大學流體力學,哈工程版 張亮,李云波 第七章習題參考答案_第1頁
大學流體力學,哈工程版 張亮,李云波 第七章習題參考答案_第2頁
大學流體力學,哈工程版 張亮,李云波 第七章習題參考答案_第3頁
大學流體力學,哈工程版 張亮,李云波 第七章習題參考答案_第4頁
大學流體力學,哈工程版 張亮,李云波 第七章習題參考答案_第5頁
全文預(yù)覽已結(jié)束

下載本文檔

版權(quán)說明：本文檔由用戶提供并上傳，收益歸屬內(nèi)容提供方，若內(nèi)容存在侵權(quán)，請進行舉報或認領(lǐng)

文檔簡介

1、大連海洋大學船舶09-1班流體力學專用答案哈工程 張亮李云波第七章答案7-1 油在水平圓管內(nèi)作定常層流運動，d=75mm, Q=7l/s, =800kg/, 壁面上=48N/, 求油的粘性系數(shù)。 解：圓管層流，流量 管壁上 （結(jié)論）7-2 Prandtl混合長度理論的基本思路是什么？ 答：把湍流中微團的脈動與氣體分子的運動相比擬，將Reynolds應(yīng)力用混合長度與脈動速度表示。7-3 無限大傾斜平板上有厚度為h的一層粘性流體，在重力g的作用下作定常層流運動，自由面上壓力為大氣壓Pa且剪切應(yīng)力為0。 流體密度為 ，運動粘性系數(shù)為 ，平板傾斜角為 。求垂直于x軸的截面上流體的速度分布和壓力分布。

2、解：不可壓縮平面流動的Navier-Stokes方程為： 連續(xù)方程為： 由于流動定常，故Navier-Stokes方程中，則 Navier-Stokes方程可簡化為 邊界條件為： y=0時，u=0 ,v=0 y=h時，v=0,=0，p=Pa 由上述邊界條件知，v始終為0，故。則以上Navier-Stokes方程的第二式可進一步簡化為： 由y=h時p=Pa解得：常數(shù)故以上Navier-Stokes方程的第一式可進一步簡化為：因p為y的函數(shù)，所以上式中=0上式最終簡化為：由邊界條件，y=0時，u=0,立即得到=0，又由所以 （答案）7-4 兩塊無限長二維平板如圖所示，其間充滿兩種粘性系數(shù)分別為、，

3、密度分別為、，厚度分別為、。已知上板以等速向右作平行運動，整個流場應(yīng)力相同，不計重力，流動為層流，求速度、切應(yīng)力分布。解：基本方程組：由于v=0和上式可化簡為 所以，對上層流體，有以上關(guān)于的方程的邊界條件為：對下層流體，有以上關(guān)于的方程的邊界條件為：由于上層流體與下層流體的相同，因此有此式與上兩式聯(lián)立，可確定三個待定參數(shù)。另一個參數(shù)尚需要另外的邊界條件才能求解。（未完待續(xù)）7-5 略7-6 具有的油流過直徑為2.54cm的光滑圓管，平均流速為0.3m/s， 試計算30m長度管子上的壓降，并計算管內(nèi)距管壁0.6cm處的流速。解：則流動為層流由即管壁0.6cm處的流速： 7-7 的水流過直徑d=7.62cm的光滑管，每分鐘流量為，求在915m長度上的壓力降。管壁上的剪切力及粘性底層的厚度。 解 的淡水： 查莫迪圖 光滑管在 7-8 已知半徑為的光滑圓管中流體做定常層流運動，流體密度為動力粘性系數(shù)，若由接出的兩

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明，都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等，如果需要附件，請聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙，網(wǎng)頁內(nèi)容里面會有圖紙預(yù)覽，若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間，僅對用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護處理，對用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯，并不能對任何下載內(nèi)容負責。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當內(nèi)容，請與我們聯(lián)系，我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

評論

0/150

提交評論