大學(xué)物理課件光的量子性

大學(xué)物理課件8光的量子性大學(xué)物理課件8光的量子性18.1熱輻射和普朗克能量子學(xué)說(shuō)一、熱輻射（heatradiation）當(dāng)物體輻射能量等于它同時(shí)間內(nèi)吸收的輻射能時(shí)，物體溫度保持不變，稱(chēng)為平衡熱輻射。物體在一定時(shí)間內(nèi)輻射能量多少和輻射能按波長(zhǎng)分布與溫度相關(guān)的電磁輻射稱(chēng)為熱輻射。

溫度

發(fā)射的能量

電磁波的短波成分

——高溫物體發(fā)出的是紫外光；——熾熱物體發(fā)出的是可見(jiàn)光;——低溫物體發(fā)出的是紅外光；

1.基本概念注意18.1熱輻射和普朗克能量子學(xué)說(shuō)一、熱輻射（heat2.輻射度量[1]光譜輻出度(spectralradiantexcitance)單位時(shí)間內(nèi),從物體單位出射度用Mλ(λ,T)表示.。單位時(shí)間

T單位面積相關(guān)因素：T、λ物質(zhì)種類(lèi)表面情況激光,日光燈發(fā)光不是熱輻射限于平衡熱輻射的討論。表面發(fā)出波長(zhǎng)在λ附近單位波長(zhǎng)間隔內(nèi)的電磁波的能量

,稱(chēng)為光譜輻射不同溫度下輻射能按波長(zhǎng)分布。由Mλ(λ,T)分布可確定物體的溫度。2.輻射度量[1]光譜輻出度單位時(shí)間內(nèi),從物體單位出射度用[2]輻出度(radiantexcitance)單位時(shí)間內(nèi),從物體單位表面發(fā)出所有波長(zhǎng)的電磁波的能量

,稱(chēng)為輻出度，用M(T)表示。單位：W/m2二、黑體及輻射規(guī)律1.黑體（Black-body）完全吸收各種波長(zhǎng)電磁波而無(wú)反射的物體[3]吸收比與反射比物體單位表面吸收或反射能量與入射能量比值稱(chēng)為吸收比

(λ,T)或反射比

(λ,T).[2]輻出度(radiantexcitance)單位時(shí)間內(nèi)M0(λ,T)最大,且只與溫度有關(guān)而和材料及表面狀態(tài)無(wú)關(guān)。?

維恩設(shè)計(jì)的黑體——空腔開(kāi)口面2.黑體輻射的基本規(guī)律實(shí)驗(yàn)規(guī)律!（如圖）A.黑體輻射譜曲線與橫軸圍的面積就是Mo(T)——基爾霍夫輻射定律M0(λ,T)最大,且只與溫度有關(guān)而和材料B.維恩位移定律(Wiendisplacementlaw)若視太陽(yáng)為黑體，測(cè)得定出：

T表面=5700K1879年斯特藩從實(shí)驗(yàn)上總結(jié)而得1884年玻耳茲曼從理論上證明C.斯特藩-玻耳茲曼定律M0(T)=

T

4

=5.67

10-8W/m2K4斯特藩—玻耳茲曼常量1893年由理論推導(dǎo)而得，1911年獲得諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)B.維恩位移定律(Wiendisplacementlaw三、黑體輻射理論1.經(jīng)典物理學(xué)遇到的困難問(wèn)題：如何從理論上找到符合實(shí)驗(yàn)的函數(shù)式?著名公式之一：維恩公式（1896年）——從熱力學(xué)理論及實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的分析而得。C1,C2為常數(shù)著名公式之二：瑞利-金斯公式（1900年）——從經(jīng)典電動(dòng)力學(xué)和統(tǒng)計(jì)物理學(xué)理論推導(dǎo)而得。三、黑體輻射理論1.經(jīng)典物理學(xué)遇到的困難問(wèn)題：如何從理論上找瑞利—金斯公式

——短波部分完全不符——長(zhǎng)波部分出現(xiàn)偏差。維恩公式M

0

(

l,T)l

(10-6m

)1646K?由經(jīng)典理論導(dǎo)出的M

(T)～

公式都與實(shí)驗(yàn)結(jié)果不符合！物理學(xué)晴朗天空中的一朵烏云!“紫外災(zāi)難”2.普朗克量子假說(shuō)輻射物質(zhì)中具有帶電的線性諧振子，每個(gè)

諧振子只能吸收或發(fā)射不連續(xù)的一份一份的能量瑞利—金斯公式——短波部分完全不符——長(zhǎng)波部分出現(xiàn)這個(gè)能量正比于振子頻率n，并且只能是最小能量單元e0=hn（能量子）的整數(shù)倍。即振子能量為：En=nhn

由此導(dǎo)出：與實(shí)驗(yàn)曲線符合得很好

普朗克常數(shù)(Planckconstant)1o極端情況下過(guò)渡為維恩、金斯公式當(dāng)波長(zhǎng)很短，溫度較低時(shí)這個(gè)能量正比于振子頻率n，并且只能是最小能量單元e0=令：維恩公式當(dāng)波長(zhǎng)很長(zhǎng)，溫度較高時(shí)金斯公式2o對(duì)Mo(λ,T)求導(dǎo)和積分，可以給出維恩位移定

律和玻爾茲曼定律。令：維恩公式當(dāng)波長(zhǎng)很長(zhǎng)，溫度較高時(shí)金斯公式2o對(duì)Mo(λ,T3o注意經(jīng)典與量子能量觀點(diǎn)的關(guān)系經(jīng)典能量分布量子

為什么在宏觀世界中,觀察不到能量分離的現(xiàn)象?連續(xù)不連續(xù)例：質(zhì)量為m=1g、振幅A=1mm、勁度系數(shù)k=0.1N/m彈簧振子的頻率是現(xiàn)在可實(shí)現(xiàn)分辨率為：所以宏觀的能量變化看起來(lái)都是連續(xù)的。3o注意經(jīng)典與量子能量觀點(diǎn)的關(guān)系經(jīng)典能量分布量子1.光電效應(yīng)現(xiàn)象一、光電效應(yīng)（photoelectriceffect)赫茲在1887年發(fā)現(xiàn)光照射某些金屬時(shí)能從表面釋放出電子的效應(yīng)。這時(shí)產(chǎn)生的電子稱(chēng)為光電子。2.實(shí)驗(yàn)規(guī)律裝置：如圖所示規(guī)律：觀察現(xiàn)象得出勒納德才證明帶電粒子是電子。18.2光電效應(yīng)和愛(ài)因斯坦光子假說(shuō)1.光電效應(yīng)現(xiàn)象一、光電效應(yīng)（photoelectriceII1I2UaIm2Im1(1)飽和光電流Im光照射陰極K，光電子從陰極表面逸出。向陽(yáng)極A運(yùn)動(dòng)，形成光電流。入射光一定，兩極電壓達(dá)到一定數(shù)值后，光電流的穩(wěn)定值。飽和光電流與陰極逸出電子數(shù)N之間有如下關(guān)系——與入射光強(qiáng)度成正比。(2)截止電壓Ua使光電流為零所需加的反向電壓，滿足II1I2UaIm2Im1(1)飽和光電流Im光照射陰極K截止電壓Ua

與入射光頻率ν

呈線性關(guān)系其中:

K

是一個(gè)普適常數(shù)，Uo

與材料有關(guān)。——光電子初動(dòng)能與入射光強(qiáng)無(wú)關(guān)。(3)截止頻率νo對(duì)于給定材料，存在一個(gè)極限頻率νo,ν<νo時(shí)，無(wú)論入射光多強(qiáng)，不產(chǎn)生光電效應(yīng)。(4)響應(yīng)時(shí)間很短截止電壓Ua與入射光其中:K是一個(gè)普適常數(shù)，——光

光不僅在吸收、輻射時(shí)是以能量子的微粒形式出現(xiàn)，而且在傳播中也是以光速運(yùn)動(dòng)的微粒，稱(chēng)為光量子，簡(jiǎn)稱(chēng)光子。光子的物理量為2.光電效應(yīng)方程(photoelectriceffectequation)Wm

為逸出功三、愛(ài)因斯坦的光子理論二、經(jīng)典理論的困難光的波動(dòng)學(xué)說(shuō)不能解釋光電效應(yīng)。1.光子(photon)依據(jù)能量守恒得到：光不僅在吸收、輻射時(shí)是以能量子的微粒形式出現(xiàn)，而且在傳電子是一次性吸收光子能量，不需要積累能量的時(shí)間。3.對(duì)實(shí)驗(yàn)規(guī)律的解釋光強(qiáng)與入射光子數(shù)成正比，光電流與電子數(shù)成正比，即光電流與光強(qiáng)成正比。由愛(ài)因斯坦光電效應(yīng)方程，初動(dòng)能隨頻率線性增加，與光強(qiáng)無(wú)關(guān)。光具有波動(dòng)性光具有粒子性當(dāng)n<Wm/h=n0時(shí)，不產(chǎn)生光電效應(yīng)。綜合具有波粒二象性。四、光電效應(yīng)的應(yīng)用（略）電子是一次性吸收光子能量，不需要積累能3.對(duì)實(shí)驗(yàn)規(guī)律的解釋18.3康普頓效應(yīng)（Comptoneffect）一、實(shí)驗(yàn)規(guī)律x光通過(guò)不均勻物質(zhì)時(shí)，有些散射線的波長(zhǎng)增大的散射現(xiàn)象。

裝置如圖規(guī)律如下：

光闌X射線管探測(cè)器X

射線譜儀晶體

0散射

石墨體(散射物質(zhì))j

0散射線為兩種：

不變線

l=lo

變線

l>

loDl隨散射角j增加而增加，與散射物質(zhì)無(wú)關(guān)。變線的強(qiáng)度隨原子序數(shù)增加而減小。1927年獲諾貝爾獎(jiǎng)。18.3康普頓效應(yīng)（Comptoneffect）一、實(shí)驗(yàn)二、康普頓效應(yīng)的理論解釋1.經(jīng)典理論按經(jīng)典理論，原子中電子受照射光作用，做強(qiáng)迫振動(dòng)，不存在變線散射光——矛盾。2.量子理論▲x射線光子與“靜止”的“自由電子”彈性碰撞▲

碰撞過(guò)程中能量與動(dòng)量守恒碰撞

光子把部分能量傳給電子

光子的能量

散射X射線的頻率

，波長(zhǎng)

外層電子束縛能~eVx射線光子二、康普頓效應(yīng)的理論解釋1.經(jīng)典理論按經(jīng)典理

定量分析：能量守恒：e

m0動(dòng)量守恒：

利用康普頓散射公式——稱(chēng)為康普頓波長(zhǎng)定量分析：能量守恒：em0動(dòng)量守恒：利用康普頓散射公3.康普頓散射實(shí)驗(yàn)的意義支持了“光量子”概念，進(jìn)一步證實(shí)了首次實(shí)驗(yàn)證實(shí)了愛(ài)因斯坦提出的“光量子具有動(dòng)量”的假設(shè)證實(shí)了在微觀的單個(gè)碰撞事件中，動(dòng)量和能量守恒定律仍然是成立的P=E/c=h/c=h/

=h。1o光子與束縛很緊的電子發(fā)生碰撞

相當(dāng)于光子和整個(gè)原子碰撞,原子質(zhì)量大；

散射光子的能量(波長(zhǎng))幾乎不改變2o可見(jiàn)光光子能量不夠大，原子內(nèi)電子不能視為自由，不能產(chǎn)生康普頓效應(yīng)。3.康普頓散射實(shí)驗(yàn)的意義支持了“光量子”概念，進(jìn)一步證實(shí)了康普頓（A.

H.Compton)美國(guó)人(1892-1962）康普頓一、原子光譜

原子光譜是原子發(fā)射光的強(qiáng)度隨波長(zhǎng)的分布，是研究原子結(jié)構(gòu)的基本方法。A即由此得來(lái)。。紅藍(lán)紫6562.8?4340.5?4861.3?。‥1853年瑞典人埃格斯特朗（A.J.Angstrom）測(cè)得氫可見(jiàn)光光譜譜線，

1885年，觀測(cè)到的氫原子光譜線已有14條▲巴耳末（J.J.Balmer）公式（可見(jiàn)光波段）波數(shù)18.4原子光譜和玻爾原子理論一、原子光譜原子光譜是原子發(fā)射光的強(qiáng)度隨波長(zhǎng)R=1.0967758

107m-1（現(xiàn)代值）B=3645.6?（經(jīng)驗(yàn)常數(shù)）——里德伯常數(shù)▲里德伯（J.R.Rydberg）公式(全波段）?＝10－10m

m＝1,2,3,4,5的譜系分別稱(chēng)為賴(lài)曼系、巴耳末系、帕邢系、布喇開(kāi)系和普芳德系。10原子光譜是分立的線狀光譜；20譜線間相關(guān)，構(gòu)成線系，可用經(jīng)驗(yàn)公式表示；30譜線的波數(shù)可以用兩個(gè)光譜項(xiàng)之差表示：——

并合原則R=1.0967758107m-1（現(xiàn)代值）B=364連續(xù)賴(lài)曼系巴耳末系帕邢系連續(xù)賴(lài)曼系巴耳末系帕邢系二、玻爾的原子理論▲定態(tài)假設(shè)：E1<E2<E3…▲量子躍遷假設(shè)：▲量子化假設(shè)：（1）盧瑟福原子核式模型（2）普朗克、愛(ài)因斯坦量子化1.玻爾氫原子理論的基礎(chǔ)問(wèn)題:

電子作圓周運(yùn)動(dòng)要輻射能量,原子不穩(wěn)定。2.玻爾氫原子理論的基礎(chǔ)二、玻爾的原子理論▲定態(tài)假設(shè)：E1<E2<E3…▲3.對(duì)氫原子的計(jì)算氫原子所服從的方程軌道半徑：

牛頓二定律角動(dòng)量量子化動(dòng)能＋勢(shì)能（零點(diǎn)在∞）由此得到量子化的物理量：——玻爾半徑

對(duì)n=1時(shí)●+e●-ernvnEnmmp3.對(duì)氫原子的計(jì)算氫原子所服從的方程軌道半徑：牛頓二定律角定態(tài)能量：分立能級(jí)——基態(tài)能級(jí)——激發(fā)態(tài)能級(jí)

光子頻率：符合實(shí)驗(yàn)EnEm●

定態(tài)能量：分立能級(jí)——基態(tài)能級(jí)——激發(fā)態(tài)能級(jí)光子頻率：符合126

534賴(lài)曼系（紫外區(qū)）巴耳末系(可見(jiàn)區(qū))帕邢系布喇開(kāi)系氫原子能級(jí)圖-13.6eV-3.39eV-1.81eV-0.85eVEnl主量子數(shù)n由能級(jí)算出的光譜線頻率和實(shí)驗(yàn)結(jié)果完全一致126534賴(lài)曼系（紫外區(qū)）巴耳末系(可見(jiàn)區(qū))帕邢系布喇開(kāi)一、德布羅意波（deBrogliewave)

實(shí)物粒子也具有波動(dòng)性,與實(shí)物粒子相聯(lián)系的

2.物質(zhì)波對(duì)玻爾理論解釋波的頻率n、波長(zhǎng)l與粒子的能量E、動(dòng)量P的關(guān)系分別為問(wèn)題提出光(波)具有粒子性

——實(shí)物粒子具有波動(dòng)性嗎?1.德布羅意假設(shè)(deBrogliehypothesis)此波稱(chēng)為物質(zhì)波，相應(yīng)波長(zhǎng)稱(chēng)為德布羅意波長(zhǎng)。18.5實(shí)物粒子的波動(dòng)性一、德布羅意波（deBrogliewave)實(shí)物粒子也電子軌道周長(zhǎng)與德布羅意波長(zhǎng)有如下關(guān)系（軌道角動(dòng)量量子化條件）二、電子衍射實(shí)驗(yàn)實(shí)驗(yàn)裝置jUMKG戴維遜/革末單晶衍射實(shí)驗(yàn)結(jié)果I5101520λr電子軌道周長(zhǎng)與德布羅意波長(zhǎng)有如下關(guān)系（軌道角動(dòng)量量子化條件）根據(jù)布拉格公式理論解釋經(jīng)典理論：電子是粒子，U↑則入射電子流強(qiáng)度↑反射電子流強(qiáng)度↑，無(wú)起伏現(xiàn)象。量子理論：電子是波動(dòng)，則入射電子波波長(zhǎng)是只有滿足上式的電壓U，電流強(qiáng)度

I才有極大值，這個(gè)結(jié)果與實(shí)驗(yàn)結(jié)論一致。根據(jù)布拉格公式理論解釋經(jīng)典理論：電子是粒子，U↑則入射電子流四、實(shí)物粒子的波粒二象性湯姆遜多晶衍射實(shí)驗(yàn)：?德布羅意獲1929年諾貝爾物理獎(jiǎng)?戴維遜、湯姆遜共獲1937年諾貝爾物理獎(jiǎng)(1)粒子性♂“原子性”或“整體性”♂不是經(jīng)典的粒子,拋棄了“軌道”概念四、實(shí)物粒子的波粒二象性湯姆遜多晶衍射實(shí)驗(yàn)：?德布羅意獲1(2)波動(dòng)性♂具有彌散性、可疊加性、干涉、衍射、偏振♂具有頻率和波矢♂不是經(jīng)典的波不代表實(shí)在的物理量的波動(dòng)底片上出現(xiàn)一個(gè)一個(gè)的點(diǎn)子

具有粒子性。“一個(gè)電子”所具有的波動(dòng)性，

來(lái)源于而不是電子間相互作用的結(jié)果。隨著電子增多，逐漸形成衍射圖樣(2)波動(dòng)性♂具有彌散性、可疊加性、干涉、衍射、偏振♂具有單電子雙縫衍射實(shí)驗(yàn)：300020000700007個(gè)電子100個(gè)電子單電子雙縫衍射實(shí)驗(yàn)：300020000700007個(gè)電子10微觀粒子在某些條件下表現(xiàn)出粒子性，在另一些條件下表現(xiàn)出波動(dòng)性，而兩種性質(zhì)雖寓于同一體中，卻不能同時(shí)表現(xiàn)出來(lái)。少女？老婦？?jī)煞N圖象不會(huì)同時(shí)出現(xiàn)在你的視覺(jué)中。著名卡通畫(huà)家Ｗ．Ｅ．Ｈｉｌｌ老婦顯著的鼻子是少女臉龐的側(cè)像，而少女衣領(lǐng)的連扣則是老婦微笑的嘴角。

微觀粒子在某些條件下表現(xiàn)出粒子性，在另一少女？老婦？問(wèn)題提出：經(jīng)典粒子運(yùn)動(dòng)軌道的概念在多大程度上適用于微觀世界？一、坐標(biāo)和動(dòng)量的不確定關(guān)系一束動(dòng)量為

p的電子通過(guò)寬度為

d狹縫，則把其余明紋考慮在內(nèi)，有若考慮中央明紋范圍——不確定關(guān)系18.6不確定關(guān)系（uncertaintyrelation)電子束

PΔPxdx認(rèn)為電子集中在該區(qū)域問(wèn)題提出：經(jīng)典粒子運(yùn)動(dòng)軌道的概念在多大程度上適用于微觀世界？推廣到三個(gè)坐標(biāo)，有嚴(yán)格的理論給出不確定性關(guān)系(海森堡）:二、能量和時(shí)間的不確定關(guān)系由相對(duì)論能量和動(dòng)量關(guān)系不確定關(guān)系使微觀粒子運(yùn)動(dòng)“軌道”的概念失去意義。推廣到三個(gè)坐標(biāo)，有嚴(yán)格的理論給出不確定性關(guān)系(海森堡）:二、10上式可以說(shuō)明原子能級(jí)寬度與能級(jí)壽命之間的關(guān)系20不確定關(guān)系是微觀粒子具有波動(dòng)性的反映，是波粒二象性的必然結(jié)果,

與儀器精度和測(cè)量方法的缺陷無(wú)關(guān)。30微觀粒子的力學(xué)量（如坐標(biāo)，動(dòng)量，勢(shì)能，動(dòng)能和角動(dòng)量等等）不可能同時(shí)全部都具有確定值。10上式可以說(shuō)明原子能級(jí)寬度與能級(jí)壽命之間的關(guān)系20不確WernerKarlHeisenberg德國(guó)人1901-1976創(chuàng)立量子力學(xué)獲得1932年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)海森伯WernerKarlHeisenberg獲得1932年諾例3.功率為P=1W小燈泡均勻輻射,平均波長(zhǎng)為求：在距離10km處，垂直面積上每秒所通過(guò)的光子數(shù).解：將已知量代入，計(jì)算出例3.功率為P=1W小燈泡均勻輻射,平均波長(zhǎng)為求：在距離例4.金屬制成，今用一單色光照射此光電管，陰極發(fā)射出光電子，測(cè)得截止電壓為|Ua|=5.0V。試求：[1]陰極金屬的光電效應(yīng)紅限波長(zhǎng)；[2]入射光波長(zhǎng)。AK光電管陰極用逸出功為Wm=2.2eV解：[1][2]利用例4.金屬制成，今用一單色光照射此光電管，陰極發(fā)射出光電子，例5.用波長(zhǎng)光子做康普頓實(shí)驗(yàn)。求：[1]散射角的康普頓散射波長(zhǎng)；[2]分配給反沖電子的動(dòng)能。解：[1]康普頓散射光子波長(zhǎng)改變[2]例5.用波長(zhǎng)光子做康普頓實(shí)驗(yàn)。求：[1]散射角例6.證明在康普頓散射實(shí)驗(yàn)中，波長(zhǎng)為光子與質(zhì)量為靜止電子碰撞后，電子的反沖角與光子散射角之間的關(guān)系式為：證明：利用得由例6.證明在康普頓散射實(shí)驗(yàn)中，波長(zhǎng)為光子與質(zhì)量為例7.根據(jù)玻爾理論,求解[1]電子在量子數(shù)為n的軌道上做圓周運(yùn)動(dòng)頻率[2]該電子躍遷到(n-1)的軌道時(shí)發(fā)出的光子頻率[3]證明當(dāng)n很大時(shí)，[1]和[2]的結(jié)果近似相等解：[1]例7.根據(jù)玻爾理論,求解[1]電子在量子數(shù)為n的軌道上做[2][3][2][3]例8.氫光譜的某一線系的極限波長(zhǎng)為其中有一譜線波長(zhǎng)為求該波長(zhǎng)相應(yīng)始態(tài)與終態(tài)能級(jí)能量。解：極限波數(shù)。由玻爾氫原子理論終態(tài)始態(tài)例8.氫光譜的某一線系的極限波長(zhǎng)為其中有一譜線波長(zhǎng)為求該波長(zhǎng)例9.發(fā)射光譜中，僅觀察到三條巴耳末系光譜線，試求：這三條光譜線中波長(zhǎng)最長(zhǎng)的那條譜線波長(zhǎng)及外來(lái)光的頻率。第一激發(fā)態(tài)氫原子被外來(lái)單色光激發(fā)后，解：由n=3→2對(duì)應(yīng)波長(zhǎng)最長(zhǎng)：外來(lái)光頻率是n=5→2:例9.發(fā)射光譜中，僅觀察到三條巴耳末系光譜線，試求：這三條光例10.氫原子電離發(fā)射一個(gè)光電子，求此光電子的德布羅意波長(zhǎng)。（電子質(zhì)量m0=9.11×10-31kg）解：遠(yuǎn)離核的光電子動(dòng)能為能量為15eV光子，被處于基態(tài)氫原子吸收例10.氫原子電離發(fā)射一個(gè)光電子，求此光電子的德布羅意波長(zhǎng)。例12.設(shè)子彈質(zhì)量為0.01kg，槍口直徑為0.5cm，解：用不確定關(guān)系計(jì)算子彈射出槍口時(shí)的橫向速度。說(shuō)明：這個(gè)速度遠(yuǎn)小于子彈飛行速度，它引起運(yùn)動(dòng)方向偏轉(zhuǎn)微不足道。對(duì)于宏觀粒子，波動(dòng)性影響很小，仍具有軌道特點(diǎn)。例12.設(shè)子彈質(zhì)量為0.01kg，槍口直徑為0.5cm，解例13.光子的波長(zhǎng)為，如果確定此波長(zhǎng)的精確度，試求此光子位置不確定量解：光子動(dòng)量動(dòng)量的不確定量例13.光子的波長(zhǎng)為，如果確定此波長(zhǎng)的精確度，試求此光子位置例14.估算禁閉在原子核中電子的動(dòng)能。解：取原子核的大小動(dòng)量數(shù)值不可能小于它的不確定度，故電子應(yīng)用相對(duì)論公式：電子在核中的動(dòng)能例14.估算禁閉在原子核中電子的動(dòng)能。解：取原子核的大小動(dòng)量普朗克其人其事

M.Planck德國(guó)人

1858－1947▲普朗克生平：普朗克（MaxK.E.L.Plance）1858年4月23日出生于德國(guó)的基爾，父親是基爾大學(xué)的法學(xué)教授。普朗克9歲隨父親來(lái)到慕尼黑中學(xué)期間品學(xué)兼優(yōu)，對(duì)數(shù)學(xué)物理和音樂(lè)表現(xiàn)出天賦的才能，做過(guò)樂(lè)隊(duì)指揮。在選擇音樂(lè)還是自然科學(xué)有過(guò)猶豫，最終選擇了物理學(xué)。普朗克就讀于慕尼黑大學(xué)師從于赫姆霍茲和基爾霍夫，1879年以《論熱力學(xué)第二原理》的論文獲得博士學(xué)位，先后在慕尼黑、基爾、柏林大學(xué)任教。普朗克其人其事M.Planck德國(guó)人▲普朗克生平：普“一定要不惜任何代價(jià)，找到一個(gè)理論根據(jù)”。普朗克:1900.12.14普朗克在德國(guó)物理學(xué)會(huì)上報(bào)告了論文“關(guān)于正常譜中能量分布的理論”——從理論上推出了普朗克公式

1900.10.19普朗克在德國(guó)物理學(xué)會(huì)會(huì)議上提出一個(gè)黑體輻射公式：

實(shí)驗(yàn)物理學(xué)家魯本斯（Rubens）把它同最新的實(shí)驗(yàn)結(jié)果比較,發(fā)現(xiàn)：——用內(nèi)插法得出在全波段與實(shí)驗(yàn)結(jié)果驚人符合▲普朗克公式提出“一定要不惜任何代價(jià)，找到一個(gè)理論根據(jù)”。普朗克:19001900.12.14這一天后來(lái)被定為“量子論的誕生日”。