論空間的存在和表現(xiàn)以及原子的來源

1、中國科技論文網(wǎng) PAGE PAGE 12論空間的存在和表現(xiàn)以及原子的來源 鄒 偉 明 山東大學(xué)微生物學(xué)研究所 （山東濟(jì)南山大南路27號（250100） E-mail: 摘 要: 本文對原子和中子的結(jié)構(gòu)形成以及與空間的關(guān)系進(jìn)行了研究探討，認(rèn)為原子和中子來源于原始宇宙空間中的空間單位sp的游離磁微子n與中心原質(zhì)子p+ 相互表現(xiàn)電引力中和吸收關(guān)系收縮形成的數(shù)值結(jié)構(gòu)體，磁微子n的球面電性數(shù)值形成了原子和中子結(jié)構(gòu)中的質(zhì)量子數(shù)值nv，磁微子n的球體磁性數(shù)值形成了原子結(jié)構(gòu)中的與nv呈等值反比關(guān)系的磁力子數(shù)值nv，原子和中子的質(zhì)量子nv形成過程中釋放出的離散磁性數(shù)值=是磁力線、磁波線和冷光線的結(jié)構(gòu)成分并吸收熱

2、極子t后轉(zhuǎn)變成為靜息冷極子k，并依此提出了原始宇宙空間屬于由熱極子t和磁微子n均勻內(nèi)容的熱度空間,現(xiàn)時(shí)宇宙空間屬于由冷極子k均勻內(nèi)容的冷度空間范圍的空間結(jié)構(gòu)理論。關(guān)鍵詞：冷度空間；熱度空間；原子結(jié)構(gòu)形成中圖分類號: O0562.11. 前 言空間是指除物質(zhì)實(shí)體外的空余所在, 宇宙范圍中除了星系實(shí)體外的一切均為空間，或者說宇宙即為空間?？臻g既具有對質(zhì)量實(shí)體的包容性又屬于質(zhì)量實(shí)體間的聯(lián)系媒介和能量的傳輸和表現(xiàn)媒介，因此, 可以說空間是宇宙的充實(shí)媒介，而這一宇宙充實(shí)媒介既可能是物質(zhì)實(shí)體形成的最初來源，又可能是物質(zhì)實(shí)體消化的最終形式。已知質(zhì)量和能量屬于可等量相互轉(zhuǎn)化的單位形式，如果能量的原始狀態(tài)是構(gòu)成

3、原始宇宙空間的質(zhì)料和質(zhì)量屬于原始空間質(zhì)料的高度聚集體并且中子屬于基本質(zhì)量單位，則中子所隱含的能量數(shù)值就應(yīng)屬于一個(gè)潛能量單位，能量單位與質(zhì)量單位轉(zhuǎn)變所形成的體積之比就應(yīng)該屬于能量空間和質(zhì)量空間兩種空間形式的變量之比。如果把質(zhì)量表現(xiàn)平均密度分布和中子以原始能量空間單位sp形式存在的靜息宇宙稱為原初宇宙場，則可對宇宙空間進(jìn)行如下推理研究。2. 空間單位和空間單位數(shù)值既然已經(jīng)認(rèn)識到質(zhì)量屬于潛能量數(shù)值的聚集單位而能量又屬于原始能量空間的內(nèi)容數(shù)值，因此，質(zhì)量就應(yīng)屬于原始能量空間單位sp內(nèi)容數(shù)值高度飽和的數(shù)值聚集體。如果中子是由一個(gè)質(zhì)子p與一個(gè)電作用力單位nv表現(xiàn)向心收縮關(guān)系組成的飽和數(shù)值結(jié)構(gòu)體，則質(zhì)子p就

4、應(yīng)該屬于原始能量空間單位sp半徑范圍的幾何中點(diǎn)因而可稱其為原質(zhì)子p+。如果由一個(gè)sp向心收縮轉(zhuǎn)變形成的中子n的結(jié)構(gòu)數(shù)值屬于飽和球?qū)訑?shù)值nv與飽和球面數(shù)值e 的乘積，則nv 可稱為質(zhì)量子，e 可稱為層子，而sp與中子n的內(nèi)容數(shù)值就應(yīng)該屬于質(zhì)量結(jié)構(gòu)常數(shù)并應(yīng)等于一個(gè)原質(zhì)子p+ 所能結(jié)構(gòu)的潛能量數(shù)值, 可由此推知空間單位sp應(yīng)存在兩種極限狀態(tài)，一種極限狀態(tài)是sp的內(nèi)容數(shù)值處于平均密度分布狀態(tài)的球半徑范圍，它所表現(xiàn)的應(yīng)該是原始宇宙空間中靜息sp的平均大小范圍，與宇宙總質(zhì)量的乘積則表示了原初宇宙場的半徑范圍。另一種極限狀態(tài)應(yīng)該是sp的內(nèi)容數(shù)值處于高度收縮聚集狀態(tài)，它所表現(xiàn)的是由sp轉(zhuǎn)變形成中子n的球半徑范

5、圍的變量比值和伴隨形成的質(zhì)量空間范圍，因此，可以認(rèn)為宇宙空間中現(xiàn)有的中子和原子均來源于原初宇宙場范圍內(nèi)的sp的收縮聚集過程并伴隨中子和原子的形成過程同時(shí)產(chǎn)生了現(xiàn)時(shí)宇宙的質(zhì)量空間范圍。而在原初宇宙的能量空間形成實(shí)體質(zhì)量的空間質(zhì)量化過程中，剩余的能量空間會被所形成的質(zhì)量空間范圍排斥到現(xiàn)時(shí)宇宙空間的范圍邊緣，因此，能量空間對質(zhì)量空間范圍應(yīng)表現(xiàn)等值壓縮性?？臻g單位sp內(nèi)容數(shù)值的向心收縮形成中子和原子的過程應(yīng)歸因于sp的幾何中心有原質(zhì)子p+ 的存在，因此, 原質(zhì)子p+ 在sp靜態(tài)占具的空間范圍內(nèi)應(yīng)具有正極引力半徑的可表現(xiàn)性，p+源點(diǎn)的球體表現(xiàn)數(shù)值應(yīng)為半徑長度為rp+的正極引力線段與正極引力線段的球面數(shù)值

6、r+的乘積并等于電作用力單位數(shù)值nv與層面電量數(shù)值e的乘積。由此可推知，空間單位sp應(yīng)由呈均勻密度分布的游離態(tài)空間單位數(shù)值所內(nèi)容，處于原質(zhì)子p+ 作用范圍的空間單位數(shù)值應(yīng)表現(xiàn)電負(fù)性以及表現(xiàn)與rp+的正極引力線半徑數(shù)值的電中和吸收關(guān)系并同時(shí)形成趨向p+ 源點(diǎn)的均速矢的引力運(yùn)動和sp的半徑收縮過程。當(dāng)原質(zhì)子p+ 的rp+ 數(shù)值全部被空間單位數(shù)值的電負(fù)性所中和，即p+ 電引力吸收的nv數(shù)值達(dá)到飽和后即應(yīng)形成表界面呈電中性的剛性球體而使得sp轉(zhuǎn)變成了中子n，該過程可稱為空間單位sp的中子化過程。據(jù)此推測，現(xiàn)時(shí)宇宙空間中的星系實(shí)體的質(zhì)量應(yīng)均來源于原初宇宙場中的游離態(tài)p+與游離態(tài)空間單位數(shù)值相互表現(xiàn)以上電

7、性引力中和結(jié)構(gòu)關(guān)系的空間質(zhì)量化過程，因此，空間單位數(shù)值的平均分布密度加p+ 的表現(xiàn)范圍之和以及與原初宇宙場中的p+總數(shù)目的乘積就應(yīng)該屬于sp所靜態(tài)占具的半徑范圍和原初宇宙場的半徑范圍，原初宇宙場在此可稱為空間宇宙。當(dāng)原始宇宙空間中均勻內(nèi)容的游離sp經(jīng)以上空間質(zhì)量化過程最終全部轉(zhuǎn)變成了中子和原子后, 原始sp的半徑范圍體積rp+nveV應(yīng)均縮減成了中子n的球半徑體積，而空間質(zhì)量化過程結(jié)束后的宇宙則可稱為質(zhì)量宇宙。因此，一個(gè)飽和態(tài)sp所容納包含的空間單位數(shù)值就應(yīng)為: 1 sp= 1nv1e可據(jù)此推測游離態(tài)空間單位數(shù)值應(yīng)具有形態(tài)可變性，在靜息空間中應(yīng)具有呈球趨向性而表現(xiàn)其球體內(nèi)容的數(shù)值飽和力或球圓恢

8、復(fù)力。如果把空間單位數(shù)值的呈球趨向性定義為磁性, 則空間單位數(shù)值的球體內(nèi)容數(shù)值就應(yīng)該屬于磁性數(shù)值因而可稱之為球體磁性數(shù)值，因此, 可把處于球體磁性數(shù)值表現(xiàn)狀態(tài)的空間單位數(shù)值稱為磁微子并用“n”表示，并可推知原始宇宙空間是由這類處于靜息表現(xiàn)球體磁性數(shù)值狀態(tài)的游離磁微子n在能量空間中均勻密度分布組成的。磁微子n既應(yīng)屬于空間單位sp的內(nèi)容數(shù)值，又作為p+ 引力半徑線段rp+的電引力中和數(shù)值而應(yīng)同時(shí)表現(xiàn)電負(fù)性。由于電性引力中和的相互作用只能在n的球表界面進(jìn)行，因此, n的球表界面就應(yīng)該屬于n的電性表現(xiàn)區(qū)域并且n的理想球表面積數(shù)值就應(yīng)該屬于n的電性表現(xiàn)數(shù)值因而可稱其為球面電性數(shù)值并以“”表示。如果設(shè)理想

9、球體數(shù)值為并與理想球表面積數(shù)值等值，則n的球體磁性數(shù)值則可用“”表示，以此說明磁微子n屬于空間電磁微粒并屬于原初宇宙空間中的游離態(tài)空間單位數(shù)值。當(dāng)n在p引力作用范圍內(nèi)做趨于接近p源點(diǎn)的均速直線引力運(yùn)動而表現(xiàn)電引力中和關(guān)系時(shí)，處于直線運(yùn)動過程的n的表面形態(tài)應(yīng)隨所處的rp半徑長度發(fā)生相應(yīng)的改變。如果受作用的n的隨rp的分值r的長度變化表現(xiàn)相應(yīng)壓縮減少過程，n的就應(yīng)同時(shí)表現(xiàn)相應(yīng)的收縮減小過程。當(dāng)n到達(dá)飽和引力距離r=1位置時(shí)，其應(yīng)收縮減小了量，其應(yīng)相應(yīng)壓縮減少了量。如果n與p的電性作用關(guān)系屬于rp數(shù)值的連續(xù)中和收縮過程和n的球面電性轉(zhuǎn)換過程，則當(dāng)n達(dá)到= 0時(shí)，rp就應(yīng)縮短一個(gè)長度數(shù)值中和單位r/e

10、，因此, 電性引力中和過程結(jié)束后的n的應(yīng)由負(fù)電性顯現(xiàn)狀態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)檎娦燥@現(xiàn)狀態(tài)： r(rp)(n) rpr()= rp當(dāng)p的rp數(shù)值經(jīng)以上電性引力中和過程全部消失后，則說明有一個(gè)nv單位的n數(shù)值參與了rp數(shù)值的中和收縮過程而形成了一個(gè)質(zhì)量子nv并使得原質(zhì)子p轉(zhuǎn)變成了中子n : 1 rp(r)1nv(e) = 1nv(e)1(n)由此可知，原質(zhì)子p的正極引力半徑數(shù)值rp與質(zhì)量子數(shù)值nv呈等值反比關(guān)系，rp可簡稱為正引力子并以此表明正引力子rp屬于電磁學(xué)結(jié)構(gòu)中的電性吸引力，可定義組成一個(gè)飽和質(zhì)量子數(shù)值nv的nv作為結(jié)構(gòu)電力數(shù)值單位簡稱電力子并以此表明電力子nv屬于電磁學(xué)結(jié)構(gòu)中的電性中和力，同時(shí)定義電

11、力子nv的等值反比數(shù)值作為結(jié)構(gòu)磁力數(shù)值單位nv簡稱磁力子并以此表明磁力子nv屬于電磁學(xué)結(jié)構(gòu)中的磁性離散力，因此，nv、nv、rp和nv的數(shù)值結(jié)構(gòu)關(guān)系應(yīng)為：nv = nvrp= nvnv= 1rp+nv= 1nv由此可知，磁微子n的球體磁性數(shù)值和球面電性數(shù)值或?qū)儆谝粚ν档攘勘憩F(xiàn)的電磁物理量，處于顯現(xiàn)和減小狀態(tài)的n的超值應(yīng)該是被其rp數(shù)值的分值單位r的參與程度和其球面數(shù)值的同步收縮程度排擠釋放的，而處于恢復(fù)和增大狀態(tài)的n的缺值應(yīng)該是被其rp數(shù)值的分值單位r的撤除程度和其球面數(shù)值的同步恢復(fù)程度吸引吸收的，并可推知靜息磁微子n的應(yīng)呈等邊三角錐形體態(tài)并屬于具錐尾磁性極和錐尖磁性極的磁雙極結(jié)構(gòu)。由此可知

12、, 當(dāng)磁微子n處于p引力范圍內(nèi)而使n球面處于負(fù)電性顯現(xiàn)狀態(tài)時(shí)應(yīng)表現(xiàn)為負(fù)電荷或負(fù)點(diǎn)電荷，可把處于帶負(fù)電或負(fù)電性顯現(xiàn)狀態(tài)的空間單位數(shù)值稱為負(fù)極子并用“n”表示。負(fù)極子n處于rp數(shù)值中和過程并達(dá)到飽和收縮狀態(tài)時(shí)的應(yīng)由負(fù)電性轉(zhuǎn)變?yōu)檎娦詮亩憩F(xiàn)為正電荷或正點(diǎn)電荷，可把處于正電性顯現(xiàn)狀態(tài)的空間單位數(shù)值稱為正極子并用“n”表示。正極子n應(yīng)屬于空間單位數(shù)值的達(dá)到最大恒定收縮度后的電性轉(zhuǎn)變態(tài)，并且其也應(yīng)同時(shí)處于最大恒定壓縮度的球體零容積狀態(tài)，因此, 自然界中的電性和磁性具有粒子性和數(shù)值性因而屬于電性作用過程中的兩種同值反向的數(shù)值表現(xiàn)形式。由此可知，球體磁性數(shù)值趨于由負(fù)電勢eV或nv形成端向環(huán)境離散釋放并趨于由

13、負(fù)電勢eV或nv消失端吸收環(huán)境離散磁性數(shù)值組成，因此, 當(dāng)原子表面或金屬結(jié)構(gòu)表面形成電力子值差eV時(shí)應(yīng)同時(shí)伴隨有端面磁極和偶極空間磁場的形成過程，由此證明組成磁力線和磁波線lm的離散磁性數(shù)值相互間也存在著極性引力作用并且只能是由于屬于具錐尖磁極和錐尾磁極的磁雙極結(jié)構(gòu)以及該些磁雙極結(jié)構(gòu)間形成的異極引力關(guān)系而表現(xiàn)的。已知作用溫度與磁場強(qiáng)度呈反比關(guān)系并且不同材料的恒磁體具有不同的磁居里點(diǎn), 因此, 環(huán)境熱力學(xué)溫度T對磁場結(jié)構(gòu)具有當(dāng)量消除作用或者說空間冷度K與磁場的結(jié)構(gòu)強(qiáng)度存在著正比關(guān)系?？蓳?jù)此推測，如果自然界中的冷度空間屬于量子性的, 那么，組成磁場結(jié)構(gòu)磁力線的離散磁性數(shù)值=就應(yīng)該與空間冷度有關(guān)或者

14、冷度空間應(yīng)該屬于=的靜息存在形式，而磁力線就應(yīng)該屬于冷度空間數(shù)值的特殊表現(xiàn)形式。因此，如果冷度空間屬于靜息=的表現(xiàn)范圍, 則空間單位數(shù)值向環(huán)境釋放的過程就應(yīng)該屬于向環(huán)境釋放冷量的表現(xiàn)過程，而空間單位數(shù)值吸收環(huán)境游離=的過程就應(yīng)該屬于由環(huán)境吸收冷量的表現(xiàn)過程。因此，處于吸收環(huán)境游離=過程的空間單位數(shù)值可相應(yīng)地稱為熱微子并用“N”表示，處于向環(huán)境釋放其過程的空間單位數(shù)值則相應(yīng)地稱為冷微子并用“N”表示?？捎纱送浦獰嵛⒆覰的形成過程應(yīng)同時(shí)伴隨有環(huán)境溫度升高的表現(xiàn)，而冷微子N的形成過程則應(yīng)同時(shí)伴隨有環(huán)境溫度降低的表現(xiàn)。3. 原子結(jié)構(gòu)的形成和離散磁性數(shù)值由以上推導(dǎo)結(jié)果可知中子n是屬于能量空間單位sp飽和

15、收縮的數(shù)值結(jié)構(gòu)體, 當(dāng)原質(zhì)子p的rp數(shù)值全部被所形成的nv數(shù)值中和后即應(yīng)形成表面不顯電性的中子。但是, 當(dāng)sp在電引力中和收縮過程中如果將其他己完成收縮過程的中子和小原子包容在其收縮范圍界面內(nèi)時(shí), 由于該些中子和小原子在結(jié)構(gòu)收縮范圍界面內(nèi)的容納和充填會使得p所能吸收的nv數(shù)值只能達(dá)到低值飽和程度, 從而形成了原質(zhì)子p在中心，所包容的中子和小原子數(shù)形成了核質(zhì)量A聚集在p引力范圍內(nèi)的中心位置并由低飽和態(tài)的nv(e)包圍著中心核結(jié)構(gòu)的不飽和原子。由此可知, 當(dāng)原子的核質(zhì)量數(shù)A發(fā)生變動時(shí), 同體nv數(shù)值可發(fā)生如下相應(yīng)變化： nv+ kAe = nv- kAe nv- kAe = nv+ kAe因此，如

16、果原子屬于nv低值飽和的空間單位收縮體并且其外層面呈負(fù)電性, 這說明原子屬于nv與nv處于靜息平衡狀態(tài)的數(shù)值結(jié)構(gòu)體, 并且其nv或nv的不飽和程度相應(yīng)表現(xiàn)了原子半徑r，同體nv則相應(yīng)表現(xiàn)了原子范圍半徑r的可壓縮性而使原子表現(xiàn)為球狀結(jié)構(gòu)體，因此，r和nv的大小是由同體nv或nv決定的。由此可知, 原子結(jié)構(gòu)磁力子的存留數(shù)值nv() 應(yīng)為: nv() = 1nv原子結(jié)構(gòu)磁力子的釋放數(shù)值nv(-)應(yīng)為: 原子結(jié)構(gòu)磁力子的吸收數(shù)值nv(+)應(yīng)為: 由于原子和中子結(jié)構(gòu)中的rp與電力子nv處于電引力半徑數(shù)值的中和收縮狀態(tài), 因此，原子和中子結(jié)構(gòu)內(nèi)層的電力子數(shù)值就應(yīng)該均處于正極子n狀態(tài)。如果把原子和中子的正極

17、子結(jié)構(gòu)層次的數(shù)值單位稱為正電力子 nv, 則正電力子nv與同體nv應(yīng)存在如下數(shù)值關(guān)系: Nv= nv1(e)因此，當(dāng)nv的表層數(shù)值轉(zhuǎn)變成自由電量e外轉(zhuǎn)移和原子的rp伸長使得原子顯露出nv的表層數(shù)值時(shí), 與之鄰接的常態(tài)原子應(yīng)具有向nv或rp顯現(xiàn)區(qū)域轉(zhuǎn)移其nv數(shù)值的自平衡趨勢而形成表面電流，因此, 原子的nv或rp的顯現(xiàn)程度屬于表面正極電勢eV, nv或nv相對高值的原子或金屬導(dǎo)體端面則相對表現(xiàn)負(fù)極電勢eV，兩端形成的電勢之差則稱之為電壓U, 而電流則屬于相對形成的自由電量eV在金屬原子結(jié)構(gòu)間的數(shù)值平衡轉(zhuǎn)移過程。已知當(dāng)結(jié)構(gòu)nv進(jìn)行外轉(zhuǎn)移過程時(shí), 其同體nv應(yīng)表現(xiàn)相應(yīng)增加的趨勢。如果人為限制金屬原子

18、的范圍半徑r, 隨著原子nv數(shù)值的外輸轉(zhuǎn)移過程, 趨于增加的同體nv數(shù)值則會由相對低值的原子表面區(qū)域表現(xiàn)數(shù)值吸收過程和原子半徑r相應(yīng)增大趨勢, 而該種原子結(jié)構(gòu)數(shù)值變化過程會使其結(jié)構(gòu)nv相對低值的表面區(qū)域逐漸轉(zhuǎn)變成正電力子數(shù)值nv顯現(xiàn)區(qū)域而使所形成的過飽和的nv數(shù)值由該nv相對低值區(qū)域向環(huán)境釋放從而形成超值正極子n數(shù)值流的連續(xù)出射過程，該超值n連續(xù)數(shù)值流可稱為正線子并用“l(fā)n”表示，ln的形成和出射過程可稱為正線子發(fā)射，ln在距離傳輸過程中則趨于轉(zhuǎn)變成熱微子N而復(fù)原成磁微子n。 如果紅外輻射線或熱光線數(shù)值流的本質(zhì)屬于光源體的原子nv處于降低過程時(shí)連續(xù)釋放出的超值nv的離散數(shù)值流, 則熱光線或紅外

19、線的發(fā)射過程就應(yīng)同時(shí)伴隨表現(xiàn)對環(huán)境離散磁性數(shù)值=的吸收過程并在熱光線數(shù)值流形成的熱輻射過程中同時(shí)會伴隨產(chǎn)生環(huán)境溫度升高的表現(xiàn)，因此, 該種屬紅外線的熱光線數(shù)值流可稱為熱光子并用“l(fā)t”表示, 其關(guān)系為： nveV(n+=) = nvlt(n)由此推測冷光線數(shù)值流的本質(zhì)應(yīng)該屬于光源體的原子nv處于增大過程時(shí)而相應(yīng)釋放出的超值nv的數(shù)值流，由于冷光線數(shù)值流的形成和出射過程會同時(shí)伴隨產(chǎn)生環(huán)境溫度降低的表現(xiàn), 因此，該種冷光線數(shù)值流可稱為冷光子并用“l(fā)k”表示, 其關(guān)系為:nv+eV(n) = nvlk(=)由于由正極子轉(zhuǎn)變成負(fù)極子或由負(fù)極子轉(zhuǎn)變成熱微子或磁微子的空間單位數(shù)值形式轉(zhuǎn)變過程屬于原態(tài)數(shù)值對

20、環(huán)境離散磁性數(shù)值= 的吸收過程，而=又應(yīng)屬于冷度空間的內(nèi)容, 因此,可定義一個(gè)飽和質(zhì)量子數(shù)值nv全部轉(zhuǎn)變成游離磁微子所吸收的冷度空間體積單位稱為一個(gè)熱力子并用“Nv”表示，而一個(gè)飽和sp的游離n全部轉(zhuǎn)變成了nv所釋放出的冷度空間體積單位則可稱為冷力子并用“Nv”表示，可由此推知空間冷度應(yīng)該是由靜息游離= 在單位容積絕對空間中的內(nèi)容而表現(xiàn)的，并且已知熱力學(xué)溫標(biāo)的絕對零度屬于宇宙空間熱度的下限, 說明靜息=在冷度空間中呈均勻分布狀態(tài)，其分布密度具有上限值。由磁場結(jié)構(gòu)強(qiáng)度與熱力學(xué)溫度T呈反比的關(guān)系可推知空間熱度T具有當(dāng)量消除磁雙極性的作用，而降低或消除了磁雙極性的靜息游離=應(yīng)該與冷度空間的形成有屬于

21、同質(zhì)的參與關(guān)系，或者說是屬于形成冷度空間的前體質(zhì)料而靜息游離=屬于冷度空間的參與數(shù)值。如果設(shè)靜息游離=處于冷度空間數(shù)值狀態(tài)時(shí)表現(xiàn)為任意形態(tài)的單位空間容積, 該單位空間容積則應(yīng)該屬于零溫度空間而處于熱力學(xué)的零溫度狀態(tài)。由此可推知，當(dāng)靜息游離=的容積表層界面與或nv的電正性位點(diǎn)物理接觸時(shí)，其空間容積應(yīng)處于收縮狀態(tài)并成線狀進(jìn)入空間單位數(shù)值的球體內(nèi)容轉(zhuǎn)變成，而=容積空間的收縮過程應(yīng)該與空間單位數(shù)值的電性數(shù)值的降低和的增加同步等量進(jìn)行并同時(shí)表現(xiàn)空間單位數(shù)值的球體復(fù)原過程。由于靜息游離=應(yīng)屬于冷度空間內(nèi)容數(shù)值并具有與正電極性作用還原成的界面冷極性，因此，可把靜息游離態(tài)離散磁性數(shù)值=稱為冷極子并用“k”表示

22、?？捎纱送浦錁O子k具有容積可變性和界面形狀可變性, 處于靜息狀態(tài)時(shí)應(yīng)表現(xiàn)冷極子之間容積的不可重合性和界面的不可愈越性，并且形成冷極子k界面容積的體表面積AK只能來源于體表面積A的磁雙極性的自中和度d并且自中和度d應(yīng)是由環(huán)境熱度T決定的，即： 因此，依據(jù)氣體空間熱脹冷縮的物理規(guī)律可以認(rèn)為冷極子k形成過程中其容積中吸收進(jìn)的內(nèi)容應(yīng)該是空間熱度數(shù)值t, 其對單位熱度空間體積v的熱吸收率q應(yīng)與自中和度d呈正比, 其單位空間體積熱脹率Pt則應(yīng)為v與q之差： Pt = vq因此，=對t的吸收和包容過程就應(yīng)表現(xiàn)為= 對熱度空間體積v的吸收程度和對t的熱極性的掩蔽程度, 即： k= = ( vt)由此可知,

23、冷極子k形成過程應(yīng)屬于離散磁性數(shù)值=對單位熱度空間體積vt的收縮吸收過程并同時(shí)表現(xiàn)單位消熱量: 1Nv 1nv(=vt) = 1nv+ 1Nv而由冷極子k轉(zhuǎn)變成的零度空間容積收縮過程就應(yīng)屬于單位熱度空間體積vt的釋放過程并同時(shí)表現(xiàn)單位釋熱量:1nv + 1nv(= v t) = 1rp+ 1Nv如果將能量空間定義為由空間熱度數(shù)值t均勻內(nèi)容的熱度空間, 則t在單位體積能量空間中的分布密度就應(yīng)表現(xiàn)為空間熱度T和表現(xiàn)相應(yīng)的空間熱脹率Pt, 由此說明空間熱度T處于自由狀態(tài)時(shí)具有一定量值的熱彈性斥力并且該熱彈性斥力的形成只能源于t具有極性以及同極之間相互作用的表現(xiàn), 因此，熱度空間數(shù)值t的極性應(yīng)稱之為熱

24、極而t則可相應(yīng)地稱之為熱極子。 由于離散磁性數(shù)值=和冷極子k屬于潛在的和顯在的零溫度空間容積, 因此, 其容積界面之間的相互關(guān)系應(yīng)表現(xiàn)零溫度空間容積的空間獨(dú)立性、界面完整性和界面的不可愈越性，而與熱極的相互關(guān)系就應(yīng)表現(xiàn)=對環(huán)境熱極子t的收縮吸收作用以及對熱極的包容性和掩蔽性。因此, 空間熱度T表示的是單位容積絕對空間中熱極子t的分布密度, 空間冷度K表示的是單位容積絕對空間中冷極子k的分布密度，而熱力學(xué)溫度T表示的則應(yīng)是單位容積冷度空間中的熱極子t的分布密度。4. 結(jié) 論由以上研究可得出如下結(jié)論：1、空間單位數(shù)值是組成中子和原子以及形成冷度空間的基本質(zhì)料，由飽和空間單位數(shù)值和中心原質(zhì)子p組成一

25、個(gè)空間單位sp，現(xiàn)時(shí)宇宙中的中子和原子均來源于原初宇宙場中的sp的電引力中和收縮的空間質(zhì)量化過程。 2、磁微子n的球面電性數(shù)值與原質(zhì)子p的正極引力半徑數(shù)值rp表現(xiàn)電引力中和吸收關(guān)系形成了電力子nv的參與數(shù)值和表現(xiàn)電引力中和結(jié)構(gòu)關(guān)系形成了質(zhì)量子nv的參與數(shù)值，其球體磁性數(shù)值的離散釋放則形成了冷度空間的參與數(shù)值。3、球體磁性數(shù)值和離散磁性數(shù)值=屬于磁雙極性結(jié)構(gòu)，當(dāng)=表現(xiàn)其的自中和度d時(shí)則趨于吸收掩蔽一單位的熱度空間體積vt而轉(zhuǎn)變成冷極子k，當(dāng)k的界面物理接觸負(fù)電勢eV或形成端時(shí)則釋放出內(nèi)容的vt而轉(zhuǎn)變成。4、原始宇宙空間或能量空間屬于由熱極子t和磁微子n均勻內(nèi)容的熱度空間，現(xiàn)時(shí)宇宙空間屬于由冷極子

26、k均勻內(nèi)容的冷度空間范圍。5、空間單位數(shù)值的存在形式及相互間的單位關(guān)系表示如下：t熱極子(熱度空間數(shù)值) (T)熱度空間 k冷極子(冷度空間數(shù)值) (K)冷度空間 n磁微子(磁量單位數(shù)值) lt熱光子 (nv)磁力子 N 熱微子(熱量單位數(shù)值) lk冷光子 (Nv)熱力子N 冷微子(冷量單位數(shù)值) (Nv)冷力子 n 負(fù)極子(電量單位數(shù)值)lm磁線子 (nv)電力子 n 正極子(正電量單位數(shù)值) (nv)正電力子 rp原質(zhì)子(正電引力半徑單位) On the Existence and the Representation of the Space as well as the Origin of the Atomes Zou Wei Ming Mic