核技術(shù)應(yīng)用中的蒙卡計(jì)算問題

1、核技術(shù)應(yīng)用研究中的核技術(shù)應(yīng)用研究中的蒙特卡羅計(jì)算問題蒙特卡羅計(jì)算問題報(bào)告人：許淑艷（中國原子能科學(xué)研究院）目錄目錄一引言引言二二蒙特卡羅方法簡介蒙特卡羅方法簡介三三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)計(jì)算中的應(yīng)用蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)計(jì)算中的應(yīng)用四四蒙特卡羅方法在核輻射防護(hù)計(jì)算中的應(yīng)用蒙特卡羅方法在核輻射防護(hù)計(jì)算中的應(yīng)用五五蒙特卡羅方法在核輻射醫(yī)學(xué)計(jì)算中的應(yīng)用蒙特卡羅方法在核輻射醫(yī)學(xué)計(jì)算中的應(yīng)用六六蒙特卡羅方法在粒子輻射效應(yīng)、抗輻射加固中的應(yīng)用蒙特卡羅方法在粒子輻射效應(yīng)、抗輻射加固中的應(yīng)用七七蒙特卡羅模擬方法蒙特卡羅模擬方法八八常用蒙特卡羅模擬軟件常用蒙特卡羅模擬軟件九九應(yīng)用實(shí)例應(yīng)用實(shí)例 一引言

2、引言 在核技術(shù)應(yīng)用領(lǐng)域的研究中，由于受實(shí)驗(yàn)條件的限制，有很多問題需要借助于理論計(jì)算來完成。對于幾何結(jié)構(gòu)復(fù)雜且粒子與核的反應(yīng)機(jī)制復(fù)雜的問題，一般數(shù)值方法無法求解，而蒙特卡羅方法能夠比較逼真地描述事物的特點(diǎn)及物理實(shí)驗(yàn)過程，解決數(shù)值方法難以解決的問題，因而該方法廣泛地應(yīng)用于核技術(shù)應(yīng)用研究中。本文重點(diǎn)介紹蒙特卡羅方法1在幾個(gè)核技術(shù)領(lǐng)域中的應(yīng)用，以及所使用的蒙特卡羅模擬方法；蒙特卡羅方法的軟件；最后，給出三個(gè)應(yīng)用實(shí)例。 二蒙特卡羅方法簡介蒙特卡羅方法簡介 蒙特卡羅方法又稱計(jì)算機(jī)模擬方法、隨機(jī)抽樣技巧或統(tǒng)計(jì)實(shí)驗(yàn)方法。半個(gè)多世紀(jì)以來，由于科學(xué)技術(shù)的發(fā)展和計(jì)算機(jī)的出現(xiàn)和發(fā)展，這種方法作為一種獨(dú)立的方法被提出來

3、，并首先在核武器的實(shí)驗(yàn)與研制中得到了應(yīng)用。 蒙特卡羅方法是一種計(jì)算方法，但與一般數(shù)值計(jì)算方法有很大區(qū)別，它能夠比較逼真地描述事物的特點(diǎn)及物理實(shí)驗(yàn)過程，解決數(shù)值方法難以解決的問題，因而該方法的應(yīng)用領(lǐng)域是十分廣泛的。2.1 蒙特卡羅方法的計(jì)算原理 當(dāng)所求問題的解為某個(gè)事件的概率，或者是某個(gè)隨機(jī)變量的數(shù)學(xué)期望，或者是與概率、數(shù)學(xué)期望有關(guān)的量時(shí)，通過隨機(jī)實(shí)驗(yàn)的方法，得到該事件發(fā)生的頻率，或者該隨機(jī)變量若干個(gè)具體觀察值的算術(shù)平均值，以頻率代替概率，或者算術(shù)平均值代替期望值得到問題的解。蒙特卡羅方法能夠比較逼真地描述具有隨機(jī)性質(zhì)的事物的特點(diǎn)及物理實(shí)驗(yàn)過程。它可以部分代替物理實(shí)驗(yàn)，甚至可以得到物理實(shí)驗(yàn)難以得

4、到的結(jié)果。用蒙特卡羅方法解決實(shí)際問題，可以直接從實(shí)際問題出發(fā)，而不必從物理方程或數(shù)學(xué)表達(dá)式出發(fā)。它有直觀形象的特點(diǎn)。蒙特卡羅方法受幾何條件限制較小。它的收斂速度與問題的維數(shù)無關(guān)。2.2 蒙特卡羅方法的特點(diǎn)2.2 蒙特卡羅方法的特點(diǎn)蒙特卡羅方法具有同時(shí)計(jì)算多個(gè)方案與多個(gè)未知量的能力。蒙特卡羅方法的計(jì)算誤差容易確定，它的程序結(jié)構(gòu)簡單、且易于實(shí)現(xiàn)。同時(shí)，蒙特卡羅方法具有以下的缺點(diǎn)：收斂速度慢，誤差具有概率性，在粒子輸運(yùn)問題中，計(jì)算結(jié)果與系統(tǒng)大小有關(guān)。2.3 蒙特卡羅方法的主要應(yīng)用范圍 蒙特卡羅方法的主要應(yīng)用范圍包括：粒子輸運(yùn)問題，統(tǒng)計(jì)物理。在粒子輸運(yùn)問題中的應(yīng)用，主要包括：實(shí)驗(yàn)核物理、反應(yīng)堆物理以及

5、高能物理等方面，以及真空技術(shù)，激光技術(shù)、醫(yī)學(xué)、生物、探礦等方面。 探測器系列參數(shù)的計(jì)算包括探測器對光子的探測效率、能量沉積譜、響應(yīng)函數(shù)、全能蜂以及與它們有關(guān)的量。三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)計(jì)算中的應(yīng)用計(jì)算中的應(yīng)用三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)計(jì)算中的應(yīng)用計(jì)算中的應(yīng)用 為了把實(shí)驗(yàn)測得的多能光子脈沖高度譜分解成單色光子脈沖高度譜，需要對探測器進(jìn)行刻度。雖然可以通過實(shí)驗(yàn)的方法用光子源測得其能量響應(yīng)，但是這樣的放射性核素是有限的，特別是高能光子源更難以得到；對于低能光子源（小于2Mev）,實(shí)驗(yàn)測得的結(jié)果偏高。因此，要得到對任意能量的光子的

6、響應(yīng)函數(shù)，需要借助于理論計(jì)算來完成。 光子源有點(diǎn)源、面源和體源。 由于光子與探測器中的物質(zhì)發(fā)生反應(yīng)后，產(chǎn)生次級光子和電子，而電子和正電子在輸運(yùn)過程中又可產(chǎn)生光子。因此，這一類計(jì)算問題需要考慮光子和電子的偶合輸運(yùn)過程。三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)三蒙特卡羅方法在探測器系列參數(shù)計(jì)算中的應(yīng)用計(jì)算中的應(yīng)用四蒙特卡羅方法在核輻射防護(hù)計(jì)算四蒙特卡羅方法在核輻射防護(hù)計(jì)算中的應(yīng)用中的應(yīng)用 一個(gè)核設(shè)施（例如：加速器，實(shí)驗(yàn)室等）的建立，輻射安全問題是必需考慮的問題。粒子（中子或光子）經(jīng)過屏蔽層后，有多少泄露，屏蔽層的厚度為多少才能滿足防護(hù)安全的要求，以及如何設(shè)計(jì)核設(shè)施中的結(jié)構(gòu)，即所謂最佳設(shè)計(jì)方案問題，需要用蒙特

7、卡羅方法模擬。這樣可以節(jié)省大量的實(shí)驗(yàn)時(shí)間和經(jīng)費(fèi)。五蒙特卡羅方法在核輻射醫(yī)學(xué)計(jì)算五蒙特卡羅方法在核輻射醫(yī)學(xué)計(jì)算中的應(yīng)用中的應(yīng)用 核輻射醫(yī)學(xué)在治療疑難病癥（如癌癥）及重癥?。ㄈ缧呐K?。┯兄浅Ｖ匾淖饔?，在放射性治療（外照射或內(nèi)照射）過程中，病體所受劑量及其分布是治療過程中必須考慮的問題，劑量小影響治療效果，劑量大對病體造成傷害，因此，當(dāng)射線進(jìn)入人體后各部分受到的劑量必須要進(jìn)行理論計(jì)算。 關(guān)于體內(nèi)劑量場分布，主要有兩個(gè)途徑獲得：一是基于各種測試數(shù)據(jù)和經(jīng)驗(yàn)公式，使用近似插值方法；另一種方法是利用核物理知識(shí)和模型，進(jìn)行理論計(jì)算。射線在人體內(nèi)的反應(yīng)機(jī)制是光子和電子偶合輸運(yùn)過程，非常復(fù)雜，一般數(shù)值方法難于

8、求解。蒙特卡羅方法是解決該類問題十分有效的方法。五蒙特卡羅方法在核輻射醫(yī)學(xué)計(jì)算五蒙特卡羅方法在核輻射醫(yī)學(xué)計(jì)算中的應(yīng)用中的應(yīng)用 六蒙特卡羅方法在粒子輻射效應(yīng)、六蒙特卡羅方法在粒子輻射效應(yīng)、抗輻射加固中的應(yīng)用抗輻射加固中的應(yīng)用 在核聚變堆、空間衛(wèi)星及飛行器中，其關(guān)鍵部分的元器件、晶體受到高能粒子（中子、光子、電子、質(zhì)子等）輻射是造成各種元器件失靈、失控乃至事故的主要原因。因此，計(jì)算各種元器件材料的輻射損傷，對于材料的輻照篩選，設(shè)施的抗粒子輻射加固和安全運(yùn)行有重要的意義。 高能粒子輻射到晶體后，通過與核反應(yīng)，產(chǎn)生多種粒子（如中子、光子、電子、質(zhì)子、粒子等）和反沖核，而其中的每一種粒子、反沖核通過各種

9、反應(yīng)道又可生成各種粒子與核。這種復(fù)雜的偶合輸運(yùn)問題不僅需要考慮粒子（不帶電與帶電）與核的反應(yīng)，還需要考慮原子碰撞。六蒙特卡羅方法在粒子輻射效應(yīng)、六蒙特卡羅方法在粒子輻射效應(yīng)、抗輻射加固中的應(yīng)用抗輻射加固中的應(yīng)用七蒙特卡羅模擬方法七蒙特卡羅模擬方法1. 對于單個(gè)粒子（中子或光子），其模擬方法通常有：直接模擬法，加權(quán)法，統(tǒng)計(jì)估計(jì)法、指數(shù)變換法等。2.兩種粒子（比如：光子與電子）偶合輸運(yùn)問題 對于兩種粒子（比如：光子與電子）偶合輸運(yùn)問題，使用“字典編輯式”的多分支方法。 該方法是：在光子的輸運(yùn)過程中，一旦有光子、電子產(chǎn)生，將光子存儲(chǔ)，跟蹤電子。模擬的電子歷史結(jié)束后，依照后進(jìn)先出后進(jìn)先出的原則取出光子

10、，進(jìn)行模擬。直至所有的次級光子和電子的歷史全部結(jié)束，一個(gè)由源出發(fā)的光子的歷史結(jié)束 。光子-電子的偶合輸運(yùn)多分支方法rrreeereeerreerreer3. 光子電子核核偶合輸運(yùn)的多分支方法 該方法是：在光子電子偶合輸運(yùn)的多分支方法的基礎(chǔ)上，嵌入核核偶合輸運(yùn)的多分支方法。即：在光子電子偶合輸運(yùn)的過程中，如有反沖核產(chǎn)生，即轉(zhuǎn)向核核偶合輸運(yùn)。當(dāng)核核偶合輸運(yùn)結(jié)束后，返回到光子電子偶合輸運(yùn)的過程中去。光子-電子-核-核的多分支方法ereeerreree4.粒子粒子核核偶合輸運(yùn)的多分支方法 該方法實(shí)現(xiàn)多種粒子的偶合輸運(yùn)問題。粒子粒子偶合輸運(yùn)過程與光子電子偶合輸運(yùn)的多分支方法類似，由于粒子的種類不同，需要

11、加入描述粒子類型的存儲(chǔ)單元。這個(gè)方法是在粒子粒子偶合輸運(yùn)的基礎(chǔ)上嵌入核核偶合輸運(yùn)過程。粒子-粒子-核-核偶合輸運(yùn)的分支方法He3DP+?t八幾個(gè)常用的蒙特卡羅模擬軟件八幾個(gè)常用的蒙特卡羅模擬軟件 MCNP軟件包 EGS4 軟件包 GEANT4程序包1.MCNP軟件包 MCNP的全名是：Monte Carlo Neutron and Photo Transport Code. 它是由美國Los Alamos 實(shí)驗(yàn)室研制的一個(gè)大型的多功能的蒙特卡羅程序包?？捎糜谟?jì)算中子、中子光子、光子電子及其組合的輸運(yùn)問題，以及臨界（包括次臨界和超臨界）系統(tǒng)的本征值計(jì)算問題。是目前國內(nèi)外普遍使用的程序包。MCNP

12、3B是1989年公開發(fā)表的版本，目前使用的版本大多為MCNP4A，MCNP-4B，MCNP4C版本。使用MCNP軟件包需要填寫輸入卡片：INP。計(jì)算結(jié)果放在輸出文件OUTP中。1.MCNP軟件包 2EGS4 軟件包 EGS（Electro一Gamma Shower）軟件包是光子一電子在任意幾何中偶和輸運(yùn)的蒙特卡羅摸擬通用軟件包。由美國斯坦福直線加速器中心編制，EGS4軟件包是較新版本。 EGS4軟件包括四個(gè)部分第一部分：PEGS4一截面數(shù)據(jù)處理程序它的功能是給出系統(tǒng)介質(zhì)所需的截面及介質(zhì)中各種元素的截面與各種反應(yīng)的分支比。截面數(shù)據(jù)是使用分段線性擬合方法產(chǎn)生的。使用該程序時(shí)，首先需要按照規(guī)格要求填

13、寫輸入卡片（輸入文件），文件名為：USERINP。DAT，然后運(yùn)行執(zhí)行程序PEGS4。計(jì)算結(jié)果在輸出文件FOR012.DAT 中。運(yùn)行過程在文件EGSOUT.DAT中可以看到。第二部分：EGS4軟件包 該軟件包由兩部分組成：SHOWER和HATCH。SHOWER是模擬光子一電子偶合輸運(yùn)過程的子程序，它在運(yùn)行過程中又調(diào)用其他子程序和兩個(gè)用戶子程序HOWFAR（幾何輸運(yùn)程序）和AUSGAB（記錄輸出程序）；HATCH是輸入介質(zhì)數(shù)據(jù)子程序。第三部分：PRO公共區(qū)文件 包括八個(gè)公共區(qū)，可根據(jù)需要使用其中有關(guān)部分。第四部分：例題 EGS4軟件包給出了七個(gè)例題，供用戶使用與程序檢驗(yàn)。EGS4軟件包的使用方

14、法 使用EGS4軟件包，需要編寫用戶程序。其中包括主程序（及其所需要的若干子程序），和EGS4程序包所要求的兩個(gè)子程序：HOWFAR子程序和AUSGAB子程序。3.GEANT4程序包 Geant4是由歐洲核子中心主導(dǎo)開發(fā)的一套用于Monte Carlo模擬程序包. 來自于美國、俄羅斯、日本、加拿大等國家10多個(gè)實(shí)驗(yàn)室的100多名科學(xué)家參與了Geant4程序的研制工作. 它包括了實(shí)驗(yàn)裝置的描述,粒子在材料和磁場中的運(yùn)動(dòng),以及粒子與物質(zhì)相互作用的物理過程模型等一整套工具包.3.GEANT4程序包 它的一個(gè)突出特點(diǎn)是它包含了非常豐富的物理模型,并且能夠在非常大的能量范圍內(nèi)處理粒子與物質(zhì)的相互作用.正

15、是由于它的粒子種類多，物理模型全，能量范圍大這些特點(diǎn)，使得他的應(yīng)用領(lǐng)域越來越廣泛，包括高能物理，核試驗(yàn)，加速器，醫(yī)學(xué)，生物科學(xué)，輻射防護(hù)等多個(gè)領(lǐng)域。九應(yīng)用實(shí)例九應(yīng)用實(shí)例實(shí)例一、聚變堆第一壁材料SiC中電子輻射損傷實(shí)例二、 高純Ge探測器在不同幾何上測量的“有效作用深度”的研究與計(jì)算實(shí)例三、 I-125體內(nèi)放射源劑量場分布計(jì)算實(shí)例一、聚變堆第一壁材料SiC中電子輻射損失 計(jì)算了不同能量的入射電子在不同劑量下的位移損傷強(qiáng)度，得到了入射能量為14Mev的電子，在不同的輻照溫度，不同的損傷劑量及不同的高溫弛豫時(shí)間，熱擴(kuò)散系數(shù)隨測量溫度的變化情況。 實(shí)例一 由計(jì)算結(jié)果可看出：當(dāng)輻照溫度低于700C時(shí)，熱

16、擴(kuò)散系數(shù)隨損傷劑量的增加而減小，但對于損傷劑量為0.3dpa時(shí)，其熱擴(kuò)散系數(shù)比前者大，原因不僅是由于輻照溫度高（770C），而且由于高溫弛豫時(shí)間長（13.3min）。當(dāng)輻照溫度800C時(shí)，損傷劑量為0.1dpa時(shí)，其擴(kuò)散系數(shù)卻比第一、二種情況減少了許多，唯一的不同是高溫弛豫時(shí)間短（6.3min），因此，可以得到一個(gè)重要結(jié)論：當(dāng)高溫弛豫時(shí)間大于6min時(shí)，能夠減少對晶體的損傷。實(shí)例一 1995年10月在莫斯科舉行的“第七屆國際聚變堆材料會(huì)議”上報(bào)告了該種實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)、計(jì)算方法與計(jì)算結(jié)果，引起了較大的反響，認(rèn)為這一成果在國際上處于先進(jìn)位置，實(shí)驗(yàn)、計(jì)算與計(jì)算方法首次使用。實(shí)例二、 高純Ge探測器在不同幾何上測量的“有效作用深度”的研究與計(jì)算 該項(xiàng)工作與實(shí)驗(yàn)工作一起，獲得了部級科技進(jìn)步二等獎(jiǎng)，以及國家級科學(xué)進(jìn)步三等獎(jiǎng)。實(shí)例三、 I-125體內(nèi)放射源劑量場分布計(jì)算1. 物理模型實(shí)例三放射源裝置最內(nèi)層是圓柱形的銀棒，中間層是空氣層，最外層是圓柱形的鈦層。射線均勻地分布在鈦層表面，方向?yàn)楦飨蛲?。能量服從如下能譜：能量能量（KeV）22.124.925.52