電磁感應(yīng)電磁場(chǎng)課件

§12.1電磁感應(yīng)的基本定律§12.2動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)§12.3感生電動(dòng)勢(shì)和感生電場(chǎng)§12.4自感應(yīng)互感應(yīng)§12.5磁場(chǎng)的能量§12.6位移電流和全電流定律§12.7麥克斯韋方程組§12.8電磁波§12.9

電磁場(chǎng)的物質(zhì)性第12章電磁感應(yīng)電磁場(chǎng)1電磁感應(yīng)定律的發(fā)現(xiàn)，進(jìn)一步揭示了電與磁之間的相互聯(lián)系及轉(zhuǎn)化規(guī)律.麥克斯韋提出了“感生電場(chǎng)”和“位移電流”兩個(gè)假說，從而建立了完整的電磁場(chǎng)理論體系——麥克斯韋方程組本章主要研究電場(chǎng)和磁場(chǎng)相互激發(fā)的規(guī)律2§12.1電磁感應(yīng)的基本定律一、電磁感應(yīng)現(xiàn)象1820年,奧斯特發(fā)現(xiàn):

電流磁效應(yīng)電流產(chǎn)生磁場(chǎng)對(duì)稱性→磁的電效應(yīng)？?1831年,法拉第經(jīng)過了十年不懈的探索，發(fā)現(xiàn)電磁感應(yīng)現(xiàn)象產(chǎn)生351.產(chǎn)生感應(yīng)電流五種情況：變化著的電流；線圈中變化著的磁場(chǎng)；運(yùn)動(dòng)中的恒定電流；運(yùn)動(dòng)著的磁鐵；在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)著的導(dǎo)體.感應(yīng)電流與原電流本身無關(guān)，而是與原電流的變化有關(guān)?！@種現(xiàn)象稱為電磁感應(yīng)原因：線圈中磁通量發(fā)生改變→導(dǎo)致產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)！62.楞次定律1833年，楞次總結(jié)出：閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得它所激發(fā)的磁場(chǎng)來阻止或補(bǔ)償引起感應(yīng)電流的磁通量的變化.磁通量變化產(chǎn)生感應(yīng)電流阻礙導(dǎo)線運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生感應(yīng)電流阻礙楞次定律是能量守恒定律在電磁感應(yīng)現(xiàn)象上的具體體現(xiàn)。機(jī)械能焦耳熱7續(xù)3楞次定律感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通量總是反抗回路中原磁通量的變化.BNSBNSBNSi感應(yīng)電流i產(chǎn)生的磁通反抗回路原磁通的變小.常識(shí):導(dǎo)體環(huán)v使回路原磁通變小9法拉第電磁感應(yīng)定律常識(shí):楞次定律感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通量總是反抗回路中原磁通量的變化.常規(guī):1.用右手螺旋法則任意假設(shè)回路的繞向和法向.n否則為負(fù).并以此推斷磁通變化的正負(fù).dF3.感應(yīng)電流與已設(shè)回路同繞向時(shí)為正,否則為負(fù).iBF2.與順向(即一致或夾角小于90)時(shí),磁通為正,n按此常規(guī),楞次定律所反映的規(guī)律為:與的正負(fù)恒相反.idF法拉第電磁感應(yīng)定律不論什么原因使通過回路的磁通量發(fā)生變化,回路中均有感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)產(chǎn)生,其大小與通過該回路的磁通量隨時(shí)間的變化率成正比.dtFd數(shù)學(xué)表達(dá)式：idtFd感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)負(fù)號(hào)是楞次定律的數(shù)學(xué)表達(dá)。（即感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)Fd的正負(fù)總是與磁通量變化率的正負(fù)相反.dti這是因?yàn)楦袘?yīng)電流與的正負(fù)恒相反,而又與同向的緣故).iFdii電磁感應(yīng)的基本定律10感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的方向與規(guī)定的正繞向相反若磁通量增加與規(guī)定的正繞向相同若磁通量減少m11感應(yīng)電流如果閉合回路為純電阻R回路時(shí)，則感應(yīng)電流的方向與感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的方向總是一致的。t1～t2時(shí)間內(nèi)通過導(dǎo)線上任一截面的電量13測(cè)Q可以得到m這就是磁通計(jì)的原理。設(shè)回路有N匝線圈

當(dāng)線圈中磁場(chǎng)由0→B時(shí),不考慮Q的正負(fù),則14思考兩種情況線圈中都將會(huì)有感應(yīng)電流.為什么?其流向如何?關(guān)鍵是如何計(jì)算某時(shí)刻t線圈的磁通量和此瞬間的磁通量變化率?兩種情況都可用來求線圈的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)嗎?iFdtd只要導(dǎo)體回路的磁通量發(fā)生變化就會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電流.ab求解方法如下:思考a()I1lBv恒定2lt0單匝線圈x0()tBt()It0.01靜止1l2lb)(單匝線圈x0當(dāng)然可以.但需要有一點(diǎn)微積分知識(shí).15例2微分公式dlnuuud2ldxx0+vt+x0+vtI2xpm0.l1I2pm0l1()ln()2lx0+vt+lnx0+vtiFdtdvvI2pm0l12lx0+vt+x0+vtvI2pm0l1x0+vt12lx0+vt+1某時(shí)刻t線圈的磁通量F此時(shí)線圈的總感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)ia()IB恒定t00x01l2lv1l2lv1l2lvsdFFdB.0xx1dslxI2xpm0BXvtdd設(shè)回路順時(shí)針繞向,法線與B同向.此結(jié)果得正值,表示與原設(shè)回路繞向相同.i17從現(xiàn)象到原因不論什么原因使通過回路的磁通量發(fā)生變化回路中感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)其大小iFdtd8對(duì)電磁感應(yīng)現(xiàn)象的進(jìn)一步分析和理解:有哪些原因?不是回路怎么辦?對(duì)非回路如何考慮磁通量及其是由什么力(量)產(chǎn)生的?存在于回路或?qū)w的什么地方?18§12.2動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)一、電源、電動(dòng)勢(shì)一段導(dǎo)體內(nèi)的靜電電勢(shì)差不能維持穩(wěn)恒電流AB用電器非靜電力:能把正電荷從電勢(shì)較低的點(diǎn)（電源負(fù)極板）送到電勢(shì)較高的點(diǎn)（電源正極板）的作用力，記作Fk。192.定義:

電源電動(dòng)勢(shì)等于單位正電荷繞閉合回路一周過程中，非靜電力所做的功非靜電力集中在電源的內(nèi)部時(shí)21二動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的非靜電力是什么力呢？感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)回路變動(dòng)引起的→動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)ε磁場(chǎng)變化引起的→感生電動(dòng)勢(shì)ε動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的非靜電力——洛侖茲力取導(dǎo)線長(zhǎng)dl,導(dǎo)體中載流子速度為uuFm22電動(dòng)勢(shì)方向:首先確定積分方向(正方向)若＞０,則方向與dl方向一致

若＜０,則方向與dl方向相反整個(gè)線圈L中所產(chǎn)生的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)為23方法二作輔助線，形成閉合回路OACO0AuCθ符號(hào)表示方向沿AOCAOC、CA段沒有動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)25(2)將銅棒換成金屬圓盤，可看作是由無數(shù)根并聯(lián)的金屬棒OA組合而成，故盤心O與邊緣A之間的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)仍為26實(shí)驗(yàn)表明，非靜電力只能是磁場(chǎng)變化引起。

而這種非靜電力能對(duì)靜止電荷有作用力，因此，應(yīng)是一種與電場(chǎng)力類似的力。2.渦旋電場(chǎng)

麥克斯韋假設(shè)：變化的磁場(chǎng)在其周圍空間會(huì)激發(fā)一種渦旋狀的非靜電場(chǎng)強(qiáng)，稱為渦旋電場(chǎng)或感生電場(chǎng)，記為非靜電力感生電動(dòng)勢(shì)感生電場(chǎng)力感生電場(chǎng)的電場(chǎng)線是閉合的，是一種非靜電場(chǎng)。由電動(dòng)勢(shì)的定義29由法拉第電磁感應(yīng)定律由電動(dòng)勢(shì)定義和電磁感應(yīng)定律，得討論的法線方向應(yīng)與曲線L的積分方向成右手螺旋關(guān)系(1)此式反映變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生感生電場(chǎng)。(2)S是以L為邊界的任一曲面。LS30是曲面上的任一面元上磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率不是積分回路線元上的磁感應(yīng)強(qiáng)度的變化率與構(gòu)成左旋關(guān)系。(3)注意：E渦是與，而不是B組成左螺旋。(4)

感生電場(chǎng)是非保守場(chǎng)(渦旋電場(chǎng))313.感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的相對(duì)性選擇不同參考系進(jìn)行坐標(biāo)變換時(shí)，動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)和感生電動(dòng)勢(shì)可相互轉(zhuǎn)換，具有相對(duì)性。選擇長(zhǎng)直電流I為參考系S則線圈A中產(chǎn)生動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)IA選擇線圈A為參考系S′則長(zhǎng)直電流相對(duì)于A以-運(yùn)動(dòng)，導(dǎo)致A中磁場(chǎng)隨時(shí)間變化，因此A中產(chǎn)生感生電動(dòng)勢(shì)若又有一觀察者以速度u相對(duì)長(zhǎng)直電流向右運(yùn)動(dòng)則此觀察者會(huì)認(rèn)為A中既產(chǎn)生動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)，又產(chǎn)生感生電動(dòng)勢(shì).32例：半徑為R的圓柱形空間內(nèi)分布有均勻磁場(chǎng)，方向垂直于紙面向里，磁場(chǎng)的變化率，求圓柱內(nèi)、外E渦的分布解：取積分回路的回繞方向與E渦的回繞方向一致.rErl與l積分方向切向同向若r＜R33若r＞RrE渦因圓柱外B＝0，故對(duì)任一回路均有l(wèi)RE渦r34二、電子感應(yīng)加速器利用渦旋電場(chǎng)對(duì)電子進(jìn)行加速原理：電磁鐵線圈中交變電流，產(chǎn)生交變磁場(chǎng)交變磁場(chǎng)又在真空室內(nèi)激發(fā)渦旋電場(chǎng)電子得到加速的時(shí)間最長(zhǎng)只是交流電流周期T的四分之一35三、渦電流金屬導(dǎo)體塊處在變化的磁場(chǎng)中或在非勻強(qiáng)磁場(chǎng)中切割，就會(huì)在導(dǎo)體塊內(nèi)形成自成回路的電流，這種電流就叫渦電流。應(yīng)用：渦電流(渦流)的熱效應(yīng)——高頻感應(yīng)加熱爐——變壓器鐵芯用絕緣硅鋼片疊成渦電流(渦流)的機(jī)械效應(yīng)電磁阻尼（電表，制動(dòng)器）電磁驅(qū)動(dòng)（異步感應(yīng)電動(dòng)機(jī)）36§12.4自感應(yīng)互感應(yīng)一、自感由于回路的電流、形狀、周圍的磁介質(zhì)發(fā)生變化時(shí)，穿過該回路自身的磁通量隨之改變，從而在回路中產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的現(xiàn)象。叫自感現(xiàn)象,相應(yīng)的電動(dòng)勢(shì)叫做自感電動(dòng)勢(shì)

1.自感系數(shù)L——自感系數(shù)單位：亨利(H)L的計(jì)算37自感系數(shù)在數(shù)值上等于回路中通過單位電流時(shí)，通過自身回路所包圍面積的磁通鏈數(shù)。2.自感電動(dòng)勢(shì)若回路幾何形狀、尺寸不變，周圍介質(zhì)的磁導(dǎo)率不變(1)負(fù)號(hào)是楞次定律的數(shù)學(xué)表示自感電動(dòng)勢(shì)的方向總是阻礙回路電流的變化則L>0，I感阻礙電流I的變化；則L<0，I感也阻礙電流I的變化；38(2)因?yàn)長(zhǎng)∝L，L的存在總是阻礙電流的變化，所以自感電動(dòng)勢(shì)是反抗電流的變化,而不是反抗電流本身?！郘對(duì)交流電流有感抗，但對(duì)直流電流暢通。3.自感系數(shù)（電感）的計(jì)算自感一般由實(shí)驗(yàn)測(cè)定；簡(jiǎn)單情況可以計(jì)算。1)由計(jì)算：2)由計(jì)算：思路:

設(shè)IB

L思路:39例:

試計(jì)算長(zhǎng)直螺線管的自感。已知：匝數(shù)N,橫截面積S,長(zhǎng)度l,磁導(dǎo)率S解:思路:

IB

Labcd40例:求一無限長(zhǎng)同軸傳輸線單位長(zhǎng)度的自感.已知：R1、R2II解:單位長(zhǎng)度的自感為：41例:求一環(huán)形螺線管的自感。已知：R1、R2、h、Ndr解:4243二.互感因兩個(gè)載流線圈中電流變化而在對(duì)方線圈中激起感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的現(xiàn)象稱為互感應(yīng)現(xiàn)象。1221I1I21.互感系數(shù)(M)若無鐵磁質(zhì)線圈不變形介質(zhì)不變化相對(duì)位置不變

21=M21I1

12=M12I2M21=M12=MM稱互感系數(shù)44(1)M只與線圈本身的形狀、大??；匝數(shù)；相對(duì)位置；磁導(dǎo)率有關(guān)；與電流無關(guān)(鐵心的線圈除外)。(2)M的大小反映了兩個(gè)線圈磁場(chǎng)的相互影響程度。(3)在SI制中，M的單位是亨利(H).2.互感電動(dòng)勢(shì)(1)互感電動(dòng)勢(shì)的大小與M成正比，與相對(duì)應(yīng)的線圈中電流的變化率正比。(2)負(fù)號(hào)是楞次定律的數(shù)學(xué)表示。453.互感系數(shù)的計(jì)算46例:計(jì)算：(1)共軸的兩個(gè)長(zhǎng)螺線管c1與c2之間的互感系數(shù).(2)兩螺線管的自感系數(shù)與互感系數(shù)的關(guān)系.設(shè)螺線管c1的長(zhǎng)度l比其截面積S的線度大得多，管內(nèi)充滿磁導(dǎo)率為的磁介質(zhì).c1有N1匝，c2有N2匝，如圖示.S解：(1)設(shè)內(nèi)管通有電流I1,外管通有電流I2，l1=l2=l對(duì)于c1

對(duì)于c2

47M＝M21=M12

(2)L與M的關(guān)系若在同一個(gè)圓柱面上，S1＝S2＝S，則完全耦合的情況成立在一般情況下48例:在磁導(dǎo)率為的均勻無限大磁介質(zhì)中，一無限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線與矩形線圈共面，直導(dǎo)線與線圈一邊相距為a，線圈共N匝，尺寸如圖所示，求它們的互感系數(shù).rdrablI解:通過矩形線圈的磁通鏈數(shù)為互感系數(shù)為互感系數(shù)僅取決于兩回路的形狀,相對(duì)位置,磁介質(zhì)的磁導(dǎo)率．49§12.5磁場(chǎng)的能量一、自感磁能1.當(dāng)K接在1點(diǎn)瞬時(shí)，線圈中產(chǎn)生與電流方向相反的自感電動(dòng)勢(shì)ReL12iKe在dt時(shí)間內(nèi)，電源電動(dòng)勢(shì)做功為500→T，電流從0→I=/R電源做功分為兩部份：R的焦?fàn)枱岱纯棺愿须妱?dòng)勢(shì)做功在自感線圈中建立起磁場(chǎng)512.若將K板向2，經(jīng)歷一段時(shí)間T/，在這段時(shí)間內(nèi)是自感電動(dòng)勢(shì)做功。ReL12iKe焦耳熱完全是由線圈中儲(chǔ)存的磁場(chǎng)能轉(zhuǎn)化而來52二、互感磁能兩個(gè)相鄰的線圈1和2，在建立電流的過程中，電源反抗互感電動(dòng)勢(shì)做功，這部分功也將轉(zhuǎn)變成磁場(chǎng)能量，稱為互感磁能.1221I1I2電源所做功線圈中產(chǎn)生焦耳熱反抗自感電動(dòng)勢(shì)做功反抗互感電動(dòng)勢(shì)做功自感磁能互感磁能53三、磁場(chǎng)的能量與電能一樣，磁能也是存在于整個(gè)磁場(chǎng)分布的空間中V表示螺線管內(nèi)的空間長(zhǎng)直螺線管內(nèi)如：長(zhǎng)直通電螺線管54磁場(chǎng)能量密度①

上面結(jié)果對(duì)一般情況也成立②

在整個(gè)磁場(chǎng)中，磁場(chǎng)能為式中為整個(gè)磁場(chǎng)分布的空間55例：如圖.求同軸傳輸線之磁能及自感系數(shù)解:可得同軸電纜的自感系數(shù)為56計(jì)算自感系數(shù)可歸納為三種方法1.靜態(tài)法:2.動(dòng)態(tài)法:3.能量法:57§12.6位移電流和全電流定律1820年奧斯特電磁1831年法拉第磁電產(chǎn)生產(chǎn)生變化的電場(chǎng)磁場(chǎng)變化的磁場(chǎng)電場(chǎng)激發(fā)電磁場(chǎng)規(guī)律的歸納和總結(jié)——麥克斯韋電磁場(chǎng)方程組，并闡明電磁波的性質(zhì)58一、位移電流1.電磁場(chǎng)的基本規(guī)律

靜電場(chǎng)穩(wěn)恒磁場(chǎng)對(duì)變化的磁場(chǎng)對(duì)變化的電場(chǎng)穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)中的安培環(huán)流定律59S1S2這正是穩(wěn)恒電流的連續(xù)性方程非穩(wěn)恒電流電路L12iS1對(duì)于S1有S2對(duì)于S2有

那么

出現(xiàn)矛盾！602.位移電流

非穩(wěn)恒的電流應(yīng)滿足電荷守恒定律Sq0是自由電荷麥克斯韋假設(shè)，對(duì)非穩(wěn)恒電場(chǎng)高斯定理仍然成立是一個(gè)連續(xù)的量61如果把極板間變化的電場(chǎng)看成電流，那么電路中的傳導(dǎo)電流，極板間變化的電場(chǎng)形成的這種電流就連續(xù)起來了。定義:位移電流密在電介質(zhì)中真空中62位移電流:通過某截面的位移電流Id等于穿過該截面的電位移通量對(duì)時(shí)間的變化率；通過某點(diǎn)的位移電流密度jd等于該點(diǎn)電位移對(duì)時(shí)間的變化率.位移電流的方向位移電流與傳導(dǎo)電流方向相同如放電時(shí)q↓→↓→D↓反向同向63二、全電流定律全電流：是通過某截面的傳導(dǎo)電流、運(yùn)流電流和位移電流的代數(shù)和.在任一時(shí)刻,電路中的全電流總是連續(xù)的.在非穩(wěn)恒的電路中,安培環(huán)路定律仍然成立.全電流定律①式中s是以l為周界所圍的面積②位移電流假說的本質(zhì)是:

“變化的電場(chǎng)激發(fā)磁場(chǎng)”③H的環(huán)流與E的環(huán)流是對(duì)稱了64積分對(duì)稱關(guān)系左手螺旋法則右手螺旋法則65④位移電流與傳導(dǎo)電流的比較產(chǎn)生根源q定向運(yùn)動(dòng)的變化存在于實(shí)物實(shí)物或“真空”熱效應(yīng)產(chǎn)生焦耳熱不產(chǎn)生焦耳熱磁效應(yīng)產(chǎn)生磁場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)單位(SI)安培安培66例：半徑為R，相距l(xiāng)(l?R)的圓形空氣平板電容器，兩端加上交變電壓U＝U0sint，求電容器極板間的：(1)位移電流；(2)位移電流密度jd的大小；(3)位移電流激發(fā)的磁場(chǎng)分布B(r)(r為離軸線的距離).lPR解：(1)由于l<<R,故平板間可作勻強(qiáng)電場(chǎng)處理,根據(jù)位移電流的定義另解67平性板電容器的電容代入,可得同樣結(jié)果.(2)由位移電流密度的定義或者(3)因磁場(chǎng)分布應(yīng)具有軸對(duì)稱性當(dāng)r<R時(shí)，由全電流安培定律可得68當(dāng)rR時(shí)69§12.7麥克斯韋方程組麥克斯韋提出了“感生電場(chǎng)”和“位移電流”的假說之后,對(duì)已有規(guī)律作了假設(shè)性的推廣，認(rèn)為靜電場(chǎng)的高斯定理和磁場(chǎng)的高斯定理也適用于一般電磁場(chǎng).設(shè)空間既有自由電荷和傳導(dǎo)電流，又有變化的電場(chǎng)和磁場(chǎng)，同時(shí)還有電介質(zhì)和磁介質(zhì)。積分形式的麥克斯韋方程組70(1)(2)(3)(4)71本構(gòu)關(guān)系(物質(zhì)方程)：電位移磁場(chǎng)強(qiáng)度歐姆定律麥克斯韋方程組(微分形式):72§12.8電磁波變化的電場(chǎng)激發(fā)渦旋磁場(chǎng)，變化的磁場(chǎng)又可激發(fā)渦旋電場(chǎng)，二者相互連續(xù)激發(fā)，由近及遠(yuǎn)，以有限速度在空間傳播，形成電磁波.一、電磁波的波動(dòng)方程設(shè)變化的電磁場(chǎng)在無限大均勻介質(zhì)(或真空)空間傳播，則＝0，j＝0，則麥克斯韋方程組變?yōu)?3介質(zhì)性質(zhì)方程為令74類似可得關(guān)于磁場(chǎng)B的偏微分方程沿x方向傳播的一維平面電磁波，解此兩微分方程可得75二、電磁振蕩、電磁波的輻射電磁波源:能使電場(chǎng)或磁場(chǎng)隨時(shí)間變化的裝置.電磁波波源通常用振蕩偶極子作為輻射源.+q-qLLC回路+q-qL+q-qLl76q=q0cos(t+)i=-q0sin(t+)=-i0sin(t+)i0=q0電偶極子p=

ql=lq0cos(t+)振蕩電偶極子可以等效于一個(gè)振蕩電流元il=-lq0sin(t+)=-

p0sin(t+)麥克斯韋在1865年預(yù)言的電磁波，23年后(1888年)，赫茲利用振蕩器和諧振器，用實(shí)驗(yàn)證實(shí)了電磁波的存在.77振子發(fā)射諧振器接收電磁波的接收感應(yīng)圈78三、平面電磁波的傳播在各向同性介質(zhì)中，可由波動(dòng)方程解得振蕩電偶極子輻射的電磁波在遠(yuǎn)離偶極子的空間任一點(diǎn)P處球面電磁波方程79偶極子周圍的電磁場(chǎng)xyzab80在更遠(yuǎn)離偶極子的地方(r>>l)，因r很大，在通常的研究范圍內(nèi)，的變化很小，故的振幅可看作恒量，因而(1)平面電磁波是橫波。E和H互相垂直，且的方向?yàn)椴ǖ膫鞑シ较?。平面電磁波方程在無限大均勻絕緣介質(zhì)(或真空)中,平面電磁波的性質(zhì)概括如下:81(2)電偶極子輻射的電磁波是偏振波。E和H分別在各自平面上振動(dòng)，這一特性稱為偏振性。(3)E和H同相位。(4)同一點(diǎn)E和H間關(guān)系為(5)電磁波的傳播速度為82四、電磁波譜電磁波按波長(zhǎng)或頻率的順序排列成譜，稱為電磁波譜宇宙射線射線X射線紫外線可見光紅外線微波毫米波厘米波分米波超短波短波中波長(zhǎng)波無線電波83不同波長(zhǎng)范圍的電磁波的產(chǎn)生方法各不相同①無線電波是利用電磁振蕩電路通過天線發(fā)射的，波長(zhǎng)在104～10－2m范圍內(nèi).②熾熱的物體、氣體放電等是原子中外層電子的躍遷所發(fā)射的電磁波.其中，波長(zhǎng)在0.76×10－6～0.40×10－6m范圍內(nèi).③當(dāng)帶電粒子的運(yùn)動(dòng)受到急劇的阻擋，如快速電子射到金屬靶時(shí)，會(huì)