2023年水力學知識點講解

水力學第一章 ?緒論（一)液體的重要物理性質(zhì)１．慣性與重力特性:掌握水的密度ρ和容重γ；２．粘滯性：液體的粘滯性是液體在流動中產(chǎn)生能量損失的主線因素。描述液體內(nèi)部的粘滯力規(guī)律的是牛頓內(nèi)摩擦定律:注意牛頓內(nèi)摩擦定律合用范圍：1)牛頓流體,2)層流運動3.可壓縮性：在研究水擊時需要考慮。４.表面張力特性：進行模型實驗時需要考慮。下面我們介紹水力學的兩個基本假設(shè):(二)連續(xù)介質(zhì)和抱負液體假設(shè)連續(xù)介質(zhì)：液體是由液體質(zhì)點組成的連續(xù)體,可以用連續(xù)函數(shù)描述液體運動的物理量。抱負液體:忽略粘滯性的液體。(三)作用在液體上的兩類作用力第二章??水靜力學水靜力學涉及靜水壓強和靜水總壓力兩部分內(nèi)容。通過靜水壓強和靜水總壓力的計算，我們可以求作用在建筑物上的靜水荷載。（一)靜水壓強：重要掌握靜水壓強特性，等壓面,水頭的概念,以及靜水壓強的計算和不同表達方法。1.靜水壓強的兩個特性:(1）靜水壓強的方向垂直且指向受壓面(2）靜水壓強的大小僅與該點坐標有關(guān)，與受壓面方向無關(guān)，２.等壓面與連通器原理:在只受重力作用,連通的同種液體內(nèi),等壓面是水平面。(它是靜水壓強計算和測量的依據(jù))3．重力作用下靜水壓強基本公式(水靜力學基本公式)p=p0＋γh?或其中：z—位置水頭,ｐ/γ—壓強水頭(ｚ+ｐ/γ）—測壓管水頭請注意,“水頭”表達單位重量液體具有的能量。4．壓強的三種表達方法：絕對壓強p′，相對壓強p，真空度ｐv,↑它們之間的關(guān)系為：p=p′-pａｐｖ=│p│（當p＜0時pｖ存在）↑相對壓強:p=γh,可以是正值，也可以是負值。規(guī)定掌握絕對壓強、相對壓強和真空度三者的概念和它們之間的轉(zhuǎn)換關(guān)系。1pａ（工程大氣壓)=980０0Ｎ/ｍ2=9８ＫN/m２下面我們討論靜水總壓力的計算。計算靜水總壓力涉及求力的大小、方向和作用點，受壓面可以分為平面和曲面兩類。根據(jù)平面的形狀：對規(guī)則的矩形平面可采用圖解法，任意形狀的平面都可以用解析法進行計算。(一）靜水總壓力的計算１)平面壁靜水總壓力（1）圖解法：大?。篜=Ωb,Ω－-靜水壓強分布圖面積方向：垂直并指向受壓平面作用線:過壓強分布圖的形心,作用點位于對稱軸上。靜水壓強分布圖是根據(jù)靜水壓強與水深成正比關(guān)系繪制的,只要用比例線段分別畫出平面上倆點的靜水壓強,把它們端點聯(lián)系起來,就是靜水壓強分布圖。(２）解析法：大小:P=pｃA,ｐc—形心處壓強方向:垂直并指向受壓平面作用點D:通常作用點位于對稱軸上，在平面的幾何中心之下。求作用在曲面上的靜水總壓力P,是分別求它們的水平分力Pｘ和鉛垂分力Pz，然后再合成總壓力P。(3）曲面壁靜水總壓力１)水平分力：Ｐx=pcAｘ=γhｃAx水平分力就是曲面在鉛垂面上投影平面的靜水總壓力,它等于該投影平面形心點的壓強乘以投影面面積。規(guī)定可以繪制水平分力Px的壓強分布圖，即曲面在鉛垂面上投影平面的靜水壓強分布圖。2〕鉛垂分力：Ｐz=γＶ，V--－壓力體體積。在求鉛垂分力Ｐz時,要繪制壓力體剖面圖。壓力體是由自由液面或其延長面,受壓曲面以及過曲面邊沿的鉛垂平面這三部分圍成的體積。當壓力體與受壓面在曲面的同側(cè),那么鉛垂分力的方向向下;當壓力體與受壓面在曲面的兩側(cè)，則鉛垂分力的方向向上。?3〕合力方向:α=arctｇ第三章液體運動基本概念和基本方程這一章重要掌握液體運動的基本概念和基本方程,并且應用這些基本方程解決實際工程問題。下面我們一方面介紹有關(guān)液體運動的基本概念：(一）液體運動的基本概念1．流線的特點:反映液體運動趨勢的圖線。流線的性質(zhì):流線不能相交;流線不能轉(zhuǎn)折。２．流動的分類液流非恒定流均勻流:過水斷面上液流恒定流非均勻流漸變流急變流在均勻流和漸變流過水斷面上，壓強分充滿足：此外斷面平均流速和流量的概念要搞清。(二)液體運動基本方程恒定總流連續(xù)方程ｖ１Ａ１＝v２A2, ?Q=vA運用連續(xù)方程，已知流量可以求斷面平均流速，或者通過兩斷面間的幾何關(guān)系求斷面平均流速。恒定總流能量方程J=—水力坡度,表達單位長度流程上的水頭損失。能量方程是應用最廣泛的方程,能量方程中的最后一項hw是單位重量液體從１斷面流到2斷面的平均水頭損失,在第四章專門討論它的變化規(guī)律和計算方法，(1）能量方程應用條件:恒定流，只有重力作用,不可壓縮漸變流斷面，無流量和能量的出入(2)能量方程應用注意事項:三選：選擇統(tǒng)一基準面便于計算選典型點計算測壓管水頭:選計算斷面使未知量盡也許少（壓強計算采用統(tǒng)一標準）(3）能量方程的應用:它經(jīng)常與連續(xù)方程聯(lián)解求：斷面平均流速,管道壓強,作用水頭等。文丘里流量計是運用能量方程擬定管道流量的儀器。畢托管則是運用能量方程擬定明渠（水槽)流速的儀器。當我們需規(guī)定解水流與固體邊界之間的作用力時,必須要用到動量方程。3.恒定總流動量方程∑Ｆx=ρＱ(β2ｖ2x－β1v１x）投影形式∑Ｆy＝ρＱ(β2v２y-β1v1y）∑Fz=ρＱ（β２v2z－β1v1ｚ）β—動量修正系數(shù),一般取β=1.０式中：∑Fｘ、∑Fｙ、∑Ｆz是作用在控制體上所有外力沿各坐標軸分量的合力，Ｖ1i,V2i是進口和出口斷面上平均流速在各坐標軸上投影的分量。動量方程的應用條件與能量方程相似,恒定流和計算斷面應位于漸變流段。應用動量方程特別要注意下面幾個問題:(2)動量方程應用注意事項:動量方程是矢量方程，要建立坐標系。(所建坐標系應使投影分量越多等于0為好，這樣可以簡化計算過程。）b)流速和力矢量的投影帶正負號。（當投影分量與坐標方向一致為正,反之為負)ｃ）流出動量減去流入動量。d）對的分析作用在水體上的力，一般有重力、壓力和邊界作用力(作用在水體上的力通常有重力、壓力和邊界作用力)e)未知力的方向可以任意假設(shè)。（計算結(jié)果為正表達假設(shè)對的,否則假設(shè)方向與實際相反）通常動量方程需要與能量方程和連續(xù)方程聯(lián)合求解。下面我們舉例說明液體動量方程的應用:（3)用動量方程求水流對弧形閘門的作用力(取涉及閘門段水體進行示力分析，建立圖示坐標,因水體僅在X方向有當動量變化,故設(shè)閘門對水體的反作用力為水平力Rｘ，方向如圖所示,作用在水體上的重力沿x方向為零)x方向的動量方程：P1-P２-Rx=ρQ（v2-v１）∴Rx=Ｐ1-Ｐ2-ρQ(v２－v1)對于所取的兩漸變流斷面：P１＝1/２γH２B；P2=１／２γhc2B水流對弧形閘門的作用力F與Rx大小相等,方向相反,作用在水體上）下面我們簡樸介紹液體運動三元流分析的基礎(chǔ)。（三)三元流分析的基礎(chǔ)*(不做考試規(guī)定）液體微團運動的基本形式:平移、線變形、角變形、旋轉(zhuǎn)2.有旋流動與無旋流動的區(qū)別。當ωx=ωy=ωz=0，為無旋流動或稱有勢流動。3.平面勢流的特點滿足無旋條件:＝０—存在勢函數(shù)φ滿足連續(xù)方程:0第四章流態(tài)與水頭損失在討論恒定總流能量方程時我們曾經(jīng)介紹過,水頭損失hw是非常復雜的一項內(nèi)容，我們將就討論水頭損失以及與水頭損失有關(guān)的液體的流態(tài)。（一）水頭損失的計算方法總水頭損失:hw=∑hｆ＋∑ｈj沿程水頭損失:達西公式圓管λ—沿程水頭損失系數(shù)R—水力半徑圓管局部水頭損失ζ—局部水頭損失系數(shù)?從沿程水頭損失的達西公式可以知道，要計算沿程水頭損失,關(guān)鍵在于擬定沿程水頭損失系數(shù)λ。而λ值的擬定與水流的流態(tài)和邊界的粗糙限度密切相關(guān)。下面我們就一方面討論液體的流態(tài)。(二）液體的兩種流態(tài)和判別(1)液體的兩種流態(tài)：雷諾實驗層流—液體質(zhì)點互相不混摻的層狀流動。hf∝V1.0紊流—存在渦體質(zhì)點互相混摻的流動。hf∝V１.7５-2當流速比較小的時候，各流層的液體質(zhì)點互相不混摻,定義為層流。當流速比較大的時候，各流層內(nèi)存在渦體，并且流層間的質(zhì)點互相混摻,定義為紊流。那么液體的流態(tài)如何進行判別呢？(2).流態(tài)的判別：雷諾數(shù)Ｒｅ,明槽：Rek=5０0圓管:，Rek=２02３流態(tài)的判別的概化條件:Re<Ｒek層流；Rｅ>Rｅｋ紊流判別水流流態(tài)的雷諾數(shù)是重要的無量綱數(shù)，它的物理意義表達慣性力與粘滯力的比值。3.圓管層流流動（１)斷面流速分布特點:拋物型分布，不均勻:(２）沿程阻力系數(shù)：?層流流動的沿程水頭損失系數(shù)λ只是雷諾數(shù)的函數(shù)，并且與雷諾數(shù)成反比。那么紊流中λ是怎么計算的呢？一方面要了解一下紊流的特性。4．紊流運動特性?（1)紊流的特性—液層間質(zhì)點混摻，運動要素的脈動?(2)紊流內(nèi)部存在附加切應力: （3）紊流邊界有三種狀態(tài)：紊流中：當Re較小<0.３水力光滑當Ｒe較大>6水力粗糙;當Ｒe介于兩者之間過渡區(qū)（4)紊流流速分布(紊流流速分布比層流流速分布更加均勻）對數(shù)流速分布指數(shù)流速分數(shù)當Re＜１０5n=1／7通過尼古拉茲實驗研究發(fā)現(xiàn)紊流三個流區(qū)內(nèi)的沿程水力摩擦系數(shù)的變化規(guī)律。５．λ的變化規(guī)律尼古拉茲實驗（人工粗糙管)層流區(qū)：λ=f1(Ｒe)=光滑區(qū):λ=f2（Re）紊流區(qū)：過渡區(qū)：λ=粗糙區(qū)：λ=紊流粗糙區(qū)也稱為紊流阻力平方區(qū)，沿程水力摩擦系數(shù)λ與雷諾數(shù)無關(guān)，所以沿程水頭損失與流速成正比。與雷諾實驗結(jié)果一致。在實際水利工程中常用舍齊公式和曼寧公式計算流速或沿程水頭損失，需要掌握。6.舍齊公式與曼寧公式舍齊公式:曼寧公式:合用：紊流阻力平方區(qū)通常水頭損失計算常用：第五章有壓管流(一）有壓管道恒定流小孔口恒定出流：自由出流淹沒出流μ—流量系數(shù),μ=0.６0~0.62ｚ—上下游水位差。管嘴恒定出流流量公式:—管嘴流量系數(shù)=0．82工作條件：l=(３～4)d管嘴與孔口相比,收縮斷面Ｃ—C處存在負壓,所以同樣條件下,管嘴的流量系數(shù)大,表白其過流能力大。(二)簡樸管道水力計算短管和長管管流的計算任務：a）求過流能力Qb)擬定作用水頭Ｈc)測壓管水頭線和總水頭線的繪制。(３）短管水力計算自由出流流量公式:流量系數(shù):b)淹沒出流公式: （4）長管水力計算:特點：忽略不計基本公式：—流量模數(shù)（5)水頭線繪制注意事項:(１)局部水頭損失集中在一個斷面(2）管中流速不變，總水頭線平行于測壓管水頭線總水頭線總是下降,而測壓管水頭線可升可降當測壓管水頭線在管軸線(位置水頭線）以下,表達該處存在負壓注意出口的流速水頭（自由出流)或局部損失(淹沒出流)。下面我們舉例說明簡樸管道的水力計算方法。例1:倒虹吸管,已知Q=0．5m３/s,管徑ｄ＝0.53m,n=0.0１4，l=７０m，上下游的流速水頭忽略不計,ζ進口＝０.４,ζ彎=0.2,ζ出口=1.0。求:上下游水位差ｚ。解:∴（三）管道非恒定流—水擊1．水擊現(xiàn)象：(畫圖)水擊定義：當閥門忽然啟閉，流速急劇改變引起水流壓強大幅度升降，向上游或下游傳播,并在邊界上反射的現(xiàn)象。（水擊壓強以壓力波的形式向上游或下游傳播）2水擊的波速和相長水擊波速相長__＿_相長是水擊波傳播一個來回的時間,L是管長)周期____ ３水擊分類:（1）直接水擊Ts≤T(從邊界反射減壓波尚未回到閥門處,閥門已關(guān)閉,水擊壓強達成最大值)（2)間接水擊Ts>T（與上反之)4直接水擊壓強計算:因此在水利工程中的水輪機、泵站的壓力管道設(shè)計中，必須十分重視水擊的影響,防止發(fā)生水擊破壞。延長閘門的關(guān)閉時間和縮短壓力管道的長度，使管道內(nèi)產(chǎn)生間接水擊是減少水擊壓強的有效措施。第六章明槽水流運動明渠水流重要討論四部分內(nèi)容：1.明渠均勻流水力計算;2.明渠水流流態(tài)的判別；3.水躍及水躍共軛水深計算;4.明渠非均勻流水面曲線分析和計算。(一)明槽均勻流１.均勻流特性：（1）水深，底坡沿程不變(過水斷面形狀尺寸不變）(2)斷面平均流速沿程不變（3)三線平行Ｊ=Ｊｚ=ｉ（總水頭線、水面線、渠底)2.均勻流形成條件：恒定流，長直棱柱體渠道,正坡渠道,糙率沿程不變３.明槽均勻流公式:Q=VA∴—流量模數(shù)4．明槽均勻流水力計算類型:求流量Q求渠道糙率n求渠道底坡:設(shè)計渠道斷面尺寸求正常水深h0、底寬b對于以上問題都可以直接根據(jù)明渠均勻流公式進行計算。(二)明槽水流的流態(tài)和判別明槽水流三種流態(tài):緩流急流臨界流在這里我們要注意把明槽水流的三種流態(tài)與前面討論過的層流、紊流區(qū)分開來。緩流、急流、臨界流是對有自由表面的明槽水流的分類；層流、紊流的分類是對所有水流（涉及管流和明槽水流)都合用;明槽水流流態(tài)的判別：判別指標ＶwFrhk,ik(均勻流）緩流Ｖ<ＶwFr<1h>hki<ik急流V>ＶwFr>1h＜hki＞ik臨界流V=VwＦr=1h=hki=ik佛汝德數(shù)Fｒ：佛汝德數(shù)Fr是水力學中重要的無量綱數(shù),它表達慣性力與重力的對比關(guān)系,與雷諾數(shù)同樣也是模型實驗中的重要的相似準數(shù)，雷諾數(shù)表達慣性力與粘滯力的對比關(guān)系。（３)斷面比能Ｅs：＞0緩流急流=０臨界流斷面比能Es是以過明渠斷面最低點的水平面為基準的單位重量水體具有的總機械能。需要注意,。不同斷面的斷面比能，它的基準面是不同的，所以斷面比能沿流程可以減少，也可以增長或不變,均勻流各斷面的斷面比能就是常數(shù)。（4）臨界流方程：（一般斷面）臨界水深ｈｋ：（矩形斷面)注意:臨界水深是流量給定期，相應于斷面比能最小值時的水深。(5）臨界底坡ik:均勻臨界流時的底坡。ｉ=ik，須要強調(diào),緩坡上假如出現(xiàn)非均勻流,那么緩流、急流都可以發(fā)生。對于陡坡也同樣如此。下面舉例說明流態(tài)的判別:（三）水躍和跌水１.跌水：由緩流向急流過渡。水深從大于臨界水深hk變?yōu)樾∮谂R界水深，常發(fā)生在跌坎和緩坡向陡坡過渡的地方。2．水躍：由急流向緩流過渡產(chǎn)生的水力突變現(xiàn)象。水平矩形斷面明渠水躍：(1)水躍方程:Ｊ(h1）＝J（h2）（2）共軛水深公式：和（3)水躍長度lj＝6．9（h2－h(huán)1)（四)明槽恒定非均勻流特性ｈ沿流程改變v沿流程改變;水面線不平行于渠底,

Jz≠i（水面線不再是平行于渠底的一條直線。)（五)棱柱體明槽恒定非均勻流水面曲線分析基本方程:(dh/ds表達沿流程水深的變化規(guī)律)2.水面曲線分類:壅水曲線（水深沿流程增長)降水曲線(水深沿流程減?。┑灼路诸悾篿<ik緩坡ｉ＞0正坡i=ik臨界坡i＜iｋ陡坡i＝０平坡ｉ<０逆坡兩條水深控制線(1)i＞0,存在N－N線（正常水深h?？刂凭€）(2）各種底坡都存在k-k線(臨界水深hｋ控制線，沿程不變）（3)Ｎ-N線與K－Ｋ線劃分1２個流區(qū)。5．水面線變化規(guī)律2條水深線把5種底坡上的流動空間劃分為１２個流區(qū),每個流區(qū)有一條水面曲線,共有１2條不同類型的水面曲線,他們的變化規(guī)律總結(jié)如下:每個流區(qū)只出現(xiàn)一種水面線a、ｃ為壅水曲線,ｂ為降水曲線接近K-K線趨于正交；（發(fā)生跌水或水躍）接近N-N線趨于漸近（除a３、c3線)控制斷面：急流在下游,緩流在上游(5)正坡長渠道無干擾的遠端趨于均勻流水面線連接的規(guī)律緩流向急流過渡——產(chǎn)生跌水急流向緩流過渡——產(chǎn)生水躍緩流緩流，只影響上游急流急流，只影響下游6.水面曲線分析實例:例1:緩坡連接緩坡,后接跌坎(i1＞i2)(a1線和N2線后出現(xiàn)并且加粗)圖示緩坡接緩坡，(ｉ１＞ｉ2)上游來流為均勻流,下游也趨向于均勻流,從N1線要與N2線連接。根據(jù)水面線連接的原則,緩坡連接緩坡影響上游段，即上游形成ａ1型壅水曲線。從另一角度分析若在下游坡從N1到Ｎ２，則在b１區(qū)發(fā)生壅水曲線,這是不也許的。此例也說明底坡改變將產(chǎn)生非均勻流。例2:陡坡連接緩坡:分析:水深從陡坡h1<hk轉(zhuǎn)入緩坡h2，水面線必為壅水曲線。然而,無論在陡坡ｂ2和緩坡ｂ1區(qū)均不發(fā)生壅水，這就是從急流到緩流必然發(fā)生水躍，水躍的位置有三種情況,需根據(jù)共軛水深條件經(jīng)計算擬定。下面我們介紹恒定非均勻流水面曲線的計算。(六)恒定非均勻流水面曲線計算1基本方程分段求和法：（差分方程）差分方程用平均水力坡度代替某點的水力坡度。2計算環(huán)節(jié)(１)定性分析棱柱體渠道水面線（擬定壅水或降水,非棱柱體不用分析)(2）擬定控制斷面水深(急流向下游,緩流向上游計算)(3)設(shè)相鄰斷面水深，取△h＝0．1~０．３m(把渠道提成若干斷面)第七章泄水建筑物水流問題（一)堰流和閘孔出流圖示堰流和閘孔出口，堰和閘通常是一體的。當閘門對水流不控制時，這就是堰流。當閘門從上面對水流控制，這就是閘孔出流。堰閘出流的區(qū)別:堰流和閘流的判別:平頂堰：≤０.65閘孔出流>０．６５堰流曲線堰：≤0．75閘孔出流＞0.75堰流2.堰流:1)堰流基本公式：根據(jù)能量方程可以導出ｍ—流量系數(shù)（與堰型、進口尺寸、堰高P，及水頭H有關(guān)）ε1—側(cè)收縮系數(shù)（與堰型、邊壁條件、淹沒限度、水頭H,孔寬、孔數(shù)有關(guān))σs—淹沒系數(shù)（與水頭H和下游水深有關(guān))2)三種堰型：薄壁堰：測流實用堰：WES堰特點:Ｈ＝Hd，mｄ=0．502（H變化，相應ｍ也變化)寬頂堰:mｍａx=0.38５，淹沒堰流的水流特性，淹沒條件：>0．８,σｓ＜1（圖）3)計算任務：（１）擬定過流能力Ｑ:(2）擬定流量系數(shù)ｍ:(３)擬定眼堰頂水頭Ｈ０：3．閘孔出流：(閘門形式可以提成平板閘門和弧形閘門，出圖)水流特性：收縮斷面水深基本公式?—流量系數(shù)=Ｆ（閘門形式，閘底坎形式)—淹沒系數(shù),出現(xiàn)遠離或臨界水躍時,＝1。下面舉例說明閘孔出流計算．例:(矩形渠道中修建)單孔平板閘門，b=3m，H＝6m,ｅ＝1.5ｍ,下游水深ｈｔ=3.６m，求:通過的流量。解：(1)不考慮淹沒影響＝０．２５＜0.6５(圖縮小放此屏后側(cè)）∴閘孔出流(∵寬頂堰上平板閘門)由于下游水深ｈt=3.6m，是否淹沒還需要判斷(2)判斷淹沒情況:當查ε2=0.6２2(收縮端面水深為)hｃ=ε2ｅ＝0.9３３ｍ（求相應于hc的共軛水深，以判別是否淹沒)∵hc2>ｈｔ∴自由出流。淹沒系數(shù)σｓ=1我們比較一下堰流和閘孔出流的過流能力.堰流：閘孔出流:在同樣的條件下,水頭H的增長，堰流量要比閘孔通過的流量增長的快得多。所以在水利工程中經(jīng)常運用堰及時排放汛期的洪水。（二)水流銜接水利工程中，從溢流壩、泄洪陡槽、閘孔、跌坎等水工建筑物下泄的水流具有流速高、動能大并且集中。因此我們必須要采用工程措施,消耗水流多余的能量，使下泄水流與下游河道能平順地銜接。否則假如不采用工程措施，就會導致下游河床嚴重的沖刷，影響水工建筑物的正常運營。水流銜接形式：—淹沒系數(shù),它代表下游水深ht與收縮斷面水深的共軛水深的比值。1）當ht＜:遠驅(qū)水躍，σj<1。從圖中可知:遠驅(qū)水躍在渠道中出現(xiàn)急流段，對河床沖刷能力強，不利于河床和建筑物的安全。2)當hｔ＝:臨界水躍,,σj=1,。臨界水躍十分不穩(wěn)定,水流條件微小的改變,會使臨界水躍變?yōu)槠渌问降乃S。3）當ｈt＞淹沒水躍,σj>1（三）水流消能根據(jù)上面的分析，我們可以知道,遠驅(qū)水躍存在急流段對下游最為不利；臨界水躍不穩(wěn)定,容易變?yōu)檫h驅(qū)水躍。對于淹沒水躍，當淹沒系數(shù)大于１．2時，也不利于消能。因此通常需要采用修建消力池等工程措施,形成淹沒系數(shù)為1.0５～１.1０的淹沒水躍與下游水流銜接。１．常用消能方式（底流消能—水躍消能（運用從急流到緩流產(chǎn)生水躍的劇烈翻騰的旋滾,消耗水流多余的能量，合用于中低水頭和地質(zhì)條件差的情況，在渠道中閘和跌坎的下游廣泛應用）挑流消能(在泄水建筑物末端修建跳坎，把下泄水流挑射到遠離建筑物的地方,水流在空中跌落擴散，落入河道與水流碰撞，產(chǎn)生強烈紊動混摻,消耗大量能量,多用于高水頭和地質(zhì)條件好的情況)２.底流消能：底流消能一般采用消力池形式。（1)消力池的類型:減少護坦形成消力池護坦末端修建消力坎綜合式消力池（２).減少護坦消力池設(shè)計1)消力池深d(根據(jù)圖示的幾何關(guān)系,消力池深d等于）ａ)d=σj-△z-ht其中：消能池通常也可以用下式估算池深d：ｄ=σj-hｔ(2)消力池長度的計算(由于消力池末端池壁的作用,消力池中水躍長度比自由水躍Ｌj短）Lｋ=(0.7~0.8)Lj(3)設(shè)計流量池深設(shè)計流量（-ht)maxQ池長設(shè)計流量Qmａｘ(保證水躍不發(fā)生在池外)第八~九章滲流和相似理論（一）滲流滲流運動是指水在有孔隙的土壤或巖石中的流動,如在土壩、井、閘壩的基礎(chǔ)內(nèi)均存在地下水的滲流運動（由于自然界土壤組成的復雜性，地下水在土壤孔隙中的流動難以完全了解和表達，因此引入了滲流模型的概念)。１滲流模型(１）概念：忽略所有土壤顆粒的體積（或存在)，認為地下水的流動是連續(xù)地充滿整個滲流空間。(２)滲流模型的條件：與實際滲流保持相同的邊界條件、滲流流量和水頭損失。需要注意的是：土壤中實際滲流的流速是大于在滲流模型中計算得到的滲流流速,在滲流中討論的都是模型滲流流速。2．滲流基本定律（1)達西定律:斷面平均流速：υ=kJ式中:Ｊ—滲透坡降；k—土壤的滲透系數(shù)，表達土壤滲透能力的大小。合用范圍:恒定均勻?qū)恿鳚B流。3.恒定無壓漸變滲流基本公式—杜比公式式中:Ｈ—測壓管水頭，(或稱為水面高程)，J—滲透坡降。(對于漸變滲流,同一過水斷面上的滲透坡降可以認為是常數(shù),因此同一滲流斷面上各點的流