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文檔簡介
第七章
原子吸收分光光度分析法7.2.1共振線與吸收線7.2.2基態(tài)原子數(shù)與溫度的關(guān)系7.2.3原子吸收譜線的輪廓及其變寬7.2.4原子吸收法的定量基礎(chǔ)
第二節(jié)
基本原理7.2.1
共振線1.原子的能級與躍遷基態(tài)
第一激發(fā)態(tài),吸收一定頻率的輻射能量。產(chǎn)生共振吸收線(簡稱共振線)
吸收光譜第一激發(fā)態(tài)
基態(tài),發(fā)射出一定頻率的輻射。產(chǎn)生共振發(fā)射線(也簡稱共振線)
發(fā)射光譜2.元素的特征譜線
1)各種元素的原子結(jié)構(gòu)和外層電子排布不同,基態(tài)
第一激發(fā)態(tài):躍遷吸收能量不同——具有特征性。2)各種元素的基態(tài)
第一激發(fā)態(tài)
最易發(fā)生,吸收最強(qiáng),最靈敏線。特征譜線。3)利用特征譜線可以進(jìn)行定量分析。7.2.2
基態(tài)原子數(shù)與原子化溫度
原子吸收光譜是利用待測元素的原子蒸氣中基態(tài)原子與共振線吸收之間的關(guān)系來測定的。需要考慮原子化過程中,原子蒸氣中基態(tài)原子與待測元素原子總數(shù)之間的定量關(guān)系。為什么?
熱力學(xué)平衡時:
上式中Pj和P0分別為激發(fā)態(tài)和基態(tài)的統(tǒng)計權(quán)重,激發(fā)態(tài)原子數(shù)Nj與基態(tài)原子數(shù)N0之比較小,<1%??梢杂没鶓B(tài)原子數(shù)代表待測元素的原子總數(shù)。公式右邊除溫度T外,都是常數(shù)。T一定,比值一定。幾種元素共振線的Nj
/N0值
7.2.3原子吸收譜線的輪廓及其變寬
原子結(jié)構(gòu)較分子結(jié)構(gòu)簡單,理論上應(yīng)產(chǎn)生線狀光譜吸收線。
實際上用特征吸收頻率左右范圍的輻射光照射時,獲得一峰形吸收(具有一定寬度)。
由:It=I0e-KλL
,
透射光強(qiáng)度It和吸收系數(shù)與輻射頻率有關(guān)。1.吸收峰形狀2.吸收峰表征表征吸收線輪廓(峰)的參數(shù):
中心頻率
0(峰值頻率);
最大吸收系數(shù)對應(yīng)的頻率或波長;中心波長:λ(nm)
半寬度:Δ
03.吸收峰變寬原因照射光具有一定的寬度。多普勒變寬(溫度變寬)ΔVo
多普勒效應(yīng):一個運(yùn)動著的原子發(fā)出的光,如果運(yùn)動方向離開觀察者(接受器),則在觀察者看來,其頻率較靜止原子所發(fā)的頻率低,反之,高。吸收峰變寬原因
勞倫茲變寬,赫魯茲馬克變寬(碰撞變寬)ΔVL
由于原子相互碰撞使能量發(fā)生稍微變化。勞倫茲變寬:
待測原子和其他原子碰撞。赫魯茲馬克變寬:
同種原子碰撞。在一般分析條件下ΔVo為主。4.積分吸收和峰值吸收鎢絲燈光源和氘燈,經(jīng)分光后,光譜通帶0.2nm。而原子吸收線的半寬度:10-3nm。如圖所示:
若用一般光源照射時,吸收光的強(qiáng)度變化僅為0.5%。靈敏度極差。若將原子蒸氣吸收的全部能量,即譜線下所圍面積測量出(積分吸收)。則是一種絕對測量方法,現(xiàn)在的分光裝置無法實現(xiàn)。
5.銳線光源
在原子吸收分析中需要使用銳線光源。何為銳線光源?(1)光源的發(fā)射線與吸收線的V0一致。(2)發(fā)射線的ΔV1/2小于吸收線的ΔV1/2。
空心陰極燈:可發(fā)射銳線光源。7.2.4
定量基礎(chǔ)
f振子強(qiáng)度,常數(shù)。峰值吸收系數(shù):當(dāng)使用銳線光源時,可用K0代替Kv,則:
A=k
N0
b;
N0∝N∝c(N0激發(fā)態(tài)原子數(shù),N基態(tài)原子數(shù),c待測元素濃度)
所以:A=lg(IO/I)=K'c內(nèi)容選擇:結(jié)束7.1概述
7.2
基本原理
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