí)題13理想介質(zhì)中的均勻平面波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)分別為試求該介質(zhì)的相對(duì)磁導(dǎo)率μr和相對(duì)介電常數(shù)εr解由上面2式得μr=2，εr=8習(xí)題14一均勻平面波沿+z方向傳播，其電場(chǎng)強(qiáng)度矢量為

解：(1)電場(chǎng)強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示（1）求相伴的磁場(chǎng)強(qiáng)度；（2）若在傳播方向上z=0處，放置一無(wú)限大的理想導(dǎo)體平板，求區(qū)域z<0中的電場(chǎng)強(qiáng)度和磁場(chǎng)強(qiáng)度；（3）求理想導(dǎo)體板表面的電流密度。則76寫(xiě)成瞬時(shí)表達(dá)式(2)反射波的電場(chǎng)為反射波的磁場(chǎng)為77習(xí)題15均勻平面波的磁場(chǎng)強(qiáng)度H的振幅為1/3πA/m，在自由空間沿-ez方向傳播，其相位常數(shù)β=30rad/m。當(dāng)t=0,z=0時(shí)，H在-ey方向。（1）寫(xiě)出E和H的表達(dá)式；（2）求頻率和波長(zhǎng)。解以余弦為基準(zhǔn)，按題意先寫(xiě)出磁場(chǎng)表示式與之相伴的電場(chǎng)為由β=30rad/m