2空氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)環(huán)量與渦-文檔資料

1、1空氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)空氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)沈陽航空航天大學(xué)航空航天工程學(xué)院飛機(jī)設(shè)計(jì)教研室2014年3月22.1 2.1 描述流體運(yùn)動(dòng)的方法描述流體運(yùn)動(dòng)的方法2.2 2.2 流體微團(tuán)運(yùn)動(dòng)的分析流體微團(tuán)運(yùn)動(dòng)的分析2.3 2.3 理想流體運(yùn)動(dòng)微分方程組理想流體運(yùn)動(dòng)微分方程組2.3.1 2.3.1 連續(xù)方程連續(xù)方程2.3.2 Euler2.3.2 Euler運(yùn)動(dòng)微分方程組運(yùn)動(dòng)微分方程組 2.3.3 Bernoulli2.3.3 Bernoulli積分及其物理意義積分及其物理意義2.3.4 Bernoulli2.3.4 Bernoulli方程的應(yīng)用方程的應(yīng)用2.4 2.4 流體運(yùn)動(dòng)積分方程組流體運(yùn)動(dòng)積分方程組 2.

2、4.1 Lagrange2.4.1 Lagrange型積分方程型積分方程2.4.2 Reynolds2.4.2 Reynolds輸運(yùn)方程輸運(yùn)方程2.4.3 Euler2.4.3 Euler型積分方程型積分方程 2.5 2.5 環(huán)量與渦環(huán)量與渦 3 2.4.1 環(huán)量與渦的概念環(huán)量與渦的概念研究流動(dòng)的問題，還有兩面?zhèn)€極重要的概念，一研究流動(dòng)的問題，還有兩面?zhèn)€極重要的概念，一個(gè)叫個(gè)叫環(huán)量環(huán)量，一個(gè)叫做，一個(gè)叫做渦渦。l速度環(huán)量：速度環(huán)量：在流場(chǎng)中任取一條在流場(chǎng)中任取一條封閉曲線封閉曲線，速度速度沿該沿該封閉曲線的封閉曲線的線積分線積分稱為該封閉曲線的稱為該封閉曲線的速度環(huán)量速度環(huán)量。速度環(huán)量速度環(huán)量

3、的符號(hào)決定于的符號(hào)決定于流場(chǎng)的速度方向和流場(chǎng)的速度方向和繞行方向繞行方向規(guī)定積分時(shí)規(guī)定積分時(shí)逆時(shí)針繞行方向?yàn)檎鏁r(shí)針繞行方向?yàn)檎?，即封閉曲線所包圍的，即封閉曲線所包圍的區(qū)域總在區(qū)域總在行進(jìn)方向的左側(cè)行進(jìn)方向的左側(cè)。4如果把一個(gè)速度向量分成三個(gè)如果把一個(gè)速度向量分成三個(gè)坐標(biāo)軸方向的三個(gè)分量坐標(biāo)軸方向的三個(gè)分量u,v,w ,把線段把線段ds也分解成也分解成dx, dy, dz 三三個(gè)方向的三個(gè)線段，有：個(gè)方向的三個(gè)線段，有：wdzvdyudxsdVLLdsVsdVcos沿曲線AB作速度的線積分沿閉曲線速度的線積分 于是環(huán)量表達(dá)式為：于是環(huán)量表達(dá)式為：Lwdzvdyudx)( 2.5.1 環(huán)量與渦的

4、概念環(huán)量與渦的概念5如果流動(dòng)是無旋的，如果流動(dòng)是無旋的， 存在位函數(shù)存在位函數(shù)， 那末上式那末上式中的中的 u ,v ,w 都可以用都可以用 的偏導(dǎo)數(shù)表達(dá)：的偏導(dǎo)數(shù)表達(dá)： zwyvxu 說明在說明在無旋無旋流動(dòng)中，沿著任意一條封閉曲線的速度環(huán)流動(dòng)中，沿著任意一條封閉曲線的速度環(huán)量均等于零。但是對(duì)有旋流動(dòng)，上述結(jié)論并不成立，量均等于零。但是對(duì)有旋流動(dòng)，上述結(jié)論并不成立，繞任意一條封閉曲線的速度環(huán)量一般不等于零。繞任意一條封閉曲線的速度環(huán)量一般不等于零。0)(LLLddzzdyydxxsdV 2.5.1 環(huán)量與渦的概念環(huán)量與渦的概念6在三維流里，流體微團(tuán)可以有三個(gè)方向的角速度在三維流里，流體微團(tuán)可

5、以有三個(gè)方向的角速度 x ,y ,z ,三者合為一個(gè)合角速度是：三者合為一個(gè)合角速度是：旋轉(zhuǎn)軸線都按右手定則確定。合角速度是個(gè)向量，旋轉(zhuǎn)軸線都按右手定則確定。合角速度是個(gè)向量，它的三個(gè)方向余弦是它的三個(gè)方向余弦是x/,y/ ,z/。 kjizyx222zyxVVrot2渦量可寫為：渦量概念渦量概念 是指流場(chǎng)中任何一點(diǎn)微團(tuán)角速度之二倍，是指流場(chǎng)中任何一點(diǎn)微團(tuán)角速度之二倍，如平面問題中的如平面問題中的2z ， 稱為渦量，渦量是個(gè)純運(yùn)稱為渦量，渦量是個(gè)純運(yùn)動(dòng)學(xué)的概念。動(dòng)學(xué)的概念。 2.5.1 環(huán)量與渦的概念環(huán)量與渦的概念7像流線一樣，在同一瞬時(shí)，如在流場(chǎng)中有一條曲像流線一樣，在同一瞬時(shí)，如在流場(chǎng)中有

6、一條曲線，該線上每一點(diǎn)的渦軸線都與曲線相切，這條線，該線上每一點(diǎn)的渦軸線都與曲線相切，這條曲線叫曲線叫渦線渦線。渦線的微分方程是（給定時(shí)刻，。渦線的微分方程是（給定時(shí)刻，t為參量）：為參量）：zyxdzdydx渦線給定瞬間，通過某一曲線（本身不是渦線）給定瞬間，通過某一曲線（本身不是渦線）的所有渦線構(gòu)成的曲面稱為的所有渦線構(gòu)成的曲面稱為渦面渦面。由封閉渦面組成的管狀渦面稱為由封閉渦面組成的管狀渦面稱為渦管渦管。渦面渦管 2.5.1 環(huán)量與渦的概念環(huán)量與渦的概念8SzdS2渦量在一個(gè)截面上的面積分稱為渦通量，在平面渦量在一個(gè)截面上的面積分稱為渦通量，在平面問題中，渦通量就是：?jiǎn)栴}中，渦通量就是：

7、在三維空間問題中，在三維空間問題中，渦通量就是：渦通量就是：SSdSSdcos22式中的式中的S S 是任意形狀空間曲面，是任意形狀空間曲面，是曲面上微面積是曲面上微面積 dS dS 的法線和的法線和的軸線之間的夾角。的軸線之間的夾角。ndS空間問題的渦通量zSdS平面問題的渦通量渦線是截面積趨于零的渦管。渦線和渦管的強(qiáng)度渦線是截面積趨于零的渦管。渦線和渦管的強(qiáng)度都定義為繞渦線或渦管的一條封閉圍線的環(huán)量。都定義為繞渦線或渦管的一條封閉圍線的環(huán)量。 2.5.1 2.5.1 環(huán)量與渦的概念環(huán)量與渦的概念9在有旋流動(dòng)中，速度環(huán)量與渦量存在著十分密切在有旋流動(dòng)中，速度環(huán)量與渦量存在著十分密切的聯(lián)系。為

8、說明這個(gè)聯(lián)系，首先考察二維流場(chǎng)。的聯(lián)系。為說明這個(gè)聯(lián)系，首先考察二維流場(chǎng)。 2.5.2 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系在二維流場(chǎng)中，任取封閉曲線，然后把該封閉曲線在二維流場(chǎng)中，任取封閉曲線，然后把該封閉曲線所圍成的面積用兩組坐標(biāo)的平行線分割成一系列微所圍成的面積用兩組坐標(biāo)的平行線分割成一系列微小面積，做每一塊微小面積的速度環(huán)量并求和，得小面積，做每一塊微小面積的速度環(huán)量并求和，得到總的速度環(huán)量。對(duì)于微元到總的速度環(huán)量。對(duì)于微元ABCDABCD，速度環(huán)量為，速度環(huán)量為10dxdydxdyyuxvdydyyvvdxdxxudyyuudydyyvdxxvvdxdxxuusdVdzABC

9、DA2 22 22 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系11繞整個(gè)封閉曲線的速度環(huán)量為（上圖中微元矩形繞整個(gè)封閉曲線的速度環(huán)量為（上圖中微元矩形塊的重合部分做線積分時(shí)因正負(fù)號(hào)相反而相消）塊的重合部分做線積分時(shí)因正負(fù)號(hào)相反而相消）上式即為二維問題中的格林公式。上式即為二維問題中的格林公式。dSdSyuxvvdyudxsdVszLsL2)()(表明：表明：沿平面上一封閉圍線沿平面上一封閉圍線 l l 做速度的線積分，所做速度的線積分，所得的環(huán)量等于曲線所圍面積上每個(gè)微團(tuán)角速度的得的環(huán)量等于曲線所圍面積上每個(gè)微團(tuán)角速度的2 2倍倍乘以微團(tuán)面積之和，即等于通過面積乘以微團(tuán)面積之和，即等于通過面

10、積S S的渦通量的渦通量。 2.5.2 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系12如果圍線內(nèi)沒有渦通量，那末沿圍線的環(huán)量必是如果圍線內(nèi)沒有渦通量，那末沿圍線的環(huán)量必是零。如果把圍線放大一些，盡管面積放大了，但零。如果把圍線放大一些，盡管面積放大了，但只要包進(jìn)去的面積里沒有渦通量，那么環(huán)量值并只要包進(jìn)去的面積里沒有渦通量，那么環(huán)量值并不會(huì)改變。沿任何圍線只要速度環(huán)量等于零，就不會(huì)改變。沿任何圍線只要速度環(huán)量等于零，就說明圍線內(nèi)無渦通量。說明圍線內(nèi)無渦通量。推廣到三維空間中的封閉曲線推廣到三維空間中的封閉曲線L L上，計(jì)算的速度環(huán)上，計(jì)算的速度環(huán)量仍等于二倍角速度乘圍線所包的面積，但這面量仍

11、等于二倍角速度乘圍線所包的面積，但這面積應(yīng)取其在與渦線相垂直的平面上的投影值。沿積應(yīng)取其在與渦線相垂直的平面上的投影值。沿一塊有限大的曲面一塊有限大的曲面 S S 的圍線的圍線 L L的環(huán)量仍等于的環(huán)量仍等于 S S 面上各點(diǎn)的二倍角速度與面積面上各點(diǎn)的二倍角速度與面積 點(diǎn)積：點(diǎn)積：Sd 2.5.2 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系13SSLSdVrotSdsdV2dSznyuxvynxwzuxnzvywwdzvdyudxsL),cos()(),cos()(),cos()()(dxdyyuxvdzdxxwzudydzzvywS)()()(展開即：展開即： 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)

12、系環(huán)量與渦量的關(guān)系其實(shí)這就是是其實(shí)這就是是斯托克斯公式斯托克斯公式，描述曲線積分與曲面，描述曲線積分與曲面積分之間的關(guān)系。積分之間的關(guān)系。14三維流中環(huán)量與渦的關(guān)系 nv表明：表明：沿空間封閉曲線沿空間封閉曲線 L 的環(huán)量，等于穿過張?jiān)诘沫h(huán)量，等于穿過張?jiān)贚上任意曲面上任意曲面 S上的渦通量上的渦通量，渦通量的數(shù)值與所張，渦通量的數(shù)值與所張的曲面形狀無關(guān)，只跟圍線所包含的渦量有關(guān)，的曲面形狀無關(guān)，只跟圍線所包含的渦量有關(guān)，無旋時(shí)渦通量為零從而沿封閉曲線的速度環(huán)量也無旋時(shí)渦通量為零從而沿封閉曲線的速度環(huán)量也為零。為零。對(duì)于無旋流動(dòng)還有：對(duì)于無旋流動(dòng)還有：說明位函數(shù)差的意義是沿線段的速度線積分。說

13、明位函數(shù)差的意義是沿線段的速度線積分。BAABwdzvdyudx)( 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系15一條強(qiáng)度為一條強(qiáng)度為 的渦線的一段的渦線的一段 dS 對(duì)線外的一點(diǎn)對(duì)線外的一點(diǎn)P會(huì)會(huì)產(chǎn)生一個(gè)誘導(dǎo)速度，情況正像電流會(huì)產(chǎn)生磁力的產(chǎn)生一個(gè)誘導(dǎo)速度，情況正像電流會(huì)產(chǎn)生磁力的一樣。表達(dá)渦段所產(chǎn)生的誘導(dǎo)速度的公式是：一樣。表達(dá)渦段所產(chǎn)生的誘導(dǎo)速度的公式是：sin42rdsdV 渦與誘導(dǎo)速度 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系16這個(gè)這個(gè) dV 是一個(gè)垂直于線段是一個(gè)垂直于線段 dS 與受擾點(diǎn)與受擾點(diǎn)P所組成所組成的平面的速度（如圖），其值正比于渦強(qiáng)的平面的速度（如圖），其值正

14、比于渦強(qiáng) 和渦和渦段長度段長度dS，但反比于距離但反比于距離 r 的平方，另外還要乘的平方，另外還要乘上上 r 與與 ds 的夾角的的夾角的 的正弦。這個(gè)公式在形式的正弦。這個(gè)公式在形式上和電磁學(xué)的電磁感應(yīng)的比奧上和電磁學(xué)的電磁感應(yīng)的比奧薩瓦公式一樣，薩瓦公式一樣，仍叫仍叫比奧比奧薩瓦薩瓦公式。公式。或：或：34rrSdVd 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系17現(xiàn)在把一條強(qiáng)度為現(xiàn)在把一條強(qiáng)度為的直渦線對(duì)線外一點(diǎn)所產(chǎn)生的直渦線對(duì)線外一點(diǎn)所產(chǎn)生的誘導(dǎo)速度寫一下。參看下圖。的誘導(dǎo)速度寫一下。參看下圖。AB是渦線，是渦線，P為為線外一點(diǎn)，線外一點(diǎn)，P到到AB的距離是的距離是h。令任意微段。

15、令任意微段 ds 與與P的連線和的連線和AB垂線垂線PN之間夾角為之間夾角為，則則 直線渦的誘導(dǎo)速度ds2()secdsd h tghddhdVcos4cos)sin(sincoshPSr 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系18ds再令再令PA與與AB的夾角為的夾角為；PB與與BA的夾角為的夾角為。上。上式積分，式積分， 由由 到到 得：得：22)cos(cos4hV這個(gè)誘導(dǎo)速度是垂直于紙面的，按圖示這個(gè)誘導(dǎo)速度是垂直于紙面的，按圖示的方向，的方向，它向外指。如果渦線一頭是無限長的，那就有：它向外指。如果渦線一頭是無限長的，那就有：)cos1 (4hV 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)

16、量與渦量的關(guān)系19如果渦線是半無限長，且如果渦線是半無限長，且P點(diǎn)至渦線之垂直足點(diǎn)至渦線之垂直足N與與渦線的一端重合，則：渦線的一端重合，則： hV4如果渦線兩頭都伸展到無限遠(yuǎn)，則：如果渦線兩頭都伸展到無限遠(yuǎn)，則：hV2渦線和環(huán)量的概念在空氣動(dòng)力學(xué)中十分重要。凡渦線和環(huán)量的概念在空氣動(dòng)力學(xué)中十分重要。凡是升力的問題都和渦及環(huán)量有關(guān)。是升力的問題都和渦及環(huán)量有關(guān)。 2.5.2 環(huán)量與渦量的關(guān)系環(huán)量與渦量的關(guān)系202.5.3 理想流中的渦定理理想流中的渦定理描述理想流體中的渦線或渦管有三條定理：描述理想流體中的渦線或渦管有三條定理：定理定理1 沿渦線或渦管渦強(qiáng)不變沿渦線或渦管渦強(qiáng)不變。見圖，在渦管

17、上兩條圍線見圖，在渦管上兩條圍線PQR和和PQR作兩條重合的連線作兩條重合的連線PP和和RR,沿沿PPQRRQP 這樣一條圍線計(jì)算環(huán)量，由于所張曲面就是原這樣一條圍線計(jì)算環(huán)量，由于所張曲面就是原來渦管的一部分，沒有渦線穿過，故總的環(huán)量為零：來渦管的一部分，沒有渦線穿過，故總的環(huán)量為零：0PQRRRPQRPPPQPQRRPRRPPRQPPQR得：得：RQPPQR這就是說沿渦管任何地方計(jì)算它的環(huán)量（渦強(qiáng)）其值都是相同的。這就是說沿渦管任何地方計(jì)算它的環(huán)量（渦強(qiáng)）其值都是相同的。這條定理稱為海姆霍茲第一定理，或簡(jiǎn)稱第一渦定理。這條定理稱為海姆霍茲第一定理，或簡(jiǎn)稱第一渦定理。21渦管強(qiáng)度守恒（左圖）和

18、渦管可能存在的形式（右圖）定理定理1的推廣：的推廣： 一根渦管在流體里不可能中斷，一根渦管在流體里不可能中斷，可以伸展到無限遠(yuǎn)去，可以自相連接成一個(gè)渦環(huán)可以伸展到無限遠(yuǎn)去，可以自相連接成一個(gè)渦環(huán)（不一定是圓環(huán)），也可以止于邊界，固體的邊（不一定是圓環(huán)），也可以止于邊界，固體的邊界或自由邊界（如自由液面）界或自由邊界（如自由液面）。這條定理可以用第一定理的結(jié)論推演而得這條定理可以用第一定理的結(jié)論推演而得到證明。第一定理說，渦強(qiáng)沿渦管不變。到證明。第一定理說，渦強(qiáng)沿渦管不變。如果渦管到某處突然中止了，那末渦強(qiáng)也如果渦管到某處突然中止了，那末渦強(qiáng)也就應(yīng)該隨之變?yōu)榱?，而這是違反第一定理就應(yīng)該隨之變?yōu)榱?/p>

19、，而這是違反第一定理的，所以是不可能的。的，所以是不可能的。 2.5.3 理想流中的渦定理理想流中的渦定理此定理稱為海姆霍茲第二定理，或簡(jiǎn)稱第二渦定理。此定理稱為海姆霍茲第二定理，或簡(jiǎn)稱第二渦定理。22上述渦管的三種存在形式，都有實(shí)際的例子。吸香煙的人會(huì)上述渦管的三種存在形式，都有實(shí)際的例子。吸香煙的人會(huì)吐出煙圈來，煙圈是一種自相連接的渦環(huán)。三維機(jī)翼上的渦吐出煙圈來，煙圈是一種自相連接的渦環(huán)。三維機(jī)翼上的渦線（與翼展同向的）在左右兩端折轉(zhuǎn)向后，成為尾渦，向后線（與翼展同向的）在左右兩端折轉(zhuǎn)向后，成為尾渦，向后伸展到無限遠(yuǎn)的后方去。在二維風(fēng)洞中做機(jī)翼的實(shí)驗(yàn)時(shí)，機(jī)伸展到無限遠(yuǎn)的后方去。在二維風(fēng)洞中

20、做機(jī)翼的實(shí)驗(yàn)時(shí)，機(jī)翼上的渦線（翼展方向的）止于兩側(cè)的洞壁。翼上的渦線（翼展方向的）止于兩側(cè)的洞壁。l渦線保持定理：渦線保持定理：在某時(shí)刻構(gòu)成渦線和渦管的流體在某時(shí)刻構(gòu)成渦線和渦管的流體質(zhì)點(diǎn)，在以后運(yùn)動(dòng)過程中仍將構(gòu)成渦線和渦管。質(zhì)點(diǎn)，在以后運(yùn)動(dòng)過程中仍將構(gòu)成渦線和渦管。l渦線和渦管隨著構(gòu)成它的流體質(zhì)點(diǎn)一起運(yùn)動(dòng)渦線和渦管隨著構(gòu)成它的流體質(zhì)點(diǎn)一起運(yùn)動(dòng)2.5.3 理想流中的渦定理理想流中的渦定理23定理定理3 在理想流中，渦的強(qiáng)度不隨時(shí)間變化，既在理想流中，渦的強(qiáng)度不隨時(shí)間變化，既不會(huì)增強(qiáng)，也不會(huì)削弱或消失。不會(huì)增強(qiáng)，也不會(huì)削弱或消失。 實(shí)際流體都是有粘性的，渦強(qiáng)是會(huì)隨時(shí)間變化實(shí)際流體都是有粘性的，渦

21、強(qiáng)是會(huì)隨時(shí)間變化的。不過空氣的粘性很小，機(jī)翼上的渦隨著氣流流的。不過空氣的粘性很小，機(jī)翼上的渦隨著氣流流下去，離機(jī)翼很遠(yuǎn)之后它對(duì)機(jī)翼的作用就趨于零了，下去，離機(jī)翼很遠(yuǎn)之后它對(duì)機(jī)翼的作用就趨于零了，而在離機(jī)翼不太遠(yuǎn)的范圍內(nèi)，粘性使渦強(qiáng)的衰減并而在離機(jī)翼不太遠(yuǎn)的范圍內(nèi)，粘性使渦強(qiáng)的衰減并不很顯著，所以計(jì)算渦對(duì)機(jī)翼的作用時(shí)，可以不必不很顯著，所以計(jì)算渦對(duì)機(jī)翼的作用時(shí)，可以不必考慮粘性的衰減作用，當(dāng)作它在理想流中強(qiáng)度不衰考慮粘性的衰減作用，當(dāng)作它在理想流中強(qiáng)度不衰減去處理就行了。減去處理就行了。2.5.3 理想流中的渦定理理想流中的渦定理24本章基本要求本章基本要求了解兩種描述流場(chǎng)的方法的區(qū)別與特點(diǎn)，

22、重點(diǎn)掌握了解兩種描述流場(chǎng)的方法的區(qū)別與特點(diǎn)，重點(diǎn)掌握Euler法下加法下加速度的表達(dá)和意義速度的表達(dá)和意義掌握流體微團(tuán)的幾種變形和運(yùn)動(dòng)及其數(shù)學(xué)表達(dá)，掌握流體微團(tuán)的掌握流體微團(tuán)的幾種變形和運(yùn)動(dòng)及其數(shù)學(xué)表達(dá)，掌握流體微團(tuán)的運(yùn)動(dòng)分解與剛體運(yùn)動(dòng)的異同；運(yùn)動(dòng)分解與剛體運(yùn)動(dòng)的異同；了解系統(tǒng)分析方法與控制體分析方法的區(qū)別與聯(lián)系，掌握了解系統(tǒng)分析方法與控制體分析方法的區(qū)別與聯(lián)系，掌握Reynolds輸運(yùn)方程的表達(dá)及意義；輸運(yùn)方程的表達(dá)及意義； 空氣動(dòng)力學(xué)基本方程是本章重點(diǎn)，積分形式方程要掌握質(zhì)量方程空氣動(dòng)力學(xué)基本方程是本章重點(diǎn)，積分形式方程要掌握質(zhì)量方程、動(dòng)量方程和能量方程的表達(dá)和意義，并會(huì)用它們解決實(shí)際工程

23、、動(dòng)量方程和能量方程的表達(dá)和意義，并會(huì)用它們解決實(shí)際工程問題；微分形式方程要重點(diǎn)掌握連續(xù)方程、問題；微分形式方程要重點(diǎn)掌握連續(xù)方程、Euler方程和能量方方程和能量方程的表達(dá)和意義；掌握微元控制體分析方法；掌握程的表達(dá)和意義；掌握微元控制體分析方法；掌握Bernoulli方程方程的表達(dá)、意義、條件和應(yīng)用；的表達(dá)、意義、條件和應(yīng)用；重點(diǎn)需要掌握的概念：流線、流量、散度、旋度、位函數(shù)、流函重點(diǎn)需要掌握的概念：流線、流量、散度、旋度、位函數(shù)、流函數(shù)、環(huán)量與渦的表達(dá)、意義及其相互之間的關(guān)系；數(shù)、環(huán)量與渦的表達(dá)、意義及其相互之間的關(guān)系；小測(cè)驗(yàn)（小測(cè)驗(yàn)（1010分鐘）分鐘）寫出Euler法中三個(gè)方向加速度

24、的表達(dá)，并說明各項(xiàng)的意義。分別寫出積分形式的質(zhì)量方程和動(dòng)量方程，并說明方程的物理意義和應(yīng)用條件。寫出Bernoulli方程并說明其應(yīng)用條件。問下面的流動(dòng)能否代表一平面定常不可壓縮流動(dòng)？如能夠代表，試求該流動(dòng)的：變形率和角速度，該流動(dòng)是否有位函數(shù)？如有則求出。又流函數(shù)為何？xvyu,解答：1.右端第一項(xiàng)為當(dāng)?shù)丶铀俣龋闪鲌?chǎng)的不定常性引起，第二項(xiàng)為遷移加速度，由流場(chǎng)的空間不均勻性引起，遷移加速度中的任何一項(xiàng)都是速度分量與同一方向的導(dǎo)數(shù)之乘積，因此只有上述兩項(xiàng)都不為零才可能存在遷移加速度。0)(dsnVdts.,zuwyuvxuutuDtDu2. 積分形式的質(zhì)量方程為：積分形式的質(zhì)量方程為：其意義是

25、：其意義是：控制體中質(zhì)量的增加率等于凈流入控制面的質(zhì)量流量。控制體中質(zhì)量的增加率等于凈流入控制面的質(zhì)量流量。應(yīng)用條件：應(yīng)用條件：積分形式的質(zhì)量方程描述流體應(yīng)滿足的運(yùn)動(dòng)學(xué)關(guān)系，與流積分形式的質(zhì)量方程描述流體應(yīng)滿足的運(yùn)動(dòng)學(xué)關(guān)系，與流體是否受力，是否有粘性，是否可壓均無關(guān)，它描述控制體中及其控體是否受力，是否有粘性，是否可壓均無關(guān)，它描述控制體中及其控制面上的關(guān)系，并且允許控制體包含流動(dòng)不連續(xù)的區(qū)域。制面上的關(guān)系，并且允許控制體包含流動(dòng)不連續(xù)的區(qū)域。積分形式的動(dòng)量方程為：dsVVdVtFsndsVuudtFdfdsxnpsnsxxs),cos(其意義為：其意義為：控制體中流體所受合外力等于控制體中流體動(dòng)量的增加率控制體中流體所受合外力等于控制體中流體動(dòng)量的增加率加上凈流出控制面的動(dòng)量流量。加上凈流出控制面的動(dòng)量流量。上述形式的動(dòng)量方程常常運(yùn)用于第一類控制體（