電磁場(chǎng)與電磁波課件ppt(電子科技大學(xué))第一章 矢量分析

第一章矢量分析1本章內(nèi)容1.1矢量代數(shù)1.2

常用正交曲線坐標(biāo)系1.3

標(biāo)量場(chǎng)的梯度1.4

矢量場(chǎng)的通量與散度1.5

矢量場(chǎng)的環(huán)流和旋度1.6

無(wú)旋場(chǎng)與無(wú)散場(chǎng)1.7

拉普拉斯運(yùn)算與格林定理1.8

亥姆霍茲定理21.標(biāo)量和矢量矢量的大小或模：矢量的單位矢量：標(biāo)量：一個(gè)只用大小描述的物理量。矢量的代數(shù)表示：1.1矢量代數(shù)矢量：一個(gè)既有大小又有方向特性的物理量，常用黑體字母或帶箭頭的字母表示。

矢量的幾何表示：一個(gè)矢量可用一條有方向的線段來(lái)表示

注意：?jiǎn)挝皇噶坎灰欢ㄊ浅Ｊ噶俊?/p>

矢量的幾何表示常矢量：大小和方向均不變的矢量。

3矢量用坐標(biāo)分量表示zxy——為的方向余弦。

式中：

4（1）矢量的加減法兩矢量的加減在幾何上是以這兩矢量為鄰邊的平行四邊形的對(duì)角線,如圖所示。矢量的加減符合交換律和結(jié)合律2.矢量的代數(shù)運(yùn)算矢量的加法矢量的減法在直角坐標(biāo)系中兩矢量的加法和減法：結(jié)合律交換律5（2）標(biāo)量乘矢量（3）矢量的標(biāo)積（點(diǎn)積）——矢量的標(biāo)積符合交換律q矢量與的夾角

矢量的投影運(yùn)算：矢量

在矢量

方向上的投影分矢量為6

矢量的投影運(yùn)算：矢量

在矢量

方向上的投影分矢量為7（4）矢量的矢積（叉乘、叉積）qsinABq矢量與的叉積用坐標(biāo)分量表示為寫成行列式形式為若，則若，則8（5）矢量的混合運(yùn)算——分配律——

分配律——

標(biāo)量三重積——

矢量三重積9

三維空間任意一點(diǎn)的位置可通過(guò)三條相互正交曲線的交點(diǎn)來(lái)確定。1.2

三種常用的正交曲線坐標(biāo)系

在電磁場(chǎng)與波理論中，三種常用的正交曲線坐標(biāo)系為：直角坐標(biāo)系、圓柱坐標(biāo)系和球面坐標(biāo)系。三條正交曲線組成的確定三維空間任意點(diǎn)位置的體系，稱為正交曲線坐標(biāo)系；三條正交曲線稱為坐標(biāo)軸；描述坐標(biāo)軸的量稱為坐標(biāo)變量。101、直角坐標(biāo)系

位置矢量面元矢量線元矢量體積元坐標(biāo)變量坐標(biāo)單位矢量

點(diǎn)P(x0,y0,z0)0yy=（平面）

o

x

y

z0xx=（平面）0zz=（平面）P

直角坐標(biāo)系

x

yz直角坐標(biāo)系的長(zhǎng)度元、面積元、體積元

odzdydx112、圓柱面坐標(biāo)系坐標(biāo)變量坐標(biāo)單位矢量位置矢量線元矢量體積元面元矢量123、球面坐標(biāo)系球面坐標(biāo)系球坐標(biāo)系中的線元、面元和體積元坐標(biāo)變量坐標(biāo)單位矢量位置矢量線元矢量體積元面元矢量134、坐標(biāo)單位矢量之間的關(guān)系

直角坐標(biāo)與圓柱坐標(biāo)系圓柱坐標(biāo)與球坐標(biāo)系直角坐標(biāo)與球坐標(biāo)系oqrz單位圓

柱坐標(biāo)系與求坐標(biāo)系之間坐標(biāo)單位矢量的關(guān)系qq

ofxy單位圓

直角坐標(biāo)系與柱坐標(biāo)系之間坐標(biāo)單位矢量的關(guān)系

f14備注：數(shù)學(xué)符號(hào)的標(biāo)準(zhǔn)讀音念作：del或Nabla念作：derta

念作：partial偏微分算符151.3標(biāo)量場(chǎng)的梯度如果物理量是標(biāo)量，稱該場(chǎng)為標(biāo)量場(chǎng)。

例如：溫度場(chǎng)、電位場(chǎng)、高度場(chǎng)等。如果物理量是矢量，稱該場(chǎng)為矢量場(chǎng)。

例如：流速場(chǎng)、重力場(chǎng)、電場(chǎng)、磁場(chǎng)等。如果場(chǎng)與時(shí)間無(wú)關(guān)，稱為靜態(tài)場(chǎng)，反之為時(shí)變場(chǎng)。時(shí)變標(biāo)量場(chǎng)和矢量場(chǎng)可分別表示為：

確定空間區(qū)域上的每一點(diǎn)都有確定物理量與之對(duì)應(yīng)，稱在該區(qū)域上定義了一個(gè)場(chǎng)。從數(shù)學(xué)上看，場(chǎng)是定義在空間區(qū)域上的函數(shù)：標(biāo)量場(chǎng)和矢量場(chǎng)靜態(tài)標(biāo)量場(chǎng)和矢量場(chǎng)可分別表示為：16標(biāo)量場(chǎng)的等值面

標(biāo)量場(chǎng)的等值線(面)等值面:

標(biāo)量場(chǎng)取得同一數(shù)值的點(diǎn)在空間形成的曲面。等值面方程：常數(shù)C取一系列不同的值，就得到一系列不同的等值面，形成等值面族；標(biāo)量場(chǎng)的等值面充滿場(chǎng)所在的整個(gè)空間；標(biāo)量場(chǎng)的等值面互不相交。

等值面的特點(diǎn)：意義:

形象直觀地描述了物理量在空間的分布狀態(tài)。17梯度的表達(dá)式：圓柱面坐標(biāo)系

球面坐標(biāo)系直角面坐標(biāo)系

2、標(biāo)量場(chǎng)的梯度（或）意義：描述標(biāo)量場(chǎng)在某點(diǎn)的最大變化率及其變化最大的方向。概念：，其中

取得最大值的方向18關(guān)于：方向?qū)?shù)意義：方向?qū)?shù)，是標(biāo)量，表示標(biāo)量場(chǎng)沿某方向的空間變化率的大小。概念：

M0M方向?qū)?shù)的概念

——的方向余弦。

式中：

方向?qū)?shù)與梯度的關(guān)系：標(biāo)量場(chǎng)在某個(gè)方向上的方向?qū)?shù)，是梯度在該方向上的投影分量的大小。特點(diǎn)：（某一點(diǎn)的）方向?qū)?shù)的大小，既與點(diǎn)M0有關(guān)，也與方向有關(guān)。19

——u(M)沿方向增加；

——u(M)沿方向減小；

——u(M)沿方向無(wú)變化。試問(wèn)：在什么方向上變化率最大？其最大的變化率為多少？關(guān)于方向?qū)?shù)的討論：20標(biāo)量場(chǎng)的梯度是矢量場(chǎng)，它在空間某點(diǎn)的方向表示該點(diǎn)場(chǎng)變化最大的方向，其數(shù)值表示變化最大方向上場(chǎng)的空間變化率。標(biāo)量場(chǎng)在某個(gè)方向上的方向?qū)?shù)，是梯度在該方向上的投影分量的大小。梯度的性質(zhì)：梯度運(yùn)算的基本公式：標(biāo)量場(chǎng)的梯度垂直于通過(guò)該點(diǎn)的等值面（或切平面）21小結(jié)：幾個(gè)概念方向?qū)?shù)；標(biāo)量場(chǎng)在點(diǎn)M在某個(gè)方向

上的變化率=（方向?qū)?shù)）方向余弦（）；方向的單位方向矢量：梯度（標(biāo)量場(chǎng)在點(diǎn)M在變化率為最大的方向上的變化率；）22

例1.2.1

設(shè)一標(biāo)量函數(shù)(x,y,z)=x2＋y2－z描述了空間標(biāo)量場(chǎng)。試求：

(1)該函數(shù)在點(diǎn)P(1,1,1)處的梯度，以及表示該梯度方向的單位矢量；

(2)求該函數(shù)沿單位矢量el=

excos60＋ey

cos45

＋ezcos60方向的方向?qū)?shù)，并以點(diǎn)P(1,1,1)處的方向?qū)?shù)值與該點(diǎn)的梯度值作以比較，得出相應(yīng)結(jié)論。

解

(1)由梯度計(jì)算公式，可求得P點(diǎn)的梯度為23表征其方向的單位矢量

(2)由方向?qū)?shù)與梯度之間的關(guān)系（方向?qū)?shù)=梯度·el單位方向矢）可知，沿el方向的方向?qū)?shù)為：對(duì)于給定的P點(diǎn)，上述方向?qū)?shù)在該點(diǎn)取值為24而該點(diǎn)的梯度值為

顯然，梯度描述了P點(diǎn)處標(biāo)量函數(shù)的最大變化率，即最大的方向?qū)?shù)，故恒成立。251.4矢量場(chǎng)的通量與散度

1、矢量線

意義：形象直觀地描述了矢量場(chǎng)的空間分布狀態(tài)。矢量線方程：概念：矢量線是這樣的曲線，其上每一點(diǎn)的切線方向代表了該點(diǎn)矢量場(chǎng)的方向。矢量線oM

262、矢量場(chǎng)的通量

問(wèn)題：如何定量描述矢量場(chǎng)的大小？引入通量的概念。

通量的概念：其中：——面積元矢量；——面積元的法向單位矢量；——穿過(guò)面積元的通量；

如果曲面S是閉合的，則規(guī)定曲面法矢由閉合曲面內(nèi)指向外，矢量場(chǎng)對(duì)閉合曲面的通量是：面積元矢量27通過(guò)閉合曲面有凈的矢量線穿出有凈的矢量線進(jìn)入進(jìn)入與穿出閉合曲面的矢量線相等矢量場(chǎng)通過(guò)閉合曲面通量的三種可能結(jié)果

閉合曲面的通量從宏觀上建立了矢量場(chǎng)通過(guò)閉合曲面的通量與曲面內(nèi)產(chǎn)生矢量場(chǎng)的源的關(guān)系。通量的物理意義黑洞283、矢量場(chǎng)的散度為了定量研究場(chǎng)與源之間的關(guān)系，需建立場(chǎng)空間任意點(diǎn)（小體積元）的通量源與矢量場(chǎng)（小體積元曲面的通量）的關(guān)系。利用極限方法得到這一關(guān)系：稱為矢量場(chǎng)的散度。

散度是矢量通過(guò)包含該點(diǎn)的任意閉合小曲面的通量與曲面元體積之比的極限，是通量的點(diǎn)密度。29柱面坐標(biāo)系球面坐標(biāo)系直角坐標(biāo)系散度的表達(dá)式：散度的有關(guān)公式：30直角坐標(biāo)系下散度表達(dá)式的推導(dǎo)

由此可知，穿出前、后兩側(cè)面的凈通量值為oxy在直角坐標(biāo)系中計(jì)算?·FzzDxDyDP

不失一般性，令包圍P點(diǎn)的微體積V為一直平行六面體，如圖所示。則31根據(jù)定義，則得到直角坐標(biāo)系中的散度

表達(dá)式為

同理，分析穿出另兩組側(cè)面的凈通量，并合成之，即得由點(diǎn)P穿出該六面體的凈通量為324、散度定理體積的剖分VS1S2en2en1S從散度的定義出發(fā)，可以得到矢量場(chǎng)在空間任意閉合曲面的通量，等于該閉合曲面所包含體積中矢量場(chǎng)的散度的體積分，即散度定理是閉合曲面積分與體積分之間的一個(gè)變換關(guān)系，在電磁理論中有著廣泛的應(yīng)用。331.5矢量場(chǎng)的環(huán)流和旋度

矢量場(chǎng)的環(huán)流與旋渦源

不是所有的矢量場(chǎng)都由通量源激發(fā)。存在另一類不同于通量源的矢量源，它所激發(fā)的矢量場(chǎng)的力線是閉合的，它對(duì)于任何閉合曲面的通量為零。但在場(chǎng)所定義的空間中閉合路徑的積分不為零。則稱：存在一種源（旋渦源），該源是產(chǎn)生該矢量場(chǎng)的原因；34

如磁場(chǎng)沿任意閉合曲線的積分與通過(guò)閉合曲線所圍曲面的電流成正比，即：上式建立了磁場(chǎng)的環(huán)流與電流的關(guān)系。

S,是閉合環(huán)的面積35如果矢量場(chǎng)的任意閉合回路的環(huán)流恒為零，稱該矢量場(chǎng)為無(wú)旋場(chǎng)，又稱為保守場(chǎng)。如果矢量場(chǎng)對(duì)于任何閉合曲線的環(huán)流不為零，稱該矢量場(chǎng)為有旋矢量場(chǎng)；能夠激發(fā)有旋矢量場(chǎng)的源稱為旋渦源。電流是激發(fā)產(chǎn)生磁場(chǎng)的旋渦源。環(huán)流的概念矢量場(chǎng)對(duì)于閉合曲線C的環(huán)流定義為該矢量對(duì)閉合曲線C的線積分，即36過(guò)點(diǎn)M作一微小曲面S，它的邊界曲線記為C，曲面的法線方向n與曲線的繞向成右手螺旋法則。當(dāng)S0時(shí)，極限稱為矢量場(chǎng)在點(diǎn)M處沿方向n的環(huán)流面密度。

矢量場(chǎng)的環(huán)流給出了矢量場(chǎng)與積分回路所圍曲面內(nèi)旋渦源的宏觀聯(lián)系。為了給出空間任意點(diǎn)矢量場(chǎng)與旋渦源的關(guān)系，引入矢量場(chǎng)的旋度。

特點(diǎn)：其值與點(diǎn)M處的方向n有關(guān)。2、矢量場(chǎng)的旋度（）

（1）環(huán)流面密度37而

推導(dǎo)

的示意圖如圖所示。oyDz

DyCMzx1234計(jì)算的示意圖

直角坐標(biāo)系中

、、的表達(dá)式38于是

同理可得故得概念：矢量場(chǎng)在M點(diǎn)處的旋度為一矢量，其數(shù)值為M點(diǎn)的環(huán)流面密度最大值，其方向?yàn)槿〉铆h(huán)量密度最大值時(shí)面積元的法線方向，即物理意義：旋渦源密度矢量。性質(zhì)：（2）矢量場(chǎng)的旋度39旋度的計(jì)算公式:直角坐標(biāo)系圓柱面坐標(biāo)系球面坐標(biāo)系40旋度的有關(guān)公式：矢量場(chǎng)的旋度的散度恒為零標(biāo)量場(chǎng)的梯度的旋度恒為零413、Stokes定理

Stokes定理，是閉合曲線積分與曲面積分之間的一個(gè)變換關(guān)系式，也在電磁理論中有廣泛的應(yīng)用。曲面的剖分方向相反大小相等結(jié)果抵消

從旋度的定義出發(fā)，可以得到矢量場(chǎng)沿任意閉合曲線的環(huán)流，等于矢量場(chǎng)的旋度在該閉合曲線所圍的曲面的通量，即42散度場(chǎng)旋度場(chǎng)散度場(chǎng)、旋度場(chǎng)，反映：空間分布不同的兩種矢量場(chǎng)；散度場(chǎng)，切向分量等于零，徑向分量不為零；旋度場(chǎng)，徑向分量等于零，切向分量不為零；4、散度場(chǎng)、旋度場(chǎng)

435、散度和旋度的區(qū)別

44有旋、有散場(chǎng)，沿切向、徑向分解為：無(wú)散場(chǎng)、無(wú)旋場(chǎng)；451、矢量場(chǎng)的源散度源：是標(biāo)量，產(chǎn)生的矢量場(chǎng)在包圍源的封閉面上的通量

等于（或正比于）該封閉面內(nèi)所包圍的源的總和；源在一給定點(diǎn)的（體）密度等于（或正比于）矢量場(chǎng)在該點(diǎn)的散度；

旋度源：是矢量，產(chǎn)生的矢量場(chǎng)具有渦旋性質(zhì)，穿過(guò)一曲面

的旋度源等于（或正比于）沿此曲面邊界的閉合回

路的環(huán)量；在給定點(diǎn)上，這種源的（面）密度等于（或正比于）矢量場(chǎng)在該點(diǎn)的旋度。1.6無(wú)旋場(chǎng)與無(wú)散場(chǎng)（如：P71頁(yè)，式2.6.4）（即：斯托克斯定理）462、矢量場(chǎng)按源的分類（1）無(wú)旋場(chǎng)也有：，線積分與路徑無(wú)關(guān)，是保守場(chǎng)。僅有散度源而無(wú)旋度源的矢量場(chǎng)，性質(zhì)：無(wú)旋場(chǎng)，總可以用標(biāo)量場(chǎng)的梯度表示為：例如：靜電場(chǎng)性質(zhì)：梯度場(chǎng)的旋度，恒為零：47（2）無(wú)散場(chǎng)僅有旋度源而無(wú)散度源的矢量場(chǎng)，即也有：性質(zhì)：無(wú)散場(chǎng)，總可以表示為另一個(gè)矢量場(chǎng)的旋度；例如，恒定磁場(chǎng)性質(zhì)：矢量場(chǎng)的旋度的散度，恒為零；48（3）無(wú)旋、無(wú)散場(chǎng)【注：散度源、旋度源，均分布在所討論的區(qū)域之外。】（4）有散、有旋場(chǎng)根據(jù)前面的性質(zhì)，這樣的場(chǎng)可分解為兩部分：無(wú)旋場(chǎng)部分和無(wú)散場(chǎng)部分無(wú)旋場(chǎng)部分無(wú)散場(chǎng)部分由代入：（即：無(wú)源自由空間區(qū)域的拉普拉斯方程）491.7拉普拉斯運(yùn)算與格林定理

1、拉普拉斯運(yùn)算標(biāo)量的拉普拉斯運(yùn)算定義式：——拉普拉斯算符直角坐標(biāo)系計(jì)算公式：圓柱坐標(biāo)系球坐標(biāo)系——哈密頓算符（比較）50矢量場(chǎng)的拉普