專業(yè)級(jí)課程名稱熱工基礎(chǔ)

1、重慶科技學(xué)院教案用紙第3次課 課題：動(dòng)量傳輸?shù)幕径桑?學(xué)時(shí)）一、本課的基本要求 1了解流體流動(dòng)的分類。2了解連續(xù)介質(zhì)、質(zhì)點(diǎn)、微團(tuán)、控制體的概念。3掌握流場(chǎng)的分類，流線、流管的概念及性質(zhì)。、本課的重點(diǎn)、難點(diǎn) 重點(diǎn)：流場(chǎng)的分類 難點(diǎn)：概念的理解和掌握。三、作業(yè)思考題：引入連續(xù)介質(zhì)模型的意義何在？四、教參及教具動(dòng)量、熱量、質(zhì)量傳輸原理高家銳主編 重慶大學(xué)出版社 圖2-3圖2-5圖2-6補(bǔ)充圖第2章動(dòng)量傳輸?shù)幕径蓜?dòng)量傳輸?shù)幕径墒茄芯苛黧w在動(dòng)量傳輸過程中最根本的規(guī)律。牛頓黏性定律F丈dVx/dy連續(xù)性方程質(zhì)量平衡方程N(yùn)-S方程黏性流體動(dòng)量平衡方程歐拉方程理想流體動(dòng)量平衡方程伯努利方程理想流體

2、、穩(wěn)定流體、con st流體的能量平衡方程靜力平衡方程靜止流體的能量平衡方程2.1流體流動(dòng)的基本特性流體流動(dòng)的特性，主要是指流體在流動(dòng)條件下，其所具有的相關(guān)物理量在空間和時(shí)間上的 變化特性一流場(chǎng)特征。2.1.1流體流動(dòng)的分類根據(jù)起因不同可分為自然流動(dòng)：流體密度不同產(chǎn)生浮力作用構(gòu)成。強(qiáng)制流動(dòng)：流體因外力 作用（如風(fēng)機(jī)、泵、噴射器等）構(gòu)成。2.1.2連續(xù)介質(zhì)及質(zhì)點(diǎn)（見教參）連續(xù)介質(zhì)：將流體視為整體，內(nèi)部不存在空隙的介質(zhì)，由流體密度的定義加以說明。 補(bǔ)充圖流體在P點(diǎn)上密度的定義為：p=Im當(dāng)以6Vc作為定義流體密度的最小體積單元時(shí)則在流體的任一點(diǎn)上均存在密度的確定值， 這就是連續(xù)介質(zhì)的概念。質(zhì)點(diǎn)即為

3、定義流體密度的最小體積單元Vc，均性特征。流體看成是由質(zhì)點(diǎn)在空間連續(xù)排列而無空隙的介質(zhì)。2.1.3流體微團(tuán)及控制體流體微團(tuán)（元體、微元體）由質(zhì)點(diǎn)組成、比質(zhì)點(diǎn)稍大的流體單元，均性特征。以微團(tuán)為解析對(duì)象：建立微分方程，微分解法?？刂企w：流場(chǎng)中某一確定的空間區(qū)域，區(qū)域的邊界稱為控制面。 由微團(tuán)組成，非均性特征。以控制體為解析對(duì)象：建立積分方程，積分解法或近似積分解法。2.1.4 流場(chǎng)特征及分類流體運(yùn)動(dòng)的全部范圍。1. 流場(chǎng)的定義;由無數(shù)多流體質(zhì)點(diǎn)或微 團(tuán)運(yùn)動(dòng)所構(gòu)成的空間。表征流體運(yùn)動(dòng)各有關(guān)物理參量隨空間及時(shí)間變化的特征。2. 流場(chǎng)的研究方法歐拉法同一瞬間全部流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)參量來描述，時(shí)間推進(jìn)。X =

4、f(x,y, z,t) 式中X速度V、壓力P密度P等。拉格朗日法某個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)參量隨時(shí)間的變化規(guī)律X =f(a,b,c,t)式中a, b, 4某個(gè)質(zhì)點(diǎn)的空間坐標(biāo)位置，拉格朗日變數(shù)。3. 流場(chǎng)的分類物理量是否隨時(shí)間變化穩(wěn)定流場(chǎng)：X=f(x,y,z)，次0=0，無質(zhì)量(動(dòng)量)蓄積!定常流動(dòng)L不穩(wěn)定流場(chǎng)：X =f(x,y,z,T)，次/氏H0，有質(zhì)量(動(dòng)量)蓄積不穩(wěn)定流動(dòng)I非定吊流動(dòng)物理量的性質(zhì)：J數(shù)量場(chǎng)：有大小、無方 向，如溫度、濃度-物理量的性質(zhì)：(向量場(chǎng)：有大小、有方向，如速度空間：一維 二維三維流場(chǎng)4.流線及跡線跡線：流體質(zhì)點(diǎn)在空間運(yùn)動(dòng)的軌跡。拉格朗日法分析流場(chǎng)。圖-3 P15流線：同一

5、瞬間各流體質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)方向的總和(速度向量所構(gòu)成的連線)歐拉法分析流場(chǎng)。性質(zhì).各點(diǎn)的速度向量就是過 該點(diǎn)的切線穩(wěn)定流動(dòng)：流線與跡線重合2.1.5流管及流束流管：在流場(chǎng)中由無數(shù)根流線所組成的、截面為一封閉曲線的管狀表面。性質(zhì)：沒有流體穿過流管的表面流進(jìn)或流出，流體僅從流管的斷面流進(jìn)流出。圖2-5 P16 流束：流管內(nèi)部的全部流體?？偭鱥微小流束過流斷面：在流束內(nèi)，與每根流線均垂直的斷面。圖-6 P16第4次課 課題：動(dòng)量傳輸?shù)幕径?學(xué)時(shí)）一、本課的基本要求1掌握流體流量的表示方法。2.掌握對(duì)流動(dòng)量傳輸、對(duì)流動(dòng)量通量及其表達(dá)式。3掌握不同情況下連續(xù)性方程的表達(dá)式及應(yīng)用。二、本課的重點(diǎn)、難點(diǎn)重點(diǎn)：續(xù)

6、性方程的表達(dá)式及應(yīng)用。難點(diǎn)：概念的理解和掌握。三、作業(yè)習(xí)題 P38 2-13 2-15四、教參及教具高家銳主編 重慶大學(xué)出版社動(dòng)量、熱量、質(zhì)量傳輸原理圖2-82.1.6流體的流量及流速體積流量qvm3/sqm =Pqv微元面流量質(zhì)量流量qmkg/sq G = q m g =Pgq vdqv =vdA斷面流量重量流量qGN/Sqv = J V dA = V 'A'Av-平均流速，m/s2.1.7對(duì)流動(dòng)量傳輸及對(duì)流動(dòng)量通量物性動(dòng)量傳輸：流體的I對(duì)流動(dòng)量傳輸：流體流粘性（粘性動(dòng)量傳輸） 動(dòng)條件下粘性動(dòng)量通量：?jiǎn)挝粫r(shí)間通過單位面積所傳遞的粘性動(dòng)量d ydy間通過單位面積所傳遞的對(duì)流動(dòng)量

7、，即 P vA 違 v Or=Pv vPaSx對(duì)流動(dòng)量通量：?jiǎn)挝粫r(shí)mv，即第9頁(yè)2.2流體質(zhì)量平衡方程連續(xù)性方程流體的動(dòng)量傳輸伴隨著質(zhì)量的傳遞與轉(zhuǎn)移過程，并以質(zhì)量平衡為基礎(chǔ)。 質(zhì)量平衡或物質(zhì)平衡（質(zhì)量守恒）的含義：流體流過一定空間時(shí)，流體的總質(zhì)量不變，兩 種情況：(A)(B)穩(wěn)定流動(dòng)：物質(zhì)的流入量 =物質(zhì)的流出量不穩(wěn)定流動(dòng)：物質(zhì)的流入量 -物質(zhì)的流出量 =物質(zhì)的蓄積量I建立質(zhì)量平衡方程的方法：元體平衡法。2.2.1直角坐標(biāo)系下的連續(xù)性方程 在流場(chǎng)中取一平行六面體dxdydz,如圖2-8 P18所示。單位時(shí)間內(nèi)流過A面、B面的流體質(zhì)量：PVxdydzLPvx +次 PvJdxldyddX1bx方

8、向：流入量與流出量之差為-蟲U dxdydzex同理y方向：流入量與流出量之差為HPVy)dxdydzcyz方向：流入量與流出量之差為 心z) dxdydzcz總的流入量與流出量之差為1) +單位時(shí)間內(nèi)元體質(zhì)量的蓄積：質(zhì)量在單位時(shí)間內(nèi)的變化，即空dxdydzcPcT按質(zhì)量平衡(B)得：二+ 空XJ + "Vy) + HPvJ = 0 CTexcycz可壓縮流體、不穩(wěn)定流動(dòng)的連續(xù)性方程。物理意義：流體在單位時(shí)間內(nèi)流經(jīng)單位體積空間流出與流入的質(zhì)量差與其內(nèi)部質(zhì)量變化的 代數(shù)和為零，是質(zhì)量守恒定律在流體流動(dòng)中的具體體現(xiàn)。穩(wěn)定流動(dòng)：蘭=0即込佇2+込2=0cT&點(diǎn)y&可壓縮流體

9、、穩(wěn)定流動(dòng)的連續(xù)性方程說明：?jiǎn)挝粫r(shí)間單位空間內(nèi)的流體質(zhì)量保持不變。dvcvy dvconst :則竺+竺=0exdycz不可壓縮流體、穩(wěn)定流動(dòng)的連續(xù)性方程說明：?jiǎn)挝粫r(shí)間單位空間內(nèi)的流體體積保持不變流體作為連續(xù)介質(zhì)是否連續(xù)分布的條件。 222管流連續(xù)性方程管流：由無數(shù)流管組成。根據(jù)質(zhì)量守恒定律，貝則iWA, = P2V2A2 =qm穩(wěn)定流動(dòng)、可壓縮流體的一維管流連續(xù)性方程。P = const 貝 y V1A1 =V2A2 =qv穩(wěn)定流動(dòng)、不可壓縮流體的一維管流連續(xù)性方程。結(jié)論：穩(wěn)定流動(dòng)的管流流體流過任一截面的體積流量(P = con st)或質(zhì)量流量不變(P Hconst),這也是質(zhì)量守恒定律在

10、流體流動(dòng)過程的具體體現(xiàn)。應(yīng)用：例2-1 P19 qm、CV與V、A的換算。第5次課 課題：動(dòng)量傳輸?shù)幕径?學(xué)時(shí))一、本課的基本要求1了解N-S方程的建立依據(jù)、推導(dǎo)方法、適用條件。2掌握N-S方程的物理意義。3了解歐拉方程的適用條件。二、本課的重點(diǎn)、難點(diǎn)重點(diǎn)：N-S方程的物理意義。 難點(diǎn)：N-S方程的推導(dǎo)方法。三、作業(yè)思考題：實(shí)際流體都具有黏性，引入理想流體有何實(shí)際意義？四、教參及教具動(dòng)量、熱量、質(zhì)量傳輸原理高家銳主編 重慶大學(xué)出版社 圖 2-10 圖 2-11 圖 2-122.3黏性流體動(dòng)量平衡方程納維期托克斯方程(Navier-Stokesequation)描述黏性不可壓縮流體動(dòng)量守恒的

11、運(yùn)動(dòng)方程。826年由納維和1847年由斯托克斯分別提 出。簡(jiǎn)稱N-S方程。1.動(dòng)量平衡的定義mdv流體在流動(dòng)過程中遵守能量守恒定律，稱為能量平衡。動(dòng)用形形式士曰土圮片tIt百跆一心猙 PlmdvF = 0，靜止，靜力平衡根據(jù)牛頓第二疋律：2 mP F H 0,運(yùn)動(dòng)，動(dòng)力平衡作用力的合力=單位時(shí)間內(nèi)動(dòng)量的變化量穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)：動(dòng)量傳入量-動(dòng)量傳出量1 +係統(tǒng)作用力的總和=0 (A) 不穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)：動(dòng)量傳入量-動(dòng)量傳出量+系統(tǒng)作用力的總和=動(dòng)量蓄積量(B) 動(dòng)量收支差量，曰“ ¥、，粘性動(dòng)量傳輸：粘性動(dòng)量通量Tyx=-卩也2. 動(dòng)量傳遞方式y(tǒng)x dy對(duì)流動(dòng)量傳輸：對(duì)流動(dòng)量通量Pv v3.

12、 作用力的形式表面力:!壓力4. 動(dòng)量平衡方程的推導(dǎo)在流場(chǎng)中取一微元體，對(duì)所取的微元體建立動(dòng)量平衡，即彳N-S方程。圖2-10 P21 對(duì)流動(dòng)量收支差量以Vx為準(zhǔn)：動(dòng)量通量P vxvx在直角坐標(biāo)系中由于有三個(gè)方向的分速度，所以共有九個(gè)動(dòng)量通量。%VxPvxVyPVxVzbvyVxPVyVyPVyVzPvz'VxPvzvyPVzVzA動(dòng)量通量收支差量為x _xx方向的速度、x方向的動(dòng)量通量c(PVxVx) .-dx dy dz對(duì)流動(dòng)量收支差量為x _x同理，以Vx為準(zhǔn)，y方向、z方向的對(duì)流動(dòng)量收支差量：一 _dxdydzx_y空也dxdydz czx_z以Vx為準(zhǔn)，元體對(duì)流動(dòng)量收支差量為

13、_VxVx) +g(PVyVx)十點(diǎn)(PVzVx)L點(diǎn)Xdy'同理，以Vy、Vz為準(zhǔn)，元體對(duì)流動(dòng)量收支差量為黏性動(dòng)量收支差量黏性動(dòng)量通量同樣由九個(gè)分量組成。圖2-11czvy、VzP21xdy dz以Vx為準(zhǔn)，C、D面上的黏性動(dòng)量通量為Tzx Czx D+玉dzcz黏性動(dòng)量通量收支差量黏性動(dòng)量收支差量cTzx-dz dzCTzxdxdydz<zcT同理，Vx在y、x方向的黏性動(dòng)量收支差量分別為一 dxdydz以Vx為準(zhǔn)，元體黏性動(dòng)量收支差量為-竺"去1 +皂L &同理，以Vy、Vz為準(zhǔn)的黏性動(dòng)量收支差量為x T y、 牛頓流體：抵=-卩也Tyx=卩弘作用力的總和

14、圖2-12 P22丄ePb = Pa + dxex-三 dxdydz exIdxdy dz dyczzyxT 一血xx_exx方向：Pax方向合壓力為Pa -Pbx方向的總壓力為-dxexcP一dx dy dz ex同理，y、z方向的總壓力為X T y、重力P gXdxdydz動(dòng)量蓄積量Pgydxdy dzP gzdxdy dz單位時(shí)間內(nèi)元體動(dòng)量的變化量:X方向y方向z方向凹匕）dxdydz cTv vyVI Vz5. 動(dòng)量平衡方程式將以上式子代人B）式，整理得：N-S方程 簡(jiǎn)化：4=const，牛頓黏性定律P=const，連續(xù)性方程式（2-51P246. 動(dòng)量平衡方程的討論物理意義c（3x

15、丄CVCVCVxP+Vx+Vy+Vz _ cTdxcycz式中P壘CT式（2-48P23込 +邑+ 蘭VaLP +Pg :2 cy2 cz2 J & X 一單位時(shí)間、單位體積流體的動(dòng)量變化量，kg 3m/s ；m spv處一對(duì)流動(dòng)量；卩空F一黏性動(dòng)量; 戲CX單位體積流體上的壓力，N/m3; P g X重力。方程的物理意義:全微分dv QV + CVd T CT ex運(yùn)動(dòng)的流體能量守恒的表現(xiàn)。動(dòng)量力式式V = v（x,y,z）CVCVdv ='d T +dxexCV+'Vczcv'VxVyx ax 一 -CVCV+ 一 ”dy + 一 'dzcyczCV

16、丄CV丄CVa =+ Vx + 一，vyCT excy亠色X亠WVx+ Vy + -VzcyczC vx c Vcv+ 'VzczCT exp dVx _ 1 豐 Vx 十 3 y X 十 3 Vx宀|l - 2-2-2d Texcycz.2r2-2 f式中p叢一慣性力；+牛+牛1一黏性力；dTL2 cy2 氐2Pgx-重力；其單位均為N/m3。由此可見，流體在運(yùn)動(dòng)中以作用力及動(dòng)量形式表現(xiàn)能量平衡關(guān)系是統(tǒng)一的。 適用條件黏性流體、不穩(wěn)定流動(dòng)、不可壓縮流體元體范圍內(nèi)）。CX"gx-壓力;CX2.4理想流體動(dòng)量平衡方程歐拉方程（EularequationSB重慶科技學(xué)院教案用紙卩

17、=0時(shí)，N-S方程簡(jiǎn)化為歐拉方程穩(wěn)定流動(dòng)，別/自=0單位質(zhì)量流體CVx丄CVxCVx1cP丄Vx+ Vy + Vz=+g：&cyczpex點(diǎn)Vy點(diǎn)VyCVy1cPVx+ Vy+ Vz=+g、勿czpCVzCVzCVz1cPVx+ Vy -+ Vz一、+gzexczpczx歐拉方程適用條件：理想流體、穩(wěn)定流動(dòng)、不可壓縮流體元體范圍內(nèi)）。理想流體：沒有黏性的流體，卩=0。實(shí)際流體都具有黏性，提出理想流體的意義何在？簡(jiǎn)化:第10頁(yè)重慶科技學(xué)院教案用紙第6次課 課題：動(dòng)量傳輸?shù)幕径?學(xué)時(shí))一、本課的基本要求1 了解伯努利方程微分式的物理意義。2掌握伯努利方程積分式的形式，適用條件，物理意義

18、。 3掌握管流伯努利方程式及應(yīng)用。二、本課的重點(diǎn)、難點(diǎn)重點(diǎn)：管流伯努利方程式的應(yīng)用。 難點(diǎn)：管流伯努利方程式的應(yīng)用。三、作業(yè)習(xí)題 P39 2-17 2-18四、教參及教具動(dòng)量、熱量、質(zhì)量傳輸原理高家銳主編 重慶大學(xué)出版社 圖 2-13 圖 2-142.5 歐拉方程的簡(jiǎn)化伯努利方程(Bernoulli equations1伯努利方程的微分式在流場(chǎng)中，流體質(zhì)點(diǎn)于流線方向上具有一維流動(dòng)的特征，對(duì)于理想流體，在穩(wěn)定流動(dòng)的條 件下，沿流線方向作一維流動(dòng)的動(dòng)量平衡方程可由歐拉方程簡(jiǎn)化處理。處理過程中用到兩個(gè)概 念。 全微分 V =v(x,y,z) P = P(x,y,z)根據(jù)全微分的定義，在穩(wěn)定流動(dòng)下，有

19、：dv =£dx +空 dy + 空 dzGxcyczdvcvdxdvdycv dz+d T6xd T點(diǎn)yd Tcz dTdvcv丄cvcv=vx一+vy+ vz 一d TexcyczdvxVx 丁 =dxdvy1v y = 一二dyPdzJ g+gxexVz即 丁中g(shù)y 列1即亠Pgzgx=ogy=og-gdvxdT=vx -ex+"xFy 一+ 嘰+ vz -czdvxdvxdxdvx為X+ v色x+ v色xvx v xvy于vzdTdxdTdxexcycz同時(shí),dVx 1Vx =一dxPdVy1< V y =dyPdVzVzcPcxxdx_丄dz PcP斜cPx

20、dyxdzVxdVx +VydVy +Vzdv1. 亠護(hù).丄點(diǎn) =一一dx + dy + dz gdzP |_cxcyWz1vxdvx + Vydv y + VzdVz = vdv = -' P - gdz1gdz + d P +VdV = 0P理想流體、穩(wěn)定流動(dòng)、沿流線方向的歐拉方程，稱為伯努利方程的微分式。2伯努利方程方程的導(dǎo)出由伯努利方程的積分式來確定運(yùn)動(dòng)過程中的動(dòng)量平衡關(guān)系：圖-13 P27丄1廠丄122gz Pi +2Vgz F2 +2V2+?v2 =c on st Nm/kg（單位質(zhì)量）1 2P gz + P + Pv = const 或 2Yz + p + Jy = co

21、nst2gP V2z + - += const丫 2gPgz+PI»N、m/ m3（單位體積）N m N （單位重量）方程的討論適用條件：理想流體、穩(wěn)定流動(dòng)，不可壓縮流體、沿流線方向。 物理意義：?jiǎn)挝唬簷C(jī)械能守恒定律的體現(xiàn)。包括Z項(xiàng)的為位能 包括P項(xiàng)的為靜壓能包括V項(xiàng)的為動(dòng)能 各個(gè)能量之間可以相互轉(zhuǎn)換，對(duì)理想流體而言，其總和不變，黏性流體在流 動(dòng)過程中存在能量損失一靜壓能的降低。3伯努利方程在管流中的應(yīng)用圖2-14 P28一般管流的伯努利方程為卩gzj + R +丄PV2 = Pgz2中P? +1 Pv；2 2限制條件：理想流體、穩(wěn)定流動(dòng)、不可壓縮流體、沿流線方向。對(duì)于實(shí)際流體：1

22、2=P gz2 +P2 + -P V2+h 失2（1t 2流動(dòng)）第19頁(yè)式中h失一能量損失hfihr1 2P gz2 + F2 + Pv221 2=P gz1 +P1 + Pv1 +h 失2（2t 1流動(dòng)）式中 h失 Pa。伯努利方程應(yīng)用于管流時(shí)的幾點(diǎn)說明：管道平直、流動(dòng)為緩變流流線趨于直線且平行。反之，為急變流。關(guān)于動(dòng)能的計(jì)算1 2 1-2 1 2 1-2 -v > v=V =aV2 2 2 2式中動(dòng)能修正系數(shù)，a = f（Re）。實(shí)際管流的伯努利方程應(yīng)為層流 a =2紊流"“05-1.101 2 1 2Pgzr +R +% ”- Pvt = Pgz2 +P2 +«

23、2 Pv2應(yīng)用管流伯努利方程應(yīng)注意： 適用條件：理想流體、穩(wěn)定流動(dòng)、不可壓縮流體、沿流線方向、緩變流。 工程上大多數(shù)都是紊流，a 1.0 P1、F2可以是絕對(duì)壓力，也可以是表壓力。絕對(duì)壓力與表壓力的關(guān)系？絕對(duì)壓力P相對(duì)壓力J表壓力Pm = P - Pa儀表測(cè)得的壓力日對(duì)壓力真空度 Pv = Pa - P工程上習(xí)慣簡(jiǎn)稱壓力在國(guó)際單位制中，壓力的單位為七：FmmH2°9.8呼1atm =1.013心05 Pa v1、v2、實(shí)際狀況下。實(shí)際狀況下的流速、密度公式？ Z1、z2取決于基準(zhǔn)面。伯努利方程式在工程上的應(yīng)用極為廣泛：流量測(cè)量、噴嘴設(shè)計(jì)、煙囪設(shè)計(jì)等共性? 應(yīng)用時(shí)：方程聯(lián)解。（1 -2

24、截面）（流量公式）（一維穩(wěn)定流動(dòng)，P = con st）伯努利方程式 fv =vAvA訓(xùn)人2第7次課 課題：動(dòng)量傳輸?shù)幕径?學(xué)時(shí)）本課的基本要求鞏固管流伯努利方程及應(yīng)用習(xí)題 P39 2-19 2-211.流體在流動(dòng)過程中能量的相互轉(zhuǎn)換關(guān)系。圖2-15圖2-16圖2-17 P31 提示：管流伯努利方程1 2 1 2Pgzr +R +- Pvr = Pgz2 + P2 +- Pv2 + h失2 2(1T 2流動(dòng))簡(jiǎn)化:1）水平管道Z1 =Z2 ;不可壓縮流體，d不變，V1 =V2 ？R = P2 + h 失P P2 = h 失PT h失（不可逆過程） 靜壓能T能量損失2)理想流體人失=0 ;水

25、平管道乙=Z2; d1<d2 v1 >V21 212+ Pv1 = P2 + P V 21 T 22 2122P P2 =? P(v2-v1 2)<0動(dòng)能T靜壓能3)2t 1?理想流體h失=0 ； Z1<Z2； dl<cl2 V1 >V212 12Pgzr +R + Pv： = Pgz2 + P2 + - Pv；2 2(1T 2流動(dòng))-V-<0P><=0?)+ Pg(Z2 - Z1)2t 1?能量轉(zhuǎn)換關(guān)系?動(dòng)能靜壓能*能量損失位能是否氣流只能從靜壓高處流向靜壓低處？2. 流量測(cè)量。圖2-18圖2-19圖2-20 P32提示：文丘里管畢托管孔板測(cè)流量原理Pgz1 中 P1gzi11+ - Pv； = Pgz2 +P2 +1 Pv；22簡(jiǎn)化：乙=Z2 ；號(hào)=01)文丘里管v1Av2A2qv1 2Pi + Pv22A2V1 =V2 丁A1A21 2=P 2 + PV22