典型臨界腔設(shè)計(jì)

1、目錄典型臨界腔設(shè)計(jì)2F-P腔體結(jié)構(gòu)2一、F-P腔的工作原理2二、F-P腔的結(jié)構(gòu)3三、F-P腔的調(diào)節(jié)4四、F-P腔在光學(xué)實(shí)驗(yàn)中的應(yīng)用5激光橫膜9一橫模選擇的原則。9二橫模選擇的方法10激光縱膜11一縱模選擇的意義及原則。11二縱模選擇的方法。11典型臨界腔設(shè)計(jì)F-P腔體結(jié)構(gòu)一、F-P腔的工作原理F-P腔（Fabry-perot Cavity）是一種利用多光束干涉現(xiàn)象來工作的裝置。圖1 多光束干涉示意圖如圖1,一束光0入射到一上下表面平行的薄膜上,它將產(chǎn)生一系列的反射光束1,2,3,和一系列的透射光束1,2,3, 令r和t分別代表光從膜外到膜內(nèi)的振幅反射率和透射率, r和t分別代表光從膜內(nèi)到膜外的

2、振幅反射率和透射率,用A代表入射光0的振幅。在薄膜2兩側(cè)媒質(zhì)的折射率n1和n2相等的條件下,由光的可逆性原理可得:r=-r 和r2+tt=1 (1)反射光束和透射光束的復(fù)振幅表示: （2）反射光和透射光的總振幅和光強(qiáng)分別為: （3）式中，為入射光強(qiáng)。 計(jì)算可得透射光強(qiáng)為 : （4）利用（4）式可作出F-P腔透射特性曲線如圖2所示圖2IT/I0R=5%R=25%R=75%R=50%圖中曲線表明，隨著R的增大，透射光強(qiáng)極大的銳度越來越大。 R的增大意味著無窮系列中后面光束的作用越來越不可忽略，從而參加到干涉效應(yīng)中的光束數(shù)目越來越多，其結(jié)果是使干涉條紋的銳度變大。這一特征正是多光束干涉的普遍規(guī)律。由

3、式可知，在處，的峰值為1，峰值兩側(cè)的值降到一半的兩點(diǎn)間的距離即為半值寬度。這里的“距離” 是以相位來衡量的，即當(dāng)時(shí)，。這時(shí)在式（4）中的，將此式代入式（4）的右端，左端應(yīng)等于，即，由此解得，表明，隨R趨近于1，半值寬度0，即干涉強(qiáng)度分布的銳度變得越來越大。定義F-P腔的精細(xì)度F(Finesse)為 （5）它反映了F-P腔的分辨率.二、F-P腔的結(jié)構(gòu)實(shí)驗(yàn)中所用的腔鏡反射率為R=0.98,代入(5)式得精細(xì)度F =155.在實(shí)驗(yàn)中調(diào)節(jié)的F-P 腔是由山西大學(xué)光電研究所設(shè)計(jì)的可控溫F-P腔,由于F-P腔的腔長的變化, 將影響到透射光頻率的穩(wěn)定性,為此,在該F-P腔的設(shè)計(jì)中,充分考慮了環(huán)境溫度的變化,

4、空氣的變化及機(jī)械振動(dòng)等干擾的防護(hù).F-P腔結(jié)構(gòu)如圖3所示圖3 F-P腔剖面結(jié)構(gòu)圖 1.壓電陶瓷 2.腔鏡1 3.膠木 4.紫銅 5.珀耳帖件 6.螺旋微調(diào)塊 7.腔鏡2 8.鋁殼 9.殷鋼 圖4 F-P腔外觀結(jié)構(gòu)圖為了減小空氣的流動(dòng),采用了密封的腔體,即用鋁罩將腔體封住;為了減小溫度的影響,采用了熱膨脹系數(shù)較小的殷鋼材料(線膨脹系數(shù)為=910-7/),同時(shí)用控溫精度為0.3的控溫儀,通過珀耳帖元件和熱敏電阻來控溫(為了避免殷鋼導(dǎo)熱性差對(duì)控溫時(shí)間的限制又在殷鋼外包了一層對(duì)熱反應(yīng)敏感的紫銅);為了防震,在紫銅的外邊包了一層膠木(起一定的保溫作用),并將整個(gè)裝置放在防震臺(tái)上。三、F-P腔的調(diào)節(jié)F-P

5、腔對(duì)光路的要求非常嚴(yán)格,它要求光能夠從它的兩面反射鏡的中心準(zhǔn)確地通過,所以對(duì)光路的調(diào)節(jié)要求非常精確.不能使光路有左右或上下的一丁點(diǎn)的偏差.光路的調(diào)節(jié)如下圖5所示: 圖5 F-P腔光路的調(diào)節(jié)實(shí)驗(yàn)操作步驟如下: （1）首先要對(duì)光路進(jìn)行初步的調(diào)節(jié)，用兩個(gè)光闌b1和b2來準(zhǔn)直光路,使光路達(dá)到F-P腔的高度153mm。實(shí)驗(yàn)中激光的輸出光的高度大約為147mm，因此需借助兩個(gè)的全反鏡M1和M2結(jié)合兩個(gè)光闌來達(dá)到所需高度。（2）將兩個(gè)光闌（a1，a2）加在F-P腔上，把F-P腔放入到準(zhǔn)直后的光路中，若剛才準(zhǔn)直后的光高與F-P腔的所需光高有誤差，這時(shí)需再通過對(duì)的細(xì)調(diào)來達(dá)到所需高度，使光線水平準(zhǔn)直地通過兩個(gè)光闌

6、. （3） a.粘貼腔的第一片腔鏡，由于粘貼后的腔鏡的軸線與準(zhǔn)直的光路不一定完全重合，可能存在誤差，因此，在粘貼過程中需借助一個(gè)磁力座來減小這個(gè)誤差。把粘貼好的腔鏡裝置放在磁力座上進(jìn)行校正，這時(shí)也需借助光闌，調(diào)節(jié)的目的是使入射光斑與出射光斑的中心重合，調(diào)節(jié)過程中要在A-B膠未完全固化之前，通過旋轉(zhuǎn)鏡片使得入射光斑與反射光斑在最小誤差范圍內(nèi)達(dá)到重合，旋轉(zhuǎn)時(shí)注意手指不要接觸鏡面,否則可能造成對(duì)鏡面的損壞。調(diào)節(jié)過程持續(xù)15分鐘左右。由于磁力座不可能做的精確水平，因此粘貼好的腔鏡在校正后任可能存在較小的誤差。 b.粘貼第二片鏡子。同樣需要用一個(gè)光闌來幫助調(diào)節(jié)。調(diào)節(jié)過程需要借助保險(xiǎn)絲來達(dá)到入射光斑與反射

7、光斑重合的效果。第二片鏡子是粘貼在壓電陶瓷上的, 粘貼好后還要在壓電陶瓷上焊接高壓線（注意壓電陶瓷是內(nèi)正外負(fù)在高壓線上作好標(biāo)志）。（4）兩片腔鏡粘貼好后，在F-P腔的前面加一個(gè)f=150mm的聚焦透鏡，使聚焦透鏡的焦點(diǎn)大致在腔的中心處。用CCD觀察出射的光斑（有兩個(gè)），使它們重合并達(dá)到很好的干涉效果（可以看到明暗閃爍），同時(shí)不斷調(diào)整腔長，使腔長最佳（L=100mm）。這些都是通過示波器來觀察和調(diào)整的。四、F-P腔在光學(xué)實(shí)驗(yàn)中的應(yīng)用（1）F-P腔在光譜學(xué)中的應(yīng)用a提高單色性 將一非單色光輸入F-P腔之后得到的輸出曲線圖,頻率是等間隔的,每條單模的譜線寬度隨R和H的增大而減小,即F-P腔對(duì)輸入的非

8、單色光起挑選波長,壓窄線寬,從而提高單色性的作用.這點(diǎn)在激光技術(shù)中得到重要的應(yīng)用.b用于超精細(xì)結(jié)構(gòu)的分析 主要用在光譜線超精細(xì)結(jié)構(gòu)的研究方面.由于原子核磁矩的影響,有的光譜線分裂成幾條十分接近的譜線,這叫做光譜線的超精細(xì)結(jié)構(gòu).設(shè)想入射光中包含兩個(gè)十分接近的波長和=+.它們產(chǎn)生的等傾干涉條紋有稍微不同的半徑.如果每根干涉條紋的寬度較大,則兩個(gè)波長的干涉條紋就會(huì)重疊在一起無法分辨.經(jīng)F-P腔后干涉條紋的細(xì)銳對(duì)提高譜線分辨率本領(lǐng)是極為有利的因素. （2）F-P腔穩(wěn)頻技術(shù) 穩(wěn)頻技術(shù)是從事若干量子光學(xué)實(shí)驗(yàn)的重要問題,直接應(yīng)響著實(shí)驗(yàn)結(jié)果的好壞,穩(wěn)頻技術(shù)的提高將促使我們對(duì)微觀世間進(jìn)一步了解和認(rèn)識(shí)及前沿學(xué)科的

9、發(fā)展.穩(wěn)頻技術(shù)不僅在高精度光學(xué)測(cè)量,光學(xué)通信等方面具有重要的應(yīng)用前景,而且它是從基礎(chǔ)研究到應(yīng)用研究的各種實(shí)驗(yàn)不可缺少的環(huán)節(jié).F-P腔是一種分辨波長微小變化的元件,同時(shí),也能以相同的精度分辨出頻率的改變,因而可用作激光穩(wěn)頻基準(zhǔn).它突出的優(yōu)點(diǎn)是較寬頻率動(dòng)態(tài)工作范圍.（3）F-P作為反饋元件的應(yīng)用在自由運(yùn)轉(zhuǎn)狀態(tài)下，半導(dǎo)體激光器譜線一般較寬,由于低Q腔和電場(chǎng)振幅相位之間的相互耦合，使光的振幅和相位噪聲較大，在光通信、量子光學(xué)、BEC等應(yīng)用和實(shí)驗(yàn)中，要求窄線寬，頻率穩(wěn)定性高的單頻低噪聲光源。大量研究表明，通過外加光反饋如光柵外部反饋，F(xiàn)-P腔外部反饋等不但可將半導(dǎo)體激光器線寬壓窄，而且還可將頻率調(diào)到特定

10、的波長區(qū)，同時(shí)降低其強(qiáng)度和位相噪聲，降低閾值。光反饋是通過平面鏡、光柵、F-P腔等反饋元件將輸出光束的部分光反饋回半導(dǎo)體激光器，使特定的模式振蕩同時(shí)抑制其它模式的方法。如果FP干涉儀的平行膜兩側(cè)的折射率不等，設(shè)入射光強(qiáng)為I0。（1）導(dǎo)出多光束干涉后形成的反射光強(qiáng)IR和透射光強(qiáng)IT公式。（2）證明只有同時(shí)滿足以下三個(gè)條件時(shí)，才能使波長為的正入射光完全通過（IR=0）。a. ; b. ; c.; （光學(xué)，趙凱華，鐘錫華著，上冊(cè)p334）解（1）設(shè)上、下界面單次反射（或透射）的振幅反射率（或透射反射率）如圖3-18(b)，則反射多光束的復(fù)振幅系列為A 1 A1 A2 A3 A43 A1 A2 A3

11、A4n1n2 hn32(a) (b)r1 r1 t1 t1r2 r2 t2 t2公比為。這里，在界面上反射時(shí)可能引起的相位突變已經(jīng)包含在振幅反射率中，每對(duì)相鄰反射光線的表觀光程差為，相位差為。反射光的總復(fù)振幅為由斯托克斯（Stokes）倒逆關(guān)系有，所以因此，反射光強(qiáng)公式為設(shè)入射光束的橫截面積為，透射光束的橫截面積為則根據(jù)能量守恒，透射光強(qiáng)與入射、反射光強(qiáng)的關(guān)系為，即。由折射定律可知故透射光強(qiáng)的公式為公式、對(duì)p，s分量均適用。當(dāng)10時(shí)，由于R=Rp=Rs，則IR，IT分別為總的反射光強(qiáng)和透射光強(qiáng)。（2）利用關(guān)系式把式改寫成對(duì)稱形式，即在的條件下，各反射光線間沒有因半波損而引起的附加相位差，r1，

12、r2中不再包含位相因子。在正入射時(shí)，由菲涅耳反射公式可得，。代入式得當(dāng)時(shí)，有最后得若再有，則。綜上所述，當(dāng)光學(xué)厚度，時(shí)薄膜起增透作用。一般情況下，增透膜的作用是增加透射、減少反射，但不能完全消除反射；僅當(dāng)?shù)湍ふ凵渎蕽M足式時(shí)，才能使波長為的正入射光完全消除反射。這時(shí)入射光的能流全部透過薄膜，透射光強(qiáng)最大。如果FP干涉儀的平行膜的反射率r1r2，折射率n1=n3，設(shè)入射光強(qiáng)為I0。由式知，n1=n3時(shí)，1=3，令，則，有激光橫膜一橫模選擇的原則。 （1）諧振腔的衍射損耗。激光振蕩的閾值條件為： Ga a為總損耗系數(shù)，它可表示為： a=i+m+d(20-7) 其中i為激光束通過增益介質(zhì)產(chǎn)生的損耗；m

13、為激光束在諧振腔鏡面上由于透射、散射和吸收等因素而產(chǎn)生的損耗；d為激光在諧振腔中因衍射而產(chǎn)生的損耗。則有 Gi+m+d(20-8) 因此，選橫模的實(shí)質(zhì)是使需要的橫模（一般為基模TEM00）滿足（208）式產(chǎn)生振蕩，而使不需要的橫模（一般為高階模）不滿足（208）式而被抑制，從而達(dá)到濾去高階模的目的。由于（208）式中的G、i、m對(duì)不同橫模來說是相同的，因而滿足振蕩閾值條件主要由衍射損耗d來決定。為了達(dá)到上述目的，應(yīng)當(dāng)盡量減小i和m，或相對(duì)增長d，使得腔的總損耗a中衍射損耗d能起決定作用，因而有利于選模。 常遵循的原則是：必須盡量增大高階橫模與基模的衍射損耗比（差異），即盡量增大比值1000。使

14、高階橫模相對(duì)基模而言更易于抑制而難于起振；必須盡量減小內(nèi)部損耗i及鏡面上的損耗m，而相對(duì)增大衍射損耗d在總損耗a中的比例。 （2）基模體積問題。某一模式的模體積用來描述該模式在腔內(nèi)所擴(kuò)展的空間范圍。模體積大，對(duì)該模式的振蕩起作用的激發(fā)態(tài)粒子數(shù)就多，因而，輸出功率大。反之，模體積小，輸出功率就小。,而基模體積是隨腔型和g、N參數(shù)變化而變化（g=1-L/R稱腔的結(jié)構(gòu)參數(shù)；N=a2/L稱菲涅爾數(shù)，表征腔內(nèi)衍射損耗大小的參數(shù)）的。 由諧振腔理論分析可知，基模（TEM00）高斯光束的束腰（W0），當(dāng)考慮對(duì)稱腔情況時(shí)（R1R2），可表示為：（推導(dǎo)從略） W0=(/2)1/2L(2R-L)1/4(20-9)

15、 式（209）具有如下性質(zhì)： 當(dāng)增大腔鏡曲率半徑R時(shí)，基模束腰W0亦隨之增大，從而基模體積亦隨之增大。所以平行平面腔有較大的基模體積。 當(dāng)R為一定值時(shí)，W0隨腔L變化存在一極大值，將式（209）對(duì)L微分并令其為零，可得出極大值條件為LR（共焦腔）。 以上性質(zhì)在選模技術(shù)中具有實(shí)用意義。 此外，橫模選擇也是單頻激光器所要求的必要條件。只有在單橫模的基礎(chǔ)上選出單縱模才能獲得激光的單頻振蕩。 二橫模選擇的方法 （1）如何選擇腔型及參數(shù)g、N。諧振腔的橫模選擇是以腔內(nèi)不同橫模具有不同的衍射損耗為根據(jù)的。而不同的諧振腔類型及不同的腔參數(shù)，其衍射損耗又各不相同。通常只在設(shè)計(jì)諧振腔時(shí)，適當(dāng)選擇腔類型和腔參數(shù)g

16、、N就可以獲得基模輸出。如果共焦腔（g=0）比值1000最大，這似乎有利于選模，然而共焦腔的基模損耗00以及TEM10模的損耗10都太小了。為了抑制高階模，就必須減小腔的非涅爾數(shù)N。N值減小，基模體積變小，使輸出功率下降。若采用平行平面腔，雖比值1000不大，便00用10都較大，容許選擇較大的N值，其TEM10模仍可處于不能振蕩的抑制狀態(tài)下，由于它們的基模體積較大，一旦實(shí)現(xiàn)單橫模振蕩，其輸出功率就可能很高。 （2）光闌法選模。目前采用光闌法選模最為普遍，也十分簡單，只需在諧振腔中插入一個(gè)適當(dāng)大小的小孔光闌，便可抑制高階橫模而獲得基模輸出。此法具有以下幾種不同形式： 小孔光闌選模。由于基模具有最

17、小的光斑尺寸，而其它高階模的光斑尺寸則依次變大。所以對(duì)氣體激光器，可采用選擇放電管的毛細(xì)管直徑的大小，來限制激活介質(zhì)的橫截面積，達(dá)到選模的目的。但對(duì)大多數(shù)固體激光器而言，激活介質(zhì)的直徑不可能做得太細(xì)。故欲抑制高階橫模，可在諧振腔中放置一個(gè)適當(dāng)大小的小孔光闌，其孔徑大小恰好阻止其余高階橫模而讓TEM00模順利通過。插入小孔光闌相當(dāng)于減小腔鏡的橫截面積，即減小了諧振腔的菲涅爾數(shù)N，使00及10都有所增大，從而選出基模。 小孔光闌半徑應(yīng)與基模光束的光斑尺寸W(z)大致相等。即： r0=W(z) 由此可見，光闌放在腔內(nèi)不同位置時(shí)，其光闌半徑的大小r0是不同的。 實(shí)驗(yàn)時(shí)，只需在激光器內(nèi)插入一個(gè)光闌，逐步

18、減小光闌的孔徑，就可以使光束的模式轉(zhuǎn)變到基模輸出。 聚焦光闌法。小孔光闌法具有結(jié)構(gòu)簡單、調(diào)整方便等優(yōu)點(diǎn)。但由于光闌較小，使基模體積變小，使輸出功率下降較大。所以此法僅適用于增益較低的氣體激光器。為了擴(kuò)大基模體積，通常在諧振腔中安置透鏡進(jìn)行選模，如圖202所示。其原理是使腔內(nèi)平行光束聚焦，再在焦點(diǎn)處插入一個(gè)小孔光闌，使得只有沿軸向行進(jìn)的平行光束才能通過小孔往返振蕩，而其它方向上的光速被小孔光闌所阻截。這種選模方法，擴(kuò)大了激活介質(zhì)的基模體積，從而提高了激活晶體的利用率，增大了激光輸出功率（或能量）。 此法雖擴(kuò)大了基模體積，但由于使用了二個(gè)透鏡，增加了腔內(nèi)損耗，而且調(diào)整困難。腔內(nèi)存在聚焦光束，使光闌

19、處的光功率密度過高，易使光闌燒壞，因此光闌材料須選用高熔點(diǎn)金屬或藍(lán)寶石一類特殊材料。故不適用大功率、大能量激光器件。 “貓眼”諧振腔。將聚焦光闌裝置再作改進(jìn)，即將平面鏡移到焦點(diǎn)處貼近光闌，在透鏡處放置另一個(gè)較大的光闌，此稱為“貓眼”腔。它具有高選模性、模體積大、腔長短、結(jié)構(gòu)緊湊等優(yōu)點(diǎn)。但腔鏡處于焦點(diǎn)位置，要求鏡面能耐受強(qiáng)光照射。激光縱膜一 縱模選擇的意義及原則。為了獲得好的單色性和相干性的激光束，要求激光以單頻振蕩，在一般情況下，多橫模激光器是一個(gè)多頻激光器，而多縱模激光器的頻率間隔則更大。激光器的振蕩 縱橫數(shù)目，由腔長、工作物質(zhì)的增益線寬和激勵(lì)水平等因素所決定。因?yàn)橹挥刑幱谠鲆婢€寬內(nèi)的那些縱

20、模頻率才有可能真正起振，形成多縱模振蕩。某些實(shí)際應(yīng)用， 如光通訊、激光全息、精密計(jì)量等要求激光具有高單色性、高相干性，必須單頻工作，而縱模選擇又是單頻工作的必要條件。 設(shè)由增益線寬和 激勵(lì)水平（閾值）所決定的激光振蕩的大致頻率范圍為v，腔所允許的相鄰兩振蕩縱模的頻率間隔為v，則實(shí)際起振的縱模數(shù)目為v/v。由此可見，減少 振蕩縱模數(shù)（即選縱模）可通過兩條途徑來實(shí)現(xiàn)：一是設(shè)法壓縮激光器的增益帶寬v；二是設(shè)法增大相鄰兩振蕩縱模之間的頻率間隔v。下述的各種縱模選擇方 法，均以此為依據(jù)。 二縱模選擇的方法。（1） 色散腔法當(dāng)工作物質(zhì)具有多條熒光譜線或一條較寬的譜帶時(shí)，在腔內(nèi)放入色散棱鏡或反射光柵等光學(xué)元

21、件，可以進(jìn)行粗選縱模。使選頻振蕩的線寬壓縮到0.1-1nm左右。 棱鏡色散腔。在腔內(nèi)置入色散棱鏡，其選頻振蕩的最窄波長范圍，由棱鏡角色散和光束發(fā)散角所決定。設(shè)棱鏡頂角為a，光束以最小偏向角m方式通過棱鏡（即光路對(duì)稱），由于 n=sin(m+a)/2/sina/2(20-10) 棱鏡的角色散率定義為： D=dm/d(20-11) 將式（2010）求導(dǎo)后則有： D=dm/dndn/d=2sina/2/(1-n2sina/2)1/2dn/d(20-12) 為使棱鏡的插入損耗減到最小，應(yīng)使光線入射角i以布儒斯特角iB入射。 則有： sina/2=siniB/n(20-13) 代入（2012）式，則：

22、D=2siniB/(n2(1-sin2iB)1/2dn/d(20-14) 設(shè)腔內(nèi)振蕩光束的發(fā)散角為，則由棱鏡色鏡分光作用，腔內(nèi)激光振蕩譜線的最小波長間隔為： min=1/D(20-15) min=(n2(1-sin2iB)1/2/2siniBdn/d(20-16) 若取=1mrad（毫弧度）則min1nm。 氬離子激光器的488nm和514.5nm譜線可用此法將它們分開。 光柵色散腔。這種色散腔用一反射光柵來代替諧振腔的一個(gè)反射鏡。由光柵方程： s(sina1+sina2)=K(20-17) 式中d為光柵常數(shù)，a1為入射角，a2為反射角，K0、1、2、3為干涉主極大的級(jí)數(shù)。 光柵角色散率 D=

23、da2/d=K/dcosa2=d(sina1+sina2)/dcosa2=sina1+sina2/cosa2(20-18) 當(dāng)a1=a2=a0（光柵閃耀角）時(shí)： D=2tga0/(20-19) 激光腔內(nèi)允許的光束發(fā)散角為，由由于光柵色散而允許的振蕩譜線寬度應(yīng)為： =/D=/2tga0（2020） 如a030、1mrad，在可見光波段可算出約為零點(diǎn)幾納米（nm）。由此可見，其色散選擇能力比棱鏡更高，而且不存在光束的透過損耗?？蛇m用于較寬廣的光譜區(qū)域內(nèi)的多種激光器選模。 色散腔法雖能從較寬范圍的譜線中選出較窄的振蕩譜線，但在該譜線的熒光線寬范圍內(nèi)還存在著間隔為v=c/2nL的一系列分立的振蕩頻率多

24、縱模。因此色散腔法還只是粗選，為進(jìn)一步選擇單縱模，尚需采用其它方法。（2）短腔法對(duì)于一定的諧振腔，凡是落在熒光線寬范圍內(nèi)，且增益都處于閾值水平線以上的駐波振蕩，均能形成激光振蕩，此即多縱模工作狀態(tài)。 相鄰兩縱模間隔為： vq=c/2nL(20-21) 由式（2021）可知，縱模頻率間隔vq是與譜振腔腔長成反比的，為了在激光增益曲線中獲得單一頻率振蕩，可設(shè)法增大縱模頻率間隔，使其在熒光譜線有效寬度范圍內(nèi)，只存在一個(gè)縱模振蕩。因此可通過縮小腔長L來實(shí)現(xiàn)，此即所謂短腔法選縱模原理。 此法簡單、實(shí)用，可廣泛應(yīng)用于各種激光器，尤其是小功率氣體激光器。 如He-Ne激光器熒光譜線有效寬度vg=1500MHz(相當(dāng)=0.005nm左右)，當(dāng)L=1m時(shí)， q=c/2nL=3108m/s/211m150MHz 即該激光