激光束傳輸與變換第十二講

1、激光束傳輸與變換第十二講第1頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四第三部分第一章 激光束在金屬波導(dǎo)中的傳輸?shù)诙?激光束在平面介質(zhì)波導(dǎo)中的傳輸?shù)谌?光波在光纖中的傳輸?shù)谒恼?光在光子晶體中的傳輸?shù)?頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四第一章 激光束在金屬波導(dǎo)中的傳輸1.1 空心圓波導(dǎo)中的傳輸模式及特性1.2 空心矩形介質(zhì)波導(dǎo)中的傳輸模式1.3 圓波導(dǎo)與波導(dǎo)模式的耦合損耗第3頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1.1 空心圓波導(dǎo)中的傳輸模式及特性1. 空心圓柱形波導(dǎo)中的電磁方程2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式3. 圓柱波導(dǎo)本征模的

2、傳播系數(shù)第4頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 空心圓柱形波導(dǎo)中的電磁方程假設(shè)波導(dǎo)為無自由電荷的均勻介質(zhì)，麥克斯韋方程可表示為第5頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 空心圓柱形波導(dǎo)中的電磁方程求解必須區(qū)分不同的區(qū)域以及不同的情況。對(duì)于介質(zhì)管壁區(qū)域，電流密度 J0；而金屬管壁區(qū)域中 電流密度 JE對(duì)于波導(dǎo)的空心區(qū)域，電流密度 J=0根據(jù)不同區(qū)域的不同情況使用不同的介電常數(shù) 場(chǎng)分量H所滿足的方程在數(shù)學(xué)形式上統(tǒng)一為第6頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 空心圓柱形波導(dǎo)中的電磁方程 在正弦波的情況下，模場(chǎng)分布所滿足的矢

3、量赫姆霍茲波動(dòng)方程為 式中k=(00)1/2=2為自由空間的波數(shù)，n為折射率。根據(jù)上式可求出電磁波各本征模的嚴(yán)格解。第7頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 空心圓柱形波導(dǎo)中的電磁方程 按模的性質(zhì)分類：橫圓電模、橫圓磁模、混雜模 橫圓電模、橫圓磁模是子午光線，即光線軌跡總在一個(gè)包含z軸的平面內(nèi)，而且形成鋸齒形折線傳播。子午光線傳播的模式為線偏振模，它的偏振方向垂直于子午面(TElm模)或在子午面內(nèi)(TMlm模)?；祀s模為空間光線，即光線軌跡不在一個(gè)平面內(nèi)，且不與波導(dǎo)軸相交，呈螺旋形傳播，并且可分為左旋(EHlm模)和右旋圓偏振模(HElm)。第8頁，共82頁，2022

4、年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式利用標(biāo)量近似分析法，并假設(shè)式中: n 波導(dǎo)管壁材料的復(fù)折射率 ulm貝塞耳函數(shù)Jl-1 =0的第m個(gè)根 a 波導(dǎo)半徑 傳導(dǎo)模在自由空間的波長(zhǎng) 傳導(dǎo)系數(shù)。 k 為自由空間波數(shù)第9頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式上式中：第一個(gè)條件要求波導(dǎo)的半徑比自由空間波長(zhǎng)要大。第二個(gè)條件限定只考慮波導(dǎo)內(nèi)那些與自由空間平面波相近似的低階模。 使用邊界條件，可以得到空心波導(dǎo)空心區(qū)域(用上角標(biāo)i表示)和管壁介質(zhì)中(用上角標(biāo)e表示)低階模場(chǎng)各分量的近似表達(dá)式：第10頁，共82頁，2022年，5月

5、20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式 a. 橫圓電模TElm(l=0) 在空心區(qū)第11頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式在外層管壁介質(zhì)中第12頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式 b. 橫圓磁模TMlm(l=0): 在空心區(qū)第13頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式在外層管壁介質(zhì)中第14頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式 c. 混雜模EHlm(l0) 在

6、空心區(qū)第15頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式在外層管壁介質(zhì)中第16頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式 如果考慮到u0m/ka0，則上述模場(chǎng)表達(dá)式可簡(jiǎn)化為a. 橫電模TE0m 第17頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式b. 橫磁模TM0m第18頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形波導(dǎo)中的傳輸模式c. 混雜模EHlm第19頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心圓柱形

7、波導(dǎo)中的傳輸模式 圓波導(dǎo)混雜模EHlm具有以下特征： 1) 每一特定模式(m、l為一定值)的所有分量都有同樣的徑向依賴關(guān)系。 2) EHlm是線偏振光，具有圓對(duì)稱分布。 3) EH11的模場(chǎng)分布在軸線(r=0)上具有最大值，從中心向管壁以0階貝塞耳函數(shù)變化。第20頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 圓柱波導(dǎo)本征模的傳播系數(shù) 上式說明本征模在波導(dǎo)中傳播時(shí)除了相位變化外，還產(chǎn)生一定的損耗，它們的相位系數(shù)lm和衰減系數(shù)lm分別為第21頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 圓柱波導(dǎo)本征模的傳播系數(shù) 空心圓柱波導(dǎo)本征模的衰減系數(shù)由以下主要因素決定：l

8、m2/a3lmRe(nl)lmulm第22頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1.2 空心矩形介質(zhì)波導(dǎo)中的傳輸模式1. 一般空心矩形波導(dǎo)中的傳輸模式2. 空心矩形波導(dǎo)的傳播系數(shù)3. 空心平板波導(dǎo)第23頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 一般空心矩形波導(dǎo)中的傳輸模式假設(shè)空心矩形波導(dǎo)截面如圖7-8所示，管內(nèi)介質(zhì)可為真空、空氣或其他氣體工作介質(zhì)。管壁物質(zhì)可為介質(zhì)或金屬材料，并且材料是各向同性的。第24頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 一般空心矩形波導(dǎo)中的傳輸模式當(dāng)滿足下列近似條件對(duì)電場(chǎng)沿x方向振動(dòng)的模對(duì)電場(chǎng)沿y方向振動(dòng)的

9、模式中m、l分別為x、y方向上的模階數(shù)。第25頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 一般空心矩形波導(dǎo)中的傳輸模式 在能滿足上述邊界條件的情況下，空心矩形波導(dǎo)本征模的場(chǎng)分布只有混雜模EHml，不存在純的TEml模和TMml模。第26頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 一般空心矩形波導(dǎo)中的傳輸模式a) 電場(chǎng)沿y方向振動(dòng)的混雜模EyHxml(l、m為偶數(shù))(l、m為奇數(shù)) 第27頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 一般空心矩形波導(dǎo)中的傳輸模式b) 電場(chǎng)沿x方向振動(dòng)的混雜模ExHyml(l、m為偶數(shù))(l、m為奇數(shù)) 第

10、28頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心矩形波導(dǎo)的傳播系數(shù)矩形波導(dǎo)的傳輸系數(shù)ml可表示為 ml = ml + iml對(duì)電場(chǎng)沿y方向振動(dòng)的混雜模EyHxml第29頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 空心矩形波導(dǎo)的傳播系數(shù)對(duì)電場(chǎng)沿x方向振動(dòng)的混雜模ExHyml 在空心矩形波導(dǎo)中只存在混雜模EHml，不存在TE0m模和TM0m。 第30頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 空心平板波導(dǎo)當(dāng)2aX2b的空心矩形波導(dǎo)的某一邊長(zhǎng)趨于無窮時(shí)，空心矩形波導(dǎo)就變成間距為2a或2b的空心平板波導(dǎo)。當(dāng) 時(shí)，原來電場(chǎng)沿x方向振動(dòng)的混雜

11、模就變成平板波導(dǎo)中的橫磁模TMm。當(dāng) 時(shí)，原來電場(chǎng)沿y方向振動(dòng)的混雜模就變成平板波導(dǎo)中的橫電模TEm。第31頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1.3 圓波導(dǎo)與波導(dǎo)模式的耦合損耗1. 波導(dǎo)激光器2. 外腔式波導(dǎo)腔反射鏡的耦合損耗3. 匹配反射鏡對(duì)EH11模的耦合損耗第32頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 波導(dǎo)激光器1) 內(nèi)腔式波導(dǎo)激光器2) 外腔式波導(dǎo)激光器第33頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 外腔式波導(dǎo)腔反射鏡的耦合損耗 諧振腔反射鏡對(duì)波導(dǎo)模的耦合損耗是由于腔鏡反射面的形狀與到達(dá)鏡面的光波場(chǎng)波前不匹配。場(chǎng)受到

12、擾動(dòng)，重新回到波導(dǎo)的那部分能量不一定能全部耦合回同一個(gè)模。光斑大于反射鏡橫向尺寸造成衍射損耗。反射鏡反射不完全帶來的損耗。第34頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 匹配反射鏡對(duì)EH11模的耦合損耗在反射鏡的曲率半徑與高斯光束的波前相匹配的情況下，由反射鏡引入的耦合損耗隨z/z0呈馬鞍形變化，且存在三個(gè)低損耗區(qū)。 當(dāng)平面鏡緊貼波導(dǎo)口時(shí)，耦合損耗很小。 當(dāng)平面鏡離波導(dǎo)口很遠(yuǎn)時(shí)，耦合損耗也很小。 當(dāng)z/z0=1時(shí)，在該點(diǎn)附近存在一個(gè)低損耗區(qū)。第35頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四第二章 激光束在平面介質(zhì)波導(dǎo)中的傳輸2.1 平面介質(zhì)波導(dǎo)中的傳輸模式

13、2.2 波導(dǎo)定向耦合原理第36頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2.1 平面介質(zhì)波導(dǎo)中的傳輸模式1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念2. 平面波導(dǎo)傳輸模式第37頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念a. 導(dǎo)模、輻射模、襯底輻射模 波導(dǎo)薄膜內(nèi)光線的入射角滿足c12c13，則光在波導(dǎo)薄膜的上下兩個(gè)界面上均發(fā)生全發(fā)射。這樣，光就可以被限制在波導(dǎo)薄膜里面沿著z方向傳播，傳播路徑呈鋸齒形，如圖2.2(a)所示。這種模式稱為導(dǎo)波模式或?qū)?。?8頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念 如果

14、光線入射角較小，滿足c13c12，則光在波導(dǎo)薄膜上下界面均不發(fā)生全反射。因此，有一部分光折射進(jìn)覆蓋層和襯底層內(nèi)，離開波導(dǎo)，輻射出去，如圖2.2(b)所示。這種模式稱為輻射模。 如果滿足c13c12，則在波導(dǎo)覆蓋層界面上發(fā)生全反射，在波導(dǎo)襯底界面上發(fā)生部分反射，仍有一部分光波折射進(jìn)襯底，如圖2.2(c)所示。這種模式稱為襯底輻射模。第39頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念 b. 截止頻率和模數(shù) TE、TM模的截止波長(zhǎng)為 第40頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念 可見對(duì)某一階數(shù)為m的導(dǎo)模，截

15、止波長(zhǎng)由波導(dǎo)參數(shù)d、n1、n2、n3決定。對(duì)于一確定參數(shù)的平面平板波導(dǎo)，當(dāng)工作波長(zhǎng)小于截止波長(zhǎng)時(shí)，導(dǎo)模將不存在而出現(xiàn)輻射模。TE0模的截止波長(zhǎng)最長(zhǎng)，因此稱為基模。第41頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念由上式可得平板波導(dǎo)的截止厚度 在波長(zhǎng)一定，波導(dǎo)折射率一定時(shí)，波導(dǎo)薄膜厚度d小于上式的值時(shí)，TE模和TM模截止第42頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念波導(dǎo)中可能傳輸?shù)腡E模、TM模的模數(shù)量為 式中int( )表示取整。波導(dǎo)中傳輸?shù)膶?dǎo)?？倲?shù)為mTE+mTM。第43頁，共82頁，2022年，5月

16、20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 平面波導(dǎo)中導(dǎo)模的基本概念 c 波導(dǎo)損耗導(dǎo)模在波導(dǎo)中傳輸時(shí)，有散射、吸收、輻射三種損耗。 吸收損耗主要存在于半導(dǎo)體波導(dǎo)；電介質(zhì)波導(dǎo)以散射損耗為主；波導(dǎo)彎曲時(shí)，還出現(xiàn)輻射損耗。第44頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 平面波導(dǎo)傳輸模式在平板波導(dǎo)中，導(dǎo)模沿著z方向傳播，傳播系數(shù)為，而且沿著y方向均勻分布，這樣根據(jù)波動(dòng)方程，TE模的電場(chǎng)和磁場(chǎng)可以寫成第45頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 平面波導(dǎo)傳輸模式第46頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 平面波導(dǎo)傳輸模式TE模的本征值方程第4

17、7頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 平面波導(dǎo)傳輸模式TM模的Hy的解為TM模的本征值方程第48頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2.2 波導(dǎo)定向耦合原理1. 耦合模方程2. 兩同向波間的耦合3. 兩反向波間的耦合第49頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 耦合模方程根據(jù)麥克斯韋方程，經(jīng)過矢量運(yùn)算，可得到耦合模方程 式中K1和K2是耦合系數(shù)；A1和A2是相應(yīng)場(chǎng)的振幅。第50頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 兩同向波間的耦合在參數(shù)完全相同、方向平行、緊鄰的無損耗波導(dǎo)中，若光場(chǎng)相位完全匹配，

18、則傳輸?shù)膬晒鈭?chǎng)的功率往復(fù)交替，能量交換可達(dá)100。第51頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 兩反向波間的耦合只有某些尺寸的周期結(jié)構(gòu)才有可能獲得特定波長(zhǎng)的反向傳輸?shù)墓獠āＲ欢ńY(jié)構(gòu)的周期光柵波導(dǎo)對(duì)不同波長(zhǎng)的光的耦合系數(shù)是不同的。所以，在波導(dǎo)足夠長(zhǎng)時(shí)，只能對(duì)某一特定波長(zhǎng)的光產(chǎn)生近似100的反射。這種特性使周期性光柵波導(dǎo)具有“窄帶”或“選頻”的特點(diǎn)。第52頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四第三章 光波在光纖中的傳輸3.1 階躍型光纖中的導(dǎo)模 3.2 弱導(dǎo)光纖的傳輸模式3.3 漸變折射率光纖的傳輸模式3.4 光脈沖在光纖中傳輸?shù)娜貉訒r(shí)第53頁，共82頁

19、，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.1 階躍型光纖中的導(dǎo)模1. 光纖結(jié)構(gòu)2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分析3. 導(dǎo)模截止條件分析4. 階躍光纖單模條件第54頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四1. 光纖結(jié)構(gòu)光纖結(jié)構(gòu)如圖所示。階躍型光纖的折射率分布為第55頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分析根據(jù)麥克斯韋方程，可求出場(chǎng)的橫向分量：芯區(qū)，ra第56頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分析包層，ra第57頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中

20、導(dǎo)波模式分析u, 與,k0, n1, n2和a之間的關(guān)系為為了討論方便,令第58頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分析在光纖中能夠存在的導(dǎo)波模式有四種: a. =0,?？色@得TE0m模在芯區(qū)不為0的三個(gè)分量略去expi(t-z)項(xiàng)為芯區(qū)場(chǎng)的縱向分量沿r按J0變化，而橫向分量沿r按J1變化。第59頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分析b. =0,0。可獲得TM0m模在芯區(qū)不為0的三個(gè)分量略去expi(t-z)項(xiàng)為第60頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分

21、析 c. 0,=1。兩個(gè)縱向分量Ez和Hz均不為0，而且Hz超前Ez /2的相位，稱為混合模EHm模式。在遠(yuǎn)離截止條件下，EHm模的橫向分量沿r按J+1變化。EH模式的電場(chǎng)橫向分量Er、E是等振幅的，而且Er超前E /2相位。因此傳播過程中電場(chǎng)矢量在空間是旋轉(zhuǎn)的，旋轉(zhuǎn)方向與光纖軸線成右手定則。第61頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四2. 階躍光纖中導(dǎo)波模式分析 d. 0,= -1。兩個(gè)縱向分量Ez和Hz均不為0，而且Ez超前Hz /2的相位，稱為混合模HEm模式。在遠(yuǎn)離截止條件下，HEm模的橫向分量沿r按J1變化。HE模式的電場(chǎng)橫向分量Er、E是等振幅的，而且Er落后E

22、 /2相位。因此傳播過程中電場(chǎng)矢量在空間是旋轉(zhuǎn)的，旋轉(zhuǎn)方向與光纖軸線成左手定則。第62頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 導(dǎo)模截止條件分析所謂導(dǎo)模截止是指該模的場(chǎng)在芯區(qū)之外不是消逝場(chǎng)，就是此模場(chǎng)光線在芯包層界面上不再發(fā)生全內(nèi)反射，而形成部分透射，造成輻射損耗。 a. TE0m、TM0m模的截止條件 J0(u)0 TE0m、TM0m模在截止時(shí)兩者簡(jiǎn)并，但高于截止時(shí)，兩者的值不同。第63頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 導(dǎo)模截止條件分析 b. 主模HE11及HE1m的截止條件 J1(u)0 主模HE11截止時(shí)u110，意味著，即截止波長(zhǎng)為無

23、窮，也就是說主模HE11沒有低頻截止。 遠(yuǎn)離截止條件為 J0(u)0第64頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3. 導(dǎo)模截止條件分析 c. 其他模式的截止條件 J-2(u)=0 （近似） HEm模(2) J(u)0 TEm?；駿Hm模 EHm模和HEm模的遠(yuǎn)離截止條件為 J1 (u)0 由截止條件和遠(yuǎn)離截止條件，可得到導(dǎo)模的u值范圍。第65頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四4. 階躍光纖單模條件在貝塞耳函數(shù)J(u)=0的所有非0解中，J0(u)0的第一個(gè)解數(shù)值最小，為u2.40483。由導(dǎo)模截止條件可知，當(dāng)uVc時(shí)，導(dǎo)模能存在；當(dāng)Vk0n2。第68

24、頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.2 弱導(dǎo)光纖的傳輸模式 實(shí)際應(yīng)用的大多數(shù)光纖，纖芯與包層的折射率相差很小，n1n2。由于n1和n2接近，這樣的光纖對(duì)電磁波的約束和導(dǎo)引作用比折射率差異大的光纖弱，這種光纖稱為弱導(dǎo)光纖。弱導(dǎo)光纖中傳輸?shù)墓饩€與光纖軸的夾角很小，而消逝場(chǎng)在包層中延伸得更遠(yuǎn)。第69頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.2 弱導(dǎo)光纖的傳輸模式弱導(dǎo)光纖中的導(dǎo)模特性： a. 在弱導(dǎo)光纖中，TE0m和TM0m模具有相同的傳播系數(shù)和色散特性，即兩者是簡(jiǎn)并的。EH(l-1)m模和HE(l+1)m模具有相同的傳播系數(shù)和色散特性，它們是簡(jiǎn)并的。第7

25、0頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.2 弱導(dǎo)光纖的傳輸模式b 由于EH(l-1)m模和HE(l+1)m模具有相同的傳播系數(shù)和色散特性，并且它們?cè)跈M平面內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度方向是相反的，所以這兩種模式的線性組合可以構(gòu)成線偏振模式(記為L(zhǎng)Plm)。線偏振模LPlm模與波導(dǎo)中本征模式之間的對(duì)應(yīng)關(guān)系為 l=0: LP0mHE1m l=1: LP1mHE2m,TE0m,TM0m l1: LPlmHE(l+1)m,EH(l-1)m 除了LP0m是二重簡(jiǎn)并的，LPm(1)的偏振模式均是四重簡(jiǎn)并的。第71頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.2 弱導(dǎo)光纖的傳輸模式

26、c. LPlm模的鄰近截止條件： Jl-1(u)0。LPlm模的遠(yuǎn)離截止條件： Jl(u=V)0， 式中V表示遠(yuǎn)離截止時(shí)的歸一化頻率。導(dǎo)模數(shù)目的估算公式：NV2/2 式中V是歸一化頻率。第72頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.3 漸變折射率光纖的傳輸模式漸變型光纖的折射率分布常用的形式為式中是表征折射率變化的指數(shù)。當(dāng)2時(shí)，折射率隨r按平方律變化，稱為平方律型光纖或自聚焦光纖。時(shí)，表示的是階躍光纖。第73頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.3 漸變折射率光纖的傳輸模式取不同值時(shí)的幾種折射率分布。第74頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.3 漸變折射率光纖的傳輸模式漸變型光纖中光線有以下三種典型的路徑：第75頁，共82頁，2022年，5月20日，13點(diǎn)43分，星期四3.3 漸變折射率光纖的傳輸模式通過適當(dāng)控制纖芯折射率分布，可以使三種光纖的群延時(shí)幾乎相等，模間色散可以減小到很小的程度。這樣，利用漸變型光纖可