修訂版物理競(jìng)賽所有公式-高中課件精選

1、咼中教育高中課件高中課件1.22軌跡方程y=xtgagx22v2cos2a0v2同an=R1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.1.第一章質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)和牛頓運(yùn)動(dòng)定律/r1平均速度v=字t2瞬時(shí)速度v=lim=drtdttTO3速度v=lim3二lim二dtdttTO/tTO/v6平均加速度a=/Vt7瞬時(shí)加速度(加速度)a=lim=dvtdttTO1.23向心加速度a=R圓周運(yùn)動(dòng)加速度等于切向加速度與法向加速度矢量和a=a+atn1.25加速度數(shù)值a=;a2+a2Vtn1.26法向加速度和勻速圓周運(yùn)動(dòng)的向心加速度相8瞬時(shí)加速度a二dv=蘭乂dtdt21.27切向加速度只改變

2、速度的大小dva二-tdt勻速直線運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)坐標(biāo)x=x+vt變速運(yùn)動(dòng)速度v=v+at0 HYPERLINK l bookmark132 o Current Document dsd01.28v=R=R3dtdt1.29角速度3=如dt113變速運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)坐標(biāo)x=xo+vot+2at214速度隨坐標(biāo)變化公式:V2-v2=2a(x-x)15自由落體運(yùn)動(dòng)1.16豎直上拋運(yùn)動(dòng)1.30角加速度a=d3=旦dtdt21.31角加速度a與線加速度a、n間的關(guān)系v=gt10系統(tǒng)從外界吸收熱量；Q0系統(tǒng)對(duì)外界做正功；W0系統(tǒng)對(duì)外界做負(fù)功）4.4平衡過程功的計(jì)算dW=PSdl=PdV4.5W=jV2PdvV14.6平

3、衡過程中熱量的計(jì)算Q=Lc（t-T）（CM21mol為摩爾熱容量，1摩爾物質(zhì)溫度改變1度所吸收或放出的熱量）Q=E-E+W（等壓膨脹過程中，系統(tǒng)從P21外界吸收的熱量中只有一部分用于增加系統(tǒng)的內(nèi)能，其余部分對(duì)于外部功）C-C=R（1摩爾理想氣體在等壓過程溫pv度升高1度時(shí)比在等容過程中要多吸收8.31焦耳的熱量，用來(lái)轉(zhuǎn)化為體積膨脹時(shí)對(duì)外所做的功，由此可見，普適氣體常量R的物理意義：1摩爾理想氣體在等壓過程中升溫1度對(duì)外界所做的功。）4.7等壓過程：Q=-MC(T-T)定壓摩爾熱pMp21molC4.18泊松比丫二pC4.194.20C二丄v2i+2RCRp2Ci+24.21Y二pCiv4.22

4、等溫變PV=MRT常量或PVPVM1122vmol4.8等容過程：Q=-C（T-T）定容摩爾vMv21mol熱容量VV124.9內(nèi)能增量E-E二M1R(T-T)21M221moldE=_上RdTM2mol4.11等容過程P=旦仝=常量或PPTMVTTmol124.124.13Q=E-E=-C（T-T）等容過程系v21Mv21mol統(tǒng)不對(duì)外界做功；等容過程內(nèi)能變化4.14等壓過程V=旦=常量或TMPmol4.15W=jV2PdV=P(V-V)=_R(T-T)TOC o 1-5 h zV21M21 HYPERLINK l bookmark76 o Current Document 1mol4.23

5、4.24W=PVInZ或W=_RTInZ11VMV1mol1等溫過程熱容量計(jì)算：Q=W=-RTInZ(全部轉(zhuǎn)化為功)TMVmol1絕熱過程三個(gè)參數(shù)都變化PVy二常量或PVy二PVY1122絕熱過程的能量轉(zhuǎn)換關(guān)系pvrvW二亠亠1-（）r-iY-1V2W=-JC（T-T）根據(jù)已知量求絕熱Mv21mol過程的功W=Q-Q|Q2為熱機(jī)循環(huán)中放給外界的循環(huán)12熱量W4.30熱機(jī)循環(huán)效率耳二循環(huán)（Q一個(gè)循環(huán)從高Q11溫?zé)釒?kù)吸收的熱量有多少轉(zhuǎn)化為有用的功）5.8dE=dEcos0Mxcos9x4兀1204.31耳二Q1的熱量都轉(zhuǎn)化為功）二1-創(chuàng)1（不可能把所有Q15.9dEdEsin0sin0y4兀120

6、4.33制冷系數(shù)o5.10El(smP-sina)i+(cosa-sosP)j14兀r0.-(Q2為從低QJ-Q2W4循環(huán)溫?zé)釒?kù)中吸收的熱量）第五章靜電場(chǎng)5.1庫(kù)侖定律：真空中兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷之間相互作用的靜電力F的大小與它們的帶電量qq的乘積成正比，與它們之間的距離r的二次方成反比，作用力的方向沿著兩個(gè)點(diǎn)電荷的5.11無(wú)限長(zhǎng)直棒九Ej2兀r0E呱在電場(chǎng)中任一點(diǎn)附近穿過場(chǎng)強(qiáng)dS方向的單位面積的電場(chǎng)線數(shù)電通量dEdSEdScos0E連線。F=丄理r25.144m05.15基元電荷：e=1.602x10-19C真空電容dEdSE=Jd=JEdSEs5.16率=8.85x10-12；=JEdS封閉曲

7、面s=8.99x1094兀05.2F=r庫(kù)侖疋律的適量形式4兀r20F5.3場(chǎng)強(qiáng)E=q0FQE=rr為位矢q4ksr300電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理（矢量和）電偶極子（大小相等電荷相反）場(chǎng)強(qiáng)1PE=-電偶極距P=ql4兀r30電荷連續(xù)分布的任意帶電體E=dE=Jdqr4兀r20均勻帶點(diǎn)細(xì)直棒E高斯疋理：在真空中的靜電場(chǎng)內(nèi)，通過任意封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍的電荷的電量的代數(shù)和的1/5.17JEdS=丄工q若連續(xù)分布在帶電體上S0二Jdq0QE=Qr（rR）均勻帶點(diǎn)球就像電荷4兀r20都集中在球心E=0（rR）均勻帶點(diǎn)球殼內(nèi)部場(chǎng)強(qiáng)處處為零E=無(wú)限大均勻帶點(diǎn)平面（場(chǎng)強(qiáng)大小與20到帶點(diǎn)平面的距離無(wú)關(guān)

8、，垂直向外（正電荷）5.5.5.5.5.5.5.5.5.5.5.5.5.5.5.22A=qo(1ab4兀r0a23靜電場(chǎng)力沿閉合路徑所做的功24電勢(shì)差25電勢(shì)Ua26A=qab27U=2829U=4兀r30矢，P=ql30r電偶極子電勢(shì)分布，r為位31-1）電場(chǎng)力所作的功rb為零（靜電場(chǎng)場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流恒等于零）U二U-UbEdlababa=j無(wú)限遠(yuǎn)edl注意電勢(shì)零點(diǎn)aU二q（U-U）電場(chǎng)力所做的功ababr帶點(diǎn)量為Q的點(diǎn)電荷的電場(chǎng)中4兀8r0的電勢(shì)分布，很多電荷時(shí)代數(shù)疊加,注意為rU纟電勢(shì)的疊加原理a4兀ri=10i=fdq48r電荷連續(xù)分布的帶電0體的電勢(shì)U=.半徑為R的均勻帶電Q4耐0圓環(huán)軸線

9、上各點(diǎn)的電勢(shì)分布W=qU一個(gè)電荷靜電勢(shì)能，電量與電勢(shì)的乘積E=或c=E靜電場(chǎng)中導(dǎo)體表面場(chǎng)00強(qiáng)C=q孤立導(dǎo)體的電容UU=孤立導(dǎo)體球4兀R0C=4脫R孤立導(dǎo)體的電容0C=纟兩個(gè)極板的電容器電容U-U12C=纟=t平行板電容器電容U-Ud12C=加0L圓柱形電容器電容R2Uln（R；R）21是大的U=U電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)的影響rCU=一=一相對(duì)電容率rCU00C=C=r0=叫這種電介r0ddr0質(zhì)的電容率（介電系數(shù)）（充滿電解質(zhì)后，電容器的電容增大為真空時(shí)電容的倍。）（平行板電容器）rEE=-0在平行板電容器的兩極板間充滿各r項(xiàng)同性均勻電解質(zhì)后，兩板間的電勢(shì)差和場(chǎng)強(qiáng)都減小到板間為真空時(shí)的1飛r5.49E

10、=E+E/電解質(zhì)內(nèi)的電場(chǎng)（省去幾個(gè)）0E=D=卩用半徑為R的均勻帶點(diǎn)球放3r20r在相對(duì)電容率的油中，球外電r場(chǎng)分布W=2=-U=-CU2電容器儲(chǔ)能2C22第六章穩(wěn)恒電流的磁場(chǎng)6.1I=dq電流強(qiáng)度（單位時(shí)間內(nèi)通過導(dǎo)體任dt一橫截面的電量）6.26.46.56.66.76.86.9j=Lj電流密度（安/米2）dS垂直I=jdcos9=jdS電流強(qiáng)度等于通過SSS的電流密度的通量JjdS一如電流的連續(xù)性方程SdtJjdS=0電流密度j不與與時(shí)間無(wú)關(guān)稱穩(wěn)S恒電流，電場(chǎng)稱穩(wěn)恒電場(chǎng)。g=+Edl電源的電動(dòng)勢(shì)（自負(fù)極經(jīng)電源_K內(nèi)部到正極的方向?yàn)殡妱?dòng)勢(shì)的正方向）g=JEdl電動(dòng)勢(shì)的大小等于單位正電荷LK繞

11、閉合回路移動(dòng)一周時(shí)非靜電力所做的功。在電源外部E=0時(shí)，k6.8就成6.7了FBmaxqv磁感應(yīng)強(qiáng)度大小畢奧-薩伐爾定律：電流元Idl在空間某點(diǎn)P產(chǎn)生的磁感應(yīng)輕度dB的大小與電流元Idl的大小成正比，與電流元和電流元到P電的位矢r之間的夾角9的正弦成正比，與電流元到P點(diǎn)的距離r的二次方成反比。6.10dB二比如吃比為比例系數(shù),TOC o 1-5 h z HYPERLINK l bookmark122 o Current Document 4兀r24兀巴二4kx10_7TmA為真空磁導(dǎo)率卩Idlsin9卩I/B=Jo=（con9cos9）4kr24kR12載流直導(dǎo)線的磁場(chǎng)（R為點(diǎn)到導(dǎo)線的垂直距離

12、）B二上d點(diǎn)恰好在導(dǎo)線的一端且導(dǎo)線很長(zhǎng)4kR的情況B二巴1導(dǎo)線很長(zhǎng)，點(diǎn)正好在導(dǎo)線的中部2kRB二山竺圓形載流線圈軸線上的2（R2+咒2）32磁場(chǎng)分布B二邛在圓形載流線圈的圓心處，即x=02R時(shí)磁場(chǎng)分布Bu巴在很遠(yuǎn)處時(shí)2kx3平面載流線圈的磁場(chǎng)也常用磁矩P，定義為線圈中的電流I與線圈所包圍的面積的乘積。磁矩的方向與線圈的平面的法線方向相同。P二ISnn表示法線正方向的單位矢量。mP二NISn線圈有N匝mB二比出圓形與非圓形平面載流線圈4kx3的磁場(chǎng)（離線圈較遠(yuǎn)時(shí)才適用）B=匕扇形導(dǎo)線圓心處的磁場(chǎng)強(qiáng)度4okR申二為圓弧所對(duì)的圓心角（弧R度）I二Q二nqvS運(yùn)動(dòng)電荷的電流強(qiáng)度tB二生qVXr運(yùn)動(dòng)電荷

13、單個(gè)電荷在距離r處4kr2產(chǎn)生的磁場(chǎng)6.26=Bcos9ds=BdS磁感應(yīng)強(qiáng)度，簡(jiǎn)稱磁通量（單位韋伯Wb）6.27二JBdS通過任一曲面S的總磁通量mS6.28JBdS二0通過閉合曲面的總磁通量等于S零6.296.306.316.326.336.346.356.366.376.386.396.40JBdl=L磁感應(yīng)強(qiáng)度B沿任意閉合路6.41M二PxB力矩：如果有N匝時(shí)就乘以Nm徑L的積分JBdl=y工I在穩(wěn)恒電流的磁場(chǎng)中，磁L0內(nèi)感應(yīng)強(qiáng)度沿任意閉合路徑的環(huán)路積分，等于這個(gè)閉合路徑所包圍的6.42F二qvBsin9（離子受磁場(chǎng)力的大?。ù闺娏鞯拇鷶?shù)和與真空磁導(dǎo)率r的0乘積（安培環(huán)路定理或磁場(chǎng)環(huán)

14、路定理）B=RnI=RNI螺線管內(nèi)的磁場(chǎng)00l直與速度方向，只改變方向不改變速度大小）F=qvxB（F的方向即垂直于v又垂直于B,當(dāng)q為正時(shí)的情況）F二q（E+vxB）洛倫茲力，空間既有電場(chǎng)又有磁場(chǎng)B二上也無(wú)限長(zhǎng)載流直圓柱面的磁場(chǎng)（長(zhǎng)直2兀r圓柱面外磁場(chǎng)分布與整個(gè)柱面電流集中到中心軸線同）B二RoI環(huán)形導(dǎo)管上繞N匝的線圈（大圈與2兀r小圈之間有磁場(chǎng)，之外之內(nèi)沒有）dF=BIdlsin9安培定律：放在磁場(chǎng)中某點(diǎn)處的電流元Idl,將受到磁場(chǎng)力dF,當(dāng)電流元Idl與所在處的磁感應(yīng)強(qiáng)度B成任意角度9時(shí)，作用力的大小為：dF=IdlxBB是電流兀Idl所在處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。F二JIdlxBLF二IBLsi

15、n9方向垂直與導(dǎo)線和磁場(chǎng)方向組成的平面，右手螺旋確定f-01112平行無(wú)限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線間的相22兀a互作用，電流方向相同作用力為引力，大小相等，方向相反作用力相斥。a為兩導(dǎo)線之間的距離。644R二篇=（q；）B帶點(diǎn)離子速度與B垂直的情況做勻速圓周運(yùn)動(dòng)6.452兀R_2兀mvqB周期6.46R_竺竺帶點(diǎn)離子v與B成角9時(shí)的情qB況。做螺旋線運(yùn)動(dòng)6.472兀mvcos9qB螺距U_R霍爾效應(yīng)。導(dǎo)體板放在磁場(chǎng)中通HHd入電流在導(dǎo)體板兩側(cè)會(huì)產(chǎn)生電勢(shì)差U_vBll為導(dǎo)體板的寬度H=I=I時(shí)的情況12U_丄BI霍爾系數(shù)R_丄由此得到HnqdHnq6.48公式Br_一相對(duì)磁導(dǎo)率（加入磁介質(zhì)后磁場(chǎng)會(huì)rB0發(fā)生

16、改變）大于1順磁質(zhì)小于1抗磁質(zhì)遠(yuǎn)大于1鐵磁質(zhì)M二ISBsin9二PBsin9平面載流線圈力m矩6.52B_B+B說(shuō)明順磁質(zhì)使磁場(chǎng)加強(qiáng)06.54B_B-B抗磁質(zhì)使原磁場(chǎng)減弱0高中課件高中課件6.55JBdl*(NI+1)有磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)L0S路定理IS為介質(zhì)表面的電流6.56NI+1yNISy-yyr稱為磁介質(zhì)的磁0導(dǎo)率B=卩HH成為磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量JHdl二工I磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量H沿任一閉L內(nèi)合路徑的線積分，等于該閉合路徑所包圍的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和，與磁化電流及閉合路徑之外的傳導(dǎo)電流無(wú)關(guān)(有磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理)H二nl無(wú)限長(zhǎng)直螺線管磁場(chǎng)強(qiáng)度B=|liH=pnI=yynI無(wú)限長(zhǎng)直螺線管管內(nèi)0r磁感應(yīng)強(qiáng)

17、度大小第七章電磁感應(yīng)與電磁場(chǎng)電磁感應(yīng)現(xiàn)象：當(dāng)穿過閉合導(dǎo)體回路的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中就產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。楞次定律：閉合回路中感應(yīng)電流的方向，總是使得由它所激發(fā)的磁場(chǎng)來(lái)阻礙感應(yīng)電流的磁通量的變化任一給定回路的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)8的大小與穿過回路所圍面積的磁通量的變化率d:dt成正比mdtdtddg二-竺二-N絲屮叫做全磁通，又稱磁dtdt通匝鏈數(shù)，簡(jiǎn)稱磁鏈表示穿過過各匝線圈磁通量的總和gBl=Blv動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)dtdt7.5EfmvxB作用于導(dǎo)體內(nèi)部自由電子上ke高中教育的磁場(chǎng)力就是提供動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的非靜電力，可用洛倫茲除以電子電荷g-J+EdlJ+(vxB)dl_k_g-Jb(vxB)dlBlv導(dǎo)體棒產(chǎn)生

18、的動(dòng)生電a動(dòng)勢(shì)gBlvsin9導(dǎo)體棒v與B成一任一角度時(shí)的情況g-J(vxB)dl磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)體產(chǎn)生動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)的普遍公式PgIIBlv感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的功率gNBSsin交流發(fā)電機(jī)線圈的動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)gNBS當(dāng)sinot=1時(shí)，電動(dòng)勢(shì)有最大m值g所以7.11可為mggosiotnmg-J些dS感生電動(dòng)勢(shì)sdtgJEdlL感感生電動(dòng)勢(shì)與靜電場(chǎng)的區(qū)別在于一是感生電場(chǎng)不是由電荷激發(fā)的，而是由變化的磁場(chǎng)所激發(fā)；二是描述感生電場(chǎng)的電場(chǎng)線是閉合的，因而它不是保守場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流不等于零，而靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線是不閉合的，他是保守場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流恒等于零。7.18屮-MIM21稱為回路G對(duì)C2額互感系2211211數(shù)。由I1

19、產(chǎn)生的通過C2所圍面積的全磁通屮MI1122MMM回路周圍的磁介質(zhì)是非鐵磁12性的，則互感系數(shù)與電流無(wú)關(guān)則相M=1=2II21兩個(gè)回路間的互感系數(shù)（互感系數(shù)在數(shù)值上等于一個(gè)回路中的電流為1安時(shí)在另一個(gè)回路中的全磁通）g=_M%g=_M佇互感電動(dòng)勢(shì)2dt1dtM=-一=-一互感系數(shù)dIdtdIdt12W=LI比例系數(shù)L為自感系數(shù)，簡(jiǎn)稱自感又稱電感L二蘭自感系數(shù)在數(shù)值上等于線圈中的電流為1A時(shí)通過自身的全磁通線圈中電流變化時(shí)線圈產(chǎn)生的自感電動(dòng)勢(shì)gdIdtL=卩n2V螺線管的自感系數(shù)與他的體積V0和單位長(zhǎng)度匝數(shù)的二次方成正比1W二-LI2具有自感系數(shù)為L(zhǎng)的線圈有電流m2I時(shí)所儲(chǔ)存的磁能L=卩n2V螺

20、線管內(nèi)充滿相對(duì)磁導(dǎo)率為卩的r磁介質(zhì)的情況下螺線管的自感系數(shù)B=卩nI螺線管內(nèi)充滿相對(duì)磁導(dǎo)率為卩的磁r介質(zhì)的情況下螺線管內(nèi)的磁感應(yīng)強(qiáng)度1w二1卩H2螺線管內(nèi)單位體積磁場(chǎng)的能量即m2磁能密度1W二-1BHdV磁場(chǎng)內(nèi)任一體積V中的總磁m2V場(chǎng)能量H二巴環(huán)狀鐵芯線圈內(nèi)的磁場(chǎng)強(qiáng)度2兀r高中教育Ir7.35H=厶圓柱形導(dǎo)體內(nèi)任一點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度2兀R2第八章機(jī)械振動(dòng)m空+kx=0彈簧振子簡(jiǎn)諧振動(dòng)dt2k二2k為彈簧的勁度系數(shù)m匕+2x=0彈簧振子運(yùn)動(dòng)方程dt28.48.58.68.78.88.9x二Acosgt+申）彈簧振子運(yùn)動(dòng)方程x二Asint+9)9=9+一u二dx=-Asin（t+9）簡(jiǎn)諧振動(dòng)的速度dt

21、a=-2x簡(jiǎn)諧振動(dòng)的加速度2兀T二2兀T=一簡(jiǎn)諧振動(dòng)的周期8.101v二一簡(jiǎn)諧振動(dòng)的頻率T）二2兀v簡(jiǎn)諧振動(dòng)的角頻率（弧度/秒）8.118.128.138.148.15動(dòng)能8.16x二Acos申當(dāng)t=0時(shí)0u-o=Asin9mutg9=_-mx01=mu2=2Ep性勢(shì)能9=arcto初相mx01mA22sin2(mt+9)彈簧的211二一kx2二一kA22cos(t+9)彈簧的彈2211E二一mu2+kx2振動(dòng)系的總機(jī)械能2211E二m2A2=kA2總機(jī)械能守恒227.217.227.237.247.257.267.277.287.297.307.317.327.337.34高中教育高中教育高

22、中課件22高中課件x=Acost+申)同方向同頻率簡(jiǎn)諧振動(dòng)合成，和移動(dòng)位移A=A2+A2+2AAcos(q一甲)和振幅TOC o 1-5 h z121221821Asinp+Asinptgp=1122Acosp+Acosp1122第九章機(jī)械波9.1v=波速v等于頻率和波長(zhǎng)的乘積T9.3E=E+E=pAVA22sin2(t-)質(zhì)元總kpv機(jī)械能Exw二二pA22sin2(t-)波的能量密度AVv19.14匕二pA22波在一個(gè)時(shí)間周期內(nèi)的平均能2量密度P=vS平均能流1I=wv=-pvA22能流密度或波的強(qiáng)度2NYIv橫波飛N介質(zhì)的切變彈性模量Nv縱波=1YP介質(zhì)的楊氏彈生模量氣為強(qiáng)級(jí)勺密度(固體

23、)iB、v=:一B為介質(zhì)的榮變彈性模量(在液體縱波ip或氣體中傳播)y=Acos(t-X)簡(jiǎn)諧波運(yùn)動(dòng)方程入9.6y=y+y=Acosgt+p)波的干涉122兀AP=(P2-P1)一T=r1)=2kK波的疊加k=0,1,2,(兩振動(dòng)在P點(diǎn)的相位差為派的偶數(shù)倍時(shí)和振幅最大)2kAp=(pp)-(r-r)=(2k+1)兀9.212-121波k=0,1,2,3,y=Acos2k(vt-)=Acos2k(-)=Acos(vt-x)Tv=v速度等于頻率乘以波長(zhǎng)(簡(jiǎn)諧波運(yùn)動(dòng)方程的幾種表達(dá)方式)(x-x)簡(jiǎn)諧219.23Ap=-(-2-生)或Ap=-2Kvv波波形曲線P2與P1之間的相位差負(fù)號(hào)表示p2落后9.

24、8xxtxy=Acos(t+)=Acos2k(vt+)=Acos2k(+)的疊加兩振動(dòng)在P點(diǎn)的相位差為派的偶數(shù)倍時(shí)和振幅最小9228=Jr2=2k亍k=O12兩個(gè)波源的初相位相同時(shí)的情況8=r-r=(2k+1),k=0,1,2,122第十章電磁震蕩與電磁波沿負(fù)向傳播的簡(jiǎn)諧波的方程E=-pAVA202sin2(t-)波質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能TOC o 1-5 h zk2v1xE=_p(AV)A202sin2o(t-)波質(zhì)點(diǎn)的勢(shì)P2v能1xE=E=pAVA202sin2o(t-)波傳播過kp2v程中質(zhì)元的動(dòng)能和勢(shì)能相等仏+丄q=0無(wú)阻尼自由震蕩(有電容Cdt2LC和電感L組成的電路)q=Qcos(0t+p)0

25、I=-Isin(0t+p)011110.40=皿T=5o=劉花震蕩的圓頻率（角頻率）、周期、頻率_b10.6后E=t電磁波的基本性質(zhì)（電矢量E,0、屮磁矢量B）后E=丄B和卩分別為介質(zhì)中的電容率和磁導(dǎo)率10.8W=W+W=-（&E2+B2）電磁場(chǎng)的總能em2卩量密度10.10S=Wv=丄EB電磁波的能流密度1v=第十一章波動(dòng)光學(xué)5=r-r楊氏雙縫干涉中有S1,S2發(fā)出的2112光到達(dá)觀察點(diǎn)P點(diǎn)的波程差dr2=（x-）2+D2D為雙縫到觀測(cè)屏的距12離，d為兩縫之間的距離，r1，r2為S1，S2到P的距離r2=（x+）2+D2225=二-使屏足夠遠(yuǎn)，滿足D遠(yuǎn)大于d和遠(yuǎn)D大于x的情況的波程差A(yù)=孚沁相位差九Dx=kD九（k=0,1,2）各明條文位置距離O點(diǎn)的距離（屏上中心節(jié)點(diǎn)）D九x=（2k+1）一（k=0,1,2.）各暗條文距2離O點(diǎn)的距離Ax=一九兩相鄰明條紋或暗條紋間的距離5=2h+-=k-（k=0,1,2明條紋）劈尖波-5=2h+=（2k+1）（k=0