高中物理知識(shí)點(diǎn)：“動(dòng)量守恒”的“條件表述”

1、.*;高中物理知識(shí)點(diǎn)：“動(dòng)量守恒的“條件表述 1 “條件表述應(yīng)該針對過程考慮到“沖量是“力對“時(shí)間的累積，而“合外力的沖量為O “的相應(yīng)條件可以有三種不同的情況與之對應(yīng)：第一，合外力為O 而時(shí)間不為O ;第二，合外力不為0 而時(shí)間為。;第三，合外力與時(shí)間均為。.顯然，對應(yīng)于后兩種情況下的相應(yīng)表述沒有任何實(shí)際意義，因?yàn)樵跁r(shí)間為?！暗南鄳?yīng)條件下討論動(dòng)量守恒，實(shí)際上就相當(dāng)于做出了一個(gè)毫無價(jià)值的無效判斷 “此時(shí)的動(dòng)量等于此時(shí)的動(dòng)量.這就是說：既然動(dòng)量守恒定律針對的是系統(tǒng)經(jīng)歷某一過程而在特定條件下動(dòng)量保持恒定，那么相應(yīng)的條件就應(yīng)該針對過程進(jìn)展表述，就應(yīng)該回避“合外力的沖量為O “的相應(yīng)表述中所包含的那兩

2、種使過程“退縮為狀態(tài)“的無價(jià)值狀況 2 “條件表述須精細(xì)到狀態(tài)考慮到“沖量是“過程量，而作為“過程量的“合外力的沖量即使為。，也不能保證系統(tǒng)的動(dòng)量在某一過程中始終保持恒定.因?yàn)橥耆赡艹霈F(xiàn)如下狀況，即：在某一過程中的前一階段，系統(tǒng)的動(dòng)量發(fā)生了變化;而在該過程中的后一階段，系統(tǒng)的動(dòng)量又發(fā)生了相應(yīng)于前一階段變化的逆變化而恰好恢復(fù)到初狀態(tài)下的動(dòng)量.對應(yīng)于這樣的過程，系統(tǒng)在相應(yīng)過程中“合外力的沖量確實(shí)為O ，但卻不能保證系統(tǒng)動(dòng)量在過程中保持恒定，充其量也只是保證了系統(tǒng)在過程的始末狀態(tài)下的動(dòng)量一樣而已，這就是說：既然動(dòng)量守恒定律針對的是系統(tǒng)經(jīng)歷某一過程而在特定條件下動(dòng)量保持恒定，那么相應(yīng)的條件就應(yīng)該在針

3、對過程進(jìn)展表述的同時(shí)精細(xì)到過程的每一個(gè)狀態(tài)，就應(yīng)該回避“合外力的沖量為。的相應(yīng)表述只可以控制“過程而無法約束“狀態(tài)彈性正碰的“定量研究“彈性正碰的“碰撞結(jié)果質(zhì)量為跳，和m ：的小球分別以vl 。和跳。的速度發(fā)生彈性正碰，設(shè)碰后兩球的速度分別為二，和二2 ，那么根據(jù)碰撞過程中動(dòng)量守恒和彈性碰撞過程中系統(tǒng)始末動(dòng)能相等的相應(yīng)規(guī)律依次可得?！芭鲎步Y(jié)果的“表述構(gòu)造作為“碰撞結(jié)果，碰后兩個(gè)小球的速度表達(dá)式在構(gòu)造上具備了如下特征，即：假設(shè)把任意一個(gè)小球的碰后速度表達(dá)式中的下標(biāo)作“1 “與2 “之間的代換，那么必將得到另一個(gè)小球的碰后速度表達(dá)式.碰撞構(gòu)造“在表述構(gòu)造“上所具備的上述特征，其緣由當(dāng)追溯到彈性正碰“所遵循的規(guī)律表達(dá)的構(gòu)造特征：在碰撞過程動(dòng)量守恒和碰撞始末動(dòng)能相等的兩個(gè)方程中，假設(shè)針對下標(biāo)作1 “與2 “之間的代換，那么方程不變。“動(dòng)量與“動(dòng)能的切入點(diǎn)“動(dòng)量和“動(dòng)能都是從動(dòng)力學(xué)角度描繪機(jī)械運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的參量，假設(shè)在其間作細(xì)致的比對和深人的剖析，那么區(qū)別是顯然的：動(dòng)量決定著物體抑制一樣阻力還可以運(yùn)動(dòng)多久，動(dòng)能決定著物