吸收試驗(yàn)匯報(bào)

β吸取實(shí)驗(yàn)報(bào)告

篇一：β射線的吸取

中國(guó)石油大學(xué)近代物理實(shí)驗(yàn)實(shí)驗(yàn)報(bào)告成班級(jí)：姓名：同組者：

實(shí)驗(yàn)9-4β射線的吸取

和γ射線相比，β射線和物質(zhì)的互相作用要復(fù)雜得多。β射線在吸取物質(zhì)中的強(qiáng)度衰減也只近似符合指數(shù)規(guī)律。通過研究β射線的吸取規(guī)律，測(cè)量吸取物質(zhì)對(duì)β射線的制止本領(lǐng)，可以指引β輻射防護(hù)的選材及擬定厚度。此外，通過測(cè)量物質(zhì)對(duì)β射線的吸取系數(shù)，或β射線在吸取物質(zhì)中的射程，可以估算β射線的最大能量，這是鑒別放射性核素的有效措施。

實(shí)驗(yàn)?zāi)康?/p>

1、理解β射線和物質(zhì)互相作用的機(jī)理。2、學(xué)習(xí)測(cè)量β射線最大能量的措施。3、測(cè)量吸取物質(zhì)對(duì)β射線的制止本領(lǐng)。

實(shí)驗(yàn)原理

一、β衰變和β能譜的持續(xù)性

放射性核素的原子核放射出β粒子而變?yōu)樵有驍?shù)差1、質(zhì)量數(shù)A相似的核素稱為β衰變。β衰變時(shí)，在釋放出高速運(yùn)動(dòng)電子的同步，還釋放出中微子，兩者分派能量的成果，使

90

β射線具有持續(xù)的能量分布，圖9-4-1所示。以本實(shí)驗(yàn)所用的38Sr?9039Yβ源為例，其衰9090變圖圖9-4-2所示。它發(fā)射的β粒子最大能量為0.546MeV，38Sr的半衰期為28.6年，38Sr90衰變后成為90它發(fā)射的β粒子最大能量為2.27MeV，衰變后39Y，39Y的半衰期為64.1小時(shí)，9090成為40Zr，因此38Sr?9039Y源在0至2.27MeV的范疇內(nèi)形成持續(xù)的能譜。

圖9-4-1β射線能譜圖9-4-238Sr?39Y源衰變圖

90

90

二、β射線和物質(zhì)的互相作用

β射線和物質(zhì)互相作用時(shí)核心通過電離效應(yīng)、輻射效應(yīng)和多次散射等措施損失能量。β

射線和物質(zhì)原子核外電子發(fā)生非彈性碰撞，使原子激發(fā)或電離，因此損失其能量，此即電離能量損失。電離損失是β射線在物質(zhì)中損失能量的核心措施。當(dāng)β射線和物質(zhì)原子核的庫(kù)侖場(chǎng)互相作用時(shí)，其運(yùn)動(dòng)速度會(huì)發(fā)生很大變化。根據(jù)電磁理論，當(dāng)帶電粒子有加速度時(shí)，會(huì)輻射電磁波即軔致輻射，這就是輻射能量損失。此外，β射線也可以和物質(zhì)原子核發(fā)生彈性散射，不損失能量，只變化運(yùn)動(dòng)方向。由于β粒子的質(zhì)量很小，因此散射的角度可以很大，并且會(huì)發(fā)生多次散射，最后偏離本來的方向，使入射方向上β射線強(qiáng)度削弱。當(dāng)β射線穿過物質(zhì)時(shí)，由于β射線和物質(zhì)發(fā)生互相作用，使β射線強(qiáng)度削弱的現(xiàn)象稱為β射線的吸取。

三、β射線最大能量的測(cè)量

β射線的能量是持續(xù)分布的，對(duì)于擬定的放射源，有擬定的最大能量E0，因此，如果可以測(cè)量出β射線的最大能量E0，則可以鑒別放射性核素的種類，其為放射性測(cè)量的一項(xiàng)重要內(nèi)容。常用的測(cè)量措施有吸取法和最大射程法兩類。

圖9-4-3β吸取曲線

實(shí)驗(yàn)表白，對(duì)于一束單能電子（如內(nèi)轉(zhuǎn)換電子）穿過吸取物質(zhì)層時(shí)，其強(qiáng)度隨吸取物質(zhì)層厚度的增長(zhǎng)而削弱，并符合指數(shù)衰減規(guī)律。但由于β射線的能量不是單一的，而是持續(xù)分布的，因此β射線的吸取只是近似符合指數(shù)衰減規(guī)律，圖9-4-3所示。圖中橫軸xm為吸取物質(zhì)的質(zhì)量厚度，等于吸取物質(zhì)層厚度x和物質(zhì)密度ρ的乘積，單位采用g/cm。R0為有效射程，代表使β射線強(qiáng)度降為10的吸取物質(zhì)層厚度，也采用g/cm作為單位。由于β射線和物質(zhì)互相作用時(shí)會(huì)放生軔致輻射，并且放射性核素β衰變時(shí)還隨著有γ射線，因此在測(cè)量β射線的吸取曲線時(shí)，雖然吸取物質(zhì)層厚度已經(jīng)超過β射線的最大射程（用R表達(dá)，代表β射線所有被吸取時(shí)的吸取物質(zhì)層厚度），仍會(huì)測(cè)量到高于本底的計(jì)數(shù)，圖9-4-3中各曲線的尾部，從而導(dǎo)致測(cè)量最大射程的困難，為此，在實(shí)際工作中一般是測(cè)量有效射程，來替代最大射程。有效射程不僅和吸取物質(zhì)的性質(zhì)有關(guān)，并且也和β射線的最大能量E0有關(guān)，對(duì)于鋁吸取體，存在下述經(jīng)驗(yàn)公式：

當(dāng)0.8MeV?E0?0.15MeV時(shí)。

1.38

（9-4-1）R0?0.407E0

-4

2

2

當(dāng)E0?0.8MeV時(shí)。

R0?0.542E0?0.133（9-4-2）

假設(shè)β衰變過程中只放出一種β射線，圖9-4-3中（a）所示，吸取曲線可近似用下式表達(dá)

I?I0e??mxm（9-4-3）

對(duì)兩邊取對(duì)數(shù)，得

lnI?lnI0??mxm（9-4-4）

其中I0和I分別是穿過吸取物質(zhì)前、后的β射線強(qiáng)度，xm是吸取物質(zhì)的質(zhì)量厚度，?m是吸取物質(zhì)的質(zhì)量吸取系數(shù)。由于在相似實(shí)驗(yàn)條件下，某一時(shí)刻的計(jì)數(shù)率n總是和該時(shí)刻的β射線強(qiáng)度I成正比，因此（9-4-3）式和（9-4-4）式也可以表達(dá)為

n?n0e??mxm（9-4-5）

lnn?lnn0??mxm（9-4-6）

顯然，lnn和xm具有線性關(guān)系。在用NaI（Tl）閃爍能譜儀測(cè)量β射線能譜時(shí)，考慮到β射線的能量分布的持續(xù)性，其全譜計(jì)數(shù)率即為（9-4-5）式和（9-4-6）式中的n。

同有效射程同樣，?m也和吸取物質(zhì)的性質(zhì)及β射線的最大能量有關(guān)。對(duì)于鋁吸取體，存在經(jīng)驗(yàn)公式

?m?

17

（9-4-7）1.14

E0

這樣，只要在實(shí)驗(yàn)過程中，通過測(cè)量β射線在一定吸取物質(zhì)中的吸取曲線，在曲線上求取R0和?m，就可用（9-4-1）式、（9-4-2）式和（9-4-7）式估算出β射線的最大能量。

四、吸取物質(zhì)對(duì)β射線的制止本領(lǐng)

β射線在吸取物質(zhì)中單位途徑長(zhǎng)度上損失的平均能量定義為吸取物質(zhì)對(duì)β射線的制止本領(lǐng)（簡(jiǎn)稱制止本領(lǐng)），記作

dE

實(shí)際使用中，為了消除密度的影響，常用的是質(zhì)量制止dx

本領(lǐng)，即

1dE

其中ρ為吸取物質(zhì)的密度。?dx

根據(jù)β射線和物質(zhì)的互相作用，我們懂得，在一般能量范疇內(nèi)（如E0?10MeV），β射線在吸取物質(zhì)中的能量損失核心來自于電離損失和輻射損失，因此總的制止本領(lǐng)應(yīng)為這兩種能量損失所相應(yīng)的碰撞制止本領(lǐng)及輻射制止本領(lǐng)之和?？偟闹浦贡绢I(lǐng)的計(jì)算比較復(fù)雜，但可以通過實(shí)驗(yàn)，測(cè)量不同樣能量的單能電子在吸取物質(zhì)中的能量損失，來求得這一物質(zhì)在不同樣

能量時(shí)的總的制止本領(lǐng)。

單能電子的獲得可以通過橫向半圓磁聚焦β譜儀分離β射線得到，實(shí)驗(yàn)中，只要變化NaI（Tl）閃爍探測(cè)器相對(duì)于橫向半圓磁聚焦β譜儀的位置，就可以探測(cè)不同樣能量的單能電子。顯然，當(dāng)NaI（Tl）閃爍探測(cè)器在某個(gè)位置時(shí)，只要我們可以測(cè)量出β射線通過吸取物質(zhì)前后相應(yīng)的單能電子能量E0和E1，就可以計(jì)算出該吸取物質(zhì)對(duì)能量為

E??E0?E12的單能電子的質(zhì)量制止本領(lǐng)，即

1dEE0?E1

（9-4-8）?

?dxdm

其中dm為吸取物質(zhì)層的質(zhì)量厚度。

實(shí)驗(yàn)裝置及器材

實(shí)驗(yàn)所需儀器核心涉及橫向半圓磁聚焦β譜儀（真空型）、NaI（Tl）閃爍探測(cè)器、多道

9090

脈沖幅度分析器、計(jì)算機(jī)等，此外還用到γ放射源60Co和137Cs，β放射源Sr—Y。實(shí)驗(yàn)裝置圖9-4-4所示。

圖9-4-4β射線吸取實(shí)驗(yàn)裝置

實(shí)驗(yàn)內(nèi)容

1、閱讀儀器使用闡明，掌握儀器及多道分析軟件的使用措施。

2、儀器開機(jī)并調(diào)節(jié)好工作電壓（700~750V）和放大倍數(shù)后，預(yù)熱30分鐘左右。3、在多道分析軟件中調(diào)節(jié)預(yù)置時(shí)間為600s。

4、用γ放射源60Co和137Cs標(biāo)定閃爍譜儀，繪制能量刻度曲線，用最小二乘法擬定相應(yīng)的表達(dá)式。

5、抽真空，真空度由真空表監(jiān)測(cè)。

6、測(cè)量鋁在不同樣能量下對(duì)β射線總的質(zhì)量制止本領(lǐng)。左右移動(dòng)閃爍能譜儀的探頭，在加吸取片和不加吸取片兩種狀況下，分別測(cè)量β射線（用

β放射源Sr—Y）能譜中單能電子峰位相應(yīng)的多道脈沖幅度分析器的道數(shù)。根據(jù)道數(shù)由能量刻度曲線計(jì)算單能電子的能量，進(jìn)一步得到鋁在不同樣能量下對(duì)β射線總的質(zhì)量制止本領(lǐng)，并繪制質(zhì)量制止本領(lǐng)和探頭位置之間的關(guān)系曲線。

需要注意的是，由于閃爍體前有一厚度約200μm的鋁質(zhì)密封窗，周邊包有約20μm的鋁質(zhì)反射層，因此單能電子穿過鋁質(zhì)密封窗、鋁質(zhì)反射層后，其損失的部分能量必需進(jìn)行修正。當(dāng)材料的性質(zhì)及其厚度固定后，這種能量損失的大小僅和入射粒子的能量有關(guān)，因此應(yīng)根據(jù)實(shí)驗(yàn)室提供的儀器具體參數(shù)進(jìn)行校正，而由測(cè)量到的粒子的能量，給出入射粒子進(jìn)入窗口前的能量大小。

表9-4-1列出了單能電子通過220μm鋁質(zhì)薄膜前后的能量相應(yīng)關(guān)系，其中E1為入射前的能量，E2為出射后的能量。根據(jù)測(cè)得的能量，在表格中運(yùn)用插值法可計(jì)算出入射前的能量。

7、用一組鋁吸取片測(cè)量對(duì)Sr—Y放射源的β射線的吸取曲線（lnn~xm曲線），用最

90

90

9090

小二乘法求出質(zhì)量吸取系數(shù)，進(jìn)而求取β射線的最大能量，并和2.27MeV比較，求相對(duì)不擬定度。

注意事項(xiàng)

1、當(dāng)工作批示燈亮?xí)r，切勿關(guān)閉儀器。2、領(lǐng)用和歸還放射源必需作好登記。數(shù)據(jù)記錄及解決

1、繪制能量刻度曲線

60137

篇二：物質(zhì)對(duì)β射線的吸取

物質(zhì)對(duì)β射線的吸取

By金秀儒物理三班Pb05206218

實(shí)驗(yàn)題目：物質(zhì)對(duì)β射線的吸取

學(xué)號(hào)：PB05206218

姓名：金秀儒

實(shí)驗(yàn)?zāi)康模?/p>

是學(xué)習(xí)和掌握和物質(zhì)對(duì)射線吸取的有關(guān)知識(shí)和實(shí)驗(yàn)措施，測(cè)量吸取曲線并求出β射線的射程和最大能量。同步進(jìn)一步加深對(duì)計(jì)數(shù)管、定標(biāo)器等儀器的理解。

實(shí)驗(yàn)儀器：

G-M計(jì)數(shù)管、放射源、薄鋁箔、厚鋁箔。

實(shí)驗(yàn)原理：

當(dāng)一定能量的β射線（即高速電子束）通過物質(zhì)時(shí)，和該物質(zhì)原子或原子核互相作用，由于能量損失，強(qiáng)度會(huì)逐漸削弱，即在物質(zhì)中被吸取。電子和物質(zhì)互相作用的機(jī)制核心有三種：

第一，電子和物質(zhì)原子的核外電子發(fā)生非彈性碰撞，使原子激發(fā)或電離，電子以此種措施損失能量稱為電離損失。電離損失的能量損失可由下式給出：

?2mv2?4?e4?dE?

式中v為電子速度，N、???NZln?1.2329????此式合用于非相對(duì)論狀況，2

I?dx?ionmv??

Z、I分別為靶物質(zhì)單位體積內(nèi)的原子數(shù)、原子序數(shù)、平均激發(fā)能。由此看出，電離損失的能量

和入射電子的速度、物質(zhì)的原子序數(shù)、原子的平均激發(fā)能等因素有關(guān)。

第二，電子受物質(zhì)原子核庫(kù)侖場(chǎng)的作用而被加速，根據(jù)電磁理論作加速運(yùn)動(dòng)的帶電粒子會(huì)發(fā)射電磁輻射，稱為軔致輻射，使電子的部分能量以X射線的形式放出，稱為輻射損失。這主

Z2?dE?

要在能量較高的電子和物質(zhì)互相作用時(shí)發(fā)生。輻射損失????2NE式中m、E分別為

dxm??rad

入射電子的質(zhì)量、能量，Z、N分別為靶物質(zhì)的原子序數(shù)和單位體積中的原子數(shù)。

除以上兩種能量損失外，β射線在物質(zhì)中和原子核的庫(kù)侖場(chǎng)發(fā)生彈性散射，使β粒子改

變運(yùn)動(dòng)方向，因電子質(zhì)量小，也許發(fā)生比較大角度的散射，還也許發(fā)生多次散射，因此偏離原射束方向，使入射方向上的射線強(qiáng)度削弱，這種機(jī)制成為多次散射。如果散射角超過90，這種散射稱為反散射。

?

β射線通過物質(zhì)時(shí)核心以上述三種互相作用措施損失能量使強(qiáng)度削弱。發(fā)生三種互相作用的概率和β粒子的能量、吸取物質(zhì)的原子序數(shù)等因素有關(guān)。

考慮一束初始強(qiáng)度為I0的單能電子束，當(dāng)穿過厚度為x的物質(zhì)時(shí)，強(qiáng)度削弱為I，其示意圖

強(qiáng)度I隨厚度x的增長(zhǎng)而減小且服從指數(shù)規(guī)律，可表達(dá)為I?I0e??x式中μ是該物質(zhì)的線性吸取系數(shù)。實(shí)驗(yàn)指出，不同樣物質(zhì)的線性吸取系數(shù)有很大的差別，但隨原子序數(shù)Z的增長(zhǎng)，質(zhì)量吸取系數(shù)?m??/?（ρ是該物質(zhì)的密度）卻只是緩慢地變化，因此常用質(zhì)量厚度d???x來替代線性厚度x，原子核β衰變放出高速電子的同步，還放出中微子，因此放出的電子并不是單一能量的，而是具有多種能量分布的持續(xù)能譜，因此β射線的吸取曲線并不精確地服從指數(shù)規(guī)律。

從圖中可以看出，有一最大能量Emax，不同樣的核發(fā)生β衰變時(shí)，放出的電子能譜的Emax值不同樣，常以Emax代表β射線的特性能量。某些放射性核素會(huì)同步發(fā)射幾種最大能量不同樣的β射線，這就會(huì)使實(shí)驗(yàn)得到的吸取曲線更為復(fù)雜，放射性核素β衰變還也許隨著γ射線，加之軔致輻射的影響，伴有X射線，使吸取曲線的尾部偏離指數(shù)規(guī)律，具有一定最大能量的β射線，在具有一定吸取系數(shù)的物質(zhì)中所能穿過的最大厚度，稱為該射線在該物質(zhì)中的最大射程。一般定義通過吸取物質(zhì)后，射線強(qiáng)度減少到I/I0?10?4時(shí)，所對(duì)

應(yīng)的吸取物質(zhì)厚度d即為β射線的射程R。

在實(shí)際測(cè)量中吸取曲線的尾部由于γ射線和軔致輻射的存在而變平，因此只能根據(jù)曲線變平之前的下降趨勢(shì)按直線外推至I/I0?10?4處，從而得到β射線的射程R。β射線的射程和β射線的最大能量之間，有經(jīng)驗(yàn)公式相聯(lián)系，如吸取物質(zhì)是鋁，則當(dāng)射程R?0.3g/c(：.xiaocaoFanwEn.cOM小草:)m2時(shí)，E?1.85R?0.245式中E為β射線的最大能量，單位為MeV。當(dāng)用質(zhì)量厚度表達(dá)射程R時(shí)，對(duì)于原子序數(shù)相近的物質(zhì)，射程也近似相似。公式（5）不僅對(duì)鋁合用，對(duì)那些原子序數(shù)和鋁相近的物質(zhì)也是合用的。圖4.3.2-4給出β射線的射程R和其能量E之間的關(guān)系曲線，通過該曲線也可由射程求出相應(yīng)的能量，或由β射線的能量找出相應(yīng)的射程。該圖的坐標(biāo)軸均取對(duì)數(shù)坐標(biāo)。

數(shù)據(jù)解決及結(jié)論：

1.鋁箔的測(cè)量

鋁箔的測(cè)量

薄片厚片

長(zhǎng)/cm6.36.2

寬/cm4.75.3

質(zhì)量/mg557.783550

2.測(cè)量β射線密度和鋁箔厚度的關(guān)系

3.繪制吸取曲線，并求出R和EMAX：

篇三：TP1實(shí)驗(yàn)報(bào)告_V2

γ射線和β射線吸取能譜模擬和分析

中法核工程和技術(shù)學(xué)院核能和核技術(shù)工程

郭輝14213743

摘要：

本文采用TRIPOLI4對(duì)內(nèi)具有碘化鈉晶體的和放射源的鉛室進(jìn)行了γ和β射線輻照模擬，畫出吸取能譜圖。分析成果表白γ射線通過光電效應(yīng)，康普頓散射和電子對(duì)效應(yīng)和物質(zhì)作用，在入射光子能量附件形成較高的全能峰。此外電子對(duì)效應(yīng)會(huì)發(fā)出0.511MeV的逃逸光子，在能譜上形成逃逸峰。同步逃逸光子也會(huì)繼續(xù)和其他物質(zhì)作用。同步受γ射線的作用，物質(zhì)也會(huì)發(fā)出特性X射線。在β射線行進(jìn)過程中能量逐漸損失，空氣對(duì)其吸取能力較弱，但通過空氣后在達(dá)到其他物質(zhì)時(shí)峰值的能量會(huì)被削減。

1.引言

近年來，隨著對(duì)微觀粒子的不斷進(jìn)一步研究，對(duì)微觀粒子的吸取屏蔽分析也受到越來越廣泛的關(guān)注。衰變及裂變反映的隨著產(chǎn)物Gamma粒子，beta粒子對(duì)人體具有傷害，因此對(duì)其防護(hù)及吸取的意義重大。也有多種粒子探測(cè)器可以檢測(cè)粒子，但費(fèi)用成本較高，操作規(guī)定嚴(yán)格。

TRIPOLI4是法國(guó)原子能中心（CEA）開發(fā)的基于三維蒙特卡羅粒子運(yùn)送計(jì)算程序[1]，在反映堆物理分析，輻射防護(hù)設(shè)計(jì)，核電安全評(píng)估等領(lǐng)域得到廣泛應(yīng)用。它可以具體模擬中子，光子和中子光子耦合的運(yùn)送過程，使用精細(xì)的點(diǎn)截面和多群等效截面的數(shù)據(jù)庫(kù)，廣泛用于裂變反映堆堆芯物理計(jì)算和屏蔽分析中。

本文運(yùn)用TRIPOLI4模擬光子運(yùn)送工程的功能及其精細(xì)的點(diǎn)截面數(shù)據(jù)庫(kù)來分別模擬了Gamma射線及beta射線對(duì)含NaI晶體及以鉛作為邊界的的空氣室的作用。分析了NaI晶體，鉛及空氣對(duì)Gamma射線和beta射線的吸取能譜。從而更深刻理解Gamma粒子及beta粒子和物質(zhì)的互相作用。

2.模型和措施

TP1-1：一種20cm×20cm×20cm空氣室，底部有一種點(diǎn)狀gamma源，頂部有一種NaI晶體。模擬NaI晶體的能量吸取譜。取室溫300K，原則大氣壓。已知空氣密度為1.205×10-3g/cm3，NaI晶體的密度為3.67g/cm3，gamma射線能量為2.754MeV。研究空氣和NaI的吸取能譜。

TP1-2：以上例腳本為底板，通過修實(shí)現(xiàn)如下研究。

?在空氣室外加一種1cm厚的鉛，形成鉛室，（鉛的密度為3.67g/cm3）；?把gamma源改為24Na源（兩條gamma射線，能量分別為1.368MeV，2.754

MeV，發(fā)射概率均為100%）；

?同步輸出空氣、NaI晶體和鉛室的吸取能譜。

TP1-3：把上例的gamma射線源改為90Sr-beta源（Ebeta=0.546MeV），研究空氣、NaI晶體和鉛室的吸取能譜。

需要應(yīng)用TRIPOLI4的幾何構(gòu)造語句在腳本文獻(xiàn)中建立幾何模型；規(guī)定好多種物質(zhì)的屬性，并根據(jù)模型填充到相應(yīng)位置；然后規(guī)定放射源的位置，方向，強(qiáng)度，能量大小及分布。

3成果和討論

3.1TP1-1的腳本注釋和成果討論

3.1.1TP1-1腳本注釋GEOMETRY

TITRENaI_Gammma

TYPE1CYLZ10.02.5!定義一種平行于Z軸的圓柱體，半徑為10cm，高為5.0cm

TYPE2BOITE20.020.020.0!定義一種邊長(zhǎng)為20cm的立方體VOLU11!定義一種有坐標(biāo)的體積COMBI1!用1幾何體0.00.07.25

FINV!把1幾何體中心放到坐標(biāo)0.00.07.25，并將所形成的空間稱為11VOLU12COMBI20.00.00.0

VMOINS111

FINV!把2幾何體中心放到坐標(biāo)0.00.00.0，并將所形成的空間稱為12FINGEOM

COMPOSITION2!要定義兩種物質(zhì)PUNCTUAL

300!溫度為300KNAI_dete

2!該物質(zhì)含兩種元素NA231.47E-2!10?24?NV?

??NA

M

NaI的密度為3.67g/cm3，M=150.

本文獻(xiàn)和闡明書，答復(fù)腳本本件后的問題。

I1271.47E-2!定義物質(zhì)NaIPUNCTUAL300AIR2N144.00E-5

O169.74E-6!10?24?NV?

??NA

M

空氣密度1.205×10-3g/cm3，M=29。

?N?

?air

Mair

*78%*MN2；N（?VN）

?N*NA

MN

FIN_COMPOSITION

GEOMCOMP

NAI_dete111!將NAI_dete放到之前定義的空間11中AIR112!把Air放到1個(gè)幾何體里，該幾何體為12FIN_GEOMCOMP

LIST_SOURCE1!如下要規(guī)定1個(gè)放射源SOURCE

INTENSITE1.0!該源占比例為1PHOTON!發(fā)射粒子為光子

PONCTUAL0.00.0-9.9!定義為點(diǎn)源該源的位置0.00.0-9.9ANGULAR_DISTRIBUTIONISOTROPIC!規(guī)定該源角發(fā)布為各向同性ENERGETIC_DISTRIBUTIONSPECTREMONOCINETIQUE2.754!能量發(fā)布為單能，為2.754MeV

TIME_DISTRIBUTIONDIRAC0.!時(shí)間分布，隨時(shí)間持續(xù)均勻分布定義源FIN_SOURCESFIN_LIST_SOURCE

LIST_DECOUPAGE1!定義一種能量間隔的分割GRID_E281!將能量劃分為281個(gè)區(qū)間

0.00100.01100.02100.03100.04100.05100.06100.07100.08100.0910

0.10100.11100.12100.13100.14100.15100.16100.17100.18100.1910

0.0.21100.22100.23100.24100.25100.26100.27100.28100.2910

0.30100.31100.32100.33100.34100.35100.36100.37100.38100.3910

0.40100.41100.42100.43100.44100.45100.46100.47100.48100.4910

0.50100.51100.52100.53100.54100.55100.56100.57100.58100.5910

0.60100.61100.62100.63100.64100.65100.66100.67100.68100.6910

0.70100.71100.72100.73100.74100.75100.76100.77100.78100.7910

0.80100.81100.82100.83100.84100