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1、7. 如圖(a)所示,半徑為r1的導(dǎo)體球帶有電荷+q,球外有一內(nèi)、外半徑分別為r1、r2、r3的通心導(dǎo)體球殼,殼上代有電荷+q。試求:(1) 兩球的電勢v1和v2及兩球的電勢差;(2) 用導(dǎo)線把球和球殼連在一體后,v1、v2和?v為多少?(3) 在情景(1)中,若外球殼接地,v1、v2和?v為多少?(4) 設(shè)外球面離地面很遠(yuǎn),若內(nèi)球接地,情況又如何?解: 如圖(a)所示,在導(dǎo)體到達(dá)靜電平衡后,q分布在導(dǎo)體球的表面上。 由于靜電感應(yīng)在外球殼的內(nèi)表面上感應(yīng)出負(fù)電荷-q,外表面上感應(yīng)出正電荷q,則在球殼外表面上共帶電荷(q+q)。(1) 解法一 由于場的分布具有對稱性,可用高斯定理求得各區(qū)域的場強(qiáng)分
2、布為:e1 = 0 (rr1) , e2 = q/40r2 (r1 r r2 ), e3= 0 ( r2 r r3 )e的方向均沿徑向向外。導(dǎo)體為有限帶電體,選無限遠(yuǎn)處為電勢零點。由電勢定義可計算兩球的電勢v1和v2。內(nèi)球體內(nèi)的任意場點p1(rr1)的電勢: 外球殼體內(nèi)的任意場點p2(r2rr3)的電勢為:aa由v1和v2可求出導(dǎo)體和球殼間的電勢差為:解法二 可以把球體與球殼的電勢v1和v2視為由帶電量為q、半徑為r1;帶電量為-q、半徑為r2和帶電量為(q+q)、半徑為r3的三個同心帶電球面分別在場點p1和p2所共同產(chǎn)生的電勢疊加。由于球內(nèi)任意場點p1(r r1)在三個同心帶電球面之內(nèi),故有
3、: ,在外球殼內(nèi)任意場點p2(r2rr3的空間中,即:。同時球體與球殼成為一個等勢體,即v1=v2,于是,aav= v1-v2=0。根據(jù)電勢的定義,可得:(3)在情形(1)中,若外球接地,球殼外表面的電勢為零,等量異號電荷分布在球體表面和球殼內(nèi)表面,此時電場只分布在r1r r2的空間內(nèi),如圖(c)所示。由于外球殼電勢v2=0,則內(nèi)球體內(nèi)任意場點p1(r r1)的電勢為: (4)當(dāng)內(nèi)球接地時,內(nèi)球的電勢v2=0。但無限遠(yuǎn)處的電勢也為零這就要求外球殼所帶電量在內(nèi)外表面上重新分布,使球殼外的場強(qiáng)沿著徑向指向無限遠(yuǎn)處,球殼內(nèi)的場強(qiáng)沿著徑向指向球心處。因此,內(nèi)球必然帶負(fù)電。因為內(nèi)球接地,隨著它上面正電荷
4、的減少,球殼內(nèi)表面上的負(fù)電荷也相映減少,當(dāng)球殼上的負(fù)電荷全部消失時,球殼內(nèi)表面上的負(fù)電荷也消失完。但就球殼來說,仍帶有電荷+q,由于靜電感應(yīng),在內(nèi)球和大地這一導(dǎo)體系便會感應(yīng)出等量的負(fù)電荷-q,此負(fù)電荷(-q)的一部分(設(shè)為-q)均勻的分布在內(nèi)球表面上。球殼內(nèi)表面上將出現(xiàn)等量的正電荷(+q)與之平衡。因此,在到達(dá)靜電平衡后,內(nèi)球帶電荷-q,球殼內(nèi)表面帶電量為 +q,外表面帶電量為(q-q),如圖(d)所示。解法一 根據(jù)高斯定理可知,可區(qū)域內(nèi)的場強(qiáng)為: 球殼上任意場點 p2(r2r r3)相對于無限遠(yuǎn)處和相對于接地內(nèi)球的電勢,應(yīng)用電勢定義式分別計算,可得: 連立上述兩式,求得: , 將q的結(jié)果帶入v2的表達(dá)式中,可得:相應(yīng)的球體與球殼間的電勢差為: 解法二 亦可根據(jù)帶電導(dǎo)體球的電勢公式和電勢疊加原理求解。根據(jù)電勢疊加原理,電勢v1是由-q(r=r1的球面),+q(r= r2的球面)和q-q(r= r3的球面)在內(nèi)
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