激光拉曼光譜-PPT(精品)

第四章激光拉曼光譜laserRamanspectroscopy一、拉曼光譜基本原理principleofRamanspectroscopy二、拉曼光譜的應(yīng)用applicationsofRamanspectroscopy

三、激光拉曼光譜儀laserRamanspectroscopy拉曼散射效應(yīng)的進(jìn)展：拉曼散射效應(yīng)是印度物理學(xué)家拉曼（C.V.Raman）于1928年首次發(fā)現(xiàn)的，本人也因此榮獲1930年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。1928~1940年，受到廣泛的重視，曾是研究分子結(jié)構(gòu)的主要手段。這是因?yàn)榭梢姽夥止饧夹g(shù)和照相感光技術(shù)已經(jīng)發(fā)展起來的緣故；1940~1960年，拉曼光譜的地位一落千丈。主要是因?yàn)槔?yīng)太弱（約為入射光強(qiáng)的10-6），并要求被測樣品的體積必須足夠大、無色、無塵埃、無熒光等等。所以到40年代中期，紅外技術(shù)的進(jìn)步和商品化更使拉曼光譜的應(yīng)用一度衰落；1960年以后，激光技術(shù)的發(fā)展使拉曼技術(shù)得以復(fù)興。由于激光束的高亮度、方向性和偏振性等優(yōu)點(diǎn)，成為拉曼光譜的理想光源。隨探測技術(shù)的改進(jìn)和對(duì)被測樣品要求的降低，目前在物理、化學(xué)、醫(yī)藥、工業(yè)等各個(gè)領(lǐng)域拉曼光譜得到了廣泛的應(yīng)用，越來越受研究者的重視。吳大猷先生

1935年在北大完成了第一篇關(guān)于拉曼散射的論文‘四氯乙烯拉曼線的退極化’(《中國化學(xué)學(xué)會(huì)會(huì)志》第四卷)，也是該領(lǐng)域國內(nèi)的第一篇論文。

1939年他在西南聯(lián)大完成了專著《多原子分子的振動(dòng)譜和結(jié)構(gòu)》，是自拉曼獲諾貝爾獎(jiǎng)以來，第一部全面總結(jié)分子拉曼光譜研究成果的經(jīng)典著作。黃昆先生

1954年在英國出版與波恩合著的名著《晶格動(dòng)力學(xué)理論》，成為聲子物理和拉曼散射的經(jīng)典理論著作。1988建立起超晶格拉曼散射理論2002年獲國家科技獎(jiǎng)。樣品池透過光λ不變?nèi)鹄⑸洇瞬蛔兝⑸洇俗儲(chǔ)嗽龃螃藴p小激光拉曼光譜---基本原理光的瑞利散射一個(gè)頻率為ν0的單色光，當(dāng)它不能被照射的物體吸收時(shí)，大部分光將沿入射光束通過樣品，在約1/105～1/106有強(qiáng)度的光被散射到各個(gè)方向。并在與入射方向垂直的方向，可以觀察到這種散射。●瑞利散射為光與樣品分子間的彈性碰撞，光子的能量或頻率不變，只改變了光子運(yùn)動(dòng)的方向。●散射光的強(qiáng)度與散射方向有關(guān)，且與入射頻率的四次方成正比。拉曼效應(yīng)

拉曼效應(yīng)為光子與樣品中分子的非彈性碰撞，即光子與分子相互作用中有能量的交換。入射光子的能量為hν0，當(dāng)與分子碰撞后，可能出現(xiàn)兩種情況：●第一種是分子處于基態(tài)振動(dòng)能級(jí)，與光子碰撞后，分子從入射光子獲取確定的能量hν1達(dá)到較高的能級(jí)。則散射光子的能量變?yōu)閔（ν0－ν1）=hν，頻率降低至ν0－ν1。形成能量為h（ν0－ν1）、頻率為ν0－ν1的譜線?！窳硪环N是分子處于激發(fā)態(tài)振動(dòng)能級(jí)，與光子碰撞后，分子躍遷回基態(tài)而將從確定的能量hν1傳給光子。則散射光子的能量變?yōu)閔（ν0＋ν1）=hν，頻率增加至ν0＋ν1。形成能量為h（ν0＋ν1）、頻率為ν0＋ν1的譜線?！駜煞N情況，散射光子的頻率發(fā)生變化了，減小或增加了，稱為拉曼位移。Stokes線與反Stokes線●將負(fù)拉曼位移，即ν0－ν1稱為Stokes線（斯托克斯線）?！駥⒄灰?，即ν0＋ν1稱為反Stokes線（反斯托克斯線）。正負(fù)拉曼位移線的躍遷幾率是相等的，但由于反斯托克斯線起源于受激振動(dòng)能級(jí)，處于這種能級(jí)的粒子數(shù)很少，因此反斯托克斯線的強(qiáng)度小，而斯托克斯線強(qiáng)度較大，在拉曼光譜分析中主要應(yīng)用的譜線。激光拉曼光譜基本原理

principleofRamanspectroscopyRayleigh散射：

彈性碰撞；無能量交換，僅改變方向；Raman散射：

非彈性碰撞；方向改變且有能量交換；Rayleigh散射Raman散射E0基態(tài)，E1振動(dòng)激發(fā)態(tài)；E0+h0，

E1+h0激發(fā)虛態(tài)；獲得能量后，躍遷到激發(fā)虛態(tài).（1928年印度物理學(xué)家RamanCV發(fā)現(xiàn)；1960年快速發(fā)展）

h

E0E1V=1V=0h0h0h0h0

+

E1+h0E0+h0h(0

-

)激發(fā)虛態(tài)基本原理Raman散射Raman散射的兩種躍遷能量差：

E=h(0-

)產(chǎn)生stokes線；強(qiáng)；基態(tài)分子多；

E=h(0+

)產(chǎn)生反stokes線；弱；Raman位移：Raman散射光與入射光頻率差；ANTI-STOKES0-

RayleighSTOKES0+

0h(0

+

)E0E1V=1V=0E1+h0E2+h0

h

h0h(0

-

)CCl4的拉曼光譜Stockslinesanti-StockeslinesRayleighscatteringΔν/cm-12、產(chǎn)生拉曼位移的條件

拉曼散射不要求有偶極矩的變化，卻要求有極化率的變化，與紅外光譜不同，也正是利用它們之間的差別，兩種光譜可以互為補(bǔ)充。分子在靜電場E中所產(chǎn)生的誘導(dǎo)偶極矩P與分子的極化率α之間有關(guān)系：P=αE

Raman位移

對(duì)不同物質(zhì)：不同；

對(duì)同一物質(zhì)：與入射光頻率無關(guān)；表征分子振-轉(zhuǎn)能級(jí)的特征物理量；定性與結(jié)構(gòu)分析的依據(jù)；

Raman散射的產(chǎn)生：光電場E中，分子產(chǎn)生誘導(dǎo)偶極距

=E（分子極化率）3.紅外活性和拉曼活性振動(dòng)①紅外活性振動(dòng)

ⅰ永久偶極矩；極性基團(tuán)；

ⅱ瞬間偶極矩；非對(duì)稱分子；紅外活性振動(dòng)—伴有偶極矩變化的振動(dòng)可以產(chǎn)生紅外吸收譜帶.②拉曼活性振動(dòng)

誘導(dǎo)偶極矩=E

非極性基團(tuán)，對(duì)稱分子；拉曼活性振動(dòng)—伴隨有極化率變化的振動(dòng)。對(duì)稱分子：對(duì)稱振動(dòng)→拉曼活性。不對(duì)稱振動(dòng)→紅外活性

4.紅外與拉曼譜圖對(duì)比紅外光譜：基團(tuán)；拉曼光譜：分子骨架測定；紅外與拉曼譜圖對(duì)比

對(duì)稱中心分子CO2，CS2等，選律不相容。無對(duì)稱中心分子（例如SO2等），三種振動(dòng)既是紅外活性振動(dòng)，又是拉曼活性振動(dòng)。選律1234拉曼活性紅外活性紅外活性拉曼光譜—源于極化率變化紅外光譜—源于偶極矩變化

例：線形分子CO2

，有四個(gè)（3N-5）簡正振動(dòng)模。每個(gè)振動(dòng)過程中極化率和偶極矩的變化示于下圖。例：非線形分子SO2

，有三個(gè)（3N-6）簡正振動(dòng)模。每個(gè)振動(dòng)過程中極化率和偶極矩的變化示于下圖?；ゲ幌嗳菰砭哂袑?duì)稱中心的分子：紅外活性的振動(dòng)模，拉曼非活性拉曼活性的振動(dòng)模，紅外非振動(dòng)紅外+拉曼→全部振動(dòng)譜一般有：同核雙原子分子：紅外非活性拉曼活性非極性晶體：紅外非活性拉曼活性異核雙原子分子：紅外活性拉曼非活性極性晶體：紅外活性拉曼具體分析SiO44-的振動(dòng)光譜SiO44-的理論振動(dòng)自由度為15-6=9個(gè)基本振動(dòng)數(shù)，但實(shí)際上由于能級(jí)的簡并只有4個(gè)振動(dòng)，其中2個(gè)紅外活性的，4個(gè)都是拉曼活性的，可見在紅外光譜中檢測不到的譜線，可以在拉曼光譜中得到。

紅外光譜與Raman光譜比較

紅外光譜與拉曼光譜互稱為姊妹譜。因此，可以相互補(bǔ)充。①

相似之處：激光拉曼光譜與紅外光譜一樣，都能提供分子振動(dòng)頻率的信息，對(duì)于一個(gè)給定的化學(xué)鍵，其紅外吸收頻率與拉曼位移相等，均代表第一振動(dòng)能級(jí)的能量。紅外光譜與Raman光譜比較②不同之處：a紅外光譜的入射光及檢測光都是紅外光，而拉曼光譜的入射光和散射光大多是可見光。拉曼效應(yīng)為散射過程，拉曼光譜為散射光譜，紅外光譜對(duì)應(yīng)的是與某一吸收頻率能量相等的（紅外）光子被分子吸收，因而紅外光譜是吸收光譜。b機(jī)理不同：從分子結(jié)構(gòu)性質(zhì)變化的角度看，拉曼散射過程來源于分子的誘導(dǎo)偶極矩，與分子極化率的變化相關(guān)。通常非極性分子及基團(tuán)的振動(dòng)導(dǎo)致分子變形，引起極化率的變化，是拉曼活性的。紅外吸收過程與分子永久偶極矩的變化相關(guān)，一般極性分子及基團(tuán)的振動(dòng)引起永久偶極矩的變化，故通常是紅外活性的。c制樣技術(shù)不同：紅外光譜制樣復(fù)雜，拉曼光譜勿需制樣，可直接測試水溶液。紅外光譜與Raman光譜比較③兩者間的聯(lián)系可用經(jīng)驗(yàn)規(guī)則來判斷分子的紅外或拉曼活性：a相互排斥規(guī)則：凡有對(duì)稱中心的分子，若有拉曼活性，則紅外是非活性的；若紅外活性，則拉曼非活性。b相互允許規(guī)則：凡無對(duì)稱中心的分子，大多數(shù)的分子，紅外和拉曼都活性。c相互禁止規(guī)則：少數(shù)分子的振動(dòng)，既非拉曼活性，又非紅外活性。如：乙烯分子的扭曲振動(dòng)，在紅外和拉曼光譜中均觀察不到該振動(dòng)的譜帶。紅外光譜圖中主要研究振動(dòng)中有偶極矩變化的化合物，因此，除了單原子分子和同核分子外，幾乎所有的化合物在紅外光區(qū)均有吸收。拉曼光譜與紅外光譜分析方法比較二、拉曼光譜的應(yīng)用

applicationsofRamanspectroscopy

由拉曼光譜可以獲得有機(jī)化合物的各種結(jié)構(gòu)信息：2）紅外光譜中，由CN，C=S，S-H伸縮振動(dòng)產(chǎn)生的譜帶一般較弱或強(qiáng)度可變，而在拉曼光譜中則是強(qiáng)譜帶。3）環(huán)狀化合物的對(duì)稱振動(dòng)常常是最強(qiáng)的拉曼譜帶。1）同種分子的非極性鍵S-S，C=C，N=N，CC產(chǎn)生強(qiáng)拉曼譜帶，隨單鍵雙鍵三鍵譜帶強(qiáng)度增加。4）在拉曼光譜中，X=Y=Z，C=N=C，O=C=O-這類鍵的對(duì)稱伸縮振動(dòng)是強(qiáng)譜帶，這類鍵的反對(duì)稱伸縮振動(dòng)是弱譜帶。紅外光譜與此相反。5）C-C伸縮振動(dòng)在拉曼光譜中是強(qiáng)譜帶。6）醇和烷烴的拉曼光譜是相似的：I.C-O鍵與C-C鍵的力常數(shù)或鍵的強(qiáng)度沒有很大差別。II.羥基和甲基的質(zhì)量僅相差2單位。III.與C-H和N-H譜帶比較，O-H拉曼譜帶較弱。2941，2927cm-1

ASCH22854cm-1

SCH21029cm-1

（C-C）1444，1267cm-1

CH23060cm-1r-H)1600,1587cm-1c=c)苯環(huán)787cm-1環(huán)變形1000cm-1

c-o-c多數(shù)的吸收光譜中，只具有二個(gè)基本參數(shù)(頻率和強(qiáng)度)；在激光拉曼光譜中還有一個(gè)重要的參數(shù)即退偏振比(也可稱為去偏振度)。由于激光是線偏振光，而大多數(shù)的有機(jī)分子是各向異性的，在不同方向上的分子被入射光電場極化程度是不同的。在激光拉曼光譜中，完全自由取向的分子所散射的光也可能是偏振的，因此一般在拉曼光譜中用退偏振比(或稱去偏振度)ρ表征分子對(duì)稱性振動(dòng)模式的高低。I∥和I⊥——分別代表與激光電矢量平行和垂直的譜線的強(qiáng)度的譜帶稱為偏振譜帶，表示分子有較高的對(duì)稱振動(dòng)模式。的譜帶稱為退偏振譜帶，表示分子對(duì)稱振動(dòng)模式較低。三、儀器結(jié)構(gòu)與原理

單色儀光電倍增管高壓電源光子計(jì)數(shù)器驅(qū)動(dòng)電路計(jì)算機(jī)顯示器樣品激光器凹面鏡激光拉曼光譜儀的基本組成有激光光源，樣品室，單色器，檢測記錄系統(tǒng)和計(jì)算機(jī)五大部分。拉曼光譜儀中最常用的是He~Ne氣體激光器。其輸出激光波長為6328埃，功率在100mW以下。儀器組成樣品的放置方法為了提高散射強(qiáng)度，樣品的放置方式非常重要。氣體的樣品可采用內(nèi)腔方式，即把樣品放在激光器的共振腔內(nèi)。液體和固體樣品是放在激光器的外面。激光Raman光譜儀

laserRamanspectroscopy激光光源：He-Ne激光器，波長632.8nm；

Ar激光器，

波長514.5nm，

488.0nm；散射強(qiáng)度1/4

單色器：

光柵，多單色器；檢測器：光電倍增管，光子計(jì)數(shù)器；傅立葉變換-拉曼光譜儀FT-Raman

spectroscopy光源：Nd-YAG釔鋁石榴石激光器（1.064m）；檢測器：高靈敏度的銦鎵砷探頭；特點(diǎn)：（1）避免了熒光干擾；（2）精度高；（3）消除了瑞利譜線；（4）測量速度快。儀器使用中的注意事項(xiàng)1.保證使用環(huán)境：具備暗室條件；無強(qiáng)震動(dòng)源、無強(qiáng)電磁干擾；不可受陽光直射。2.光學(xué)器件表面有灰塵，不允許接觸擦拭，可用氣球小心吹掉。3.實(shí)驗(yàn)結(jié)束，首先取出樣品，關(guān)斷電源。4.注意激光器電源開、關(guān)機(jī)的順序正好相反。拉曼散射光譜的優(yōu)點(diǎn)(1)拉曼光譜是一個(gè)散射過程，因而任何尺寸、形狀、透明度的樣品，只要能被激光照射到，就可直接用來測量。由于激光束的直徑較小，且可進(jìn)一步聚焦，因而極微量樣品都可測量。(2)水是極性很強(qiáng)的分子，因而其紅外吸收非常強(qiáng)烈。但水的拉曼散射卻極微弱，因而水溶液樣品可直接進(jìn)行測量，這對(duì)生物大分子的研究非常有利。此外，玻璃的拉曼散射也較弱。

(3)對(duì)于聚合物及其他分子，拉曼散射的選擇定則的限制較小，因而可得到更為豐富的譜帶。

S—S，C—C，C=C，N=N等紅外較弱的官能團(tuán)，在拉曼光譜中信號(hào)較為強(qiáng)烈。拉曼光譜研究高分子樣品的最大缺點(diǎn)是熒光散射。

在拉曼光譜測試中，往往會(huì)遇到熒光的干擾，由于拉曼散射光極弱，所以一旦樣品或雜質(zhì)產(chǎn)生熒光，拉曼光譜就會(huì)被熒光所淹沒。通常熒光來自樣品中的雜質(zhì)，但有的樣品本身也可發(fā)生螢光，常用抑制或消除螢光的方法有以下幾種:發(fā)光（熒光）的抑制和消除

有時(shí)在樣品中加入少量熒光淬滅劑，如硝基苯，KBr,AgI等，可以有效地淬滅熒光干擾。（1）純化樣品（2）強(qiáng)激光長時(shí)間照射樣品

雖然無法解釋為什么用激光長時(shí)間照射樣品能夠有效的消除熒光干擾，但在很多情況下用這種方法確實(shí)能達(dá)到消除熒光干擾的效果。（3）加熒光淬滅劑（4）利用脈沖激光光源

當(dāng)激光照射到樣品時(shí)，產(chǎn)生熒光和拉曼散射光的時(shí)間過程不同，若用一個(gè)激光脈沖照射樣品，將在10-11∽10-13S內(nèi)產(chǎn)生拉曼散射光，而熒光則是在10-7∽10-9S后才出現(xiàn)。

(5)改變激發(fā)光的波長以避開熒光干擾

在測量拉曼光譜時(shí)，對(duì)于不同的激發(fā)光拉曼譜帶的相對(duì)位移是不變的，熒光則不然，對(duì)于不同的激發(fā)光，熒光的相對(duì)位移是不同的。所以選擇適當(dāng)?shù)募ぐl(fā)光，可避開熒光的干擾。在實(shí)際工作中常用這一方法識(shí)別熒光峰。1000cm-1649cm-1204921997220661201411962119955194921943518915發(fā)光線Si位移520cm–1發(fā)光4881000絕對(duì)位置因激發(fā)光不同496.5649而異，相對(duì)位置不變514.5無 絕對(duì)波數(shù)不因ν

不同而改變

21012Si520cm-1Si520cm-1Si520cm-1小結(jié)

拉曼位移：入射光和散射光的差值

拉曼位移通常用波數(shù)cm-1來表示

拉曼位移與入射光的頻率無關(guān)，只與分子振動(dòng)或轉(zhuǎn)動(dòng)頻率有關(guān)

斯托克斯線和反斯托克斯線對(duì)稱分布在瑞利線兩側(cè)，通常我們只測斯托克斯線。共振拉曼光譜RRS四、發(fā)展

激發(fā)頻率等于或接近電子吸收帶頻率時(shí)共振拉曼強(qiáng)度增至百萬倍，高靈敏度，宜定量共振，高選擇性可調(diào)染料激光器表面增強(qiáng)拉曼光譜SERS

試樣吸附在金屬表面上表面與共振聯(lián)用檢測限10－9～1012mol/L基本概念

拉曼散射及拉曼位移

拉曼光譜為散射光譜。大約有0．1％的入射光與樣品分子之間發(fā)生非彈性碰撞，即在碰撞時(shí)有能量交換，這種光散射稱為拉曼散射；發(fā)生彈性碰撞，即兩者之間沒有能量交換，光子的能量不變，這種光散射就是瑞利散射。樣品池透過光λ不變?nèi)鹄⑸洇瞬蛔兝⑸洇俗儲(chǔ)嗽龃螃藴p小拉曼散射中光子把一部分能量給樣品分子，得到的散射光能量減少，在垂直方向測量到的散射光中，可以檢測頻率為()的光線，稱為斯托克斯(stokes)線。

若光子從樣品分子中獲得能量，在大于入射光頻率處接收到散射光線，則稱為反斯托克斯

(anti-stokes)線。頻率與入射光頻率相同的為瑞利散射，它在與入射光垂直方向最強(qiáng)。在瑞利的兩側(cè)還有一些對(duì)稱的較弱譜帶。低頻一側(cè)的為斯托克斯散射帶。高頻一側(cè)的為反斯托克斯散射帶。處于基態(tài)的分子與光子發(fā)生非彈性碰撞，獲得能量到激發(fā)態(tài)，得到的散射光為斯托克斯線。如果分子處于激發(fā)態(tài)，與光子發(fā)生非彈性碰撞就會(huì)釋放能量而回到基態(tài)，光子獲得能量，得到的散射光為反斯托克斯線。(拉曼位移一般用波數(shù)表示，單位為cm-1，C-光速）斯托克斯線

=0-（0-k）=k反斯托克斯線

=0-（0+k）=-k

其數(shù)值相等，符號(hào)相反，說明拉曼譜線對(duì)稱地分布在瑞利線的兩側(cè)。拉曼位移:=0-散射

=

k

拉曼位移的大小與入射光的頻率無關(guān)，只與分子的能級(jí)結(jié)構(gòu)有關(guān)。其范圍為25~4000cm-1，因此入射光的能量應(yīng)大于分子振動(dòng)躍遷所需能量，小于電子能級(jí)躍遷的能量。在拉曼光譜中，分子振動(dòng)要產(chǎn)生位移也要服從一定的選擇定則，也就是說只有伴隨分子極化度α發(fā)生變化的分子振動(dòng)模式才能具有拉曼活性，產(chǎn)生拉曼散射。分子在入射光的電場作用下，正負(fù)電荷中心相對(duì)移動(dòng)極化而產(chǎn)生誘導(dǎo)偶極矩p，p正比于電場強(qiáng)度E,比例系數(shù)α稱為分子的極化率。即

p=αE。

紅外光譜只與固有的永久偶極矩有關(guān)，與分子極化率無關(guān)。拉曼散射譜線的強(qiáng)度與誘導(dǎo)偶極矩成正比。紅外光譜與Raman光譜比較

紅外光譜與拉曼光譜互稱為姊妹譜。因此，可以相互補(bǔ)充。①

相似之處：激光拉曼光譜與紅外光譜一樣，都能提供分子振動(dòng)頻率的信息，對(duì)于一個(gè)給定的化學(xué)鍵，其紅外吸收頻率與拉曼位移相等，均代表第一振動(dòng)能級(jí)的能量。紅外光譜與Raman光譜比較②不同之處：a紅外光譜的入射光及檢測光都是紅外光，而拉曼光譜的入射光和散射光大多是可見光。拉曼效應(yīng)為散射過程，拉曼光譜為散射光譜，紅外光譜對(duì)應(yīng)的是與某一吸收頻率能量相等的（紅外）光子被分子吸收，因而紅外光譜是吸收光譜。b機(jī)理不同：從分子結(jié)構(gòu)性質(zhì)變化的角度看，拉曼散射過程來源于分子的誘導(dǎo)偶極矩，與分子極化率的變化相關(guān)。通常非極性分子及基團(tuán)的振動(dòng)導(dǎo)致分子變形，引起極化率的變化，是拉曼活性的。紅外吸收過程與分子永久偶極矩的變化相關(guān)，一般極性分子及基團(tuán)的振動(dòng)引起永久偶極矩的變化，故通常是紅外活性的。c制樣技術(shù)不同：紅外光譜制樣復(fù)雜，拉曼光譜勿需制樣，可直接測試水溶液。紅外光譜與Raman光譜比較③兩者間的聯(lián)系可用經(jīng)驗(yàn)規(guī)則來判斷分子的紅外或拉曼活性：a相互排斥規(guī)則：凡有對(duì)稱中心的分子，若有拉曼活性，則紅外是非活性的；若紅外活性，則拉曼非活性。b相互允許規(guī)則：凡無對(duì)稱中心的分子，大多數(shù)的分子，紅外和拉曼都活性。c相互禁止規(guī)則：少數(shù)分子的振動(dòng)，既非拉曼活性，又非紅外活性。如：乙烯分子的扭曲振動(dòng)，在紅外和拉曼光譜中均觀察不到該振動(dòng)的譜帶。

對(duì)稱中心分子CO2，CS2等，選律不相容。無對(duì)稱中心分子（例如SO2等），三種振動(dòng)既是紅外活性振動(dòng)，又是拉曼活性振動(dòng)。選律1234拉曼活性紅外活性紅外活性拉曼光譜—源于極化率變化紅外光譜—源于偶極矩變化紅外光譜圖中主要研究振動(dòng)中有偶極矩變化的化合物，因此，除了單原子分子和同核分子外，幾乎所有的化合物在紅外光區(qū)均有吸收。激光拉曼光譜與紅外光譜比較

拉曼頻率位移的程度正好相當(dāng)于紅外吸收頻率。因此紅外測量能夠得到的信息同樣也出現(xiàn)在拉曼光譜中，紅外光譜解析中的定性三要素(吸收頻率、強(qiáng)度和峰形)對(duì)拉曼光譜解析也適用。但兩種光譜在提供信息上也有差異：一般來說，分子的對(duì)稱性愈高，紅外與拉曼光譜的區(qū)別就愈大，非極性官能團(tuán)的拉曼散射譜帶較為強(qiáng)烈