多孔介質(zhì)參考資料(DOC)

1、多孔介質(zhì)條件多孔介質(zhì)模型可以應(yīng)用于很多問(wèn)題，如通過(guò)充滿介質(zhì)的流動(dòng)、通過(guò)過(guò)濾紙、穿孔圓盤(pán)、 流量分配器以及管道堆的流動(dòng)。當(dāng)你使用這一模型時(shí)，你就定義了一個(gè)具有多孔介質(zhì)的單元區(qū)域，而且流動(dòng)的壓力損失由多孔介質(zhì)的動(dòng)量方程中所輸入的內(nèi)容來(lái)決定。通過(guò)介質(zhì)的熱傳導(dǎo)問(wèn)題也可以得到描述， 它服從介質(zhì)和流體流動(dòng)之間的熱平衡假設(shè)，具體內(nèi)容可以參考多孔介質(zhì)中能量方程的處理一節(jié)。多孔介質(zhì)的一維化簡(jiǎn)模型，被稱為多孔跳躍，可用于模擬具有 已知速度/壓降特征的薄膜。多孔跳躍模型應(yīng)用于表面區(qū)域而不是單元區(qū)域，并且在盡可能的情況下被使用(而不是完全的多孔介質(zhì)模型)，這是因?yàn)樗哂懈玫聂敯粜?，并具有更好的收斂性。詳?xì)內(nèi)容請(qǐng) 參

2、閱多孔跳躍邊界條件。1多孔介質(zhì)模型的限制如下面各節(jié)所述，多孔介質(zhì)模型結(jié)合模型區(qū)域所具有的阻力的經(jīng)驗(yàn)公式被定義為“多 孔”。事實(shí)上多孔介質(zhì)不過(guò)是 限制就可以很容易的理解了。流體通過(guò)介質(zhì)時(shí)不會(huì)加速 過(guò)渡流是有很大的影響的， 間。多孔介質(zhì)對(duì)于湍流的影響在動(dòng)量方程中具有了附加的動(dòng)量損失而已。因此，下面模型的，因?yàn)槭聦?shí)上出現(xiàn)的體積的阻塞并沒(méi)有在模型中出現(xiàn)。這對(duì)于因?yàn)樗馕吨?FLUENT不會(huì)正確的描述通過(guò)介質(zhì)的過(guò)渡時(shí)只是近似的。詳細(xì)內(nèi)容可以參閱湍流多孔介質(zhì)的處理一節(jié)。一部分是粘性損失項(xiàng)2、多孔介質(zhì)的動(dòng)量方程多孔介質(zhì)的動(dòng)量方程具有附加的動(dòng)量源項(xiàng)。源項(xiàng)由兩部分組成, (Darcy)，另一個(gè)是內(nèi)部損失項(xiàng)：33

3、1S =送 Dij卩Vj+S Cij Pvj vjjTj rn 2其中S_i是i向(X, y, or z)動(dòng)量源項(xiàng)，D和C是規(guī)定的矩陣。在多孔介質(zhì)單元中， 動(dòng)量損 失對(duì)于壓力梯度有貢獻(xiàn)，壓降和流體速度(或速度方陣)成比例 。對(duì)于簡(jiǎn)單的均勻多孔介質(zhì)：41S = Vi +C2 Pvj Vja2其中a是滲透性，C2是內(nèi)部阻力因子，簡(jiǎn)單的指定 D和C分別為對(duì)角陣1/a和C2,其它 項(xiàng)為零。FLUENT還允許模擬的源項(xiàng)為速度的幕率：s CoVj其中C_0和C_1為自定義經(jīng)驗(yàn)系數(shù)。注意：在幕律模型中，壓降是各向同性的，C_0的單位為國(guó)際標(biāo)準(zhǔn)單位。常數(shù)C_2可以考慮為零。忽略對(duì)流加速3、多孔介質(zhì)的Darcy

4、定律通過(guò)多孔介質(zhì)的層流流動(dòng)中，壓降和速度成比例, 以及擴(kuò)散，多孔介質(zhì)模型簡(jiǎn)化為 Darcy定律:= 一Va在多孔介質(zhì)區(qū)域三個(gè)坐標(biāo)方向的壓降為：Px=i V nxj 4 Jj=Z Vjiny jyjD n_x、 D1/a_ij為多孔介質(zhì)動(dòng)量方程1中矩陣D的元素，v_j為三個(gè)方向上的分速度，以及D n_z為三個(gè)方向上的介質(zhì)厚度。在這里介質(zhì)厚度其實(shí)就是模型區(qū)域內(nèi)的多孔區(qū)域的厚度。因此如果模型的厚度和實(shí)際厚度不同，你必須調(diào)節(jié) 1/a_ij的輸入。.其中n_y、4、多孔介質(zhì)的內(nèi)部損失在高速流動(dòng)中，多孔介質(zhì)動(dòng)量方程1中的常數(shù)C_2提供了多孔介質(zhì)內(nèi)部損失的矯正。這一常數(shù)可以看成沿著流動(dòng)方向每一單位長(zhǎng)度的損失

5、系數(shù)，因此允許壓降指定為動(dòng)壓頭的函數(shù)。如果你模擬的是穿孔板或者管道堆，有時(shí)你可以消除滲透項(xiàng)而只是用內(nèi)部損失項(xiàng)，從而得到下面的多孔介質(zhì)簡(jiǎn)化方程：加三C2ij 2Nj Vj寫(xiě)成坐標(biāo)形式為:1jVjApx =送 C2xjAn PVj ji23;P y =Z C2yj3lx- PVj Vj j#2廊z C2zj也nx； V|vj u25、多孔介質(zhì)中能量方程的處理對(duì)于多孔介質(zhì)流動(dòng)，F(xiàn)LUENT仍然解標(biāo)準(zhǔn)能量輸運(yùn)方程，只是修改了傳導(dǎo)流量和過(guò)度項(xiàng)在多孔介質(zhì)中，傳導(dǎo)流量使用有效傳導(dǎo)系數(shù)，過(guò)渡項(xiàng)包括了介質(zhì)固體區(qū)域的熱慣量：豈+蚓 +（1，SSh憶k.一次k其中：h_f=流體的焓h_s=固體介質(zhì)的焓 f=介質(zhì)的多

6、孔性 k_eff=介質(zhì)的有效熱傳導(dǎo)系數(shù)Sh_f=流體焓的源項(xiàng) Sh_s=固體焓的源項(xiàng) 6、多孔介質(zhì)的有效傳導(dǎo)率多孔區(qū)域的有效熱傳導(dǎo)率k_eff是由流體的熱傳導(dǎo)率和固體的熱傳導(dǎo)率的體積平均值計(jì)算得到：keff+(1*ks其中：f=介質(zhì)的多孔性k_f=流體狀態(tài)熱傳導(dǎo)率（包括湍流的貢獻(xiàn)k_t）k_s=固體介質(zhì)熱傳導(dǎo)率如果得不到簡(jiǎn)單的體積平均，可能是因?yàn)榻橘|(zhì)幾何外形的影響。有效傳導(dǎo)率可以用自定義函數(shù)來(lái)計(jì)算。然而，在所有的算例中，有效傳導(dǎo)率被看成介質(zhì)的各向同性性質(zhì)。7、多孔介質(zhì)中的湍流處理在多孔介質(zhì)中，默認(rèn)的情況下FLUENT會(huì)解湍流量的標(biāo)準(zhǔn)守恒方程。因此，在這種默 認(rèn)的方法中，介質(zhì)中的湍流被這樣處理：

7、固體介質(zhì)對(duì)湍流的生成和耗散速度沒(méi)有影響。如果介質(zhì)的滲透性足夠大， 而且介質(zhì)的幾何尺度和湍流渦的尺度沒(méi)有相互作用，這樣的假設(shè)是合情合理的。但是在其它的一些例子中，你會(huì)壓制了介質(zhì)中湍流的影響。如果你使用k-e模型或者Spalart-Allmaras模型，你如果設(shè)定湍流對(duì)粘性的貢獻(xiàn)m_t為零，你可能會(huì)壓制了湍流對(duì)介質(zhì)的影響。當(dāng)你選擇這一選項(xiàng)時(shí)，F(xiàn)LUENT會(huì)將入口湍流的性質(zhì)傳輸?shù)浇橘|(zhì)中，但是它對(duì)流動(dòng)混合和動(dòng)量的影響被忽略了。除此之外，在介質(zhì)中湍流的生成也被設(shè)定為零。要實(shí)現(xiàn)這一解策略，請(qǐng)?jiān)诹黧w面板中打開(kāi)層流選項(xiàng)。激活這個(gè)選項(xiàng)就意味著多孔介質(zhì)中的 m_t為零，湍流的生成也為零。如果去掉該選項(xiàng)（默認(rèn)）則意

8、味著多孔介質(zhì)中的湍流會(huì)像大體積流體流動(dòng)一樣被計(jì)算。8、概述 模擬多孔介質(zhì)流動(dòng)時(shí)，對(duì)于問(wèn)題設(shè)定需要的附加輸入如下:1. 定義多孔區(qū)域2. 確定流過(guò)多孔區(qū)域的流體材料3.4.5.6.設(shè)定粘性系數(shù)（多孔介質(zhì)動(dòng)量方程3中的1/a_ij）以及內(nèi)部阻力系數(shù)（多孔介質(zhì)動(dòng)量方程3中的C_2_ij），并定義應(yīng)用它們的方向矢量。幕率模型的系數(shù)也可以選擇指定。 定義多孔介質(zhì)包含的材料屬性和多孔性設(shè)定多孔區(qū)域的固體部分的體積熱生成速度（或任何其它源項(xiàng)，如質(zhì)量、動(dòng)量） 可選）。如果合適的話，限制多孔區(qū)域的湍流粘性。 如果相關(guān)的話，指定旋轉(zhuǎn)軸和 /或區(qū)域運(yùn)動(dòng)。（此項(xiàng)7.在定義粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)中描述了決定阻力系數(shù)和 量源

9、項(xiàng)的幕律近似，你需要輸入多孔介質(zhì)動(dòng)量方程 動(dòng)方向。在流體面板中（下圖）你需要設(shè)定多孔介質(zhì)的所有參數(shù)，該面板是從邊界條件菜單中打開(kāi)的（詳細(xì)內(nèi)容請(qǐng)參閱邊界條件的設(shè)定一節(jié)）/或滲透性的方法。如果你使用多孔動(dòng)5中的C_0和C_1來(lái)取代阻力系數(shù)和流Zone Njunie|oorous-14Oiiredion-1 Vectornuid-JMaterial Mame airJ Source T trmsr Porous goneI ConicalUpdate From Plane ToolDirectfon-2 VectorRotation-Axis OriginRotation-Axis Oirectio

10、n定義多孔區(qū)域OKCancelHelpFigure 1:多孔區(qū)域的流體面板正如定義邊界條件概述中所提到的，多孔區(qū)域是作為特定類型的流體區(qū)域來(lái)模擬的。 這表明流體區(qū)域是多孔區(qū)域， 請(qǐng)?jiān)诹黧w面板中激活多孔區(qū)域選項(xiàng)。 面板會(huì)自動(dòng)擴(kuò)展到多孔介 質(zhì)輸入狀態(tài)。定義穿越多孔介質(zhì)的流體在材料名字下拉菜單中選擇適當(dāng)?shù)牧黧w就可以定義通過(guò)多孔介質(zhì)的流體了。如果你模 擬組分輸運(yùn)或者多相流， 流體面板中就不會(huì)出現(xiàn)材料名字下拉菜單了。 對(duì)于組分計(jì)算， 所有 流體和 /或多孔區(qū)域的混合材料就是你在組分模型面板中指定的材料。對(duì)于多相流模型，所有流體和 /或多孔區(qū)域的混合材料就是你在多相流模型面板中指定的材料。定義粘性和內(nèi)部阻

11、力系數(shù)粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)以相同的方式定義 。使用笛卡爾坐標(biāo)系定義系數(shù)的基本方法是在 二維問(wèn)題中定義一個(gè)方向矢量， 在三維問(wèn)題中定義兩個(gè)方向矢量， 然后在每個(gè)方向上指定粘 性和 /或阻力系數(shù)。 在二維問(wèn)題中第二個(gè)方向沒(méi)有明確定義， 它是垂直于指定的方向矢量和 z 向矢量所在的平面的。 在三維問(wèn)題中， 第三個(gè)方向矢量是垂直于所指定的兩個(gè)方向矢量所在 平面的。 對(duì)于三維問(wèn)題， 第二個(gè)方向矢量必須垂直于第一個(gè)方向矢量。 如果第二個(gè)方向矢量 指定失敗， 解算器會(huì)確保它們垂直而忽略在第一個(gè)方向上的第二個(gè)矢量的任何分量。所以你在三維問(wèn)題中也可能會(huì)使用圓錐 定義阻力系數(shù)的過(guò)程如下：1. 定義方向矢量。使用笛卡

12、爾坐標(biāo)系，一個(gè)方向都應(yīng)該是從或圓柱）坐標(biāo)系來(lái)定義系數(shù)，具體如下：應(yīng)該確保第一個(gè)方向指定正確。簡(jiǎn)單指定方向 1 矢量，如果是三維問(wèn)題， 指定方向 2 矢量。每（0,0）或者（0,0,0）到指定的（X,Y）或（X,Y,Z）矢量。（如果方向不正確請(qǐng)按上面的方法解決） 對(duì)于有些問(wèn)題， 多孔介質(zhì)的主軸和區(qū)域的坐標(biāo)軸不在一條直線上， 你不必知道多孔 介質(zhì)先前的方向矢量。 在這種情況下， 三維中的平面工具或者二維中的線工具可以 幫你確定這些方向矢量。捕捉"Snap"平面工具（或者線工具）到多孔區(qū)域的邊界。（請(qǐng)遵循使用面工具和線工具中的說(shuō)明，它在已存在的表面上為工具初始化了位置） 適當(dāng)?shù)男?/p>

13、轉(zhuǎn)坐標(biāo)軸直到它們和多孔介質(zhì)區(qū)域成一條線。 當(dāng)成一條線之后，在流體面板中點(diǎn)擊從平面工具更新或者從線工具更新按鈕。 FLUENT 會(huì)自動(dòng)將方向 1 矢量指向?yàn)楣ぞ叩募t（三維）或綠（二維）箭頭所 指的方向。要使用圓錐坐標(biāo)系（比方說(shuō)環(huán)狀、錐狀顧慮單元） 用于三維問(wèn)題） ：1.2.2.3.3.，請(qǐng)遵循下面步驟（這一選項(xiàng)只1.打開(kāi)圓錐選項(xiàng)指定圓錐軸矢量和在錐軸上的點(diǎn)。圓錐軸矢量的方向?qū)?huì)是從 （0,0,0）到指定的 （X,Y ,Z）方向的矢量。FLUENT將會(huì)使用圓錐軸上的點(diǎn)將阻力轉(zhuǎn)換到笛卡爾坐 標(biāo)系。設(shè)定錐半角 （錐軸和錐表面之間的角度，如下圖 ），使用柱坐標(biāo)系，錐半角為 0.對(duì)于有些問(wèn)題，錐形過(guò)濾單元

14、的主軸和區(qū)域的坐標(biāo)軸不在一條直線上，你不必知道錐軸先前的方向矢量以及錐軸上的點(diǎn)。在這種情況下，三維中的平面工具或者二維中的線工具可以幫你確定這些方向矢量。一種方法如下：1. 在點(diǎn)擊捕捉到區(qū)域按鈕之前，你可以在下拉菜單中選擇垂直于錐軸矢量的軸過(guò) 濾單元的邊界區(qū)域。2. 點(diǎn)擊捕捉到區(qū)域按鈕，F(xiàn)LUENT會(huì)自動(dòng)將平面工具捕捉到邊界。它也會(huì)設(shè)定錐 軸矢量和錐軸上的點(diǎn)（需注意的是你還要自己設(shè)定錐半角）捕捉"Snap"平面工具到多孔區(qū)域的邊界。明，它在已存在的表面上為工具初始化了位置）。旋轉(zhuǎn)和平移工具坐標(biāo)軸，直到工具的紅箭頭指向錐的軸向。工具的起點(diǎn)在軸上。 當(dāng)軸和工具的起點(diǎn)成一條線時(shí)，

15、在流體面板中點(diǎn)擊從平面工具更新按鈕。FLUENT會(huì)自動(dòng)設(shè)定軸向矢量以及在軸上的點(diǎn)（注意：你還是要自己設(shè)定錐 的半角）。（請(qǐng)遵循使用面工具和線工具中的說(shuō)另一種方法為：2.3.1.2.在粘性阻力中指定每個(gè)方向的粘性阻力系數(shù)1/a,在內(nèi)部阻力中指定每一個(gè)方向上的內(nèi)部阻力系數(shù)C_2 （你可能需要將滾動(dòng)條向下滾動(dòng)來(lái)查看這些輸入）。如果你使用錐指定方法，方向1為錐軸方向，方向2為垂直于錐表面（對(duì)于圓柱就是徑向）方向，方向 3 圓周（q）方向。在各向同性算在三維問(wèn)題中可能有三種可能的系數(shù)，在二維問(wèn)題中有兩種： 在各向同性算例中，所有方向上的阻力系數(shù)都是相等的（如海綿） 例中你必須將每個(gè)方向上的阻力系數(shù)設(shè)定為

16、相等。在三維問(wèn)題中只有兩個(gè)方向上的系數(shù)相等，第三個(gè)方向上的阻力系數(shù)和前兩個(gè)不 等，或者在二維問(wèn)題中兩個(gè)方向上的系數(shù)不等，你必須準(zhǔn)確的指定每一個(gè)方向上的系數(shù)。例如，如果你得多孔區(qū)域是由具有小洞的細(xì)管組成，細(xì)管平行于流動(dòng)方向， 流動(dòng)會(huì)很容易的通過(guò)細(xì)管，但是流動(dòng)在其它兩個(gè)方向上（通過(guò)小洞）會(huì)很小。如果你有一個(gè)平的盤(pán)子垂直于流動(dòng)方向，流動(dòng)根本就不會(huì)穿過(guò)它而只在其它兩個(gè)方向 上。在三維問(wèn)題中還有一種可能就是三個(gè)系數(shù)各不相同。例如，如果多孔區(qū)域是由不規(guī)則間隔的物體（如針腳）組成的平面，那么阻礙物之間的流動(dòng)在每個(gè)方向上都不同。此時(shí)你就需要在每個(gè)方向上指定不同的系數(shù)（請(qǐng)注意指定各向同性系數(shù)時(shí)，多孔介質(zhì)的解策略

17、的注解）。推導(dǎo)粘性和內(nèi)部損失系數(shù)的方法在定義粘性和內(nèi)部阻力系數(shù)一節(jié)中介紹。當(dāng)你使用多孔介質(zhì)模型時(shí)，你必須記住FLUENT中的多孔單元是100%打開(kāi)的，而且你所指 定1/a_ij和/或 C_2_ij的值必須是基于這個(gè)假設(shè)的。然而，假如你知道通過(guò)真實(shí)裝置壓降和速度之間的的變化，它只是部分地對(duì)流動(dòng)開(kāi)放。下面的練習(xí)會(huì)告訴你如何對(duì)FLUENT模型計(jì)算適當(dāng)?shù)腃_2值。假定穿孔圓盤(pán)只有 25%對(duì)流動(dòng)開(kāi)放。已知通過(guò)圓盤(pán)的壓降為 礎(chǔ)上，即通過(guò)0.5。在圓盤(pán)內(nèi)真實(shí)流體速度基25%開(kāi)放區(qū)域的的基礎(chǔ)上，損失系數(shù)由下式定義的損失系數(shù)K_L為0.5 :r pv 2LL v 25 % openC_2值，請(qǐng)注意在 FLUEN

18、T模型中:100%開(kāi)放的。V 2丿要計(jì)算適當(dāng)?shù)?. 通過(guò)穿孔圓盤(pán)的速度假定圓盤(pán)為2. 損失系數(shù)必須轉(zhuǎn)化為多孔區(qū)域每個(gè)單位長(zhǎng)度的動(dòng)壓頭損失。對(duì)于第一條，第一步是計(jì)算并調(diào)節(jié)損失因子K_L'，它應(yīng)該是在100%開(kāi)放區(qū)域的速度基礎(chǔ)上的：31 PV12oo12或者注意對(duì)于相同的流速，% openv_25% open = 4 x v_100% open.2f /V25%open_Kl=KlX 2= 05xv100%o pen爐8調(diào)節(jié)之后的損失系數(shù)為 8。對(duì)于第二條，你必須將它轉(zhuǎn)換為穿孔圓盤(pán)每個(gè)單位厚度的損失系數(shù)。假定圓盤(pán)的厚度為 mm。內(nèi)部損失系數(shù)為（國(guó)際標(biāo)準(zhǔn)單位）：C2 = = 8 = 8000

19、 m °thick ness 10注意，對(duì)于各向異性介質(zhì)，這些信息必須分別從每一個(gè)坐標(biāo)方向上計(jì)算。1.0第二個(gè)例子，考慮模擬充滿介質(zhì)的流動(dòng)。 在湍流流動(dòng)中，充滿介質(zhì)的流動(dòng)用滲透性和內(nèi)部損 失系數(shù)來(lái)模擬。推導(dǎo)適當(dāng)常數(shù)的方法包括了Ergun方程49的使用，對(duì)于在很大范圍雷諾數(shù)內(nèi)和許多類型的充滿形式，有一個(gè) 半經(jīng)驗(yàn)的關(guān)系式：當(dāng)模擬充滿介質(zhì)的層流流動(dòng)時(shí)，上面方程右邊中的第二項(xiàng)可能是個(gè)小量，從而得到Blake-Kozeny 方程49:B 150 卩（1-汀名3在這些方程中，m是粘性，D_p是平均粒子直徑，e為空間所占的分?jǐn)?shù)（即空間的體積除以 總體積）。比較多孔介質(zhì)中Darcy定律的方程1和內(nèi)部

20、損失系數(shù)為 9的方程1，則每一方向 上的滲透性和內(nèi)部損失系數(shù)定義為：150 (1-s2C _3.5(1y)C2 Dp第三個(gè)例子我們會(huì)考慮Van Winkle等人146，121的方程，并表明如何通過(guò)具有方孔圓盤(pán)的多孔介質(zhì)輸入來(lái)計(jì)算壓力損失。作者所聲明的應(yīng)用在通過(guò)在等邊三角形上的方洞圓盤(pán)的湍流中的表達(dá)式為:m =CaJ(2M P/ 1 -(Af/Ap $ )其中：m(dot)=通過(guò)圓盤(pán)的質(zhì)量流速A_f=剩下的面積或者洞的總面積A_p=圓盤(pán)的面積(固體和洞)C=對(duì)于不同D/t的不同雷諾數(shù)范圍被列成不同的表的系數(shù)D/t=洞的直徑和圓盤(pán)厚度的比例對(duì)于t/D > 1.6和Re > 4000，系

21、數(shù)C近似為0.98，其中雷諾數(shù)是基于洞的直徑與速度的 使用下式整理方程17：m = PvAp除以圓盤(pán)的厚度 D x = t有:Ap(1 廿1 (Ap 4 -1 & 一(2底其中v是表面速度而不是洞內(nèi)的速度。與多孔介質(zhì)內(nèi)部損失系數(shù)中的方程 對(duì)于垂直于圓盤(pán)方向，常數(shù) C_2可由下式計(jì)算：1比較可以看出,C (Ap./Aff-1C弋對(duì)于可以二選一的考慮通過(guò)由隨機(jī)方向的纖維或者玻璃材料組成的墊子或者過(guò)濾器的層流。方程Blake-Kozeny(方程11)，我們可能會(huì)選擇將實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)列成表。很多類型的纖維都由這一類相關(guān)的數(shù)據(jù)70。固體體積分?jǐn)?shù)f玻璃絲織品的無(wú)量綱滲透性Q0.2620.250.2580

22、.2210.260.400.2180.1720.410.80其中Q =a/a2，a為纖維直徑。使用多孔介質(zhì)的Darcy定律中的方程1可以很容易從給定的纖維直徑和體積分?jǐn)?shù)種計(jì)算出使用幕律模型對(duì)于多孔介質(zhì)動(dòng)量源項(xiàng)（多孔介質(zhì)動(dòng)量方程中的方程5），如果你使用冪律模型近似，你只要在流體面板的幕律模型中輸入系數(shù)C_0和C_1就可以了。如果C_0或C_1為非零值,解算器會(huì)忽略面板中除了多孔介質(zhì)冪律模型之外的所有輸入。定義熱傳導(dǎo)如果你選擇在多孔介質(zhì)中模擬熱傳導(dǎo)，你必須指定多孔介質(zhì)中的材料以及多孔性。要定義多孔介質(zhì)的材料， 向下拉流體面板中阻力輸入下面的滾動(dòng)條， 然后在多孔熱傳導(dǎo)的固體 材料下拉列表中選中適當(dāng)?shù)?/p>

23、固體。1.0。當(dāng)多。注意：多 不管你然后在多孔熱傳導(dǎo)下設(shè)定多孔性。多孔性 f 是多孔介質(zhì)中流體的體積分?jǐn)?shù)（即介質(zhì)的 開(kāi)放體積分?jǐn)?shù)） 。多孔性用于介質(zhì)中的熱傳導(dǎo)預(yù)測(cè)，處理方法請(qǐng)參閱多孔介質(zhì)能量方程的處 理一節(jié)。 它還對(duì)介質(zhì)中的反應(yīng)源項(xiàng)和體力的計(jì)算有影響。 這個(gè)源項(xiàng)和介質(zhì)中流體的體積成比 例。如果你想要模擬完全開(kāi)放的介質(zhì) （固體介質(zhì)沒(méi)有影響） ，你應(yīng)該設(shè)定多孔性為 孔性為 1.0時(shí)，介質(zhì)的固體部分對(duì)于熱傳導(dǎo)和（或）熱源項(xiàng)、反應(yīng)源項(xiàng)沒(méi)有影響 孔性永遠(yuǎn)不會(huì)影響介質(zhì)中的流體速度， 這已經(jīng)在多孔介質(zhì)的動(dòng)量方程一節(jié)中介紹了。 將多孔性設(shè)定為何值， FLUENT 所預(yù)測(cè)的速度都是介質(zhì)中的表面速度。定義源項(xiàng)如果

24、你想在多孔流動(dòng)的能量方程中包括熱的影響，請(qǐng)激活源項(xiàng)選項(xiàng)并設(shè)定非零的能量 源項(xiàng)。 FLUENT 會(huì)計(jì)算多孔區(qū)域所生成的能量，該能量為能量源項(xiàng)值乘以組成多孔區(qū)域的 單元所有體積值。你也可以定義質(zhì)量、動(dòng)量、湍流、組分或者其它標(biāo)量的源項(xiàng)，詳細(xì)內(nèi)容請(qǐng) 參閱、質(zhì)量、動(dòng)量、能量和其它源項(xiàng)的定義。在多孔區(qū)域內(nèi)壓制湍流源項(xiàng)如多孔介質(zhì)的湍流處理中所討論的，湍流在多孔介質(zhì)中的計(jì)算和大量（ bulk ）流體流 動(dòng)是一樣的。如果你使用 k-e 模型或者 Spalart-Allmaras 模型，你想要壓制湍流在多孔區(qū)域 的影響可以打開(kāi)流體區(qū)域面板中的層流區(qū)域選項(xiàng)（從而使得多孔區(qū)域的湍流生成為零） 指定旋轉(zhuǎn)軸并定義區(qū)域運(yùn)動(dòng)旋轉(zhuǎn)軸和區(qū)域運(yùn)動(dòng)的輸入和標(biāo)準(zhǔn)流體區(qū)域的輸入是相同的，詳細(xì)情況可以參閱流體區(qū) 域的輸入一節(jié)。多孔介質(zhì)的解策略C_2方一般