物理專業(yè)英語翻譯162-168

1、學(xué)號(hào)：09027207姓名：曹研生頁數(shù)：162168在這區(qū)域我們能得到以下關(guān)系：=2a - = bm + -2b - （7.5）由此= （7.6）當(dāng)我們考慮不太大的m時(shí)，我們可以忽視比 遠(yuǎn)遠(yuǎn)小的 ，在這個(gè)近似下= （7.7）在這個(gè)球形區(qū)域有S=2Rh ，因此，= m并且在這半波帶區(qū)域內(nèi)有 = - 在這公式我們可以看出與m無關(guān)。這就意味著當(dāng)m不是很大的時(shí)候，這個(gè)區(qū)域的菲涅耳區(qū)域近似是完全一樣的。從公式（7.5）我們得到這個(gè)區(qū)域的半徑。當(dāng)m不是很大的時(shí)候，這段高度 << a，我們因此可以認(rèn)為 =2a 。取代 亮條紋的是公式(7.7，我們可以得到半波帶外邊界半徑公式表達(dá)式如下：= 如果我

2、們假設(shè)a = b = 1 m 和 = 0.5 m，那么我們可以得到第一半波帶的亮條紋半徑 = 0.5 mm。半波帶區(qū)域半徑的大小隨 而改變。因此，菲涅耳的面積區(qū)基本不變。這個(gè) 從某半波帶到P點(diǎn)距離的緩慢增加取決于m的數(shù)值。夾角區(qū)域之間與指向P點(diǎn)所成的角也伴隨著m值。所有這些將會(huì)導(dǎo)致各個(gè)半波帶在P點(diǎn)所產(chǎn)生的振動(dòng)的振幅 會(huì)隨著m增加而無規(guī)則的減小。即使在m非常的時(shí)候，這個(gè)區(qū)域的面積會(huì)明顯地增加伴隨著m的值見公式（7.6），傾斜因子K( 減小會(huì)使 急速的增加，以致 會(huì)持續(xù)的減少。因此，各個(gè)非涅耳半波帶在P點(diǎn)所產(chǎn)生的振動(dòng)的振幅會(huì)依次無規(guī)則的減少：>> > > > . .

3、. .相鄰的相位的振動(dòng)會(huì)因m不同. 因此，在P點(diǎn)疊加的合振幅A為：A = - + - +. . . （7.9）這個(gè)表達(dá)式包括所有奇數(shù)半波帶振幅之和與偶數(shù)振幅相反之和。讓我們寫出公式（7.9 ）變換形式：A = + ( - + +( 由于 會(huì)無規(guī)則的遞減，我們可以近似的假設(shè)：= 這個(gè)表達(dá)式在沒有遮蔽情況下，因而公式（7.10）會(huì)簡(jiǎn)化如下：A= （7.11）公式（7.11）表明，沒有遮蔽的整個(gè)波面對(duì)P點(diǎn)的作用等于第一個(gè)波帶在該點(diǎn)作用的一半。如果我們把光路上有一個(gè)不透明的圓屏,只會(huì)有第一個(gè)菲涅耳波帶開了，在P點(diǎn)的振幅等于 ,比較，振幅為完全不遮蔽時(shí)的2倍根據(jù)公式（7.11）。于是，在P點(diǎn)光強(qiáng)則為不遮

4、蔽時(shí)的4倍?，F(xiàn)在,讓我們解決問題的光從源S傳播到P點(diǎn)以增加振幅的圖形的方法。我們將把波面搖到環(huán)形區(qū)菲涅耳區(qū)類似,但非常小的寬度。我們將會(huì)在P點(diǎn)的振動(dòng)產(chǎn)生的每一個(gè)區(qū)域的形式的長(zhǎng)度相等的矢量幅值的振蕩，而角由向量的方向作為測(cè)量出的初相位的振蕩。振動(dòng)幅度的大小產(chǎn)生帶p點(diǎn)振動(dòng)，這樣慢慢減少了從一個(gè)區(qū)域到一個(gè)區(qū)域。每個(gè)以下振動(dòng)落后期前一個(gè)相同相位的大小，因此，矢量圖時(shí)取得的振蕩產(chǎn)生的具有形式分離區(qū)是如圖。如果振幅所產(chǎn)生的個(gè)別區(qū)都是一樣的,尾巴最后的向量顯示圖非常符合它的傾斜第一個(gè)矢量。事實(shí)上,亮條紋的幅度減少,雖然很輕微。因此,形成一個(gè)破碎的螺旋狀向量行而不是一個(gè)封閉的數(shù)字。在極限時(shí)環(huán)形區(qū)域?qū)挾葍A向于零

5、,矢量圖的形式向螺旋繞指向C（圖7.7）。相位的振蕩0和1。因此,部分的螺旋形O-1相當(dāng)于第一菲涅耳區(qū)。矢量來自由該區(qū)域P點(diǎn)。同樣,矢量來自1點(diǎn)指2(圖7.8b描繪的振蕩產(chǎn)生第二菲涅耳區(qū).從振動(dòng)第一和第二區(qū)域是相反的相位;因此,向量01和12具有相反的方向。在P點(diǎn)的振動(dòng)產(chǎn)生由整個(gè)波面描繪通過矢量OC。檢查圖振幅在這種情況下,等于一半的振幅產(chǎn)生但第一段。我們已得到這個(gè)結(jié)果代數(shù)早。我們應(yīng)當(dāng)注意的振動(dòng)所產(chǎn)生的內(nèi)在一半的第一菲涅耳區(qū)矢量OB描繪（圖7.8d）。因此,行動(dòng)的內(nèi)在一半的第一菲涅耳區(qū)是并不等于一半的行動(dòng)的第一段。矢量是倍OB向量度。因此,強(qiáng)度的光所產(chǎn)生的內(nèi)在一半的第一菲涅耳區(qū)產(chǎn)生2倍強(qiáng)度整個(gè)

6、波表面。這個(gè)振動(dòng)奇數(shù)菲涅耳區(qū)有相反相位,因此彼此互相削弱。如果我們?cè)诠饴飞戏乓粋€(gè)圓屏,則所有偶數(shù)的或者奇數(shù)的半波帶區(qū)域,光的強(qiáng)度將在P大幅成長(zhǎng)。這樣的一個(gè)板塊,被稱為一個(gè)區(qū),功能,如一個(gè)收斂的凸鏡頭。圖7.9:顯示了圓屏可以覆蓋偶數(shù)半波帶。一個(gè)更大的效果可以達(dá)到改變階段的振動(dòng)而由取代覆蓋這些半波帶。這可以做到在一個(gè)透明板的厚度對(duì)應(yīng)的地方，偶數(shù)的或者奇數(shù)的半波帶做一個(gè)合適的亮度選擇。這樣一個(gè)板叫做相帶板。在比較與振幅波帶板覆蓋區(qū)域,一位相板產(chǎn)生額外增加兩個(gè)振幅,以及增加4倍的光強(qiáng)度。進(jìn)一步學(xué)習(xí)：全息照相全息照相是一種特殊的方式來通過光波反映在照相底片上在現(xiàn)物體的結(jié)構(gòu)。當(dāng)感光底片曝光在一束光下，

7、這個(gè)光波會(huì)記錄真實(shí)物體的原來形狀，所以，當(dāng)我們的眼睛感知重新形成的光波，我們視覺感覺幾乎與物體本身真實(shí)結(jié)構(gòu)是相同的。全息照相是1947年有英國(guó)物理學(xué)家伽伯發(fā)現(xiàn)的。然而，這個(gè)完整的伽伯想法得以實(shí)施，僅僅在1960年高強(qiáng)度的激光出現(xiàn)以后，伽伯的最 初的想法通過美國(guó)物理學(xué)家埃米特和特尼克斯的認(rèn)證才得以改善，在1963年，他們是第一個(gè)完成全息照相實(shí)驗(yàn)的。在1962年蘇聯(lián)科學(xué)家尤里丹尼蘇克提出一個(gè)新的手段通過濃乳液劑記錄全息照相圖。這種方法，不是把全息照相記錄濃液劑上，而是產(chǎn)生彩色的物理圖像。我們應(yīng)當(dāng)限定我們自己一種基本的方法考慮記錄全息圖在濃液劑上。圖7.10(a中安排原理角度記錄全息圖,并Fig.7

8、.10(b原理的角度的圖像重現(xiàn)。發(fā)出的光束激光,擴(kuò)大了系統(tǒng)的鏡頭,被分成兩個(gè)部分。一部分是反射的鏡子對(duì)感光板波形成所謂光波1。第二部分到達(dá)后鋼板被反映,從對(duì)象;它形式對(duì)象必須是連貫光束2。這項(xiàng)要求是滿足因?yàn)榧す廨椛溆懈叨鹊目臻g相干性。參考物光與物體疊加形成一個(gè)干涉圖樣,被感光板所記錄。暴露的感光底片在這種方式形成是一個(gè)全息圖。兩束光線,參與形成全像圖。在這一點(diǎn),上述的描述叫做全像圖或分離全息。為了再現(xiàn)圖像，現(xiàn)今高度發(fā)展的攝影是放在通過同樣的方式來記錄全息照相的，通過一束光曝光。參考光束衍射而產(chǎn)生全息圖，結(jié)果使產(chǎn)生的全息圖真實(shí)的反映物體的全部信息。 觀察者可以光波產(chǎn)生可視圖像觀察物體。除了波形成的虛擬形象,另一波產(chǎn)生出一個(gè)真實(shí)的形象