工程流體力學公式

1、第二章流體的主要物理性質(zhì)1密度 = m /V7壓縮系數(shù)V Vp6體脹系數(shù)V VVTTP1V P體積模量KV9牛頓內(nèi)摩擦定律dvxFAv / hdy動力黏度：運動黏度第三章流體靜力學重點：流體靜壓強特性、歐拉平衡微分方程式、等壓面方程及其、流體靜力學基本方程意義及其計算、壓強關系換算、相對靜止狀態(tài)流體的壓強計算、流體靜壓力的計算（壓力體） 。1p1p 01.f xx0 f2.壓強差公式dp( f x dxf y dy f zdz)等壓面： dp=03. 重力場中流體的平衡4. 帕斯卡定理pp0g z0 z p0gh5.真空度pvpap6. 等加速直線運動容器內(nèi)液體的相對平衡7. 等角速度旋轉(zhuǎn)容器

2、中液體的相對平衡2 r2p gz C外加邊界條件確定 C 如： r 0, z 0, p p2g02 r 2自由液面上某點的鉛直坐標：Zs2g18. 靜止液體作用在平面上的總壓力9. 靜止液體作用在曲面上的總壓力水平方向的作用力： dFxdF cosghdAcosghdAz垂直方向的作用力dFzdF singhdAsinghdAx總壓力 F22FxFxFytgFz第四章 流體運動學基礎1. 歐拉法加速度場簡寫為當?shù)丶铀俣龋哼w移加速度)(2. 拉格朗日法：流體質(zhì)點的運動速度的拉格朗日描述為3. 流線微分方程：4流量計算：單位時間內(nèi)通過dA 的微小流量為通過整個過流斷面流量 qv d qv 平均流速

3、dqv=udAu d AAA5.水力半徑：總流的有效截面積與濕周之比Rh6 NdVV連續(xù)性方程對于定常流動A1=A1 12 2 2對于不可壓縮流體， 1 =2 =cAAq1 1= 2 2=v7. 動量方程8.能量方程 :.不考慮與外界熱量交換，質(zhì)量力只有重力的情況2定常流動：v uv2gzp dA 0n2CS9. 伯努利方程 ( 微流 ):v2pgz常數(shù)（不可壓縮理想流體在與外界無熱交換的條件下）210. 皮托管測速： vB2gh 1/ 211. 黏性流體 總流的伯努利方程v2pv2p21 1az112 2 az2hw （不可壓縮黏性流體總流伯努2gg2gg利方程）應用范圍：重力作用下，不可壓

4、粘性流體定常流動任意緩變流截面。11. 總流的動量方程第六章管內(nèi)流動和水力計算lv21.沿程能量損失hfd 2g2. 局部能量損失hjv22g3.總能量損失 hwhfhj4.對直徑為 d 的圓截面管道的雷諾數(shù)： Revdvdv臨界雷諾數(shù) Recr =2000，小于 2000，流動為層流；大于 2000，流動為湍流。5. 沿程損失圓管中流體的層流流動3斷面流速分布： vlr02r2 d4p gh ,dlv l maxr02dgh（r=0 處：軸線上）4pdl平均流速： va1vl maxr02d28( pgh )dlr4p0水平放置的圓管中流量：qvl（哈根 - 泊肅葉公式 ）128128qvl

5、單位體積流體的壓降：p4d單位重量流體壓降： hfp 32 lv 64 l v264 l v2l va 2ggd2vd d 2gRe d 2gd 2g沿程損失系數(shù)：6. 局部損失：1 管道截面突然擴大64Re局部損失 h j(1A)2 v 2A1)2v 211( 22A22 gA12 g局部損失系數(shù)1(1A1 )2 ,2( A21) 2A2A1當管道與大面積的水池相連時，A2A1，=1，水流的速度頭完全消失于水池中。2 管道截面突然縮小hjcv2cvc v222g2g當大面積的水池與管道相連時，A1A2，=0.5 。第七章4第八章理想流體的有旋流動和無旋流動1. 連續(xù)性微分方程不可壓縮流體定常流動vxvyvz0（三維）xyzvxvy0xy（二維）2.無旋運動 【=0vzvyvxvyvxvz】yz；y；zxx3.渦通量J2 ndA2AA速度