電動(dòng)力學(xué)判斷題

1、判斷題第一章 電磁現(xiàn)象的普遍規(guī)律1. 無(wú)論是穩(wěn)恒磁場(chǎng)還是變化的磁場(chǎng)，磁感應(yīng)強(qiáng)度總是無(wú)源的。 ()2. 無(wú)論是靜電場(chǎng)還是感應(yīng)電場(chǎng)，都是無(wú)旋的。 ()3. 在任何情況下電場(chǎng)總是有源無(wú)旋場(chǎng)。 ()4. 在無(wú)電荷分布的區(qū)域內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度的散度總為零。 ()5. 任何包圍電荷的曲面都有電通量，但是散度只存在于有電荷分布的區(qū)域內(nèi)。()6. 電荷只直接激發(fā)其臨近的場(chǎng)，而遠(yuǎn)處的場(chǎng)則是通過(guò)場(chǎng)本身的內(nèi)部作用傳遞出去的。 ()7. 穩(wěn)恒傳導(dǎo)電流的電流線總是閉合的。 ()8. 在任何情況下傳導(dǎo)電流總是閉合的。 ()9. 非穩(wěn)恒電流的電流線起自于正電荷減少的地方。 ()10. 極化強(qiáng)度矢量的矢量線起自于正的極化電荷，終止于

2、負(fù)的極化電荷。()11. 均勻介質(zhì)內(nèi)部各點(diǎn)極化電荷為零，則該區(qū)域中無(wú)自由電荷分布。 ()12. 在兩介質(zhì)的界面處，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量總是連續(xù)的。 ()13. 在兩均勻介質(zhì)分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度的法向分量總是連續(xù)的。 ()14. 在兩介質(zhì)的界面處，磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分量總是連續(xù)的。 ()15. 無(wú)論任何情況下，在兩導(dǎo)電介質(zhì)的界面處，電流線的法向分量總是連續(xù)的。()16. 兩不同介質(zhì)表面的面極化電荷密度同時(shí)使電場(chǎng)強(qiáng)度和電位移矢量沿界面的法向分量不連續(xù)。 ()17. 電介質(zhì)中，電位移矢量的散度僅由自由電荷密度決定，而電場(chǎng)的散度則由自由電荷密度和束縛電荷密度共同決定。 ()18. 兩不同介質(zhì)界面的面電流密度不

3、改變磁場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度的連續(xù)性。()19. 關(guān)系式適用于各種介質(zhì)。 ()20. 靜電場(chǎng)的能量密度為。 ()21. 穩(wěn)恒電流場(chǎng)中，電流線是閉合的。 （ ）22. 電介質(zhì)中的關(guān)系是普遍成立的。 （ ）23. 跨過(guò)介質(zhì)分界面兩側(cè)，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量一定連續(xù)。 （ ）24. 電磁場(chǎng)的能流密度在數(shù)值上等于單位時(shí)間流過(guò)單位橫截面的能量，其方向代表能量傳輸方向。（ ）25. 電流元1、2分別屬于兩個(gè)閉合穩(wěn)恒電流圈，則電流元1、2之間的相互作用力服從牛頓第三定律。 （ ）第二章 靜電場(chǎng)26. 靜電場(chǎng)的總能量可表示為，其中表示能量密度。 ()27. 由電四級(jí)矩的定義式可知，當(dāng)電荷體系的分布具有球?qū)ΨQ性時(shí)，則此

4、電荷系統(tǒng)沒有電四級(jí)矩。 ()28. 如果一個(gè)體系的電荷分布對(duì)原點(diǎn)對(duì)稱,它的電偶極矩為零。 ()29. 物體處于超導(dǎo)態(tài)時(shí)，除表面很薄的一層外，其內(nèi)部一定沒有磁場(chǎng)。 ()30. 在穩(wěn)恒電路中，供給負(fù)載消耗的電磁能量是通過(guò)導(dǎo)線內(nèi)的電子運(yùn)動(dòng)傳遞給負(fù)載的。 （ ）第三章 靜磁場(chǎng)31. 靜磁場(chǎng)的總能量可以表示為其中表示空間區(qū)域的能量密度。 ()32. 在庫(kù)侖規(guī)范下，任意兩介質(zhì)的界面處，矢勢(shì)是連續(xù)的。 ()33. 因?yàn)殡姶攀竸?shì)的散度可以任意取值，所以電磁場(chǎng)的規(guī)范有無(wú)窮多種。 ()34. 的磁性介質(zhì)表面為等勢(shì)面。 ()35. 在電子雙縫衍射實(shí)驗(yàn)中，阿哈羅諾夫-玻姆效應(yīng)描述的是：磁場(chǎng)的矢勢(shì)具有可觀察的物理效應(yīng)，

5、它可以影響電子波束的相位，從而使干涉條紋發(fā)生移動(dòng)。()36. 穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)引入磁標(biāo)勢(shì)的充要條件是引入?yún)^(qū)各點(diǎn)。 ()37. 均勻磁化的鐵磁體的假想磁荷只能分布在表面上。 ()38. 對(duì)于靜磁場(chǎng)總能量，其計(jì)算式為，因而可以把看作為磁場(chǎng)能量密度。 （ ）39. 39、A-B效應(yīng)的存在說(shuō)明磁場(chǎng)的物理效應(yīng)可以用磁感應(yīng)強(qiáng)度B完全描述。（ ）40. 超導(dǎo)體處于超導(dǎo)態(tài)時(shí)，體內(nèi)仍可以存有磁場(chǎng)。 （ ）第四章 電磁波的傳播第五章 電磁波的輻射41. 真空中，各種頻率的電磁波均以相同的速度傳播。 ()42. 在均勻介質(zhì)中傳播的時(shí)諧平面波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)的振幅比為電磁波的傳播速度。 （）43. 對(duì)于高頻電磁波，電磁場(chǎng)以及

6、和它相互作用的高頻電流僅集中于導(dǎo)體表面很薄的一層內(nèi)，這就是趨膚效應(yīng)。 ()44. 在金屬導(dǎo)體中，相對(duì)于真空或絕緣介質(zhì)而言，磁場(chǎng)遠(yuǎn)比電場(chǎng)重要，金屬內(nèi)電磁場(chǎng)的能量主要是磁場(chǎng)能量。 ()45. 定態(tài)波也稱為時(shí)諧波，是描述相位一定的電磁波。（ ）46. 當(dāng)光從光密媒質(zhì)入射到光疏媒質(zhì)時(shí)。折射角大于入射角，并有可能發(fā)生全反射現(xiàn)象。（ ）47. 電磁波從光疏媒質(zhì)入射到光密媒質(zhì)時(shí)，可發(fā)生全反射現(xiàn)象。 （ ）48. 不論是介質(zhì)中還是導(dǎo)體中，平面波的電場(chǎng)能量密度總是等于磁場(chǎng)能量密度。（ ）49. 平面電磁波為橫波，沿波矢方向。 （ ）50. 良導(dǎo)體的穿透深度與成反比。 （ ）51. 一般情況下，線性均勻?qū)щ娒劫|(zhì)的

7、介電常數(shù)是一個(gè)復(fù)數(shù)。（ ）52. 關(guān)于電磁波在導(dǎo)體內(nèi)的穿透深度，電磁波頻率越高，穿透深度越小。（ ）53. 對(duì)波導(dǎo)管中的電磁波型TMmn波而言， m、n之一可為0。（ ）54. 截止波長(zhǎng)是指在波導(dǎo)內(nèi)能夠通過(guò)的最大波長(zhǎng)。（ ）55. 在電磁波的輻射和傳播過(guò)程中，引起電磁波運(yùn)動(dòng)的根本原因是電荷和電磁場(chǎng)間的相互作用。（ ）56. 若電偶極子作簡(jiǎn)諧振動(dòng)，則其輻射功率正比于振動(dòng)頻率w的平方。（ ）57. 洛侖茲規(guī)范下，電磁場(chǎng)矢勢(shì)和標(biāo)勢(shì)的微分方程是亥姆霍茲方程。（ ）第六章 狹義相對(duì)論58. 根據(jù)狹義相對(duì)論，物質(zhì)運(yùn)動(dòng)的最大速度不能超過(guò)光速c。 （ ）59. 當(dāng)勢(shì)作規(guī)范變換時(shí)，所有物理量和物理規(guī)律都應(yīng)保持不

8、變，這種不變性稱為規(guī)范不變性。（ ）60. 物理規(guī)律的協(xié)變性是指物理規(guī)律在任意慣性系中不可表為相同形式。（ ）61. 引入四維電流后，電流守恒定律可以寫為。 （ ）62. 在無(wú)電荷分布的區(qū)域內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度的散度總為零。( )63. 按現(xiàn)有理論，在任何情況下（無(wú)磁單極子）磁場(chǎng)總是無(wú)源的。( )64. 在任何情況下電場(chǎng)總是有源無(wú)旋場(chǎng)。( )65. 均勻介質(zhì)內(nèi)部各點(diǎn)極化電荷為零，則該區(qū)域中無(wú)自由電荷分布。( )66. 關(guān)系式適用于各種介質(zhì)。( )67. 關(guān)系式適用于各種介質(zhì)。( )68. 在任何情況下傳導(dǎo)電流總是閉合的。( )69. 導(dǎo)體內(nèi)電場(chǎng)處處為零。( )70. 產(chǎn)生穩(wěn)恒電流的電場(chǎng)是靜電場(chǎng)。( )7

9、1. 方程中的包含自由電荷激發(fā)的電場(chǎng)。( )72. 方程中的不包含變化磁場(chǎng)激發(fā)的電場(chǎng)。( )73. 在直流和低頻交變電流情況下，能量是通過(guò)導(dǎo)線中電子定向移動(dòng)傳遞的。( )74. 靜電場(chǎng)中與電場(chǎng)強(qiáng)度處處垂直的面為等勢(shì)面。( )75. 靜電平衡時(shí)導(dǎo)體表面上的電場(chǎng)強(qiáng)度大小處處相等。( )76. 靜電場(chǎng)的能量密度為。( )77. 在均勻介質(zhì)分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度的法向分量總是連續(xù)的。( )78. 穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)引入磁標(biāo)勢(shì)的充要條件是引入?yún)^(qū)各點(diǎn)。( )79. 均勻磁化的鐵磁體的假想磁荷只能分布在表面上。( )80. 隨規(guī)范變換電磁場(chǎng)物理量也發(fā)生變化。( )81. 在洛倫茲規(guī)范中選擇使標(biāo)勢(shì)，則。( )82. 在均

10、勻介質(zhì)內(nèi)傳播的平面電磁波電場(chǎng)能等于磁場(chǎng)能。( )83. 在均勻介質(zhì)內(nèi)平面電磁波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)不能同時(shí)為橫波。( )84. 亥姆霍茲方程對(duì)所有形式的電磁波均成立。( )85. 兩事件的間隔是絕對(duì)的。( )86. 不同地點(diǎn)同時(shí)發(fā)生的兩事件不可能有因果關(guān)系。( )87. 時(shí)空間隔為絕對(duì)遠(yuǎn)離的兩事件的空間距離不能小于3108米。( )88. 固有時(shí)間隔與參照系的運(yùn)動(dòng)速度有關(guān)。( )89. 同時(shí)同地兩事件在任何慣性系中觀測(cè)總是同時(shí)同地兩事件。( )90. 牛頓力學(xué)是相對(duì)論力學(xué)在一定條件下的近似。( )91. 真空中的光速在不同的慣性系觀測(cè)大小和方向均不變。( )92. 標(biāo)量場(chǎng)的梯度必為無(wú)旋場(chǎng)。（ ）93.

11、 矢量場(chǎng)的旋度不一定是無(wú)源場(chǎng)。( )94. 給定規(guī)范條件后，變化電磁場(chǎng)的標(biāo)勢(shì)和矢勢(shì)可唯一確定。( )95. 玻印亭矢量的大小為通過(guò)單位截面的能量。( )96. 時(shí)諧電磁波的空間分布與時(shí)間無(wú)關(guān)。( )97. 麥克斯韋方程滿足經(jīng)典的伽利略變換。( )98. 時(shí)空間隔為零表明兩事件可用光信號(hào)聯(lián)系。( )99. 磁場(chǎng)的散度和旋度對(duì)一般變化磁場(chǎng)和變化的電流均成立。 ()100. 電荷激發(fā)電場(chǎng),電流激發(fā)磁場(chǎng),電荷是電場(chǎng)的源,電流是磁場(chǎng)的源。 ()101. 尺度收縮效應(yīng)在狹義相對(duì)論中是絕對(duì)的。( )102. 無(wú)論穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)還是變化的磁場(chǎng)，磁感應(yīng)強(qiáng)度 都是無(wú)源場(chǎng)。（）103. 亥姆霍茲方程的解代表電磁波場(chǎng)強(qiáng)

12、在空間中的分布情況，是電磁波的基本方程，它在任何情況下都成立。（）104. 無(wú)限長(zhǎng)矩形波導(dǎo)管中不能傳播 波。（）105. 電介質(zhì)中，電位移矢量 的散度僅由自由電荷密度決定，而電場(chǎng) 的散度則由自由電荷密度和束縛電荷密度共同決定。（）106. 靜電場(chǎng)總能量可以通過(guò)電荷分布和電勢(shì)表示出來(lái)，即 ，由此可見 的物理意義是表示空間區(qū)域的電場(chǎng)能量密度。（）107. 趨膚效應(yīng)是指在靜電條件下導(dǎo)體上的電荷總是分布在導(dǎo)體的表面。（）108. 若物體在 系中的速度為 ， 相對(duì) 的速度為 ，當(dāng)二者方向相同時(shí)，則物體相對(duì)于 的速度為 。（）109. 推遲勢(shì)的重要意義在于它反映了電磁作用具有一定的傳播速度。（）110.

13、介質(zhì)的電磁性質(zhì)方程 和 ，反映介質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)，對(duì)于任何介質(zhì)都適用。（）111. 由電四級(jí)矩的定義式可知，當(dāng)電荷分布具有球?qū)ΨQ性時(shí)，則此電荷系統(tǒng)沒有電四級(jí)矩。（）112. 高斯定理的微分形式反映空間電場(chǎng)只和該點(diǎn)上的電荷密度有關(guān)，而和其它地點(diǎn)的電荷分布無(wú)關(guān)。 （ ）113. 兩平行無(wú)窮大導(dǎo)體平面之間能夠傳播 電磁波。 （）114. 電位移矢量 具有明確的物理含義，它實(shí)際上表示介質(zhì)中的電場(chǎng)強(qiáng)度。（）115. 如果一個(gè)體系的電荷分布對(duì)原點(diǎn)對(duì)稱,它的電偶極矩為零。 ()116. 球?qū)ΨQ電荷分布沒有各極電多極矩。 ()117. 用電場(chǎng)強(qiáng)度與靜電勢(shì)描述靜電場(chǎng)是完全等效的 （）118. 波導(dǎo)內(nèi)電磁波的電場(chǎng)

14、和磁場(chǎng)不能同時(shí)為橫波。（）119. 在真空中，各種頻率的電磁波均已相同的速度傳播。（）120. 庫(kù)侖定律只適用于靜電場(chǎng)情況。（）121. 只對(duì)恒定電流才成立。()122. 介質(zhì)極化后束縛電荷只出現(xiàn)在白由電荷附近以及介質(zhì)表面處。()123. 兩不同介質(zhì)表面的面電荷密度同時(shí)使電場(chǎng)強(qiáng)度和電位移不連續(xù)。()124. 磁場(chǎng)的散度和旋度對(duì)一般變化磁場(chǎng)和變化的電流均成立。()125. 電路系統(tǒng)中，電磁能量通過(guò)電路傳輸。()126. 電偶極矩只有在電荷分布對(duì)原點(diǎn)不對(duì)稱時(shí)才不為零。()127. 研究靜電場(chǎng)問(wèn)題可以把無(wú)窮遠(yuǎn)點(diǎn)作為電勢(shì)零點(diǎn)。()128. 只有電荷球?qū)ΨQ分布時(shí)，電四極矩才全部為零。()129. 用鏡像

15、法研究靜電場(chǎng)問(wèn)題，計(jì)算靜電場(chǎng)、電場(chǎng)力、電場(chǎng)能都可以利用鈴像電荷。（）130. 電荷體系在外電場(chǎng)中的能量其實(shí)就是它們之間的相互作用能。（)131. 格林函數(shù)實(shí)際上就是單位點(diǎn)電荷激發(fā)的，滿足特定邊界條件的電勢(shì)。（）132. 阿哈羅諾夫一玻姆效應(yīng)表明，在量子物理中，僅用磁感應(yīng)強(qiáng)度描述磁場(chǎng)是不夠的，但用矢勢(shì)來(lái)描述又是過(guò)多的，能夠完全恰當(dāng)?shù)孛枋龃艌?chǎng)的物理量是由磁矢勢(shì)決定的相因子。()133. 磁場(chǎng)矢勢(shì)多級(jí)展開的零級(jí)近似項(xiàng)A（O）=0。()134. 對(duì)電磁波來(lái)說(shuō)，所有的金屬導(dǎo)體都能視為良導(dǎo)體。()135. 理想導(dǎo)體內(nèi)部電磁場(chǎng)為零。（)136. 兩種電磁披的頻率相同，則波長(zhǎng)也一定相同。()137. 電磁波中

16、的電場(chǎng)能一定等于磁場(chǎng)能。()138. 理想波導(dǎo)管中不能傳播橫電磁波(TEM)。()139. 矢勢(shì)與磁場(chǎng)相關(guān)，標(biāo)勢(shì)與電場(chǎng)相關(guān)，兩者之間并無(wú)聯(lián)系。()140. 采用不同的規(guī)范條件，得到的電磁場(chǎng)也不同。()141. 磁偶極輻射與電四極輻射具有相同的數(shù)量級(jí)。()142. 推遲勢(shì)的存在是因?yàn)殡姶畔嗷プ饔玫膫鞑ニ俣仁怯邢薜摹?)143. 電磁場(chǎng)有能量、動(dòng)量甚至角動(dòng)量，因此電磁場(chǎng)也是一種物質(zhì)。()144. 尺縮鐘慢是相對(duì)的，實(shí)際上無(wú)論物體如何運(yùn)動(dòng)其固有長(zhǎng)度總是不變的。（）145. 任何包圍一個(gè)點(diǎn)電荷的曲面都有電通量，但是散度只存在于有電荷分布的區(qū)域（）146. 在均勻介質(zhì)中傳播的單色平面電磁波的電場(chǎng)振幅和磁

17、場(chǎng)振幅之比為電磁波在介質(zhì)中的傳播速度（）147. 波導(dǎo)內(nèi)電磁波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)不能同時(shí)為橫波（）148. 若保持電偶極矩隨時(shí)間振蕩的振幅不變，則輻射功率正比于頻率的立方（）149. 時(shí)間延緩效應(yīng)與鐘的具體結(jié)構(gòu)無(wú)關(guān)，是時(shí)空的基本屬性決定的（）150. 兩不同介質(zhì)表面的面電荷密度同時(shí)使電場(chǎng)強(qiáng)度和電位移不連續(xù)（）151. 在真空中，各種頻率的電磁波均以相同的速度傳播（）152. 電磁波的反射折射問(wèn)題的基礎(chǔ)是電磁場(chǎng)在兩個(gè)不同介質(zhì)界面上的邊值關(guān)系（）153. 在一個(gè)參考系上觀察一個(gè)靜止電荷，它只能激發(fā)靜電場(chǎng)，但變換到另一個(gè)參考系中，該電荷是運(yùn)動(dòng)的，于是該電荷不僅產(chǎn)生電場(chǎng)，而且還產(chǎn)生磁場(chǎng)（）154. 兩不同介

18、質(zhì)表面的面電流不改變磁場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度的連續(xù)性（）155. 電磁場(chǎng)可以獨(dú)立于電荷之外而存在（）156. 無(wú)窮大平行板電容器內(nèi)有兩層介質(zhì)，極板上面電荷密度相同，但電荷種類不同。此時(shí)不同介質(zhì)內(nèi)的電位移也不同（）157. 兩同心導(dǎo)體球殼之間充以兩種介質(zhì)，左半部電容率為，右半部電容率為，內(nèi)球殼帶電，外球殼接地，此時(shí)電位移保持球?qū)ΨQ但電場(chǎng)不保持球?qū)ΨQ（） 158. 在電磁波的反射過(guò)程中，只有電磁波傳播所在的介質(zhì)起作用，另一種介質(zhì)不起作用（）159. 趨膚效應(yīng)的實(shí)質(zhì)是電磁波與導(dǎo)體中自由電荷相互作用的結(jié)果。相互作用引起表層電流。這個(gè)表層電流使電磁場(chǎng)向空間反射，一部分能量透入導(dǎo)體內(nèi)，形成導(dǎo)體表面薄層電流，最

19、后通過(guò)傳導(dǎo)電流把這部分能量耗散為焦耳熱（）160. 運(yùn)動(dòng)尺度縮短與物體內(nèi)部結(jié)構(gòu)無(wú)關(guān)，是時(shí)空的基本屬性決定的（）161. 物理的協(xié)變性是指，描述物理運(yùn)動(dòng)規(guī)律的方程中每一項(xiàng)在參考系變換下按同類方式變換，結(jié)果保持方程形式不變（）162. 在相對(duì)論中，三維空間與一維時(shí)間構(gòu)成一個(gè)統(tǒng)一體，不可分割，當(dāng)參考系改變時(shí)，時(shí)空坐標(biāo)相互變換。相應(yīng)地，電磁場(chǎng)的三維矢勢(shì)和一維標(biāo)勢(shì)構(gòu)成一個(gè)統(tǒng)一體，不可分割。當(dāng)參考系改變時(shí)，矢勢(shì)和標(biāo)勢(shì)相互變換（）163. 時(shí)間和空間是兩個(gè)獨(dú)立的物理量，不能統(tǒng)一為一個(gè)物理量（）164. 時(shí)空統(tǒng)一的根據(jù)只不過(guò)是從一個(gè)慣性系到另一慣性系的線性變換和光速不變性（） 165. 電荷密度和電流密度是兩

20、個(gè)獨(dú)立的物理量，不能統(tǒng)一為一個(gè)物理量（）166. 電磁場(chǎng)的矢勢(shì)和標(biāo)勢(shì)是兩個(gè)獨(dú)立的物理量，不能統(tǒng)一為一個(gè)物理量（）167. 電磁場(chǎng)波矢和頻率是兩個(gè)獨(dú)立的物理量，不能統(tǒng)一為一個(gè)物理量（）168. 物質(zhì)的動(dòng)量和能量是兩個(gè)獨(dú)立的物理量，不能統(tǒng)一為一個(gè)物理量（）169. 由可知電兩是電場(chǎng)的源，空間任意一點(diǎn)，周圍電荷不但對(duì)該點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)有貢獻(xiàn)，而且對(duì)該點(diǎn)散度有貢獻(xiàn)。（）170. 矢勢(shì)沿任意閉合回路的環(huán)流量等于通過(guò)以該回路為邊界的任一曲面的磁通里。（）171. 電磁波在波導(dǎo)管內(nèi)傳播時(shí)，真電磁波是橫電磁波。()172. 任何相互作用都不是瞬時(shí)作用，而是以有限的速度傳播的。()173. 只要區(qū)域V內(nèi)各處的電流密度，

21、該區(qū)域內(nèi)就可引入磁標(biāo)勢(shì)。()174. 如果兩事件在某一慣性系中是同時(shí)發(fā)生的，在其他任何慣性系中它們必不同時(shí)發(fā)生。()175. 在的區(qū)域，真矢勢(shì)也等于零。()176. 、四個(gè)物理量均為描述場(chǎng)的基本物理量。()177. 由于，矢勢(shì)不同，描述的磁場(chǎng)也不同。()178. 電磁波的波動(dòng)方程適用于任何形式的電磁波。()179. 電磁波若要在一個(gè)寬為a，高為b的無(wú)窮矩形波導(dǎo)管中傳播，對(duì)于波型（m,n），其角頻率必修為。（）180. 庫(kù)倫力表明兩電荷之間作用力是直接的超距作用，即電荷Q把作用力直接施于電荷Q上。（）181. 在靜電情況，導(dǎo)體是個(gè)等勢(shì)體，電力線總是平行于導(dǎo)體表面。（）182. 電磁理論一條最基本

22、的實(shí)驗(yàn)定律為電荷守恒定律，其微分形式為：。（）183. 在電磁場(chǎng)傳播過(guò)程中，方向是與電磁場(chǎng)傳播方向相垂直。（）184. 靜電場(chǎng)是有源無(wú)旋場(chǎng)。（）185. 由麥克斯韋方程組可知，電場(chǎng)是有源無(wú)旋場(chǎng)。（）186. 位移電流的實(shí)質(zhì)是電場(chǎng)的變化率。（）187. 恒定電流是無(wú)源的，其流線是閉合曲線。（）188. 靜電平衡時(shí)，導(dǎo)體表面上的電場(chǎng)（）線一定垂直于導(dǎo)體面。（）189. 在低頻交流電或恒定電流的情況下，電磁場(chǎng)能量是通過(guò)導(dǎo)線傳播的。（）190. 電荷守恒定律，只對(duì)電場(chǎng)空間成立。（）191. 若兩點(diǎn)電荷之間存在相對(duì)運(yùn)動(dòng)，則不能用庫(kù)侖定律計(jì)算相互作用力。（)192. 對(duì)于兩個(gè)靜止點(diǎn)電荷，若電量隨時(shí)間改變，

23、則不能用庫(kù)侖定律計(jì)算相互作用力。（）193. 如果空間某點(diǎn)無(wú)電荷分布，則該點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度散度一定為零。（）194. 如果空間某點(diǎn)無(wú)自由電荷分布，則該點(diǎn)的電位移矢量的散度一定為零。（）195. 對(duì)于非均勻介質(zhì)不適用。（）196. 如果磁場(chǎng)不隨時(shí)間而變，電場(chǎng)一定是無(wú)旋場(chǎng)。（）197. 如果介質(zhì)內(nèi)沒有自由電荷分布，則介質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度散度一定為零。（）198. 如果介質(zhì)內(nèi)沒有自由電荷分布，則介質(zhì)內(nèi)電位移矢量散度一定為零。（）199. 靜電場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度一定是縱場(chǎng)。（）200. 靜電場(chǎng)的電位移矢量一定是縱場(chǎng)。（）201. 介質(zhì)中的磁場(chǎng)強(qiáng)度不一定是橫場(chǎng)。（）202. 電荷守恒定律是從Maxwell方程推出的結(jié)論。

24、（）203. 在無(wú)自由電荷面分布的兩種絕緣介質(zhì)的分界面附近，電位移矢量法向量分量連續(xù)。（）204. 在無(wú)自由電荷面分布的兩種絕緣介質(zhì)的分界面附近，電場(chǎng)強(qiáng)度法向分量連續(xù)。（）205. 在兩種介質(zhì)分界面附近，電位移矢量切向分量連續(xù)。（）206. 在無(wú)傳導(dǎo)電流面分布的兩種介質(zhì)的分界面附近，磁場(chǎng)強(qiáng)度切向分量連續(xù)。（）207. 在兩種介質(zhì)分界面附近，磁場(chǎng)強(qiáng)度法向分量連續(xù)。()208. 高斯定理要求，在高斯面包圍的區(qū)域中是連續(xù)的。（）209. 高斯定理中，Q的空間位置不能隨時(shí)間變化。（）210. 高斯定理只能適用于高斯面內(nèi)沒有介質(zhì)分界面情形。（）211. 高斯定理的微分形式不能用于介質(zhì)的分界面。（）212

25、. 斯定理的微分形式僅對(duì)光滑連續(xù)電場(chǎng)適用。（）213. 對(duì)于任意電場(chǎng)，總有。（）214. 如果是睜電場(chǎng)，對(duì)于任意回路均有。（）215. 電流有流動(dòng)方向，所以電流強(qiáng)度是矢量。（）216. Biot-Savart定律只能用于計(jì)算恒定電流激發(fā)的磁場(chǎng)。()217. Biot-Savart定律成立意味著磁場(chǎng)的散度為零。（）218. 電磁感應(yīng)定律說(shuō)明變化的磁場(chǎng)激發(fā)的電場(chǎng)一定不是保守力場(chǎng)。（）219. 如果電流密度在空間某點(diǎn)連續(xù)且其散度不為零，則該點(diǎn)一定有隨時(shí)間變化的電荷密度。（）220. 對(duì)于磁介質(zhì)總成立。()221. 歐姆定律微分形式是從Maxwell方程推出的結(jié)論。（）222. 磁感應(yīng)強(qiáng)度僅描述磁場(chǎng)，

26、但磁場(chǎng)強(qiáng)度并不是只包含磁場(chǎng)的信息。（）223. 電場(chǎng)強(qiáng)度僅描述電場(chǎng)，但電位移矢量并不是只包含電場(chǎng)的信息。()224. 在任何情況下，磁感應(yīng)強(qiáng)度對(duì)于空間任一封閉曲面積分總為零。（）225. 一個(gè)矢量場(chǎng)，如果旋度處處為零，則該矢量沿路徑的積分決定于初末位置，與積分路徑的選擇無(wú)關(guān)。（）226. 描述一個(gè)無(wú)旋矢量場(chǎng)的矢量線是一定不能閉合的。（）227. 電磁場(chǎng)也是一種物質(zhì)，因此它具有能量、動(dòng)量，滿足能量、動(dòng)量守恒定律。（）228. 在靜電場(chǎng)情況，導(dǎo)體內(nèi)無(wú)電荷分布，電荷只分布在表面上。（）229. 當(dāng)光從光密介質(zhì)中射入，那么在光密與光疏介質(zhì)界面上就會(huì)產(chǎn)生全反射。（）230. 在相對(duì)論中，間隔S2在任何慣性系都是不變的，也就是說(shuō)兩件事時(shí)間先后關(guān)系保持不變。（）231. 電荷激發(fā)電場(chǎng)，電流激發(fā)磁場(chǎng)，電荷是電場(chǎng)的源，電流是磁場(chǎng)的源。（）232. 如果一個(gè)體系的電荷分布對(duì)原點(diǎn)對(duì)稱，它的電偶極矩為零。（）233. 球?qū)ΨQ電荷分布沒有各極電多極矩。（）234. 在非穩(wěn)恒電流情況下，電荷守恒定律不一定成立。（）235. 在波導(dǎo)管中傳播的電磁波不可能是橫電磁波。（）236. 由于，矢勢(shì)不同，描述的電