工程熱力學及傳熱學長沙理工大學

1、第一章 1. 名詞解釋：熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學研究對象。2.在所研究的時間內(nèi)， 系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng) 稱之為 閉口系統(tǒng) 。3.在所研究的時間內(nèi) . 系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質(zhì)的交換，這 樣的系統(tǒng)稱之為 閉口系統(tǒng) 4.4. 在所研究的時間內(nèi) . 系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為 開口系統(tǒng) 5.5. 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質(zhì)的交換 . 這樣的系統(tǒng)稱之為 孤立系統(tǒng) 。6.6. 在所研究的時間內(nèi) . 系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣 的系統(tǒng)稱之為 絕熱系統(tǒng) 。7.7.

2、 熱力學中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài) . 簡稱為 狀態(tài) 。8.8. 熱力學中有 3 個根本狀態(tài)參數(shù)。9.9. 對于準靜態(tài)過程 . 要求過程進行時間遠遠 大于系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間。10.10. 對于準時態(tài)過程，要求過程進行速度遠遠 小于系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的速度。11.11. 當系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止狀態(tài)， 如其能從終止狀態(tài)沿原路徑返回到初 始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài). 那么稱這樣的過程為 可逆 過程。12.12. 判斷一個過程是否為可逆過程 . 有兩個顯著的特點 . 其一要求在熱傳遞過 程中熱源與工質(zhì)之間無 溫差。13.13. 判斷一個過程是否

3、為可逆過程，有兩個顯著的特點 . 其二要求在機系統(tǒng)做 機械運動過程中無 摩擦 與擾動。14.14. 熱力學中 .功的單位是 J 。15.15. 計算熱力學功過程中 .廣義力為壓力; 廣義位移為 比容。16.16. 熱力學中 .計算熱量過程中 .廣義力是溫度; 廣義位移是 熵。第四章 l. 根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式， 可知當高溫熱源與低溫熱源之間溫度相 等時，其熱效率為 0 。這說明卡諾循環(huán)與熱力學第二定律的 開爾文 說法是一 致的。2. 熱力學第二定律可表述為： 不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn) 生其他影響。這是 開爾文 的說法。3.3. 孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與 系

4、統(tǒng)熵增 的乘積來計算。4.當工 質(zhì)在給定的高溫熱源與低溫熱源之間進行可逆循環(huán)時，工質(zhì)從高溫熱源吸熱 QI 中，最大限度地轉(zhuǎn)換為可用功的那一局部熱能，稱為在給定熱源條件下的 做功 能力。4.5. 由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導致功的損失所引起的熵的變化，稱之為 熵產(chǎn)6. 系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起熵的變化量，稱之為 熵流。5.7. 表征工質(zhì)熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是 熵 。8. 熱力學第二定律的實質(zhì)是指 出一切自然過程的 不可逆性 。第五章 1. 縮放噴管或擴壓管的最小截面處稱之為 喉部; 此處的參數(shù)稱之為 臨 界參數(shù)。2.為獲得超聲速氣流 .那么需要選擇 縮放噴管 3.亞聲速流動時 . 為獲得 高

5、速氣流，那么需選擇漸縮噴管。4. 流速與當?shù)芈曀僦确Q之為 馬赫數(shù)5. 欲使 氣流壓縮以獲得高壓氣體 . 那么必須降低氣流的 流速 。6 欲使氣流的速度增高以 得到具有大量動能的高速氣體 . 那么必須降低其 壓力7. 要使得一元流動滿足一元 穩(wěn)定流動的要求 .那么流過流道任何一個截面的 流量必定相等。 8. 流動的一切參 數(shù)僅沿一個方向有顯著變化 . 而在其他兩個方向上的變化是極小而可以忽略的 . 這樣的流動稱之為 一元流動 。9. 氣體流速為零或按照定熵壓縮過程折算為零的 各種參數(shù)稱之為 滯止參數(shù)。 10. 臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為 臨界壓力 比11. 漸縮噴管出口處的壓力稱之為 背壓

6、12. 當背壓與滯止壓力之比值小于界 壓壓力比時， 選擇縮放噴管。13. 當背壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時 . 選擇漸縮噴管。14.氣體在噴管流動時， 當它流速從零增加到臨界流速時 . 其壓 力大約下降 一半 。第六章I.壓氣機出口處與入口處壓力的比值， 稱之為增壓比。2.為了防止發(fā)生 運動干預(yù)，在活塞的上止點位置與氣缸蓋之間留有一定的空隙，稱之為 余隙容 積。3. 單級活塞式壓氣機中， 實際吸入氣體的容積與氣缸排量之比稱之為 容積 效率 。4. 由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導致功的損失所引起的熵的變化， 稱之為 熵 變。5. 為使得多級活塞式壓氣機耗功最小， 那么要求各級壓氣機采用相同的 增

7、壓 比。6. 柴油機的理想循環(huán)為 混合加熱理想循環(huán) 。7.汽油機的理想循環(huán)為 定容 加熱理想循環(huán) 。8.在進氣狀態(tài)、 壓縮比以及吸熱量相同條件下， 定壓加熱理想 循環(huán) 之熱效率最低。第二章 l. 熱力學第一定律的實質(zhì)是 能量守恒 。 2.內(nèi)能由 內(nèi)動能 、內(nèi)位能 、 分子能所組成，在熱力學中是不考慮的其中 分子能 3. 單位質(zhì)量的工質(zhì)的內(nèi)能稱 之為比內(nèi)能. 其單位是 J/kg 。4.熱力學第一定律的文字表達式為 進入系統(tǒng)的 能量- 離開系統(tǒng)的能量 =系統(tǒng)中儲存能量的增加 。5. 熱力學中常見物理量的符號 非常重要，請指出放熱中熱量的符號為 負; 做壓縮功為負; 內(nèi)能增加為正。 6. 如果在流動

8、過程中 . 熱力系統(tǒng)在任何界面上工質(zhì)的一切參數(shù)均不隨時間而變化 那么稱這種流動過程為 穩(wěn)定流動過程 .7. 開口系統(tǒng)中，隨工質(zhì)帶入系統(tǒng)的能量包 括哪幾種類型。 動能、內(nèi)能 、 位能 、 推動功 巳穩(wěn)定流動能量方程式中， 有幾項是可以在工程上直接利用的， 稱之為技術(shù)功 。9.對于技術(shù)功而言， 其廣 義力為比容; 廣義位移為壓力10. 代表系統(tǒng)因流入工質(zhì)而獲得的能量中取決 于工質(zhì)熱力狀態(tài)的那局部能量 . 稱之為焓 ，其單位為 KJ/kg ，這種能量稱之為 比焓11. 用焓表示的熱力學第一定律解析式又稱之為熱力學第一定律的第 二 解析式。 12.單位工質(zhì)流經(jīng)熱交換器時 . 其在熱交換器中吸入的熱量等

9、于其 焓的 增量。第三章 l. 在工程熱力學中 . 實際存在的一切氣體稱之為實際氣體。 2. 在工程 熱力學中 .分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計 . 完全實現(xiàn)了彈性 碰撞的那樣一種氣體 . 稱之為理想氣體 .3. 理想氣體的內(nèi)能是 溫度 的單位函 數(shù)。 4.理想氣體的焓是 溫度的單值函數(shù)。 5. 遠離液態(tài)的氣體稱之為 理想氣 體.6. 接近液態(tài)的氣體稱之為 實際氣體 .7. 工程中判斷氣體為實際氣體還是理 恝氣體的唯一標準懸著氣體是否接近或遠離 液態(tài).8. 一物體溫度升高 lk 所需 的熱量 . 稱為該物體的 熱容量 9. 單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量 . 簡稱為 比

10、熱 .10. 千摩爾比熱等于容積 比熱乘以。 11.千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的 分子量 。12. 定壓比熱與定 容比熱之比.稱之為比熱比:用符號k表示。13.工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所 做的技術(shù)功等于工質(zhì) 焓 的減少；外界對工質(zhì)所做的技術(shù)功那么等于工質(zhì) 焓 的增 加。14.在T-S圖上.定容線比定壓線要陡.1S.在P-V圖上.絕熱過程線比定溫 過程線丟陡。 16.在絕熱過程中 .工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的 k 倍.17. 在多變過程中.工質(zhì)對外所做的技術(shù)功力膨脹功的n倍。18.某一多變過程.如果 其多變指數(shù)等于 0.那么該過程為 定壓過程。 19.某一多變過程 .如果其多變指數(shù) 為無

11、窮大，那么該過程為定容過程。 20.某一多變過程確定為定熵過程 .那么其多變 指數(shù)等干 k 。21.某一多變過程 . 如果其多變指數(shù)等于 0.那么該過程為 定壓過程。22.某一多變過程 . 如果其多變指數(shù)等于 1.那么該過程為 定溫過程。第一章根本概念1 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為系統(tǒng)閉口2 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為系統(tǒng)開口3 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質(zhì)的交換，這樣的系統(tǒng)稱 之為系統(tǒng)孤立4 在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量

12、交換，這樣的系統(tǒng)稱之為 系統(tǒng)絕熱5 熱力學中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為。狀態(tài)6 熱力學中有個根本狀態(tài)參數(shù)37 對于準靜態(tài)過程，要求過程進行時間遠遠系統(tǒng)恢復(fù)平衡時間大于8 對于準靜態(tài)過程，要求過程進行速度遠遠系統(tǒng)恢復(fù)平衡狀態(tài)的速度小于9 當系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止狀態(tài)，如其能從終止狀態(tài)沿原路徑返回到初始狀態(tài)，且參與 該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，那么稱這樣的過程為過程可逆10 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞過程中熱源與工 質(zhì)之間無溫差11 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其二要求在機系統(tǒng)做機械運動過程

13、中無與摩擦擾動12 熱力學中，功的單位是J13 計算熱力學功過程中，廣義力為；廣義位移為壓力比容14 熱力學中，計算熱量過程中，廣義力是；廣義位移是溫度熵15 絕熱過程中系統(tǒng)與外界不可能有能量的交換錯誤16 非準靜態(tài)過程是可以在參數(shù)坐標圖中用實線表示出來的錯誤17 可逆的絕熱過程為定熵過程正確18 對剛性容器內(nèi)的水做功，使其在恒溫下蒸發(fā)，這是一個可逆過程。錯誤19 對剛性容器內(nèi)的水加熱，使其在恒溫下蒸發(fā)，這是一個不可逆過程 錯誤第一章 熱力學第一定律20 熱力學第一定律的實質(zhì)是能量守恒21 內(nèi)能由、分子能所組成，其中在熱力學中是不考慮的內(nèi)動能內(nèi)位能分子能22 單位質(zhì)量的工質(zhì)的內(nèi)能稱之為，其單位

14、是比內(nèi)能J/kg23 熱力學第一定律的文字表達式為進入系統(tǒng)的能量 -離開系統(tǒng)的能量 =系統(tǒng)中儲存能量的增加24 閉口系統(tǒng)熱力學第一定律解析式僅適用于可逆過程錯誤25 閉口系統(tǒng)熱力學第一定律解析式僅適用于理想氣體，不適用于實際氣體錯誤26 熱力學中常見物理量的符號非常重要，請指出放熱中熱量的符號為；做壓縮功為 ；內(nèi)能增加為負負正27 如果在流動過程中，熱力系統(tǒng)在任何界面上工質(zhì)的一切參數(shù)均不隨時間而變化，那么稱這 種流動過程為穩(wěn)定流動過程28 穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)進出口處工質(zhì)質(zhì)量相等且不隨時間而變，滿足質(zhì)量守恒條件29 穩(wěn)定流動過程中，系統(tǒng)內(nèi)儲存的能力可以改變錯誤30 開口系統(tǒng)中，隨工質(zhì)帶入系統(tǒng)的

15、能量包括哪幾種類型、動能位能內(nèi)能推動功31 穩(wěn)定流動能量方程式中，有幾項是可以在工程上直接利用的，稱之為技術(shù)功32 對于技術(shù)功而言，其廣義力為；廣義位移為比容壓力33 代表系統(tǒng)因流入工質(zhì)而獲得的能量中取決于工質(zhì)熱力狀態(tài)的那局部能量，稱之為 單位工質(zhì)的這種能量稱之為，其單位為焓比焓KJ/kg34 用焓表示的熱力學第一定律解析式又稱之為熱力學第一定律的第解析式35 單位工質(zhì)流經(jīng)熱交換器時，其在熱交換器中吸入的熱量等于其焓的增量36 內(nèi)能為一個狀態(tài)參數(shù)，它是溫度與比容的函數(shù)。正確37 噴管中氣體動能的增加是由氣體進出口的焓降轉(zhuǎn)換而來的。38 如果熵不發(fā)生改變，那么系統(tǒng)不可能從外界吸熱或者放熱。正確第

16、二章 理想氣體的熱力性質(zhì)和熱力過程39 在工程熱力學中，實際存在的一切氣體稱之為實際氣體40 在工程熱力學中，分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計，完全實現(xiàn)了彈性 碰撞的那樣一種氣體，稱之為理想氣體41 理想氣體的內(nèi)能是的單值函數(shù)溫度42 理想氣體的焓是的單值函數(shù)溫度43 工程中判斷氣體為實際氣體還是理想氣體的唯一標準是看氣體是否接近或遠離液態(tài)44 遠離液態(tài)的氣體稱之為理想氣體45 接近液態(tài)的氣體稱之為實際氣體46 一物體溫度升高 1k 所需的熱量，稱為該物體的熱容量47 單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量，簡稱為比熱48 千摩爾比熱等于容積比熱乘以49 千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘

17、以工質(zhì)的分子量50 工質(zhì)的比熱在任何情況下均是一個定值錯誤51 氣體的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要大正確52 理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。錯誤53 理想氣體的定壓千摩爾比熱減去定容千摩爾比熱，所得值為一固定值。正確54 定壓比熱與定容比熱之比，稱之為；用符號表示比熱比K55 在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)閷ν獾呐蛎浌Γ环粗?，在壓縮時，外界 所消耗的功，全部轉(zhuǎn)變?yōu)闊?，并全部對外放出。正確56 絕熱過程中，工質(zhì)對外膨脹做功時，消耗工質(zhì)內(nèi)能，反之，外界對工質(zhì)做壓縮功時，那么 全部用以增加工質(zhì)的內(nèi)能。正確57 工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)的減少；外界對工質(zhì)

18、所做的技術(shù) 功那么等于工質(zhì)的增加。焓焓58 在 T-S 圖上，定容線比定壓線要陡59 在 P-V 圖上，絕熱過程線比定溫過程線要60 在絕熱過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的倍K61 在多變過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的倍N62 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于 0，那么該過程為過程 定壓63 某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于 1，那么該過程為過程 定溫64 某一多變過程確定為定熵過程，那么其多變指數(shù)等于。K65 某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮大，那么該過程為過程 定容66 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮， 功最多。使其體積為原來的1/2 ，那么定溫過程耗錯誤67

19、選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮， 熱最多。使其體積為原來的1/2 ，那么定溫過程放正確68 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2 ，那么定熵過程放熱最小，但耗功最多。正確第三章 氣體的流動69 流動的一切參數(shù)僅沿一個方向有顯著變化，而在其他兩個方向上的變化是極小而可以忽 略的，這樣的流動稱之為。一元流動70 要使得一元流動滿足一元穩(wěn)定流動的要求，那么流過流道任何一個截面的必定相等。流量71 欲使氣流的速度增高以得到具有大量動能的高速氣體，那么必須降低其壓力72 欲使氣流壓縮以獲得高壓氣體，那么必須降低氣流的。流速73 流速與當?shù)芈曀僦确Q之為。馬赫數(shù)7

20、4 亞聲速流動時，為獲得高速氣流，那么需選擇噴管。漸縮75 為獲得超聲速氣流，那么需要選擇噴管縮放76 縮放噴管或擴壓管的最小截面處稱之為；此處的參數(shù)稱之為參數(shù)。喉部臨界77 氣體流速為零或按照定熵壓縮過程折算為零的各種參數(shù)稱之為參數(shù)。滯止78 臨界壓力與滯止壓力之比值稱之為。臨界壓力比79 漸縮噴管出口處的壓力稱之為。背壓80 當背壓與滯止壓力之比值小于臨界壓力比時，選擇噴管?？s放81 從理論上看，氣體流經(jīng)噴管的流量隨著背壓的降低先增加再降低。但實際情況是，當流 量增加至最大時，隨著背壓的降低，流量保持不變。正確82 隨著背壓的降低，氣體流經(jīng)噴管的流量會先增加，再降低。錯誤83 對于指定的工

21、質(zhì)，臨界壓力比為一個常數(shù)。正確84 臨界壓力比與工質(zhì)無關(guān)，是一個常數(shù)。錯誤85 為獲得高壓氣流，當流體流速高于音速時，需選擇漸縮擴壓管。正確86 為獲得高壓氣體，當流速低于音速時，那么擴壓管應(yīng)選擇漸擴擴壓管。正確87 為獲得超聲速氣流，那么需選擇足夠高壓的氣體，但無需考慮噴管的形狀。正確88 借助漸縮噴管，可以通過降低流體的壓力而獲得不高于音速的高速氣體。正確89 在其他條件不變的情況下，可以通過降低流體的壓力而獲得高速的氣體。錯誤90 氣體在噴管流動時，當它流速從零增加到臨界流速時，其壓力大約下降。一半91 當背壓與滯止壓力之比值大于臨界壓力比時，選擇噴管。漸縮 1，熵增加的過程必為不可逆過

22、程。X2，因為熵只增不減，故熵減少的過程是不可能實現(xiàn)的。X3，只要設(shè)計得當，總可以找到那么一款熱機，使得其熱效率為1 X4，根據(jù)卡諾循環(huán)的熱效率計算式， 可知當高溫熱源與低溫熱源之間溫度相等時， 其熱效率為零。 這說明卡諾循環(huán)與熱力學第二定律的開爾文說法是一致 的。5，熱力學第二定律可表述為：不可能從單一熱源取熱使之完全變?yōu)橛杏霉Χ?產(chǎn)生其他影響。這是開爾文的說法。6，孤立系統(tǒng)做功能力的損失可用環(huán)境溫度與系統(tǒng)熵增的乘積來計算7，當工質(zhì)在給定的高溫熱源與低溫熱源之間進行可逆循環(huán)時，工質(zhì)從高溫熱源 吸熱Q1中，最大限度地轉(zhuǎn)換為可用功的那一局部熱能，稱為在給定熱源條件下 的做功能力。8，孤立系統(tǒng)內(nèi)

23、進行可逆過程時，那么其熵不變；而如進行不可逆過程，那么熵必定 增加。不管發(fā)生什么，孤立系統(tǒng)的熵均不會減少。 Y9，孤立系統(tǒng)的熵會一直增加N10，熵產(chǎn)只能大于等于零，不能少于零 Y11 ，熵流只能大于等于零，不能少于零 N 12，系統(tǒng)與外界發(fā)生熱交換時而引起熵的變化量，稱之為熵流 13，表征工質(zhì)熱運動混亂程度的狀態(tài)參數(shù)是熵 14，在相同溫度的高溫熱源與相同溫度的低溫熱源之間工作的一切不可逆循環(huán)， 其熱效率必小于可逆循環(huán)。Y15，由于系統(tǒng)內(nèi)的不可逆因素導致功的損失所引起的熵的變化， 稱之為熵產(chǎn) 16，在相同溫度的高溫熱源和相同溫度的低溫熱源之間工作的一切可逆循環(huán)， 其 熱效率都相等，與采用哪一種工

24、質(zhì)有關(guān)。N17，提高高溫熱源問題， 降低低溫熱源溫度， 可以提高卡諾循環(huán)的熱效率 Y18, 熱力學第二定律的實質(zhì)是指出一切自然過程的不可逆性 19，選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2，那么定熵過程放熱最小，但耗功最多。Y20, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2，那么定溫過程放熱最多。Y21, 選擇不同的熱力過程對相同物量的物體進行壓縮，使其體積為原來的1/2，那么定溫過程耗功最多。N22, 某一多變過程，如果其多變指數(shù)為無窮大，那么該過程為定容過程 23，某一多變過程確定為定熵過程，那么其多變指數(shù)等于 k。24, 某一多變過程，

25、如果其多變指數(shù)等于 1，那么該過程為定溫過程 25，某一多變過程，如果其多變指數(shù)等于 0，那么該過程為定壓過程26,在多變過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的一一n倍27，在絕熱過程中，工質(zhì)對外所做的技術(shù)功為膨脹功的 k 倍28，在 P-V 圖上，絕熱過程線比定溫過程線要陡29，在 T-S 圖上，定容線比定壓線要陡30，工質(zhì)在絕熱流動過程中對外所做的技術(shù)功等于工質(zhì)焓的減少；外界對工質(zhì)所做的技術(shù)功那么等于工質(zhì)焓的增加31，絕熱過程中，工質(zhì)對外膨脹做功時，消耗工質(zhì)內(nèi)能，反之，外界對工質(zhì)做壓 縮功時，那么全部用以增加工質(zhì)的內(nèi)能。 Y32, 在定溫過程中，加給理想氣體的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)閷ν獾呐蛎浌Γ环?/p>

26、之，在壓 縮時，外界所消耗的功，全部轉(zhuǎn)變?yōu)闊?，并全部對外放出?Y33, 定壓比熱與定容比熱之比，稱之為比熱比；用符號 k 表示 34，理想氣體的定壓千摩爾比熱減去定容千摩爾比熱，所得值為一固定值。Y35，理想氣體的定壓比熱減定容比熱的數(shù)值是一個固定值。Y36，氣體的定壓比熱比定容比熱的數(shù)值要大Y37, 工質(zhì)的比熱在任何情況下均是一個定值N38，千摩爾比熱等于質(zhì)量比熱乘以工質(zhì)的分子量 39，千摩爾比熱等于容積比熱乘以40，單位物量物體的熱容量稱為該物體的比熱容量，簡稱為比容 41，一物體溫度升高 1k 所需的熱量，稱為該物體的熱容量 42，接近液態(tài)的氣體稱之為實際氣體 43，遠離液態(tài)的氣體稱之

27、為理想氣體44，工程中判斷氣體為實際氣體還是理想氣體的唯一標準是看氣體是否接近或遠 離液態(tài)45，理想氣體的焓是溫度的單值函數(shù) 46，理想氣體的內(nèi)能是溫度的單值函數(shù) 47，在工程熱力學中， 分子本身體積及分子間相互作用力都可以忽略不計， 完全 實現(xiàn)了彈性碰撞的那樣一種氣體，稱之為理想氣體48，在工程熱力學中，實際存在的一切氣體稱之為實際氣體49，如果熵不發(fā)生改變，那么系統(tǒng)不可能從外界吸熱或者放熱。Y50, 噴管中氣體動能的增加是由氣體進出口的焓降轉(zhuǎn)換而來的。 Y1，熱力系統(tǒng) 熱力系統(tǒng)就是具體指定的熱力學研究對象2，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有能量的交換而無物質(zhì)的交換，這樣的系 統(tǒng)稱之為閉口系

28、統(tǒng)3，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界只有熱量和機械能的交換而無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為閉口系統(tǒng)4，熱力學中有 3 個根本狀態(tài)參數(shù)5，熱力學中把工質(zhì)所處的某種宏觀物理狀況稱之為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱為 狀態(tài)。6，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界無熱量交換，但有其他形式能量交換，這樣 的系統(tǒng)稱之為絕熱系統(tǒng)7，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既無熱量和機械能的交換且無物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為孤立系統(tǒng)8，在所研究的時間內(nèi)，系統(tǒng)與外界既有熱量和機械能的交換且有物質(zhì)的交換， 這樣的系統(tǒng)稱之為開口系統(tǒng)9，判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其二要求在機系統(tǒng)做機 械運動過程中無摩擦與擾動10， 判斷一個過程是否為可逆過程，有兩個顯著的特點，其一要求在熱傳遞 過程中熱源與工質(zhì)之間無溫差11， 當系統(tǒng)由開始狀態(tài)變化到終止狀態(tài)，如其能從終止狀態(tài)沿原路徑返回到 初始狀態(tài)，且參與該變化過程的系統(tǒng)與外界均能完全返回到原來的狀態(tài)，那么 稱這