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光散射現(xiàn)象效應第1頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日光散射現(xiàn)象
當光束通過分散體系時,一部分自由地通過,一部分被吸收、反射或散射。可見光的波長約在400~700nm之間。
(1)當光束通過粗分散體系,由于粒子大于入射光的波長,主要發(fā)生反射,使體系呈現(xiàn)混濁。
(2)當光束通過膠體溶液,由于膠粒直徑小于可見光波長,主要發(fā)生散射,可以看見乳白色的光柱。
(3)當光束通過分子溶液,由于溶液十分均勻,散射光因相互干涉而完全抵消,看不見散射光。第2頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日Tyndall效應
Tyndall效應實際上已成為判別溶膠與分子溶液的最簡便的方法。可用來觀察溶膠粒子的運動以及測定大小和形狀。1869年Tyndall發(fā)現(xiàn),若令一束會聚光通過溶膠,從側(cè)面(即與光束垂直的方向)可以看到一個發(fā)光的圓錐體,這就是Tyndall效應。其他分散體系也會產(chǎn)生一點散射光,但遠不如溶膠顯著。
溶膠第3頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日Rayleigh公式
1871年,Rayleigh研究了大量的光散射現(xiàn)象,對于粒子半徑在47nm以下的溶膠,導出了散射光總能量的計算公式,稱為Rayleigh公式:式中:I0—入射光強λ—入射光波長
n1,n2—為分散介質(zhì)和分散相的折射率
—單位體積內(nèi)的粒子數(shù)
V—單個粒子的體積。適用條件:粒子小于入射光波長,非導電的球形粒子,粒子間的距離大,沒有相互作用。第4頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日說明:1.散射光總能量與入射光波長的四次方成反比。入射光波長愈短,散射愈顯著。所以可見光中,藍、紫色光散射作用強。
日光中,短λ:藍光,紫光--側(cè)面可見藍紫光
長λ的有:紅光,黃光--透過光呈紅橙色。2.分散相與分散介質(zhì)的折射率相差愈顯著,則散射作用亦愈顯著。
對于溶膠,是非均相,n
相差大,就強;
而真溶液(大分子溶液)為均相,就弱。3.散射光強度與單位體積中的粒子數(shù)成正比。應用此原理,可制成乳光計,用已知濃度去求未知膠體溶液的濃度。第5頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日照射光從碳弧光源射擊,經(jīng)可調(diào)狹縫后,由透鏡會聚,從側(cè)面射到盛膠體溶液的樣品池中。超顯微鏡的目鏡看到的是膠粒的散射光。如果溶液中沒有膠粒,視野將是一片黑暗。3、超顯微鏡和粒子大小的測定第6頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日超顯微鏡(ultramicroscope)光源狹縫樣品池顯微鏡狹縫式超顯微鏡:光源射出的光經(jīng)可調(diào)狹縫后,由透鏡會聚,從側(cè)面射向樣品池中的膠體溶液,可觀察膠體粒子散射的光線。第7頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日暗視野超聚光器原理上,暗視野超聚光器是將從顯微鏡反光鏡來的光線,通過環(huán)形縫隙進入聚光器,在聚光器內(nèi)幾經(jīng)反射,最后從側(cè)面射到樣品池上,這樣就呈現(xiàn)為暗背景測光照射的情況。第8頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日超顯微鏡的特點
普通顯微鏡分辨率不高,只能分辨出半徑在200nm以上的粒子,所以看不到膠體粒子。
超顯微鏡分辨率高,可以研究半徑為5~150nm的粒子。但是,超顯微鏡觀察的不是膠粒本身,而是觀察膠粒發(fā)出的散射光。是目前研究憎液溶膠非常有用的手段之一。d=/(2nsin)第9頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日從超顯微鏡可以獲得哪些有用信息?(1)可以測定球狀膠粒的平均半徑。(2)間接推測膠粒的形狀和不對稱性。例如,球狀粒子不閃光,不對稱的粒子在向光面變化時有閃光現(xiàn)象。(3)判斷粒子分散均勻的程度。粒子大小不同,散射光的強度也不同。(4)觀察膠粒的布朗運動、電泳、沉降和凝聚等現(xiàn)象。第10頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日粒子大小的測定
設某溶膠濃度為c(kg/L),用超顯微鏡測出該溶膠V體積內(nèi)含有ν個粒子,則每個粒子質(zhì)量為cV/ν,
若粒子半徑為r,密度為ρ,則有:
第11頁,共12頁,2023年,2月20日,星期日4電子顯微鏡
顯微鏡分辨率d=/(2nsin),人眼分辨率2×10-4m。
1、光學顯微鏡:與光的波長有關(guān),最短
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