光纖傳感技術(shù)-復(fù)習(xí)課

1、第1章：光纖傳感中的光學(xué)原理及效應(yīng)1.1光學(xué)反射原理分為鏡面反射和漫反射鏡面反射和漫反射情況基于反射原理的光纖傳感器結(jié)構(gòu)簡單、工作可靠、成本低廉。主要應(yīng)用于位移測量，振動(dòng)測量，壓力測量，濃度測量和液位測量。1.2光學(xué)折射原理1.3光學(xué)吸收原理選擇吸收：介質(zhì)對(duì)某些波長的光的吸收特別顯著郎伯比爾(Lambert-Beer)定律：Lambert-Beer定律是吸收光度法的基本定律，表示物質(zhì)對(duì)某一單色光吸收的強(qiáng)弱與吸光物質(zhì)濃度和厚度間的關(guān)系。當(dāng)氣體濃度、光程均很小的時(shí)候，可以近似為：1.4光學(xué)多普勒效應(yīng)雷達(dá)測速儀檢查機(jī)動(dòng)車速度的雷達(dá)測速儀也是利用這種多普勒效應(yīng)。交通警向行進(jìn)中的車輛發(fā)射頻率已知的電磁波

2、，通常是紅外線，同時(shí)測量反射波的頻率，根據(jù)反射波頻率變化的多少就能知道車輛的速度裝有多普勒測速儀的警車有時(shí)就停在公路旁，在測速的同時(shí)把車輛牌號(hào)拍攝下來，并把測得的速度自動(dòng)打印在照片上。1.5聲光效應(yīng)超聲波通過介質(zhì)時(shí)會(huì)造成介質(zhì)的局部壓縮和伸長而產(chǎn)生彈性應(yīng)變，該應(yīng)變隨時(shí)間和空間作周期性變化，使介質(zhì)出現(xiàn)疏密相間的現(xiàn)象，如同一個(gè)相位光柵 。當(dāng)光通過這一受到超聲波擾動(dòng)的介質(zhì)時(shí)就會(huì)發(fā)生衍射現(xiàn)象，這種現(xiàn)象稱之為聲光效應(yīng)。利用聲光衍射效應(yīng)制成的器件，稱為聲光器件。聲光器件能快速有效地控制激光束的強(qiáng)度、方向和頻率，還可把電信號(hào)實(shí)時(shí)轉(zhuǎn)換 為光信號(hào)。此外，聲光衍射還是探測材料聲學(xué)性質(zhì)的主要手段。主要用途有：制作聲光

3、調(diào)制器件，制作聲光偏轉(zhuǎn)器件，聲光調(diào)Q開關(guān)，可調(diào)諧濾光器，在光信號(hào)處理和集成光通訊方面的應(yīng)用。1.6磁光效應(yīng)具有固有磁矩的物質(zhì)在外磁場的作用下，電磁特性發(fā)生變化，因而使得光波在其內(nèi)部傳輸特性也發(fā)生變化的現(xiàn)象。A、法拉第效應(yīng)：當(dāng)線偏振光沿磁場方向通過置于磁場中的磁光介質(zhì)時(shí)，其偏振面發(fā)生旋轉(zhuǎn)的現(xiàn)象，對(duì)于給定的介質(zhì)，偏振面旋轉(zhuǎn)角度=介質(zhì)長度×磁場強(qiáng)度×維厄德系數(shù)B、磁光克爾效應(yīng)：指一束線偏振光在磁化了的介質(zhì)表面反射時(shí)，反射光將是橢圓偏振光，而且以橢圓的長軸為標(biāo)志的“偏振面”相對(duì)于入射偏振光的偏振面旋轉(zhuǎn)了一定的角度。分類：極化克爾效應(yīng)，即磁化強(qiáng)度M與介質(zhì)表面垂直時(shí)的克爾效應(yīng)，應(yīng)用于磁

4、光存儲(chǔ)技術(shù)中橫向克爾效應(yīng)：M既平行于介質(zhì)表面，但垂直于光的入射面縱向克爾效應(yīng)：M既平行于介質(zhì)表面，又平行于光的入射面C、磁致線雙折射效應(yīng)：某些由各向異性分子組成的介質(zhì)，在不加磁場時(shí)表現(xiàn)為各向同性，加上足夠強(qiáng)的外磁場時(shí)，分子磁矩受到了力的作用，各分子對(duì)外磁場有了一定的取向，使介質(zhì)宏觀上呈現(xiàn)各向異性，當(dāng)光以不同于磁場方向通過這樣的介質(zhì)時(shí)，就會(huì)出現(xiàn)雙折射現(xiàn)象。1.7電光效應(yīng)電光效應(yīng)：指某些晶體的折射率因外加電場而發(fā)生變化的一種效應(yīng)，當(dāng)光波通過此介質(zhì)時(shí)，其傳輸特性就受到影響而改變。 （6-3）在上式中，aE是一次項(xiàng)，由該項(xiàng)引起的折射率變化，稱為線性電光效應(yīng)或泡克耳斯（Pockels）效應(yīng)；bE2是二次

5、項(xiàng)，由該項(xiàng)引起的折射率變化，稱為二次電光效應(yīng)或克爾（Kerr）效應(yīng)。對(duì)于大多數(shù)晶體，一次電光效應(yīng)要比二次效應(yīng)顯著，可略去二次項(xiàng)。但是在具有對(duì)稱中心的晶體中，不存在一次電光產(chǎn)效應(yīng)。電光效應(yīng)已被廣泛用來實(shí)現(xiàn)對(duì)光波的控制，并做成光調(diào)制器、光偏轉(zhuǎn)器和電光濾波器件等。1.8彈光效應(yīng)由機(jī)械應(yīng)力引起的材料折射率變化的現(xiàn)象稱為彈光效應(yīng)（Elasto-Optical Effect）。由于沿應(yīng)力方向發(fā)生折射率變化，原來同性材料也可變成各向異性，即折射率橢球發(fā)生變化，而呈現(xiàn)雙折射。因此，對(duì)彈光物質(zhì)通光和施加應(yīng)力時(shí)，由于應(yīng)力和與應(yīng)力垂直的方向上產(chǎn)生位相差，故可以利用這種效應(yīng)制作位移、振動(dòng)和壓力等光學(xué)傳感器。1.9光聲

6、效應(yīng)激光光束照射到固體表面或氣體和液體中，會(huì)與被照射物質(zhì)相互作用產(chǎn)生一定強(qiáng)度和頻率的聲波，這就是光聲效應(yīng)。光聲效應(yīng)作為固體物質(zhì)表面檢測和物質(zhì)成分含量分析的有效手段，已經(jīng)廣泛應(yīng)用于物理、化學(xué)、醫(yī)學(xué)、海洋、環(huán)境和材料等研究領(lǐng)域，有著廣闊的發(fā)展前景。同樣，光聲效應(yīng)也可以應(yīng)用于氣體和液體的成分含量的檢測。 第2章：光纖傳感原理及應(yīng)用技術(shù)2.1相位調(diào)制型光纖傳感器技術(shù)相位調(diào)制型光纖傳感器的基本傳感機(jī)理是：通過被測能量場的作用，使光纖內(nèi)傳播的光波相位發(fā)生變化，再利用干涉測量技術(shù)把相位變化轉(zhuǎn)換為光強(qiáng)變化，從而檢測出待測的物理量。光纖中光波的相位，一方面由光纖的物理長度、折射率及其分布、波導(dǎo)橫向幾何尺寸所決定

7、。一般來說，應(yīng)力、應(yīng)變、溫度等外界物理量能直接改變上述三個(gè)波導(dǎo)參數(shù)，從而產(chǎn)生相位變化，實(shí)現(xiàn)光波的相位調(diào)制。另一方面也可以由Sagnac效應(yīng)產(chǎn)生。光相干條件兩列光波疊加在一起能產(chǎn)生干涉現(xiàn)象，但并非任意兩列光波相遇都能產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。 必要條件：頻率相同的兩光波在相遇點(diǎn)有相同的振動(dòng)方向和固定的相位差。 補(bǔ)充條件：A-兩光波在相遇點(diǎn)所產(chǎn)生的振動(dòng)的振幅相差不懸殊。 B-兩束光波在相遇點(diǎn)的光程差不能太大。四種常見的光纖干涉儀到達(dá)探測器的兩束光的光場分別為：總光場為：總光強(qiáng)為：其中，根據(jù)相干條件，則有如果LD光探測器分光鏡馬赫-曾德（Mach-Zehnder）光纖干涉儀光探測器LD固定反射鏡可動(dòng)端S(t)3

8、dBLD光探測器可移動(dòng)反射鏡固定反射鏡光纖干涉儀與普通的光學(xué)干涉儀相比，優(yōu)點(diǎn)在于：（1）容易準(zhǔn)直；（2）可以通過增加光纖長度來增加光程，以提高干涉儀的靈敏度；（3）封閉式的光路，不受外界干擾；（4）測量的動(dòng)態(tài)范圍大。薩格納克（Sagnac）光纖干涉儀光在運(yùn)動(dòng)介質(zhì)中的速度上式中， 是介質(zhì)運(yùn)動(dòng)速度。LDS(t)若光從A點(diǎn)進(jìn)入，分成CW和CCW兩路光信號(hào)，當(dāng)光纖環(huán)靜止時(shí)，CW和CCW信號(hào)同時(shí)到達(dá)A點(diǎn)，當(dāng)光纖環(huán)按圖中方向轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)，兩路光信號(hào)在B點(diǎn)相遇。此時(shí)由上兩式得到所以順時(shí)針和逆時(shí)針的時(shí)間差為由于，所以位相差為：對(duì)于N匝光纖，則相位差為第三部分：光纖光柵傳感技術(shù)自從加拿大通信研究中心的Hill等人在1

9、978年首次利用駐波法在摻鍺光纖中研制出世界上第一支永久性的實(shí)現(xiàn)反向模式間耦合的光纖光柵光纖布喇格光柵以來，對(duì)其研究與應(yīng)用得到了很大的發(fā)展。1993年，Hill等人提出了用紫外光垂直照射相位掩模形成的衍射條紋曝光氫載光纖寫入光纖布喇格光柵的相位掩模法，使得光纖光柵真正走向?qū)嵱没彤a(chǎn)品化。1998年，美國東哈特福德聯(lián)合技術(shù)研究中心的Meltz等人提出了用兩束相干的紫外光形成的干涉條紋側(cè)面曝光氫載光纖寫入光纖布喇格光柵的橫向全息成柵技術(shù)，相對(duì)于內(nèi)部寫入法，該方法又稱為外側(cè)寫入法。光纖光柵的分類光纖光柵主要可以從光纖光柵的周期、相位和寫入方法等幾個(gè)方面對(duì)光纖光柵進(jìn)行分類。1按光纖光柵的周期分類通常把

10、周期小于1 m的光纖光柵稱為短周期光纖光柵，而把周期為幾十至幾百微米的光纖光柵稱為長周期光纖光柵。前者的反射譜和后者的透射譜分別為如5-1（a）和5-1（b）所示。2. 按波導(dǎo)結(jié)構(gòu) （a）均勻光纖光柵 （b）啁啾光纖光柵 （c）高斯變跡光纖光柵 （d）升余弦變跡光纖光柵 （e）相移光纖光柵 （f）超結(jié)構(gòu)光纖光柵光纖布拉格光柵的反射譜。折射率分布為：耦合模方程其中，為失調(diào)參數(shù)。分別為互耦合和自耦合系數(shù)，對(duì)于單模式布拉格光柵光纖，有，。利用耦合模方程，可求得布拉格光柵的反射譜，進(jìn)而求得其它特性，但不幸的是，只有均勻光柵可求得精確解，對(duì)于非均勻光纖光柵，因?yàn)轳詈夏Ｏ禂?shù)與有關(guān)，不再是常量，得不到精確解

11、，而只能采用一些數(shù)學(xué)方法來近似求數(shù)值解，盡管如此，均勻光纖光柵對(duì)了解非均勻光纖光柵的特性仍然是有很大的幫助。對(duì)于均勻光柵，與無關(guān)，是常數(shù)，因此，由耦合模方程和邊界條件，可求得反射系數(shù)，是光纖光柵的長度。反射效率在時(shí)，有最大反射功率，此時(shí) 對(duì)應(yīng)的波長值為： 是設(shè)計(jì)的布拉格波長。主瓣兩零點(diǎn)之間的波長間隔為：光纖光柵傳感原理熱膨脹系數(shù)熱光系數(shù)Bragg波長的變化與溫度之間的變化有良好的線性關(guān)系，光柵的溫度靈敏度為一般=5.5×10-7K-1；=7.00×10-6K-1，如果光纖光柵的Bragg波長為l550nm，計(jì)算光纖光柵的溫度靈敏度？光纖光柵的溫度靈敏度為0.0117nm/，

12、一般取0.01nm/ 。n=1.46，v=0.16，P11=0.12， P12=0.27光纖光柵的應(yīng)變靈敏度為1.2×10-3nm/光探測器可移動(dòng)反射鏡固定反射鏡下面分析用MZI作光纖光柵傳感解調(diào)的靈敏度。當(dāng)時(shí)，最靈敏。此時(shí)，。 設(shè)系統(tǒng)的信噪比為60dB，則最小可探測器強(qiáng)度變化為設(shè)，（對(duì)應(yīng)裸光柵溫度測量精度1度），可以檢測到。若溫度測量精度提高到0.1度，則，仍然可以檢測。如果，則，當(dāng)時(shí)，此時(shí)，所以。因?yàn)樾盘?hào)能量提高了2倍，這樣信噪比提高3dB，因此有最小探測強(qiáng)度變化為：。能檢測否？設(shè)光纖光柵反射帶寬=0.2nm，則相干長度等于12cm.非平衡MZI最大的缺點(diǎn)是因?yàn)閮蓚€(gè)臂長度不相等，

13、所以兩個(gè)臂受到外部環(huán)境因素的影響不相同，從而導(dǎo)致性能不穩(wěn)定。慢光效應(yīng)對(duì)M-Z干涉儀的影響 3dB耦合器34輸入12輸出慢光介質(zhì) 3dB耦合器L設(shè)信號(hào)從端口1輸入，從端口4輸出。則兩個(gè)臂的位相差為：所以，慢光效應(yīng)能增大群折射率，因此，慢光效應(yīng)將極大增加干涉儀的靈敏度。如果采用慢光效應(yīng)更大的材料，干涉儀的靈敏度將增大更多。第四部分：光纖氣體傳感技術(shù)在氣體傳感中，所氣體吸收的郎伯比爾(Lambert-Beer)定律：其中： C :氣體濃度；L ：氣體吸收光程； ：氣體吸收系數(shù)。光路損耗系數(shù)。僅用上式很難測準(zhǔn)氣體的濃度，為什么？。為了低消光源功率波動(dòng)和系統(tǒng)固有的噪聲，要采用諧波檢測。在二次諧波法中，設(shè)

14、待測信號(hào)為：，問，如何檢測有用信號(hào)A？并寫出分析過程。兩種方法：第五部分：分布式光纖傳感技術(shù)分布式光纖傳感主要有：基于布里淵散射的分布式光纖傳感、基于拉曼散射的分布式光纖傳感、基于瑞利散射的分布式光纖傳感、基于馬赫曾德爾干涉儀的分布式光纖傳感、及基于Sagnac效應(yīng)的分布式光纖傳感。其中基于布里淵散射的分布式光纖傳感、基于拉曼散射的分布式光纖傳感、基于瑞利散射的分布式光纖傳感都是基于時(shí)域雷達(dá)的空間定位原理。設(shè)光脈沖空間飛行的時(shí)間為，則空間距離為：空間分辨率取決于光脈沖的寬度，設(shè)光脈沖寬度為，則空間分辨率為： 其中，為光速，為光纖的有效折射率。受激布里淵散射機(jī)理：當(dāng)入射光功率達(dá)到一定值后，由于電

15、致伸縮效應(yīng)，頻率為的光波通過光纖時(shí)自身也能在光纖中產(chǎn)生頻率為的相干聲子，并同時(shí)產(chǎn)生的新光子，這就是受激布里淵散射。布里淵光信號(hào)強(qiáng)度光纖輸入光脈沖布里淵散射光信號(hào)圖 布里淵光信號(hào)強(qiáng)度和頻率隨溫度應(yīng)變不同而不同頻率光纖中的布里淵頻移在11GHz左右。基于M-Z 干涉儀分布式傳感空間定位原理：向左傳輸?shù)膫鞲泄獾竭_(dá)探測器1 時(shí)所走過的路程為L1 , 所需要的時(shí)間為t 1 ; 向右傳輸?shù)膫鞲泄獾竭_(dá)探測器2 時(shí)所走過的路程為L2 , 所需要的時(shí)間為t2。定位計(jì)算公式為式中，L 為光纜長度的兩倍；為兩路傳感光到達(dá)探測器的時(shí)間差，；V 為光在光纖中的傳輸速度。假設(shè)兩探測器接收到的信號(hào)分別為式中, s(t) 為

16、振動(dòng)源信號(hào); a為兩路接收信號(hào)幅度非平衡因子; 為振動(dòng)信號(hào)到達(dá)兩個(gè)探測器的時(shí)間延遲; n1(t ) 與n2(t) 是加性噪聲。如何估計(jì)時(shí)間延遲？Ø 時(shí)域方法：設(shè)s(t)、n1(t ) 和n2(t) 互不相關(guān)。則兩探測信號(hào)的互相關(guān)函數(shù)為通過檢驗(yàn)相關(guān)函數(shù)的峰值, 可以得到兩路信號(hào)時(shí)間延遲的估計(jì)值, 同時(shí)也得到了振動(dòng)信號(hào)源的位置, 完成定位。采用該方法, 時(shí)延估計(jì)的精度與采樣周期有關(guān)（=Ts/2）。直觀上講，提高采樣率可以增加時(shí)延估計(jì)精度。受限于采集卡的采樣率, 可以對(duì)采樣數(shù)據(jù)進(jìn)行插值, 以便提高采樣率, 縮短采樣周期。Ø 譜域方法：利用時(shí)移定理在頻域上進(jìn)行相位譜時(shí)延估計(jì), 它本質(zhì)上與時(shí)域的方法是等價(jià)的。由于