哈工大天線原理-馬漢炎習(xí)題答案(共25頁)

1、1第一章第一章1-1 試用對偶原理，由電基本振子場強(qiáng)式（試用對偶原理，由電基本振子場強(qiáng)式（1-5）和式（）和式（1-7） ，寫出磁基本振子，寫出磁基本振子的場表示式。的場表示式。對偶原理的對應(yīng)關(guān)系為：EeHm He-Em JJmm 另外，由于，所以有 kkk式（1-5）為 jkrrejkrrIdljHHH11sin200式（1-7）為0111sin211cos22200002EerkjkrrIdljEejkrrIdlEjkrjkrr因此，式（1-5）的對偶式為 jkrmrejkrrdlIjEEE11sin200式（1-7）的對偶式為0111sin211cos22200002Herkjkrrdl

2、IjHejkrrdlIHjkrmjkrmr結(jié)合 Imdl=j0IS有磁基本振子的場表示式為：2 jkrrejkrrISEEE11sin20000111sin211cos2220000020HerkjkrrISHejkrrISjHjkrjkrr可以就此結(jié)束，也可以繼續(xù)整理為 jkrrejkrrISEEE11sin000020111sin11cos2222HerkjkrrISHejkrrISjHjkrjkrr1-3 若已知電基本振子輻射電場強(qiáng)度大小若已知電基本振子輻射電場強(qiáng)度大小，天線輻射功率可按，天線輻射功率可按sin20rIlE 穿過以源為球心處于遠(yuǎn)區(qū)的封閉球面的功率密度的總和計(jì)算，即穿過以源

3、為球心處于遠(yuǎn)區(qū)的封閉球面的功率密度的總和計(jì)算，即，為面積元。試計(jì)算該電基本振子的輻射功為面積元。試計(jì)算該電基本振子的輻射功sSdrPS),(ddrdssin2率和輻射電阻。率和輻射電阻?！窘狻渴紫惹筝椛涔β?22222000240sin2sin24012401 IlddrrIldsEPS輻射電阻為222802lIPR注意：此題應(yīng)用到了34sin03d1-5 若已知電基本振子輻射場公式若已知電基本振子輻射場公式，試?yán)梅较蛐韵禂?shù)的定義，試?yán)梅较蛐韵禂?shù)的定義sin20rIlE 求其方向性系數(shù)。求其方向性系數(shù)?！窘狻糠较蛐韵禂?shù)的定義為：在相同輻射功率、相同距離條件下，天線在某輻射方向上的功率密度

4、Smax（或場強(qiáng) Emax的平方） ，與無方向性天線在該方向上的功率密度 S0（或場強(qiáng)E0的平方）之比。首先求輻射功率22222000240sin2sin24012401 IlddrrIldsEPS令該輻射功率為604240220220rErEP其中 E0是無方向性天線的輻射場強(qiáng)。因此，可以求得22202400rIlE所以方向性系數(shù)5 . 1202maxEED1-6 設(shè)小電流環(huán)電流為設(shè)小電流環(huán)電流為 I，環(huán)面積，環(huán)面積 S。求小電流環(huán)天線的輻射功率和輻射電阻表。求小電流環(huán)天線的輻射功率和輻射電阻表示式。若示式。若 1m 長導(dǎo)線繞成小圓環(huán)，波源頻率為長導(dǎo)線繞成小圓環(huán)，波源頻率為 1MHz，求其輻

5、射電阻值。，求其輻射電阻值。電小環(huán)的輻射場幅度為：sin2rISE 4首先求輻射功率2242220022160sinsin24012401 ISddrrISdsEPS輻射電阻為42423202SIPR當(dāng)圓環(huán)周長為 1m 時，其面積為，波源頻率為 1MHz 時，波長為 =300m。2m41S所以，輻射電阻為 R=2.410-8 。1-7 試證明電基本振子遠(yuǎn)區(qū)輻射場幅值試證明電基本振子遠(yuǎn)區(qū)輻射場幅值 E與輻射功率與輻射功率 P之間的關(guān)系為之間的關(guān)系為rPEsin49. 9【證明】電基本振子遠(yuǎn)區(qū)輻射場幅值sin60sin20rIlrIlE根據(jù)題目 1-3 可知電基本振子輻射功率為，2240IlP所以

6、40PIl代入到 E表達(dá)式中可以得到：rPrIlEsin4060sin60所以有：所以有：rPEsin49. 91-9 試求證方向性系數(shù)的另一種定義：在最大輻射方向上遠(yuǎn)區(qū)同一點(diǎn)具有相同電場強(qiáng)度的試求證方向性系數(shù)的另一種定義：在最大輻射方向上遠(yuǎn)區(qū)同一點(diǎn)具有相同電場強(qiáng)度的條件下，無方向天線的輻射功率比有方向性天線輻射功率增大的倍數(shù)，記為條件下，無方向天線的輻射功率比有方向性天線輻射功率增大的倍數(shù)，記為0max0EEPPD【證明證明】方向性系數(shù)的定義為：方向性系數(shù)的定義為：相同輻射功率、相同距離條件下，天線在某輻射方向上的功率密度 Smax（或場強(qiáng) Emax的平方） ，與無方向性天線在該方向上的功率

7、密度 S0（或場強(qiáng)E0的平方）之比。假設(shè)有方向性天線的輻射功率為 P，最大輻射方向的輻射場為 Emax，無方向性天線的輻射功率為 P0，輻射場大小為 E0，則有如下關(guān)系：5=22004240rEP202060rPE如果有方向性天線的方向性系數(shù)為 D，則根據(jù)定義，當(dāng)其輻射功率為 P時，有22max60rDPE所以，當(dāng)有 Emax=E0時，則有0max0EEPPD1-11 一個電基本振子和一個小電流環(huán)同時放置在坐標(biāo)原點(diǎn)，如圖示，若一個電基本振子和一個小電流環(huán)同時放置在坐標(biāo)原點(diǎn)，如圖示，若，SIlI212試證明遠(yuǎn)區(qū)任意點(diǎn)的輻射場均是圓極化的。試證明遠(yuǎn)區(qū)任意點(diǎn)的輻射場均是圓極化的。【證明證明】如圖示的

8、電基本振子和小電流環(huán)的輻射場分別為：如圖示的電基本振子和小電流環(huán)的輻射場分別為：jkrerlIjEsin201jkrerSIEsin022令A(yù)SIlI212則遠(yuǎn)區(qū)任一點(diǎn)輻射場為：這是一個右旋圓極jkrerAarAjaEsin2sin200化的電磁波。1-13 設(shè)收發(fā)兩天線相距設(shè)收發(fā)兩天線相距 r，處于極化匹配和阻抗匹配的最佳狀態(tài)，且最大方向?qū)?zhǔn)。若工，處于極化匹配和阻抗匹配的最佳狀態(tài)，且最大方向?qū)?zhǔn)。若工作波長為作波長為 ，發(fā)射天線輸入功率，發(fā)射天線輸入功率 Ptin，發(fā)射和接收天線增益系數(shù)分別為，發(fā)射和接收天線增益系數(shù)分別為 Gt、Gr，試證明接，試證明接收功率為收功率為rttinrGGPr

9、P2max4【證明】滿足題設(shè)三條件的情況下，根據(jù)天線增益的定義，可以得到發(fā)射天線在接收天線處產(chǎn)生的輻射場的最大功率密度為ttinGrPS2max4接收天線的有效面積為reGS42因此接收天線得到的最大接收功率為rttinerGGPrSSP2maxmax41-15 若干擾均勻分布于空間并從所有方向傳到接收點(diǎn)，利用定向接收天線可以增大有用若干擾均勻分布于空間并從所有方向傳到接收點(diǎn)，利用定向接收天線可以增大有用信號功率和外部干擾功率之比，試證明這一比值和天線的方向性系數(shù)成正比。信號功率和外部干擾功率之比，試證明這一比值和天線的方向性系數(shù)成正比。6【證明】設(shè)定向接收天線的方向性函數(shù)為 F(,)，方向性

10、系數(shù)為 D，則有如下關(guān)系： 2002sin),(4ddFD設(shè)干擾的平均功率流密度大小 Sn為常數(shù)，一個以接收點(diǎn)為中心的，半徑為 r 的球面 包圍了接收點(diǎn)，則接收點(diǎn)處天線接收到的功率 Pn為不同方向面積微元通過的被接收的干擾的積分：DrSddFrSddrFSdsFSPnnnnn2200222200224sin),(sin),(),( 設(shè)天線接收到的有用功率為 Ps，則有用功率與干擾功率之比為 s=Ps/PnD。第二章第二章2-1 設(shè)對稱振子臂長設(shè)對稱振子臂長 l 分別為分別為 /2，/4，/8，若電流為正弦分布，試簡繪對稱振子上的電流，若電流為正弦分布，試簡繪對稱振子上的電流分布。分布。/2/2

11、/4/4/8/82-2 用嘗試法確定半波振子、全波振子用嘗試法確定半波振子、全波振子 E 面主瓣寬度。面主瓣寬度。半波振子的方向性函數(shù)為sincos2cos)(F可以看出，該函數(shù)關(guān)于 =0 和 =/2 對稱，并且當(dāng) =/2 時，F(xiàn)（）有最大值 1，因此計(jì)算=/4/2 之間的值即可。經(jīng)過計(jì)算，當(dāng) =51時，F(xiàn)（）=0.708，因此，可以得到主瓣寬度為 HPBW=2（90-51）=78全波振子的方向性函數(shù)為sincos2cos)(2F可以看出，該函數(shù)關(guān)于 =0 和 =/2 對稱，并且當(dāng) =/2 時，F(xiàn)（）有最大值 1，因此計(jì)算=/4/2 之間的值即可。經(jīng)過計(jì)算，當(dāng) =66.1時，F(xiàn)（）=0.707

12、，因此，可以得到主瓣7寬度為 HPBW=2（90-66.1）=47.82-3 試?yán)霉剑ㄔ嚴(yán)霉剑?-51） ，求半波振子、全波振子的方向性系數(shù)。，求半波振子、全波振子的方向性系數(shù)?！窘狻抗剑?-51）為RfD2max120對于對稱振子，fmax=1-coskl所以本題可以列表回答：天線種類klfmaxRD半波振子/2173.11.64全波振子22002.42-4 試?yán)霉剑ㄔ嚴(yán)霉剑?-85） ，分別求解半波振子和全波振子的有效面積。，分別求解半波振子和全波振子的有效面積。【解】有效面積的公式為GSe42利用 2-3 題的結(jié)論可以列出下表：天線種類klfmaxRDSe半波振子/21

13、73.11.640.132全波振子22002.40.1922-5 試?yán)霉剑ㄔ嚴(yán)霉剑?-24）或（）或（2-25） ，求半波振子、全波振子的有效長度。，求半波振子、全波振子的有效長度。【解】公式（2-24）是采取以歸算電流為輸入電流計(jì)算的有效長度2tanklle公式（2-25）是采用了歸算電流為波腹電流計(jì)算的有效長度302DRle所以本題可以列表回答。天線種類klfmaxRDle（2-24）le（2-25）半波振子/2173.11.640.318 (/)0.318 (/)全波振子22002.40.637 (2/)2-6 已知對稱振子臂長已知對稱振子臂長 l=35cm，振子臂導(dǎo)線半徑，振子

14、臂導(dǎo)線半徑 a=8.625mm，若工作波長，若工作波長 =1.5m，試，試計(jì)算該對稱振子的輸入阻抗的近似值。計(jì)算該對稱振子的輸入阻抗的近似值。已知對稱振子臂長 l=35cm，a=8.625mm，=1.5m，則有：利用公式（2-29）求得 Z0A=120（ln2l/a-1）=120ln（2350/8.625）-1=408，剛好介于圖 2-9 的 340 和 460 之間。l/=0.233，根據(jù)圖 2-9 的（a）和（b）可以分別查得：Zin=70+j0，需要注意：這里的數(shù)字讀取得很粗略。8還有一種方法：利用公式（2-32）進(jìn)行計(jì)算。首先計(jì)算 l/（2a）=20.3，l/=0.233，并利用公式（

15、2-29）求得 Z0A=120（ln2l/a-1）=120（ln2350/8.625-1）=408；查圖 2-8，得 n=1.05查圖 2-5，Rm=70=n2/=2.1/利用公式（2-31）求得 A=0.753/,然后代入公式（2-32） ，最終求得 Zin=69.4-21.4。2-7 試計(jì)算電流呈三角形分布短天線的方向性系數(shù)和有效高度。試計(jì)算電流呈三角形分布短天線的方向性系數(shù)和有效高度?！窘狻侩娏鞒嗜切畏植嫉碾娏鞅磉_(dá)式為：，|z|l，IA為輸入點(diǎn)電流。這是對lzIzIA|1)(稱振子當(dāng) l 時的情況。天線的輻射場為jkrAjkzlljkrAjkzjkrllerlIjdzelzerIjdz

16、eerzIjEsin60|1sin60sin)(60coscos這里20cos)cos()coscos(12)coscos(12)coscos(|1)cossin()coscos(|1|1klklldzkzlzdzkzlzdzkzjkzlzdzelzllllljkzll當(dāng) kl0 區(qū)域的部分。E 面（xoz 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元方向性函數(shù)：|cossin2cos地面上陣軸為 x 軸方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）陣因子：|sin2cos地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸為 z 方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=）的陣因子：|)cossin(最終 E 面（xo

17、z 平面）總的陣方向圖為 FE()=|cossin2cossin2cos)cossin(17可以化簡結(jié)果為，注意不要忘記書寫絕對值符號，這)cossin(cossin2cos)(2EF里 為觀察方向與+z 軸夾角，而 則為觀察方向與+x 軸（陣軸）夾角，在 xoz 平面上有+=/2。注意最終函數(shù)自變量的統(tǒng)一，我們一般使用 或者 （xoy 平面上觀察方向與+x軸夾角） ，這樣便于規(guī)范化。類似地，可以求得 H 面（yoz 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元方向性函數(shù)：1（令 E 面的 =0 即可）地面上陣軸為 x 軸方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）陣因子：1（令 E 面的=0 即可）地面

18、上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸為 z 方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=）的陣因子：|（因?yàn)?H 平面平行于陣軸，所以方向性函數(shù))cossin(不變）最終 H 面（yoz 平面）總的陣方向圖為 FH()=|)cossin(方向圖如下：E 面F1F2F3FExzOxzOxzOxzO=yzOyzOyzOyzOF1F2F3FH=H 面3-14 2 元垂直接地振子如圖排列，試求：天線系統(tǒng)方向性函數(shù)，畫出含兩振子軸平面的方元垂直接地振子如圖排列，試求：天線系統(tǒng)方向性函數(shù)，畫出含兩振子軸平面的方向圖。向圖。設(shè)大地所在平面為 xoy 平面，振子軸向平行于 z 軸，地面上的陣列陣軸則平行于 x 軸

19、。E 面為 xoz 平面，H 面為 xoy 平面天線陣系統(tǒng)最終的方向圖由兩個因子乘積所得：陣元及其地面鏡像組成的半波振子天線的方向性函數(shù)地面上陣軸為 x 軸方向的等幅二元陣（m=1，=-/2，d=/4）陣因子18需要注意的是：最終只取 z0 區(qū)域的部分。E 面（xoz 平面，含振子軸平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元及其地面鏡像組成的半波振子天線的方向性函數(shù)：|sincos2cos地面上陣軸為 x 軸方向的等幅二元陣（m=1，=-/2，d=/4）陣因子：|sin14cos最終 E 面（xoz 平面）總的陣方向圖為 FE()=|sincos2cossin14cos注意不要忘記書寫絕對值符號，這里 為

20、觀察方向與+z 軸夾角，而 則為觀察方向與+x 軸（陣軸）夾角，在 xoz 平面上有 +=/2。注意最終函數(shù)自變量的統(tǒng)一，我們一般使用 或者 （xoy 平面上觀察方向與+x 軸夾角） ，這樣便于規(guī)范化。類似地，可以求得 H 面（xoy 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元及其地面鏡像組成的半波振子天線的方向性函數(shù)：1（令 E 面的 =/2 即可）地面上陣軸為 x 軸方向的等幅二元陣（m=1，=-/2，d=/4）陣因子：|（因?yàn)?H 平面平行于陣軸，所以方向性函數(shù)不變，但是自變量變?yōu)閏os14cos）最終 H 面（xoy 平面）總的陣方向圖為 FH()=cos14cos方向圖如下：E 面19F1F2F

21、ExzOxzOxzO=xyOxyOxyOF1F2FH=H 面3-15 兩半波振子并列且垂直于無窮大理想導(dǎo)電地平面，相距兩半波振子并列且垂直于無窮大理想導(dǎo)電地平面，相距 /2，中心高度為，中心高度為 /4，兩振，兩振子電流等幅反相。畫出子電流等幅反相。畫出 E 面和面和 H 面方向圖。面方向圖。設(shè)大地所在平面為 xoy 平面，振子軸向平行于 z 軸，地面上的陣列陣軸則平行于 x 軸。E 面為 xoz 平面，H 面為 xoy 平面天線陣系統(tǒng)最終的方向圖由三個因子乘積所得：陣元方向性函數(shù)地面上方陣軸為 x 軸方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=/2）陣因子地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸

22、為 z 方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）的陣因子需要注意的是：最終只取 z0 區(qū)域的部分。E 面（xoz 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元方向性函數(shù)：|sincos2cos地面上方陣軸為 x 軸方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=/2）陣因子：|sin2sin地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸為 z 方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）的陣因子：|cos2cos最終 E 面（xoz 平面）總的陣方向圖為20FE()=| |sincos2cossin2sincos2cos可以化簡結(jié)果為，注意不要忘記書寫絕對值符號，| )sin2sin(sincos2cos|)(2

23、EF這里 為觀察方向與+z 軸夾角，而 則為觀察方向與+x 軸（陣軸）夾角，在 xoz 平面上有+=/2。注意最終函數(shù)自變量的統(tǒng)一，我們一般使用 或者 （xoy 平面上觀察方向與+x軸夾角） ，這樣便于規(guī)范化。類似地，可以求得 H 面（xoy 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元方向性函數(shù)：1（令 E 面的 =/2 即可）地面上方陣軸為 x 軸方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=/2）陣因子：|（因?yàn)?H 平面平行于陣軸，所以方向性函數(shù)不變，但是自變量變?yōu)?）cos2sin地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸為 z 方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）的陣因子：1（令 E 面的 =

24、/2 即可）最終 H 面（yoz 平面）總的陣方向圖為 FH()=|cos2sin方向圖如下：E 面F1F2F3FExzOxzOxzOxzO=xyOxyOxyOxyOF1F2F3FH=H 面3-16 兩半波振子平行于地面并列置于無窮大理想導(dǎo)電地平面上空，饋電與排列尺寸如圖兩半波振子平行于地面并列置于無窮大理想導(dǎo)電地平面上空，饋電與排列尺寸如圖所示。畫出垂直振子軸平面的方向圖。所示。畫出垂直振子軸平面的方向圖。21設(shè)大地所在平面為 xoy 平面，振子軸向平行于 x 軸，地面上方的陣列陣軸則平行于 z 軸。E 面為 xoz 平面，H 面為 yoz 平面，需要注意的是，因?yàn)樗椒胖玫恼褡幼罱K會產(chǎn)生負(fù)

25、鏡像，所以雖然 xoy 平面平行于振子軸，為疑似 E 面，但是最終沿 xoy 平面上的輻射為零，所以，xoy 平面不是 E 面。天線陣系統(tǒng)最終的方向圖由三個因子乘積所得：陣元方向性函數(shù)地面上陣軸為 z 軸方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）陣因子地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸為 z 方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=）的陣因子需要注意的是：最終只取 z0 區(qū)域的部分。E 面（xoz 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元方向性函數(shù)：|cossin2cos地面上陣軸為 z 軸方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）陣因子：|cos2cos地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組

26、成的陣軸為 z 方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=）的陣因子：|)cossin(最終 E 面（xoz 平面）總的陣方向圖為 FE()=|cossin2coscos2cos)cossin(注意不要忘記書寫絕對值符號，這里 為觀察方向與+z 軸夾角，而 則為觀察方向與+z 軸（陣軸）夾角，本題中在 xoz 平面上有 =。注意最終函數(shù)自變量的統(tǒng)一，我們一般使用 或者 （xoy 平面上觀察方向與+x 軸夾角） ，這樣便于規(guī)范化。類似地，可以求得 H 面（yoz 平面）的上述因子表達(dá)式為：陣元方向性函數(shù)：1（令 E 面的 =0 即可）地面上陣軸為 z 軸方向的等幅同相二元陣（m=1，=0，d=/2）

27、陣因子：|（因?yàn)?H 平面平行于陣軸 z 軸，所以方向性函數(shù)不變）cos2cos地面上的陣列和地面下的負(fù)鏡像陣列組成的陣軸為 z 方向的等幅反相二元陣（m=1，=，d=）的陣因子：|（因?yàn)?H 平面平行于陣軸，所以方向性函數(shù))cossin(不變）最終 H 面（yoz 平面）總的陣方向圖為 FH()=| |方向圖cos2cos)cossin(如下：E 面22F1F2F3FExzOxzOxzOxzO=yzOyzOyzOyzOF1F2F3FH=H 面第四章第四章4-4 設(shè)一直立天線高設(shè)一直立天線高 h=15m，工作波長，工作波長 =300m，天線地面已鋪設(shè)地網(wǎng)，天線輸入電流，天線地面已鋪設(shè)地網(wǎng)，天線

28、輸入電流有效值有效值 I0=3A，求距天線，求距天線 r=5km 處（處（=0）的場強(qiáng)值。）的場強(qiáng)值?！窘狻刻炀€輸入電流有效值 I0=3A，則天線輸入電流峰值為 Im=1.4143A=4.242A。根據(jù)公式（4-5）coscos)sincos(sin60|khkhkhrIEAm將 h=15m，k=2/=2/300m，r=5000m，=0 代入，得|E|=8.06mV/m。第五章第五章5-2 簡述等效原理的內(nèi)容及作用？簡述等效原理的內(nèi)容及作用？等效原理：某一區(qū)域內(nèi)產(chǎn)生電磁場的實(shí)際場源，可以用一個能在同一區(qū)域內(nèi)產(chǎn)生相同電磁場的等效場源代替。作用：在研究面天線問題時，待求解的場是天線外部輻射場，只要

29、找到合適的等效源，就可以直接從等效源求解，而不必知道實(shí)際場源，從而使求解大大簡化。一般只需要計(jì)算出面天線的口面場分布，就可以直接求出面天線的輻射場。5-4 試推導(dǎo)矩形口徑均勻場的方向性系數(shù)公式（試推導(dǎo)矩形口徑均勻場的方向性系數(shù)公式（5-28） 。公式（5-28）為：yxLLD24矩形口徑均勻場的方向性系數(shù)為：PErDm60|22輻射功率 P等于口徑的功率通量23yxoxLLLLoxLLEdxdyEPxxyy2222222401240 而對于口徑輻射而言，當(dāng) =0 時為最大輻射方向，因此yxoxLLLLoxmLLrEdxdyrEExxyy 2222|將 P和|Em|的值代入，得PErDm60|2

30、2。yxLLD245-6 矩形口徑尺寸矩形口徑尺寸 Ly=8，Lx=6，口徑場振幅相等，相位同相，即，口徑場振幅相等，相位同相，即 Es=Eox=常數(shù)，求常數(shù)，求 H面內(nèi)主瓣寬度面內(nèi)主瓣寬度 20.5H，零點(diǎn)夾角，零點(diǎn)夾角 20H 以及第一副瓣位置和副瓣電平以及第一副瓣位置和副瓣電平 1（dB） 。 （提示：（提示：利用圖利用圖 5-10 曲線）曲線）xyOLxLy如圖示，因?yàn)?Es為 x 方向，所以天線的 E 面為 x-z 面，天線的 H 面為 y-z 面。根據(jù)圖 5-10，在 H 面上當(dāng)時，39. 1sinyLF（）=0.707，將 Ly=8 代入上式，得：sin=0.0553，因此 =3

31、.17，20.5H=23.17=6.34。同理，在 H 面上當(dāng)時，sinyLF（）=0，將 Ly=8 代入上式，得：sin=0.125，因此 =7.18，20H=27.18=14.36。在 H 面上當(dāng)時，23sinyLF（）=，為極大值，32將 Ly=8 代入上式，得：sin=0.1875，因此 =10.8，為第一副瓣位置。24副瓣電平 1（dB）=-13.5dB。)32lg(205-8 矩形波導(dǎo)口尺寸為矩形波導(dǎo)口尺寸為 ab，其口徑場振幅分布為，其口徑場振幅分布為，相位同相，試計(jì)算，相位同相，試計(jì)算axEEoySsin口面利用系數(shù)。口面利用系數(shù)。SsSsSsSsdxdyESdxdyEdsES

32、dsE2222axEEoySsin 81. 08sin|sin|sinsin20220202200 02020 00 ayaybaybaydxaxbSEdxaxbEdxdyaxESdxdyaxE附：公式附：公式推導(dǎo)過程。推導(dǎo)過程。SsSsSsSsdxdyESdxdyEdsESdsE2222SvD24矩形口徑場的方向性系數(shù)為：PErDm60|22輻射功率 P等于口徑的功率通量SsSsdxdyEdsEP240|240|22而對于口徑輻射而言，當(dāng) =0 時為最大輻射方向，因此|dxdyrEdsrEESsSsm將 P和|Em|的值代入，得，PErDm60|22SsSsdxdyEdxdyED222|425結(jié)合，所以。SvD24SsSsSsSsdxdyESdxdyEdsESdsE22225-10 設(shè)矩形口徑尺寸為設(shè)矩形口徑尺寸為 ab，口徑場沿，口徑場沿 a 邊呈余弦分布，相位同相，欲使兩主平面內(nèi)主邊呈余弦分布，相位同相，欲使兩主平面內(nèi)主瓣寬度相等，求口徑尺寸之間關(guān)系。瓣寬度相等，求口徑尺寸之間關(guān)系?！窘狻坎楸?5-1，口徑場沿 a 邊呈余弦分布，則其 H 面主瓣寬度為 68/a；口徑場沿 b 邊呈均勻分布，則其 E 面主瓣寬度為 51/b；若兩者相等，則有：68/a=51/b，因此可得a/b=1.33。5-12 口徑場相位偏差主要有哪幾種？它們對方向圖的影響