電機學電機繞組

電機學電機繞組目前一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點★極距：沿定子鐵心內圓每個磁極所占的范圍；用長度表示/用槽數(shù)表示；★電角度：電勢變化一個周期(360電角度)

轉子鐵心的橫截面是一個圓，其幾何角度為360度。從電磁角度看，一對N,S極構成一個磁場周期，即1對極為360電角度；

電機磁極對數(shù)為p時，氣隙圓周的角度數(shù)為p×360電角度。目前二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

單層繞組一個槽中只放一個元件邊；雙層繞組一個槽中放兩個元件邊。單層繞組和雙層繞組目前三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

一個槽所占的電角度數(shù)稱為槽距角，用α表示；每個極域內每相所占的槽數(shù)稱為每極每相槽數(shù)，用q表示?！锊劬嘟?，相數(shù)，每極每相槽數(shù)目前四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

均勻原則：每個極域內的槽數(shù)（線圈數(shù)）要相等，各相繞組在每個極域內所占的槽數(shù)應相等；對稱原則：三相繞組的結構完全一樣，但在電機的圓周空間互相錯開120電角度。如槽距角為α，則相鄰兩相錯開的槽數(shù)為120/α。電勢相加原則：線圈兩個圈邊的感應電勢應該相加；線圈與線圈之間的連接也應符合這一原則。如線圈的一個邊在N極下，另一個應在S極下。二、交流繞組的構成原則目前五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點對交流繞組的要求（1）交流繞組通電后，必須形成規(guī)定的磁場極數(shù)；（2）多相繞組必須對稱，不僅要求m相繞組的匝數(shù)N、跨距y1、線徑及在圓周上的分布情況相同，而且m相繞組的軸線在空間上互差3600/m電角度。（3）交流繞組通過電流所建立的磁場在空間的分布為正弦分布，且旋轉磁場在交流繞組中感應電動勢必須隨時間按正弦規(guī)律變化。采用分布繞組和短距繞組。（4）在一定的導體數(shù)之下，建立的磁場最強而且感應電動勢最大。因此線圈的跨距y1盡可能接近極距，而且對于三相繞組盡可能采用600相帶。（每個極距內屬于同一相的槽在圓周上連續(xù)所占有的電角度區(qū)域稱為相帶）。（5）用銅少；下線方便；強度好。目前六頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點相帶與電勢星形圖

目前七頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點交流繞組單層繞組雙層繞組同心式繞組鏈式繞組交叉鏈式繞組等元件式整距疊繞組雙層疊繞組雙層波繞組交流繞組的形式目前八頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點繞組展開圖表示定子繞組的聯(lián)結關系主要兩種：單層、雙層畫法：計算極距每極每相槽數(shù)計算相帶數(shù)、分相帶相帶數(shù)=總槽數(shù)/q或=極數(shù)*3即：6p構成線圈構成線圈組（極相組）構成相繞組：反相串聯(lián)（不同極面下線圈組的電流方向相反）目前九頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點等元件式整距單層疊繞組目前十頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點同心式繞組目前十一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點鏈式繞組目前十二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點交叉鏈式繞組目前十三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點雙層疊繞組目前十四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點單層疊繞組的構成1.分極分相：將總槽數(shù)按給定的極數(shù)均勻分開（N、S極相鄰分布）并標記假設的感應電勢方向。將每個極域的槽數(shù)按三相均勻分開。三相在空間錯開120電角度。

實例：Z＝24（槽）、m＝3（相）、2p＝4（極）的單層疊繞組基本步驟：每極每相槽數(shù)目前十五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點目前十六頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點2.連線圈和線圈組：將一對極域內屬于同一相的某兩個線圈邊連成一個線圈，共有q個線圈。將一對極域內屬于同一相的q個線圈連成一個線圈組；（共有多少個線圈組？）以上連接應符合電勢相加原則。連線圈和線圈組目前十七頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點線圈組連接目前十八頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

將屬于同一相的p個線圈組連成一相繞組，并標記首尾端。

串聯(lián)與并聯(lián)：電勢相加原則。最大并聯(lián)支路數(shù)a＝p。連相繞組目前十九頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

將三個構造好的單相繞組連成完整的三相繞組；接法或Y接法；連三相繞組目前二十頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點實例：Z1=24，2p=4，整距，m=3雙層疊繞組

分極分相：將總槽數(shù)按給定的極數(shù)均勻分開（N、S極相鄰分布）并標記假設的感應電勢方向；將每個極域的槽數(shù)按三相均勻分開。三相在空間錯開120電角度。雙層疊繞組的構成目前二十一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點每極每相槽數(shù)目前二十二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

根據(jù)給定的線圈節(jié)距連線圈（上層邊與下層邊合一個線圈）；以上層邊所在槽號標記線圈編號；將同一極域內屬于同一相的某兩個線圈邊連成一個線圈（共有q個線圈，為什么？）；將同一極域內屬于同一相的q個線圈連成一個線圈組（共有多少個線圈組？）；以上連接應符合電勢相加原則。連線圈和線圈組目前二十三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點線圈節(jié)距目前二十四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

將屬于同一相的2p個線圈組連成一相繞組，并標記首尾端。串聯(lián)與并聯(lián)，依照電勢相加原則。最大并聯(lián)支路數(shù)a＝2p

按照同樣的方法構造其他兩相。連三相繞組。將三個構造好的單相繞組連成完整的三相繞組。連相繞組目前二十五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點A相連接三相Y連接三相連接連三相繞組目前二十六頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點關于繞組一些概念復習一根導體（一匝線圈的一個有效邊）一匝線圈一個線圈一個極相組（一個線圈組）相繞組（一相繞組）電機繞組（三相繞組）并聯(lián)支路數(shù)每相串聯(lián)匝數(shù)極數(shù)極相組數(shù)（每相）目前二十七頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點旋轉磁場是交流電機工作的基礎。在交流電機理論中有兩種旋轉磁場：(1)機械旋轉磁場

通過原動機拖動磁極旋轉可以產生機械旋轉磁場；(2)電氣旋轉磁場

三相對稱的交流繞組通入三相對稱的交流電流時會在電機的氣隙空間產生電氣旋轉磁場；

交流繞組處于旋轉磁場中，并切割旋轉磁場，產生感應電勢?！?－3交流繞組的感應電動勢目前二十八頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點電氣旋轉磁場機械旋轉磁場旋轉磁場目前二十九頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

交流繞組的構成：導體--線圈--線圈組--一相繞組--三相繞組。一、相繞組中的基本電動勢目前三十頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

感應電勢隨時間變化的波形和磁感應強度在空間的分布波形相一致。

只考慮磁場基波時，感應電勢為正弦波。1、導體中的感應電勢

感應電勢的波形

目前三十一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

磁場轉過一對極，導體中的感應電勢變化一個周期；磁場旋轉一周，轉過p（電機的極對數(shù)）對磁極；轉速為n（r/min)的電機，每秒鐘轉過(pn/60)對極；導體中感應電勢的頻率f=(pn/60)Hz.

問題：四極電機，要使得導體中的感應電勢為50Hz,轉速應為多少？

感應電勢的頻率目前三十二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點感應電勢的大小

導體感應電勢導體與磁場的相對速度：

磁感應強度峰值和平均值之間的關系：感應電勢最大值：感應電勢的有效值：目前三十三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點繞組中均勻分布著許多導體，這些導體中的感應電勢有效值，頻率，波形均相同；但是他們的相位不相同。導體感應電勢小結：目前三十四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點整距線圈中的感應電勢

2、線圈中的感應電勢

線圈的兩個有效邊處于磁場中相反的位置，其感應電勢相差180電角度。

整距線圈的感應電勢：

考慮到線圈的匝數(shù)后：目前三十五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

線圈的兩個有效邊在磁場中相距為y1,其感應電勢相位差是180-β電角度。短距線圈中的感應電勢

短距角：

短距線圈的感應電勢：

短距系數(shù)：

短距系數(shù)小于1，故短距線圈感應電勢有所損失；但短距可以削弱高次諧波.目前三十六頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

每對極下屬于同一相的q個線圈，構成一個線圈組。圖中q=3

每個線圈的感應電勢由兩個線圈邊的感應電勢矢量相加而成。整個線圈組的感應電勢由所有屬于該組的導體電勢矢量相加。線圈組的感應電勢目前三十七頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

矢量式

分布系數(shù)：

線圈組的電勢：線圈組的感應電勢目前三十八頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點3、一相繞組的電勢單層繞組的相電勢

單層繞組每對極每相q個線圈，組成一個線圈組，共p個線圈組。若p個線圈組全部并聯(lián)則相電勢=線圈組的電勢若p個線圈組全部串聯(lián)則相電勢=p倍線圈組電勢實際線圈組可并可串，總串聯(lián)匝數(shù)

相電勢：目前三十九頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

雙層繞組每對極每相有2q個線圈，構成兩個線圈組，共2p個線圈組；

這2p個線圈組可并可串，總串聯(lián)匝數(shù)雙層繞組的電勢

雙層繞組要考慮到短距系數(shù)：為繞組系數(shù)：目前四十頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

三相繞組由在空間錯開120電角度對稱分布的三個單相繞組構成，三相相電勢在時間上相差120度電角度。三相線電勢與相電勢的關系：

三角形接法，線電勢=相電勢；

星形接法，三相繞組的電勢目前四十一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

正弦分布的以轉速n旋轉的旋轉磁場，在三相對成交流繞組中會感應出三相對稱交流電勢；感應電勢的波形同磁場波形，為正弦波；

感應電勢的頻率為f=(pn/60)Hz；

相電勢的大小為

繞組系數(shù)三相繞組電勢總結目前四十二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點二、相繞組中的高次諧波電動勢由于種種原因（定轉子鐵芯開槽、主極的外形、鐵心的飽和、氣隙磁場的非正弦分布），主極磁場在氣隙中不一定是正弦分布，此時繞組的感應電動勢中，除基波外還有一系列高次諧波電動勢。通常，主極磁場的分布與磁極中心線相對稱，故氣隙磁場中含有奇次空間諧波。

＝1、3、5…

目前四十三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點1、主極磁場產生次諧波的性質

極對數(shù)為基波的倍，極距為基波的1/，隨主極一起以同步轉速在空間移動。即

諧波頻率：

諧波電動勢的有效值：為次諧波的磁通量，為次諧波的繞組系數(shù)，目前四十四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點齒諧波電動勢有一種諧波與一對極下的齒數(shù)Z/p之間有特定的關系。稱為齒諧波。特點：諧波繞組因數(shù)恰等于基波的繞組因數(shù)。目前四十五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點2、相電動勢和線電動勢大小

相電動勢的有效值：

線電動勢的有效值：

三相繞組接成Y或，對于對稱的三相系統(tǒng)，各相電動勢的三次諧波時間上同相，幅值相等。

Y連接，三次諧波互相抵消；連接，三次諧波形成環(huán)路，E3完全消耗與環(huán)流的電壓降。線電動勢：目前四十六頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點3、諧波的弊害高次諧波：對于發(fā)電機，電動勢波形變壞，降低供電質量；本身雜散損耗增大，效率下降，溫升增高；對鄰近線路產生干擾。目前四十七頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點4、消除諧波的方法根據(jù)減小或可降低諧波，對齒諧波采用其它措施。（1）采用短距繞組適當?shù)剡x擇線圈的節(jié)距，使得某一次諧波的短距系數(shù)等于或接近零，達到消除或減弱該次諧波的目的。目前四十八頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點例：為消除5次諧波，從不過分消除基波和用銅考慮，應選盡可能接近于整距的短節(jié)距。即2k＝－1，

對于此時，

換言之，為了消除第次諧波，只要選比整距短的短距線圈跨距的選擇（1）目前四十九頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點消除5次諧波的跨距選擇目前五十頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點短距繞組往往采用,主要考慮同時減小5次、7次諧波。對于5次諧波，選用對于7次諧波，選用（2）采用分布繞組就分布繞組來說，每極每相槽數(shù)q越多，抑制諧波電動勢的效果越好，但q增多，意味總槽數(shù)增多，電機成本提高。采用分布繞組目前五十一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點采用短距和分布繞組的方法主要針對齒諧波以外的一般高次諧波，對于齒諧波，它的繞組系數(shù)等于基波繞組系數(shù)，不能采用通用的短距和分布繞組的方法。

對于齒諧波，可采用斜槽，采用分數(shù)槽的方法進行消除。另外也可在電機設計過程中，通過減小槽開口和槽形設計等方法進行高次諧波的減弱或消除。齒諧波的消除目前五十二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點§4－4交流繞組建立的磁動勢一、交流電機定子單相繞組的磁勢1、單個整距集中繞組的磁勢一個整距線圈在異步電機中產生的磁勢目前五十三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

磁力線穿過轉子鐵心，定子鐵心和兩個氣隙相對于氣隙而言，由于鐵心磁導率極大，其上消耗的磁勢降可以忽略不計，線圈在一個氣隙上施加的磁勢為：

如果通過線圈的電流為正弦波，則矩形波的高度也將按正弦變化。一個位置固定，幅值隨時間按整弦變化，矩形脈振磁勢。矩形脈振磁勢目前五十四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

脈振磁勢可以表示為為幅值

按照富立葉級數(shù)分解的方法可以把矩形波分解為基波和一系列諧波

基波幅值為：

高次諧波的幅值為矩形波脈振磁勢的分解目前五十五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點基波在空間按正弦分布；在時間上，任何一個位置的磁勢都按正弦變化。所以基波是一個正弦分布的正弦脈振磁勢。其表達式為：目前五十六頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點2、（1）整距分布繞組的磁勢

由q個線圈構成的線圈組，由于線圈與線圈之間錯開一個槽距角，稱為分布繞組。

取單個線圈的基波進行分析（為正弦脈振磁勢），q個正弦脈振磁勢在空間依次錯開一個槽距角；

線圈組的磁勢為：目前五十七頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點（2）雙層短距繞組的磁勢

雙層整距繞組可以等效為兩個整距單層繞組

兩個等效單層繞組在空間分布上錯開一定的角度，這個角度等于短距角；

雙層短距繞組的磁勢等于錯開一個短距角的兩個單層繞組的磁勢在空間疊加。目前五十八頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點雙層短距繞組的磁勢為：目前五十九頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點如果只看每對極產生的磁動勢，與上面的兩極電機完全一樣，所以多極電機只研究每對極磁動勢就行了。

一相繞組的總磁動勢平均作用于各個磁極，單相繞組磁動勢，不是一相繞組的總磁動勢，而是作用于一個磁極的磁動勢。-9009002700目前六十頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點3、單相繞組磁勢的統(tǒng)一表達式

為了統(tǒng)一表示相繞組的磁勢，引入每相電流I、每相串聯(lián)匝數(shù)N1等概念。

統(tǒng)一公式：

單相繞組產生的基波磁勢仍然是正弦脈振磁勢，磁勢幅值位置與繞組軸線重合，時間上按正弦規(guī)律脈振。目前六十一頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點

單相繞組產生的諧波磁勢也是正弦脈振磁勢，時間上按正弦規(guī)律脈振。

考慮單相繞組電流產生的諧波磁勢，其統(tǒng)一表達式為：目前六十二頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點二、三相基波旋轉磁勢單相正弦脈振磁勢的分解：

設A相繞組通過電流：

其基波磁勢為:

F＋最高點的運行軌跡為x＝t

，即最高點的位置隨時間以角速度ω運動。

F－最高點的運行軌跡為x＝－t

，即最高點的位置隨時間以角速度－ω運動。目前六十三頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點F+波是一個旋轉波，在氣隙空間以角度速ω旋轉，轉速為：

單相正弦脈動磁勢可以分解為兩個轉向相反的旋轉磁勢。目前六十四頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點三相基波磁勢合成旋轉磁勢

三相對稱電流：三相對稱電流通過三相對稱繞組時各自產生的磁勢：目前六十五頁\總數(shù)七十三頁\編于二十點