中職對(duì)口升學(xué)量子力學(xué)模擬試題(3).doc

1、102 .線性諧振子的能量本征函數(shù)101A.0. B.1. C.0.0000103 .線性諧振子的能量本征函數(shù)單項(xiàng)選擇題 101粒子在一維無(wú)限深勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)的狀態(tài)為(x)等1弓2(外淇中1 (x)、2(x)是其能量本征函數(shù)，則(x)在能量表象中的表小是,2/2,2/2.2/2,2/2.2/2 b,2/2C 2/2 D.2/2.00./.0000A.1( x)在能量表象中的表小是0D. 1 .00a 0(x) b 1(x)在能量表象中的表示是0C.a D.b0104.在(L2,Lz)的共同表象中，波函數(shù)9 10，在該態(tài)中Lz的平均值為21A. . B. . C. 2 . D. 0.105.算符Q只

2、有分立的本征值Qn,對(duì)應(yīng)的本征函數(shù)是Un(x),則算符F(x,) i x在Q表象中的矩陣元的表示是. _ 一一B. Fmnum (x)F(x,-)Un(x)dx.i x* 一一一C. Fmnun(x)F(x- -)Um (x)dx.i x* 一一一D. Fmnum(x)F(x-一)un (x)dx.i x106.力學(xué)量算符在自身表象中的矩陣表示是A.以本征值為對(duì)角元素的對(duì)角方陣.B. 一個(gè)上三角方陣.C.一個(gè)下三角方陣.A .F mnUn (x) F(x,)Um(x)dx.i xD. 一個(gè)主對(duì)角線上的元素等于零的方陣.107 .力學(xué)量算符X在動(dòng)量表象中的微分形式是A. i .B.i .C. i

3、 2 .D. i 2. PxPxPxPx108 .線性諧振子的哈密頓算符在動(dòng)量表象中的微分形式是2 a 22C.艮 2109.在Q表象中A. 1. B. 110.222P220.D.10C.2 b.2 222I2222 .P22，其本征值是i . D. 1 i .111 .幺正矩陣的定義式為A. S S . B. SS*. C.S S . D. S，112 .幺正變換A.不改變算符的本征值，但可改變其本征矢.B.不改變算符的本征值，也不改變其本征矢.C.改變算符的本征值，但不改變其本征矢.D.即改變算符的本征值，也改變其本征矢.113.算符aA. a,aC. a,a(a、1/2 /)(X0.

4、B.1. D.Lp）,則對(duì)易關(guān)系式a,a 等于a,a a,a 114.非簡(jiǎn)并定態(tài)微擾理論中第A. En(0)HnnHmn1 .i .個(gè)能級(jí)的表達(dá)式是（考慮二級(jí)近似）E (0)E nB.En(0)HnnHmn(0).E m2(0)(0).m En E m2C.En(0)HnnHmnD.En(0)HnnE (0)mHmn(0).E n2(0)(0).E m E n115.非簡(jiǎn)并定態(tài)微擾理論中第A. Hmn. B. Hnn. C. Hnn.116.非簡(jiǎn)并定態(tài)微擾理論中第A.mHmn2E (0)nC.Hmn(0).Em2B.(0)(0)m Em En.D.n個(gè)能級(jí)的一級(jí)修正項(xiàng)為 D.Hnm.n個(gè)能級(jí)的

5、二級(jí)修正項(xiàng)為 lH mn|E(0)nHmn(0).Em2(0)(0).E m E n117.非簡(jiǎn)并定態(tài)微擾理論中第n個(gè)波函數(shù)一級(jí)修正項(xiàng)為A.HmnB.(0)(0)E n E mH 1mn(0) mC.E (0)E (0)E nE mHmn(0) mD.(0)(0)E m E nHmn(0) m(0)(0)E m E n(0) m118.沿x方向加一均勻外電場(chǎng)，帶電為q且質(zhì)量為的線性諧振子的哈密頓為A. HB. H：_d12 dx22 d2C. H2 dx22 d2D. H2 dx2; _di2-dx1212121q x.119.非簡(jiǎn)并定態(tài)微擾理論的適用條件是A.Hmk(0)(0)Ek EmB.

6、HmkC. HmkD.(0)(0)k Em(0) 匚(0) k Em120.轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為I, 頓為電偶極矩為D的空間轉(zhuǎn)子處于均勻電場(chǎng)中，則該體系的哈密A. H?2IB.C. H?D.2I121.非簡(jiǎn)并定態(tài)微擾理論中仔nD2IL?2D2I，波函數(shù)的一級(jí)近似公式為A.(0) nH nmB.(0) nE (0) E (0)EnE mHmn(0) mC.(0) n(0)(0)EnE mHmn(0) mD.(0) n(0)(0)Em En,Hnm(0) m(0)(0)m Em En(0) m122.氫原子的一級(jí)斯塔克效應(yīng)中，對(duì)于n 2的能級(jí)由原來(lái)的一個(gè)能級(jí)分裂為 A.五個(gè)子能級(jí).B.四個(gè)子能級(jí).C.三個(gè)子

7、能級(jí).D.兩個(gè)子能級(jí).C. 12tH mk exp(i0mkt)dt.k躍遷到終態(tài)m的幾率為tD. H mk exp( i02mkt)dt124.用變分法求量子體系的基態(tài)能量的關(guān)鍵是 A.寫出體系的哈密頓.B.選取合理的嘗試波函數(shù).C.計(jì)算體系的哈密頓的平均值.D.體系哈密頓的平均值對(duì)變分參數(shù)求變分125.Stern-Gerlach 實(shí)驗(yàn)證實(shí)了A.電子具有波動(dòng)性.B.光具有波動(dòng)性.C.原子的能級(jí)是分立的.D.電子具有自旋.126.S為自旋角動(dòng)量算符，則Sy,Sx等于A.2i. B. i . C. 0 .D. i Sz.127 . 為Pauli算符,則x, z等于A. i y. B. i y.

8、C.2i y. D. 2i128 .單電子的自旋角動(dòng)量平方算符 S2的本征值為A.1 2. B.- 2. C.- 2. D.- 2. 4422129 .單電子的Pauli算符平方的本征值為A. 0. B. 1. C. 2. D. 3.130.Pauli算符的三個(gè)分量之積等于A. 0. B. 1. C. i . D. 2i.131.電子自旋角動(dòng)量的x分量算符在Sz表象中矩陣表示為A. SxB. SxC. SxD. Sx132.電子自旋角動(dòng)量的y分量算符在Sz表象中矩陣表示為A. SyB. Syi 0 iC. S. D. S.y 2 i 0123.一體系在微擾作用下，由初態(tài)1 t2A. H mk

9、exp(i mkt)dt.0t2B. HmkexXi mkt)dt. 0133.電子自旋角動(dòng)量的z分量算符在Sz表象中矩陣表示為A. Sz 10. B. Sz-012 01210C. Sz- 1 0 . D. Sz2 01134.J1,J2是角動(dòng)量算符,JJ J2,則J2, J：等于A. J1. B. J1. C. 1 . D. 0 .135. 0.136.137. 一電子處于自旋態(tài)a 1/2（sz） b方）中，則Sz的可測(cè)值分別為A. 0, . B. 0,.C., . D.,.2 222f-140 .在Sz表象中，v3/2，則在該態(tài)中Sz的可測(cè)值分別為1/2A. ,. B. /2, . C. /2,/2. D. ,/2.141 .142 .143 .下列有關(guān)全同粒子體系論述正確的是A.氫原子中的電子與金屬中的電子組成的體系是全同粒子體系.B.氫原子中的電子、質(zhì)子、中子組成的體系是全同粒子體系.C.光子和電子組成的體系是全同粒子體系.D.粒子和電子組成的體系是全同粒子