溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法課件

溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法第六章溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法§6-4按位移求解溫度應(yīng)力的平面問(wèn)題§6-3溫度場(chǎng)的邊界條件§6-2熱傳導(dǎo)微分方程§6-1溫度場(chǎng)和熱傳導(dǎo)的基本概念§6-5位移勢(shì)函數(shù)的引用§6-6軸對(duì)稱溫度場(chǎng)平面熱應(yīng)力問(wèn)題溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法第六章溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法§6-4§6-1溫度場(chǎng)和熱傳導(dǎo)的基本概念1.溫度場(chǎng)：在任一瞬時(shí)，彈性體內(nèi)所有各點(diǎn)的溫度值的總體。用T表示。不穩(wěn)定溫度場(chǎng)或非定常溫度場(chǎng)：溫度場(chǎng)的溫度隨時(shí)間而變化。即T=T（x，y，z，t）穩(wěn)定溫度場(chǎng)或定常溫度場(chǎng)：溫度場(chǎng)的溫度只是位置坐標(biāo)的函數(shù)。即T=T（x，y，z）平面溫度場(chǎng)：溫度場(chǎng)的溫度只隨平面內(nèi)的兩個(gè)位置坐標(biāo)而變。即T=T（x，y，t）2.等溫面：在任一瞬時(shí)，連接溫度場(chǎng)內(nèi)溫度相同各點(diǎn)的曲面。顯然，沿著等溫面，溫度不變；沿著等溫面的法線方向，溫度的變化率最大。T+2△TT+△TTT-△Txoy溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法§6-1溫度場(chǎng)和熱傳導(dǎo)的基本概念1.溫度場(chǎng)：在任一瞬時(shí)，彈3.溫度梯度：沿等溫面的法線方向，指向溫度增大方向的矢量。用△T表示，其大小用表示。其中n為等溫面的法線方向。溫度梯度在各坐標(biāo)軸的分量為溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法取為等溫面法線方向且指向增溫方向的單位矢量，則有△T（1）3.溫度梯度：沿等溫面的法線方向，指向溫度增大方向的矢量。用4.熱流速度：在單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)等溫面面積S的熱量。用表示。熱流密度：通過(guò)等溫面單位面積的熱流速度。用表示，則有溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法其大小為(2)4.熱流速度：在單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)等溫面面積S的熱量。用溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法5.熱傳導(dǎo)基本定理：熱流密度與溫度梯度成正比而方向相反。即(3)由（1）和（3）可見(jiàn)，熱流密度的大小可見(jiàn)，導(dǎo)熱系數(shù)表示“在單位溫度梯度下通過(guò)等溫面單位面積的熱流速度”。稱為導(dǎo)熱系數(shù)。由（1）、（2）、（3）式得△T溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法5.熱傳導(dǎo)基本定理：熱流密度與溫度梯度熱流密度在坐標(biāo)軸上的投影可見(jiàn)：熱流密度在任一方向的分量，等于導(dǎo)熱系數(shù)乘以溫度在該方向的遞減率。溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法熱流密度在坐標(biāo)軸上的投影可見(jiàn)：熱流密度在任一方向的分量，等于

熱量平衡原理：在任意一段時(shí)間內(nèi)，物體的任一微小部分所積蓄的熱量，等于傳入該微小部分的熱量加上內(nèi)部熱源所供給的熱量?！?-2熱傳導(dǎo)微分方程xyz

取圖示微小六面體dxdydz。假定該六面體的溫度在dt時(shí)間內(nèi)由T升高到。由溫度所積蓄的熱量是，其中是物體的密度，C是單位質(zhì)量的物體升高一度時(shí)所需的熱量——比熱容。溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法熱量平衡原理：在任意一段時(shí)間內(nèi)，物體的任一微小部分所溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法

在同一段時(shí)間dt內(nèi)，由六面體左面?zhèn)魅霟崃縬xdydzdt，由右面?zhèn)鞒鰺崃?。因此，傳入的凈熱量為將代入可?jiàn)：由左右兩面?zhèn)魅氲膬魺崃繛椋河缮舷聝擅鎮(zhèn)魅氲膬魺崃繛椋河汕昂髢擅鎮(zhèn)魅氲膬魺崃繛椋阂虼?，傳入六面體的總凈熱量為：簡(jiǎn)記為：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法在同一段時(shí)間dt內(nèi)，由六面體左

假定物體內(nèi)部有正熱源供熱，在單位時(shí)間、單位體積供熱為W，則該熱源在時(shí)間dt內(nèi)所供熱量為Wdxdydzdt。根據(jù)熱量平衡原理得：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法化簡(jiǎn)后得：記則這就是熱傳導(dǎo)微分方程。假定物體內(nèi)部有正熱源供熱，在單位時(shí)間、單位體積供熱為§6-3溫度場(chǎng)的邊值條件

初始條件：邊界條件分四種形式：第一類邊界條件已知物體表面上任意一點(diǎn)在所有瞬時(shí)的溫度，即其中Ts是物體表面溫度。第二類邊界條件已知物體表面上任意一點(diǎn)的法向熱流密度，即其中角碼s表示“表面”，角碼n表示法向。溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法

為了能夠求解熱傳導(dǎo)微分方程，從而求得溫度場(chǎng)，必須已知物體在初瞬時(shí)的溫度，即所謂初始條件；同時(shí)還必須已知初瞬時(shí)以后物體表面與周圍介質(zhì)之間熱交換的規(guī)律，即所謂邊界條件。初始條件和邊界條件合稱為初值條件?！?-3溫度場(chǎng)的邊值條件初始條件：溫度應(yīng)力問(wèn)題的

第三類邊界條件已知物體邊界上任意一點(diǎn)在所有瞬時(shí)的運(yùn)流（對(duì)流）放熱情況。按照熱量的運(yùn)流定理，在單位時(shí)間內(nèi)從物體表面?zhèn)飨蛑車橘|(zhì)的熱流密度，是和兩者的溫差成正比的，即溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法其中Te是周圍介質(zhì)的溫度；稱為運(yùn)流放熱系數(shù)，或簡(jiǎn)稱熱系數(shù)。第四類邊界條件已知兩物體完全接觸，并以熱傳導(dǎo)方式進(jìn)行熱交換。即第三類邊界條件已知物體邊界上任意一點(diǎn)在所有瞬時(shí)的§6-4按位移求解溫度應(yīng)力的平面問(wèn)題

設(shè)彈性體內(nèi)各點(diǎn)的溫變?yōu)門。對(duì)于各向同性體，若不受約束，則彈性體內(nèi)各點(diǎn)的微小長(zhǎng)度，都將產(chǎn)生正應(yīng)變（是彈性體的膨脹系數(shù)），這樣，彈性體內(nèi)各點(diǎn)的形變分量為溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法

但是，由于彈性體所受的外在約束以及體內(nèi)各部分之間的相互約束，上述形變并不能自由發(fā)生，于是就產(chǎn)生了應(yīng)力，即所謂溫度應(yīng)力。這個(gè)溫度應(yīng)力又將由于物體的彈性而引起附加的形變，如虎克定理所示。因此，彈性體總的形變分量是：§6-4按位移求解溫度應(yīng)力的平面問(wèn)題設(shè)彈性體內(nèi)各對(duì)于平面應(yīng)力的變溫問(wèn)題，上式簡(jiǎn)化為溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法這就是平面應(yīng)力問(wèn)題熱彈性力學(xué)的物理方程。對(duì)于平面應(yīng)力的變溫問(wèn)題，上式簡(jiǎn)化為溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法這就溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法將應(yīng)力分量用形變分量和變溫T表示的物理方程為：幾何方程仍然為：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法將應(yīng)力分量用形變分量和變溫T表示的物理將幾何方程代入物理方程，得用位移分量和變溫T表示的應(yīng)力分量將上式代入不計(jì)體力的平衡微分方程溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法將幾何方程代入物理方程，得用位移分量和變溫T表示的應(yīng)力分量簡(jiǎn)化得：這就是按位移求解溫度應(yīng)力平面應(yīng)力問(wèn)題的微分方程。同理，將應(yīng)力分量代入無(wú)面力的應(yīng)力邊界條件溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法（1）簡(jiǎn)化得：這就是按位移求解溫度應(yīng)力平面應(yīng)力問(wèn)題的微分方程。溫度溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法簡(jiǎn)化后得：這是按位移求解溫度應(yīng)力平面應(yīng)力問(wèn)題的應(yīng)力邊界條件。

位移邊界條件仍然為：

將式(1)、(2)與第二章§2-8中式(1)、(2)對(duì)比，可見(jiàn)（2）溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法簡(jiǎn)化后得：這是按位移求解溫度應(yīng)力平面應(yīng)代替了體力分量X

及Y，而：則得到在平面應(yīng)變條件下的相應(yīng)方程。代替了面力分量及。

對(duì)于溫度應(yīng)力的平面應(yīng)變問(wèn)題，只須將溫度應(yīng)力的平面應(yīng)力問(wèn)題的溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法代替了體力分量X及Y，而：則得到在平面應(yīng)變條件下的相§6-5位移勢(shì)函數(shù)的引用

由上一節(jié)知：在平面應(yīng)力的情況下按位移求解溫度應(yīng)力問(wèn)題時(shí)，須使位移分量u和v滿足微分方程：并在邊界上滿足位移邊界條件和應(yīng)力邊界條件。實(shí)際求解時(shí)，宜分兩步進(jìn)行：（1）求出上述微分的任意一組特解，它只需滿足微分方程，而不一定要滿足邊界條件。（2）不計(jì)變溫T，求出微分方程的一組補(bǔ)充解，使它和特解疊加以后，能滿足邊界條件。溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法§6-5位移勢(shì)函數(shù)的引用由上一節(jié)知：在平面應(yīng)力的溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法

引用一個(gè)函數(shù)，將位移特解取為：函數(shù)稱為位移勢(shì)函數(shù)。以和分別作為u和v代入微分方程，簡(jiǎn)化后得：由于和都是常量，所以?。簳r(shí)，滿足微分方程。因此，可以作為微分方程的一組特解。將以及代入位移分量和變溫T表示的應(yīng)力分量表達(dá)式溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法引用一個(gè)函數(shù)溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法可得相應(yīng)位移特解的應(yīng)力分量是：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法可得相應(yīng)位移特解的應(yīng)力分量是：

設(shè)，為位移的補(bǔ)充解，則，需滿足齊次微分方程：相應(yīng)于位移補(bǔ)充解的應(yīng)力分量為（注意不計(jì)變溫，即T=0）：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法設(shè)，為位移的補(bǔ)充解，則，需滿總的應(yīng)力分量是：需滿足應(yīng)力邊界條件。在應(yīng)力邊界問(wèn)題中（沒(méi)有位移邊界條件），可以把相應(yīng)于位移補(bǔ)充解的應(yīng)力分量直接用應(yīng)力函數(shù)來(lái)表示，即其中的應(yīng)力函數(shù)可以按照應(yīng)力邊界條件的要求來(lái)選取。溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法

在平面應(yīng)變條件下，將上述各方程中的這樣總的位移分量是：需滿足位移邊界條件?？偟膽?yīng)力分量是：需滿足應(yīng)力邊界條件。在應(yīng)力邊界問(wèn)題中（沒(méi)有位溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法例1圖示矩形薄板中發(fā)生如下的變溫：其中的T0是常量。若，試求其溫度應(yīng)力。xyoaabb解：位移勢(shì)函數(shù)所應(yīng)滿足的微分方程為比較兩邊系數(shù)，得代入上式，得取溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法例1圖示矩形薄板中發(fā)生如下的變溫：將A，B回代，得位移勢(shì)函數(shù)于是相應(yīng)于位移特解的應(yīng)力分量為為求補(bǔ)充解，取可得所需要的相應(yīng)于位移補(bǔ)充解的應(yīng)力分量：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法因此，總的應(yīng)力分量為邊界條件要求將A，B回代，得位移勢(shì)函數(shù)溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法因此，總的應(yīng)顯然，后三個(gè)條件是滿足的；而第一個(gè)條件不能滿足，但由于，可應(yīng)用圣維南原理，把第一個(gè)條件變換為靜力等效條件，即，在的邊界上，的主矢量及主矩等于零：將溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法代入上式，求得于是矩形板的溫度應(yīng)力為：顯然，后三個(gè)條件是滿足的；而第一個(gè)條件不能滿足，但由于§6-6軸對(duì)稱溫度場(chǎng)平面熱應(yīng)力問(wèn)題

對(duì)于圓形、圓環(huán)及圓筒等這類軸對(duì)稱結(jié)構(gòu)彈性體，若其變溫也是軸對(duì)稱的T=T（r），則可簡(jiǎn)化為軸對(duì)稱溫度場(chǎng)平面熱應(yīng)力問(wèn)題。軸對(duì)稱溫度場(chǎng)平面熱應(yīng)力問(wèn)題，宜采用極坐標(biāo)求解。不考慮體積力平面應(yīng)力問(wèn)題平衡方程

在軸對(duì)稱問(wèn)題中得到簡(jiǎn)化，其第二式自然滿足；而第一式成為溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法§6-6軸對(duì)稱溫度場(chǎng)平面熱應(yīng)力問(wèn)題對(duì)于圓形、圓環(huán)溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法

幾何方程簡(jiǎn)化為

物理方程簡(jiǎn)化為

將應(yīng)力用應(yīng)變表示溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法幾何方程簡(jiǎn)化為物理方程簡(jiǎn)化為

將幾何方程代入上式，然后將其代入平衡方程，得按位移求解軸對(duì)稱熱應(yīng)力的基本方程：或?qū)懗桑?/p>

積分兩次可得到軸對(duì)稱問(wèn)題位移分量：式中A，B為任意常數(shù)，積分下限取為a。由上式可得應(yīng)力分量：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法將幾何方程代入上式，然后將其代入平衡方程，得按位移求其中常數(shù)A，B由邊界條件確定。在平面應(yīng)變的情況下，只需在以上各式中將例2設(shè)有一厚壁圓筒，內(nèi)半徑為a，外半徑為b。從一均勻溫度加熱，內(nèi)表面增溫Ta

，外表面增溫Tb，如圖所示。試求筒內(nèi)無(wú)熱源，熱流穩(wěn)定后的熱應(yīng)力。abTaTb得無(wú)熱源，熱流穩(wěn)定后的熱傳導(dǎo)微分方程為解：首先求溫度場(chǎng)。由熱傳導(dǎo)微分方程溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法其中常數(shù)A，B由邊界條件確定。例2設(shè)有一厚壁圓筒，內(nèi)半徑對(duì)于軸對(duì)稱溫度場(chǎng)有

積分兩次得：或

由邊界條件：求出A，B后回代，得溫度場(chǎng)：溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法對(duì)于軸對(duì)稱溫度場(chǎng)有積分兩次得：或由邊界條件：求出A，B后積分后得溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法將T代入平面應(yīng)變問(wèn)題應(yīng)力表達(dá)式積分后得溫度應(yīng)力問(wèn)題的基本解法將T代入平面應(yīng)變問(wèn)題應(yīng)力表達(dá)式練習(xí)6.1

圖示矩形薄板中發(fā)生變溫試求溫度應(yīng)力（假定a遠(yuǎn)大于b）xyoaabb解：取可解得所以溫度應(yīng)力問(wèn)題的基