C2.0熱力學(xué)基礎(chǔ)

1、第二章第二章 熱力學(xué)基礎(chǔ)熱力學(xué)基礎(chǔ)熱力學(xué)基本概念和基本定律是化工熱力學(xué)的基礎(chǔ)熱力學(xué)基本概念和基本定律是化工熱力學(xué)的基礎(chǔ)熱力學(xué)基本定律是經(jīng)典熱力學(xué)的核心和精髓熱力學(xué)基本定律是經(jīng)典熱力學(xué)的核心和精髓2.1 熱力學(xué)基本概念熱力學(xué)基本概念2.2 熱力學(xué)第零定律（熱平衡和溫度）熱力學(xué)第零定律（熱平衡和溫度）2.3 熱力學(xué)第一定律（能量熱力學(xué)第一定律（能量轉(zhuǎn)化轉(zhuǎn)化）2.4 熱力學(xué)第二定律（過(guò)程方向）熱力學(xué)第二定律（過(guò)程方向）2.5 熱力學(xué)第三定律（熵值計(jì)算）熱力學(xué)第三定律（熵值計(jì)算）2.1.1 系統(tǒng)系統(tǒng)(System)和環(huán)境和環(huán)境(Surroudings)2.1.2 系統(tǒng)的狀態(tài)系統(tǒng)的狀態(tài)(State)和狀

2、態(tài)函數(shù)和狀態(tài)函數(shù)(State Function)2.1.3 熱力學(xué)平衡態(tài)熱力學(xué)平衡態(tài)2.1.4 系統(tǒng)的過(guò)程與途徑系統(tǒng)的過(guò)程與途徑2.1 熱力學(xué)熱力學(xué)基本概念基本概念(Basic Concepts)系統(tǒng)系統(tǒng)(System)：大量分子、原子、離子等物質(zhì)微粒組成的宏觀集合體大量分子、原子、離子等物質(zhì)微粒組成的宏觀集合體 人為地人為地將所研究的將所研究的一定范圍的物體或空間一定范圍的物體或空間與其余部分與其余部分分開(kāi)，作為我們分開(kāi)，作為我們研究的對(duì)象研究的對(duì)象。環(huán)境環(huán)境(Surroudnings)：系統(tǒng)以外的系統(tǒng)以外的周?chē)糠种車(chē)糠?.1.1 系統(tǒng)與環(huán)境系統(tǒng)與環(huán)境 根據(jù)根據(jù)系統(tǒng)系統(tǒng)與環(huán)境之間的物質(zhì)和

3、能量與環(huán)境之間的物質(zhì)和能量交換交換 開(kāi)放開(kāi)放系統(tǒng)系統(tǒng)、封閉、封閉系統(tǒng)系統(tǒng)、孤立、孤立(隔離隔離)系統(tǒng)系統(tǒng)怎么認(rèn)識(shí)系統(tǒng)怎么認(rèn)識(shí)系統(tǒng) 描述系統(tǒng)狀態(tài)的具體的描述系統(tǒng)狀態(tài)的具體的熱力學(xué)變量熱力學(xué)變量如：如：U、H、G、 T、P、V 這些熱力學(xué)變量即這些熱力學(xué)變量即狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)函數(shù)2.1.2 狀態(tài)與狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)與狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)狀態(tài)：系統(tǒng)系統(tǒng)所具有的所具有的宏觀性質(zhì)宏觀性質(zhì)的的總和總和狀態(tài)狀態(tài) 系統(tǒng)的系統(tǒng)的“面貌面貌”系統(tǒng)的宏觀外在表現(xiàn)系統(tǒng)的宏觀外在表現(xiàn)觀察觀察抽象抽象概念化概念化內(nèi)能內(nèi)能U (Internal energy)：它是它是系統(tǒng)系統(tǒng)內(nèi)部能量的總和內(nèi)部能量的總和，包括：，包括：分子運(yùn)動(dòng)的平動(dòng)能、分

4、子內(nèi)的轉(zhuǎn)動(dòng)能、振動(dòng)能分子運(yùn)動(dòng)的平動(dòng)能、分子內(nèi)的轉(zhuǎn)動(dòng)能、振動(dòng)能、電子能、電子能、核能以及各種粒子之間的相互作用位能等。核能以及各種粒子之間的相互作用位能等。內(nèi)能是狀態(tài)函數(shù)內(nèi)能是狀態(tài)函數(shù)它的絕對(duì)值無(wú)法測(cè)定，只能求出它的變化它的絕對(duì)值無(wú)法測(cè)定，只能求出它的變化量量。 狀態(tài)函數(shù)之間互相有一定的聯(lián)系，狀態(tài)函數(shù)之間互相有一定的聯(lián)系， 如：如：PV = nRT但是具體的物性數(shù)據(jù)是熱力學(xué)不能給出的但是具體的物性數(shù)據(jù)是熱力學(xué)不能給出的 當(dāng)系統(tǒng)的狀態(tài)變化時(shí)，狀態(tài)函數(shù)的當(dāng)系統(tǒng)的狀態(tài)變化時(shí)，狀態(tài)函數(shù)的變化量變化量只決定于系只決定于系統(tǒng)的始態(tài)和終態(tài)，而與變化的過(guò)程或統(tǒng)的始態(tài)和終態(tài)，而與變化的過(guò)程或路路徑無(wú)關(guān)。徑無(wú)關(guān)。

5、熱力學(xué)狀態(tài)即熱力學(xué)平衡態(tài)。熱力學(xué)狀態(tài)即熱力學(xué)平衡態(tài)。2.1.2 狀態(tài)與狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)與狀態(tài)函數(shù)u狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)函數(shù)取決于系統(tǒng)當(dāng)前狀態(tài)，與系統(tǒng)的經(jīng)歷無(wú)關(guān)取決于系統(tǒng)當(dāng)前狀態(tài)，與系統(tǒng)的經(jīng)歷無(wú)關(guān)系統(tǒng)在一定環(huán)境條件下，經(jīng)足夠長(zhǎng)的時(shí)間，其各部分系統(tǒng)在一定環(huán)境條件下，經(jīng)足夠長(zhǎng)的時(shí)間，其各部分可觀測(cè)到的可觀測(cè)到的宏觀性質(zhì)宏觀性質(zhì)(狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)函數(shù))都不隨時(shí)間而變，此都不隨時(shí)間而變，此時(shí)系統(tǒng)時(shí)系統(tǒng)處于處于熱力學(xué)平衡態(tài)。熱力學(xué)平衡態(tài)。熱力學(xué)系統(tǒng)建立熱力學(xué)平衡態(tài)熱力學(xué)系統(tǒng)建立熱力學(xué)平衡態(tài)的條件：的條件： 熱平衡熱平衡 系統(tǒng)各部分的溫度系統(tǒng)各部分的溫度T 相等；相等； 若系統(tǒng)若系統(tǒng)與環(huán)境之間與環(huán)境之間不是絕熱的，則不是絕

6、熱的，則系統(tǒng)與環(huán)境的溫度相等系統(tǒng)與環(huán)境的溫度相等2.1.3 熱力學(xué)平衡態(tài)熱力學(xué)平衡態(tài) 壓壓力平衡力平衡 系統(tǒng)各部分的壓力相等；系統(tǒng)各部分的壓力相等； 系統(tǒng)與環(huán)境的系統(tǒng)與環(huán)境的壓力相等壓力相等。 質(zhì)質(zhì)量量平衡平衡 系統(tǒng)和環(huán)境所含有的質(zhì)量不隨時(shí)間而變系統(tǒng)和環(huán)境所含有的質(zhì)量不隨時(shí)間而變 化學(xué)平衡化學(xué)平衡 若系統(tǒng)各物質(zhì)間發(fā)生化學(xué)反應(yīng)，則達(dá)到平衡后若系統(tǒng)各物質(zhì)間發(fā)生化學(xué)反應(yīng)，則達(dá)到平衡后,系系統(tǒng)統(tǒng) 的組成不隨時(shí)間改變的組成不隨時(shí)間改變。系統(tǒng)各相中。系統(tǒng)各相中各各組成組成化學(xué)化學(xué)勢(shì)勢(shì)分別相等。分別相等。2.1.3 熱力學(xué)平衡態(tài)熱力學(xué)平衡態(tài)平衡態(tài)：平衡態(tài)：系統(tǒng)與環(huán)境系統(tǒng)與環(huán)境之間的能量與物質(zhì)交換為零。之間的

7、能量與物質(zhì)交換為零。過(guò)程：過(guò)程：系統(tǒng)系統(tǒng)由由一平衡態(tài)一平衡態(tài)(始態(tài)始態(tài))到到另一平衡態(tài)另一平衡態(tài)(終態(tài)終態(tài))的的轉(zhuǎn)變轉(zhuǎn)變路路徑：徑：系統(tǒng)由始態(tài)變化到終態(tài)所經(jīng)歷的系統(tǒng)由始態(tài)變化到終態(tài)所經(jīng)歷的具體步驟具體步驟如如P、V、T變化過(guò)程、相變化過(guò)程、化學(xué)變化過(guò)程等變化過(guò)程、相變化過(guò)程、化學(xué)變化過(guò)程等 描述描述過(guò)程過(guò)程的的熱力學(xué)變量熱力學(xué)變量稱(chēng)為稱(chēng)為過(guò)程函數(shù)過(guò)程函數(shù)(Process Variables）2.1.4 過(guò)程與路徑過(guò)程與路徑熱熱 功功 過(guò)程函數(shù)由過(guò)程或路徑而定，不同路徑的過(guò)程函數(shù)值不同。過(guò)程函數(shù)由過(guò)程或路徑而定，不同路徑的過(guò)程函數(shù)值不同。 狀態(tài)函數(shù)與變化的過(guò)程或狀態(tài)函數(shù)與變化的過(guò)程或路路徑無(wú)關(guān)。

8、徑無(wú)關(guān)。系統(tǒng)與環(huán)境之間的能量交換系統(tǒng)與環(huán)境之間的能量交換(轉(zhuǎn)化轉(zhuǎn)化)有兩種形式：有兩種形式： 熱與功熱與功 熱熱(Q):系統(tǒng)與環(huán)境系統(tǒng)與環(huán)境由于由于溫度差的存在而引起的能量傳遞。溫度差的存在而引起的能量傳遞。 符號(hào)：符號(hào)：Q 有顯熱、潛熱、反應(yīng)熱之分。有顯熱、潛熱、反應(yīng)熱之分。 環(huán)境環(huán)境 吸熱為正吸熱為正放熱為負(fù)放熱為負(fù)環(huán)境環(huán)境系統(tǒng)為基準(zhǔn)系統(tǒng)為基準(zhǔn)+ 熱是熱是過(guò)程函數(shù)過(guò)程函數(shù)，其數(shù)值與其數(shù)值與具體具體變化變化路徑路徑有關(guān)有關(guān)l體積功（體積功（ W = P環(huán)環(huán)dV）l非體積功非體積功(如：表面功、電功等如：表面功、電功等) 功功(W)：系統(tǒng)系統(tǒng)與環(huán)境與環(huán)境交換交換的除熱以外的其他能量的除熱以外的

9、其他能量環(huán)境環(huán)境 系統(tǒng)系統(tǒng)得功為得功為負(fù)負(fù)系統(tǒng)系統(tǒng)做功為做功為正正環(huán)境環(huán)境系統(tǒng)為基準(zhǔn)系統(tǒng)為基準(zhǔn)+ 功是過(guò)程函數(shù)功是過(guò)程函數(shù)過(guò)程過(guò)程所經(jīng)歷的路徑千變?nèi)f化所經(jīng)歷的路徑千變?nèi)f化2.1.4 過(guò)程與路徑過(guò)程與路徑 不可逆過(guò)程不可逆過(guò)程(Irreversible Processes） 無(wú)外力作用下，無(wú)外力作用下，過(guò)程不能逆向進(jìn)行過(guò)程不能逆向進(jìn)行(否則環(huán)境發(fā)生永久的否則環(huán)境發(fā)生永久的 改變，改變，有功熱得失及狀態(tài)變化）有功熱得失及狀態(tài)變化） 高溫向低溫傳熱高溫向低溫傳熱，機(jī)械功通過(guò)摩擦生熱機(jī)械功通過(guò)摩擦生熱 可逆過(guò)程可逆過(guò)程(Reversible Processes) 無(wú)外力作用下，無(wú)外力作用下，過(guò)程的每一

10、步能夠逆向進(jìn)行，且過(guò)程的每一步能夠逆向進(jìn)行，且系統(tǒng)和系統(tǒng)和 環(huán)境恢復(fù)原狀；系統(tǒng)的每一步都無(wú)限緩慢，無(wú)限接近平衡環(huán)境恢復(fù)原狀；系統(tǒng)的每一步都無(wú)限緩慢，無(wú)限接近平衡 又稱(chēng)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程，遍歷平衡態(tài)過(guò)程又稱(chēng)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程，遍歷平衡態(tài)過(guò)程2.1.4 過(guò)程與路徑過(guò)程與路徑1.恒外壓膨脹（P環(huán)保持不變）熱源熱源pVW2V1V22.多次定外壓膨脹三次膨脹：熱源熱源pVW33.可逆膨脹過(guò)程：熱源熱源W4pVV1V22.1.4 過(guò)程與路徑過(guò)程與路徑u可逆過(guò)程沿著原來(lái)過(guò)程逆向進(jìn)行，可使系統(tǒng)和環(huán)境完全可逆過(guò)程沿著原來(lái)過(guò)程逆向進(jìn)行，可使系統(tǒng)和環(huán)境完全恢復(fù)原狀。恢復(fù)原狀。 u系統(tǒng)在可逆過(guò)程中系統(tǒng)在可逆過(guò)程中對(duì)環(huán)境作最大功對(duì)環(huán)境

11、作最大功，環(huán)境在可逆過(guò)程中，環(huán)境在可逆過(guò)程中對(duì)系統(tǒng)作最小功對(duì)系統(tǒng)作最小功，即可逆過(guò)程效率最高。，即可逆過(guò)程效率最高。u不可逆過(guò)程沿著原來(lái)過(guò)程逆向進(jìn)行，可使系統(tǒng)恢復(fù)原狀。不可逆過(guò)程沿著原來(lái)過(guò)程逆向進(jìn)行，可使系統(tǒng)恢復(fù)原狀。但是環(huán)境沒(méi)有恢復(fù)原狀。但是環(huán)境沒(méi)有恢復(fù)原狀。 u相同始終態(tài)下，不可逆過(guò)程中系統(tǒng)對(duì)環(huán)境做功小于可逆相同始終態(tài)下，不可逆過(guò)程中系統(tǒng)對(duì)環(huán)境做功小于可逆過(guò)程對(duì)環(huán)境所做功，環(huán)境對(duì)系統(tǒng)所做的功大于可逆過(guò)程中過(guò)程對(duì)環(huán)境所做功，環(huán)境對(duì)系統(tǒng)所做的功大于可逆過(guò)程中環(huán)境所做功。環(huán)境所做功。 2.2 熱力學(xué)第零定律熱力學(xué)第零定律(熱平衡定律熱平衡定律)和溫度和溫度熱力學(xué)第零定律：熱力學(xué)第零定律：若若系統(tǒng)

12、系統(tǒng)A與與B熱平衡，熱平衡，B與與C熱平衡，熱平衡， 則則A與與C也熱平衡也熱平衡“溫度溫度”的概念是基于這現(xiàn)象為基礎(chǔ)，而后才能被建立的概念是基于這現(xiàn)象為基礎(chǔ)，而后才能被建立無(wú)數(shù)事實(shí)證明，冷熱不同的兩個(gè)物體相接觸，它們的無(wú)數(shù)事實(shí)證明，冷熱不同的兩個(gè)物體相接觸，它們的冷熱程度冷熱程度逐漸接近，最后達(dá)到相同。這時(shí)，我們說(shuō)兩逐漸接近，最后達(dá)到相同。這時(shí)，我們說(shuō)兩個(gè)物體達(dá)到了熱平衡。個(gè)物體達(dá)到了熱平衡。因此，熱力學(xué)第零定律也可以表示為：因此，熱力學(xué)第零定律也可以表示為：一切互為熱平衡的物體，具有相同的溫度。一切互為熱平衡的物體，具有相同的溫度。該定律是一切熱現(xiàn)象的基礎(chǔ)，是溫度測(cè)量的理論該定律是一切熱現(xiàn)

13、象的基礎(chǔ)，是溫度測(cè)量的理論根據(jù)，違背了它，便測(cè)不準(zhǔn)溫度。根據(jù)，違背了它，便測(cè)不準(zhǔn)溫度。2.2 熱力學(xué)第零定律熱力學(xué)第零定律(熱平衡定律熱平衡定律)和溫度和溫度例例:假設(shè)有假設(shè)有A和和B兩個(gè)物體、兩者的溫度分別為為兩個(gè)物體、兩者的溫度分別為為T(mén)1和和T2，如，如果果T1 T2，二者接觸時(shí)熱就會(huì)從，二者接觸時(shí)熱就會(huì)從A流向流向B，A的溫度就會(huì)的溫度就會(huì)降低，而降低，而B(niǎo)的溫度就會(huì)升高，最后達(dá)到平衡溫度的溫度就會(huì)升高，最后達(dá)到平衡溫度T。設(shè)達(dá)到熱平衡時(shí)，設(shè)達(dá)到熱平衡時(shí)，A和和B之間的熱交換量為之間的熱交換量為Q，則則A流向流向B的熱量為：的熱量為： Q=mAcA(T1-T)B由由A得到的熱量為：得到

14、的熱量為：Q =mBcB(T-T2)式中：式中：mA, mB 分別為物體分別為物體A和和B的質(zhì)量的質(zhì)量 cA, cB 分別為物體分別為物體A和和B的比熱容的比熱容 T 熱平衡后物體的溫度熱平衡后物體的溫度2.2 熱力學(xué)第零定律熱力學(xué)第零定律(熱平衡定律熱平衡定律)和溫度和溫度BBAABBAAcmcmTcmTcmT 21 當(dāng)當(dāng)mAmB時(shí)，時(shí)， T=T1。此結(jié)論是測(cè)量溫度的理論基礎(chǔ)。此結(jié)論是測(cè)量溫度的理論基礎(chǔ) 溫度計(jì)溫度計(jì)為什么為什么可以反映人體的溫度：可以反映人體的溫度： 人體的質(zhì)量遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于溫度計(jì)的質(zhì)量。人體的質(zhì)量遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于溫度計(jì)的質(zhì)量。 熱電偶熱電偶為什么為什么可以反映一包鋼液的溫度：可以反映一

15、包鋼液的溫度： 一包鋼液的質(zhì)量遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于熱電偶的質(zhì)量。一包鋼液的質(zhì)量遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于熱電偶的質(zhì)量。2.2 熱力學(xué)第零定律熱力學(xué)第零定律(熱平衡定律熱平衡定律)和溫度和溫度注意：注意：當(dāng)被測(cè)物體的質(zhì)量較小時(shí)，我們就不能忽視當(dāng)被測(cè)物體的質(zhì)量較小時(shí)，我們就不能忽視溫度計(jì)溫度計(jì)本身對(duì)本身對(duì)溫度的影響。溫度的影響。如，用熱電偶測(cè)量一個(gè)直徑不大的石英管里金屬液的溫度，就需如，用熱電偶測(cè)量一個(gè)直徑不大的石英管里金屬液的溫度，就需要通過(guò)熱平衡計(jì)算被測(cè)金屬液本身的溫度。要通過(guò)熱平衡計(jì)算被測(cè)金屬液本身的溫度。能量守恒能量守恒定律定律：能量可以相互轉(zhuǎn)化，但總的能量不變能量可以相互轉(zhuǎn)化，但總的能量不變“萬(wàn)物皆不能無(wú)中生有，也不

16、能有中生無(wú)萬(wàn)物皆不能無(wú)中生有，也不能有中生無(wú)”古羅馬盧克萊修古羅馬盧克萊修物性論物性論Energy can be neither created nor destroyed2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)對(duì)系統(tǒng)的微小變化：對(duì)系統(tǒng)的微小變化： 數(shù)學(xué)表達(dá)式數(shù)學(xué)表達(dá)式:內(nèi)能是狀態(tài)函數(shù)，數(shù)學(xué)上具有全微分性質(zhì)，內(nèi)能是狀態(tài)函數(shù)，數(shù)學(xué)上具有全微分性質(zhì)，內(nèi)能內(nèi)能微小變化用微小變化用dU表示；表示； Q和和W是是過(guò)程過(guò)程函數(shù)，微小變化用函數(shù)，微小變化用 表示，以示區(qū)別表示，以示區(qū)別。2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)封閉系統(tǒng)封閉系統(tǒng)內(nèi)能的增量

17、等于系統(tǒng)從環(huán)境吸收的熱量?jī)?nèi)能的增量等于系統(tǒng)從環(huán)境吸收的熱量減去環(huán)境對(duì)系統(tǒng)做的功。減去環(huán)境對(duì)系統(tǒng)做的功。環(huán)境和封閉系統(tǒng)組成的孤立系統(tǒng)能量守恒環(huán)境和封閉系統(tǒng)組成的孤立系統(tǒng)能量守恒且能量在內(nèi)能、功和熱之間相互轉(zhuǎn)化。且能量在內(nèi)能、功和熱之間相互轉(zhuǎn)化。WQU WQdU 2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)只做體積功時(shí)，即只做體積功時(shí)，即系統(tǒng)反抗環(huán)境壓力所做的功系統(tǒng)反抗環(huán)境壓力所做的功為為：無(wú)摩擦損耗無(wú)摩擦損耗準(zhǔn)靜止平衡準(zhǔn)靜止平衡壓力無(wú)限緩慢變化壓力無(wú)限緩慢變化PPP 環(huán)環(huán)PP0 P 環(huán)環(huán) 可逆過(guò)程可逆過(guò)程PdVQdUrev 可逆過(guò)程可逆過(guò)程PdVW 如何將不可逆過(guò)程的熱一

18、律和可逆過(guò)程的熱一律統(tǒng)一呢？如何將不可逆過(guò)程的熱一律和可逆過(guò)程的熱一律統(tǒng)一呢？ W = P環(huán)環(huán)dVdVPQdU環(huán)環(huán) 不可逆過(guò)程不可逆過(guò)程因熱為過(guò)程函數(shù)，不同過(guò)程中的熱不同因熱為過(guò)程函數(shù)，不同過(guò)程中的熱不同1. 恒容熱恒容熱 QV 因恒容，因恒容，dV= 0， P環(huán)環(huán) dV = 0； dU= QV ， U = QV對(duì)于一個(gè)恒容對(duì)于一個(gè)恒容系統(tǒng)系統(tǒng)，它吸收的熱量等于其內(nèi)能的增加。，它吸收的熱量等于其內(nèi)能的增加。2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)dVPQWQdU環(huán)環(huán) 2. 恒壓熱恒壓熱 QP(常數(shù)常數(shù)環(huán)環(huán)則則 )PP恒壓恒壓Q焓焓 HPVUHdef)(PVUddPV

19、dUPdVdUQP PPQH,dHQ 2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)dVPQWQdU環(huán)環(huán) 對(duì)于一個(gè)恒對(duì)于一個(gè)恒壓系統(tǒng)壓系統(tǒng)，它吸收的熱量等于其，它吸收的熱量等于其焓焓的增加。的增加。對(duì)于一個(gè)恒壓系統(tǒng)來(lái)說(shuō)，它吸收的熱量等于其焓對(duì)于一個(gè)恒壓系統(tǒng)來(lái)說(shuō)，它吸收的熱量等于其焓變變。(等壓等壓焓變等于等壓熱效應(yīng)）焓變等于等壓熱效應(yīng)）在材料科學(xué)的研究中，大多研究的是壓力恒定的在材料科學(xué)的研究中，大多研究的是壓力恒定的系統(tǒng)系統(tǒng)，易于測(cè)定焓變易于測(cè)定焓變(相變焓、生成焓等相變焓、生成焓等)，且通過(guò)焓可求其它熱力學(xué)函數(shù)的變化值。且通過(guò)焓可求其它熱力學(xué)函數(shù)的變化值。引入焓為理論

20、分析和工程計(jì)算帶來(lái)了很大方便引入焓為理論分析和工程計(jì)算帶來(lái)了很大方便 焓為狀態(tài)函數(shù)焓為狀態(tài)函數(shù) 焓雖具有能量的單位，不是能量，不遵守能量守恒定律焓雖具有能量的單位，不是能量，不遵守能量守恒定律2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)熱容熱容C (Heat Capacity)： 熱容：熱容：在在沒(méi)有相變化和化學(xué)變化沒(méi)有相變化和化學(xué)變化的情況下，的情況下， 一定量的物質(zhì)溫度升高一定量的物質(zhì)溫度升高1K時(shí)所吸收的熱量時(shí)所吸收的熱量 熱容是材料（物質(zhì)）的極重要的物理性質(zhì)，也是極重要熱容是材料（物質(zhì)）的極重要的物理性質(zhì)，也是極重要 的熱力學(xué)函數(shù)。的熱力學(xué)函數(shù)。dTQCTQC

21、,數(shù)學(xué)表達(dá)式：數(shù)學(xué)表達(dá)式：2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化);VVVTUdTQC 定容熱容：定容熱容：定壓熱容：定壓熱容：PPPTHdTQC 由實(shí)驗(yàn)獲得的熱容主要是定壓熱容由實(shí)驗(yàn)獲得的熱容主要是定壓熱容CP， 通常表示成溫度的多項(xiàng)式函數(shù)形式，通常表示成溫度的多項(xiàng)式函數(shù)形式， 并指定一個(gè)適用的溫度范圍并指定一個(gè)適用的溫度范圍For example: CP=a+bT+cT-2+dT2 由理論求得的熱容首先是定容熱容由理論求得的熱容首先是定容熱容CV式中式中a, b, c, d 是經(jīng)驗(yàn)常數(shù)，由各種物質(zhì)本身的是經(jīng)驗(yàn)常數(shù)，由各種物質(zhì)本身的特性決定，可從熱力學(xué)數(shù)據(jù)表中查找

22、。特性決定，可從熱力學(xué)數(shù)據(jù)表中查找。2.3 熱力學(xué)第熱力學(xué)第一一定律定律(能量守恒和轉(zhuǎn)化能量守恒和轉(zhuǎn)化)u熱力學(xué)第一定律熱力學(xué)第一定律僅僅說(shuō)明了說(shuō)明了孤立系統(tǒng)孤立系統(tǒng)中能量守恒和中能量守恒和能量轉(zhuǎn)化能量轉(zhuǎn)化 但不能給出過(guò)程變化的但不能給出過(guò)程變化的方向方向及其限度。及其限度。2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律u過(guò)程的過(guò)程的方向方向就是就是過(guò)程過(guò)程變化的變化的可能性可能性，限度限度就是就是平衡平衡?，F(xiàn)象現(xiàn)象 熱傳導(dǎo)熱傳導(dǎo)氣體擴(kuò)散氣體擴(kuò)散 水水 流流 電電 流流化學(xué)反應(yīng)化學(xué)反應(yīng) 相變相變方方 向向T2T1h2h1P2P1V2V1？限限 度度 T = 0 P = 0 h = 0 V = 0？特點(diǎn)特

23、點(diǎn)自發(fā)自發(fā)自發(fā)自發(fā)自發(fā)自發(fā)自發(fā)自發(fā)TPhV共同因素共同因素？熱力學(xué)熱力學(xué)第第二定律解二定律解決的中心決的中心課題課題?各種現(xiàn)象有沒(méi)有一個(gè)統(tǒng)一的方向和限度判據(jù)？是什么各種現(xiàn)象有沒(méi)有一個(gè)統(tǒng)一的方向和限度判據(jù)？是什么?2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律變量變量？不受外力作用，不受外力作用，自發(fā)自發(fā)地地從非平衡態(tài)向平衡態(tài)轉(zhuǎn)變的過(guò)程。從非平衡態(tài)向平衡態(tài)轉(zhuǎn)變的過(guò)程。發(fā)生的是發(fā)生的是自發(fā)過(guò)程自發(fā)過(guò)程2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律（1）焦耳熱功當(dāng)量）焦耳熱功當(dāng)量實(shí)驗(yàn)實(shí)驗(yàn)中功轉(zhuǎn)變成中功轉(zhuǎn)變成內(nèi)能內(nèi)能（2）氣體向真空膨脹）氣體向真空膨脹（3）熱量從高溫物體傳入低溫物體）熱量從高溫物體傳入低溫物體（4）濃度

24、不等的溶液混合均勻）濃度不等的溶液混合均勻系統(tǒng)在不受外力作用下實(shí)際發(fā)生的總是自發(fā)過(guò)程系統(tǒng)在不受外力作用下實(shí)際發(fā)生的總是自發(fā)過(guò)程這就是熱力學(xué)第二定律這就是熱力學(xué)第二定律(A) Clausius : Heat is not observed to pass spontaneously from a body at low temperature to a body at higher temperature 不可能把熱從低溫物體傳到高溫物體，而不引起其它變化不可能把熱從低溫物體傳到高溫物體，而不引起其它變化(B) Kelvin-Plank statement:No process is possi

25、ble whose sole result is the absorption of heat from a reservoir and the conversion of this heat into work不可能從單一熱源取出熱使之完全變?yōu)楣Σ豢赡軓膯我粺嵩慈〕鰺崾怪耆優(yōu)楣? ,而不發(fā)生其它的變化而不發(fā)生其它的變化(C) Ostwald : A perpetual motion machine of the second kind has never been observed. 第二類(lèi)永動(dòng)機(jī)是不可能造成的第二類(lèi)永動(dòng)機(jī)是不可能造成的2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律可逆過(guò)程：可逆過(guò)

26、程： 沒(méi)有磨擦損耗的沒(méi)有磨擦損耗的準(zhǔn)靜態(tài)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程過(guò)程 系統(tǒng)系統(tǒng)和環(huán)境和環(huán)境可以逆向可以逆向恢復(fù)到恢復(fù)到原原態(tài)態(tài) 系統(tǒng)系統(tǒng)對(duì)環(huán)境所做的可逆膨脹功最大，對(duì)環(huán)境所做的可逆膨脹功最大， 環(huán)境對(duì)環(huán)境對(duì)系統(tǒng)系統(tǒng)所做的可逆壓縮功最小。所做的可逆壓縮功最小。一種極限過(guò)程，一種極限過(guò)程，它的不可逆程度為它的不可逆程度為0。2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律u需要需要一個(gè)一個(gè)具體的熱力學(xué)狀態(tài)函數(shù)具體的熱力學(xué)狀態(tài)函數(shù)來(lái)衡量過(guò)程的不可逆程度來(lái)衡量過(guò)程的不可逆程度自發(fā)自發(fā)過(guò)程過(guò)程的共同特征：的共同特征：不可逆性不可逆性自發(fā)過(guò)程的路徑不同，則不可逆程度不同自發(fā)過(guò)程的路徑不同，則不可逆程度不同1Tq2.4 熱力學(xué)第熱力

27、學(xué)第二二定律定律Z重物重物- -儲(chǔ)熱器系統(tǒng)儲(chǔ)熱器系統(tǒng)過(guò)程過(guò)程:重物做功重物做功W,W,產(chǎn)生熱量產(chǎn)生熱量q q傳至傳至溫度溫度T2的儲(chǔ)熱器的儲(chǔ)熱器過(guò)程過(guò)程:熱量熱量q q從溫度從溫度T T2 2的儲(chǔ)熱器傳至的儲(chǔ)熱器傳至低低溫溫T1的的儲(chǔ)熱器儲(chǔ)熱器過(guò)程過(guò)程:重物做功重物做功WW，產(chǎn)生熱量，產(chǎn)生熱量q q傳至傳至低溫低溫T1的的儲(chǔ)熱器儲(chǔ)熱器過(guò)程過(guò)程=過(guò)程過(guò)程+過(guò)程過(guò)程2TqS越大，不可逆程度越高。可逆過(guò)程越大，不可逆程度越高。可逆過(guò)程S為為0定義定義TqS 稱(chēng)稱(chēng)S為為熵的增量熵的增量(熵變熵變)熱溫商熱溫商u熵的增量等于熱溫商熵的增量等于熱溫商不可逆程度不可逆程度越來(lái)越大越來(lái)越大u用熵的增量表征不可

28、逆程度用熵的增量表征不可逆程度 PPP 環(huán)環(huán)環(huán)環(huán)不不可逆過(guò)程可逆過(guò)程水蒸氣膨脹對(duì)外水蒸氣膨脹對(duì)外做功做功， 水水蒸蒸氣氣P水蒸氣欠飽和，液態(tài)水水蒸氣欠飽和，液態(tài)水自發(fā)蒸發(fā)自發(fā)蒸發(fā)平衡破環(huán)，活塞上移平衡破環(huán)，活塞上移液態(tài)水液態(tài)水自發(fā)自發(fā)蒸發(fā)蒸發(fā)吸熱吸熱，液態(tài)水溫降低，液態(tài)水溫降低有熱量有熱量QQ自發(fā)自發(fā)地從熱源傳至氣缸。地從熱源傳至氣缸。直到某刻，環(huán)境壓力恢復(fù)至原先壓力，直到某刻，環(huán)境壓力恢復(fù)至原先壓力，則系統(tǒng)再次達(dá)到平衡，過(guò)程結(jié)束。則系統(tǒng)再次達(dá)到平衡，過(guò)程結(jié)束。WQU V)PP(W 環(huán)環(huán)可逆過(guò)程：可逆過(guò)程：PPP 環(huán)環(huán)環(huán)環(huán)水蒸氣無(wú)限緩慢膨脹對(duì)外水蒸氣無(wú)限緩慢膨脹對(duì)外做功做功水蒸氣欠飽和度水蒸氣

29、欠飽和度無(wú)限小無(wú)限小，液態(tài)水液態(tài)水無(wú)限緩慢蒸發(fā)無(wú)限緩慢蒸發(fā)平衡破環(huán)，活塞平衡破環(huán)，活塞無(wú)限緩慢無(wú)限緩慢上移上移有熱量有熱量QQrevrev緩慢緩慢地從熱源傳至氣缸。地從熱源傳至氣缸。直到某刻，環(huán)境壓力恢復(fù)至原先壓力，直到某刻，環(huán)境壓力恢復(fù)至原先壓力，則系統(tǒng)再次達(dá)到平衡，過(guò)程結(jié)束。則系統(tǒng)再次達(dá)到平衡，過(guò)程結(jié)束。VPWmax環(huán)環(huán) maxrevWQU 不不可逆過(guò)程可逆過(guò)程與可逆過(guò)程的始態(tài)和終態(tài)一樣，內(nèi)能變化相同與可逆過(guò)程的始態(tài)和終態(tài)一樣，內(nèi)能變化相同WQU maxrevWQU QQWWrevmax u不可逆不可逆過(guò)程中有一部分能量過(guò)程中有一部分能量退化退化為為熱能（留在系統(tǒng)）熱能（留在系統(tǒng)）， 不能

30、用來(lái)做有效功不能用來(lái)做有效功-這是不可逆過(guò)程的必然結(jié)果這是不可逆過(guò)程的必然結(jié)果u不可逆不可逆的本質(zhì)的本質(zhì)即退化即退化(Degradation）WWmax 可逆過(guò)程：可逆過(guò)程：不不可逆過(guò)程：可逆過(guò)程：可逆過(guò)程可逆過(guò)程對(duì)外做最大膨脹功對(duì)外做最大膨脹功可逆過(guò)程可逆過(guò)程TQSrev 水水蒸蒸氣氣水水 0TQTQSSSrevrev 熱熱源源水水蒸蒸氣氣水水孤孤立立 封閉系統(tǒng)和環(huán)境組合而成的孤立系統(tǒng)若發(fā)生封閉系統(tǒng)和環(huán)境組合而成的孤立系統(tǒng)若發(fā)生可逆過(guò)程可逆過(guò)程，則則孤立系統(tǒng)孤立系統(tǒng)熵的增量熵的增量S孤立孤立等于等于0 0。TQSrev 熱熱源源 TqS 由定義由定義0SSS 環(huán)環(huán)境境封封閉閉系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立

31、 可逆過(guò)程可逆過(guò)程系統(tǒng)和熱源傳遞的熱為可逆熱revQ等價(jià)等價(jià)QQrev 不不可逆過(guò)程可逆過(guò)程TQTQQQSrevrev ）（水水蒸蒸氣氣水水 0TQQSSSrev 熱熱源源水水蒸蒸氣氣水水孤孤立立 封閉系統(tǒng)和環(huán)境組合而成的孤立系統(tǒng)進(jìn)行的是封閉系統(tǒng)和環(huán)境組合而成的孤立系統(tǒng)進(jìn)行的是不可逆過(guò)程不可逆過(guò)程，所以整個(gè)系統(tǒng)熵的增量所以整個(gè)系統(tǒng)熵的增量S孤立孤立大于大于0 0。TQS 熱熱源源 TqS 由定義由定義0SSS 環(huán)環(huán)境境封封閉閉系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立 不不可逆過(guò)程可逆過(guò)程Q 熱源傳至系統(tǒng)的熱由于過(guò)程不可逆，一部分能量退化產(chǎn)生的熱。系統(tǒng)中的熱能有兩部分組成。等價(jià)等價(jià)2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律可

32、逆過(guò)程可逆過(guò)程TQSrev 水水蒸蒸氣氣水水 不不可逆過(guò)程可逆過(guò)程TQTQQQSrevrev ）（水水蒸蒸氣氣水水 封閉系統(tǒng)的封閉系統(tǒng)的熵熵是是系統(tǒng)系統(tǒng)的的狀態(tài)函數(shù)狀態(tài)函數(shù)封閉系統(tǒng)熵的增量與封閉系統(tǒng)熵的增量與過(guò)程過(guò)程是否可逆是否可逆無(wú)關(guān)無(wú)關(guān)封閉系統(tǒng)封閉系統(tǒng)熵熵的增量的增量的定義的定義式式：dS封閉封閉 = Qrev/T， 計(jì)算計(jì)算封閉系統(tǒng)封閉系統(tǒng)不可逆過(guò)程的熵不可逆過(guò)程的熵的增量的增量時(shí)，時(shí)，須用須用封閉系統(tǒng)封閉系統(tǒng)始態(tài)和終態(tài)相同的可逆過(guò)程的熱始態(tài)和終態(tài)相同的可逆過(guò)程的熱溫商溫商 Qrev/T熵熵 S：克勞修斯取名為克勞修斯取名為entropy“轉(zhuǎn)變含量轉(zhuǎn)變含量”，德文是，德文是entropi

33、e，源于希臘文，源于希臘文 o “轉(zhuǎn)變轉(zhuǎn)變”的意思，加字頭的意思，加字頭en使其與能量使其與能量energy類(lèi)似。類(lèi)似。中文中文“熵熵”的來(lái)歷：源于熵的宏觀定義的來(lái)歷：源于熵的宏觀定義熱溫商熱溫商 TQdSrev TQSrev 2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律熵作為熵作為過(guò)程進(jìn)行方向過(guò)程進(jìn)行方向的判據(jù)的判據(jù)12可逆過(guò)程可逆過(guò)程不可逆過(guò)程不可逆過(guò)程2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律0SSS 環(huán)環(huán)境境封封閉閉系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立 0SSS 環(huán)環(huán)境境封封閉閉系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立 熱力學(xué)第二定律熱力學(xué)第二定律指出指出不受外力作用時(shí)，不受外力作用時(shí)，自然界發(fā)生的是自然界發(fā)生的是自發(fā)過(guò)程自發(fā)過(guò)程。自發(fā)過(guò)程自

34、發(fā)過(guò)程是不可逆過(guò)程是不可逆過(guò)程。不可逆過(guò)程的。不可逆過(guò)程的S孤立孤立 0。 因此實(shí)際因此實(shí)際過(guò)程的方向過(guò)程的方向就是指向就是指向S孤立孤立 0。即。即S孤立孤立不斷增加的方向不斷增加的方向3S孤立孤立還可以還可以衡量過(guò)程的不可逆程度。衡量過(guò)程的不可逆程度。S孤立孤立愈愈大，過(guò)程大，過(guò)程越不可逆，退化程度越大；越不可逆，退化程度越大；S孤立孤立愈接近于零，則過(guò)程愈接近于可逆過(guò)程。愈接近于零，則過(guò)程愈接近于可逆過(guò)程。孤立系統(tǒng)的可逆過(guò)程就是熵值保持不變的孤立系統(tǒng)的可逆過(guò)程就是熵值保持不變的過(guò)過(guò)程。程。2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律熵作為熵作為過(guò)程過(guò)程的限度（達(dá)到平衡）的限度（達(dá)到平衡）的判據(jù)的

35、判據(jù)孤立系統(tǒng)中任何自發(fā)進(jìn)行的不可逆過(guò)程，孤立系統(tǒng)中任何自發(fā)進(jìn)行的不可逆過(guò)程，熵熵在過(guò)程進(jìn)行在過(guò)程進(jìn)行中中總是增加，直至總是增加，直至最大最大，達(dá)到，達(dá)到平衡態(tài)平衡態(tài)。實(shí)際過(guò)程達(dá)到的實(shí)際過(guò)程達(dá)到的平衡態(tài)平衡態(tài)就是就是熵值最大的某個(gè)狀態(tài)點(diǎn)。熵值最大的某個(gè)狀態(tài)點(diǎn)。熵增原理：一個(gè)孤立熵增原理：一個(gè)孤立系統(tǒng)系統(tǒng)的熵永不減少的熵永不減少熵的統(tǒng)計(jì)意義熵的統(tǒng)計(jì)意義(Statistical interpretation of entropy)定量解釋?zhuān)憾拷忉專(zhuān)夯靵y度混亂度反映的是反映的是系統(tǒng)的微觀態(tài)數(shù)目系統(tǒng)的微觀態(tài)數(shù)目 S =K ln k 玻爾茲曼常數(shù)玻爾茲曼常數(shù)作為整個(gè)原子（分子）集團(tuán)而言，其熵越大，無(wú)序度

36、越大，作為整個(gè)原子（分子）集團(tuán)而言，其熵越大，無(wú)序度越大，其集團(tuán)的穩(wěn)定性越好。其集團(tuán)的穩(wěn)定性越好。這是物質(zhì)穩(wěn)定的一個(gè)因素，另一個(gè)因素是能量。這是物質(zhì)穩(wěn)定的一個(gè)因素，另一個(gè)因素是能量。定定性性解釋?zhuān)航忉專(zhuān)悍从车氖欠从车氖窍到y(tǒng)的混亂程度系統(tǒng)的混亂程度熵熵S和和微觀狀態(tài)數(shù)微觀狀態(tài)數(shù)(混亂度）混亂度） 的關(guān)系的關(guān)系-Boltzmann公式公式 當(dāng)微觀狀態(tài)數(shù)當(dāng)微觀狀態(tài)數(shù) 最大時(shí)，系統(tǒng)處于熱力學(xué)最可幾態(tài)，也就是最大時(shí)，系統(tǒng)處于熱力學(xué)最可幾態(tài)，也就是宏觀上的平衡態(tài)，所以系統(tǒng)處于平衡態(tài)時(shí)，其熵值也最大。宏觀上的平衡態(tài)，所以系統(tǒng)處于平衡態(tài)時(shí)，其熵值也最大。熵判據(jù)的缺陷熵判據(jù)的缺陷:組合為一個(gè)組合為一個(gè)孤立系統(tǒng)孤

37、立系統(tǒng)來(lái)計(jì)算熵變來(lái)計(jì)算熵變S孤立孤立。能不能不計(jì)算環(huán)境熵變，能不能不計(jì)算環(huán)境熵變，用用封閉封閉系統(tǒng)系統(tǒng)中的一個(gè)新?tīng)顟B(tài)函數(shù)中的一個(gè)新?tīng)顟B(tài)函數(shù)來(lái)來(lái)判斷過(guò)程判斷過(guò)程方向與限度方向與限度Gibbs自由能判據(jù)自由能判據(jù)前提條件：前提條件： 等等溫、溫、等等壓（壓（T、P)2.4 熱力學(xué)第熱力學(xué)第二二定律定律環(huán)環(huán)境境封封閉閉系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立SSS 對(duì)于一個(gè)對(duì)于一個(gè)封閉系統(tǒng)封閉系統(tǒng)，需將，需將封閉系統(tǒng)和環(huán)境封閉系統(tǒng)和環(huán)境須計(jì)算環(huán)境的熵須計(jì)算環(huán)境的熵變變，應(yīng)用不方便。，應(yīng)用不方便。推導(dǎo)：推導(dǎo)： dS孤立孤立=dS系統(tǒng)系統(tǒng)+dS環(huán)境環(huán)境 0 環(huán)環(huán)環(huán)環(huán)境境TdSQ 系統(tǒng)系統(tǒng)從環(huán)境吸熱時(shí)，環(huán)境放出從環(huán)境吸熱時(shí)，環(huán)境

38、放出等量等量的熱的熱等等溫溫TQ 等壓、非體積功為等壓、非體積功為0TdHdS 環(huán)環(huán)境境dS孤立孤立=dS系統(tǒng)系統(tǒng)+dS環(huán)境環(huán)境 0 0TdSdHTdS 系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立與與dS環(huán)境環(huán)境 無(wú)關(guān)無(wú)關(guān)0dS 孤孤立立TSHG 非體積功為非體積功為0系系統(tǒng)統(tǒng)TdSdHdG 0dGTdS 孤孤立立dHTdSdG 系系統(tǒng)統(tǒng)系統(tǒng)能量系統(tǒng)能量系統(tǒng)能量的一部分，表征做功能力，系統(tǒng)能量的一部分，表征做功能力，在做有用功的同時(shí)驅(qū)動(dòng)不可逆過(guò)程，在做有用功的同時(shí)驅(qū)動(dòng)不可逆過(guò)程，故稱(chēng)自由能故稱(chēng)自由能被消耗后被消耗后(損失）轉(zhuǎn)化也轉(zhuǎn)化為熱能損失）轉(zhuǎn)化也轉(zhuǎn)化為熱能系統(tǒng)能量的一部分，系統(tǒng)能量的一部分，熱量形式不能做功熱量形式

39、不能做功故稱(chēng)束縛能故稱(chēng)束縛能等溫等溫 、等壓、等壓熵熵-驅(qū)動(dòng)力驅(qū)動(dòng)力自由能自由能-熱力學(xué)勢(shì)熱力學(xué)勢(shì)非體積功非體積功 Wf 存在存在環(huán)環(huán)環(huán)環(huán)境境TdSQ 等等溫溫TQ 等壓等壓TWdHdSf 環(huán)環(huán)境境fWdHQ dS孤立孤立=dS系統(tǒng)系統(tǒng)+dS環(huán)境環(huán)境 0 0WTdSdHTdSf 系系統(tǒng)統(tǒng)孤孤立立與與dS環(huán)境環(huán)境 無(wú)關(guān)無(wú)關(guān)0dS 孤孤立立TSHG 系系統(tǒng)統(tǒng)TdSdHdG 0WdGTdSf 孤孤立立等溫等溫 、等壓、等壓孤孤立立TdSWdGf 自由能的分解：一部分用于對(duì)外做功，另一部分用來(lái)驅(qū)動(dòng)不可逆過(guò)程自由能的分解：一部分用于對(duì)外做功，另一部分用來(lái)驅(qū)動(dòng)不可逆過(guò)程自由能自由能(做功能力）是有序能，在

40、不可逆過(guò)程退化為熱量，做功能力）是有序能，在不可逆過(guò)程退化為熱量，所以自然界能夠自發(fā)發(fā)生的過(guò)程不僅能量守恒，同時(shí)能量還發(fā)生了退所以自然界能夠自發(fā)發(fā)生的過(guò)程不僅能量守恒，同時(shí)能量還發(fā)生了退化化熱力學(xué)函數(shù)的基本關(guān)系熱力學(xué)函數(shù)的基本關(guān)系;PVUH ;TSUF TSHG WQdU 由熱力學(xué)第一定律：由熱力學(xué)第一定律：(1)狀態(tài)函數(shù)之間有組合關(guān)系狀態(tài)函數(shù)之間有組合關(guān)系四個(gè)熱力學(xué)基本方程四個(gè)熱力學(xué)基本方程當(dāng)非體積功為當(dāng)非體積功為0，且可逆：，且可逆：PdVTdSdU (3) (4)適用于純組分或組成適用于純組分或組成不變不變、非體積功為零、非體積功為零的的封閉封閉系統(tǒng)系統(tǒng)，dG = SdT + VdPdF = SdT PdVVdPTdSdH (2)熱力學(xué)函數(shù)的基本關(guān)系熱力學(xué)函數(shù)的基本關(guān)系 熱力學(xué)熱力學(xué) 狀狀 態(tài)態(tài) 函函 數(shù)數(shù) P、V、T、Cp,m 、CV,m可直接測(cè)定的函數(shù)可直接測(cè)定的函數(shù):不能直接測(cè)定的函數(shù)不能直接測(cè)定的函數(shù) U、S