熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)名詞解釋填空判斷

1、熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理練習(xí)題一名詞釋義46、玻色-愛(ài)因斯坦凝聚在溫度時(shí)，就有宏觀量級(jí)的粒子在能級(jí)凝聚。這一現(xiàn)象稱為玻色-愛(ài)因斯坦凝聚。稱為凝聚溫度。47、統(tǒng)計(jì)系綜設(shè)想有大量結(jié)構(gòu)完全相同的系統(tǒng)，處在相同的給定的宏觀條件下。我們把大量系統(tǒng)的集合稱為統(tǒng)計(jì)系綜。48、全同粒子由具有完全相同的屬性（相同的質(zhì)量、電荷、自旋等）的同類粒子組成的系統(tǒng)。49、特性函數(shù)馬休在1869年證明，如果適當(dāng)選擇獨(dú)立變量，只要知道一個(gè)熱力學(xué)函數(shù)，就可以通過(guò)求偏導(dǎo)數(shù)的方法就可以均勻系統(tǒng)的全部熱力學(xué)函數(shù)，從而把均勻系統(tǒng)的平衡性質(zhì)完全確定。這個(gè)熱力學(xué)函數(shù)即稱為特性函數(shù)。50、費(fèi)米能級(jí)金屬中的自由電子氣體，在0K時(shí)，電子盡可能占據(jù)能量最

2、低的狀態(tài)，但泡利不相容原理限制每一個(gè)量子態(tài)最多只能容納一個(gè)電子。因此，電子從能量為零的狀態(tài)起依次填充至止。是0K時(shí)電子的最大能量，稱為費(fèi)米能級(jí)。51、 簡(jiǎn)并度如果某一能級(jí)的量子狀態(tài)不止一個(gè)，該能級(jí)就稱為簡(jiǎn)并的。一個(gè)能級(jí)的量子態(tài)數(shù)稱為該能級(jí)的簡(jiǎn)并度。52、等概率原理等概率原理認(rèn)為，對(duì)于處在平衡狀態(tài)的孤立系統(tǒng)，系統(tǒng)各個(gè)微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率是相等的。是由玻耳茲曼在十九世紀(jì)七十年代提出的，它的正確性是由它的種種推論與客觀實(shí)際相符而得到肯定的。53、 經(jīng)典極限條件如果在玻色系統(tǒng)或費(fèi)米系統(tǒng)中，任意能級(jí)上的粒子數(shù)均遠(yuǎn)小于該能及的量子態(tài)數(shù)，即 上式稱為經(jīng)典極限條件。經(jīng)典極限條件表示，在所有的能級(jí)，粒子數(shù)都遠(yuǎn)小于

3、量子態(tài)數(shù)。這意味著，平均而言處在每一個(gè)量子態(tài)上的粒子數(shù)均遠(yuǎn)小于1。54、能量均分定理對(duì)于處在溫度為的平衡狀態(tài)的經(jīng)典系統(tǒng)，粒子能量中每一個(gè)平方項(xiàng)的平均值等于。55 相格如果用坐標(biāo)q和動(dòng)量p來(lái)描述粒子的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，一個(gè)狀態(tài)必然對(duì)應(yīng)空間中的一個(gè)體積，我們稱之為相格。二 填空題1、根據(jù)系統(tǒng)與外界的相互作用情況，系統(tǒng)分為三類： 孤立 系統(tǒng)， 閉 系統(tǒng)， 開(kāi) 系統(tǒng)。3、在理想氣體溫標(biāo)可以使用的溫度范圍內(nèi)，理想氣體溫標(biāo)與 熱力學(xué)溫標(biāo) 是一致的。4、 強(qiáng)度量 是它的大小與系統(tǒng)的總質(zhì)量的多少無(wú)關(guān)的狀態(tài)參量。5、廣延量 是它的大小與系統(tǒng)的總質(zhì)量成正比的狀態(tài)參量。6、理想氣體的內(nèi)能只是 溫度 的函數(shù)，與 體積 無(wú)關(guān)。

4、7、系統(tǒng)經(jīng)可逆絕熱過(guò)程后熵 不變 ；經(jīng)不可逆絕熱過(guò)程后熵 增加 ，在絕熱條件下熵 減少 的過(guò)程是不可能實(shí)現(xiàn)的。這個(gè)結(jié)論稱為熵增加原理。8、所有工作于兩個(gè)一定溫度熱源之間的熱機(jī)，以 可逆熱機(jī) 的效率為最高。9、統(tǒng)計(jì)物理認(rèn)為，宏觀物理量是相應(yīng)微觀量的 統(tǒng)計(jì)平均值 。10、平衡態(tài)統(tǒng)計(jì)物理的基本假設(shè)是 等概率原理 。11、在等溫等容過(guò)程中，系統(tǒng)的自由能 永不增加 。或者說(shuō)，在等溫等容條件下，系統(tǒng)中發(fā)生的不可逆過(guò)程總是朝著 自由能減少 的方向進(jìn)行。12、在等溫等壓過(guò)程中，系統(tǒng)的吉布斯函數(shù) 永不增加 ?；蛘哒f(shuō)，在等溫等壓條件下，系統(tǒng)發(fā)生的不可逆過(guò)程，總是朝著 吉布斯函數(shù)減小 的方向進(jìn)行。13、在節(jié)流過(guò)程前

5、后，氣體的 焓 值相等。14、理想氣體在節(jié)流過(guò)程前后 溫度 不變。15、孤立系統(tǒng)處在穩(wěn)定平衡狀態(tài)的必要和充分條件為 S<0 。16、等溫等壓系統(tǒng)處在穩(wěn)定平衡狀態(tài)的必要和充分條件為 G>0 。17、等溫等容系統(tǒng)處在穩(wěn)定平衡狀態(tài)的必要和充分條件為F>0 。18、單元復(fù)相系統(tǒng)達(dá)到平衡時(shí)，兩相的 溫度 、 壓強(qiáng) 和 化學(xué)勢(shì) 必須分別相等。19、一級(jí)相變，在相變點(diǎn)兩相的 化學(xué)勢(shì) 連續(xù)，但化學(xué)勢(shì)的一級(jí)偏導(dǎo)數(shù) 存在突變。20、根據(jù)粒子的自旋，12C原子為 玻色 子，原子為 玻色 子，離子為 費(fèi)米 子。3He原子為 費(fèi)米 子。原子為 費(fèi)米 子， 粒子為 玻色 子。6Li+離子為 玻色 子。2

6、1、二級(jí)相變，在相變點(diǎn)兩相的化學(xué)勢(shì)和化學(xué)勢(shì)的一級(jí)偏導(dǎo)數(shù)連續(xù)，但化學(xué)勢(shì)的二級(jí)偏導(dǎo)數(shù)存在突變。22、冰水混合物為 單 元 復(fù) 相系。23、二元單相系統(tǒng)的自由度數(shù)為 3 ；單元二相系統(tǒng)的自由度數(shù)為 1 ；二元三相系統(tǒng)自由度數(shù)為 1 。三 判斷正誤題26、（ ）熱力學(xué)平衡狀態(tài)是一種熱動(dòng)平衡。27、（ × ）不可逆過(guò)程一定是自發(fā)的，而自發(fā)過(guò)程一定是不可逆的。28、（ × ）不可逆過(guò)程就是不能向相反方向進(jìn)行的過(guò)程。29、（ × ）任何過(guò)程總是沿著熵增加的方向進(jìn)行。30、（ × ）任意系統(tǒng)熵總是增加的，即滿足熵增加原理 。 31、（ ）孤立系的熵永不減少。32、（ &

7、#215; ）任何沒(méi)有體積變化的過(guò)程就一定不對(duì)外做功。33、（ ）單相系一定是均勻系。34、（ × ）溫度相等是系統(tǒng)平衡的充分且必要條件。35、（ ）對(duì)一個(gè)有N個(gè)分子組成的某經(jīng)典氣體系統(tǒng)，空間中一個(gè)代表點(diǎn)表示一個(gè)粒子在某一時(shí)刻的微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。36、（ × ）自由電子氣在T=0 K時(shí)，所有粒子都處在能量為零的基態(tài)。37、（ × ）從單一熱源吸收熱量全部用于對(duì)外做功是不可能的。38、（ ）玻耳茲曼分布是對(duì)應(yīng)于孤立系統(tǒng)的平衡態(tài)分布，所以滿足玻耳茲曼分布的熵一定最大。39、（ ）凝聚系的熵在等溫過(guò)程中的改變隨絕對(duì)溫度趨于零。40、（ ）在絕熱自由膨脹過(guò)程中系統(tǒng)的內(nèi)能保持不變。41、（ ）熱力學(xué)第二定律的實(shí)質(zhì)在于指出一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的實(shí)際過(guò)程都有其自發(fā)進(jìn)行的方向，是不可逆的。42、（ ）孤立系統(tǒng)中發(fā)生的任何宏觀過(guò)程，包括趨于平衡