Diracδ函數(shù)及其性質(zhì)PPT課件_第1頁
Diracδ函數(shù)及其性質(zhì)PPT課件_第2頁
Diracδ函數(shù)及其性質(zhì)PPT課件_第3頁
Diracδ函數(shù)及其性質(zhì)PPT課件_第4頁
Diracδ函數(shù)及其性質(zhì)PPT課件_第5頁
已閱讀5頁,還剩19頁未讀 繼續(xù)免費閱讀

下載本文檔

版權(quán)說明:本文檔由用戶提供并上傳,收益歸屬內(nèi)容提供方,若內(nèi)容存在侵權(quán),請進行舉報或認領(lǐng)

文檔簡介

1、2021/3/91一、 Dirac 函數(shù)函數(shù) v1Dirac函數(shù)的定義函數(shù)的定義 v2Dirac函數(shù)可以用一些連續(xù)函數(shù)的函數(shù)可以用一些連續(xù)函數(shù)的序列極限來表示序列極限來表示 v3Dirac 函數(shù)的性質(zhì)函數(shù)的性質(zhì) v4復(fù)合函數(shù)形式的復(fù)合函數(shù)形式的Dirac函數(shù)函數(shù)h(x) v5二維二維Dirac函數(shù)函數(shù) 2021/3/92MMQQI激光脈沖及其它小光源2021/3/93 早在一個多世紀前,物理學(xué)家就感到有必要引入一個數(shù)學(xué)符號來描述一類物理量,當時用于描述這種物理量的數(shù)學(xué)符號被稱之為沖擊脈沖符號。1947年,英國物理學(xué)家P.A.M.Dirac在他的著作Principle of Quantum Me

2、chanics中正式引入(x),并稱它為奇異函數(shù)或廣義函數(shù)。 (x)函數(shù)之所以被稱為奇異函數(shù)奇異函數(shù)或廣義函數(shù)廣義函數(shù),原因在于:一、它不象普通函數(shù)那樣存在確定的函數(shù)值,而是一種極限狀態(tài),而且它的極限也和普通函數(shù)不同,不是收斂到定值,而是收斂到無窮大;二、函數(shù)不象普通函數(shù)那樣進行四則運算和乘冪運算,它對別的函數(shù)的作用只能通過積分來確定。 2021/3/941Dirac 函數(shù)的定義函數(shù)的定義 對于自變量為一維的函數(shù)函數(shù)(x)來說,它滿足下列條件: 1)(000)(dxxxxx,(1) 這表明,(x)函數(shù)在x0點處處為零,在x=0點出現(xiàn)無窮大極值,x=0點又稱為奇異點。但是,盡管(0)趨近于無窮大

3、,對它的積分卻等于1,即對應(yīng)著函數(shù)的面積或強度等于1,所以(x)又叫做單位脈沖函數(shù)單位脈沖函數(shù)。 很顯然,等式: )0()()(fdxxxf(2) 成立。f(x)是定義在區(qū)間(-,)上的連續(xù)函數(shù)。2021/3/95 在光學(xué)里,(x)函數(shù)常常用來表示位于坐標原點的具有單位光功率的點光源點光源,由于點光源所占面積趨近于零,所以在x=0點功率密度趨近于無窮大。 在(1)和(2)中變換原點,得到: )()()(000)(afdxaxxfaxaxax,(3) 其中a為任意常數(shù)。因此用(x-a)乘x的函數(shù),并對所有x積分的過程,等效于用a代替x的過程。 *定義的另外形式:2021/3/962(x)可以用一

4、些連續(xù)函數(shù)的序列極限來表示可以用一些連續(xù)函數(shù)的序列極限來表示 1)、歸一化的Gauss分布函數(shù)G(x): )2exp(21)(22xxG(4) 該函數(shù)具有如下的性質(zhì): 22)(1)(dxxGxdxxG(5) 當0時,G(x)就趨向于(x),即: )2exp(21lim)(lim)(2200 xxGx(6) 2021/3/971)(000)(dxxxxx,(1) )()()(000)(afdxaxxfaxaxax,(3) 2021/3/98證明:由(4)式可以看出,當x=0,0時, )2exp(21lim)(lim2200 xxG而當x0,0時, 0)2exp(21lim)(lim2200 xx

5、G由公式(5)得: 1)(lim)(lim00dxxGdxxG所以由公式(6)所定義的函數(shù)滿足(x)函數(shù)的條件(1)式??梢姎w一化的Gauss函數(shù)的序列極限可以表示(x)函數(shù)。 2021/3/992)、函數(shù) xxsinxxsinlim的極限 也滿足(x)函數(shù)的條件: xxxsinlim)(7) 其中0。 證明:當x=0時, limsinlimsinlimxxxx 當x0時,sin(x)/(x) 以周期2/振蕩,振幅隨著|x|的增加而減小。所以,當時,sin0 xx0sinlimsinlimxxxx于是有: 2021/3/910當0時,查找定積分表可得到: dxxxsin所以有:1sinlims

6、inlimdxxxdxxxxxsinxxsinlim的極限 根據(jù)上述討論可知,函數(shù) 滿足(x)函數(shù)的條件,可以表示Dirac (x)函數(shù),即(7)式成立。 2021/3/9113)、函數(shù) 22sinxx的極限 22sinlimxx也滿足(x)函數(shù)的條件,即: 22sinlim)(xxx(8) 其中0。 證明:當x=0時, limsinlimsinlim222xxxx當x0時,sin(x)/(x) 以周期2/振蕩,振幅隨著|x|的增加而減小。所以:當時,sin(x)/(x)00sinlimlimsinlimsinlim2222xxxxxx于是有:2021/3/912查找定積分表可得到: dxxx

7、22sin于是有: 1)()()(sinlim1sinlimsinlim222222xdxxdxxxdxxx根據(jù)上述討論可知,函數(shù) 22sinxx的極限 22sinlimxx可以表示Dirac(x)函數(shù),即式(8)成立。 22sinlim)(xxx(8) 2021/3/9134)、階躍函數(shù)的導(dǎo)數(shù)也可以表示Dirac (x)函數(shù)。 根據(jù)第一次課所講的內(nèi)容可知,階躍函數(shù)step(x)也稱為Heaviside函數(shù),也可以用H(x)表示,其定義如下: axaxaxaxH,2101)(9)函數(shù)H(x-a)對x的導(dǎo)數(shù)也滿足(x)的條件,即: )()(axHdxdx(10)2021/3/914很容易看出,當

8、xa時, 0lim0dxdHxHx而當x=a時, dxdHxHx0lim利用分步法計算積分,有: aaafxffdxxffdxxfaxHxfaxHdxaxHdxdxf)(| )()()( )()( )(| )()()()(根據(jù)以上討論,再結(jié)合式(3)可知,Heaviside函數(shù)H(x-a)對x的導(dǎo)數(shù)可以表示Dirac (x)函數(shù),即式(10)成立。 證明:2021/3/9153Dirac函數(shù)的性質(zhì)函數(shù)的性質(zhì)性質(zhì)性質(zhì)1)、積分性質(zhì)、積分性質(zhì):函數(shù)的定義式:1)(dxx1)(0dxxx即表明了函數(shù)的積分性質(zhì),這個積分也可稱之為函數(shù)的強度。性質(zhì)性質(zhì)2)、篩選性質(zhì)、篩選性質(zhì):式(2)表明了函數(shù)的篩選性

9、質(zhì)。)()()(afdxaxxf則是其推論。 )0()()(fdxxxf(2) 而式(3)中的由此得出推論:2021/3/916性質(zhì)性質(zhì)3)、坐標縮放性質(zhì)、坐標縮放性質(zhì),設(shè)a為常數(shù),且不為零,則有: )0(|)()(aaxax推論1: (-x)=(x) 說明函數(shù)具有偶對稱性。 推論2:)0)(|)(axaax2021/3/917性質(zhì)性質(zhì)4)、函數(shù)的乘法性質(zhì)函數(shù)的乘法性質(zhì):如果f(x)在x0點連續(xù),則有: )()()()(000 xfxxxxxf由此得出推論:x(x)=0和)()(xxdxdx)()()(badxbxxa2021/3/9184復(fù)合函數(shù)形式的復(fù)合函數(shù)形式的函數(shù)函數(shù)h(x) 設(shè)方程h

10、(x)=0有n個實數(shù)根x1,x2,xn,則在任意實根xi附近足夠小的鄰域內(nèi)有:h(x)= h(xi)( x-xi)其中h(xi)是h(x)在x=xi處的一階導(dǎo)數(shù)。 如果h (xi)0,則在xi附近可以寫出:| )( |)(iixhxxh(x)=h(xi)( x-xi)=2021/3/919上式表明,h(x)是由n個脈沖構(gòu)成的脈沖系列,各個脈沖位置由方程h(x)=0的n個實根確定,各脈沖的強度則由系數(shù)| h (xi)|-1來確定。 若h (xi)在n個實根處皆不為零,則有: niiixhxxxh1| )( |)()(h (xi)0 )0)()(21)(22aaxaxaax)()(|1)(babx

11、axbabxax)()(|2xxxnnxx)(1)sin(推論:2021/3/9205二維函數(shù)二維函數(shù)函數(shù)函數(shù) *1、直角坐標系的情況二維函數(shù)表示為(x, y),它是位于xy平面坐標原點處的一個單位脈沖。二維函數(shù)是可分離變量函數(shù),即有:(x, y)= (x)(y)二維函數(shù)的性質(zhì)以及其證明過程與一維函數(shù)的情形相同。*2、極坐標系的情況(x,y) (r,) ,必須要保證:1)、脈沖位置相同;2)、二者強度(即曲面下體積)相同。只有這樣,坐標變換才是等價的。2021/3/921直角坐標系(x,y) 極坐標系(r,) (x,y) (r) (x-x0,y) (r-x0,) (x,y-y0) (x+x0,

12、y) (r-x0,-) (x,y+y0) (x-x0,y-y0) )2,(0 yr)23,(0 yr),(00rr幾個二維函數(shù)在兩種坐標系中的位置關(guān)系 20200yxr)arctan(000 xy表12021/3/922考慮到脈沖強度的對應(yīng)關(guān)系,下面給出兩個二維函數(shù)坐標變換的例子:顯然,(x,y)和(r)的位置相同。)(1),(rryx1),(dxdyyx1)(21)(120020 ddrrrdrdrr例1)、可見,脈沖位置和強度都相同,所以坐標變換成立。rr)(曲面下的體積為:而證明:(x,y)曲面下的體積為:2021/3/923例2)、 ),(1),(0000rrryyxx其中, 20200yxr)arct

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明,都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等,如果需要附件,請聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙,網(wǎng)頁內(nèi)容里面會有圖紙預(yù)覽,若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間,僅對用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護處理,對用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯,并不能對任何下載內(nèi)容負責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當內(nèi)容,請與我們聯(lián)系,我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔(dān)用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

評論

0/150

提交評論