熱力學(xué)復(fù)習(xí)資料

1、1.2.3.4.5.6.7.8.9.10.11.12.13.14.15.16.17.18.由于Q和W都是過程量，故其差值（Q-W也是過程量。任一熱力循環(huán)的熱效率都可以用公式1 匸 計(jì)算。t T1在水蒸汽的熱力過程中可以存在又等溫又等壓的過程。容積比熱是容積保持不變時(shí)的比熱。dq dh vdp對于閉口系統(tǒng)和穩(wěn)定流動(dòng)開口系統(tǒng)的可逆過程都適用。 可逆過程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過程，而準(zhǔn)靜態(tài)過程不一定是可逆過程。流動(dòng)功的大小僅取決于系統(tǒng)進(jìn)出口的狀態(tài)，而與經(jīng)歷的過程無關(guān)。當(dāng)壓力超過臨界壓力，溫度超過臨界溫度，則H20處在液態(tài)。將熱力系統(tǒng)與其發(fā)生關(guān)系的外界組成一個(gè)新系統(tǒng)，則該新系統(tǒng)必然是一孤立系統(tǒng)。 工質(zhì)穩(wěn)定流經(jīng)一

2、開口系統(tǒng)的技術(shù)功大于容積功。工質(zhì)吸熱，其熵一定增加；工質(zhì)放熱，其熵不一定減小。在漸擴(kuò)噴管中截面積增大則氣流速度只能減小。無論過程是否可逆，閉口絕熱系統(tǒng)的膨脹功總是等于初、終態(tài)的內(nèi)能差。理想氣體熵的計(jì)算公式由可逆過程2dq1得出，故只適用于可逆過程。氣體的Cp值總是大于Cv值。 溫度越高則V V的值越大。容器中氣體壓力不變，則容器上壓力表的讀數(shù)也不會變。過程量Q和W只與過程特性有關(guān)。飽和濕空氣中的水蒸氣一定是干飽和蒸汽。一切實(shí)際過程都有熵產(chǎn)。焓的定義是h u pv對于閉口系統(tǒng)而言，因?yàn)楣べ|(zhì)沒有流動(dòng)， 所以(pv) 0,因 此， h u (pv) u。工質(zhì)經(jīng)過一個(gè)不可逆循環(huán)，其ds 0成立。對一漸

3、放形短管，當(dāng)進(jìn)口流速為超音速時(shí)，可作擴(kuò)壓管使用。蒸汽動(dòng)力循環(huán)中冷凝器的損失最大。已知多變過程曲線上任意兩點(diǎn)的參數(shù)值就可以確定多變指數(shù)n。已知相同恒溫?zé)嵩春拖嗤銣乩湓粗g的一切熱機(jī)，不論采用什么工質(zhì)，它們的熱效 率均相等。在噴管中對提高氣流速度起主要作用的是噴管通道截面的形狀。熱能可以自發(fā)轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械功。系統(tǒng)的熵不能減小，而只能不變或增加。采用熱電循環(huán)的目的主要在于提高熱力循環(huán)的熱效率。所有卡諾循環(huán)的效率均相等。在朗肯循環(huán)中可以不用冷凝器，而可將蒸汽直接送入鍋爐以提高循環(huán)熱效率。系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)可逆等溫過程，由于溫度沒有變化故不能與外界交換熱量。閉口系統(tǒng)放出熱量其熵必減少。理想氣體的內(nèi)能和焓都是其溫

4、度的單值函數(shù)，因此，可以選定0 C時(shí)理想氣體的內(nèi)能36.37.38.39.40.41.42.43.44.45.46.47.48.49.50.51.和焓的相對值均等于零 （ ）依定義， 比熱是單位量物質(zhì)溫度升高 1 度時(shí)所需的熱量， 因此，物質(zhì)的比熱不可為零， 或者為負(fù)值。 （ ） 溫度和壓力相同的幾種不同氣體混合后，壓力和溫度均不變，因此，氣體的狀態(tài)實(shí)際 上不因混合而改變。 （ ） 多變過程實(shí)際上是所有熱力過程的普通概括。 （ ） 邁耶公式 CP-C v=R 適用于任何理想氣體。 （ ） 氣體節(jié)流后其壓力下降，溫度亦必然降低。（）濕空氣在含濕量不變的情況下被加熱，其溫度升高，相對濕度則降低。

5、（） 一切系統(tǒng)均自發(fā)趨向其熵為極大值的狀態(tài)。（）對任何系統(tǒng)任何過程均有 dq=dh+dw t （ ） 對任何系統(tǒng)均有 莎q/T 0,式中T為熱源溫度。（）熱能可以自發(fā)轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能功。系統(tǒng)的熵不能減少，而只能不變或增加。采用熱電循環(huán)的目的主要在于提高熱力循環(huán)的熱效率。 所有卡諾循環(huán)的熱效率均相等。溫度越高則的v” -v差值也越大。容器中氣體的壓力不變，則容器上壓力表的讀數(shù)也不會變。過程量 Q 和 W 只與過程式特性有關(guān)。飽和濕空氣中的水蒸汽一定是干飽和蒸汽。將熱力系統(tǒng)與其發(fā)生關(guān)系和外界組成一個(gè)新系統(tǒng)，則該系統(tǒng)必然是一孤立系統(tǒng)。工質(zhì)穩(wěn)定流經(jīng)一開口系統(tǒng)的技術(shù)功大于膨脹功。工質(zhì)吸熱，其熵一定增加；工質(zhì)

6、放熱，其熵不一定減少。在漸擴(kuò)噴管中截面積增大則氣流速度只能減小。熱量是儲存于系統(tǒng)中的能量，溫度越高，熱量越多。由于Q和W都是過程量，故其差值也是過程量。任一循環(huán)的熱效率都可以用公式t=1-T 2/Ti計(jì)算。凡符合熱力學(xué)第一定律的過程就一定能實(shí)現(xiàn)。已知濕蒸汽的壓力和溫度就可確定其狀態(tài)。流動(dòng)功的大小僅取決于系統(tǒng)進(jìn)出口的狀態(tài)，而與經(jīng)歷的過程無關(guān)。系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)可逆定溫過程，由于溫度沒有變化，故不能與外界交換熱量。du=c vdT,dh=c pdT適用于理想氣體的任何過程，也適用實(shí)際氣體的任何過程。穩(wěn)定流動(dòng)能量方程不適用于有摩擦的情況。對于既可以制冷又可以供熱的同一套裝置來說，其制冷系數(shù)越大，則其供熱系

7、數(shù)也越 大。系統(tǒng)的平衡狀態(tài)是指系統(tǒng)在無外界影響的條件下宏觀熱力性質(zhì)不隨時(shí)間而變化的狀 態(tài)。對指定的氣體，范德瓦方程中的常數(shù)A和B可由該氣體的臨界參數(shù)求出。熱量是儲存于系統(tǒng)中的能量。溫度越高，熱量越多。由于在熱工計(jì)算中也只需要求出焓的變化量，所以就可以給焓和內(nèi)能規(guī)定同一（基準(zhǔn) 態(tài)作為）零點(diǎn)。流動(dòng)功的大小僅取決于系統(tǒng)的進(jìn)口態(tài)和出口態(tài)，而與經(jīng)歷的過程無關(guān)。穩(wěn)定流動(dòng)能量方程不適用于有摩擦的情況。凡符合熱力學(xué)第一定律的過程就一定實(shí)現(xiàn)。無論過程是否可逆，開口絕熱系統(tǒng)的技術(shù)功總是等于初，終焓變化量。由于絕熱壓縮過程不向外界散熱，故在相同的進(jìn)口條件和壓力比條件下，絕熱壓縮過 程消耗的軸功最小。循環(huán)的熱效率越高

8、循環(huán)的凈功越大，因此，循環(huán)的凈功越大熱效率也越大。孤立系統(tǒng)達(dá)到平衡時(shí)其總熵達(dá)到極大值。S2-S i = / 2idQ/T，意味著工質(zhì)在狀態(tài) 1-5狀態(tài)2之間進(jìn)行不可逆過程時(shí)的熵變大于 可逆過程的熵變。已知濕蒸汽的壓力和溫度就可以確定其狀態(tài)。對于既可以制冷又可以供熱的同一套裝置來說，其制冷系數(shù)越大，則其供熱系數(shù)也越 大。和朗肯循環(huán)相比，抽汽回?zé)嵫h(huán)熱效率，但每公斤蒸汽作出的功量卻減少。若系統(tǒng)受外界影響 ,就不能保持平衡狀態(tài) .系統(tǒng)經(jīng)歷了不可逆過程 ,那就意味著它不可能再回復(fù)到原來的狀態(tài).Cp,Cv 恒定為定值 ,可見氣體的比熱不可能為負(fù)值 .氣體在可逆定過程中吸入的熱量等于其焓增,這一結(jié)論是普遍

9、適用的 .綜合可逆和不可逆循環(huán)兩種情況，應(yīng)有/ dq/T t dt w 。（）理想空氣制冷循環(huán)的制冷系數(shù)只取決于循環(huán)的增壓比P2/P 1，且隨其增壓比的增大而提高。（ ）1、測定容器中氣體壓力的壓力表讀數(shù)發(fā)生變化，一定是由于A 有氣體泄漏 B 氣體熱力狀態(tài)發(fā)生變化 C 大氣壓力發(fā)生變化 D 可能是上述三者之一2、濕空氣在大氣壓力及溫度不變的情況下，當(dāng)絕對濕度越大（A） 則濕空氣的含濕量越大 B 則濕空氣的含濕量越小C 則濕空氣的含濕量不變 D 則不能確定含濕量變大及變小3、準(zhǔn)靜態(tài)過程中，系統(tǒng)經(jīng)過的所有狀態(tài)都接近于（A） 相鄰狀態(tài) B初始狀態(tài) C平衡狀態(tài)4、未飽和濕空氣中的 H2O處于狀態(tài)A未飽

10、和水B飽和水 C飽和蒸汽D過熱蒸汽5、PV K 常數(shù)的關(guān)系，適用于（A 一切絕熱過程B理想氣體的絕熱過程 C理想氣體的可逆過程（B） 一切氣體的可逆絕熱過程6、熱力學(xué)第一定律及第二定律表明：孤立系統(tǒng)中的（A）能量守恒 也守恒（B） 能量守恒 增加C能量守恒減少 D能量減少減少7、不同的熱力過程中，氣體比熱的數(shù)值（A）總是正值B可以是正值或零C可以是任意實(shí)數(shù)P2V28、 熵變計(jì)算公式S Cvln（）CpIn（）只適用于P1V1（A） 一切工質(zhì)的可逆過程B 一切工質(zhì)的不可逆過程C理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程9、壓力為0.4MPa的氣體流入O.IMPa的環(huán)境中，為使其在噴管中充分膨脹宜采用

11、（A） 漸縮噴管 B漸擴(kuò)噴管 C直管 D縮放噴管10、閉口系統(tǒng)中q h 適用于(A)定容過程定壓過程 C多變過程 D普遍適用11、低于H 20的三相點(diǎn)溫度(o.oi c)時(shí)(A)不存在液態(tài)水(B)水的汽化還可以發(fā)生C可以發(fā)生冰的升華12、系統(tǒng)的總儲存能為(A) U (B) U PV (C)U1 2me2mgz ( D)U PV1 2me2mgz13、物質(zhì)汽化過程的壓力升高后，則(A) V 增大，V”增大B V 增大,V ”減少 C V 減少,V ”增大D V 減少，V ”減少14、卡諾定理表明：所有工作于同濕熱源與同溫冷源之間的一切熱機(jī)的熱效率15、熵變計(jì)算公式S CpI n(E) Rln(T

12、1自只適用于(A)都相等，可以采用任何循環(huán)(B)不相等，以可逆熱機(jī)的熱效率為最高(C)都相等，僅僅取決于熱源和冷源的溫度(D)不相等，與采用的工質(zhì)有關(guān)系(A)切工質(zhì)的可逆過程B 一切工質(zhì)的不可逆過程C 理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程 16、氣體和蒸汽的可逆過程的能量轉(zhuǎn)換關(guān)系式是（A）qu 1 pdv（B）q Cp Tdp （C）q閉口系統(tǒng)進(jìn)行一可逆過程，其熵的變化（A）總是增加（B）總是減少（C）可增可減也可以不變(D)不變過熱水蒸氣的干度 X（A）等于1B大于1 C小于1 D無意義卡諾循環(huán)熱效率的值只與有關(guān)（A）恒溫?zé)嵩磁c恒溫冷源的溫差（B）恒溫?zé)嵩磁c恒溫冷源的溫度（C）吸熱過程中的

13、吸熱量 Q1D每一循環(huán)的凈功物質(zhì)汽化過程的壓力升高后，則（A）V 增大，V ”增大（B）汽化潛熱減小C V 增大,V ”減小2217、18、19、W20、Cv Tpdv21、已知空氣儲罐 V900升，壓力表讀數(shù)為0.3MPa，溫度計(jì)讀數(shù)為70C其質(zhì)量為:PVm RT0.3 1000000 .9（單位&）式中錯(cuò)誤有8314 70(A)一處 B二處 C三處 D四處22、理想氣體多變過程的多變指數(shù)n在范圍內(nèi)時(shí)比熱為負(fù)值(A)On k ( B)1 n k ( C)n k ( D)n k23，水蒸氣的汽化潛熱隨壓力升高而(A)減小 B不變 C增加 D先增后減24、一閉口系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)不可逆過程，系統(tǒng)做功1

14、5KJ，放熱5KJ，則系統(tǒng)熵的變化是(A) 正值 B負(fù)值 C零值 D可正可負(fù)25、熱機(jī)從熱源取熱(A)違反熱力學(xué)第一定律1OOOKJ，對外作功1OOOKJ，其結(jié)果B違反熱力學(xué)第二定律C違反熱力學(xué)第一定律及第二定律26、熵變計(jì)算公式T2S Cv ln()Ti切工質(zhì)的可逆過程C理想氣體的可逆過程27、工質(zhì)熵的增加，意味著工質(zhì)的(A)Q 0(B)Q 0(C)QQ28、 熵變計(jì)算公式S只適用于TD不違反熱力學(xué)第一定律及第二定律V2Rin ()只適用于V iB 一切工質(zhì)的不可逆過程D理想氣體的一切過程0(D)不一定A 一切工質(zhì)的可逆過程B 一切工質(zhì)的不可逆過程C理想氣體的可逆過程D理想氣體的一切過程29

15、、壓氣機(jī)壓縮氣體所耗理論軸功為2 2 2（a） 1 pdv （B） 1 d（ pv） （C） 1 pdvPiVi P2V230、系統(tǒng)從溫度為300K的熱源中吸熱6000J熵的變化為25J K，則改過程是的A可逆 B不可逆 C不可能 D可逆或不可逆31，濕空氣經(jīng)定溫膨脹過程后其內(nèi)能變化（A）u 0 Bu0Cu0Du 0或 U 0232、q u i pdv只適用于（A）可逆熱力過程B 一切熱力過程（B）C理想氣體的一切熱力過程D理想氣體的可逆過程33、系統(tǒng)如進(jìn)行定溫定壓過程，則系統(tǒng)的自由焓變化（A）0（ B）0（ C）0（ D）034、穩(wěn)定流動(dòng)工質(zhì)向具有可移動(dòng)活塞的絕熱氣缸充氣，如在充氣過程中，氣

16、缸內(nèi)氣體的壓 力保持不變并對外作功，則充氣過程中溫度（A）升高 B不變 C降低 D不能確定35、飽和空氣具有下列關(guān)系（A）ttwtd（ B）t td tw （C）ttdtw（D）twtd t（t :干球溫度，td :露點(diǎn)，tw :濕球溫度）36、范得瓦爾方程中的常數(shù) a及b決定于A臨界參數(shù)Pc、Tc、VcB臨界參數(shù) Pc、Tc C 狀態(tài)參數(shù)P、V、TDPP（）Tc 0 及（）Tc 0 vy37、一個(gè)橡皮氣球在太陽下被照曬，氣球在吸熱過程中膨脹，氣球內(nèi)的壓力正比于氣球的容積，則氣球內(nèi)的氣體進(jìn)行的是（A 定壓過程 B多變過程C定溫過程D定容過程38、閉口系統(tǒng)功的計(jì) w u1 u2算式B只適用于絕熱

17、自由膨脹過程（B）C只適用于理想氣體的絕熱過程D只適用于可逆絕熱過程（A）適用于可逆與不可逆的絕熱過程 TOC o 1-5 h z 39、公式dh= S q+vdp 適用于（）A理想氣體的可逆過程B閉口系統(tǒng)和穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流系統(tǒng)任何工質(zhì)的可逆過程C任何工質(zhì)的任何過程D穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流系統(tǒng)任何工質(zhì)的任何過程2、系統(tǒng)在可逆過程中與外界交換的熱量，其大小決定于（）。A 系統(tǒng)的初終狀態(tài)B 系統(tǒng)所經(jīng)歷的路程 C 系統(tǒng)的初終態(tài)及所經(jīng)歷的路程D系統(tǒng)熵的變化3、熱機(jī)從溫度為1000K的高溫?zé)嵩慈?000kJ，向溫度為400K的低溫?zé)嵩捶艧?，并對外做?700kJ的功，此循環(huán)（A 不能實(shí)現(xiàn)B可以實(shí)現(xiàn)C 能實(shí)現(xiàn)C無法判斷4、系

18、統(tǒng)中工質(zhì)的儲存能為（）A E=UE=U+PV+0.5mc 2+mgzB E=U+PV CE=U+0.5mc 2+mgz5、閉口系統(tǒng)進(jìn)行一可逆過程，其熵的變化（）A總是增加B總是減少C 不變D 可增可減也可以不6、工質(zhì)進(jìn)行了一個(gè)吸熱、升溫、壓力下降的多變過程，則多變指數(shù)n的范圍是（An kB 1 n kC 0 n 1D n 010007、 已知某氣體在0 C與1000 C溫度范圍內(nèi)的平均定壓質(zhì)量比熱Cpm 0 =1.108kJ/kg.k,在0 C與100 C溫度范圍內(nèi)的平均定壓質(zhì)量比熱為Cpm 000 =1.012KJ/kg.k,那么該氣體在100 C與1000 C溫度范圍內(nèi)的平均定壓質(zhì)量比熱C

19、pm 1000 （）。A 2.1200KJ/kg.kB 1.0600KJ/kg.k C 1.1187KJ/kg.k D1.1272KJ/kg.k8、 卡諾定理表明，所有工作于同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的一切熱機(jī)效率（）。A都相等，與所采用的工質(zhì)無關(guān)B 不一定相等，以可逆熱機(jī)的熱效率為最高C均相等，僅取決于熱源與冷源的溫度D不相等，與所采用的工質(zhì)有關(guān)9、干度x對過熱蒸汽來說是（）。A 等于1B 小于1C 大于1D 無意義10、提高熱機(jī)理論循環(huán)熱效率的根本途徑在于（A增加循環(huán)的凈功量B附加回?zé)嵫b置減少燃料的消耗量C減少摩擦及傳熱溫差等不可逆因素造成的損失D提高工質(zhì)平均吸熱溫度和降低工質(zhì)平均放熱溫度11

20、、H20在低于其三相點(diǎn)壓力 611.2Pa時(shí)（）。A不存在液態(tài)水 B水的汽化還可以發(fā)生C不存在水蒸氣 D不可以發(fā)生冰的升華12、 已知濕空氣的狀態(tài)參數(shù)t和相對濕度，則（）濕空氣的狀態(tài)。A可以確定B尚需大氣壓力B才能確定C沿需含濕量d才能確定D尚需濕球溫度tw才能確定13、壓力為 0.5Mpa 的空氣流入 0.1Mpa 的環(huán)境中，為使其在噴管中充分膨脹宜采用（ ）。A漸縮噴管B漸擴(kuò)噴管C直管D 縮放噴管1、pv=RT描寫了（）的變化規(guī)律。A 系統(tǒng)的初終狀態(tài)B理想氣體的任意熱力狀態(tài)C理想氣體熱力平衡狀態(tài)D 任何氣體任意熱力狀態(tài)2、系統(tǒng)在可逆過程中與外界交換的熱量，其大小決定于（A 系統(tǒng)的初終狀態(tài)B

21、 系統(tǒng)所經(jīng)歷的路程 C 系統(tǒng)的初終態(tài)及所經(jīng)歷的路程 D系統(tǒng)熵的變化3、q= h+0.5(c 22-ci2)+g(z 2-zi)+ws適用于()。A 開口系統(tǒng)的一切熱力過程C 理想氣體的穩(wěn)定流動(dòng)過程B 穩(wěn)定流動(dòng)的可逆過程D 穩(wěn)定流動(dòng)的可逆與不可逆過程4、系統(tǒng)中工質(zhì)的儲存能為（）。AE=UBE=U+PV CE=U+0.5mc 2+mgzE=U+PV+0.5mc 2+mgz在穩(wěn)定流動(dòng)過程中，系統(tǒng)與外界交換的軸功Ws等于（）。A 膨脹功 加流動(dòng)功 B 技術(shù)功 C - VdpWt-0.5(c 22-c12)-g(z 2-z1)）。多變過程中工質(zhì)的比熱為負(fù)值，說明多變指數(shù) n 的范圍是（B 1 n kn

22、0 已知某氣體在 0 C到1000 C范圍的平均定壓質(zhì)量比熱Cp=1.116kJ/kg.k, 在0 C到100 C范圍的平均定壓質(zhì)量定壓比熱為1.012KJ/kg.k,那么該氣體在100 C到1000 C范圍 TOC o 1-5 h z 的平均定壓質(zhì)量比熱等于 （）。A 1.1276KJ/kg.kB1.060KJ/kg.k C 1.1187KJ/kg.k D1.1178KJ/kg.k濕空氣在總壓力不變，干球溫度不變的情況下，濕球溫度愈低，其含濕量（）。A） 愈小 B 愈大 C 不變 D 無法判斷提高熱機(jī)理論循環(huán)熱效率的根本途徑在于（）。A增加循環(huán)的凈功量B附加回?zé)嵫b置減少燃料的消耗量C減少摩擦

23、及傳熱溫差等不可逆因素造成的損失 D 提高工質(zhì)平均吸熱溫度和降低工質(zhì)平均放熱溫度4.100 C的水和15 C的水絕熱混合，此熱力過程（）。A） 是可逆的 B 是不可逆的 C 可以是可逆的 D 無法判斷5. 閉口系統(tǒng)從熱源取熱 6000kJ ，系統(tǒng)的熵增加 20kJ/K ，如系統(tǒng)在吸熱過程中溫度 400K ， 那么這一過程一定是（）。A） 可逆的 B 不能實(shí)現(xiàn)的 C 不可逆的 D 無法判斷B）填充（每小題2分） TOC o 1-5 h z 熱力學(xué)第二定律的實(shí)質(zhì)是 。實(shí)現(xiàn)可逆過程的條件是 。焓的定義式為；熵的定義式為。多級壓縮及中間級冷卻的優(yōu)點(diǎn)是 。氣體絕熱節(jié)流后其壓力 ，焓，比容，溫度_冬天為保

24、持室內(nèi)為一定溫度，可用三種方案取暖：火爐燒煤、電爐、熱泵。從熱力學(xué)第二定律看，以 方案最好，理由是 。相對實(shí)際氣體，理想氣體有哪些特性： 。理想氣體混合物各組成氣體的容積成分和分子量分別為ri和Mi，則其平均分子量 M的計(jì)算式可以寫成。理想氣體在可逆定溫過程中的膨脹功為 ；技術(shù)功為?？ㄖZ循環(huán)熱效率的計(jì)算公式為t,c ，逆卡諾循環(huán)的制冷系數(shù)的計(jì)算 公式為，供熱系數(shù)的計(jì)算公式為，寫出熱力學(xué)第一定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式為（1），（2），熱力學(xué)第二定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式為 。比焓h的定義是 kJ，其中P的單位是 ，V的單位是。Cp和Cv分別表示理想氣體的定壓和定容的定值比熱，則Cp Cv ,Cp.Cv 。h Cp

25、t對于理想氣體適用于 熱力過程，對于實(shí)際氣體適用于 熱力過程。分壓力Pi的定義是 ，分容積Vi的定義是。2 標(biāo)準(zhǔn)立方米空氣從 100 C定壓加熱到 600 C時(shí)的吸熱量為。(空氣 Cp 1.004kJ. kgk,M 28.97kg kmol )當(dāng)孤立系統(tǒng)中進(jìn)行一不可逆過程，會產(chǎn)生哪些結(jié)果。氣體常數(shù)R與氣體種類 ，與所處狀態(tài) ，通用氣體常數(shù)與氣體種類，與所處狀態(tài) ，其數(shù)值和單位為 。當(dāng)濕空氣的相對濕度100%時(shí)，干球溫度t，濕球溫度tw和露點(diǎn)溫度td的大小關(guān)系為, 當(dāng)100%時(shí)，為。減少壓氣機(jī)耗功的方法有 。一、 計(jì)算題1.畫出蒸汽壓縮制冷循環(huán)的工作原理圖，T-S圖和lnP-h圖并寫出q1、q2、wnet和制冷系數(shù)的計(jì)算公式。2 畫出背壓式熱電循環(huán)的工作原理圖，T-S 圖并說明其優(yōu)點(diǎn)。3畫出朗肯循環(huán)的工作原理圖， T-S 圖并寫出 q1、 q2、wnet 和效率的計(jì)算公式。4畫出一次再熱循環(huán)的工作原理圖，T-S 圖并寫出 q1、q 2、wnet 和效率的計(jì)算公式。5 畫出一次回?zé)嵫h(huán)的工作原理圖，T-S 圖并說明其優(yōu)點(diǎn)。6 壓力為 0.008MPa,X=0.8 的蒸汽以 100m/s 的速度進(jìn)入冷凝器，蒸汽冷凝為飽和水后 離開冷凝器， 流出時(shí)速度是 10m/s ，問 1kg 蒸汽在冷凝器中放出的熱量以及熵的變化。當(dāng) 時(shí)