第十二章 電磁感應(yīng) 非安大

第十二章電磁感應(yīng)非安大第一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五教學(xué)基本要求一

掌握并能熟練應(yīng)用法拉第電磁感應(yīng)定律和楞次定律來計(jì)算感應(yīng)電動勢，并判明其方向.二

理解動生電動勢和感生電動勢的本質(zhì).了解有旋電場的概念.三了解自感和互感的現(xiàn)象,會計(jì)算幾何形狀簡單的導(dǎo)體的自感和互感.四了解磁場具有能量和磁能密度的概念,會計(jì)算均勻磁場和對稱磁場的能量.五

了解位移電流和麥克斯韋電場的基本概念以及麥克斯韋方程組（積分形式）的物理意義.第二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五電流磁場電磁感應(yīng)感應(yīng)電流1831年法拉第閉合回路變化實(shí)驗(yàn)產(chǎn)生產(chǎn)生?問題的提出第三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五法拉第（MichaelFaraday,1791-1867），偉大的英國物理學(xué)家和化學(xué)家.他創(chuàng)造性地提出場的思想，磁場這一名稱是法拉第最早引入的.他是電磁理論的創(chuàng)始人之一，于1831年發(fā)現(xiàn)電磁感應(yīng)現(xiàn)象，后又相繼發(fā)現(xiàn)電解定律，物質(zhì)的抗磁性和順磁性，以及光的偏振面在磁場中的旋轉(zhuǎn).12-1電磁感應(yīng)定律第四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五一電磁感應(yīng)現(xiàn)象第八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五法拉第認(rèn)為，各種自然力具有統(tǒng)一性。經(jīng)10年的努力，他把可以產(chǎn)生感應(yīng)電流的情況概括成五類：⑴變化著的電流；⑵變化著的磁場；⑶運(yùn)動的恒定電流；⑷運(yùn)動的磁鐵；⑸在磁場中運(yùn)動的導(dǎo)體。第九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五感應(yīng)電流是由與導(dǎo)體性質(zhì)無關(guān)的感應(yīng)電動勢產(chǎn)生的。即使不形成閉合回路，這時(shí)不存在感應(yīng)電流，但感應(yīng)電動勢確仍然有可能存在。感應(yīng)電流與原電流本身無關(guān)，而是與原電流的變化有關(guān)。第十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五當(dāng)穿過閉合回路所圍面積的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中會產(chǎn)生感應(yīng)電動勢，且感應(yīng)電動勢正比于磁通量對時(shí)間變化率的負(fù)值.二電磁感應(yīng)定律國際單位制韋伯伏特(真實(shí)、假想、導(dǎo)體、非導(dǎo)體，平面或非平面回路)

i第十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五注意：1.

不論什么原因，只要穿過回路的磁通量有變化，就會產(chǎn)生感應(yīng)電動勢。2.式中的負(fù)號“－”是楞次定律的數(shù)學(xué)表示。3.對每匝中穿過磁通量分別為1，2，…N的N匝回路，因匝與匝之間串聯(lián)，則整個(gè)回路的電動勢為：=1+2+…+N=d(1+2+…+N)dt=d

dt。式中=1+2+…+N稱為磁通匝鏈數(shù)，簡稱磁鏈。當(dāng)穿過各匝的磁通相同時(shí)，均為，即=N，則有：=d

dt=Nd

/dt。第十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五NS三楞次定律閉合的導(dǎo)線回路中所出現(xiàn)的感應(yīng)電流，總是使它自己所激發(fā)的磁場反抗任何引發(fā)電磁感應(yīng)的原因（反抗相對運(yùn)動、磁場變化或線圈變形等）.第十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五楞次定律1834年楞次提出一種判斷感應(yīng)電流的方法，再由感應(yīng)電流來判斷感應(yīng)電動勢的方向。閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得它所激發(fā)的磁場來阻止引起感應(yīng)電流的磁通量的變化(增大或減小)?？梢允褂么硕膳卸ǜ袘?yīng)電流的方向或感應(yīng)電動勢的方向(如果不是導(dǎo)體回路，可以先假設(shè)其為導(dǎo)體回路，由所得感應(yīng)電流的方向進(jìn)而判定感應(yīng)電動勢的方向)。第十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五楞次定律(判斷感應(yīng)電流方向)感應(yīng)電流的效果反抗引起感應(yīng)電流的原因?qū)Ь€運(yùn)動感應(yīng)電流阻礙產(chǎn)生磁通量變化感應(yīng)電流產(chǎn)生阻礙閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得它所激發(fā)的磁場來阻止或補(bǔ)償引起感應(yīng)電流的磁通量的變化。第十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五判斷感應(yīng)電流的方向：

1、判明穿過閉合回路內(nèi)原磁場的方向；2、根據(jù)原磁通量的變化,按照楞次定律的要求確定感應(yīng)電流的磁場的方向；3、按右手法則由感應(yīng)電流磁場的方向來確定感應(yīng)電流的方向。第十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五NSNS用楞次定律判斷感應(yīng)電流方向第二十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁場力（安培力），將反抗外力。即可以說外力反抗磁場力做功，從而產(chǎn)生感應(yīng)電流轉(zhuǎn)化為電路中的焦耳熱，這是符合能量守恒規(guī)律的否則只需一點(diǎn)力開始使導(dǎo)線移動，若洛侖茲力不去阻撓它的運(yùn)動，將有無限大的電能出現(xiàn)，顯然，這不符合能量守恒定律！第二十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例:無限長直導(dǎo)線共面矩形線圈求:已知:解:第二十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五在無限長直載流導(dǎo)線旁有相同大小的四個(gè)矩形線圈，分別作如圖所示的運(yùn)動。判斷回路中是否有感應(yīng)電流。思考第二十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五

在靜電力的作用下，正電荷只能由高電勢處移向低電勢處。要想將正電荷反向移動，必須依靠某種與靜電力本質(zhì)不同的非靜電力。能夠提供這種非靜電力的裝置稱為電源。12－2動生電動勢和感生電動勢第二十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第二十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五引起磁通量變化的原因

1）穩(wěn)恒磁場中的導(dǎo)體運(yùn)動,或者回路面積變化、取向變化等動生電動勢2）導(dǎo)體不動，磁場變化感生電動勢電動勢+-I閉合電路的總電動勢:非靜電的電場強(qiáng)度.12－2動生電動勢和感生電動勢第二十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五+++++++++++++++++++++動生電動勢的成因?qū)Ь€內(nèi)每個(gè)自由電子受到的洛侖茲力為它驅(qū)使電子沿導(dǎo)線由a向b移動。由于洛侖茲力的作用使b

端出現(xiàn)過剩負(fù)電荷，

a端出現(xiàn)過剩正電荷。非靜電力一動生電動勢第二十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五電子受的靜電力平衡時(shí)此時(shí)電荷積累停止，ab兩端形成穩(wěn)定的電勢差。洛侖茲力是產(chǎn)生動生電動勢的根本原因.方向ab在導(dǎo)線內(nèi)部產(chǎn)生靜電場+++++++++++++++++++++第二十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五由電動勢定義運(yùn)動導(dǎo)線ab產(chǎn)生的動生電動勢為動生電動勢的公式非靜電力定義為非靜電場強(qiáng)第二十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五一般情況上的動生電動勢整個(gè)導(dǎo)線L上的動生電動勢

導(dǎo)線是曲線,磁場為非均勻場。導(dǎo)線上各長度元上的速度、各不相同第三十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五均勻磁場非均勻磁場計(jì)算動生電動勢分類方法平動轉(zhuǎn)動第三十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例已知:求:+++++++++++++L均勻磁場平動解：第三十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五+++++++++++++L典型結(jié)論特例++++++++++++++++++++++++++++++第三十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五均勻磁場閉合線圈平動第三十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁力線運(yùn)動。已知：求：動生電動勢。+++++++++++++++++++R作輔助線，形成閉合回路方向：解：方法一第三十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五+例有一半圓形金屬導(dǎo)線在勻強(qiáng)磁場中作切割磁力線運(yùn)動。已知：求：動生電動勢。解：方法二++++++++++++++++++R方向：第三十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五均勻磁場轉(zhuǎn)動例如圖，長為L的銅棒在磁感應(yīng)強(qiáng)度為的均勻磁場中，以角速度繞O軸轉(zhuǎn)動。求：棒中感應(yīng)電動勢的大小和方向。第三十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五解：方法一取微元方向第三十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五方法二作輔助線，形成閉合回路OACO符號表示方向沿AOCAOC、CA段沒有動生電動勢問題把銅棒換成金屬圓盤，中心和邊緣之間的電動勢是多少？第三十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例一直導(dǎo)線CD在一無限長直電流磁場中作切割磁力線運(yùn)動。求：動生電動勢。abIl解：方法一方向非均勻磁場第四十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五方法二abI作輔助線，形成閉合回路CDEF方向第四十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五思考abI做法對嗎？第四十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五二、感生電動勢和感生電場1、感生電動勢由于磁場發(fā)生變化而激發(fā)的電動勢電磁感應(yīng)非靜電力洛侖茲力感生電動勢動生電動勢非靜電力第四十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五2感生電動勢產(chǎn)生感生電動勢的非靜電場感生電場麥克斯韋爾假設(shè)變化的磁場在其周圍空間激發(fā)一種電場,這個(gè)電場叫感生電場.閉合回路中的感生電動勢第四十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五感生電場是非保守場和均對電荷有力的作用.感生電場和靜電場的對比靜電場是保守場

靜電場由電荷產(chǎn)生；感生電場是由變化的磁場產(chǎn)生.第四十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五討論2）S

是以L

為邊界的任一曲面。的法線方向應(yīng)選得與曲線

L的積分方向成右手螺旋關(guān)系是曲面上的任一面元上磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率1）此式反映變化磁場和感生電場的相互關(guān)系，即感生電場是由變化的磁場產(chǎn)生的。不是積分回路線元上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率第四十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五與構(gòu)成左旋關(guān)系。3）第四十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五感生電場電力線第四十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五由靜止電荷產(chǎn)生由變化磁場產(chǎn)生線是“有頭有尾”的，是一組閉合曲線起于正電荷而終于負(fù)電荷線是“無頭無尾”的感生電場（渦旋電場）靜電場（庫侖場）具有電能、對電荷有作用力具有電能、對電荷有作用力第四十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五動生電動勢感生電動勢特點(diǎn)磁場不變，閉合電路的整體或局部在磁場中運(yùn)動導(dǎo)致回路中磁通量的變化閉合回路的任何部分都不動，空間磁場發(fā)生變化導(dǎo)致回路中磁通量變化原因由于S的變化引起回路中m變化非靜電力來源感生電場力洛侖茲力由于的變化引起回路中m變化第五十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五3、感生電場的計(jì)算例1局限于半徑R

的圓柱形空間內(nèi)分布有均勻磁場，方向如圖。磁場的變化率求：圓柱內(nèi)、外的分布。方向：逆時(shí)針方向第五十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五討論負(fù)號表示與反號與L

積分方向切向同向與

L

積分方向切向相反第五十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五在圓柱體外，由于B=0上于是雖然上每點(diǎn)為0，在但在上則并非如此。由圖可知，這個(gè)圓面積包括柱體內(nèi)部分的面積，而柱體內(nèi)上故第五十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五方向：逆時(shí)針方向第五十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第五十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例設(shè)有一半徑為R,高度為h的鋁圓盤,其電導(dǎo)率為.把圓盤放在磁感強(qiáng)度為的均勻磁場中,磁場方向垂直盤面.設(shè)磁場隨時(shí)間變化,且為一常量.求盤內(nèi)的感應(yīng)電流值.（圓盤內(nèi)感應(yīng)電流自己的磁場略去不計(jì)）第五十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五已知求解如圖取一半徑為,寬度為,高度為的圓環(huán).則圓環(huán)中的感生電動勢的值為代入已知條件得又所以第五十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五由計(jì)算得圓環(huán)中電流于是圓盤中的感應(yīng)電流為第五十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五四、渦電流（渦流）大塊的金屬在磁場中運(yùn)動，或處在變化的磁場中，金屬內(nèi)部也要產(chǎn)生感應(yīng)電流，這種電流在金屬內(nèi)部自成閉合回路，稱為渦電流或渦流。鐵芯交流電源渦流線

趨膚效應(yīng)——渦電流或渦流這種交變電流集中于導(dǎo)體表面的效應(yīng)。第五十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五渦電流的熱效應(yīng)利用渦電流進(jìn)行加熱利1、冶煉難熔金屬及特種合金2、家用如：電磁灶3、電磁阻尼鐵芯交流電源渦流線弊熱效應(yīng)過強(qiáng)、溫度過高，易破壞絕緣，損耗電能，還可能造成事故減少渦流：1、選擇高阻值材料2、多片鐵芯組合第六十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五L——自感系數(shù)，單位：亨利（H）由于回路自身電流、回路的形狀、或回路周圍的磁介質(zhì)發(fā)生變化時(shí)，穿過該回路自身的磁通量隨之改變，從而在回路中產(chǎn)生感應(yīng)電動勢的現(xiàn)象。1.自感現(xiàn)象磁通鏈數(shù)12-3自感和互感一自感電動勢自感若線圈有N

匝，第六十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五1)L的意義：2。自感系數(shù)與自感電動勢自感系數(shù)在數(shù)值上等于回路中通過單位電流時(shí)，通過自身回路所包圍面積的磁通鏈數(shù)。若I=1A，則L的計(jì)算2)自感電動勢若回路幾何形狀、尺寸不變，周圍介質(zhì)的磁導(dǎo)率不變第六十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五討論:

2.

L的存在總是阻礙電流的變化，所以自感電動勢是反抗電流的變化,而不是反抗電流本身。單位：1

亨利（H）=

1韋伯/安培

（1

Wb/A）第六十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五3）自感的計(jì)算方法例1如圖的長直密繞螺線管,已知,求其自感.（忽略邊緣效應(yīng)）解先設(shè)電流I

根據(jù)安培環(huán)路定理求得H

B.第六十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五（一般情況可用下式測量自感）4）自感的應(yīng)用穩(wěn)流,LC諧振電路,濾波電路,感應(yīng)圈等.第六十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例2有兩個(gè)同軸圓筒形導(dǎo)體,其半徑分別為和,通過它們的電流均為,但電流的流向相反.設(shè)在兩圓筒間充滿磁導(dǎo)率為的均勻磁介質(zhì),求其自感.解兩圓筒之間如圖在兩圓筒間取一長為的面,并將其分成許多小面元.則第六十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五即由自感定義可求出單位長度的自感為第六十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例3求一環(huán)形螺線管的自感。已知：R1、R2、h、Ndr第六十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第六十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五二互感電動勢互感在電流回路中所產(chǎn)生的磁通量在電流回路中所產(chǎn)生的磁通量

互感僅與兩個(gè)線圈形狀、大小、匝數(shù)、相對位置以及周圍的磁介質(zhì)有關(guān)（無鐵磁質(zhì)時(shí)為常量）.注意1）互感系數(shù)（理論可證明）

因兩個(gè)載流線圈中電流變化而在對方線圈中激起感應(yīng)電動勢的現(xiàn)象稱為互感應(yīng)現(xiàn)象?；ジ邢禂?shù)的大小反映了兩個(gè)線圈磁場的相互影響程度。第七十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五互感系數(shù)問：下列幾種情況互感是否變化？1）線框平行直導(dǎo)線移動；2）線框垂直于直導(dǎo)線移動；

3）線框繞OC

軸轉(zhuǎn)動；

4）直導(dǎo)線中電流變化.OC2）互感電動勢

第七十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五互感系數(shù)在數(shù)值上等于當(dāng)?shù)诙€(gè)回路電流變化率為每秒一安培時(shí)，在第一個(gè)回路所產(chǎn)生的互感電動勢的大小。互感系數(shù)的物理意義第七十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五（a）順接（b）逆接自感線圈的串聯(lián)第七十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例1兩同軸長直密繞螺線管的互感有兩個(gè)長度均為l,半徑分別為r1和r2（r1<r2）,匝數(shù)分別為N1和N2的同軸長直密繞螺線管.求它們的互感.解先設(shè)某一線圈中通以電流I

求出另一線圈的磁通量設(shè)半徑為的線圈中通有電流,則第七十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五代入計(jì)算得則則穿過半徑為的線圈的磁通匝數(shù)為第七十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五解設(shè)長直導(dǎo)線通電流例2在磁導(dǎo)率為的均勻無限大的磁介質(zhì)中,一無限長直導(dǎo)線與一寬長分別為和的矩形線圈共面,直導(dǎo)線與矩形線圈的一側(cè)平行,且相距為.求二者的互感系數(shù).6/23/2023第七十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五若導(dǎo)線如左圖放置,根據(jù)對稱性可知得第七十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五例3

有兩個(gè)直長螺線管，它們繞在同一個(gè)圓柱面上。已知：0、N1、N2、l、S

求：互感系數(shù)第七十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五稱K為耦合系數(shù)耦合系數(shù)的大小反映了兩個(gè)回路磁場耦合松緊的程度。由于在一般情況下都有漏磁通，所以耦合系數(shù)小于一。在此例中，線圈1的磁通全部通過線圈2，稱為無漏磁。在一般情況下第七十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五12-5磁場的能量磁場能量密度一、自感磁能第八十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第八十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五考察在開關(guān)合上后的一段時(shí)間內(nèi)，電路中的電流滋長過程：由全電路歐姆定律電池BATTERY電源所作的功電源克服自感電動勢所做的功電阻上的熱損耗自感線圈磁能第八十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五磁場能量密度磁場能量自感線圈磁能第八十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五計(jì)算自感系數(shù)可歸納為三種方法1.靜態(tài)法:2.動態(tài)法:3.能量法:第八十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五

例

如圖同軸電纜,中間充以磁介質(zhì),芯線與圓筒上的電流大小相等、方向相反.已知,求單位長度同軸電纜的磁能和自感.設(shè)金屬芯線內(nèi)的磁場可略.解由安培環(huán)路定律可求H則第八十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五單位長度殼層體積第八十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五將兩相鄰線圈分別與電源相連，在通電過程中電源所做功線圈中產(chǎn)生焦耳熱反抗自感電動勢做功反抗互感電動勢做功互感磁能自感磁能互感磁能互感磁能第八十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五麥克斯韋（1831-1879）英國物理學(xué)家.經(jīng)典電磁理論的奠基人,氣體動理論創(chuàng)始人之一.他提出了有旋場和位移電流的概念,建立了經(jīng)典電磁理論,并預(yù)言了以光速傳播的電磁波的存在.在氣體動理論方面,他還提出了氣體分子按速率分布的統(tǒng)計(jì)規(guī)律.12-6位移電流電磁場基本方程的積分形式第八十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五1865年麥克斯韋在總結(jié)前人工作的基礎(chǔ)上，提出完整的電磁場理論，他的主要貢獻(xiàn)是提出了“有旋電場”和“位移電流”兩個(gè)假設(shè)，從而預(yù)言了電磁波的存在，并計(jì)算出電磁波的速度（即光速）.1888年赫茲的實(shí)驗(yàn)證實(shí)了他的預(yù)言,麥克斯韋理論奠定了經(jīng)典動力學(xué)的基礎(chǔ)，為無線電技術(shù)和現(xiàn)代電子通訊技術(shù)發(fā)展開辟了廣闊前景.

(真空中)第八十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五一位移電流全電流安培環(huán)路定理第九十頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第九十一頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第九十二頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第九十三頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第九十四頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五2.麥克斯韋假設(shè)第九十五頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五第九十六頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五麥克斯韋提出全電流的概念第九十七頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五位移電流與傳導(dǎo)電流連接起來恰好構(gòu)成連續(xù)的閉合電流麥克斯韋提出全電流的概念(全電流安培環(huán)路定理)在普遍情形下，全電流在空間永遠(yuǎn)是連續(xù)不中斷的，并且構(gòu)成閉合回路麥克斯韋將安培環(huán)路定理推廣若傳導(dǎo)電流為零變化電場產(chǎn)生磁場的數(shù)學(xué)表達(dá)式?位移電流密度第九十八頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五3.位移電流、傳導(dǎo)電流的比較1).位移電流具有磁效應(yīng)—與傳導(dǎo)電流相同2).位移電流與傳導(dǎo)電流不同之處(1)產(chǎn)生機(jī)理不同(2)存在條件不同位移電流可以存在于真空中、導(dǎo)體中、介質(zhì)中3).位移電流沒有熱效應(yīng)，傳導(dǎo)電流產(chǎn)生焦耳熱第九十九頁，共一百零八頁，編輯于2023年，星期五