鎖模激光器的設(shè)計(jì)

1、第 1 章 概述 1第2章SESAM鎖模激光器的基本原理22.1 被動(dòng)鎖模激光器工作原理 22.2 半導(dǎo)體飽和吸收鏡鎖模相關(guān)理論 32.3 SESAME模脈沖的演變過程 42.4 ND:YV04 晶體5第三章 大功率皮秒激光器及諧振腔設(shè)計(jì) 73.1 熱透鏡效應(yīng)理論分析 73.2 模式匹配 73.3 含熱透鏡的諧振腔設(shè)計(jì) 7總 結(jié) 10參考文獻(xiàn) 11光電子課程設(shè)計(jì)第1章概述激光是20世紀(jì)以來的重大科技發(fā)明之一，自I960年梅曼成功研制世界上第 一臺(tái)激光器一紅寶石激光器以來，激光技術(shù)正以科學(xué)史上罕見的高速度向前發(fā)展 著。特別是進(jìn)入二十世紀(jì)八十年代末期，由于大功率激光二極管和陣列型激光二 極管成為極

2、理想的泵浦源，從而導(dǎo)致了效率高、體積小、壽命長(zhǎng)、性能穩(wěn)定和光 束質(zhì)量好等優(yōu)點(diǎn)的激光二極管泵浦固體激光器的出現(xiàn)，帶動(dòng)了整個(gè)固體激光器件 的發(fā)展。由于DPSS具有半導(dǎo)體激光器和固體激光器的雙重優(yōu)點(diǎn)，而且同時(shí)彌補(bǔ) 了兩者的缺點(diǎn)，所以DPSSL在科學(xué)研究、材料加工、醫(yī)療衛(wèi)生、軍事國防、同位 素分離、激光核聚變、信息傳輸?shù)确矫嬗袕V泛的應(yīng)用前景，現(xiàn)在已經(jīng)成為激光技 術(shù)領(lǐng)域的重要發(fā)展方向之一。由于超短脈沖具有皮秒、飛秒量級(jí)的脈沖寬度，高脈沖重復(fù)頻率，寬的光譜 和高的峰值功率，在各個(gè)領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用，所以超短脈沖的產(chǎn)生成為了當(dāng) 今重要的一個(gè)研究課題。飛秒激光自誕生之日起一直是光學(xué)領(lǐng)域最前沿的研究方 向之一

3、，由于其卓越的特性使其應(yīng)用在基礎(chǔ)科學(xué)研究、醫(yī)療、軍事、工業(yè)等眾多 領(lǐng)域。例如：微納加工、太赫茲產(chǎn)生、超連續(xù)譜產(chǎn)生、慣性約束核聚變等。更值 得一提的是兩項(xiàng)諾貝爾獎(jiǎng)：A. H. Zewail利用飛秒激光脈沖在飛秒量級(jí)的時(shí)間分 辨率下研究化學(xué)反應(yīng)過程的分子的動(dòng)力學(xué)，獲得了1999年的諾貝爾化學(xué)獎(jiǎng)；T. Hansch和J. Hou將飛秒激光產(chǎn)生的超連續(xù)譜應(yīng)用到超精密光譜學(xué)測(cè)量研究， 尤其對(duì)“光梳”技術(shù)的完善工作獲得了 2005年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。在眾多超短脈 沖產(chǎn)生技術(shù)中，半導(dǎo)體可飽和吸收鏡鎖模技術(shù)由于其獨(dú)有的優(yōu)越性成為了近年來 的研究熱點(diǎn)。本文主要是以Nd:YV04晶體為增益介質(zhì)，SESAM作為鎖模

4、器件，研究了基于 SESAM鎖模的大功率皮秒激光器，并取得了一些成果。文中針對(duì)大功率激光器的 特點(diǎn)，對(duì)LD端面泵浦激光晶體的熱效應(yīng)進(jìn)行了分析，計(jì)算了其熱透鏡焦距，分析了模式匹配，設(shè)計(jì)了 W型折疊熱穩(wěn)腔，并通過諧振腔穩(wěn)區(qū)的計(jì)算，有效的優(yōu)化了 熱穩(wěn)腔。1光電子課程設(shè)計(jì)第2章SESAI鎖模激光器的基本原理2.1被動(dòng)鎖模激光器工作原理產(chǎn)生超短脈沖的一種有效方法是被動(dòng)鎖模。此方法是把可飽和吸收體放在激 光諧振腔內(nèi)實(shí)現(xiàn)的?？娠柡臀阵w是一種非線性吸收介質(zhì)，對(duì)腔內(nèi)激光的吸收是 隨光場(chǎng)強(qiáng)度而變化的，當(dāng)光場(chǎng)較弱時(shí)吸收體對(duì)光吸收很強(qiáng)，因此光透過率很低； 隨著激光強(qiáng)度的增大，吸收體對(duì)光的吸收減少，當(dāng)達(dá)到一特定值時(shí)，

5、光幾乎可以 無損耗的通過，此時(shí)透過率幾乎100%從而強(qiáng)度越大的激光損耗越小，從而得到 很強(qiáng)的鎖模脈沖。它類似于被動(dòng) Q開關(guān)，但又有區(qū)別，被動(dòng)鎖模要求可飽和吸收 體的上能級(jí)壽命特別短。圖1.1 一般可飽和吸收體的吸收特性由于吸收體的吸收系數(shù)隨著光強(qiáng)的增加而下降，所以高增益激光器所產(chǎn)生的 高強(qiáng)度激光能使吸收體飽和。如圖1.1所示，可以看出激光通過吸收體的透過率 T隨光強(qiáng)I的變化情況。強(qiáng)信號(hào)的透過率比弱信號(hào)的大，只有很小部分被吸收體 所吸收。強(qiáng)弱信號(hào)大致以吸收體的飽和光強(qiáng)Is來劃分。大于Is的光信號(hào)為強(qiáng)信 號(hào)，否則為弱信號(hào)。在沒有發(fā)生鎖模以前，假設(shè)腔內(nèi)光子的分布是均勻的，但由 于噪聲的存在，還是有些

6、起伏。由于吸收體有可飽和吸收的特性，弱的信號(hào)透過 率小，受到的損耗大，而強(qiáng)的信號(hào)透過率大，受到的損耗小，且其損耗可以通過 工作物質(zhì)的放大得到補(bǔ)償。所以光脈沖每經(jīng)過吸收體和工作物質(zhì)一次，其強(qiáng)弱信 號(hào)的相對(duì)值就改變一次，在腔內(nèi)多次循環(huán)后，極大值與極小值之差會(huì)越來越大。 脈沖的前沿不斷被削陡，而尖峰部分能有效的通過，則使脈沖變窄。從頻率域分 析，開始時(shí)自發(fā)輻射的熒光以及達(dá)到闕值所產(chǎn)生的激光漲落脈沖，經(jīng)過可飽和吸 收體在噪聲脈沖中的選擇作用，只剩下高增益的中心波長(zhǎng)及其邊頻，隨后經(jīng)過幾 次吸收體的吸收和工作物質(zhì)的放大，邊頻信號(hào)又激發(fā)新的邊頻，如此繼續(xù)下去， 使得增益線寬內(nèi)所有的模式參與振蕩，于是便得到一

7、系列周期為2L/C的脈沖序列 輸出。2.2半導(dǎo)體飽和吸收鏡鎖模相關(guān)理論半導(dǎo)體可飽和吸收鏡（SESAM鎖模是隨著半導(dǎo)體技術(shù)及材料的發(fā)展而發(fā)展起 來的一種鎖模技術(shù)。由于半導(dǎo)體外延（epitaxy ，包括分子束外延MBE和金屬有機(jī) 化學(xué)氣相沉積MOCV技術(shù)的發(fā)展以及半導(dǎo)體材料在很寬的范圍內(nèi)可變的吸收帶， 使半導(dǎo)體可飽和吸收體成為非常有潛力的鎖模器件。這種半導(dǎo)體可飽和吸收體可 以用外延法直接生長(zhǎng)在半導(dǎo)體布拉格反射鏡上，因此被叫做可飽和半導(dǎo)體布拉格 反射鏡（Saturable Bragg Reflector ，簡(jiǎn)稱 SBR或半導(dǎo)體可飽和吸收反射鏡 （Semiconductor Saturable Abs

8、orber Mirror ，簡(jiǎn)稱 SESAM）近年來，這種半 導(dǎo)體可飽和吸收體以其獨(dú)特的優(yōu)點(diǎn)，得到了非常迅速的發(fā)展和應(yīng)用，大大促進(jìn)了 超短脈沖技術(shù)的發(fā)展。2.2.1半導(dǎo)體可飽和吸收鏡的時(shí)間特性一般來說半導(dǎo)體的吸收有兩個(gè)特征弛豫時(shí)間，帶內(nèi)熱平衡在SESAME模過程中，響應(yīng)時(shí)間很短的帶內(nèi)熱平衡（一般處于飛秒量級(jí)，在100-200fs左右）可以有 效壓縮脈寬、維持鎖模。響應(yīng)時(shí)間較長(zhǎng)的帶間躍遷則提供了鎖模的自啟動(dòng)機(jī)制， 設(shè)計(jì)可飽和吸體的時(shí)間特性，主要是設(shè)法縮短帶間弛豫時(shí)間。對(duì)于低溫生長(zhǎng)的材 料，這一時(shí)間具體是由電子/空穴陷獲決定的，一般來說大約在皮秒甚至納秒量級(jí)。 半導(dǎo)體內(nèi)部的團(tuán)簇、缺陷、表面效應(yīng)等都

9、能導(dǎo)致陷獲的發(fā)生，這些陷獲的存在加 速了布居數(shù)的衰減。可以通過改變吸收體的生長(zhǎng)溫度來改變陷獲的密度，從而改 變帶間躍遷弛豫時(shí)間。一般來說，生長(zhǎng)溫度越低，在半導(dǎo)體內(nèi)引入的缺陷越多， 一般選擇300-500攝氏度，從而可以獲得更短的帶間躍遷弛豫時(shí)間。2.2.2半導(dǎo)體可飽和吸收鏡的宏觀特性可飽和吸收鏡的調(diào)制深度、非飽和損耗、飽和通量、飽和光強(qiáng)、脈沖響應(yīng)時(shí) 間以及飽和恢復(fù)時(shí)間幾等參量決定了被動(dòng)鎖模激光器的特性。調(diào)制深度是指吸收 鏡非線性反射率的變化范圍。調(diào)制深度是和鎖模輸出脈沖的脈寬有直接關(guān)系的一 個(gè)量。通常來講，調(diào)制深度越大，脈寬就越窄。它的大小和飽和吸收層的厚度（或 者是量子阱的個(gè)數(shù)）以及吸收鏡的

10、表面鍍膜有直接的關(guān)系。非飽和損耗包括底層反射鏡反射率不足百分之百的部分，表面粗糙造成的散 射損耗，缺陷和雜質(zhì)的吸收損耗等。原則上講非飽和損耗應(yīng)該越小越好，因?yàn)樗?只會(huì)降低激光器的效率，但是有時(shí)為了追求其它指標(biāo)會(huì)不可避免的引入非飽和損 耗。吸收體的恢復(fù)時(shí)間能夠影響激光器的運(yùn)轉(zhuǎn)模式，激光器要想實(shí)現(xiàn)連續(xù)穩(wěn)定的 鎖模運(yùn)轉(zhuǎn)，必須控制恢復(fù)時(shí)間，而且恢復(fù)時(shí)間的大小也影響最終的鎖模脈沖寬度。 吸收體的飽和光強(qiáng)如果太小的話，腔內(nèi)脈沖能量就會(huì)遠(yuǎn)大于飽和光強(qiáng)，就會(huì)出現(xiàn) 多脈沖運(yùn)轉(zhuǎn)的不穩(wěn)定現(xiàn)象。反之，如果飽和光強(qiáng)過大的話，腔內(nèi)脈沖能量不能超 過飽和光強(qiáng)，吸收體將不會(huì)被漂白，實(shí)現(xiàn)不了連續(xù)鎖模運(yùn)轉(zhuǎn)。一般來講腔內(nèi)脈沖 能量

11、應(yīng)該幾倍于飽和光強(qiáng)時(shí)才能實(shí)現(xiàn)連續(xù)鎖模運(yùn)轉(zhuǎn)。設(shè)計(jì)半導(dǎo)體飽和吸收鏡還應(yīng) 考慮的問題就是針對(duì)不同波長(zhǎng)的激光器，應(yīng)該有不同的參數(shù)設(shè)計(jì)。主要是控制半 導(dǎo)體的內(nèi)部結(jié)構(gòu)，比如禁帶寬度，量子阱結(jié)構(gòu)等，以適應(yīng)不同波長(zhǎng)的激光器。2.3 SESAM鎖模脈沖的演變過程SESAME模脈神的演變過程一一調(diào) Q調(diào)Q鎖模、穩(wěn)定的鎖模三個(gè)階段：1在激光器振蕩開始階段，SESA M主要引起腔內(nèi)損耗，開始時(shí)自發(fā)輻射的熒 光以及達(dá)到闌值所產(chǎn)生的具有隨機(jī)相位關(guān)系的激光縱模之間的干涉，導(dǎo)致初始激 光脈沖光強(qiáng)度的起伏，脈忡總量很大，激光從自由振蕩建立。SESAM對(duì)其產(chǎn)生輕度調(diào)制，產(chǎn)生自調(diào)Q。2隨著腔內(nèi)能量的增加，SESAMff始對(duì)激光進(jìn)行

12、較強(qiáng)調(diào)制，部分光能量進(jìn)入 半導(dǎo)體可飽和吸收體（不同類型的 SESAM具有不同的反射率），此時(shí)半導(dǎo)體內(nèi)帶 間躍遷發(fā)揮主要作用。對(duì)不同強(qiáng)度的光表現(xiàn)出不同的吸收特性，對(duì)強(qiáng)脈沖吸收得 少而對(duì)弱脈沖吸收得多，從而使從 SESAMd來的光脈沖的強(qiáng)度差更大，然后與頂 層反射的光脈沖疊加實(shí)現(xiàn)對(duì)脈沖的調(diào)制，光脈沖經(jīng)過SESAMR收和激光增益介質(zhì)線性放大的聯(lián)合作用，對(duì)振蕩的脈沖序列進(jìn)行有效的選擇。對(duì)腔內(nèi)激光進(jìn)行強(qiáng)度 鑒別，開始?jí)嚎s脈寬，但此時(shí)腔內(nèi)的激光脈沖的能量還不足以將 SESAM5全漂白， 且由于激光器的自發(fā)輻射，腔內(nèi)產(chǎn)生自調(diào) Q鎖模。3隨著激光脈沖在腔內(nèi)振蕩，腔內(nèi)種子脈忡逐漸加強(qiáng)足以將SESAM漂白，光脈沖

13、受到SESAM的深度調(diào)制，在此階段起主要作用的是 SESAM帶內(nèi)熱馳豫過程， SESAM的帶內(nèi)熱平衡時(shí)間非常短，帶間躍遷時(shí)間將可以忽略。經(jīng)過非線性吸收的 脈沖被SESA底層反射回去，與在頂層鏡面處反射的脈沖進(jìn)行干涉疊加，從而實(shí) 現(xiàn)振幅和相位的同時(shí)調(diào)制。調(diào)制后的強(qiáng)脈沖經(jīng)過增益介質(zhì)時(shí)，使介質(zhì)進(jìn)入非線性 放大階段，前沿及中心部位放大的多，由于反轉(zhuǎn)粒子數(shù)的損耗，使增益下降，脈 沖后沿放大的少，甚至得不到放大，其結(jié)果使前后沿變陡，脈沖變窄，小脈沖幾 乎完全被抑制，從而輸出一系列強(qiáng)度高、脈寬窄的脈沖序列。2.4 Nd:YV04 晶體Nd:YV04(饑酸銘)晶體是具有強(qiáng)雙折射特性的正單軸晶體，屬四方晶系 (

14、4/mmm)，錯(cuò)英石(ZrSi04)結(jié)構(gòu)。Nd:YV04晶體是在YV04基質(zhì)生長(zhǎng)過程中通過用 適當(dāng)?shù)腘d3+離子取代y3+離子的位置而形成的。晶體中激活離子Nd3+勺位置具有 低的點(diǎn)群對(duì)稱性，離子的振蕩強(qiáng)度大。YV04基質(zhì)對(duì)Nd+3有敏化作用，提高了激活離子的吸收能力。自1966年以來Nd:YV04晶體就作為一種重要的激光材料得到 廣泛認(rèn)可。75圖1.2 Nd:YV04晶體的能級(jí)結(jié)構(gòu)圖1.2為Nd:YV04晶體的能級(jí)結(jié)構(gòu)示意圖。當(dāng)用 808nmLD進(jìn)行泵浦時(shí)，泵浦 光把粒子從基態(tài)激發(fā)到能級(jí)上，粒子在 4F2/5能級(jí)上的壽命非常短，可以非常快 地通過無輻射馳豫過程落到能級(jí) 4F312上。4F3/

15、2能級(jí)是一個(gè)亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)，能級(jí) 壽命相對(duì)較長(zhǎng)，容易產(chǎn)生粒子數(shù)聚集，從而可與下邊的能級(jí)實(shí)現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)。亞 穩(wěn)態(tài)4P3尼能級(jí)上的粒子受激躍遷到低能級(jí)即可輻射不同波長(zhǎng)的激光，Nd:YV04晶體主要有四條發(fā)射譜線：4p312-411S/2、4FM-113/2、4Fm-4lll/2、4p312-419/2， 對(duì)應(yīng)的輻射波長(zhǎng)分別為 1.839um 1.342um 1.064戶m和0. 914um 其中室溫下 1.064um譜線是發(fā)射截面最大、增益最強(qiáng)的一條譜線，1.34um次之，最弱的是1.839ILm和0.914um。實(shí)際上，由于Nd3+離子受基質(zhì)晶格場(chǎng)的影響，主能級(jí)會(huì)產(chǎn) 生Stark分裂，精確的輻射躍遷

16、發(fā)生在各個(gè)不同的子能級(jí)之間。Nd:YV04基態(tài)的能級(jí)Stark分裂只有439mm此914nm躍遷通常稱為準(zhǔn)三能級(jí)躍遷。3 2-®啟 d ©1 1 o o O口.Ui （tun）圖1.3 Nd:YV04晶體的偏振吸收光譜圖1.3給出了 Nd:YV04晶體的偏振吸收譜線。從圖中可以看出，晶體對(duì) n偏 振光（平行于晶體c軸）的吸收大于對(duì)c偏振光（垂直于晶體C軸）的吸收，而且晶 體對(duì)兩個(gè)方向的偏振光均在593nm 754nm和808nm附近有三個(gè)較強(qiáng)的吸收帶，其 中，808nm吸收峰最強(qiáng)，593nm吸收峰次之，754nm吸收峰最弱，808mn吸收峰的 寬度（FWHM為10nm左右。

17、6光電子課程設(shè)計(jì)第三章大功率皮秒激光器及諧振腔設(shè)計(jì)3.1熱透鏡效應(yīng)理論分析隨著泵浦功率的提高，LD泵浦的激光器的晶體的熱效應(yīng)越來越嚴(yán)重， 這對(duì)激 光器的輸出特性有很大的影響，如諧振腔的穩(wěn)定性，輸出光束的質(zhì)量等，所以在 高功率連續(xù)運(yùn)轉(zhuǎn)的激光器系統(tǒng)中，諧振腔的設(shè)計(jì)必須考慮激光晶體的熱透鏡效應(yīng)。 在光泵浦的作用下，激光晶體因吸收光而發(fā)熱，同時(shí)又因?yàn)槔鋮s來散熱，但是， LD泵浦光功率密度很高，而且有很好的方向性，這就使晶體的內(nèi)部溫度特別的高， 而晶體的散熱是從外表面散熱的，這樣就使激光晶體內(nèi)熱源分布不均，從而使溫 度梯度加劇。光通過晶體時(shí)將建立起一個(gè)橫向的溫度梯度，因折射率依賴于溫度，故溫度梯度導(dǎo)致折

18、射率梯度，根據(jù)晶體的各向異性，這種溫度梯度在晶體中也有 各向異性的性質(zhì)，從而導(dǎo)致了光的聚焦和散焦。在激光晶體內(nèi)部形成的熱致折射 率梯度變化對(duì)光束的變換作用在一階近似上與球面透鏡等效，因此，可以將其近 似等效為球透鏡處理，又因?yàn)榧す饩w的長(zhǎng)度比其腔長(zhǎng)而言，相對(duì)很小，故可將 熱透鏡等效為薄透鏡處理，這就是所謂的熱透鏡效應(yīng)。3.2模式匹配為了使激光晶體對(duì)泵浦光有最大程度的利用，以及提高輸出激光的光斑質(zhì)量、 減少泵浦光闕值功率、增大輸出功率和提高斜效率等，需要考慮泵浦光與振蕩光 的模式匹配問題。將泵浦光與振蕩光在增益介質(zhì)中的重疊程度最大化是最優(yōu)化固 體激光器的效率的關(guān)鍵因素，模式匹配就是這種重疊程度的

19、最大化。提高泵浦光 與振蕩光的重疊程度對(duì)提高輸出激光的光斑質(zhì)量、減少泵浦光闌值功率、增大輸 出功率和提高斜效率有很重要的作用。3.3含熱透鏡的諧振腔設(shè)計(jì)由我們的理論分析，在諧振腔的設(shè)計(jì)中，我們最主要的是解決熱透鏡效應(yīng)和 模式匹配的問題，所以我們想設(shè)計(jì)一個(gè)熱穩(wěn)腔，即在熱焦距（泵浦功率）變化的情況下，使激光晶體處的振蕩光光斑半徑對(duì)于激光晶體的等效熱透鏡焦距f的變化不敏感，從而使諧振腔始終處在穩(wěn)區(qū)范圍之內(nèi)，同時(shí)又保持良好的模式匹配以及 保證所有的腔參數(shù)在我們的要求范圍之內(nèi)。331諧振腔結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)如下圖所示為諧振腔結(jié)構(gòu)示意圖SESAMM4OC圖2.1諧振腔的結(jié)構(gòu)示意圖如圖2.1 , Ml、M2 M3是半

20、徑為Rl、R2、R的凹面鏡，M4和oc為平面鏡。 LO為SESAME Ml的距離，L1為Ml和M2之間的距離，L21為M2到激光晶體Nd:YV04 前端的距離，L22為激光晶體Nd:YV04后端到M3的距離，因?yàn)镸4為平面鏡，所 以我們可以定義L3為M3和輸出鏡oc之間的距離。我們接下來要做的工作就是確 定Ml, M2,M3這3個(gè)反射鏡的曲率半徑（Rl、R2, R3）的大小以及諧振腔各個(gè)臂長(zhǎng) （LO、Ll、L21、L22、L3）的長(zhǎng)度，從而保證在我們所設(shè)計(jì)的穩(wěn)區(qū)范圍內(nèi)達(dá)到最佳 的模式匹配和在可飽和吸收體上的最合適光斑大小。由于光束對(duì)凹面鏡（Ml、M2M3）是斜入射的，這就會(huì)造成入射的子午面和弧

21、矢面光束通過平凹鏡后會(huì)聚點(diǎn)不重 合，從而形成像散，像散會(huì)使子午面和弧矢面內(nèi)振蕩光束不重合，且光斑大小不 一樣。所以我們一般把折疊腔作為一個(gè)像散腔，所以折疊鏡在弧矢面和子午面的 焦距不同。由光的傳輸矩陣?yán)碚?，以靠近SESAMt為參考面的弧矢面往返矩陣可以寫為：8光電子課程設(shè)計(jì)9光電子課程設(shè)計(jì)°Vi?°Vi s1 o2cos"rF°h1 oI2cos可t2cosB厶屮oVi -Jlo I Ao 112co甲T0°Vi1°pi bt 02cos0T以靠近SESAM處為參考面的子午面往返矩陣可以寫為：0> （P厶） 】（0 1丿-t-0

22、"1Ig d)(i oyi a：03 &COE0°p1 1。pJ1bi丿1J2】丿rlMt亡2R、cos70”丄1 4'丿 2 '2 CQ3 &由諧振腔的穩(wěn)定性條件得：厶卩dlo厶 i丿-2、ftjCOS °h心 】I。1lnl<214+M|<2只有在子午面和弧矢面內(nèi)的往返矩陣同時(shí)滿足穩(wěn)定性條件時(shí)，諧振腔才處于 穩(wěn)定狀態(tài)。高斯光束在參考面處弧矢面內(nèi)和子午面內(nèi)的等相位曲率半徑r和光斑半徑分別為：2色2-心” _2皿10光電子課程設(shè)計(jì)332諧振腔相關(guān)腔參數(shù)的確定為了實(shí)現(xiàn)激光器的高功率和高穩(wěn)定性運(yùn)轉(zhuǎn)，應(yīng)把諧振腔的穩(wěn)定區(qū)設(shè)定在較高 的泵浦功率范圍，同時(shí)諧振腔的穩(wěn)區(qū)也要足夠?qū)?。?duì)于我們的方案，我們采用了 W型折疊腔的腔型，但是由于折疊反射鏡工作在離軸位置從而引入了像散，這就 會(huì)