2021年量子力學(xué)選擇題庫

量子力學(xué)選取題1.能量為100ev自由電子DeBroglie波長是AA.1.2.B.1.5.C.2.1.D.2.5.2.能量為0.1ev自由中子DeBroglie波長是A.1.3.B.0.9.C.0.5.D.1.8.3.能量為0.1ev，質(zhì)量為1g質(zhì)點DeBroglie波長是A.1.4.B.1.9.C.1.17.D.2.0.4.溫度T=1k時，具備動能(為Boltzeman常數(shù))氦原子DeBroglie波長是A.8.B.5.6.C.10.D.12.6.5.用Bohr-Sommerfeld量子化條件得到一維諧振子能量m為（）AA..B..C..D..6.在0k附近，鈉價電子能量為3ev，其DeBroglie波長是A.5.2.B.7.1.C.8.4.D.9.4.7.鉀脫出功是2ev，當波長為3500紫外線照射到鉀金屬表面時，光電子最大能量為0.25J.B.1.25J.C.0.25J.D.1.25J.8.當氫原子放出一種具備頻率光子，反沖時由于它把能量傳遞給原子而產(chǎn)生頻率變化為A..B..C..D..9.Compton效應(yīng)證明了A.電子具備波動性.B.光具備波動性.C.光具備粒子性.D.電子具備粒子性.10.Davisson和Germer實驗證明了A.

電子具備波動性.B.光具備波動性.C.光具備粒子性.D.電子具備粒子性.11.粒子在一維無限深勢阱中運動，設(shè)粒子狀態(tài)由描寫，其歸一化常數(shù)C為BA..B..C..D..12.設(shè)，在范疇內(nèi)找到粒子幾率為DA..B..C..D..13.設(shè)粒子波函數(shù)為，在范疇內(nèi)找到粒子幾率為CA..B..C..D..14.設(shè)和分別表達粒子兩個也許運動狀態(tài)，則它們線性迭加態(tài)幾率分布為DA..B.+.C.+.D.+.15.波函數(shù)應(yīng)滿足原則條件是A.單值、正交、持續(xù).B.歸一、正交、完全性.C.持續(xù)、有限、完全性.D.單值、持續(xù)、有限.16.關(guān)于微觀實物粒子波粒二象性對的表述是A.波動性是由于大量微粒分布于空間而形成疏密波.B.微粒被當作在三維空間持續(xù)分布某種波包.C.單個微觀粒子具備波動性和粒子性.D.A，B，C.17.已知波函數(shù)，，，.其中定態(tài)波函數(shù)是A..B.和.C..D.和.18.若波函數(shù)歸一化，則A.和都是歸一化波函數(shù).B.是歸一化波函數(shù)，而不是歸一化波函數(shù).C.不是歸一化波函數(shù)，而是歸一化波函數(shù).D.和都不是歸一化波函數(shù).(其中為任意實數(shù))19.波函數(shù)、(為任意常數(shù))，A.與描寫粒子狀態(tài)不同.B.與所描寫粒子在空間各點浮現(xiàn)幾率比是1：.C.與所描寫粒子在空間各點浮現(xiàn)幾率比是.D.與描寫粒子狀態(tài)相似.20.波函數(shù)傅里葉變換式是CA..B..C..D..21.量子力學(xué)運動方程建立,需滿足一定條件:(1)方程中僅具有波函數(shù)關(guān)于時間一階導(dǎo)數(shù).(2)方程中僅具有波函數(shù)關(guān)于時間二階如下導(dǎo)數(shù).(3)方程中關(guān)于波函數(shù)對空間坐標導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性.(4)方程中關(guān)于波函數(shù)對時間坐標導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性.(5)方程中不能具有決定體系狀態(tài)詳細參量.(6)方程中可以具有決定體系狀態(tài)能量.則方程應(yīng)滿足條件是A.(1)、(3)和(6).B.(2)、(3)、(4)和(5).C.(1)、(3)、(4)和(5).D.(2)、(3)、(4)、(5)和(6).22.兩個粒子薛定諤方程是A.B.C.D.23.幾率流密度矢量表達式為CA..B..C..D..24.質(zhì)量流密度矢量表達式為CA..B..C..D..25.電流密度矢量表達式為CA..B..C..D..26.下列哪種闡述不是定態(tài)特點DA.幾率密度和幾率流密度矢量都不隨時間變化.B.幾率流密度矢量不隨時間變化.C.任何力學(xué)量平均值都不隨時間變化.D.定態(tài)波函數(shù)描述體系一定具備擬定能量.27.在一維無限深勢阱中運動質(zhì)量為粒子能級為DA.,B.,C.，D..28.在一維無限深勢阱中運動質(zhì)量為粒子能級為CA.，B.，C.，D..29.在一維無限深勢阱中運動質(zhì)量為粒子能級為AA.,B.，C.，D..30.在一維無限深勢阱中運動質(zhì)量為粒子處在基態(tài)，其位置幾率分布最大處是A.，B.，C.，D..31.在一維無限深勢阱中運動質(zhì)量為粒子處在第一激發(fā)態(tài)，其位置幾率分布最大處是A.，B.，C.，D..32.在一維無限深勢阱中運動粒子，其體系A(chǔ).能量是量子化，而動量是持續(xù)變化.B.能量和動量都是量子化.C.能量和動量都是持續(xù)變化.D.能量持續(xù)變化而動量是量子化.33.線性諧振子能級為CA..B..C..D..34.線性諧振子第一激發(fā)態(tài)波函數(shù)為,其位置幾率分布最大處為A..B..C..D..35.線性諧振子A.能量是量子化,而動量是持續(xù)變化.B.能量和動量都是量子化.C.能量和動量都是持續(xù)變化.D.能量持續(xù)變化而動量是量子化.36.線性諧振子能量本征方程是AA..B..C..D..37.氫原子能級為DA..B..C..D..38.在極坐標系下,氫原子體系在不同球殼內(nèi)找到電子幾率為DA..B..C..D..39.在極坐標系下,氫原子體系在不同方向上找到電子幾率為A..B..C..D..40.波函數(shù)和是平方可積函數(shù),則力學(xué)量算符為厄密算符定義是CA..B..C..D..41.和是厄密算符,則A.必為厄密算符.B.必為厄密算符.C.必為厄密算符.D.必為厄密算符.42.已知算符和,則AA.和都是厄密算符.B.必是厄密算符.C.必是厄密算符.D.必是厄密算符.43.自由粒子運動用平面波描寫,則其能量簡并度為A.1.B.2.C.3.D.4.44.二維自由粒子波函數(shù)歸一化常數(shù)為(歸到函數(shù))A..B..C..D.45.角動量Z分量歸一化本征函數(shù)為CA..B..C..D..46.波函數(shù)A.

是本征函數(shù),不是本征函數(shù).B.不是本征函數(shù),是本征函數(shù).C是、共同本征函數(shù).D.即不是本征函數(shù),也不是本征函數(shù).47.若不考慮電子自旋,氫原子能級n=3簡并度為A.3.B.6.C.9.D.12.48.氫原子能級特點是A.相鄰兩能級間距隨量子數(shù)增大而增大.B.能級絕對值隨量子數(shù)增大而增大.C.能級隨量子數(shù)增大而減小.D.相鄰兩能級間距隨量子數(shù)增大而減小.49一粒子在中心力場中運動,其能級簡并度為,這種性質(zhì)是A.

庫侖場特有.B.中心力場特有.C.奏力場特有.D.普遍具備.50.對于氫原子體系,其徑向幾率分布函數(shù)為,則其幾率分布最大處相應(yīng)于Bohr原子模型中圓軌道半徑是 A..B..C..D..51.設(shè)體系處在狀態(tài),則該體系能量取值及取值幾率分別為A..B..C..D..52.接51題,該體系角動量取值及相應(yīng)幾率分別為A..B..C..D..53.接51題,該體系角動量Z分量取值及相應(yīng)幾率分別為A..B..C..D..54.接51題,該體系角動量Z分量平均值為A..B..C..D..55.接51題,該體系能量平均值為A..B..C..D..56.體系處在狀態(tài),則體系動量取值為A..B..C..D..57.接上題,體系動量取值幾率分別為A.1,0.B.1/2,1/2.C.1/4,3/4/.D.1/3,2/3.58.接56題，體系動量平均值為A..B..C..D..59.一振子處在態(tài)中,則該振子能量取值分別為A..B..C..D..60.接上題,該振子能量取值幾率分別為A..B.,.C.,.D..61.接59題,該振子能量平均值為A.

.B..C..D..62.對易關(guān)系等于(為任意函數(shù))A..B..C..D..63.對易關(guān)系等于A..B..C..D..64.對易關(guān)系等于A..B..C..D..65.對易關(guān)系等于A..B..C..D..66.對易關(guān)系等于A..B..C..D..67.對易關(guān)系等于A..B..C..D..68.對易關(guān)系等于A..B..C..D..69.對易關(guān)系等于A..B..C..D..70.對易關(guān)系等于A..B..C..D..71.對易關(guān)系等于A..B..C..D..72.對易關(guān)系等于A..B..C..D..73.對易關(guān)系等于A..B..C..D..74.對易關(guān)系等于A..B..C..D..75.對易關(guān)系等于A..B..C..D..76.對易關(guān)系等于A..B..C..D..77.對易式等于A..B..C..D..78.對易式等于(m,n為任意正整數(shù))A..B..C..D..79.對易式等于A..B..C..D..80..對易式等于(c為任意常數(shù))A..B..C..D..81.算符和對易關(guān)系為,則、測不準關(guān)系是A..B..C..D..82.已知,則和測不準關(guān)系是A..B..C..D..83.算符和對易關(guān)系為,則、測不準關(guān)系是A..B..C..D..84.電子在庫侖場中運動能量本征方程是A..B..C..D..85.類氫原子體系能量是量子化,其能量表達式為A..B..C..D..86.在一維無限深勢阱中運動質(zhì)量為粒子,其狀態(tài)為,則在此態(tài)中體系能量可測值為A.，B.，C.，D..87.接上題,能量可測值、浮現(xiàn)幾率分別為A.1/4,3/4.B.3/4,1/4.C.1/2，1/2.D.0,1.88.接86題,能量平均值為A.，B.，C.，D..89.若一算符逆算符存在,則等于A.1.B.0.C.-1.D.2.90.如果力學(xué)量算符和滿足對易關(guān)系，則A.和一定存在共同本征函數(shù),且在任何態(tài)中它們所代表力學(xué)量可同步具備擬定值.B.和一定存在共同本征函數(shù),且在它們本征態(tài)中它們所代表力學(xué)量可同步具備擬定值.C.和不一定存在共同本征函數(shù),且在任何態(tài)中它們所代表力學(xué)量不也許同步具備擬定值.D.和不一定存在共同本征函數(shù),但總有那樣態(tài)存在使得它們所代表力學(xué)量可同步具備擬定值.91.一維自由粒子能量本征值A(chǔ).

可取一切實數(shù)值.B.只能取不為負一切實數(shù).C.可取一切實數(shù),但不能等于零.D.只能取不為正實數(shù).92.對易關(guān)系式等于A..B..C..D..93.定義算符，則等于A..B..C..D..94.接上題，則等于A..B..C..D..95.接93題，則等于A..B..C..D..96.氫原子能量本征函數(shù)A.只是體系能量算符、角動量平方算符本征函數(shù),不是角動量Z分量算符本征函數(shù).B.只是體系能量算符、角動量Z分量算符本征函數(shù),不是角動量平方算符本征函數(shù).C.只是體系能量算符本征函數(shù),不是角動量平方算符、角動量Z分量算符本征函數(shù).D.是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z分量算符共同本征函數(shù).97.體系處在態(tài)中,則A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符共同本征函數(shù).B.是體系角動量平方算符本征函數(shù),不是角動量Z分量算符本征函數(shù).C.不是體系角動量平方算符本征函數(shù),是角動量Z分量算符本征函數(shù).D.即不是體系角動量平方算符本征函數(shù),也不是角動量Z分量算符本征函數(shù).98.對易關(guān)系式等于A..B.C..D..99.動量為自由粒子波函數(shù)在坐標表象中表達是,它在動量表象中表達是A..B..C..D..100.力學(xué)量算符相應(yīng)于本征值為本征函數(shù)在坐標表象中表達是A..B..C..D..101.一粒子在一維無限深勢阱中運動狀態(tài)為,其中、是其能量本征函數(shù),則在能量表象中表達是BA..B..C..D..102.線性諧振子能量本征函數(shù)在能量表象中表達是BA..B..C..D..103.線性諧振子能量本征函數(shù)在能量表象中表達是A..B..C..D..104.在()共同表象中,波函數(shù),在該態(tài)中平均值為A..B..C..D.0.105.算符只有分立本征值,相應(yīng)本征函數(shù)是,則算符在表象中矩陣元表達是BA..B..C..D..106.力學(xué)量算符在自身表象中矩陣表達是以本征值為對角元素對角方陣.B一種上三角方陣.C.一種下三角方陣.D.一種主對角線上元素等于零方陣.107.力學(xué)量算符在動量表象中微分形式是A..B..C..D..108.線性諧振子哈密頓算符在動量表象中微分形式是A..B..C..D..109.在表象中,其本征值是A..B.0.C..D..110.接上題，歸一化本征態(tài)分別為A..B..C..D..111.幺正矩陣定義式為A..B..C..D..112.幺正變換A.不變化算符本征值,但可變化其本征矢.B.不變化算符本征值,也不變化其本征矢.C.變化算符本征值,但不變化其本征矢.D.即變化算符本征值,也變化其本征矢.113.算符,則對易關(guān)系式等于A..B..C..D..114.非簡并定態(tài)微擾理論中第個能級表達式是(考慮二級近似)A..B..C..D..115.非簡并定態(tài)微擾理論中第個能級一級修正項為A..B..C..D..116.非簡并定態(tài)微擾理論中第個能級二級修正項為A..B..C..D..117.非簡并定態(tài)微擾理論中第個波函數(shù)一級修正項為A..B..C..D..118.沿方向加一均勻外電場,帶電為且質(zhì)量為線性諧振子哈密頓為A..B..C..D..119.非簡并定態(tài)微擾理論合用條件是A..B..C..D..120.轉(zhuǎn)動慣量為I，電偶極矩為空間轉(zhuǎn)子處在均勻電場中,則該體系哈密頓為A..B..C..D..121.非簡并定態(tài)微擾理論中,波函數(shù)一級近似公式為A..B..C..D..122.氫原子一級斯塔克效應(yīng)中,對于能級由本來一種能級分裂為A.

五個子能級.B.四個子能級.C.三個子能級.D.兩個子能級.123.一體系在微擾作用下,由初態(tài)躍遷到終態(tài)幾率為A..B..C..D..124.用變分法求量子體系基態(tài)能量核心是A.

寫出體系哈密頓.B選用合理嘗試波函數(shù).C計算體系哈密頓平均值.D體系哈密頓平均值對變分參數(shù)求變分.125.Stern-Gerlach實驗證明了A.

電子具備波動性.B.光具備波動性.C.原子能級是分立.D.電子具備自旋.126.為自旋角動量算符,則等于A..B..C..D..127.為Pauli算符,則等于A..B..C..D..128.單電子自旋角動量平方算符本征值為A..B..C..D..129.單電子Pauli算符平方本征值為A.0.B.1.C.2.D.3.130.Pauli算符三個分量之積等于A.0.B.1.C..D..131.電子自旋角動量分量算符在表象中矩陣表達為A..B..C..D..132.電子自旋角動量y分量算符在表象中矩陣表達為A..B..C..D..133.電子自旋角動量z分量算符在表象中矩陣表達為A..B..C..D..134.是角動量算符,,則等于A..B..C.1.D.0.135.接上題，等于A..B..C..D.0.136.接134題，等于A..B..C..D.0.137.一電子處在自旋態(tài)中,則可測值分別為A..B..C..D..138.接上題,測得為幾率分別是A..B..C..D..139.接137題，平均值為0.B..C..D..140.在表象中,,則在該態(tài)中可測值分別為A..B..C..D..141.接上題,測量值為幾率分別為A..B.1/2,1/2.C.3/4,1/4.D.1/4，3/4.142.接140題,平均值為A..B..C..D..143.下列關(guān)于全同粒子體系闡述對的是A.氫原子中電子與金屬中電子構(gòu)成體系是全同粒子體系.B.氫原子中電子、質(zhì)子、中子構(gòu)成體系是全同粒子體系.C.光子和電子構(gòu)成體系是全同粒子體系.D.粒子和電子構(gòu)成體系是全同粒子體系.144.全同粒子體系中,其哈密頓具備互換對稱性,其體系波函數(shù)A.是對稱.B.是反對稱.C.具備擬定對稱性.D.不具備對稱性.145.分別處在態(tài)和態(tài)兩個電子,它們總角動量量子數(shù)取值是A.

0,1,2,3,4.B.1,2,3,4.C.0,1,2,3.D.1,2,3.146.下列各物體哪個是絕對黑體(B)(A)不輻射任何光線物體(B)不能反射任何光線物體(C)不能反射可見光物體(D)不輻射可見光物體147.金屬光電效應(yīng)紅限依賴于:(C)(A)入射光頻率(B)入射光強度(C)金屬逸出功(D)入射光頻率和金屬逸出功148.關(guān)于不擬定(測不準)關(guān)系有如下幾種理解:(1)粒子動量不也許擬定(2)粒子坐標不也許擬定(3)粒子動量和坐標不也許同步擬定(4)不擬定關(guān)系不但合用于電子和光子,也合用于其他粒子.其中對的是:()(A)(1),(2)(B)(2),(4)(C)(3),(4)(D)(4),(1)149.完全描述微觀粒子運動狀態(tài)是:()(A)薛定諤方程(B)測不準關(guān)系